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E D I T O R I A L
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Teoría y aplicaciones
Estáti caAutor: Ing. Luis Eduardo Gamio Arisnabarreta
© Derechos de autor registrados:Empresa Editora Macro EIRL
© Derechos de edición, arte gráfi co y diagramación reservados:Empresa Editora Macro EIRL
Jefe de edición:Cynthia Arestegui Baca
Coordinación de edición:Magaly Ramon Quiroz
Diseño de portada:Darío Alegría Vargas
Corrección de esti lo: Magaly Ramon Quiroz
Diagramación:Maria Limpi Condori
Edición a cargo de:© Empresa Editora Macro EIRLAv. Paseo de la República N.° 5613, Mirafl ores, Lima, Perú
Teléfono: (511) 748 0560E-mail: [email protected]ágina web: www.editorialmacro.com
Primera edición: marzo de 2015Tiraje: 2000 ejemplares
ImpresiónTalleres gráfi cos de la Empresa Editora Macro EIRLJr. San Agus n N.° 612-624, Surquillo, Lima, Perú
ISBN N.° 978-612-304-261-5Hecho el depósito legal en la Biblioteca Nacional del Perú N.° 2015-00295
LUIS EDUARDO GAMIO ARISNABARRETA
Ingeniero civil egresado de la Facultad de Ingeniería Civil de la Universidad Nacional de Ingeniería (Lima, Perú) con más de veinticinco años de experiencia profesional en el área de ingeniería estructural.
Ha trabajado en diversas empresas privadas, como Alpha Consult S. A., Salydel Ingenieros S. A., entre otras. Asimismo, ha participado en numerosos proyectos de agua potable y alcantarillado, diseñando estructuralmente reservorios, cisternas y cámaras de bombeo de gran volumen.
Desde hace veintiocho años es docente de los cursos Estática y Resistencia de Materiales en la Facultad de Ingeniería Civil de la Universidad Nacional de Ingeniería (Lima, Perú). En la actualidad, se desempeña como ingeniero estructural en la empresa Tecamb S. A. y es jefe de la ofi cina de estadística de la Facultad de Ingeniería Civil de la Universidad Nacional de Ingeniería (2010-2015).
Cabe resaltar que dicha facultad cuenta con la acreditación internacional de Accreditation Board for Engineering and Technology (ABET).
DEDICATORIA
A todos los estudiantes de ingeniería, esperando que esta obra sea de mucha utilidad y fácil comprensión
INTRODUCCIÓN ................................................................................................................................7
CAPÍTULO 1. REDUCCIÓN GENERAL DE FUERZAS .........................................................11
1.1 Fuerzas concurrentes ................................................................................................................... 111.2 Momento de una fuerza con respecto a un punto ........................................................................ 121.3 Momento de una fuerza con respecto a un eje ............................................................................. 131.4 El principio de los momentos (Teorema de Varignon) ................................................................ 131.5 Momento de un par de fuerzas..................................................................................................... 141.6 Descomposición de una fuerza en fuerza y par ........................................................................... 141.7 Sistemas de fuerzas equivalentes ................................................................................................. 151.8 Reducción de un sistema de fuerzas en fuerza y par ................................................................... 161.9 Fuerzas coplanares ....................................................................................................................... 161.10 Fuerzas paralelas ........................................................................................................................ 171.11 Reducción general de un sistema de fuerzas en el espacio ........................................................ 18 Problemas resueltos ............................................................................................................. 19
CAPÍTULO 2. FUERZAS DISTRIBUIDAS .................................................................................55
2.1 Tipos de cargas distribuidas ......................................................................................................... 55 Problemas resueltos ............................................................................................................. 57
CAPÍTULO 3. CENTRO DE GRAVEDAD ...................................................................................91
3.1 Peso (W) ...................................................................................................................................... 913.2 Centro de gravedad de cuerpos homogéneos............................................................................... 93
3.2.1 Centro de gravedad de líneas ..........................................................................................................933.2.2 Centro de gravedad de áreas ...........................................................................................................943.2.3 Centro de gravedad de volúmenes ..................................................................................................95
3.3 Teoremas de Pappus y Guldinus .................................................................................................. 963.4 Tabla de centros de gravedad ....................................................................................................... 98 Problemas resueltos ........................................................................................................... 115
CAPÍTULO 4. MOMENTO DE INERCIA DE SUPERFICIES PLANAS ............................159
4.1 Teorema de ejes paralelos (Steiner) ........................................................................................... 1594.2 Radio de giro ............................................................................................................................. 1604.3 Producto de inercia o momento segundo mixto ........................................................................ 1614.4 Rotación de ejes ......................................................................................................................... 1614.5 Momentos de inercia principales ............................................................................................... 1624.6 Método gráfi co: Círculo de Mohr .............................................................................................. 1624.7 Tabla de momentos de inercia ................................................................................................... 1644.8 Tabla de productos de inercia .................................................................................................... 171 Problemas resueltos ........................................................................................................... 178
ÍNDICE
CAPÍTULO 5. FUERZAS SOBRE SUPERFICIES SUMERGIDAS .....................................203
5.1 Fuerzas sobre superfi cies planas ................................................................................................ 2035.2 Fuerzas sobre superfi cies curvas ................................................................................................ 205 Problemas resueltos ........................................................................................................... 206
CAPÍTULO 6. EQUILIBRIO DEL CUERPO RÍGIDO ...........................................................219
6.1 Equilibrio en dos dimensiones ................................................................................................... 2196.2 Equilibrio en tres dimensiones .................................................................................................. 2206.3 Reacciones en los apoyos y conexiones .................................................................................... 222 Problemas resueltos ........................................................................................................... 224
CAPÍTULO 7. FUERZAS EN VIGAS Y PÓRTICOS ...............................................................271
7.1 Fuerzas internas: V, N, M .......................................................................................................... 2717.2 Tipos de cargas .......................................................................................................................... 2717.3 Secciones transversales .............................................................................................................. 2737.4 Tipos de viga .............................................................................................................................. 2737.5 Relación entre carga distribuida, fuerza cortante y momento fl exionante ................................. 2747.6 Estructura: Pórtico isostático ..................................................................................................... 275 Problemas resueltos ........................................................................................................... 276
CAPÍTULO 8. FUERZAS EN ARMADURAS PLANAS ..........................................................363
8.1 Fuerzas internas en las barras .................................................................................................... 3638.2 Armadura ................................................................................................................................... 3638.3 Barras con fuerza nula ............................................................................................................... 3648.4 Método de los nudos .................................................................................................................. 3648.5 Método de las secciones ........................................................................................................... 365 Problemas resueltos ........................................................................................................... 366
CAPÍTULO 9. FUERZAS EN MARCOS ....................................................................................399
9.1 Denominación ............................................................................................................................ 3999.2 Defi nición y metodología .......................................................................................................... 399 Problemas resueltos ........................................................................................................... 401
CAPÍTULO 10. FUERZAS EN CABLES ....................................................................................429
10.1 Tipos de fuerzas en cables ....................................................................................................... 42910.1.1 Cables con cargas concentradas .................................................................................................42910.1.2 Cable parabólico .........................................................................................................................43010.1.3 Cable catenaria ............................................................................................................................432
Problemas resueltos ........................................................................................................... 434Bibliografía ...................................................................................................................................... 463
Este libro sale a la luz tras veintiocho años de experiencia docente en la Facultad de Ingeniería Civil de la Universidad Nacional de Ingeniería (Lima, Perú), y está basado en los apuntes de clase del curso de Estática, el cual es una asignatura obligatoria en la mayoría de carreras de ingeniería, según el plan curricular, y se desarrolla en el segundo año de la carrera. Es un curso fundamental para el aprendizaje de la ingeniería estructural.
El objetivo de la presente obra es brindar al usuario información inédita referente a centros de gravedad, momentos de inercia, productos de inercia, entre otros temas. La obra contiene 10 capítulos en los cuales se desarrollan los diferentes tipos de fuerzas exteriores y cómo se aplican en cables, marcos, armaduras, vigas, pórticos, arcos y superfi cies sumergidas. Además, explica cómo se generan las fuerzas internas en barras, vigas, cables, pórticos y arcos.
El libro además contiene temas como fuerzas concurrentes, pares de fuerza, fuerzas coplanares, fuerzas paralelas, torsor, fuerzas distribuidas sobre líneas, fuerzas distribuidas sobre superfi cies planas, centro de gravedad de líneas, centro de gravedad de superfi cies planas, centro de gravedad de superfi cies curvas, centro de gravedad de volúmenes, momento de inercia, producto de inercia, fuerzas sobre superfi cies sumergidas planas, fuerzas sobre superfi cies sumergidas curvas, equilibrio en el plano: vigas, arcos biarticulados y triarticulados, estructuras isostáticas, equilibrio en el espacio, fuerzas internas en vigas, fuerzas internas en pórticos, método de los nudos en armaduras planas, método de las secciones en armaduras planas, fuerzas en marcos, fuerzas en cables con cargas concentradas, parabólicos, y catenarias.
Además, se incluyen 365 aplicaciones.
El autor desea que esta obra resulte útil a los estudiantes y profesionales de ingeniería en sus distintas especialidades donde se aplica la estática.
INTRODUCCIÓN
DEFINICIONES, PRINCIPIOS Y LEYES
Mecánica: Es el estudio de los cuerpos en estado de reposo o movimiento bajo la acción de fuerzas.
Estática: Es el estudio del equilibrio de los cuerpos bajo la acción de fuerzas.
Cuerpo rígido: Es una cantidad determinada de materia cuya forma y tamaño no varían bajo la infl uencia de fuerzas externas.
Partícula: Es el modelo matemático de un cuerpo y se representa como un punto, no tiene dimensiones.
Fuerza: Es la acción de un cuerpo sobre otro. La acción puede ser debida al contacto físico, al efecto gravitatorio, eléctrico o magnético entre cuerpos separados. Las características de una fuerza son: Magnitud, Dirección, Sentido, Punto de Aplicación.
Principio de transmisibilidad: El efecto externo que una fuerza ejerce sobre un cuerporígido es el mismo en toda su línea de acción.
Primera ley de Newton: Una partícula originalmente en reposo o moviéndose en línea recta a velocidad constante permanecerá en ese estado si la fuerza resultante que actúa sobre ella es nula.
Tercera ley de Newton: Las fuerzas de acción y reacción de cuerpos en contacto tienen la misma magnitud y son colineales. Los sentidos son opuestos.
Diagrama de cuerpo libre (D.C.L.): Es la representación de la partícula o el cuerpo rígidodonde se indican las fuerzas, distancias y se representa el cuerpo analizado de manerasimplifi cada.
MECÁNICA MECÁNICA DE CUERPOS RÍGIDOS ESTÁTICA SÓLIDOS
Longitud:
Unidad SímboloMilímetro mmCentímetro cm Metro mPulgada ՚՚ Pie ՚
Unidad SímboloKilogramo kg Libra lb Tonelada T Newton N
Unidad SímboloPascal Pa Kilo Pascal KPaMega Pascal MPaGiga Pascal GPa kg/cm2 lb/pulg2
N/m2
Área:(Unidades de longitud)2
Fuerza:
nanomicromili
KILOMEGA GIGA
nμmKMG
10–9
10–6
10–3
103
106
109
Equivalencias1՚՚ < > 2.54 cm1՚ < > 12՚՚ < > 30.48 cm
Equivalencias1T< > 103 kg1kg < > 9.81 N1kN < > 103 N1kip < > 1KLb < > 103 lb1lb < > 0.454 kg
Equivalencias1 Pa < > 1N/m2
1 KPa < > 103 N/m2
1 MPa < > 106 N/m2
1 GPa < > 109 N/m2
1 lb/pulg2 < > 1P.s.i.1 KLb/pulg2 < > 1K.s.i1 lb/pie2 < > 1P.s.f.1 KLb/pie2 < > 1 K.s.f.
Presión (Fuerza/Área):
TIPOS DE UNIDADES(Utilizadas en diversos textos)
REDUCCIÓN GENERAL DE FUERZAS
CAPÍTULO
11.1 Fuerzas concurrentes
Se reducen a fuerza única; en la condición de equilibrio la resultante es nula.
Ley del paralelogramo: La resultante de dos fuerzas es la diagonal del paralelogramo cuyos lados iniciales son los vectores de dichas fuerzas.
2 vectores
Ley del triángulo: Es una consecuencia de la ley del paralelogramo.
Más de 2 vectores: Se aplica sucesivamente la Ley del paralelogramo o la Ley del triángulo.
Ley del paralelogramo
Ley del triángulo
A
A
A
A
Editorial Macro12 Estática - teoría y aplicaciones
1.2 Momento de una fuerza con respecto a un punto
→ Expresión vectorial
→ Magnitud
Dirección: Perpendicular () al plano formado por y en el punto O.
Sentido: Regla de la mano derecha.
• es un vector cuyo origen es el punto O y cuyo extremo es cualquier punto situado en
Vectorialmente:
→ Componentes escalares de en los ejes x, y, z
→ Expresión vectorial
→ Magnitud
Od
Plano
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 13
1.3 Momento de una fuerza con respecto a un eje
Magnitud
Expresión vectorial
1.4 El principio de los momentos (Teorema de Varignon)El momento que una fuerza ejerce sobre un punto es igual a la suma de los momentos de las componentes de la fuerza con respecto al mismo punto.
a)
b)
O
z
x
y
O
Editorial Macro14 Estática - teoría y aplicaciones
1.5 Momento de un par de fuerzas
• Par de fuerzas es el sistema formado por 2 fuerzas de igual magnitud, rectas de acción paralelas y sentido opuestos.
• El momento de un par es el momento de una de las fuerzas con respecto a un punto cualquiera de la línea de acción de la otra fuerza.
Expresión vectorial
Magnitud
Dirección: Perpendicular al plano formado por el par de fuerzas.
Sentido: Regla de la mano derecha.
• Los vectores momento de los pares son vectores libres; se pueden sumar o restar independientemente de su posición en el espacio.
1.6 Descomposición de una fuerza en fuerza y parCualquier fuerza que actúa sobre un sólido puede trasladarse a un punto arbitrario “O” como fuerza y momento.
d
A A A
OO O
< > < >
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 15
1.7 Sistemas de fuerzas equivalentesDos sistemas de fuerzas son equivalentes si se cumple:a) Ejercen la misma fuerza sobre el cuerpo rígido.b) Tienen igual momento respecto a cualquier punto del cuerpo rígido.
(1)
(2)
< >p p
p
< >
Editorial Macro16 Estática - teoría y aplicaciones
1.8 Reducción de un sistema de fuerzas en fuerza y par
• y en general no son perpendiculares entre sí.
• Si y son perpendiculares entre sí, el sistema Fuerza - Par puede sustituirse por una sola fuerza.
Casos particulares de reducción a fuerza única:• Fuerzas coplanares• Fuerzas paralelas
1.9 Fuerzas coplanaresLas fuerzas están contenidas en el plano xy.
< > < >
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 17
→ Ecuación de la línea de acción de la fuerza
Si
Si
1.10 Fuerzas paralelas
Editorial Macro18 Estática - teoría y aplicaciones
1.11 Reducción general de un sistema de fuerzas en el espacio
y no son perpendiculares entre sí
; y
Torsor: Eje del torsor: Es la recta de acción de
Paso del torsor:
Ecuación del eje torsor: , se obtiene de esa expresión.
< >< >
O
OO
A
Torsor
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 19
Problema 1
Hallar el valor más pequeño de F y el ángulo β correspondiente para los cuales la resultante de las tres fuerzas será.
a) Horizontalb) Vertical
Solución:
a) ΣFy = 0
5sen 53º – 6.25 + Fsen β = 0
Fsen β = 2.256
Pero sen β = 1
Entonces: F = 2.256 kN
β = 90º
b) ΣFx = 0
5cos 53º + Fcos β = 0
Fcos β = –3
Pero cos β = –1
Entonces: F = 3 kN
β = 180º
y
6.25 kN
5 kN
53ºF
xβ
Editorial Macro20 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 2
En la fi gura, calcular el estiramiento de cada uno de los resortes.
KAC = 20 N/m
KAB = 30 N/m
KAD = 40 N/m
Solución:
ΣFH = 0
FAB(0.80) = FAC(0.707)
FAC = 1.13FAB (1)
ΣFV = 0
FAC(0.707) + FAB(0.60) = 2 (2)
De (1) y (2): FAB = 1.43 kg < > 14.02 N
FAC = 1.61 kg < > 15.79 N
FAB = KAB × SAB SAB = = 0.467 m < > 46.7 cm
FAC = KAC × SAC SAC = = 0.789 m < > 78.9 cm
F = W = KAD × SAD SAD = = 0.49 m < > 49.0 cm
3 m
3 m
C
A
D W = 2 kg
B
4 m
45º 36.86º
FAC FAB
2 kg < > 19.62 N
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 21
Problema 3
Una placa circular de 12 kg de peso y de 7 cm de radio está sostenida por 3 cables de 25 cm de longitud. Hallar la tensión en cada cable si α = 30º.
A(0; 24; 0)
B(–6.06; 0; –3.5)
C(–6.06; 0; 3.5)
D(7; 0; 0)
Solución:
A
B
y
x
z
αα D
C
A
Editorial Macro22 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 4
Una fuerza F contenida en el plano xy pasa por el punto C y produce un momento respecto a A de 90 kg-m en sentido horario y un momento respeto a B de 45 kg-m en sentido antihorario. Calcular el momento de F respecto a O.
A
C
OB x
0.9 m 0.6 m
0.5 m
1.5 m
(1)
(2)
(3)
De (3): BA = CA en (2):
De (2): DA = 12.5 – 2BA
En (1):
BA = 3.35 kg = CA, DA = 5.80 kg
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 23
Solución:
0.9
(1)
(2)
A
O B
C
(1.5; 0)
(0.9; 0.5)
y
(0; 1.5)
Editorial Macro24 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 5
Calcular las coordenadas del punto P = (x, y), si:
F = 100 N
Solución:
– 50x – 86.6y = – 500 (1)
x = (r ) cos70º = 0.342r (2)
y = (r) sen70º = 0.939r (3)
(2) y (3) en (1): –17.1r – 81.31r = –500 r = 5.08
x = 1.737 m
y = 4.770 m
30º
70º
y
x
P(x, y)
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 25
Problema 6
Determinar la expresión vectorial y magnitud del momento resultante producido por los cinco pares de fuerzas.
P = 10 kg
Q = 20 kg
R = 30 kg
A = 40 kg
T = 50 kg
Solución:
R
y
P
x
P
O
TA A
Q
Q
T
R
rRrQrP
rA
rT
(–2; 8; 8
)
(0; 8; 0)
(6; 4; 0)(0
; 4; 8
)
(6; 0; 0) (10; 0; 0)
4 m
8 m8 m
6 m2 m2 m
z
Editorial Macro26 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 7
Reemplazar el sistema mostrado en la fi gura por un torsor e indicar las coordenadas del punto P por donde cruza el torsor el plano xy.
Solución:
En A:
(1)
En (1): 1 649.45 = 800y –930.33 = – 800x y = 2.06 m x = 1.16 m
z
A
x
C
Byy 6 m
4 mxP
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 27
Problema 8
Sustituir el torsor por dos fuerzas, una actúa en B y la otra está contenida en el plano xz.
R = 70 kg
M = 280 kg - m
Solución:
→
(1)
(2)
(3)
(4)
(5)
(6)
B = 70 kg
C = 89.44 kg
yB
Ox
z
A(12, 6, 4) m4 m
yB
O x
z (x, 0, z)
ΣFI = ΣFII
Editorial Macro28 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 9
El sistema está formado por dos fuerzas y un momento, reducirlo a una fuerza única equivalente.
Hallar la intersección de dicha fuerza con los ejes AB y BC.
Solución:
Fuerza resultante
y actúan en O
Momento resultante
→ son perpendiculares
Intersecciones
AB: y = 0 → x = – 2.5 cm
BC: x = 8 → y = – 2.42 cm
100 kg
100 kg-cm
30 kg
4 cm 5 cm6 cm
3 cm
3 cm60º
y
O B
C
xA
O
B
C
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 29
Problema 10
Hallar F2 y C2 si los dos sistemas son equivalentes
F = fuerzas; C = momentos
I II
→ en (3; 4; 2) m → en (0; 0; 0) m
→ en (0; 0; 1) m
Solución:
Tomando momentos con respecto a O:
→ x = 44
→ x = – 21
→ z = – 10
Editorial Macro30 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 11
Las tres fuerzas son paralelas al eje z, la fuerza resultante R pasa por el eje central z del tubo. Hallar la magnitud de FC , R, θ.
r = 0.75 m
Solución:
(α)
(1)
(2)
(2)/(1): en (1)
en (α)
300 N z
FC
C
yr
A
B θ
x45º
200 N
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 31
Solución:
→
(1) (2)
En (1):
–440(1920 – C) + 1000 C = 0 → 1440C = 844 800 → C = 586.66; A = 1333,34
Problema 12
Reducir el sistema de fuerzas indicado a dos fuerzas paralelas aplicadas en los vértices A y C contenidas en plano xy.
1200 N/m
400 N/m
400 N400 N
A C
B
x
400 N
y
3 m 4 m
5 m
2 m
A
B
1 m
1.5 m
Editorial Macro32 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 13
El resorte BC tiene una longitud sin estirar de 2 m.
Calcular la fuerza F aplicada cuando θ = 30º.
Solución:
XBC = 2.478 – 2 = 0.478 m
FBC = KXBC = 50(0.478) = 23.9 N
ΣFH = 0
23.9cos α = TABcos 30º
TAB = 25.25 N
ΣFV = 0
F = 23.9sen α + 25.25sen 30º
F = 22.26 N
2 m 2 m
2 m
B
A Cθ = 30º
K = 50 N/m
F
2cos 30º = 1.732 m
4 – 1.732 = 2.268α
α = 23.79ºB
C
2sen 30º = 1 m2.4786 m
α30º
TAB 23.9 N
F
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 33
Problema 14
El peso W está en equilibro en la posición mostrada.
Determinar la longitud natural de cada resorte después de que el peso W es retirado.
Solución:
FAC FAB
β
30
α
βα
0.50.5
fAC = 0.781 m f AB
= 0.64
0 m
0.6 0.4
ΣFH = 0 FAB(0.625) = FAC(0.768)
FAB = 1.2288F AC (1)
ΣFV = 0 FAC(0.640) + FAB(0.781) = 30
FAC + 1.22031FAB = 46.875 (2)
(1) en (2): FAC + 1.50FAC = 46.875
1500XAC = FAC = 18.75 kg = 183.93 N X AC = 0.123 m
1200XAB = FAB = 23.04 kg = 226.02 N X AB = 0.188 m
iAC = 0.781 – 0.123 = 0.658 m
iAB = 0.640 – 0.188 = 0.452 m
A30 kg = W
0.6 m 0.4 m
0.5 m
C
KAC = 1.5 KN/m KAB = 1.2 KN/m
B
Editorial Macro34 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 15
El resorte permanece en posición horizontal conforme se estira.
Determinar la longitud inicial del resorte si θ = 40º cuando se logra el equilibrio.
Solución:
ΣFV = 0 FBAsen 40º = 10
FBA = 15.557 lb
ΣFH = 0 FBC = 15.557cos 40º = 11.917 lb
FBC = KX
X = = 1.1917 pies
estiramiento
Longitudes:
5cos 40º = 3.83’
10’ – 3.83’ = 6.17’ longitud del resorte estirado
i = 6.17 – 1.1917 = 4.9783 pies
5’
5’
K = 10 lb/pie
5’
CB
10 lb
A θ
FAB
FBC40º
10
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 35
Problema 16
La longitud del resorte AB sin estirar es 2 m. Calcular la masa en kg del bloque si el sistema se encuentra en equilibrio.
