3. GAIA: DIMENTSIO BAKARREKO

POTENTZIALAK

“An expert is a man who has made all the mistakes which can be made in a very narrow field .”

N. Bohr (1885-1962)

DERIBAGARRIAK(finituak eta jarraiak)

-

Isladapen osoa

x

xx

x2

x

Rex

x

x2

EV0

R

RT

T

1

E<V0 , k2=2k1

E>V0 , k1=2k2

Isladapen eta Transmisio koefizienteak

Jolasteko:http://www.phys.uri.edu/~yoon/qscattermain.html

0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4

0.2

0.4

0.6

0.8

1R

0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4

0.2

0.4

0.6

0.8

1T

2mV0

a 10

EV0 1

Isladapen eta Transmisio koefizienteak

3

3

Burdinezko atomoak kupreko gainazalean

TUNEL EFEKTUKO MIKROSKOPIOA

Rohrer eta Binnig

Osin finitu eta infinituen arteko konparaketa:

Polonium-212-k 0.3 s-ko erdi-

bizi denbora duen 8.78 MeV-ko

alfa partikula bat igortzen du.

Po 212-ren Alfarenigorpenaren eredua:

Isladapen eta Transmisio koefizienteak:

2mV0

a 10

EV0 1

0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4

0.2

0.4

0.6

0.8

1R

0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4

0.2

0.4

0.6

0.8

1T

=10

Uhin-funtzioak:

x

x2

a2

a2

x

x2

a2

a2

=30 =10

du2

22 24 720

3

1/2

Potentzial-osin finituaren barruan energia zinetikoa konstantea da,

baina osziladore harmonikoan energia zinetikoa txikiagotzen da (beraz,

uhin-luzera handiagotuz) ertzetara hurbiltzean.

n

n

KORRESPONDENTZIA PRINTZIPIOA

Mekanika klasikoan probabilitate handiagorekin aurki dezakegu

partikula ertzetan, zeren eta han abiadura txikiagoa delako,

beraz, denbora gehiago ematen du. Mekanika kuantikoan n

txikietan gertatzen denaren aurkakoa!! Halere, n handiagotuz

mekanika klasikoaren emaitza berreskuratzen dugu.