有機 化合物に対する第一原理 gw 計算
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有機 化合物に対する第一原理 GW 計算. arXiv:1306.0354. 中村和磨 ( 九工大 ), 酒井志朗 ( 東大 ), 有田亮太郎 ( 東大 ), 黒木和彦 ( 阪大 ) 謝辞 : 野原善郎 (MPI), 吉本芳英 ( 鳥取大 ), 野村悠祐 ( 東大 ). 2013.7.8-9 東京大学. 有機 化合物. 強相関電子系. 低次元系 ↔ 量子ゆらぎ大. 独特なフェルミ面近傍のバンド構造. 有機 化合物のバンド. (TMTSF) 2 PF 6. EtMe 3 Sb[ Pd ( dmit ) 2 ] 2. - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
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有機化合物に対する第一原理 GW 計算
中村和磨 ( 九工大 ), 酒井志朗 ( 東大 ), 有田亮太郎 ( 東大 ), 黒木和彦 ( 阪大 )謝辞 : 野原善郎 (MPI), 吉本芳英 ( 鳥取大 ), 野村悠祐 ( 東大 )
2013.7.8-9 東京大学
arXiv:1306.0354
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有機化合物
強相関電子系
低次元系 ↔ 量子ゆらぎ大
独特なフェルミ面近傍のバンド構造
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有機化合物のバンドEtMe3Sb[Pd(dmit)2]2 k-BEDT2Cu(SCN)2 (TMTSF)2PF6
擬二次元・スピン液体 擬二次元・超伝導 擬一次元・ SDW/TL
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低エネルギー物性
「孤立バンド構造」に依拠して、このバンドだけを低エネルギー物性の主体であると考え、有効模型を構築・解析する
「孤立バンド構造」のエネルギースケールに特徴的なプラズモン励起 ( 素励起 ) が生じうる
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y
x
反射率: TMTSF
E//x
E//y
○ 理論× 実験
1000 cm-1 = 0.12 eV
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本研究では
有機化合物に見られる「低エネルギープラズモン励起」の電子構造への影響を調べる
この効果を取り込むことのできる、最も簡単な近似である「 GW 近似」を用いて、有機化合物のスペクトル関数を計算する
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GW calculation野原スキーム (PRB 79, 195110 (2009))
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do q = 1, Nk (MPI)do n = 1, Ni (MPI) do a = 1, No do k = 1, Nk (omp) call FFT enddo enddo
enddo nenndo q
do k = 1, Nk
do a = 1, No
do b = 1, No do ω = 1, Nω
enddo wdo ωj = 1, Nωenddo w enddo aenddo benddo k
do G=1, NPW
do G’=1, NPW (omp)Enddoenddo
GW
do q = 1, Nk (MPI)do ab = 1, Npair (MPI+omp) do k = 1, Nk
call FFT enddo call TETRAHEDRON do G=1, NPW do G’=1, NPW do w = 1,Nw do k=1, Nk Enddo enddo enddo enddo
enndo enddo
RPA
並列化
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Spectral function
Red: Kohn-Sham band
arXiv:1306.0354
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Origin of polesF. Aryasetiawan, Rep. Prog. Phys.
謝辞 : 野村悠祐 ( 東大有田研 D2)
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Plasma frequency
1000 cm-1 = 0.12 eV
ωp ~ ((10074+3331)/2)*0.12 ~ 0.8eV
この「 0.8eV 」というエネルギースケールの「外側」でスペクトル関数が明るくなっている
A(k,w)
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因果関係
ImΣ(k,w) A(k,w)
Red: Kohn-Sham band
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グリーン関数の精度
δ=0.01eVδ=0.10eV
Y G X M GY G X M GRed: Kohn-Sham band
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まとめ有機化合物 (TMTSF)2PF6 の反射率を計算したところ、電場偏光を a 軸に取った場合のプラズマ周波数は 1 eV 、 ab 面内でかつ a 軸に垂直な場合は 0.2 eV であり、実験を再現した .
「低エネルギープラズモン励起」の電子構造への効果をGW 計算コードを用いて調べたところ、以下が確認された :
(i) 占有 / 非占有バンドの約 0.5eV 下 / 上に、プラズモン励起に由来する新たな状態が出現する .
(ii) X-M 線に沿った電子占有領域において特に大きな電子散乱が生じている .
(iii) 温度効果(グリーン関数に導入されるボケ ) が顕著である .
他の物性 ( 磁性・超伝導など ) への影響・競合効果の検討が将来課題 .
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21arctan1
2
21arctan1cos14
2
2
2
GWX
a
aa
qk
qG
qkqk
Grqk
kkk
Gq
Gq
nFC
n
nFcn
i
allXa
RV
Re
V
)0'(,0
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)0',0(,0
,
0
,
GWC
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GGq
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GGq
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q qkqk
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egrid
iijnj Wa kqkqkk
qkk b aaaa w )()( 1,
,
jijiij zzb
ww11
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||
cos14)(GG
krG
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qkGr
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Gq
Gq Ci
ni
Cni
allniCn
RueuRueu
VW aa
aa ww
egrid
iiijjg 1),0()( 1
001 wb
GW self-energy:
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取り組んだ内容
2. 有機化合物の「第一原理 GW 計算」
- 実験技術 ( 角度分解光電子分光 ) の進展
- 大規模並列計算機の利用
低エネルギー電子構造の直接観測が可能に
密度汎関数バンド計算を越えて、準粒子構造を第一原理計算により計算することが可能に
Ishizaka (A04)
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(TMTSF)2PF6: Atomic geometry
Quasi-one-dimensional system
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Ener
gy (e
V)
R G X M G
Interpolated band & Wannier
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Layer structure
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277269
R G X M G
Transfer I
Unit: meV
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277269
62
62 - 60
R G X M G
Transfer II
Unit: meV
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277269
62
62 - 60
- 21
R G X M G
Transfer III
Unit: meV
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w (eV) w (eV)
b
aE//a E//b
Reε-1
(ω)
プラズモン プラズモン
プラズモン
プラズモン
11 )(1)( vww
Dielectric response
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Reflectance
Expt.
1000cm-1=0.12eV
theory
E//b
E//a
ωP(E//a) = 8300 cm-1
ωP(E//b) = 2140 cm-1ωP(E//a) = 7000 cm-1
ωP(E//b) = 1200 cm-1
Dressel , ISRN Condensed Matter Physics Jacobsen-Tanner-Bechgaard, PRL 46, 1142 (1981)
2
1)(1)(
)(
ww
wR
E//b
E//a
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iii
A
)),((
1Im1),(ww
wk
k k0H
Spectral function:
),,'(),',(
2),',( www
ww rrrrrr WGdi
G
ΣW
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Screened Coulomb q=(0.0, 1/9, 0.0)q=(1/9, 0.0, 0.0)
ω (eV) ω (eV)
ReW
(q,ω
) (eV
)Im
W(q
,ω) (
eV)
Low-frequency plasma ~ 0.1eV