Solución:
L AB = = 5.00 m
SAB = 5.00 – 2.00 = 3.00 m
FAB / KAB = SAB
FAB = KAB SAB = 30 N/m(3.00 m) = 90 N
ΣFH = 0 FACcos 45º = 90 cos 36.86º
FAC = 101.85 N
ΣFV = 0 W = 90 sen 36.86º + 101.85 sen 45º
W = 126 N < > 12.84 kg
m = 12.84 kg
3 m
3 m
4 m
C B
A
Dm
KAD = 40 N/m
KAC =20 N/m K AB
=30 N/m
45º
W
FAC90 N
36.86º
Editorial Macro36 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
A(0; 1.5; 0)
B(–1.2; –1.8; 1.2)
C(1.2; –0.9; 1.8)
0.9
0.9
0.512FOA – 0.485FOB = 0 (1)
–0.384FOA – 0.727FOB + FOC = 0 (2)
0.768FOA + 0.485FOB – 15 = 0 (3)
De (1): FOB = 1.055FOA en (3): FOA = 11.72 kN
FOB = 12.36 kN
en (2): FOC = 13.48 kN
O
Problema 17
Un cuerpo cuyo peso es 15 kN es soportado por 3 cables OC, OA, OB, si el sistema está en equilibrio, calcular la fuerza en los cables.
z
B
y
x
COA
1.8 m
0.9 m
1.2 m
1.2 m
1.2 m
1.5 m
1.8 m
W = 15 kN
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 37
Problema 18
Cada cable puede soportar una fuerza máxima de 600 libras. Calcular Pmáximo si el sistema se encuentra en equilibrio
Solución:
A(4.5; 0; 3)
D(1.5; 1.5; 0)
C(0; 2.5; 3)
B(1.5; 0; 0)
(1)
(2)
(3)
De (1): FDC = 1.556FDA (4)
(4) en (2): –0.333FDA – FDB + 0.285(1.556)FDA = 0
FDB = 0.110FDA (5)
De (4): FDC = 600 lb FDA = 385.6 lbDe (5): FDB = 42.41 lb(4) y (5) en (3): P = 0.666(385.6) + 0.857(600) = 771 lb
z
2.5’
4.5’
1.5’
3’
3’
B
A1.5’
1.5’
C
y
P
x
D
D
Editorial Macro38 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 19
K = 50 lb/pie
Cada resorte tiene una longitud sin estirar de 1.5’.
Calcular P si el sistema está en equilibrio.
1.5’ 1.5’x
yD
C
2’
B120º
120º120º
A
zP = ?
Solución:
S = 2.5’ – 1.5’ = 1’
FC/R = KS = 50 lb
; ;
;
y = 1.5 cos 60º = 0.75
x = ±1.5 sen 60º = ± 1.30
B(–1.3; 0.75; 0)C(1.3; 0.75; 0)D(0; –1.5; 0)A(0; 0; 2)
Lresorte = 2.5’ = Lfi nal
1.5’
2’
x
y60º60º
B
C
A
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 39
Problema 20
Si P = 25 kN
Calcular la fuerza en los cables FC, FA, FB.
Los puntos A, B y C se encuentran en el plano xy.
El sistema se encuentra en equilibrio.
Solución:
A(–4; –1; 0)
B(2; 2; 0)
C(3; –2; 0)
F(0; 0; 5)
F
P = 25 kN
F
z
A 1 m5 m
4 m
2 m
2 m
C
B
y
x2 m
3 m
Editorial Macro40 Estática - teoría y aplicaciones
– 0.617FFA + 0.348FFB + 0.486FFC = 0 (1)
– 0.154FFA + 0.348FFB – 0.324FFC = 0 (2)
25 – 0.771FFA – 0.870FFB – 0.811FFC = 0 (3)
De (1), (2) y (3):FFA = 12.0 kN
FFB = 11.69 kN
FFC = 6.86 kN
Problema 21
Determinar el momento resultante de las dos fuerzas con respecto al eje Oa; el punto “D” y el eje “Oa” que se encuentran en el plano xy.
(F2 // eje z)
F2 = 50 lb
F1 = 80 lb
zz’
45º
120º
y
y’60º
30º30º
B
x’
6’
D
4’5’
CO
x
aA
Solución:
α = 120º β = 60º γ = 45º
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 41
Problema 22
m punto medio de EGn punto medio de BCF = 130 lb
Calcular el momento de la fuerza F respeto a “m” y “n” y respecto a la recta EG.
A = (4.33; – 2.5; 0)
, lb-pie
Solución:H(0; 12; 4)A(3; 0; 0)
E(3; 0; 4)G(3; 12; 4)m(3; 6; 4)
B(3; 12; 0)C(0; 12; 0)n(1.5; 12; 0)
A(3; 0; 0)H(0; 12; 4)
z
H
C
ny
12’
4’
E mG
D
3’
BA
x
Editorial Macro42 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 23
Las dos fuerzas tienen magnitud de 50 N y están dirigidas de manera opuesta (son paralelas). Hallar el momento del par y la distancia entre las fuerzas.
D
z
A y
B
C
E
x
2 m
4 m
3 m
22
O
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 43
Solución:
: B(2; 2) A(0; 4)
: D(0; 0; 3) A(0; 4; 0)
;
N-m
Problema 24
Calcular el momento resultante producido por los dos pares de fuerza mostrados. (Expresión vectorial y magnitud)
P = 180 NQ = 300 N
Los puntos H, I, J y K son puntos medios de los segmentos respectivos.
Dz
I
C
J
Bx
A
E
HP
P
O
Q Q
y
130 cm
40 cm
90 cm
4040
Editorial Macro44 Estática - teoría y aplicaciones
Si F4 = 120 N
Calcular la magnitud y sentido de las fuerzas , , para las cuales el par de fuerzas resultante que actúa sobre el bloque sea nulo.
Solución:
N-cm
Problema 25
F1
F4
F2
F4
F3
F3
F2 F1
H J
Bx C
AD
EG
5 m
4 m
3 m
y
z
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 45
Solución:
–4F1 + 4F2 = 0 (1)
3F1 + 3F2 – 600 = 0 (2)
– 480 + 3F3 = 0 (3)
De (3): F3 = 160 N
De (1): F1 = F2
En (2): F2 = +100 N
F1 = 100 N
(0; 0; 5)
(3; 4; 5)
(3; 0; 0)
(0; 4; 0)
4 m
3 m
5 m
z
y
x
Editorial Macro46 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
kg-m
kg-m
Problema 26
Calcular el momento resultante generado por los tres pares de fuerzas.
F1 = 100 kg
F2 = 200 kg
F3 = 300 kg6 m
α = 30ºα
4F2
F2
F1
F1
F3
F3
α
1 m
2 m2 O
z
y
x
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 47
Problema 27
El sistema se reduce a fuerza y momento nulo. Calcular F1 , F2 y θ.
Solución:
ΣFx = 0 = 60 + F2 – 30cos 45º – F1cos θ (1)
ΣFy = 0 = F1 sen θ – 30 cos 45º (2)
ΣMO = 0 = 0.75F2 + 30(0.75) + F1cos θ(0.75 sen 30º) + F1sen θ(0.75 cos 30º) – 80 (3)
De (1):F1cos θ = F2 + 38.78 (4)
F1sen θ = 21.21 (5)
(4) y (5) en (3):0 = 0.75F2 + 22.5 +(F2 + 38.78)0.375 + 13.77 – 800 = 1.125F2 – 29.18F2 = 25.94 lb en (4)
F1cos θ = 64.72 (6)
(5)/(6):tan θ = 0.3277 θ = 18.14º en (6)
F1 = 68.10 lb
F 2
F 1
θO
A
45ºx
y
C
30 lb
60 lb
M = 80 lb∙pie
30º
radio = 0.75’
Editorial Macro48 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 28
Reducir el sistema a una fuerza única equivalente e indicar por dónde cruza dicha fuerza a la barra “AB” y a la barra “BC”.
Solución:
cruza AB y = 0 x = 2.10’ a partir de “A”
cruza BC x = 6 y = –4.617’ a partir de “B”
32 lb
20 lb
25 lb
30º
4’
3’
2’
2’
C
A B
20 lb = F3
25 = F4
3’
2’ 4’ x
y
2’
B
C
A
30.31 lb = F2
F1 = 17.5
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 49
Problema 29
Calcular la fuerza que debe aplicarse en “C” si la línea de acción de la fuerza resultante de las cuatro fuerzas pasa por los puntos “B” y “D”. Las cuatro fuerzas están contenidas en el plano xy.
Solución:
A
O Ex
C
B
D
Vectores posicióny
F 1 = 20 kg
60º
A (0; 6)
(3; 3) C
O Ex
y
(6; 0)
B (3; 6)
D (6; 3)3 cm
3 cmF3 = 40 kg
F2 = 50 kg
3 cm 3 cm
Editorial Macro50 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 30
La losa de un edifi cio está sometida a cuatro cargas de columnas paralelas. Determinar la fuerza resultante equivalente y su ubicación.
Solución:
F1 = 20 kNF2 = 50 kN F3 = 20 kN
F4 = 50 kN
4 m
6 m
3 m
8 m
2 my
x
z
O
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 51
Problema 31
Reemplazar el sistema de fuerzas paralelas al eje z por otro sistema equivalente formado por tres fuerzas paralelas al eje z aplicadas una en “A”, otra en “B” y otra en “C”; “A”, “B” y “C” son puntos medios de los segmentos respectivos.
Solución:
A = (0.8; 0; 0) C = (0.6; 1.6; 0) E = (1.2; 1.6; 0) G = (0; 0.8; 0)B = (1.4; 0.8; 0) D = (1.6; 0; 0) H = (0; 1.6; 0)
, , ,
, ,
A + B + C = 400 (1)
, , ,
, ,
(2)
(3)
De (1), (2) y (3): , ,
, ,
F1 = 400 N F2 = 800 N
F3 = 1000 N
F4 = 600 ND
B
A
O 0.8 m 0.8 m0.6 m
0.6 m
0.8 m
0.8 m
H
C
z
y
x
O
z
y
x
A
B
C< >G
E
Editorial Macro52 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 32
Reemplazar el sistema mostrado por un torsor equivalente e indicar las coordenadas del punto “P” por donde cruza a la placa.
Solución:
12’
12’
A
x y
z
B
C
P(y; z)
Capítulo 1: Reducción general de fuerzasIng. Luis Gamio Arisnabarreta 53
Problema 33
Un torsor actúa en el punto (1; 2; 3) donde . En el origen se tiene un sistema equivalente donde . Calcular el torsor.
Solución:
(1)
(2)
(3)
En el torsor:
en (2) y (3)
n = 20
(1; 2; 3)
z
O
x
y
z
O
x
y< >
Torsor:
Editorial Macro54 Estática - teoría y aplicaciones
Reemplazar el sistema mostrado en la fi gura por un torsor e indicar por dónde cruza el torsor al eje CD.
Solución:
En C:
Torsor:
z
C0.8 m 0.7 m
0.3 m0.3
0.6 m
0.25 m0.25
0.5 m
D
B
A
y
x
Problema 34
FUERZAS DISTRIBUIDAS
CAPÍTULO
2Los cuerpos están sujetos a la acción de cargas distribuidas, estas pueden ser causadas por el viento, por fl uidos, por el peso del material que está encima del cuerpo, por el peso propio del cuerpo, etc.
2.1 Tipos de cargas distribuidasA) Sobre una línea
“La fuerza se determina calculando el área que forma la carga distribuida”.
“Sistema equivalente”
Ubicación:
ƩMA:
, ubicación
A A AB B B
x dx
dFw
wF
56 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
B) Sobre una superfi cie
“La fuerza se determina calculando el volumen que forma la carga distribuida”.
P = Presión A = Superfi cie
Si P = constante F = PA
ƩMy:
x
z
yP
A
Sistema equivalente
C.P. = Centro de Presión (x0, y0)
x
x
z
y
y
dF
dAA
x
F
y0
x0
C.P.
z
y
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 57Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 35
Calcular la fuerza resultante equivalente y su punto de aplicación.
Solución:
28 lb/pie
18 lb/pie
10 lb/pie
w = 2x2 – 8x + 18
y
xA B
1 22 pie
58 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 36
Reducir las fuerzas mostradas a una fuerza única e indicar en qué punto cruza a los ejes x, y.
Solución:
D.C.L.:
x = 0 → y = – 0.933 m
y = 0 → x = 1.199 m
O
y
x
(x; y)
100 kg/m
400 kg/m
600 kg/m
600 kg/m
6 m 3 m
3 m
y
x
F1 = 900 kg
F3 = 600 kg
F4 = 900 kg
F2 = 2 827.43 kg
3 m
3 m 1 m
1 m
2 m
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 59Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 37
Calcular la fuerza resultante y el centro de presión.
Solución:
Por simetría X0 = 2.5 m
dA = 5 dy
;
dy
x
z
5
y
P = – 4y2 + 100 kg/m2
5 m
5 mx
y
z
60 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 38
Calcular la fuerza resultante y su punto de aplicación.
Solución:P = PO + Ax + Bz
x = 0, z = 0, P = 800 → PO = 800
x = 4, z = 0, P = 600 → A = – 50
x = 0, z = 6, P = 500 → B = – 50 ; P = 800 – 50x – 50z
800 kg/m2
600 kg/m2
300 kg/m2
500 kg/m2
y
B
x
C
A
z4 m
6 m
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 61Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 39
Determinar la fuerza total y su punto de aplicación.
Solución:P = PO + Ax + Bz
x = 0 x = 0 z = 0z = 0 z = 6 x = 8 P = 103 P = 0 P = 103
P = 103 – z
Por semejanza de triángulos:
PO = 103
0 = 103 + 6B
→ B =
103 = 103 + 8A→ A = 0
1000 kg/m2
6 m
8 m10 m
z
y
x
6
x 8 – x
(x; z)
z
z
x
62 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 63Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 40
En la fi gura se muestra la forma cómo se ha acumulado arena en el piso (plano xy), γarena = γ. Hallar la fuerza resultante que actúa sobre el piso y las coordenadas del punto de aplicación.
Solución: P = γz
Z = ZO + Cx + Dy Z = 0; x = y = 0 ZO = 0 x = 0 y = b z = δ
y = 0; x = a z = h δ = Db D = h = Ca C =
z = x + y
(1)
h + δδ
xa
bh
y
z
x = ay = b z = h + δz = h + δ
64 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 41
Reemplazar el sistema mostrado por uno equivalente en forma de trapecio.
Solución:
ΣF:450 + 600 = 1050 = 6w1 + 3w2 – 3w1 = 3w1 + 3w2
350 = w1 + w2 (1)ΣMB:
450(4m) + 600(1.5m) = 27006w1(3m) + 3(w2 – w1)2m = 12w1 + 6w2
450 = 2w1 + w2 (2)(2) – (1):
w1 = 100 kg/m en (1)w2 = 250 kg/m
300 kg/m200 kg/m
3 m3 mA B 6 m
w1
w2
A B
2 m 2.5 m 1.5 m
450 600 kg
A B3 m 1 m 2 m
3(w2 – w1)6w1
A B
< >
Reemplazando en (1):
(2)
Reemplazando en (2):
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 65Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 42
Calcular la fuerza total y su punto de aplicación.
Solución:
Problema 43
Calcular la fuerza total y su punto de aplicación.
Solución:
P
dF
dxx
ydx
dF
x
A Bx
y
A
PP = POex
POB
xL
66 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 44
Para la carga distribuida, calcular lafuerza equivalente y su ubicación.
Solución:
↑
dF = q dx
x dxq
Problema 45
Calcular la fuerza resultante equivalente a la carga distribuida e indicar su punto de aplicación.
Solución:
(1)
en (1)
en (1)
L
A
w = woewoe
L
B
x
wo
q = 100x3; N/m
1 mA B
x
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 67Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 46
Calcular la fuerza total y el punto de aplicación.
Solución:
dF dyy
W
3 m
y
500 N/m
68 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 47
La carga distribuida actúa sobre el borde de la placa semicircular y varía según w = woy/a. Calcular la fuerza resultante y el punto de aplicación.
Solución:
Por simetría de cargas:
↓
P
y
x
wo
a
x
dS = a dθ
dθθ
y = a sen θ
y
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 69Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 48
Reemplazar las cargas dadas por un sistema equivalente actuando en “A”.
Solución:
→
↓ ↑
q
A B
R
α
R = 1 mq = 300 cos α N/m
α
αdF = qdS
dS = Rdαdα
Aβ β
FH1
FV1FV2
FH2
β
1.0
0.8435 m
0.537 m
70 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Determinar la fuerza resultante y/o el par resultante equivalente en el origen.
Solución:
↓
Problema 49
β
β
FV
FH
dFα
αa
dα
y
xO
a
wo
y
xβ β
O
awoa
woawoa
woa
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 71Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Determinar la fuerza resultante y/o el par resultante equivalente en el origen.
Solución:
↓
Problema 50
dα
dFα
aα
wo
O
a
ax
y
woa woa
woawoa
woa woa
woa woa
β ββ β
a
aO
x
y
72 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Calcular la fuerza total equivalente al sistema de fuerzas mostrado e indicar por dónde cruza al eje x y al eje y.
Solución:
,
,
,
cruza al eje y: x = 0 y = –
cruza al eje x: y = 0 x =
Problema 51 y
O L
L/2
L/2
x
wo
wo
wo
y
O x2L/3 L/3
L/3
L/3 L/6L/6
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 73Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 52
Calcular la fuerza resultante equivalente e indicar por dónde cruza a la recta BC y al eje y.
Solución:
BC: y = 2–1300x + 200 = –6 033.34
x = 4.79 m de “B”
y: x = 0 100y = –6 033.34
y = –60.33 m de “A”
200 kg/m
100 kg/m
3 m 5 m
2 m
B
A
C
x
y
F3 = 1000 kgF2 = 300 kg
F1 = 100 kg
2 m 3.5 m C
x
B
y
A
2/3 m
2.5 m
74 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 53
Reducir el sistema de fuerzas mostrado a fuerza única equivalente e indicar por dónde cruza al eje x y al eje y.
Solución:
,
cruza al eje y: x = 0 y = –2.212 m cruza al eje x: y = 0 x = –1.493 m
1000 N
200 N/m
2 m
2 m
A
y
2 m 4 m1500 N-m = M 400 N/m
2.30 m
x
2 m
1.533 m
0.766 m
2.666 m
1.333 m
2 m
2 m
y
O x
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 75Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 54
Las fuerzas están en el plano xy, la fuerza R es la resultante del sistema de fuerzas mostrado y de otra fuerza F1 que no aparece en el diagrama. Determinar y hallar por donde cruza a los ejes x,y la fuerza R. El momento M es perpendicular al plano xy.
Solución:
:
:
cruza al eje y: x = 0 y = 7.238 m
cruza al eje x: y = 0 x = 9.5 m
R = 1000 kg
M = 1000 kg-m
F2 = 800 kg
300 kg/m
200 kg/m
2 m
2 m
2 m
2 m2 m3 mO
4
y
x
3
F3 = 12001 m
R
2 mF4 = 300
76 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 55
Hallar q (N/cm2) y x (cm) de modo que la resultante de la fuerza distribuida en la superfi cie AB sea un momento.
Solución:
~ de s: (1)
←
~ de s:
→
→
Dato: ΣF = 0
(2)
(2) en (1):1152 – 192x = 0 x = 6 cm en (1) q = 120 N/cm2
200
16 – x
x – 4
4qa
F2
F3
F1
12 cm
4 cm200 N/cm2
12 cm
q B
x
B
O
B
AA A
4 cm
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 77Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular la fuerza total y el centro de presión.
Solución:
Por simetría:
dA = 3dz
Problema 56
dz
dF
3
3 pies
10 pies
P
z
P = 4 z3, lb/pie2
y
78 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 57
Calcular la fuerza total y el centro de presión.
Solución:
Por simetría: xo = 1.5 pies
zdz
dF
3 dA = 3dz
8’
3’
z
O
x
P = 4z1/3, lb/pie2
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 79Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular la fuerza total y el centro de presión.
Solución:dA = 4dy
Por simetría:
(1)
en (1)
Problema 58
P = 2y1/2
2 m
2 m
4 m
4 kPa
4 kPay
x
x
y
4
dy
dF
80 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 59
Calcular la fuerza total y el centro de presión.
Solución:
Por simetría:
dA = 6dx
100 Pa
300 Pa
y
x
P
5 m 6 m
dxdF
6
y
x
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 81Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 60
Calcular la fuerza total y el centro de presión. La carga de presión sobre la placa está descrita por la función:
Solución:
dA = 3dx
Por simetría:
y
x
dx
dF
3
140 lb/pie2
100 lb/pie2
3’2’
x
P
82 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Calcular la fuerza total (N) y el centro de presión.
Solución:
Por simetría de cargas: xo = 8 m
y = 12 m P = 8 000 8 000 = + 8 (1)
y = 0 P = 40 000 40 000 = A + B (2)
De (1) y (2): A = 34 666.67 B = 5 333.33
dA = 16 dy
Problema 61
16
y
x
dy
dF
P = + 5 333.33
16 m
12 m
x
P
y
40 000 N/m2
8 000 N/m2
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 83Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Reducir el sistema de fuerzas mostrado a un sistema equivalente consistente en fuerza única e indicar por dónde cruza al plano yz.
M = 4000 , N-m
Solución:
F < > Volumen = = 6 000 N
sen α =
cos α =
A(8/3; 1; 2) m ;
4 800z = 9 600 z = 2 m
3 600y = –5 200 y = –1.444 m
Problema 62
600 N/m2
600 N/m2
x
z
y
O
4 m
4 m
3 m
6 000 N
3 600 N
4 800 N
α
α
y
xO
4 m
2 m
1 m
4/38/3
A
84 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 63
Calcular la fuerza total y el centro de presión:
Po
Solución:
2Po
Po
Po
Po
P
y
x
L
L
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 85Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 64
Calcular la fuerza total y el centro de presión. La carga sobre la placa varía linealmente a lo largo de los lados de la placa de modo que:
, kPa 3 m
8 kPa
4 m
P
x
y
Solución:
86 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 65
Calcular la fuerza total y el centro de presión.
Solución:P = A + Bx + Cz
P = 800 – 50x – 50z
Los cuatro puntos superiores forman un plano.
x = 0z = 0P = 800
800 = Ax = 0z = 6P = 500
500 = 800 + 6CC = – 50
z = 0x = 4P = 600
600 = 800 + 4BB = – 50
x = 4z = 6P = 800 – 50(4) – 50(6) = 300
600 N/m2
800 N/m2
P
z
x
4 m
6 m
300 N/m2
500 N/m2
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 87Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 66
Calcular la fuerza total y el centro de presión.
Solución:
P = A + Bx + Cy
xo = 7.33 m
yo = 5.33 m
y
O
9 m 12 m
200
300
100 kg/m2x
P
x = 12y = 0P = 200
200 = 12BB = 50/3
x = 0y = 9P = 100
100 = 9CC = 100/9
x = 0y = 0P = 0
A = 0
88 Editorial MacroEstática - teoría y aplicaciones
Problema 67
Calcular la fuerza total y el centro de presión.
Solución:P = A + Bx + Cy
“x” en función de “y”:
P = 80 – 20x – y
4
y
x
3 – y
80 N/m2
y
x
4 m3 m
P
x = 0y = 0P = 80 80 = A
x = 4y = 0P = 0
0 = 80 + 4BB = – 20
x = 0y = 3P = 0
0 = 80 + 3CC = – 80/3
~ de s:
Capítulo 2: Fuerzas distribuidas 89Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 68
Se almacena arena con peso específi co
γ = 1600 kg/m3
Calcular la fuerza total y el centro de presión en el plano xy.
Solución: P = γz z = A + Bx + Cy
z = 2.4 + 0.2x – 0.25y
y = 6x = 0z = 0.9
0.9 = 2.4 + 6CC = – 0.25
x = 0y = 0z = 2.4
x = 3y = 6z = 1.5
A = 2.4
1.5 = z
x = 0y = 3z = 3
3 = 2.4 + 3BB = 0.20
z
yx
3 m
6 m 3 m1.5 m0.9 m
2.4 m
Superfi cie libre plana de la arena
CENTRO DE GRAVEDAD
CAPÍTULO
33.1 Peso (W)
Fuerza ejercida por la tierra sobre los elementos del cuerpo rígido.
La tierra: “Los pesos son fuerzas concurrentes”.
→ Fuerzas paralelas
Para distancias cortas es buena aproximación considerar a los pesos como fuerzas paralelas.
, peso total
(1) (3)
(2) (4)
(1) = (2) (3) = (4)
(5) (6)
W1 W2
W1 W2W3
W3
x x
w
C.G.yi
xiwi
w1w2w3
w4
z z
yy< >
Editorial Macro92 Estática - teoría y aplicaciones
De manera similar:
(7)
, , → Coordenadas del centro de gravedad
En general:
(8)
(9)
(10)
Las ecuaciones (5) al (10) se utilizan para calcular el centro de gravedad.
Si la aceleración debida a la gravedad es igual en todas las partículas del cuerpo:
W = mg
dW = g dm
m = masa
dm = masa de cualquier partícula del cuerpo
(11)
(12)
(13)
en (5), (6), (7), (8), (9), (10)
Capítulo 3: Centro de gravedad 93Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
En general:
(14)
(15)
(16)
Las ecuaciones (11) a (16) se utilizan para calcular el centro de masa.
3.2 Centro de gravedad de cuerpos homogéneosγ = Peso específi co constante
3.2.1 Centro de gravedad de líneas
“Alambre de sección constante”.
W = γV
W = γa
(17)
De manera similar:
(18)
(19)
en 5, 6, 7:
a = constante
Editorial Macro94 Estática - teoría y aplicaciones
En general:
(20)
(21)
(22)
3.2.2 Centro de gravedad de áreas
“Placa de espesor constante”:
W = γV
W = γtA
(23)
De manera similar:
(24)
(25)
en (5), (6), (7):
At = constante
Capítulo 3: Centro de gravedad 95Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
En general:
(26)
(27)
(28)
3.2.3 Centro de gravedad de volúmenes
(29)
De manera similar:
(30)
(31)
en (5), (6), (7):W = γV
V
Editorial Macro96 Estática - teoría y aplicaciones
En general:
(32)
(33)
(34)
Notas:
1) El centro de gravedad toma en cuenta los materiales que componen el cuerpo y es el punto donde está aplicada la fuerza resultante equivalente que es el peso del cuerpo.
2) El centroide es un centro geométrico, toma en cuenta la forma más no los materiales que componen el cuerpo.
3) Si el cuerpo es homogéneo (γ = constante) el centro de gravedad coincide con el centroide.
3.3 Teoremas de Pappus y Guldinus1. Una línea que gira alrededor de un eje fi jo genera una superfi cie (cualquier punto de la
línea mantiene una distancia constante al eje mientras gira).
2. Una superfi cie plana que gira alrededor de un eje fi jo genera un volumen (cualquier punto de la superfi cie mantiene una distancia constante al eje mientras gira).
LíneaB B
A
Eje Eje
Superfi cie lateral de un tronco de cono
Superfi cie
A
Volumen de cono
C
Capítulo 3: Centro de gravedad 97Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Teorema 1: La superfi cie generada por una línea que gira alrededor de un eje fi jo es igual a la longitud de la línea multiplicada por la distancia recorrida por el centroide de la línea durante la formación de la superfi cie.
Para 1 vuelta:
En general:
Teorema 2: El volumen generado por una superfi cie plana que gira alrededor de un eje fi jo es igual al área de la superfi cie multiplicada por la distancia recorrida por el centroide de la superfi cie durante la formación del volumen.
Para 1 vuelta:
En general:
α → en radianes
yL
dL
Eje
AdA
y
Eje
Editorial Macro98 Estática - teoría y aplicaciones
Nombre Figura L
1 Recta
y
CL
x0 L
2 1/4 de circunferencia
y
xCr
r
3 1/2 de circunferencia C
y
rr x0 πr
4 Circunferencia rC x
y
r 0 0 2πr
5 Arco de circunferencia
y
xC
rαα 0 2αr
6 Recta inclinaday
xC
L
α L
7 Elipse
y
xa ab
bC
= 0 = 0
;
;
3.4 Tabla de centros de gravedadCentro de gravedad de líneas
C = Centro de gravedad
Nota: α solo en las fórmulas debe ir en radianes.
Capítulo 3: Centro de gravedad 99Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura A
1 Rectángulo h
y
C
b x
bh
2 Triángulo h
y
C
b
a
x
3 Triángulo rectángulo C
r x
r
y
4 1/4 de círculo C
r x
r
y
5 Semicírculo C
2r x
y
r
6 Círculo Cr r x
y x2 + y2 = r2
0 0 πr2
7 Sector circularC
r
r x
y
0 αr2
Centro de gravedad de superfi cies planas
Editorial Macro100 Estática - teoría y aplicaciones
Nombre Figura A
8 1/4 de elipseC
a x
b
y
9 Semielipse
a a x
C
y
b 0
10 Elipsex
Caa
b
b
y
0 0 πab
11 Paralelogramo C
x
b
a
y
absen α
12 Segmento circularα αr r
x
C
y
Capítulo 3: Centro de gravedad 101Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura A
13 Trapecio
y
xb
C h
a dc
14 Tímpano de 1/4 de círculo
x
x2 + (y – r)2 = r2
r
ry
C
15 Cuadrado
a
a
y
x
C a2
16 Corona circularR
r
y
xC 0 0
17 Semicorona circular
Rr
y
xC 0
18 Segmento de corona circular ααR
r
y
x
C0
Editorial Macro102 Estática - teoría y aplicaciones
Nombre Figura A
19 Círculo con núcleo retirado
αα
b
b
r
a a
y
xC 0 0 2αr2 – 2ab
20 Pentágono R
y
xC0 0 2.3773R2
21 HexágonoR
y
xC0 0 2.598R2
22 OctágonoR
y
xC0 0 2.8284R2
23 DecágonoR
y
xC0 0 2.9389R2
Capítulo 3: Centro de gravedad 103Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura A
24
Polígono regular con “n” lados R
y
xC0 0
25 Área semiparabólica
a
y = kx2b
y
x
C
26 Área parabólica
ya a
xy = kx2
bC 0
27 Semiparábola de grado “n”
ay
b y = kxn
x
C
28
• Tímpano semiparabólico• Enjuta semiparabólica
by = kx2
y
xa
C
Editorial Macro104 Estática - teoría y aplicaciones
Nombre Figura A
29• Tímpano de grado “n”• Enjuta general
b
y
xaC
30 Tímpano de 1/4 de elipse b
y
x
aC
0.7765a 0.7765b 0.2146ab
31 Semisegmentoparabólico
b x
y
h C
32 Semisegmentode grado “n”
b x
y
h C
33 Semiparábola de grado “n” b
xa
y
C
Capítulo 3: Centro de gravedad 105Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura A
34 Semiparábolab
xa
y
C
x = ky2
35 Complemento de semiparábola
x
ay
bC
x = ky2
36Complemento de semiparábola de grado “n”
x
ay
bC
37 Trapecio
xb
ay
h C
38 Rombo
y
xC 0 0
Editorial Macro106 Estática - teoría y aplicaciones
Nombre Figura A
1 Cáscara cilíndrica base circular
z
h
r r y
x
C 0 0 2πrh
2 Cáscara semi- cilíndrica
z
h
r r y
x
C 0 πrh
3 1/4 de cáscara cilíndrica
z
h
rr
y
x
C
4 Cáscara cilíndrica de fondo cerrado
z
h
r r y
x
C 0 0 πr(2h + r)
Centro de gravedad de superfi cies curvas
Capítulo 3: Centro de gravedad 107Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura A
5Cáscara cilíndrica cerrada de ambos lados
z
h
r r y
x
C 0 0 2πr(h + r)
6 Cáscara cónica de fondo abierto
h
z
rr
x
Cy
0 0
7 Cáscara semicónicah
z
rr
x
Cy
0
8 Cáscara cónica base cerrada
h
z
rr
x
Cy
Editorial Macro108 Estática - teoría y aplicaciones
Nombre Figura A
9 Cáscara esférica
z
r
xC
y 0 0 0 4πr2
10 Cáscara hemisférica
z
r r
x
Cy
0 0 2πr2
11 1/4 de cáscara esférica
z
r r
x
Cy
0 πr2
12 Cáscara hemisférica base cerrada
z
r r
x
C
y0 0 3πr2
Capítulo 3: Centro de gravedad 109Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura V
1 1/2 de esfera (hemisferio)
y x2 + y2 = r2
rx
z
0 0
2 Cono
y h
rx
z
0 0
3 Semicono yh r
rx
z
0
4 Pirámide
hy
a
bx
z
0 0
5 Pirámide irregularh
y
ab
x
z
Centro de gravedad de volúmenes
Editorial Macro110 Estática - teoría y aplicaciones
Nombre Figura V
6 Cilindro
yh
z
x 0 0 πr2h
7 Semicilindro
yh
zr r
x 0
8 1/4 de cilindro
y
h
z
rr
x
9 Prisma rectangulary
z
a
c
b
x
abc
10 Tetraedro rectoy
z
a
cb
x
Capítulo 3: Centro de gravedad 111Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura V
11 Cuboy
z
a
aax
a3
12 Esfera y
x2 + y2 + z2 = r2z
r
xC
0 0 0
13 Tronco de cono
R
h
y
x
zr
C
14 Prisma triangularb
y
z a c
x
Editorial Macro112 Estática - teoría y aplicaciones
Nombre Figura V
15 Cilindro elíptico
bb
h
y
z
a a
x
C 0 0 πabh
16 1/4 de cono h
rr
x
y
z
17 Tronco de pirámide hH
a/2a/2
b/2b/2 x
z
y
18 1/2 cilindro circular por corte diagonal
h
r r
x
z
y0
Capítulo 3: Centro de gravedad 113Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura V
19 Semielipsoide de revolución
r r
z
h
x
yC 0 0
20 Semielipsoide elíptico
ba
z
cy
C
bax
0 0
21 1/8 de elipsoide
ba
z
c
x
y
22 Paraboloide de revolución
z
y
h
x
C
rr
0 0
Editorial Macro114 Estática - teoría y aplicaciones
Nombre Figura V
23 Paraboloide elíptico C
bbz
c
2a
x
y
0 0
24 Paraboloide hiperbólico y
aa
c
bx
z
0
25 Semitoro
zx
y
r r
a aa a0 0 π2a2r
26 Cono
z
xy
h
2r
0
Capítulo 3: Centro de gravedad 115Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 69
Hallar el centro de gravedad del arco de circunferencia.
Solución:
Simetría: Eje x:
(1)
(2)
(1) y (2) en x:
y
r
r
L
xαα
rcos θ = x
dL = rdθdθθ
r
y
x
Editorial Macro116 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 70
Hallar el centro de gravedad de la línea OA.
Solución:
y
Ox
Ay2 = 12x(12; 12)
Capítulo 3: Centro de gravedad 117Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 71
En la superfi cie triangular mostrada, calcular .
Solución:
Por semejanza de triángulos:
Elemento diferencial: rectángulo
(1)
(2)
(1) y (2) en :
y
ydy
x
x
b
h
h
xb
y
Editorial Macro118 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 72
Calcular el centro del gravedad de un cuarto de círculo.
Solución:
θ
dL = rdθ
dθr
r x
y
Capítulo 3: Centro de gravedad 119Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 73
Calcular el centroide de la superfi cie rectangular.
Solución:
A) (1)
(2)
(3)
(2) y (3) en (1):
B) (1)
(2)
(1) en (2):
O b
h
y
x
dy
y
x
b
O
dxy
y
h
xx
O
Editorial Macro120 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 74
Hallar el centro de gravedad del sector circular.
Solución:
Eje de simetría x →
(1)
(2)
(1) y (2) en :
y
r
x
dL = rdθdθ
θ
r
r
y
xαα
Capítulo 3: Centro de gravedad 121Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 75
Hallar el centro de gravedad, luego calcular el volumen generado al dar una vuelta alrededor del eje x.
Solución:
Por simetría
Algunos cálculos:
Sector circular:
20 cm8
b
2αθ
8
2(18.33)
Componentes A(cm2)+ semicírculo (r = 20)– semicírculo (r = 12)+ 2 sector circular+ triángulo
628.32–226.19164.64146.64
16.4913.095.292.67
10 360.99–2 960.83
870.95391.53
Σ 713.41 8 662.64
12 cm
20 cm
8 cmx
y
Editorial Macro122 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 76
Hallar el centro de gravedad de la línea compuesta OABCO.
Solución:
Cálculos:
:
:
L
AOOCCBBA
15208π
9
010
16,653.6
7.50
8.8712.3
—200
418.4632.4
112.5—
222.92110.7
Σ 69.13 650.86 446.12
8 cm
20 cm
15 cm
O xCα
A
B
20 cm
DB
C
8
xααO
20
15
A
y 17
8az
O Cα
D
α
O
Capítulo 3: Centro de gravedad 123Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 77
Hallar el centro de gravedad de la superfi cie lateral del cono.
Solución:
Simetría xy:
Simetría yz:
Semejanza de triángulos:
dL
r x
x
z
y
y
h
x
z
y
h
dL
dx
dy
Editorial Macro124 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
Por simetría con los planos:
Semejanza de triángulos:
y = 60 cm → h’ = 75 cm
Componente Volumen (cm3) y (cm) V y
Cono grande 230 100
Cono pequeño –188 490
Σ = 5 989 Σ = 41 610
Problema 78
Hallar el centro de gravedad del tronco de cono circular recto. (r1 = 10 cm; r2 = 12.5 cm; h = 15 cm)
y
h
x
z
r1
r2
12.5h = 15
y
yB
h’
z
xAC
10
Capítulo 3: Centro de gravedad 125Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 79
Hallar las coordenadas centroidales del volumen del cono circular recto.
Solución:
Por simetría en el plano xy:
Por simetría en el plano xz:
(1)
(2)
Por semejanza de triángulos:
en (2)
h
xd
z
y
h – xh
d/2 y
xd/2
x dx h – x
Editorial Macro126 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 80
Se gira el área de la fi gura alrededor del eje y. Hallar el centroide del volumen.
Solución:
Por simetría con el plano xy:
Por simetría con el plano zy:
(1)
(2)
De
en (2):
en (1)
y2 = 4ax
y = 2ay
x
(a, 2a)
dy
xx
y
y
z
Capítulo 3: Centro de gravedad 127Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 81
b = 50 mm
Calcular el centro de gravedad de la línea OA.
Solución:
(1)
(2)
dx
dyd
y
O b
A
xb/2
Editorial Macro128 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 82
Calcular la longitud “b” tal que el centroide de la línea compuesta se encuentre en el punto “O”.
Solución:
x x
ABDCADBC
bb2aπa
–b/2–b/2–b
2a/π
–b2/2–b2/2–2ab2a2
2b + 2a + πa 2a2 – 2ab – b2
Reemplazando datos en (1) y (2):
A
b
Ba
Ox
y
D C
Capítulo 3: Centro de gravedad 129Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 83
Calcular el centro de gravedad de un cuarto de circunferencia .
Solución:
B
y
r
AOx
x = rcosα
x = rsenαα x
y
dα
dS = rdαr
Editorial Macro130 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 84
Calcular “a” y “b” en función de “r” si el centroide queda en el punto (a/4; r; z), luego calcular z.
Solución:
(1)
(2)
(1) = (2):
x y z x y z
ABCDBC
abπr
a/200
02r + b/2
r
00
2r/π
a2/200
02br + b2/2
πr2
00
2r2
a +b + πr a2/2 πr2 + b2/2 + 2br 2r2
bDC
B
A
a
x
y
z
r
Capítulo 3: Centro de gravedad 131Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 85
Calcular el centroide de la línea compuesta semicircunferencia AC, CB, DC rectas.
Solución:
Por simetría:
x y z x y z
BCACDC
5π131313
02.5–2.5
0
0666
10/π00
2.5
032.5–32.5
0
0787878
5000
32.5
54.708 0 234 82.5
A O B
DC
zy
5’
12’
5’x
Editorial Macro132 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 86
2 y 5 = un cuarto de circunferencia.
Calcular el centroide de la línea compuesta.
Solución:
(1) (2) (3)
R/2
R
R
R
x
y
z
1
2
5
3 4
línea x y z x y z
1
2R R2
3R R R2
40 R 0
50 0
6.055R 3.349R2 3.778R2 4.531R2
Capítulo 3: Centro de gravedad 133Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
A x Ax
36r2 3r 108r3
πr2 b – r πr2(b – r)
2rb b/2 rb2
36r2 + πr2 – 2rb 108r3 – rb2 + πr2(b – r)
Problema 87
Calcular “b” si el centroide del área compuesta sombreada está en el punto “C”.
Solución:
Dato:
Respuesta:
aa
r
+
+
b2r– – –
a/2 = 3r
a/2 = 3r
a = 6r
xO
y
b
rc
Editorial Macro134 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 88
Calcular el centroide del área sombreada por integración.
Solución:
(1)
(2)
en (1) y (2)
en (1)
y
y
a x
xa/2
dya – x
y
a x
a/2
Capítulo 3: Centro de gravedad 135Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 89
Calcular por integración el centroide de la superfi cie plana denominada 1/4 de elipse.
Solución:
O xa
b
y
en (2)
dA
xxdy
y
y
Editorial Macro136 Estática - teoría y aplicaciones
Calcular el centroide de la superfi cie plana sombreada.
Solución:A x y Ax Ay
R2 R R3
0.2618R2 0.636R 0.170R 0.166R3 0.044R3
0.522R2 0.772R3 0.134R3
R/2 R
2R
Ox
yProblema 90
2RR/2+
βR/2R
––
–2αR
R–
– –
––
Capítulo 3: Centro de gravedad 137Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Cálculos:
x = x’cos15º = 0.636R
y = x’sen15º = 0.170R
A = αR2 =0.2618R2
x’
y
O x
Problema 91
Calcular el centroide del área sombreada por integración.
Solución:
(1)
(2)
y = bx = a
K1 =
K2 =
(a; b)
y
xaO
y1 = K1x2
y2 = K2x3
b
dxx
x
y
Editorial Macro138 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 92
Calcular el centroide de la superfi cie del medio cilindro.
Solución:
Por simetría:
en (1) y (2)
en (1)
en (2)
dS
Lx
y
R
L
z
Rx
z
zα dαdS
Capítulo 3: Centro de gravedad 139Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
A z zA
Superfi cie lateral
fondo πR2 0 0
Problema 93
Calcular la relación H/R de modo que el centroide de la superfi cie total del cono coincida con el centroide del volumen.
H
z
yR
x
Editorial Macro140 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 94
Calcular el centroide de una cáscara semicilíndrica cerrada en ambos extremos y abierta en la parte superior.
2a
4a
4a
x
z
y
aa
a
a
Solución:
Por simetría:
izquierda
derecha
centro
A y Ay
0.904a3
0.904a3
4.566a3
5πa2 6.374a3
Capítulo 3: Centro de gravedad 141Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular la ubicación centroidal del tetraedro.
Solución:~ de s:
,
Problema 95
x
xy
y
z
zdz
b
ycz
c – z
a
cz
xc – z
a
b
x
y
c
z
Editorial Macro142 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 96
Calcular el centro de gravedad de la pirámide rectangular.
Solución:
Por simetría:
dV = xydz
b/2b/2
a/2
a/2y
h
z
x
hz
x/2
a/2
y/2
b/2
hz
x
dzz
y
~ de s:
Capítulo 3: Centro de gravedad 143Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 97
Calcular el centro de gravedad del semicono.
Solución:
Por simetría:
del diferencial de volumen
h
z ay
z
hx
O
aa
ay
dyy
y
zO
Editorial Macro144 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 98
Calcular el centro de gravedad del volumen.
Solución:
Simetría: ,
(1)
x2 + y2 = 9 – z
O3 m
2 m
5 m dz
z
r
y
z
x
en (1)
Capítulo 3: Centro de gravedad 145Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 99
Calcular por integración el centroide del volumen.
Solución:
Por simetría:
(1)
en (1)
en (1)
L
x
y
z
z2 = 3y
O
x
y
y
r
dyz
Editorial Macro146 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 100
Calcular el centroide del semielipsoide por integración.
Solución:
Por simetría:
(1)
y
x
z
h
rr
r
x
xdx
dVy
z
y
Capítulo 3: Centro de gravedad 147Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 101
Calcular “h” si el centro de gravedad coincide con el centro C de la cara plana circular del hemiferio.
Solución:
Fig V z Vz
C
z
h
r
Editorial Macro148 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
Fig. V z Vz
Problema 102
Calcular “h” si el centro de gravedad coincide con el centro “C” de la cara plana circular del hemisferio.
h
rC
rz
Capítulo 3: Centro de gravedad 149Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 103
Calcular el centro de gravedad del tronco de cono recto y circular del cual se ha retirado otro tronco de cono recto circular y coaxial como el primero, tal como se muestra en la fi gura.
10 cm2 cm
6 cm
6 cm4 cm
Solución:
A)
10y 6y + 36 4y 36 y 9
A)
6
x
2
4y
66
10
B)
4x 12 + 2x 2x 12 x 6
~ de Triángulos
Editorial Macro150 Estática - teoría y aplicaciones
B)
Vol (cm3) Vy
1 1231.5 2.51 3091.06
2 –175.93 6 – 2.35 = 3.65 –642.14
1055.57 2448.92
Problema 104
La superfi cie gira 180º alrededor del eje y generando un volumen. Calcular el centro de gravedad del volumen.
Solución:
Por simetría plano zy: ; ;
z
x
y2 m
2 m2 m
Capítulo 3: Centro de gravedad 151Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
dy
r ~ de s:
y
2
24
2
r
4 – y
Editorial Macro152 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 105
Calcular la altura “h” hasta la cual debe vaciarse el líquido dentro de la copa cónica de modo que esté en contacto con la mitad del área de la superfi cie interior de la copa.
Solución:
= 25
Por Pappus: SL = 2π L
SL = 2π(25)158.11 = 24 835.86 mm2
SL = 12 417.93 mm2
βcos18.43º = h
β = 1.054h
x = = 0.333h = htan18.43º
= 0.1666h
Por Pappus:12 417.93 = 2π(0.166h)1.054h
h = 106.1 mm
100 mm
150 mm
h
150
50
158.11
150
50
x
hβ
18.43º
Capítulo 3: Centro de gravedad 153Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 106
Calcular el centro de gravedad del hemisferio. La densidad del material varía linealmente desde cero en el origen hasta ρo en la supefi cie. x
y
Oa
z
Solución: dw = γdV = ρgdV
Por simetría:
ρ = Kx (1)x = a ρ = ρo
ecuación de la densidad
dV = πz2dx
z2 = a2 – x2
dV = π(a2 – x2)dx
en (1):
ρo = Ka
K =
ρ =
x2 + z2 = a2
x
z
dx
Editorial Macro154 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 107
Calcular el centro de gravedad del cuerpo formado por un cilindro hueco de ρ = 8 T/m3 y un hemisferio que tiene una ρ = 3 T/m3.
Solución:
Por simetría:
Fig z ρ V (mm3) ρV zρV
80
1201 60 8 +π(40)2120 = 603 185.7 482 5485.6 289 529 136
120
402 60 8 –π(20)2120 = –150 796.4 –1 20 6 371.2 –723 382 272
403 – (40) = – 15 3 + π(40)3 = 134 041.2 402 123.6 –6 031 854
4 021 238 211 115 010
+
+
–
40 mm
120 mm
20 mm20z
x
y
Capítulo 3: Centro de gravedad 155Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 108
La estructura que se muestra contiene una placa A de peso 10 lb/pie2 y alambres B y C de peso 2 lb/pie. Calcular el centro de gravedad.
Solución:
A Peso:
B Peso:
C Peso:
= 0.908 pie = 0.630 pie = 1.356 pies
3 pie
R = 4 pieC
R
B
A
z
y
x
W x y z Wx Wy Wz
A 60 1 0 60 0 80
B 10 1.5 2 0 15 20 0
C 12.57 0 0 32 32
82.57 75 52 112
Editorial Macro156 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 109
Calcular el centro de gravedad de la pieza de acero, hierro fundido y aluminio.
γ = 7.8 g/cm3
γ = 7.15 g/cm3
γ = 2.65 g/cm3
Solución:
W = γV
acero: 7.8 × 1 × 2 × 1 = 15.6 g
hierro: 7.15 × 1 × 4 × 2 = 57.2 g
aluminio (1)3 × 2.65 = 5.55 g
W y z Wy Wz
acero 15.6 3.5 2 54.6 31.2
hierro 57.2 2 0.5 114.4 28.6
aluminio 5.55 1 = 3(1)/8 + 1= 1.375
5.55 7.63125
78.35 174.55 67.43125
Por simetría:
aluminio
alum
inio
hierro hierro
acero acero
1 cm 1 cm
1 cm
1 cm
4 cm
2 cmy
y
x z
Capítulo 3: Centro de gravedad 157Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 110
Un cilindro de acero está incrustado en un cilindro de madera. Calcular el centro de gravedad del conjunto.
γ = 7.8 g/cm3
γ = 1.6 g/cm3
Solución:
W = γV
V 1 = π(6)24 = 144π , W1 = 723.82 g
V 2 = π[(6)2 – (4)2]12 = 240π , W2 = 1206.37 g
V = π(4)2(32) = 512π , W3 = 12546.29 g
Por simetría:
W x Wx
madera1 723.82 2 1 447.64
madera2 1 206.37 10 12 063.7
acero 12 546.29 20 250 925.8
14 476.48 264 437.14
maderaacero
x
y
20 cm
12 c
m
124
y
z
vista lateral
12 c
m
8 cm
MOMENTO DE INERCIA DE SUPERFICIES PLANAS
CAPÍTULO
4Llamado también momento segundo de superfi cie. Por ejemplo en el análisis de esfuerzos y deformaciones en vigas se encuentran expresiones matemáticas de la forma .
Momentos de inercia
Momento polar de inercia
→ (+), Unidades = (longitud)4
4.1 Teorema de ejes paralelos (Steiner)
, similarmente:
→
y
O
ya
x
x
A
dA
y
O x
a
Cy
AdA
yC
d2
d1
xC
C → centroide
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro160
4.2 Radio de giroLos momentos de inercia y el momento polar de inercia se pueden expresar en forma de producto del área A de la superfi cie por el cuadrado de una longitud r (constante).
radio de giro (+)
radio de giro (+)
radio polar de giro (+)
→ relación de radios de giro
Relación de radios de giro entre 2 ejes paralelos uno de los cuales pasa por el centroide de la superfi cie:
, , ,
y y yAA A
OOO
r0
x x
xrx
ry
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 161Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
4.3 Producto de inercia o momento segundo mixto
→ (+) ó (−)
y
O x
x
y
A
dA
Si un eje o ambos ejes son ejes de simetría: I = 0
Signosx(–) x(+)y(+) y(+)
x(–) x(+)y(–) y(–)
•
•
•
•
Ox
A
CyC
y yCxC
xC
CC C
y y y
xxx
4.4 Rotación de ejes
α → (+) antihorario (–) horario
x yU V
Ay
V
O
U
xα
α
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro162
4.5 Momentos de inercia principalesExiste un sistema de ejes en los cuales se da en uno de ellos el momento de inercia máximo y en el otro se da el momento de inercia mínimo, se denominan ejes principales.
El producto de inercia con respecto a estos ejes es cero.
Magnitudes
Ubicación (α)
→ α1 ; α2 = α1 + 90º
4.6 Método gráfi co: Círculo de MohrSe da de una superfi cie plana respecto a ejes x, y. Hallar gráfi camente los valores IU, IV, IUV respecto a un sistema de ejes u, v que forman un ángulo α con el sistema de ejes x, y en sentido antihorario.
1. En el eje horizontal se ubican los momentos de inercia.
2. En el eje vertical se ubican los productos de inercia.
3. Se ubica en el punto “A” ( ).
4. Se ubica en el punto “B” ( ).
5. Se dibuja la recta que corta a la horizontal en “C”, “C” es el centro del círculo que es trazado estando los puntos “A” y “B” contenidos en el círculo.
6. Se dibuja una recta que forma un ángulo 2α con la recta en sentido antihorario, la recta es y pasa por el centro del círculo.
7. Las coordenadas “D” y “E” son los valores IU , IV , IUV .
8. El ángulo α’ nos defi ne la posición de los ejes principales en el círculo son los puntos F y G.
9. Si en la superfi cie plana se considera un ángulo “α” en el círculo de Mohr se considera un ángulo “2α”.
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 163Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
W, z → ejes principales
z → z eje respecto al cual se genera el
W → eje con respecto al cual se genera el
Productos de inercia
Momentos de inerciaFG
B
E(I , –I )
(Ix, Ixy)
(IV, –IUV)
(IU, IUV)
C
A2α
2α
2α’2α’
D
(Imáx)(0; 0) (Imín)
Superfi cie plana
V y W
U
x
z
α’
α’
α
α
x yU Vw z
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro164
4.7 Tabla de momentos de inerciaMomentos de inercia de superfi cies planas
C = Centro de gravedad
1 Rectángulo
y yC
xC
h
b x
C
2 Triángulo
y yC
xC
h
b x
a
C
3 Triángulo rectángulo
y yC
xC
h
b xC
4 1/4 de círculo
y yC
xC
r
r
x
C
5 Semicírculo
y yC
xC
rr xC
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 165Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
6 Círculo
y yC
xC
r
x
C
7 Sector circular
y yC
r
r
αα xC
8 1/4 de elipse
y yC
xC
a
b
x
C
9 Semielipsey
yC
xC
a a
b
x
C
10 Elipse
y yC
xCa ab
bx
C
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro166
11 Paralelogramo
y yC
xCα
a
b x
C
12 Segmento circular
y
xC
α αr rx
C
13 Trapecio
y yC
xC
b
h
a c
x
C
14 Tímpano de1/4 círculo
y yC
xC
r
xC
15 Cuadrado
y yC
xC
a
a
x
C
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 167Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
16 Corona circular
y yC
xCr
R
x
C
17 Semicorona circular
y yC
r Rx
C
18Segmento de corona circular
y
xC
rααR
x
C
19Círculo con núcleo retirado
αα
b
b
r
a a
y
xC
20 Pentágono regular
R
y
xC
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro168
21 Hexágono regular
R
y
xC
22 Octágono regular
R
y
xC
23 Decágono regular
R
y
xC
24Polígono regular con “n” lados
R
y
xC
25 Área semiparabólica
a
y = kx2
b
y
x
C
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 169Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
26 Área parabólica
ya a
x
y = kx2
b C
27
• Tímpano semiparábolico• Enjuta semiparabólica
by = kx2
y
xaC
28• Tímpano de grado “n”
• Enjuta generalb
y
xaC x
29 Tímpano de 1/4 de elipse b
y
x
aC
30 Semisegmentoparabólico
b x
y
h C
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro170
31 Semisegmento de grado “n”
b x
y
h C
32 Semiparábolade grado “n”
y
x
b
a
C
33 Semiparábolade grado “n”
b
xa
y
C
34 Semiparábolab
xa
y
C
x = ky2
35 Rombo
y
xC
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 171Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura
1 Cuadrado
y
a
a x
C0
2 Rectángulo
y
h
b x
C0
3 Triángulo rectángulo
y
h
b x
C
4 Triángulo rectángulo
y
h
b x
xc
yc
C
5 Triángulo rectángulo
y
h
b x
C
4.8 Tabla de productos de inercia
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro172
Nombre Figura
6 Triángulo rectángulo
y
h
b
x
C
7 Triángulo rectángulo
y
h
b
x
C
8 Triángulo
y
h
b
a
xC
9 1/4 de círculo
y
r
r
x
C
–0.01647r4
10 1/4 de círculo
y
r
r x
C0.01647r4
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 173Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura
11 Semicírculo
y
rr xC
0
12 Círculo
y
r
x
C 0 πr4
13 Sector circular
y
αα
r
rC x =
0 0
14 1/4 de elipse
y
xa
b C –0.01647a2b2
15 Semielipse
y
x
C
a a
b0
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro174
Nombre Figura
16 Elipse
y
x
Ca ab
b0 πa2b2
17 Paralelogramo
y
x
Ca
bα
18 Segmento circular
y =
C
r rα α
x
0 0
19 Trapecio
y
h C
b
a c
x
20 Corona circular
y
C
r
R
x
0 πR2(R2 – r2)
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 175Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura
21 Semicorona circular
y =
C
r Rx
0 0
22 Segmento de corona circular
C
rRx
α α
y =
0 0
23 Círculo con núcleo retirado C
b
b
α
α
a a
r
y =
x = 0 0
24 Polígono regular con “n” lados C
R
y =
x =0 0
25 Área semiparabólica
x
Cy = kx2
ay
b
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro176
Nombre Figura
26 Área parabólica
x
C
y = kx2a a
b
y =
0 0
27 Semiparábola de grado “n”
x
C
a
y
b
28
• Tímpano semiparabólico• Enjuta semiparabólica
xC
y = kx2
a
y
b
29
• Tímpano de grado “n”• Enjuta general
xC
a
y
b
30Tímpano de 1/4 de elipse
x
C
y
b
a
–0.00439a2b2
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 177Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Nombre Figura
31 Semisegmentoparabólico
b x
y
h C
32 Semisegmento de grado “n”
b x
y
hC
33 Semiparábolade grado “n”
b
xa
y
C
34 Semiparábolab
xa
y
C
x = ky2
35 Rombo C
= y
x = 0 0
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro178
Problema 111
Calcular los momentos de inercia de la fi gura mostrada con respecto a los ejes x y xG.
Solución:
x
xG//
//
y
h
b
C.G.
Problema 112
Calcular el momento de inercia con respecto al eje x.
h/2
h/2dyy
(IXG)
xG
b
C.G.
x
dy
y
(IX)
h
b
y
rx
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 179Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
Problema 113
Calcular J0.
Solución:
(1)
(2) en (1)
y
R
Ox
y
xO
ρdρ
ρsenα = y
ρdαdρ
ρx
y
dαα
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro180
Problema 114
Calcular IXY y IXYCG del triángulo.
Solución:
Semejanza de triángulos:
30 cmx
y/2
x
y
y
dx
25 cm
55 – x
20 cm
30 cm
x
y
25 cm
20 cm
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 181Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 115
Calcular IXY.
Solución:I = I
G G + A
Para nuestro caso: IG G
= 0 (Para cada rectángulo)
A x y
Figura 1 10 × 2 ×1 × 7 = 140 cm4
Figura 2 16 × 2 × 8 × 1 = 256 cm4
IXY = 396 cm4
Problema 116
Calcular .
Solución:
I = (5)(20)3 + 100(10)2 + (30)(5)3 + 150(2.5)2
I = 14 583.33 cm4
32.01
25α
20A
100 – 27.5 10 – 275 000150 – 15 – 2.5 5 625
A = 250 cm2 – 21 875 = I
α = 38.66º β = 51.34º
16 cm
10 cm
2 cmx
2 cmy
12 c
m 1
2
α β x’
y’y
20 cm
5 cm
5 cm 25 cm
x
α
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro182
I = (20)(5)3 + 100(27.5)2 + (5)(30)3 + 150(15)2 = 120833.33 cm4
I = 67 708.33 + (–53125)cos(102.68º) + 21875sen(102.68º)
I = 100711 cm4 r = 20.07 cm
I = 67 708.33 – (– 53 125)cos(102.68º) – 21 875sen(102.68º)
I = 34 706 cm4 r = 11.78 cm
rO = 23.27 cm
I = – 53 125sen(102.68º) – 21875cos(102.68º) = – 47 028 cm4
Problema 117
Con respecto al área “A”, si I = 48 cm4, I = 32 cm4, I > 0, Imínimo = 30 cm4. Calcular: I , Imáximo, la ubicación de los ejes principales, el momento de inercia del área respecto a un eje que pasa por “O” y que está rotado 45º en sentido antihorario respecto al eje x.
Solución:
Otra manera: I + I = I + I → I = 50 cm4
45ºxO
y
A
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 183Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 118
Calcular I .
Solución:
Problema 119
Calcular I , I , JO , r , r .
Solución:Figura 1 Figura 2 Figura 3 Figura 4
4 cm
x
y
y/2y
dxx
x
y20
cm
10
y
x
5
20
20 55
5 15 20
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro184
Figura 1:
Figura 2:
Figura 3:
Figura 4:
Figura 1:
Figura 2:
Figura 3:
Figura 4:
I = Figura 1 + Figura 2 + Figura 3 – Figura 4 = 59 416 cm4
r = 14.07 cm
r = 14.26 cm
JO = I + I = 120 413 cm4
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 185Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 120
Calcular por integración I .
Solución:
y = 2.5 – 0.1x2
5’
2.5’
x
y
5’ 5’xdx
y
y
Problema 121
Calcular por integración I , I .
y3 = x
2”
8”x
y
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro186
Problema 122
Calcular por integración Ix , Iy.
Solución:
xx y
y
dx
x
y
1 m1 m
2 m2 m
Solución:
y3 = x y = x1/3
.
.
x
x
dx
y
y
x
x
y
ydy8 – x
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 187Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular por integración I , I .
Solución:
y = b b = Ka
x = a K =
Problema 123
y = Kx
a
b
x
y
y = x
x
xa
dy
y
y
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro188
Problema 124
Calcular I , I .
C: centro de gravedad de la superfi cie sombreada
Solución:
A y Ay
1 8 58.64
2 36
16 cm2 94.64
4 cm
y2 = 9x
4 cm
6 cmxC
xO
y
CyC
1
2
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 189Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
I :
A
115.2 cm4
44
410
46
+
–
–
Problema 125
Calcular I , I , Jo.
Solución:
3”y
x
2”
O
3”
6”
4”
x
10
4
dx
y 6
x
10
10 3
23
4
6
1
3
2
–
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro190
I :
1
2
3
– 4
I :
1
2
3
– 4 –
Problema 126
–
Calcular Jo.
20 cm
55 cm
15 cm15 5
4x
3
2
1
O
y
20
5
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 191Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
I :
1
2
3
4
I :
1
2
3
4
Problema 127
Calcular I , r .
y
xO
(a; b)
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro192
Problema 128
Calcular los radios de giro de la superfi cie rectangular respecto a:
a) Los ejes x , y. (r , r )
b) Los ejes centroidales horizontal y vertical. (r , r )
Solución:
Fórmula general:
y
dy
dy
x
dA
6 cm
3 cm
y
x
y
x
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 193Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
Problema 129
Calcular los radios de giro de la superfi cie triangular respecto a:a) Los ejes x , yb) Los ejes centroidales xC , yC
Solución:
yC
xC
x
y
200 mm
125 mm
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro194
Problema 130
Calcular el radio de giro de la superfi cie respecto a un eje que pase por su centroide y sea normal al plano de la superfi cie. (r )
Solución:
De tablas:
De tablas:
De tablas:
O
C
x
100y = x2
50 mm
25 mm
y
O
Cd
Problema 131
Calcular I . x = Ky
x
y
a
b
O
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 195Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
Problema 132
Calcular en el cuarto de círculo I .
Solución:
x2 + y2 = 4
2”
2”
y
x
y
x/2 x/2dyy
x
yy/2
y
x
xdx
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro196
Problema 133
Calcular I .
Solución:
dx
x
x
h
y
ay = x2
y = x (a; a)
x
y
Problema 134
Calcular I , I .
30 mm
50
yy 7.55
C
x5 17.5 mmx
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 197Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
En cada rectángulo: I = I + Ax y
I = – 28125 mm4 I = 21093.75 mm4
A x y Ax y x y Axy
12
250125
– 510
7.5– 15
– 9375– 18750
2.517.5
252.5
156255468.75
375
0
Problema 135
Calcular I .
Solución:
Para cada rectángulo: I = I + Ax y
I = 36 pulg4.1.5
1.5
3
3
y
xc
1
2
3
0
A x y Ax y
123
454
1.50
– 1.5
30
– 3
18018
36
4”
5”
4”1”
1”
3.5”
0.5”
0.5”
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro198
Solución:
~ de :
–
Problema 136
Calcular I , I .
x
h 24
(x – 3)
dxx
28 – h/2
24 cm
y
x4 cm
12 cm3 cm
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 199Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 137
Calcular IV , IV , IUV.
Solución:
30º
30º
V
U
x2020
80 80 mm2020y
200 mm
200
Estática - teoría y aplicaciones Editorial Macro200
Problema 138
Calcular el producto de inercia de la sección de la viga respecto a los ejes U, V. Luego, calcular los momentos de inercia principales y su ubicación.
Solución:
(1)
I = 511.36 × 106 mm4 ; α1 = 0º
I = 90.24 × 106 mm4 ; α2 = 90º
x, y son ejes principales.
eje x = eje I
eje y = eje I
Momentos de inercia principales
200 mm
200 mm
150 mm150 mm
20 mm
20 mm
20 mm
20º
U
V y
xC
Capítulo 4: Momento de inercia de superfi cies planas 201Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 139
Hallar los momentos principales de inercia por el círculo de Mohr.
I = 4.3 cm4
I = 16.3 cm4
I = – 4.28 cm4
Solución:
I = 10.3 + r = 10.3 + 7.37 = 17.67 cm4
I = 10.3 – r = 10.3 – 7.37 = 2.93 cm4
tan2θ’p = 2θ’ = 35.5º θ’ = 17.75º
Por convención de signos:
θp1 = –17.75º y se relaciona con I
θp2 = θp1 + 90º
θp2 = 72.25º
2θpr = 7.37 cm
4
C
B
6
4.28
M. de I.
P. de I.
II
B
D(0; 0)
10.3 cm4 =
2θ’2θp1
E
A
C
6
(I ; –I ) (16.3; +4.28)
(I ; I ) (4.3; –4.28)
17.75º
17.75ºθ’
θ’
I
I
y
xO
72.25º
FUERZAS SOBRE SUPERFICIES SUMERGIDAS
CAPÍTULO
5• La presión en un punto de un fl uido es la misma en
todas direcciones (Principio de Pascal).
• La presión hidrostática en un líquido es:P = γh (kg/m2) y → Peso específi co (kg/m3)h → Distancia vertical a la superfi cie (m)
5.1 Fuerzas sobre superfi cies planas
Área de la superfi cie sometida a presión
A = e
El punto de aplicacion de la fuerza total se conoce como Centro de Presión (C.P.). Este se determina de la misma forma como se vio en el tema de cargas distribuidas. (Δ)
Superfi cie inclinada
Primera forma
e
Ph P
P = γh
A γ
γh1
γh2h2
h1
B
B
AFC.P.
Δ
A
BC.P.
Δ
F
CompuertaA γ
γh1
γh2
h2
h1
B
Superfi cieeFC.P.
y = Peso específi co del fl uído
Editorial Macro204 Estática - teoría y aplicaciones
Segunda forma
W1 , W2 → peso del fl uido encima de la superfi cie
W1 + W2 = W
Forma general
Para determinar la fuerza total en superfi cies verticales o inclinadas con cualquier geometría.
= Distancia vertical del centro de gravedad del área analizada a la superfi cie del líquido
= Presión que existe a la profundidad del centro de gravedad del área analizada y representa la presión promedio sobre el área analizada.
C.G. = Centro de gravedad del área analizada.
A = Área analizada
Centro de presión (xP , yP)
Expresiones generales para cualquier superfi cie plana:
A
a/2 a/2
γh1
γh2
h2
h1 w1
w2
B
e
αA
BΔ
P
W
A γ
BC.G.
Capítulo 5: Fuerzas sobre superfi cies sumergidas 205Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
5.2 Fuerzas sobre superfi cies curvas
Primera forma
Presión variable:
P = γ(h – Rsenθ)
Si θ = 0 → P = γh
Si θ = → P = γ(h – R)
La fuerza total se calcula por integración.
Segunda forma
W = W1 + W2
W1 , W2 → Peso del fl uido encima de la superfi cie curva
ORα
F
B
A
P
R
B Oθ
A h
γ
OR
R
h
W1
W2
B
HA
γh
γ(h – R)
Editorial Macro206 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 140
La compuerta AB tiene un ancho de 2 m. El piso del canal es una superfi cie lisa. Hallar las reacciones en A y B, γ = 1000 kg/m3.
Solución:
2.40 m
0.75 m
1.5 m
A
B0.9 m
A
B
F
W
B2.4γ
A
A
0.75 m
0.25 m
5760 kg
0.8
m
B
A
A
B
1125 kg
Capítulo 5: Fuerzas sobre superfi cies sumergidas 207Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 141
Hallar la fuerza y la ubicación del centro de presión sobre una área circular debido a la presión del líquido (γ).
Solución:
área circular
C.G.
2 m
1 m
x
y
y
xc
Editorial Macro208 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 142
Hallar las fuerzas que se originan en cada uno de los pernos debido a la presión de agua.
γ = 1000 kg/m3
Solución:
P = 1.35γ(0.90)2 = 1093.5 kg
Q = 0.90γ = 364.5 kg
Py1 + Qy2 = (P + Q)y
1093.5(0.45) + 364.5(0.3) = y(1 458)
y = 0.4125 m
ΣMC = 0 R(1.2) = 1458(0.5625 m) R = 683.4 kg = 341.7 kg(fuerza en cada perno)
ΣFH = 0 R + C = 1458 C = 774.6 kg = 387.3 kg(fuerza en cada perno)
pernos1.35 m
0.90 m
0.9 m
0.9
m
1.2 m
1.35γ
2.25γ
0.90γ
0.90 m0.30
1.2 m0.6375 m
0.5625 m
0.45 m
1458
Q P
R R
CC
F = 1458 kg
Capítulo 5: Fuerzas sobre superfi cies sumergidas 209Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 143
¿Cuál es la fuerza que el aguaejerce sobre la compuerta?
Solución:
Se utilizará la expresión:
F = γ(ysen30º)A (1)
(2)
Pero en (2)
en (1)
Centro de gravedad:
dy
x
xx
y
x
y
1 m1 m
2 mA
B
B
30ºγ = 103 kg/m3
3 m
Editorial Macro210 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 144
Dada la compuerta inclinada (sección rectangular), calcular la fuerza total y el centro de presión,
γ =1000 kg/m3
α = 53.13º
1.50 m
y’ se
nα =
y
1.2
m
1.50 m
F
y’C.P.
α
Solución:
En superfi cies inclinadas:
y 0.9 m
y1 = 2.25 m 1.5 m
1.5 m
x
c Xc
2.25
α
C.G.
X
Capítulo 5: Fuerzas sobre superfi cies sumergidas 211Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 145
El tanque se usa para almacenar un líquido con peso específi co 80 lb/pie3, si está lleno hasta el tope determinar la magnitud de la fuerza (Kip) que el líquido ejerce sobre cada uno de sus lados: “ABCD” y “BDFE”.
12’
6’6’
8’
4’
E
F
D
C
A
B
Solución:
F = (7.21’)(12’) = 13 843.2 lb
ABCD: F = 13.84 Kip
F = 8’(12’) = 61 440 lb
BDFE: F = 61.44 Kip
4γ
12γ
B
8’
E
F
7.21’
4γB
A
F
Editorial Macro212 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 146
El tanque contiene agua (d = 4 m)
a) Determinar la fuerza resultante (kN) que el agua ejerce sobre los lados “A” y “B” del tanque.
b) Si en vez de agua se coloca aceite, ¿a qué profundidad “d” debe llegar el aceite para que se tengan las mismas fuerzas resultantes?
ρ = 900 kg/m3
ρ = 1000 kg/m3
Solución:
a) γ = 9.81 kN/m3
FA = γ4 (2) = 16γ = 156.96 kN
FB = γ(4) (3) = 24γ = 235.44 kN
b) γ = 8.829 kN/m3
FA = 156.96 = 8.829 (2)
d = 4.216 m
3 m
2 m
ABd
γd
d
Capítulo 5: Fuerzas sobre superfi cies sumergidas 213Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 147
Cuando el agua de la marea “A” desciende, la compuerta de marea gira automáticamente abriéndose para drenar el agua de la ciénaga “B”. Para la condición de marea alta mostrada determinar las reacciones horizontales en la articulación “C” y en el tope “D”. (kN)
Longitud de la compuerta: 6 mAltura de la compuerta: 4 mρ = 1 mg/m3
Solución:
D.C.L.:
γ = 9.81 kN/m3
F1 = (6 m) = 27γ = 264.87 kN
F2 = 2γ (6 m) = 12γ = 117.72 kN
ΣMC = 0 = HD(4 m) + 117.72 – 264.87(3 m)
← HD = 100.55 kN
ΣFH = 0 = 264.87 – 117.72 – 100.55 – HC
← HC = 46.60 kN
1 m
1 m
2 m
A
B
D
C
HC
HDD3γ
1 m
3 m
2γ
F2
F1
C
Editorial Macro214 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 148
La compuerta AB tiene 8 m de ancho. Determinar las componentes horizontal y vertical de la fuerza que actúa sobre el pasador en “B” y la reacción vertical en el soporte liso “A”. (kN)
ρ = 1.0 Mg/m3
Solución:
γ = 103 kg/m3 < > 9.81 kN/m3
↓ F1 = 5(3)8(9.81) = 1177.2 kN
↓ F2 = (3)8(9.81) = 470.88 kN
→ F3 = 5γ (4 m) 8 m = 1569.6 kN
→ F4 = 4γ 8 m = 627.84 kN
D.C.L.:
ΣMB = 0 = AV(3 m) – 1177.2(1.5 m) – 470.88(2 m)
– 1569.6(2 m) – 627.84
↑ AV = 2 507 kN
ΣFV = 0 = BV + AV – F1 – F2
↓ BV = 858.92 kN
ΣFH = 0 = F3 + F4 – BH
← BH = 2197.44 kN
5 m
4 m
3 m
A
A
B
F1
BV
BHB
2 m
1 m1/2 mAV
1.5 m
2/3 m
4/3 m
F2
F3
F4
F1
F2F3F4
5γ
5γ4γ
1.5 m
1 m
4 m
2 m2 m
5 m
3 m
Capítulo 5: Fuerzas sobre superfi cies sumergidas 215Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 149
Determinar las componentes horizontal y vertical de la fuerza resultante (Kip) que el agua ejerce sobre el lado de la presa de longitud 25’.
γ = 62.4 lb/pie3
Solución:
A = ab
FV = 25Aγ = 25 10(25)62.4 × 10–3
↓ FV = 260 Kip
→ FH = 25γ (25) = 62.4 × 10–3 = 487.5 Kip
y = 0.25x2
25’
y
10’
Problema 150
Determinar la magnitud de la fuerza resultante (lb) hidróstatica que actúa por pie de longitud sobre la pared marina.
γ = 62.4 lb/pie3
y = – 2x2
8’
x
y
2’
10’ = a
FV
FH
25γ
25’ =
b
Editorial Macro216 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
↓
→
FH
FV
8/3
8’ 8’
2’
y = –2x2
8γ
Problema 151
El tanque está lleno con un líquido con densidad ρ = 900 kg/m3. Determinar la fuerza resultante en kN que el líquido ejerce sobre la placa elíptica extrema y el centro de presión medido desde el eje “x” (en m).
Solución:A = πab γ = 900(9.81)×10–3 = 8.829 kN/m3
F = γ A = 0.5 m
F = 6.93 kN A = π(1)(0.5) = 0.5π
Centro de presión: (x e y ejes de simetría)
medido a partir del eje x hacia abajo
C.P. (0, – 0.125) m
4y2 + x2 = 1
x
y
1 m1 m
0.5 m0.5 m
Capítulo 5: Fuerzas sobre superfi cies sumergidas 217Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 152
La superfi cie AB en arco tiene la forma de 1/4 de círculo. Si mide 8 m de longitud, determinar las componentes horizontal y vertical (en kN) de la fuerza resultante causada por el agua actuando sobre la superfi cie, luego calcular la fuerza resultante.
ρ = 1 Mg/m3
Solución: γ = 9.81 kN/m3
= 8 m
FV = F1 + F2 (1)
F1 = γV1 = γ(2 m)(3 m)(8 m) = 48γ
F1 = 470.88 kN
F2 = γV2 = γ
F2 = γ 8 m = 6.8672γ
F2 = 67.37 kN
↓ FV = 538.25 kN
→ FH = = 64γ = 627.84 kN
FR = = 826.98 kN
tanα = = 0.8573
α = 40.606º
3 m2 m
A
B
2 m
2 m
3 m
3γ
5γ
2
F1
F2
FH
FR
α
EQUILIBRIO DEL CUERPO RÍGIDO
CAPÍTULO
6Condiciones necesarias para el equilibrio de un cuerpo rígido.
1. ƩF = 0, Sumatoria de fuerzas → No hay traslación
2. ƩM = 0, Sumatoria de momentos → No hay rotación
• Se estudia el equilibrio en el estado de reposo.
• Las dos ecuaciones generales serán sufi cientes si a partir de ellas se pueden determinar todas las fuerzas que se ejercen sobre el cuerpo.
• Las fuerzas que se ejercen sobre un cuerpo rígido se clasifi can en exteriores e interiores.
Fuerzas exteriores: Gravitacional, eléctrica, magnética o de contacto. El peso de un cuerpo (gravitacional), la fuerza transmitida por la presión de un fl uido (de contacto).
Fuerzas interiores: Mantienen unidas las partículas que forman el cuerpo rígido.
Las fuerzas exteriores se dividen en:
1. Aplicadas (por agentes exteriores al cuerpo)
2. Reacciones (en apoyos y conexiones)
Las ecuaciones generales 1 y 2 se pueden expresar vectorialmente:
6.1 Equilibrio en dos dimensionesSon problemas donde las fuerzas que intervienen están contenidas en un plano, los momentos son perpendiculares al plano donde están contenidas las fuerzas. Se pueden analizar escalarmente.
En dos dimensiones (en el plano xy), de las ecuaciones generales quedarían:
ƩF = 0 ƩF = 0 ƩM = 0
Por ello solo hay 3 ecuaciones escalares independientes para el equilibrio de un cuerpo rígido.
Editorial Macro220 Estática - teoría y aplicaciones
Cuerpo sometido a 2 fuerzas
Si el cuerpo está en equilibrio, las 2 fuerzas deben ser de igual magnitud y dirección, los sentidos son opuestos.
Cuerpo sometido a 3 fuerzas
Si el cuerpo está en equilibrio las 3 fuerzas deben ser concurrentes o paralelas (caso particular).
6.2 Equilibrio en tres dimensionesHay 6 ecuaciones escalares independientes para el equilibrio de un cuerpo rígido.
ƩF = 0 ƩF = 0 ƩF = 0
ƩM = 0 ƩM = 0 ƩM = 0
Cuando las ecuaciones de equilibrio son sufi cientes para determinar las fuerzas incógnitas en los apoyos se dice que el cuerpo está determinado estáticamente (es isostático). Un cuerpo que tiene soportes redundantes, es decir que tiene más soportes de los necesarios para mantener el equilibro se dice que es estáticamente indeterminado (es hiperestático), se requieren nuevas relaciones entre las fuerzas, además de las planteadas por el equilibrio, estos casos se estudian en los cursos de Resistencia de materiales y Análisis estructural.
Restricciones impropiasEn algunos casos puede existir tantas fuerzas desconocidas en el cuerpo como ecuaciones de equilibrio, sin embargo, se puede desarrollar inestabilidad en el cuerpo debido a restricciones impropias en los soportes y debido a la inadecuada disposición de los apoyos se tendrá un cuerpo estáticamente indeterminado, en otros casos se podría determinar las reacciones en los apoyos pero sería inestable.
F
F
HB
A
M8 T
4 T Cuerpo hiperestáticoV
F1
F2
F3F1F2
F3
O
Fuerzas concurrentes Fuerzas paralelas
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 221Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
En el plano
1. “Inestable”
“Las reacciones de los soportes no deben intersecarse en un punto común”.
2. “Inestable”
“Las reacciones en los soportes no deben ser solo paralelas”.
Los casos 1 y 2 son estáticamente indeterminados o hiperestáticos.
3.
Se puede calcular las reacciones en los apoyos pero es inestable.
“Estabilidad relativa si se retira la fuerza horizontal”.
En el espacio
A, B → rótulas
“Inestable”
“Las reacciones en los soportes no deben intersecarse en un eje común”.
B
2 T
1 m
x
C
A
z
y
FA
A
B
B
C
C
P x
A B
BA
2 T4 T x
F
d A
B
B
HA
VA
Editorial Macro222 Estática - teoría y aplicaciones
“Inestable”
“Las reacciones en los soportes no deben ser todas paralelas entre sí”.
Convención de signos
Fuerzas ƩF ↑ (+) ↓ (–)
Momentos ƩM (+) (–)
6.3 Reacciones en los apoyos y conexiones
A. En el plano
1. Superfi cie lisa 2. Superfi cie rugosa
3. Rodillo 4. Cable corto
5. 6.
3 T2 T
4T
cables
cable
z
C yB
Ax
R
R
RCable
Apoyo fi jo
HV
H
V
Apoyo móvil
Superfi cie lisa
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 223Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
7. Pasador - perno liso 8. Apoyo empotrado
9. En los casos 5, 6, 7, 8 y 9 las reacciones pueden tener el sentido opuesto al indicado.
B. En el espacio
1. Cable corto 2.
3. 4.
5. Empotramiento perfecto
x
RótulaRótula
z
Fx
Fz
Fyy
x
zFxFz
Fy
My
Mz
Mx
y
x
Superfi cie lisa
z
y
R R a xy
B
Rótula
A
A B B CHH
V V
C
H
VV
H
M
R
x
Superfi cie rugosa Punto de
contacto
z
Fx Fz
Fyy
Editorial Macro224 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 153
Problema 154
Problema 155
Calcular la reacción en los apoyos.
Solución:
D.C.L.: ΣMB = 0
VA(6) + 8 – 4(2) = 0 VA = 0
ΣFV = 0 VB = 4 ↑ T
Calcular la reacción en los apoyos.
Solución:
D.C.L.: ΣMB = 0
VA(4) + 6(2) – 6 = 0 VA = –1↓T
ΣFV = 0 VB = 13↑ T
Calcular la reacción en los apoyos.
Solución:
D.C.L.:
Por simetría: VA = VB = 4↑ T
4 T 4 T
2 m 2 m4 m
A B
3 Tm6 T
4 m 2 m
A B
8/3 m 4/3 m 2 m
6 T6 T
VA VB
A B
8 Tm 4 T
2 m 2 m 2 m
A B
4 T 4 T
VA VB
2 m 2 m4 mA B
8 Tm 4 T
VA VB
A B2 m 2 m 2 m
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 225Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 156
Problema 157
Problema 158
Calcular la reacción en los apoyos.
Solución:
D.C.L.: ΣMB = 0 VA(4) – 10(6)(3) = 0
VA = 45↑ T
ΣFV = 0 VB = 15↑ T
Calcular la reacción en los apoyos.
Solución:
D.C.L.: ΣMB = 0 VA(5) – 6(3)(3.5) + 4 = 0
VA = 11.8↑ T
ΣFV = 0 VB = 6.2↑ T
Calcular la reacción en los apoyos.
Solución:
D.C.L.: ΣMA = 0 – 2 – 4(3) – 10(2)(1) + MA = 0
MA = 34() T-m
ΣFV = 0 VA = 24↑ T
10 T/m
2 Tm
4 T
1 m 2 m
A
2 Tm
4 T 20 T1 m2 m
VA
MA
18 T 4 Tm
1.5 m 3.5 mVA VB
BA
6 T/m 4 Tm
2 m3 m
A B
60 T
2 m1 m 3 m
VA VB
B
10 T/m
2 m 4 m
A B
Editorial Macro226 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 159
Calcular la reacción en los apoyos.
Solución:
D.C.L.: ΣM = 0
VA(4) – 2(2) = 0 VA = 1↑ T
ΣFV = 0 1 – 2 – 4(2) + VB = 0
VB = 9↑ T
ΣMB = 0 1(6) – 2(4) – 4(2)(1) + MB = 0
MB = 10() T-m
A B2 T 8 T
2 m 2 m 1 m 1 mVA
VB
MB
4 T/m2 T
A B
2 m 2 m 2 mrótula
Problema 160
Calcular la reacción en los apoyos.
Solución:
D.C.L.: ΣM = 0
VC(5) – 4(2) = 0
VC = 1.6↑ T
ΣMA = 0
1.6(11) – 4(8) – 2(4) + VB(3) – 9(2) = 0
VB = 13.467↑ T
ΣFV = 0 VA + 1.6 + 13.467 – 9 – 2 – 4 = 0
VA = – 0.067↓ T
VA VB VC
9 T 2 T 4 T
2 2 2 31 1
3 m 1 m
A B C2 T
rótula
4 T6 T/m
2 m 2 m 3 m
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 227Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 161
Hallar la tensión en el cable y las reacciones en cada apoyo (B, F y D).
Solución:
ΣFH = 0 FH = T (1)
ΣFV = 0 FV = D (2)
ΣMF = 0 D(40) = T(15) (3)
ΣFH = 0 BH = T (4)
ΣFV = 0 BV + D = P = 120 (5)
ΣMB = 0 – D(40) + P(20) – T(20) = 0 (6)
(6) en (3):
(120 – 2D)15 = D(40)
D = 25.71 kg = FV
T = 68.58 = BH = FH
BV = 94.29 kg
P = 120 kg
20 cm
20 c
m
15 c
m
10 c
m
10 c
m
20 cm 40 cm
P
D GC
A K
FB
cable
20 cm
20 c
m10
cm
15 c
m
20 cm 40 cmD
D
A T T
PBV
FVBHFH
G
D.C.L. 1 D.C.L. 2
Editorial Macro228 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 162
Las placas A y B pesan 200 kg/m2 de superfi cie. Determinar las reacciones de los apoyos.
Solución:
Centro de gravedad de la placa “B”
Peso de la placa: “B”: 200 × 0.1425 m2 = 28.5 kg
ΣME = 0
HD(30) – V D(55) – 28.5(23.95) = 0
HD – 1.83VD = 22.75 (1)
80 kg
20 cm20 cm
100
cm
55 cm23.95 cm
250 kg
433 kgHE
HC
VC
HD
VD
HD
VD
VE28.5 kg
50
50
A
500 kg
100
cm
C
A
B1 2
30º
E
40 cm 40 cm15 cm
30 c
m
A x y A A1) 225 10 20 2 250 4 500 = 31.05 cm2) 1200 35 15 42 000 18 000 = 15.75 cmΣ 1425 44 250 22 500
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 229Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
ΣMC = 0
– (433 + HD)100 + 250(40) – V D(40) + 80(20) = 0
– 0.4VD – HD = 317 (2)
De (1) y (2):↓VDi = – 152.35 kg HDi = – 256.05 kg
HE = 256.05 kg →
ΣFH = 0
0 = 256.05 – 433 + HC
HC = 176.95 kg
Problema 163
Calcular las reacciones en A.
Solución:
x = 4y = 2
ΣFV = 0 VA = 2.67↑ T
ΣMA = 0 2.67(3) – MA = 0 MA = 8 Tm
dF
dx3 m
VA
MA
2.67 T
A 1 mx
y
y = kx2
2 T/m
4 mA
y
x
2 = K(16) K =
ΣFV = 0
VC – 80 – 152.35 – 250 = 0
VC = 482.35 kg ↑
ΣFV = 0
152.35 – 28.5 – VE = 0
VE = 123.85 kg ↓
Editorial Macro230 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 164
Calcular las reacciones en los apoyos.
Solución:
ΣMA = 0
CH(6) + CV(6) – 2(3) – 3(1) – 4 – 15(2) = 0
CH(6) + CV(6) = 43 (1)
ΣMB = 0 CH(6) – 6(3.5) = 0
CH = 3.5 T
En (1):
CV = 3.67 T
ΣFH = 0 CH + BH – 6 = 0 BH = 2.5 T
ΣFH = 0 CH + AH = 15 AH = 11.5 T
ΣFV = 0 AV + 3.67 – 5 = 0 AV = 1.33 T
ΣFV = 0 CV + BV = 3.67 T
3T
15 T
2 m
4 m
1 m2.5 m
3.5 m
3 m2 m
4 Tm 2T
6TCV
BVAV
CV
CCHCH
BHAH
CH
4 Tm 3T
1 m
3 m
1 m3 m
2 m
2 m
2T C: rótula
5 T/mA B
C
2 T/
m
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 231Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 165
Calcular las reacciones en los apoyos.
C: rótula
Solución:
ΣMB = 0 AV(8) + 6(4) + 8(6) + 8.99(7) – 17.98(6) – 3 – 5.99 – 15(2.5) = 0
AV = 7.55↑ T
ΣFV = 0 AV + BV – 17.98 – 3 = 0 BV = 13.43↑ T
ΣMC = 0 BH(9) + 13.43(2) – 15(6.5) – 5.99 – 3 = 0 BH = 8.96 T →
ΣFH = 0 8.96 – AH + 6 + 8 – 15 – 5.99 + 8.99 = 0 AH = 10.96 T ←
6 m 2 m
4 m
2 m8 T
BA
6 T1 m
3 m6.7 m
C6 T/m
3 T/m
3 T/m
2.23 m
20.1 T 6.7 T
8.99 T
17.98 T
4 m
3 T
2/3 m
α α β β5.99 T
4/3 m
2.98 m
1.49 m
8 T
6 T15 T
A B
C
2.5 m
2.5 m
2 m
AH BH
Av B
4 m
2 m
4.47 mC
Editorial Macro232 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 166
Calcular las reacciones en los apoyos. (E. F: rótulas)
Solución:
D.C.L.:
ΣME = 0 RA = 0; ΣFV = 0 VE = 0
ΣMD = 0 VF(a) – 2qa2 = 0 VF = 2qa ΣFV = 0 ↓RD = 2qa
ΣMC = 0 RB(2a) – 4qa(a) + 2qa(a) = 0 ↑RB = qa
ΣFV = 0 RC + qa – 4qa – 2qa = 0 ↑RC = 5qa
a a a a2a
A
B CFE
D
q
2qa2
A
RA VE RB
VE 4qa VF = 2qa
2qa2
RC VF RD
E B CF
F DEa
a a a a a
Problema 167
La barra AB de peso W = 50 kg se sustenta simplemente apoyada en el plano yz mediante el cable CD y por la articulación en rótula en A. Hallar todas las fuerzas que actúan sobre la barra AB. Los puntos B y D están sobre la misma horizontal. C es punto medio de AB.
60 cmy
D
BC
Ax
z
80 cm60 cm
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 233Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
A(80; 0; 0) B(0; 60; 60)
C(40; 30; 30) D(0; 60; 0)
0 = (–80; 60; 60) × B + (–40; 30; 30) × T(–0.68; 0.51; –0.51) + (–40; 30; 30) × (–50 )
= (1500 – 30.6T) + (60B – 40.8T) + (2000 – 60B) .
ΣF = 0 0 = – 60B + 2000 B = 33.33 kg
ΣF = 0 0 = – 30.6T + 1500 T = 49.02 kg
Σ = 0 + 0 + 0 = 33.33 + 24.99 – 24.99 – 50 + A + A + A – 33.33
A = 0; A = 25 kg = A
D
TB
CA x
A
AAw = 50 kgz
y
Editorial Macro234 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 168
Hallar las tensiones P1 y P2 en los cables y la reacción en la rótula situada en A. Se desprecia el peso del mástil.
P1 // Eje z; F = 2 000 kg // Eje x.
Solución:
ΣFV = 0; ΣMA = 0
P1: = (0; 2.7; 0) P2: = (0; 3.6; 0) : = (0; 1.8; 0)
ΣMA = 0
(0; 2.7; 0) × (–P1 ) + (0; 3.6; 0) × (P2)(– 0.43; – 0.87; 0.21) + (0; 1.8; 0) × (2000 )
= 0 + 0 + 0
– 2.7P1 + 1.54P2 + 0.75P2 – 3 600 = 0
P2 = 2 337.66 kg; P1 = 649 kg
Σ = 0 2 000 – 649 + A + 2000 + A + A – 1005 – 2 033 + 491
2000 kg
1.8 m
0.9 m
0.9 m
0.9 m
1.8
m
x
y
A
P2
P1
A A
A
//
//
z
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 235Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 169
Calcular la fuerza en cada cable y las fuerzas en la rótula.
Solución:
; ;
; ;
cables
w = 2 000 kgB
F
O
D
E
C
Az
y
x 5 m5 m
A = (0; 0; 10) mF = (5; 5; 0)C = (4; –3; 0)D = (–4; –3; 0)
Editorial Macro236 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 170
Calcular el ángulo θ de equilibrio del sistema. Las superfi cies son lisas.
Solución:
ΣFV = 0 = B cos θ – 45.36 (1)
ΣFH = 0 = A – B sen θ (2)
ΣMA = 0 = 45.36(0.91 cos θ) – B (3)
De (1): cos θ = (4)
De (3): B = 137.592 cos2θ (5)
(4) en (5):B =
B = 65.66184653 en (4)
cos θ = 0.690812129 θ = 46.305º
θ
θ
B
C
0.30 tan θ
0.91 sen θ
0.91 cos θ
0.30 / cos θ
0.30
0.91
A
A
45.36
θθ
B
B
C
AA
45.36 kgAC = 0.91 m
θB
C
A 0.30 m
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 237Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 171
La zapata se usa para soportar la carga P. Calcular las intensidades w1, w2 de la carga distribuida (lb/pulg) que actúa sobre la base de la zapata, si el sistema se encuentra en equilibro.
Solución:
D.C.L.:
ΣF V = 0 = 35 – 12 000
685.71 = w1 + w2 (1)
D.C.L.:
ΣMA = 0 = 12000(14”) – (17.5”)35w2 – (11.66”)17.5(w1 – w2)
0 = 168 × 103 – 612.5w2 – 204.05w1 + 204.05w2
408.45w2 + 204.05w1 = 168 000
2.0017w2 + w1 = 823.3276 (2)
(1) en (2):2.0017w2 + 685.71 – w2 = 823.3276
w2 = 137.38 lb/pulg
En (1):w1 = 548.33 lb/pulg
12 000
w2
A B
w1
14” 21”
12 000
17.5(w1 – w2) 35w2
BA 14”3.5”11.66” 17.5”
P = 12 000 lb
w2w1 35”
5” 9” 9”
Editorial Macro238 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 172
La viga está sometida a las 2 cargas concentradas. Suponiendo que la cimentación ejerce una distribución de carga linealmente variable sobre su fondo, calcular la intensidad de carga w1 y w2 (lb/pie) para la condición de equilibrio.
Solución:
D.C.L.:
ΣFV = 0 = 12 – 1500
D.C.L.: 250 = w1 + w2 (1)
ΣMB = 0 = 12w1(6’) + 6(w2 – w1)(4’) – 500(8’) – 1000(4’)
0 = 72w1 + 24w2 – 24w1 – 4 000 – 4 000
8 000 = 48w1 + 24w2
333.33 = 2w1 + w2 (2)
(1) en (2):333.33 = 2w1 + 250 – w1
w1 = 83.33 lb/pie
En (1):w2 = 166.67 lb/pie
1000 lb 500 lb 4’ 4’ 4’
BA
w1
w2
1000 lb 500 lb
BAw1
w2
1000 lb 500 lb 4’
4’2’2’
BA
12w1 6(w2 –w1)
1000 lb 500 lb
B4’ 4’ 4’
A
w1 w2
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 239Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 173
Una viga en voladizo es sometida a una fuerza vertical de 0.5 kN. Suponiendo que la pared resiste esta carga con cargas variables distribuidas linealmente sobre la longitud de 0.15 m de la parte de viga que entra en la pared, determinar las intensidades w1 y w2 (kN/m) por equilibrio.
Solución:
D.C.L.:
ΣMB = 0 = 0.075w1 – 0.075w2 – 0.5
w1 = w2 + 6.666 (1)
ΣMA = 0 = 0.5(3.15 m) + 0.075w2(0.05 m) – 0.075w1(0.10 m)
w1 = 0.5 w2 + 210 (2)
(1) = (2):w2 = 406.67 kN/m
En (1):w1 = 413.33 kN/m
w2
0.5 kN
w1
0.15 m 3 m
0.075w2
0.075w10.10 m
3.15 m
BA
0.05 m 0.5 kN
Editorial Macro240 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 174
La viga horizontal está soportada por resortes en sus extremos. Cada resorte tiene rigidez K = 5 kN/m y, originalmente, no está comprimido cuando la viga está horizontal. Determinar el ángulo de inclinación de la viga cuando se aplica la carga P.
0.8 kN
A B
1 m 2 m
Solución:
D.C.L.: ΣMB = 0 = 5xA(3) – 0.8(2)
xA = 0.1066 m
ΣFV = 0 = 5xA + 5xB – 0.8 = 0
xB = 0.0533 m
tan α =
α = 1.0178º
αxB3 m
0.0533 m
P = 0.80 kN1 m 2 mA B
5xA 5xB
Problema 175
Hallar el intervalo de valores de “Q” para los cuales ningún cable se afl oja. La barra AB está en equilibrio.
Solución:
D.C.L.:
1º F2 = 0 (límite) ΣMC = 0 = 3Q – 3(0.5 m) Q = 0.5 kg
2º F1 = 0 (límite) ΣMD = 0 = 0.75Q – 3(2.75 m) Q = 11 kg
0.5 ≤ Q ≤ 11.0 kg
2.25 m 0.75 m0.5 mA
C DB
Q3 F1 F2
2.25 m 0.75 m0.5 m
A C D
3 kg 1 2
B
Q
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 241Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 176
Determinar el rango de valores de la distancia “a” para los cuales la magnitud de la reacción en B no excede de 600 N.
Solución:
D.C.L.: (600)2 = (300)2 +
BV = 519.61 N = A
ΣMB = 0
519.61a = 300(24)
a = 13.86 m
a ≥ 13.86 cm
300 N
300 N600 N
BVA
a B
24
300 N
24 cm
C
BA
a
Problema 177
Determinar el rango de valores permisibles para la tensión en el alambre BD si la magnitud del momento en el apoyo C no debe ser mayor a 100 Nm.
750 N50 cm 15 cm 25 cm
60 cm450 N
40 cm
BA
C D
Editorial Macro242 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
sen α =
cos α =
ΣM en c:
750(50) + 450(40) = 55 500 N cm
ΣM debido a T:
= T cos α (15) + T sen α (60)= T(36.923)
MC 65 500 N-cm = T(36.923) T = 1774 N
MC 45 500 N-cm = T(36.923) T = 1232 N
1232N ≤ T ≤ 1774N
α60
25
65T
750 N
450 N
50 cm
20 cm
40 cm
MC
Tα
15 cm
Problema 178
Determinar:
a. La distancia “a” para la cual el valor de la reacción es mínima en el apoyo B.
b. El valor correspondiente de las reacciones en los apoyos.
Solución:
D.C.L.: A + B = 1200 + 600a (1)
ΣMA = 0
4B = 300a2 + (1200 – 300a)
B = –100a + 50a2 + 800 (2)
En (1): A = 700a + 400 – 50a2 (3)
= 0 = – 100 + 100a a = 1 m
En (2) y (3): B = 750 N A = 1050 N
900a
a/3 8/3 (4 – a)/3
300(4 – a)
4A B
600 N/m1800 N/m
A Ba
4 m
AB
C
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 243Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 179
a. Determinar el rango de valores de P para los cuales la viga se mantendrá en equilibrio.
b. Si cada reacción debe estar dirigida hacia arriba y si el máximo valor permisible para cada una no debe exceder los 50 kN. Determinar el rango de valores de P para los cuales la viga es segura.
Solución:
D.C.L.:
a) Si C = 0 ΣMD = 0 20(2) = 4(3) + P(8)
P = 3.5 kN
Si D = 0 ΣMC = 0 20(8) + 4(3) = 2P
P = 86 kN
3.5 kN ≤ P ≤ 86 kN
b) Si C = 50 ΣMD = 0 50(6) + 20(2) + P(8)
P = 41 kN (↑D = 15 kN)
Si D = 50 ΣMC = 0 50(6) + P(2) = 20(8) + 4(3)
P = –64 (absurdo) (C = 90↓)
Si C = 0 P = 3.5 kN
3.5 kN ≤ P ≤ 41 kN
4 kN 20 kNP
A BC D
2 m 3 m 3 m 2 m
P 4 20
C D
2 m 3 m 3 m 2 m
Editorial Macro244 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 180
Calcular las reacciones en A y B.
Solución:
D.C.L.:
En AC: ΣFH = 0 = H
ΣMA = 0 V(3) – 10(0.5) = 0 V =
ΣFV = 0 VA + – 10 = 0
↑VA = = 8.33 T
En CB:ΣFH = 0 = HB
ΣFV = 0 ↑VB = T = 1.666 T
ΣMB = 0 (4) – 2 – MB = 0
MB = = 4.666 Tm
10
HH C
B
V
V = 5/3
VA
VB
MB HB
2 m2 m
2 Tm
2 mC2.5 m0.5
2 T/m2 Tm
B
3 m
A C
2 m 2 m 2 m
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 245Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 181
Calcular las reacciones en A, B y C.
Solución:
D.C.L.
ΣMC = 0
V(2) = 2(2) V = 2 T
ΣFV = 0 VC – 8 – 2 – 2 = 0
↑VC = 12 T
D.C.L.
ΣMA = 0
2(8 m) – 4 (7 m) + VB(6 m) – 3 = 0
VB = = 2.5 T
↑VB = 2.5 T
ΣFV = 0
– VA + 2.5 – 4 + 2 = 0
↓VA = 0.5 T
3 Tm 2 T/m
6 m 2 m
A B CD
2 m 2 m
2 T
2 m 2 m
VCV
DC
8 T 2 T
6 m 1 m 1 mVA VB
VA
4 T3 Tm
Editorial Macro246 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 182
Calcular la reacciones en A, B y C.
Solución:
D.C.L.
ΣMB = 0 VA(3a) – 3qa – 2qa2 = 0
VA = ↑VA =
ΣFV = 0 – 6qa + VB = 0 ↑VB =
ΣFV = 0 ↑VC =
ΣMC = 0 (2a) + qa2 – MC = 0
MC = – + qa2 MC = –
MC =
qa2
aVB =
aVC
MC
2qa2
3qa3qa
3a/23a/2
VA VB
2qa2
qa2
3qa
AB
q
3a a a
C
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 247Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 183
Calcular las reacciones en A, B y C.
Solución:
D.C.L.:
ΣME = 0 = 160(4 m) – VC(8 m)
↑VC = 80 kN
ΣMD = 0 = 320(8 m) + 160(20 m) – 80(24 m) – VB(8 m)
↑VB = 480 kN
ΣFV = 0 = VA + 480 + 80 – 160 – 320 – 160
↑VA = 80 kN
ΣMD = 0 = – MA + 80(8 m) – 160(4 m)
MA = 0
20 kN/m
8 m
AD
BE
C
8 m 8 m 8 m
160 kN
4 m 4 m 4 m 4 m8 m 8 m
320 kN 160 kNA B
D
VBVA
MA
VC
EC
Editorial Macro248 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 184
Calcular las reacciones en A, B, C y D.E, F: rótulas
Solución:
D. C. L. Por simetría: VE = VF = 8 T
ΣMD = 0
– 8(9) + VC(6) + 6 = 0
↑VC = 11 T
ΣFV = 0
11 – 8 – VD = 0
↓VD = 3 T
ΣMA = 0
– 8 (9 m) + VB(6 m) – 18 (3 m) = 0
↑VB = 21 T
ΣFV = 0
VA + 21 – 8 – 18 = 0
↑VA = 5 T
3 T/m
6 m 3 m 3 m2 m2 m 3 m 3 m
16 T 6 T-m
AB E F C
D
2 m2 m
16 T
VE VF
E F
VC VD
DC6 T-m
VF = 8 T
3 m 3 m 3 m
18 T
VE = 8 TVA VB
A B E
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 249Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 185
Calcular la reacciones en A, B y C.
Solución:
D.C.L.
ΣMDi = 0 = VA(12 m) + VB(6 m) – 200(9 m) – 150(3 m) (1)
ΣMEi = 0 = VA(18 m) + VB(12 m) – 200(15 m) – 150(9 m) – 150(3 m) (2)
De (1) y (2):
VA = – 50 kN ↓VA = 50 kN ↑VB = 475 kN
ΣFV = 0 = – 50 + 475 – 200 – 150(3) + VC
↑VC = 225 kN
ΣMEd = 0 = MC + 150 (3 m) – 225(6 m)
MC = 900 kN-m
3 m 3 m 3 m 3 m 3 m 3 m 3 m 3 m
200 kN 150 kN 150 kN 150 kN
D E
MC
VCVBVA
3 m3 m
200 kN25 kN/m
A BD E C
6 m 6 m 6 m
Editorial Macro250 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 186
Calcular las reacciones en A, B y C.
Solución:
D.C.L.:
ΣFV = 0
0 = VA – 90 – 20 – 10
↑VA = 120 K
ΣFH = 0
0 = HA – 15 K
→HA = 15 K
ΣFH = 0 = – 15 + H B
→HB = 15 K
ΣMC = 0 = 20(15’) – VB(30’)
↑VB = 10 K
FV = 0 = VC + 10 – 20
VC = 10 K
ΣMA = 0 = – MA + 90(15’) + 20(30’) + 10(45’)
MA = 2 400 K-pie
20 K
15 K15’ 15’
HB
VB
CB
VC
90 K 20 K15 K
CAMA
VA15’ 15’ 15’
HA
VC
25 K
3 K/pie
30’
A CB
15’ 15’ 15’
25 K4
43
3
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 251Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 187
Calcular las reacciones en las conexiones A y B.
Solución:
ΣMB = 0 = VA(50’) – 45(7.5’) – 60(40’) – 30(20’) – 60(10’)
↑VA = 78.75 Klb
ΣFV = 0 = 78.75 + VB – 60(2) – 30
↑VB = 71.25 Klb
αA
VA
60
45
75 Klb30
B
VB
HB
7.5’
7.5’
10’ 10’ 10’ 10’ 10’
60
25
20α
15
A
B
15’
20’ 10’ 10’ 10’
30 Klb
3 Klb/pie
60 Klb
senα =
cos α =
α
α
Editorial Macro252 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 188
Calcular las reaccionesen A y B.
Solución:
ΣMB = 0 = VA(36) – 6(8’) – 24(6’) – 8(30.67) – 32(28’) – 40(10’)
↑VA = 48.14 Kip
ΣFH = 0 = 24 + 6 – HB
←HB = 30Kip
ΣFV = 0 = 48.14 – 8 – 32 – 40 + VB
↑VB = 31.86 Kip
40 Kip
6’
2’
4’
32824
6
A
8’5.33’ 2.67’
10’ 10’
B
VB
VA
HB
40 Kip
40 Kip10 Kip
10’10’
6.66’ 3.34’
A
10’ B
VB
VA
HB
2 Kip/pie
12’
16’ 20’
B
A
2 Kip/pie
3 Kip/pie
senα =
cos α = α
α
α 1220
16
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 253Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 189
Calcular reacciones en A y B.
Solución:
D.C.L.: ΣMB = 0 = 15(6’) – 10(3’) – VA(12’)
↓ VA = 5 K
ΣFV = 0 = – 5 + VB – 10
↑ VB = 15 K
ΣM Ci = 0 = HA(12’) – 15(6’) – 5(6’)
←HA = 10K
ΣFH = 0 = – 10 – HB + 15
←HB = 5 K
15 K10 KC
6’
6’
6’
A B3’ 3’
10 K
15 K
HB
VBVA
HA
6’
C
A
6’
6’ 3’ 3’
B
Problema 190
Calcular las reacciones en las conexiones A y B.
2 Klb/pie
30’
40’
40’
C
A
B30’
3 Klb/pie
Editorial Macro254 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
D.C.L.:
ΣMA = 0 = CV(40’) – CH(30’) – 100(25’)
4CV – 3CH = 250 (1)
ΣMB = 0 = CH(40’) + CV(30’) – 150(25’)
4CH + 3CV = 375 (2)
(1)×3; (2)×4:
12CV – 9CH = 750 (3)
16CH + 12CV = 1500 (4)
(4) – (3):
25CH = 750
CH = 30
CV = 85
AC:ΣFV = 0 = AV + 80 – CV ↑AV = 5 Klb
ΣFH = 0 = AH – 60 – 30 →AH = 90 Klb
BC:ΣFV = 0 = 85 + BV – 90 ↑BV = 5 Klb
ΣFH = 0 = 30 – 120 + BH →BH = 90 Klb
90
150
120
25’
25’
BBH
BV
CV
40’
CH
30’
β50
30
40α50 30
40
25’
C
25’
40’
30’
A
A V
CHCV
A H
80100
60
α
α
β
β
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 255Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 191
Calcular las reacciones en A y B.
Solución:
D.C.L.
ΣMA = 0 = – RB(16 m) – RB(8 m) + 250(11 m) + 150(4 m)
RB = 190.34 kN
ΣFH = 0 = – HA + 150 – (190.34)
←HA = 35.80 kN
ΣFV = 0 = VA – 250 + (190.34)
↑VA = 97.72 kN
25 kN/m
150 kN/m
10 m6 m
4 m
4 mA
B 43
5 m
6 m
4 m
4 m
HAVA
A
5 m B
α RB
250 kN
1500 kN
RB
RB senα =
cos α =
α4
35
Editorial Macro256 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 192
Calcular las reacciones en las conexiones A y B.
Solución:
ΣFH = 0 = 45 – HA
←HA = 45 Klb
ΣMA = 0
100(27.5’) + 45(7.5’) + 45(7.5’) – VB(30’) = 0
↑VB = 114.16 Klb
ΣFV = 0
VA + 114.16 – 100 – 45 = 0
↑VA = 30.84 Klb
100 klb
VB
VA
HA
7.5’
7.5’
10’7.5’
A
45
4563.63
7.5’ 12.5’ 2.5’
45º15’
15’
21.21’
4 Klb/pie
15’ 15’
15’
B
A10’
3 Klb/
pie
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 257Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 193
Calcular las reacciones en las conexiones A y B del pórtico isostático.
Solución:
D.C.L.: ΣFH = 0 = 24 + 36 – HA
HA = 60 Klb
ΣMA = 0 = 160(20’) + 24(24’) + 36(12’) – VB(40’)
↑VB = 105.2 Klb
ΣFV = 0 = 105.2 + VA – 160
↑VA = 54.8 Klb
16024
24’
20’ 20’
3612’
BAHA
VA VB
4 Klb/pie
36 Klb12’
12’
40’
BA
24
Problema 194
Calcular las reacciones en las conexiones A y B.
2 Klb/pie
10’
20’
15’
20’B
A
VB
VAHA
Editorial Macro258 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
D.C.L.:
ΣFH = 0 = 20 – HA
←HA = 20 Klb
ΣMA = 0 = 20(20’) + 40(10’) – VB(20’)
↑VB = 40 Klb
ΣFV = 0 = 40 – 40 + VA
VA = 0
α 10’20’
22.36’
VA
15’
5’
5’
20’
10’ 10’
B
A
VB
αα
α40 Kip
20 Kip
44.72
HA
senα = 0.4472cos α = 0.8944
Problema 195
Calcular las reacciones en las conexiones A y B del pórtico isostático.
Solución:
D.C.L.:
ΣMA = 0 = B(30’) + B(10’) – 60(10’)
B = 20 Klb
ΣFV = 0 = A V – 60 + 16
↑AV = 44 Klb
ΣFH = 0 = A H – 12
→A H = 12 Klb
4
5α 3
3 Klb/pie
15’
20’
25’ B
A
43
10’
15’25’
20’ 10’
α
10’ 10’
B
B
A AH
A V
60 Klb
B
B
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 259Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 196
Calcular las reacciones en A y B.
Solución:
D.C.L.: ΣFH = 0
25 – HB = 0
←HB = 25 Kip
ΣMB = 0
VA(30) + 25(20’) – 60(15) = 0
↑VA = 13.33 Kip
ΣFV = 0
13.33 – 60 + VB = 0
↑VB = 46.67 Kip
2 Kip/pie25 Kip
A B
20’
30’
Problema 197
Calcular las reacciones en A y B.
40 kN/m20 kN/m
C
A B
12 m
3 m 5 m 5 m 3 m
60 Kip25 Kip
VA VB
HB
20’
15’ 15’
A B
Editorial Macro260 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
D.C.L.:
ΣMB = 0 = VA(10 m) – 160(9 m)
– 40(7.66 m) – 240(1 m) + 40(0.34 m)
↑VA = 197.28 kN
ΣMCi = 0 = + 197.28(5 m) + HA(12 m)
– 160(4 m) – 40(2.66 m)
HA = – 20 kN
→HA = 20 kN
ΣFH = 0 = 20 + HB
HB = – 20
←HB = 20 kN
ΣFV = 0
197.28 + VB – 160 – 40 – 240 – 40
↑VB = 282.72 kN
40 kN240 kN160 kN
4 m
12 m 12 m
2.66 m2.66 m 1.34 m
1.34 m 4 m
HA HB
BA
C
VA VB
40 kN
Problema 198
Calcular las reacciones en A y B.
C: rótula
3 Kip/pie
40 Kip
30’
20’
20’ 20’C
A
B
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 261Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
D.C.L.:ΣMCi = 0
VA(20’) + HA(30’) – 60(10’) = 0
2VA + 3HA = 60 (1)
ΣMB = 0 = VA(40’) + HA(10)
+ 40(20’) – 60(30’) – 60(10’)
4VA + HA = 160 (2)
De (1): 4VA + 6HA = 120 en (2)
120 – 6HA + HA = 160
HA = – 8
→HA = 8 Kip en (2)
4VA – 20 = 160
↑VA = 42 Kip
ΣFV = 0 = 45 – 60 – 60 + VB
↑VB = 78 Kip
ΣFH = 0 = 20 + 40 – HB
←HB = 48 Kip
Problema 199
Calcular las reacciones en las conexiones A y B.
C, D, E → Rótulas
3 m
3 m3 m 3 m
C
A B
E
D125 kN
A
B
201010
6060 kip
10
30
1040
C
HA
VA
VB
HB
Editorial Macro262 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
D.C.L.: DC:ΣMC = 0 = 125(3 m) – 3DH – 3DV
125 = DH + DV (1)
DE:
ΣME = 0 = DH(3) – 3DV
DH = DV (2)
(2) en (1): DV = 62.5 = DH
EH = 62.5 kN
EV = 62.5 kN
CH = 62.5 kN
CV = 62.5 kN
CE: ΣMA = 0 = 62.5(3) – MA
MA = 187.5 kN-m = MB
←HA = 62.5 kN = HB←
↓VA = 62.5 kN
↑VB = 62.5 kN
Problema 200
Calcular las reaccionesen A y B.
2 T/m
2 T/m
6 m2 m
3 m
A B
1253 3
3
3 m3 m
E
E
BA
C
MBMA
HA
VA
CH
HB
EH
D D
3
C
DV
CV
CH
DV
DH DH
EH
EV
VB
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 263Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 201
Calcular las reacciones en A y B.
Solución:
= 16.97’
16.97 × 1.5 = 25.46 Kip
20 Kip
1.5 Kip/pie
12’
12’
12’ 12’
A B
C
Solución:
ΣMB = 0
VA(6) – 16(4) – 3(1) = 0
↑VA = 11.16 T
ΣFV = 0
11.16 T + VB – 16 = 0
VB = 4.84 T
ΣFH = 0
→HB = 3 T
2 m 2 m
2 m
1 m
VA
HBVB
4 m16 T
3T
Editorial Macro264 Estática - teoría y aplicaciones
D.C.L.:
ΣMB = 0 = VA(24’) + 20(12’) – 25.46(18’)
– 25.46(6’)
↑VA = 15.46 Kip
ΣFV = 0 = 15.46 + VB – 25.46(2)
↑VB = 35.46 Kip
ΣMCAC = 0 = 15.46(12’) + HA(24’)
– 20(12’) – 25.46(6’)
←HA = 8.635 Kip
ΣFH = 0 = – 8.635 + 20 – HB
←HB = 11.365 Kip
25.46 Kip25.46
HBHA
VBVA
6’ 6’ 6’ 6’
B
C
20
12’
6’
6’
A
Problema 202
Calcular las reacciones en A y B.
C, D, E → Rótulas
2 Kip/
pie 1 Kip/pie
1 Kip/pie2 Kip/pie C
A B
D
E
10’
10’
10’
15’15’
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 265Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
D.C.L.:
ΣME = 0 = – CV(30) + 30(5) + 30(15)
– 30(22.5) + 15(7.5)
↓CV = 1.25
ΣFV = 0 = – 30 – 1.25 + 15 + EV
↑EV = 16.25
ΣMD = 0 = CH(20) – 20(15) – 20(5) – 30(7.5)
←CH = 31.25
ΣFH = 0 = 30 + 30 – 31.25 – EH
←EH = 28.75
30 15
205
5
7.5’ 7.5’7.5’ 7.5’
10 Kip
EH
EV
EC
5
5
20
D
10
CH
CV
α10
15
18.02
16.25 Kip28.75 E
5’
5’
B
10 Kip
VB = 16.25 Kip
HB = 38.75 Kip
MB = 337.5 Kip-pie
31.25
1.25 Kip
C
5’
5’A
VA = 1.25 Kip
HA = 51.25 Kip
MA = 412.5 Kip-pie
20
Editorial Macro266 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 203
Calcular las reacciones en las conexiones A y B del pórtico isostático.
Solución:
0.7 Klb/pie
30’
30’ 2 Klb/pie
1.5 Klb/pie
10’
60’60’
A
C
B
20’
1.2 Klb/pie
α10’
60’
60.827’
β60’
20’63.245’
CV
AH
A V
CHC42
7
A
30’
60
15’
15’
5’
5’
30’
42.58
αCV
CH C72
24
45
15’B
BH
BV
75.89
30’ 30’
30’
10’
10’
β
α
α β
β
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 267Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
ΣMA = 0 = CH(40’) + 60(15’) – CV(60’) – 42(30’) – 7(35’)
4CH – 6CV = 60.5 (1)
ΣMB = 0 = 72(30’) + 24(40’) – CH(50’) – CV(60’) + 45(15)
5CH + 6CV = 379.5 (2) De (1) y (2): 9CH = 440
CH = 48.88
CV = 2250
AC:ΣFV = 0 = AV + 42 + 22.50
↓AV = 64.50 Klb
ΣFH = 0 = – 7 – AH + 48.88 + 60
←AH = 101.88 Klb
BC:ΣFV = 0 = 72 – BV – 22.50
↓BV = 49.50 Klb
ΣFH = 0 = – 48.88 + 24 – BH + 45
←BH = 20.12 Klb
Problema 204
Calcular las reacciones en las conexiones A y B del arco triarticulado.
80 Klb
30’
B
C50
30
A
20’ 20’ 20’ 40’ 20’
Editorial Macro268 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 205
Calcular las reacciones en las conexiones A y B del arco triarticulado.
Solución:
D.C.L.:
ΣMB = 0 = CV(60’) + CH(20’) – 60(30’)
3CV + CH = 90 (1)
20’
30’30’
CH
BH
CV
BV
C
B
60
40 Klb60 60
B
C
A
20’40’
40’ 20’ 20’ 30’ 30’
Solución:
D.C.L.:
ΣMB = 0 = VA(120’) – 50(100’) – 30(80’) – 80(20’)
↑VA = 75 Klb
ΣFV = 0 = 75 – 50 – 30 – 80 + VB
↑VB = 85 Klb
ΣMCi = 0 = 75(60’) – HA(30’) – 50(40’) – 30(20’)
→HA = 63.33 Klb
ΣFH = 0 = 63.33 – HB
←HB = 63.33 Klb
HBHA
A B
C80
30
VBVA
50
Capítulo 6: Equilibrio del cuerpo rígido 269Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
ΣMA = 0 = (80’)CV + 40(60’) + 60(40’) – CH(40’)
2CV – CH = – 120 (2)
(1) + (2):5CV = – 30
CV = – 6
CH = 108
ΣFV = 0 = – 6 + BV – 60 = 0
↑ BV = 66 Klb
ΣFH = 0 = 108 – BH
←BH = 108 Klb
ΣFV = 0 = 6 – 40 – 60 + AV
↑AV = 94 Klb
ΣFH = 0 = – 108 + AH
→AH = 108 Klb
40’
40’ 20’ 20’
4060 C
A
CHCV
AHAV
Problema 206
Calcular las reacciones en las conexiones A y B del arco triarticulado.
80 kNC
A
B
15 m 5 m 12 m 12 m 6 m
18 m
80 kN
50 kN
12 m
Editorial Macro270 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
D.C.L.:
ΣMA = 0 = 80(15 m) – CV(20 m) – CH(12 m)
3CH + 5CV = 300 (1)
ΣMB = 0 = (18 m)CH – (30 m)CV
– 50(18 m) – 80(6 m)
3CH – 5CV = 230 (2)
(1) + (2):6CH = 530
CH = 88.33
CV = 7.00
CB:
ΣFV = 0 = BV – 50 – 80 – 7.00
↑BV = 137 kN
ΣFH = 0 = 88.33 – BH
←BH = 88.33 kN
AC:
ΣFV = 0 = 7.00 – 80 + A V↑A V = 73.00 kN
ΣFH = 0 = AH – 88.33
→AH = 88.33 kN
CH
CV
BH
BV
12 12 6
18 m
C80
B
50 kN
C H
C V
A VAH
12
15 5
A
C80 kN
FUERZAS EN VIGAS Y PÓRTICOS
CAPÍTULO
7Las vigas son elementos de una estructura cuyo fi n es soportar cargas a lo largo de su eje longitudinal. En general soportan cargas de techos.
7.1 Fuerzas internas: V, N, M
V → Fuerza cortante
N → Fuerza normal o axial
M → Momento fl exionante
V → Es generada por las fuerzas perpendiculares al eje longitudinal del elemento
N → Generadas por las fuerzas paralelas al eje longitudinal del elemento
M → Es generada por las fuerzas perpendiculares al eje longitudinal del elemento y los momentos
7.2 Tipos de cargas
Diagramas
En todo diagrama se debe indicar:
• Tipo de diagrama• Unidades• Signos• Distancias• Magnitudes
Puntual oconcentrada Momento Distribuida
WMP
R T
a
aQ P
R T
a a
a aM M
N NVV
Q P
Editorial Macro272 Estática - teoría y aplicaciones
D.F.C. (V)(T)
D.F.N. (N)(T)
D.M.F. (M)(T m)
Convención de signos
N → Tensión (+) Compresión (–)
V = ƩF ↑ (+) ↓ (–) ↓ (+) ↑ (–) i → d i ← d
M → ƩM (+) (–) (+) (–) i → d i ← d
Materiales
• Acero• Madera• Concreto armado
V1 V1
V2 V2
a b c
–
Eje+
N1 N1
N2 N2
ed –
Eje+
M1
M2
fg– Eje
+
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 273Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
7.3 Secciones transversalesSon secciones perpendiculares al eje longitudinal de la viga.
7.4 Tipos de viga
1. En voladizo 5. Con rótula
2. Simplemente apoyada 6. Apoyada - empotrada
3. Simplemente apoyada con un voladizo 7. Doblemente empotrada
Viga peraltada
Viga chata“CONCRETO”
“ACERO”
“MADERA”
PP
PP
P P
Editorial Macro274 Estática - teoría y aplicaciones
7.5 Relación entre carga distribuida, fuerza cortante y momento fl exionante
... (1)
... (2)
Las ecuaciones (1) y (2) nos permiten calcular las expresiones generales de la fuerza cortante y el momento fl exionante en vigas con cargas distribuidas con cualquier ley de variación.
dx
w
x
4. Simplemente apoyada con 2 voladizos 8. Continua
P P
Nota: Vigas isostáticas: 1 a 5 Vigas hiperestáticas: 6 a 8
M
wdx
dx
M + dM
V + dVCV
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 275Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
7.6 Estructura: Pórtico isostáticoEn este ejemplo la estructura está formada por 3 elementos: AB, CD, BC.
Se realiza un diagrama de cuerpo libre en cada elemento.
Por equilibrio en cada elemento se encuentran N, V, M.
Luego se pueden realizar los diagrama de N, V, M para cada elemento uniéndose al fi nal para un solo diagrama en cada caso; la convención de signos es igual que para las vigas.
B
A
VA VD
HD
P
b
ae
c d C
D
Q
BB B
Bb
A A
A
VA VD
HD
M2M1
M1 M2
Pb
a
dc
e
C
C
C
CDD D
D
Q
Editorial Macro276 Estática - teoría y aplicaciones
Convención de signos
+
+
+ ++ +
–
–
– –– –
N y V M
Problema 207
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣFH = 0 HA = 0; ΣMB = 0 VA(5) – 90(3) – 210 = 0 VA = 96 kg
ΣFV = 0 VB = 210 + 90 – 96 = 204 kg
Por semejanza de triángulos:
= y = 20x; F = = 10x2 . M = Fd = 10x2
(V):
0 ≤ x ≤ 3 V = 96 – 10x2 x = 0 V = 96x = 3 V = 6
3 ≤ x ≤ 4 V = 96 – = 6
4 ≤ x ≤ 5 V = 96 – – 210 = – 204
x
A B
3 m 1 m 1 m
210 kg60 kg/m
x/3F
y
x3
60
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 277Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 208
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
96(kg)
3 m 1 m1 m
204
204
6
M(kg-m)
198
+
–
+
V
(M):
0 ≤ x ≤ 3 M = 96x – 10x2 x = 0 M = 0x = 3 M = 198
3 ≤ x ≤ 4 M = 96x – (x – 2) x = 3 M = 198x = 4 M = 204
4 ≤ x ≤ 5 M = 96x – (x – 2) – 210(x – 4) x = 4 M = 204x = 5 M = 0
100 kg
x
A B
2 m 2 m 2 m 2 m
500 kg100 kg-m 100 kg-m
Editorial Macro278 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
ΣMB = 0 VA(4) – 100(6) – 500(4) + 100 + 100 = 0 VA = 600 kg
ΣFH = 0 HA = 0
ΣFV = 0 VB = 100 + 500 – 600 = 0
(V):0 ≤ x ≤ 2 V = – 100
2 ≤ x ≤ 8 V = 0
(M):
0 ≤ x ≤ 2 M = – 100x x = 0 M = 0x = 2 M = –200
2 ≤ x ≤ 4 M = – 100x + 100(x – 2) x = 2 M = –200x = 4 M = –200
4 ≤ x ≤ 8 M = – 100x + 100(x – 2) + 100 x = 4 M = –100x = 8 M = –100
2 m 2 m 2 m 2 m
200100
100
–
–
V(kg)
M(kg-m)
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 279Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 209
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
Por semejanza de triángulos:
=
y = 4(x – 2)
F = (x – 2) F = 2(x – 2)2
ΣFH = 0 HA = 0
ΣMB = 0 VA(10) – 50(12) – = 0 VA = 126.67 kg
ΣFV = 0 VB = 50 + – 126.67 = 123.33 kg
(V):0 ≤ x ≤ 2 V = – 50
2 ≤ x ≤ 12 V = – 50 + 126.67 – x = 2 V = 76.67x = 12 V = –123.33
(M):
0 ≤ x ≤ 2 M = – 50x x = 0 M = 0x = 2 M = –100
2 ≤ x ≤ 12 M = – 50x + 126.67(x – 2) – (x – 2)2 x = 2 M = –100x = 8.19 M = 216.47x = 12 M = 0
x50 kg 40 kg/m
BA
2 m 10 m
Fy 40
10x – 2
Editorial Macro280 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 210
76.67
3.81 m
123.33
216.47
+
+
6.19 m
2 m
V(kg)
50
M(kg-m) 100
–
––
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣFH = 0 HA = 0
ΣMB = 0 VA(8) – 30(6.5) – 20(3) – 30(1) = 0 VA = 35.625 T
ΣFV = 0 35.625 + VB – 30 – 20 – 30 = 0 VB = 44.375 T
3 m 2 m
BA
10 T/m
20 T/m20 T
3 m
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 281Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
(V):
0 ≤ x ≤ 3 V = 35.625 – 10x x = 0 V = 35.625x = 3 V = 5.625
3 ≤ x ≤ 5 V = 35.625 – 30 = 5.625
5 ≤ x ≤ 8 V = 35.625 – 30 – 20 – x = 5 V = – 14.375x = 8 V = – 44.375
(M):
0 ≤ x ≤ 3 M = 35.625x – x = 0 M = 0x = 3 M = 61.875
3 ≤ x ≤ 5 M = 35.625 – 30(x – 1.5) x = 3 M = 61.875x = 5 M = 73.125
5 ≤ x ≤ 8 M = 35.625x – 30(x – 1.5) – 20(x – 5) – (x – 5)3 x = 5 M = 73.125x = 8 M = 0
35.625
V(T) 5.6253 m
2 m
2 m
61.875
M(T-m)
73.125
14.375
44.375
3 m
3 m 3 m
(+)
+
–
Editorial Macro282 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 211
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣFH = 0 HA = 0
ΣMB = 0 VA(10) – + 20 = 0 VA = 12.67 T
ΣFV = 0 VB + VA – 20 = 0 VB = 7.33 T
(V):
0 ≤ x ≤ 4 V = 12.67 – x = 0 V = 12.67x = 4 V = – 7.33
V = 0 x = 3.18
4 ≤ x ≤ 10 V = 12.67 – 20 = – 7.33
(M):
0 ≤ x ≤ 4 M = 12.67x – x = 0 M = 0x = 3.18 M = 26.89x = 4 M = 24
4 ≤ x ≤ 8 M = 12.67x – 20 x = 4 M = 24x = 8 M = –5.31
8 ≤ x ≤ 10 M = 12.67x – 20 + 20 x = 8 M = 14.69x = 10 M = 0
4 m 4 m 2 m
BA
10 T/m
20 T-m
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 283Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 212
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣFH = 0 HA = 0
ΣMB = 0 VA(5) – 20(4) – 40(3) + 20 + 10(3) = 0 VA = 30 T
ΣFV = 0 30 + VB = 20 + 40 + 10 VB = 40 T
(V): 0 ≤ x ≤ 2 V = 30 – 10x x = 0 V = 30x = 2 V = 10
2 ≤ x ≤ 5 V = 30 – 20 – 40 = – 30
5 ≤ x ≤ 8 V = 30 – 20 – 40 + 40 = 10
5.31
2426.89
14.69
M(T-m)
3.18 m
12.67
V(T)
2 m
6 m0.82 m
7.33
+
+
+A
A
–
3 m2 m 2 m 1 m
BA
10 T/m
20 T-m
40 T10 T
Editorial Macro284 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 213
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
(M): 0 ≤ x ≤ 2 M = 30x – x = 0 M = 0x = 2 M = 40
2 ≤ x ≤ 5 M = 30x – 20(x – 1) – 40(x – 2) x = 2 M = 40x = 5 M = –50
5 ≤ x ≤ 7 M = 30x – 20(x – 1) – 40(x – 2) + 40(x – 5) x = 5 M = –50x = 7 M = –30
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 1 M = –10x x = 0 M = 0x = 1 M = –10
30
40
M(T-m)
30
30
10
10 10V(T)
50
2 m
2 m 2 m 1 m
2 m 1 m3 m
3 m
+
+ +
–
2 m 2 m 2 m 4 m8 m
BA
5 T/m20 T10 T
6 T-m
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 285Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
ΣFH = 0 HA = 0
ΣMB = 0 VA(12) – 10(14) – 40(8) + 6 + 20(4) = 0 VA = 31.17 T
ΣFV = 0 VA + VB – 10 – 40 – 20 = 0 VB = 38.33 T
(V):0 ≤ x ≤ 2 V = – 10
2 ≤ x ≤ 10 V = – 10 + 31.17 – 5(x – 2) x = 2 V = 21.17x = 10 V = – 18.33
10 ≤ x ≤ 14 V = – 10 + 31.17 – 5(8) = – 18.33
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 4 V = 20
Para: 2 ≤ x ≤ 10 V = 0 x = 6.23
(M):
0 ≤ x ≤ 2 M = – 10x x = 0 M = 0x = 2 M = – 20
2 ≤ x ≤ 10 M = – 10x + 31.17(x – 2) – 5(x – 2) x = 2 M = –20x = 6.23 M = 24.81x = 10 M = –10.64
10 ≤ x ≤ 12 M = – 10x + 31.17(x – 2) – 40(x – 6) x = 10 M = –10.64x = 12 M = –48.3
12 ≤ x ≤ 14 M = – 10x + 31.17(x – 2) – 40(x – 6) + 6 x = 12 M = –42.3x = 14 M = –80
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 4 M = – 20x x = 0 M = 0x = 4 M = – 80
Editorial Macro286 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 214
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣFH = 0 HA = 0
ΣMB = 0 VA(3) – 10 – 20(5) – 15(4)(1) = 0 VA = 56.67 T
ΣFV = 0 VA + VB – 20 – 15(4) = 0 VB = 23.33 T
2 m
2 m
24.81
M(T-m)
2 m–
+
++
– –
–2 m
4 m
21.17 20
20
10
V(T)
4.23 m18.83
10.64
48.342.3
80
3.77
3 m2 m 1 m
BA
10 T-m15 T/m
20 T
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 287Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
(V): 0 ≤ x ≤ 2 V = – 20
2 ≤ x ≤ 5 V = – 20 + 56.67 – 15(x – 2) x = 2 V = 36.67x = 5 V = –8.33
V = 0 x = 4.44
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 1 V = 15x x = 0 V = 0x = 1 V = 15
(M):
0 ≤ x ≤ 2 M = – 10 – 20x x = 0 M = –10x = 2 M = –50
2 ≤ x ≤ 5 M = – 10 – 20x + 56.67(x – 2) – 15 x = 2 M = –50x = 4.44 M = –5.17x = 5 M = –7.5
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 1 M = – 15 x = 0 M = 0x = 1 M = –7.5
36.67
V(T) +15
+
–
–
2.44 m2 m
0.56 m
8.331 m
20 50
5.17 7.5M
(T-m)10
–
Editorial Macro288 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 215
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣFH = 0 HA = 0
ΣFV = 0 VA – – 6(0.4) – 4 = 0 VA = 8.2 T
ΣMA = 0 – (2.1) – 6(0.4)(1.7) + 12 – 4(0.5) – MA = 0 MA = 2.14 T-m
(V):
0 ≤ x ≤ 0.6 V = – x = 0 V = 0x = 0.6 V = –1.8
0.6 ≤ x ≤ 1 V = – – 6(x – 0.6) x = 0.6 V = –1.8x = 1 V = –4.2
1 ≤ x ≤ 2 V = – – 6(0.4) = – 4.2
2 ≤ x ≤ 2.5 V = – – 6(0.4) – 4 = – 8.2
(M):
0 ≤ x ≤ 0.6 M = – x = 0 M = 0x = 0.6 M = –0.36
0.6 ≤ x ≤ 1 M = – 1.8(x – 0.4) – x = 0.6 M = –0.36x = 1 M = –1.56
0.6 m 0.4 m 0.5 m0.5 m0.5 m
MA
VA
A
12 T-m
6 T/m 4 T
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 289Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 216
1 ≤ x ≤ 1.5 M = – 1.8(x – 0.4) – 2.4(x – 0.8) x = 1 M = –1.56x = 1.5 M = –3.66
1.5 ≤ x ≤ 2 M = – 1.8(x – 0.4) – 2.4(x – 0.8) + 12 x = 1.5 M = 8.34x = 2 M = 6.24
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 0.5 M = 2.14 + 8.2x x = 0 M = 2.14x = 0.5 M = 6.24
0.6 m 0.4 m 0.5 m 0.5 m 0.5 m
8.2
2.14
6.248.34
0.361.56
3.66
1.8
V(T)
4.2
M(T-m)
+
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:ΣFH = 0 HA = 0
ΣMB = 0 VA(5) – = 0 VA = 666.67 kg
ΣFV = 0 VA + VB – = 0 VB = 1333.33 kg
2 m 5 m 1 m
BA
500 kg/m
–
–
Editorial Macro290 Estática - teoría y aplicaciones
(V):
0 ≤ x ≤ 2 V = – 62.5 x = 0 V = 0x = 2 V = –125
2 ≤ x ≤ 7 V = – 62.5 + 666.67 x = 2 V = 541.67x = 7 V = 864.58
V = 0 x = 4.62
7 ≤ x ≤ 8 V = – 62.5 + 666.67 + 1333.33 x = 7 V = 468.75x = 8 V = 0
(M):
0 ≤ x ≤ 2 M = – 62.5 x = 0 M = 0x = 2 M = – 83.33
2 ≤ x ≤ 7 M = – 62.5 + 666.67(x – 2) x = 2 M = –83.33x = 4.62 M = 719.48x = 7 M = –239.56
7 ≤ x ≤ 8 M = – 62.5 + 666.67(x – 2) + 1333.33(x – 7) x = 7 M = –239.56x = 8 M = 0
V (kg)
541.67 468.75
239.56
83.33
719.48
M(kg-m)
864.58
2 m 2.38 m2.62 m125
1 m+ +
+
––
––
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 291Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 217
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣMA = 0 V(4) – 10(4)(2) = 0 V = 20 T
ΣFV = 0 V + VA – 10(4) = 0 VA = 20 T
ΣMB = 0 – 20(6) – 2(3) + MB = 0 MB = 126 T-m
ΣFV = 0 VB – V – 2 = 0 VB = 22 T
(V):
0 ≤ x ≤ 4 V = 20 – 10x x = 0 V = 20x = 4 V = –20
4 ≤ x ≤ 7 V = 20 – 10(4) = – 20
7 ≤ x ≤ 10 V = 20 – 40 – 2 = – 22
Para 0 ≤ x ≤ 4 V = 0 x = 2
3 m 3 m4 m
BA
10 T/m
Rótula
2 T
3 m 3 m4 mBA
V
V
VA VB
MB
10 T/m2 T
Editorial Macro292 Estática - teoría y aplicaciones
V(T)
M(T-m)
20
20 –
–
+
+
20
60
22126
2 m
2 m
2 m
2 m
3 m
3 m
3 m
3 m
Problema 218
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Rótula
3 T 3 T 3 T
A BC
2 m 2 m 2 m 2 m 2 m 2 m
(M):
0 ≤ x ≤ 4 M = 20x – 10 x = 0 M = 0x = 2 M = 20x = 4 M = 0
4 ≤ x ≤ 7 M = 20x – 10(4)(x – 2) x = 4 M = 0x = 7 M = –60
7 ≤ x ≤ 10 M = 20x – 10(4)(x – 2) – 2(x – 7) x = 7 V = –60x = 10 V = –126
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 293Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
ΣMA = 0 V(4) – 3(2) = 0 V = 1.5 T
ΣFV = 0 V + VA – 3 = 0 VA = 1.5 T
ΣMC = 0 – 1.5(8) – 3(6) + VB(4) – 3(2) = 0 VB = 9 T
ΣFV = 0 9 – 1.5 – 3 – 3 – VC = 0 VC = 1.5 T
(V): 0 ≤ x ≤ 2 V = 1.5
2 ≤ x ≤ 6 V = 1.5 – 3 = – 1.5
6 ≤ x ≤ 8 V = 1.5 – 3 – 3 = – 4.5
8 ≤ x ≤ 10 V = 1.5 – 3 – 3 + 9 = 4.5
10 ≤ x ≤ 12 V = 1.5 – 3 – 3 + 9 – 3 = 1.5
(M):
0 ≤ x ≤ 2 M = 1.5x x = 0 M = 0x = 2 M = 3
2 ≤ x ≤ 6 M = 1.5x – 3(x – 2) x = 2 M = 3x = 4 M = 0x = 6 M = –3
6 ≤ x ≤ 8 M = 1.5x – 3(x – 2) – 3(x – 6) x = 6 M = –3x = 8 M = –12
8 ≤ x ≤ 10 M = 1.5x – 3(x – 2) – 3(x – 6) + 9(x – 8) x = 8 M = –12x = 10 M = –3
3 T
VA
VB VCV
A B C2 m 2 m 2 m2 m 2 m 2 m
V 3 T 3 T
Editorial Macro294 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 219
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣMA = 0 V(3) – 12(2)(1) = 0 V = 8 T
ΣFV = 0 V + VA – 12(2) = 0 VA = 16 T
12 T/m 6 T 8 TMB
VB
V B
V
VA
2 m 1 m 1 m 1 m 1 m
12 T/m
Rótula
6 T 8 T
BA
2 m 1 m 1 m 1 m 1 m
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 2 M = 1.5x x = 0 M = 0x = 2 M = –3
V(T)1.5
1.5
1.5
3
3
3
124.5
4.5
4 m 2 m2 m 2 m2 m
M(T-m) 2 m 2 m
2 m 2 m 2 m 2 m
+
+
+
–
–
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 295Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
ΣMA = 0 V(3) – 12(2)(1) = 0 V = 8 T
ΣFV = 0 V + VA – 12(2) = 0 VA = 16 T
ΣMB = 0 – 8(3) – 6(2) – 8(1) + MB = 0 MB = 44 T-m
ΣFV = 0 – 8 – 6 – 8 + VB = 0 VB = 22 T
(V):
0 ≤ x ≤ 2 V = 16 – 12x x = 0 V = 16x = 2 V = –8
V = 0 x = 1.33
2 ≤ x ≤ 4 V = 16 – 12(2) = – 8
4 ≤ x ≤ 5 V = 16 – 12(2) – 6 = – 14
5 ≤ x ≤ 6 V = 16 – 12(2) – 6 – 8 = – 22
(M):
0 ≤ x ≤ 2 M = 16x – 12 x = 0 M = 0x = 1.33 M = 10.67x = 2 M = 8
2 ≤ x ≤ 4 M = 16x – 12(2)(x – 1) x = 2 M = 8x = 3 M = 0x = 4 M = –8
4 ≤ x ≤ 5 M = 16x – 12(2)(x – 1) – 6(x – 4) x = 4 M = –8x = 5 M = –22
5 ≤ x ≤ 6 M = 16x – 12(2)(x – 1) – 6(x – 4) – 8(x – 5) x = 5 M = –22x = 6 M = –44
+
–
–
8
8
8
16
22
2244
14
+10.67
1.33 m0.67 mV(T)
M(T-m)
3 m
1 m 1 m 1 m 1 m
3 m
Editorial Macro296 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 220
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣMB = 0 VA(5) + 20 + 4(1) – – 10(3)(0.5) = 0 VA = 25.2 T
ΣFV = 0 VB + VA – – 10(3) – 4 = 0 VB = 53.8 T
(V):
0 ≤ x ≤ 3 V = 25.2 – 5x2 x = 0 V = 25.2x = 2.24 V = 0x = 3 V = –19.8
3 ≤ x ≤ 5 V = 25.2 – 45 – 10(x – 3) x = 3 V = –19.8x = 5 V = –39.8
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 1 V = 4 + 10x x = 0 V = 4x = 1 V = 14
(M):
0 ≤ x ≤ 3 M = 25.2x – x = 0 M = 0x = 2.24 M = 37.71x = 3 M = 30.6
3 ≤ x ≤ 4 M = 25.2x – 45(x – 2) – x = 3 M = 30.6x = 4 M = 5.8
4 ≤ x ≤ 5 M = 25.2x – 45(x – 2) – 5(x – 3)2 + 20 x = 4 M = 25.8x = 5 M = –9
30 T/m
10 T/m4 T
BA
3 m 1 m 1 m 1 m
20 T-m
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 297Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 221
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣMB = 0 VA(6) – 12 – 6(5) – 20(3)(1.5) = 0 VA = 22 T
ΣFV = 0 VB + VA – 6 – 20(3) = 0 VB = 44 T
V(T)
25.2
+
2.24 m0.76
19.8
37.7130.6 25.8
39.8
5.8
9
144
M(T-m)
2 m1 m+
+
–
–
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 1 M = – 4x – 10 x = 0 M = 0x = 1 M = –9
2 m 3 m1 m
BA
20 T/m
6 T
12 T-m
Editorial Macro298 Estática - teoría y aplicaciones
(V):0 ≤ x ≤ 1 V = 22
1 ≤ x ≤ 3 V = 22 – 6 = 16
3 ≤ x ≤ 6 V = 22 – 6 – 20(x – 3) x = 3 V = 16x = 3.8 V = 0x = 6 V = –44
(M):
0 ≤ x ≤ 1 M = 22x x = 0 M = 0x = 1 M = 22
1 ≤ x ≤ 3 M = 22x – 6(x – 1) – 12 x = 1 M = 10x = 3 M = 42
3 ≤ x ≤ 6 M = 22x – 6(x – 1) – 12 – 20 x = 3 M = 42x = 3.8 M = 48.4x = 6 M = 0
V(T)
2216
2.2 m1 m
10
M(T-m)
22
42
44
+
–
+
48.4
2 m 0.8 m
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 299Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 222
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣMB = 0 VA(5) – 5(4) + 6 + (1) = 0 VA = – 0.2 T
ΣFV = 0 – 0.2 – 5 – + VB = = 0 VB = 20.2 T
(V): 0 ≤ x ≤ 1 V = – 0.2
1 ≤ x ≤ 5 V = – 0.2 – 5 = – 5.2
De derecha a izquierda: 0 ≤ x ≤ 3 V = x2 x = 0 V = 0x = 3 V = 15
(M): 0 ≤ x ≤ 1 M = – 0.2x x = 0 M = 0x = 1 M = –0.2
1 ≤ x ≤ 3 M = – 0.2x – 5(x – 1) x = 1 M = –0.2x = 3 M = –10.6
3 ≤ x ≤ 5 M = – 0.2x – 5(x – 1) + 6 x = 3 M = –4.6x = 5 M = –15
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 3 M = – x = 0 M = 0x = 3 M = –15
10 T/m
5 T 6 T-m
AB
1 m 2 m 2 m 3 m
Editorial Macro300 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 223
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:ΣMB = 0 VA(9) – 9(4) – 3(8)(8) = 0 VA = 25.33 T
ΣFV = 0 VA + VB – 9 –3(8) = 0 VB = 7.67 T
(V): 0 ≤ x ≤ 3 V = – 3x x = 0 V = 0x = 3 V = –9
3 ≤ x ≤ 8 V = – 3x + 25.33 x = 3 V = 16.33x = 8 V = 1.33
1 m 4 m
0.2
0.2
M(T-m)
5.2
1510.6
4.6
2 m 2 m 3 m1 m
V(T)3 m
+
–
–
15
9 T
3 T/m
A B
3 m 5 m 4 m
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 301Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 224
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
De derecha a izquierda: 0 ≤ x ≤ 4 V = – 7.67
(M): 0 ≤ x ≤ 3 M = – x2 x = 0 M = 0x = 3 M = –13.5
3 ≤ x ≤ 8 M = – x2 + 25.33(x – 3) x = 3 M = –13.5x = 8 M = 30.68
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 4 M = 7.67x x = 0 M = 0x = 4 M = 30.68
10 T
10 T/m
12 T/m
AB
5 m 3 m3.6 m1 m
V(T)
16.33
1.33
7.67
13.5M(T-m)
3 m4 m
30.68
9
4 m3 m5 m–
–
–
+
+
Editorial Macro302 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
ΣMB = 0 VA(9.6) – 12(6)(6.6) – 10(4.6) – (1.2) + (1) = 0 VA = 54.98 T
ΣFV = 0 VA + VB – 12(6) – 10 – – = 0 VB = 60.02 T
(V):
0 ≤ x ≤ 5 V = 54.98 – 12x x = 0 V = 54.98x = 4.58 V = 0x = 5 V = –5.02
5 ≤ x ≤ 6 V = 54.98 – 12x – 10 x = 5 V = –15.02x = 6 V = –27.02
6 ≤ x ≤ 9.6 V = 54.98 – 12(6) – 10 – x = 6 V = –27.02x = 9.6 V = –45.02
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 3 V = x2 x = 0 V = 0x = 3 V = 15
(M):
0 ≤ x ≤ 5 M = 54.98x – x2 x = 0 M = 0x = 4.58 M = 125.95x = 5 M = 124.09
5 ≤ x ≤ 6 M = 54.98x – x2 – 10(x – 5) x = 5 M = 124.9x = 6 M = 103.88
6 ≤ x ≤ 9.6 M = 54.98x – 72(x – 3) – 10(x – 5) – x = 6 M = 103.88x = 9.6 M = –15
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 3 M = – x3 x = 0 M = 0x = 3 M = –15
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 303Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 225
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣMB = 0 VA(12) – (10) = 0 VA = 6 T
ΣFV = 0 VA + VB – 12(1.2) – = 0 VB = 15.6 T
1.2 T/m
A B
6 m 6 m 6 m 6 m
V(T)
+
+
+–
–
54.98
4.58 m 5.02 3 m
15 m
27.0215.02
45.02M
(T-m)
125.95 124.4103.88
15
1 m 3.6 m
0.42 m
Editorial Macro304 Estática - teoría y aplicaciones
(V): 0 ≤ x ≤ 6 V = – x = 0 V = 0x = 6 V = –1.8
6 ≤ x ≤ 12 V = – + 6 x = 6 V = 4.2x = 10.95 V = 0x = 12 V = –1.2
12 ≤ x ≤ 18 V = – + 6 – 1.2(x – 12) x = 12 V = –1.2x = 18 V = –8.4
De derecha a izquierda: 0 ≤ x ≤ 6 V = 1.2x x = 0 V = 0x = 6 V = 7.2
(M):
0 ≤ x ≤ 6 M = – x = 0 M = 0x = 6 M = –3.6
6 ≤ x ≤ 12 M = – + 6(x – 6) x = 6 M = –3.6x = 10.95 M = 7.82x = 12 M = 7.2
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 6 M = – 1.2 x = 0 M = 0x = 6 M = –21.6
6 ≤ x ≤ 12 M = – 1.2 + 15.6(x – 6) x = 6 M = –21.6x = 12 M = 7.2
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 305Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 226
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣMB = 0 VA(7) – 1 (9) – 1(2)(6) – (3) + 0.6 = 0 VA = 4.2 T
ΣFV = 0 VA + VB – 1 – 1(2) – = 0 VB = 1.8 T
V(T) 6 m
1.8 1.2
4.2
8.421.6
6 m
7.82
3.6
M(T-m)
7.2
7.2
4.956 m1.05 m
1.05 m
6 m
++
+–
–
––
1 T/m
2 T/m
2 m 2 m 2 m3 m
AB
0.6 T-m1 T
Editorial Macro306 Estática - teoría y aplicaciones
(V):0 ≤ x ≤ 2 V = – 1
2 ≤ x ≤ 4 V = – 1 + 4.2 – 1(x – 2) x = 2 V = 3.2x = 4 V = 1.2
4 ≤ x ≤ 7 V = – 1 + 4.2 – 1(2) – (x – 4) x = 4 V = 1.2x = 5.9 V = 0x = 7 V = –1.8
De derecha a izquierda: 0 ≤ x ≤ 2 V = – 1.8
(M):
0 ≤ x ≤ 2 M = – x x = 0 M = 0x = 2 M = –2
2 ≤ x ≤ 4 M = – x + 4.2(x – 2) – x = 2 M = –2x = 4 M = 2.4
4 ≤ x ≤ 7 M = – x + 4.2(x – 2) – 1(2)(x – 3) – (x – 4)3 x = 4 V = 2.4x = 5.9 V = 3.92x = 7 V = 3
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 2 M = – 0.6 + 1.8x x = 0 M = –0.6x = 2 M = 3
M(T-m)
2 m 2 m
3.2
V(T) 1.1 m2 m
+
+2.4
2
1
0.6
1.8
3.0
3.92
––
–
1.9 m
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 307Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 227
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
Solución:
ΣMB = 0 VA(6) – 3.15 + 2 + 2.25 – 4(2) + 1.2(1) – 2.4(6)(5) = 0 VA = 12.95 T
ΣFV = 0 VA + VB – 4 – 1.2 – 2.4(6) = 0 VB = 6.65 T
(V):
0 ≤ x ≤ 2 V = – 2.4x x = 0 V = 0x = 2 V = –4.8
2 ≤ x ≤ 6 V = – 2.4x + 12.95 x = 2 V = 8.15x = 6 V = –1.45
V = 0 x = 5.40
De derecha a izquierda: 0 ≤ x ≤ 1 V = 1.2
1 ≤ x ≤ 3 V = 1.2 – 6.65 = – 5.45
(M):
0 ≤ x ≤ 2 M = – 3.15 – 2.4 x = 0 M = –3.15x = 2 M = –7.95
2 ≤ x ≤ 6 M = – 3.15 – 2.4 + 12.95(x – 2) x = 2 M = –7.95x = 5.40 M = 5.89x = 6 M = 5.45
3.15 T-m
2.25 T-m2 T-mBA
2.4 T/m
2 m 4 m 2 m 1 m
4 T 1.2 T
Editorial Macro308 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 228
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
2 T/m
6 T/m
BA
2 m 2 m1 m 1 m
V(T)
8.15
2 m2 m 1 m
1.2
5.451.45
3.40 m
3.15
5.897.45
2.253.45
5.45
7.95
4.8
M(T-m)
0.60 m++
+
–
––
–
De derecha a izquierda:
0 ≤ x ≤ 1 M = – 2.25 – 1.2x x = 0 M = –2.25x = 1 M = –3.45
1 ≤ x ≤ 3 M = – 2.25 – 1.2x + 6.65(x – 1) x = 1 M = –3.45x = 3 M = 7.45
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 309Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
ΣMB = 0 VA(4) – 2(3)(3.5) = 0 VA = 5.25 T
ΣFV = 0 VA + VB – 2(3) – 6 = 0 VB = 9.75 T
(V):
0 ≤ x ≤ 1 V = – 2x x = 0 V = 0x = 1 V = –2
1 ≤ x ≤ 3 V = – 2x + 5.25 x = 1 V = 3.25x = 2.625 V = 0x = 3 V = –0.75
3 ≤ x ≤ 5 V = – 6 + 5.25 – (x – 3)2 x = 3 V = –0.75x = 5 V = –4.75
5 ≤ x ≤ 6 V = – 6 + 5.25 – (x – 3)2 + 9.75 x = 5 V = 5.0x = 6 V = 0
(M):
0 ≤ x ≤ 1 M = – 2 x = 0 M = 0x = 1 M = –1
1 ≤ x ≤ 3 M = – x2 + 5.25(x – 1) x = 1 M = –1x = 2.625 M = 1.64x = 3 M = 1.5
3 ≤ x ≤ 5 M = – 6(x – 1.5) + 5.25(x – 1) – x = 3 M = 1.5x = 5 M = –2.66
5 ≤ x ≤ 6 M = – 6(x – 1.5) + 5.25(x – 1) – + 9.75(x – 5) x = 5 M = –2.66x = 6 M = 0
Editorial Macro310 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante.
2 T
2 T/m
Rótulas
3 T/m
BA
2 m 2 m 2 m 2 m
Problema 229
3.25
V(T)
M(T-m)
0.3751.625
1.51.64
0.75
2.66
4.75
1 m1 m
2 m+
+
– –
––
+
5
2
1
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 311Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
ΣMD = 0 V(2) – 4(1) = 0 V = 2 T
ΣFV = 0 V + Q = 4 Q = 2 T
ΣMA = 0 V(4) + 2(2) – M A = 0 MA = 12 T-m
ΣFV = 0 VA – 2 – V = 0 VA = 4 T
ΣMB = 0 Q(2) + 3 – MB = 0 MB = 6 T-m
ΣFV = 0 Q + 3 = VB = 5 T
(V):0 ≤ x ≤ 2 V = 4
2 ≤ x ≤ 4 V = 4 – 2 = 2
4 ≤ x ≤ 6 V = 4 – 2 – 2(x – 4) x = 4 V = 2x = 6 V = –2
V = 0 x = 5
6 ≤ x ≤ 8 V = 4 – 2 – 2(2) – (x – 6)2 x = 6 V = –2x = 8 V = –5
VA VB
V
V Q
Q
C D
MA MB
A2 m 1 m2 m 1 m
2 T 3 T
m m
4 T
Editorial Macro312 Estática - teoría y aplicaciones
(M):
0 ≤ x ≤ 2 M = – 12 + 4x x = 0 M = –12x = 2 M = –4
2 ≤ x ≤ 4 M = – 12 + 4x – 2(x – 2) x = 2 M = –4x = 4 M = 0
4 ≤ x ≤ 6 M = – 12 + 4x – 2(x – 2) – 2 x = 4 M = 0x = 5 M = 1x = 6 M = 0
6 ≤ x ≤ 8 M = – 12 + 4x – 2(x – 2) – 2 – x = 6 M = 0x = 8 M = –6
Dibujar los diagramas de V, N y M.
2 m
3 m
B
C
A
2 TProblema 230
2 m 2 m
2
2
5
6M (T-m)
V (T)
4
4
12
1 m1 m 2 m
–
––
+
+1
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 313Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
D.C.L.:2 T
2 m
3 m
M = 4
V = 2
A BB
C
24
4
2
A A B A2 2
2
2
B
C C C
B
4
4
4
––
– –
N T V T M T-m
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Problema 231
2 m
3 m
B
C
A
2 T-m
Editorial Macro314 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
D.C.L.:
M = 2A B
B
C2
22
A
2 2
2
2C
T-m
B–
–
M
Problema 232
2 m
3 m
B
C
A
2 T/m
A BB
4 4
4
4
4
C
M = 4
V = 41 m 1 m
3 m
No hay fuerza cortante ni fuerza normal
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Solución:
D.C.L.:
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 315Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Problema 233
AA B A4
4
4
B
C C C
B
4
4
4
––
– –
TN TV T-mM
2 m
2 m
1 m1 m B
C
4 T
2 T
A
Solución:
D.C.L.:1 m
2 m
2 22
4
4 C210
1 mA B B
V = 2
M = 2
Editorial Macro316 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Problema 234
A A A22 2 m
2
2
2
10
4
42
N V MT T T-m
B B B
C C C
2 m
1 m1 m 1 m
2 m
2 m
1 m–
––
– ––
2 m
2 m
4 m
4 m
2 T/m
BC
D
5 T
2 T
A
Solución:
D.C.L.:
V = 2V = 3.5
3.5
M = 2
N = 22 2B B 2
D3
2
5
C C
A
4 m
4 m2 m
2 m
4.5
4.5
3.52 T/m
N = 4.5
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 317Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
B B BC C C– –+ +
+
+
– –
–
2 2
3
2 2
2
2 6
3D D DA A A
4.5
4.5
3.5
3.5
3.5
4.5
2.252.25 m1.75
5.064 m 4 m
2 m
N V MT T T-m
Dibujar los diagramas de V, N y M.B: Rótula
Solución:
D.C.L.:
Problema 235
6 T
8 T2 T
2 m 2 m
1 m 1 m
1 m 1 m
CB
DA
N = 4.5
V = 1.5
1.5
1.5
M = 6N = 1
4.5V = 11 m
4.5
2 m
1 m
1 m
2 mBB
6
68
D
C1
7A
2
1
1
Editorial Macro318 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Problema 236
2 m
4 m
2 m
3 m
2.5 m
2.5 m
8 T
4 T
B
C
A
α
α
N T V T
1.5
1.51.51.5
4.5 4.5 4.5
4.5
B
B
C
C
A
1 1
1 1
1
1
7
7
1 A1 m 1 m
2 m
D
D
–
–
+
–
–
–
–
+
+
M T-m
C
9
A
61
6B
7 1 m
1 m
1 m
2 m
D
+
+
+
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 319Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
D.C.L.:
4 5
3
0.86 sen α = 0.69
α0.86
A8
7.14 V = 0.86 V = 0.52
M = 12.56 12.56N = 0.69
B B
4
C
2 m2.5 m
2.5 m
4.52 0.69
2 m
0.86 cos α = 0.52
α
AA B+
–
–
2 m
2 m 2 m
2.5 m
2 m7.14
0.52
4.52
4.52
0.86
7.14B
C
C
++
A B
–
0.69
14.2811.26
12.56
12.56
2.5 m
0.69
N T V T
M T-m
Editorial Macro320 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Solución:
ΣMC = 0 VA ↑ = 2.91 T ΣFV = 0 VC ↑ = 3.09 T
cos α = = sen α = =
Para los diagramas de V y M se plantean las ecuaciones con cargas perpendiculares al eje longitudinal del elemento.
D.C.L.:
Problema 237 2 T
4 T
8 m
3 m 2 m 2 m 4 m
AB
C
α
α
α
2 T
B BA
xM = 10.55 T-m M = 10.55 T-m
V’ = 0.55 TV = 0.91 T2.91 T
0.73 T
3.33 m 2.4 T
3.2 T
1.85 T 2.47 TC
x
3 m 2 m
4 cos α = 4 = 2.4 T
3.09 cos α = 1.85 T
En el punto B: Vcos α = V’ 0.91 = 0.55
AB0 ≤ x ≤ 3 V = 2.91 T
M = 2.91x 08.73
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 321Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
3 ≤ x ≤ 5 V = 2.91 – 2 = 0.91 T
M = 2.91x – 2(x – 3) 8.7310.55
BC0 ≤ x ≤ 3.33 V = 0.55
M = 10.55 + 0.55x 10.5512.38
3.33 ≤ x ≤ 10 V = 0.55 – 2.4 = – 1.85
M = 10.55 + 0.55x – 2.4(x – 3.33) 12.380
A B0.73
0.73
2.47
2.47
5 m
5 m
5 m
+
C
–
N T
3 mA
C
B2 m
1.85
1.85
3.33 m
6.67 m2.91 0.91+
+–
V T
3 mA B2 m
8.73
10.55
10.55
12.38
+
M T-m
+
Editorial Macro322 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 238
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Solución:
ΣMD = 0 VA ↑ = 500 kg ΣFV = 0 VD ↑ = 700 kg ΣFH = 0 HA ← = 200 kg
200 kg/m
100
kg/m 400 kg
6 m
6 m
A
B C
D
3 m
3 m
M = 600 M = 600 M = 1200
400 kg
V = 400
M = 1200
100
kg/m
200 kg/m
V = 400 400
VA = 500
VA = 500
500
6 m
6 m
700
700
3 m
3 m
V = 0
700x400
x
x
A
B
B C
C
D200
AB
0 ≤ x ≤ 6 V = 200 – 100x 200–400
V = 0 x = 2 m
M = 200x – 100 0200–600
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 323Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
BC
0 ≤ x ≤ 6 V = 500 – 200x 500–700
V = 0 x = 2.5 m
M = – 600 + 500x – 200 –60025–1200
CD0 ≤ x ≤ 3 V = 400
M = – 1200 + 400x –12000
3 ≤ x ≤ 6 V = 400 – 400 = 0
M = – 1200 + 400x – 400(x – 3) 00
500
200
25
600
1200
1200600
200
700
400
400 400
700500
400
400
2 m
2 m
2 m
3 m
3 m
3 m
3 m4 m
2.5 m 3.5 mB
B
B
A
A
A
D
D
D
C
C
C
+
+
+
+–
–
–– –
–
–
– N kg
V kg
M kg-m
Editorial Macro324 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
D.C.L.:
2 K/pie
50’C42 58
400 B
100 Klb
25’25’10’
20’A
C
20
20
B
VC = 58
VA = 42
42
42
BC
A
–
42
21’29’
20’ 58
20
20
B
V = 42 – 2x = 0 x = 21
C
A
–+
+
29’
20’
10’
400
400
400841
BC
A
+
N KlbV Klb
M Klb-pie
Problema 239
Dibujar los diagramas de V, N y M. BC
A
50’
20’
10’
2 kip/pie
20 kip
10’
20’A
C
20
42
42
20
400
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 325Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Solución:
D.L.C.:
N Kip
V Kip M Kip-pie
Problema 240
–+
+
20
20
6’
A
7
B C
23
3.5’11.5’
+
+6’
6’
A
120
120
132.25
120B C
3.5’ 11.5’
B C
–
7
7
A
2 Kip/pie120
BC
723
15’
20 Kip
20 Kip
120 Kip-pie7 Kip
7 Kip
6’
6’
A
B
2 Kip/pie
20 Kip 23 Kip
20 Kip
7 Kip
6’15’
6’
A
BC
Editorial Macro326 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Solución:
D.C.L.:
Problema 241
2C
D
2
8
8
C
–
–
–
B
A D
8
8
8
2 T 2 T
B
AD
C
8 T-m
4 m
B
A
2
2
2
2
8CB 4 m
N T
V T
M T-m
A
+ –
D2 2
22 B C
A D
2 2
B C–
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 327Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Solución:
D.C.L.:
Problema 242
N TV T
1 m 1 m1 m1 m
1 mA
C
B
D
1 m
3 T
4 T
2 T
2 T
0.5 T2.5 T
2 2–
– –
2.5
2.5A B
0.5
0.5
C D1 m1 m
1 m 1 m
1 m 1 m
2
2
2
2
2DC
2
A B
+
+
–
–
–
2.5 2.5
0.5 0.5
1 m
D
B
1 m
2 T
2 T
4 T
0.5 T
0.5 T
1 m
1 m
2 T
2 T
2.5 T
A
2.5 T2 T-m
1 m 1 m 2 T2 T0.5 T3 T
2.5 T
2 T-m C D
Editorial Macro328 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Solución:
D.C.L.:
M T-m
1 m
1 m 1 m
1 m 1 m
0.8 m2 m
2
2
2
–
+
+
–
A B
0.5
C D
Problema 243
C
D88
88
30’
15’
15’
B
A
40 K
52 K600 K-pie
40 K
52 K
10’ 30’ 10’ CB600 K-pie
52 K 88 K
80 K60 K
15’
15’
VD = 88VA = 52
10’B C
A D
10’60 K 80 K
30’
40
40
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 329Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
M Kip-pie
B52
52– –
88
88
30’ 30’
C
A D
B
52
888840
40
30’ 10’10’
8
15’
15’
+
–
+
C
A D
B 10’ 10’30’15’
15’
30’+
++
1120880
600
600
600 C
A D
N Kip
V Kip
Editorial Macro330 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar los diagramas de V, N y M.
Solución:
D.C.L.:
720
11110 m90
1590 360
39
BC
4 m
4 m
90
90360
39
39
C
D
720
111
111
90
90
B
A
8 m
N KN
Problema 244 15 Kn/m
90 KN8 m4 m
4 m
10 mA D
B C
111
111
39
39
9090–
– –
B
A
C
D
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 331Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 245
A simple vista indicar en qué sección del pórtico el momento es nulo.
Solución:
M A = 0
M = 0 (De D a )
P P
P E
A D
PaP
B F C
4 m8 m
4 m
7.4 m 2.6 m
309.3720 360
720 360–
–
–
A D
CB
M KN-m
90
90
90
39
904 m
4 m
7.4 m2.6 m
111
+
+
–
–B
A
C
D
V KN
Editorial Macro332 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 247
Problema 248
A simple vista indicar en qué sección de la viga el momento es nulo.
Solución:
M = 0 (De A a B)
A simple vista indicar en qué sección de la viga el momento es nulo.
Solución:
MA = 0
P
A B
P
A B C
Problema 246
A simple vista indicar en qué sección del pórtico el momento es nulo.
Solución:M A = 0
MB = 0
MD = 0
E
A
D
Pa
P
PP
PB
F
C
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 333Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 250
Problema 251
A simple vista indicar en qué sección de la viga el momento es nulo.
Solución:
MA = 0
MC = 0
A simple vista indicar en qué sección del arco el momento es nulo.
Solución:Arco biarticulado
MA = 0
MB = 0
P P
A BE
D C
P
AB C
Problema 249
A simple vista indicar en qué sección de la viga el momento es nulo.
Solución:
Ninguna sección
A BPa
Editorial Macro334 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar los diagramas de V y M.
Problema 253
Problema 254
A simple vista indicar en qué sección de la viga, el momento es nulo.
Solución: M = 0 (De A a B)
M = 0 (De C a D)
3 m2 m1 m
8 KN20 KN-m 15 KN/m
B
2 m
Problema 252
A simple vista indicar en qué sección del arco el momento es nulo.
Solución:Arco triarticulado
MA = 0
MB = 0
MC = 0
PA B
EDC
P
A
B
D C
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 335Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:ΣMB = 0 = A(5) + 20 – 8(2) + 15(3)1.5 ↓ A = 14.3 KN
ΣFV = 0 = – A + B – 8 – 15(3) ↑ B = 67.3 KN
i → d0 ≤ x ≤ 3 V = – 14.33 ≤ x ≤ 5 V = – 14.3 – 8 = – 22.3
i ← d
0 ≤ x ≤ 3 V = 15x 045
0 ≤ x ≤ 2 M = – 14.3x 0–28.6
2 ≤ x ≤ 3 M = – 14.3x + 20 –8.6–22.9
3 ≤ x ≤ 5 M = – 14.3x + 20 – 8(x – 3) –22.9–67.5
i ← d
0 ≤ x ≤ 3 M = – 0–67.5
3 m
28.6 22.9
8.6
67.5
2 m
––
1 m2 m
M KN-m
3 m3 m
2 m
14.3
22.3
–
+
45
V KN
Editorial Macro336 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar los diagramas de V y M.
Solución:
D.C.L.:
ΣMB = 0 = A(16) – 400 (20) – 1200(10) – 800(4) ↑ A = 1450 lb
ΣFV = 1450 + B – 400 – 1200 – 800 = 0↑ B = 950
0 ≤ x ≤ 4
V = – 400
M = – 400x 0–1600
4 ≤ x ≤ 16V = – 400 + 1450 – 100(x – 4)
1050V = 0 x = 14.50–150
M = – 400x + 1450(x – 4) – 100 –16003912.53800
i ← d 0 ≤ x ≤ 4
V = – 950
M = 950x 03800
Problema 255
400 lb 800 lb100 lb/pulg
12”4” 4”
AB
400 8001200
4 6 6 4A B
400x
x100
1450
800
950
x
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 337Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Dibujar diagramas de V y M.
Solución:
↑ A = 30 T ; ↑ B = 30 T ; MB = 110 T-m
0 ≤ x ≤ 3 V = 30 – 20x 30V = 0 x = 1.5–30
3 ≤ x ≤ 7 V = 30 – 60 = – 30
0 ≤ x ≤ 3 M = 30x – 20 0x = 1.5 M = 22.50
Problema 256
20 T/m 10 T-m
2 m 2 m3 m CA B
1050
3800
1600
3912.5
1.5”10.5”
4” 4”
950950
150
+
+
––
–
400
M lb-pulg
V lb
Editorial Macro338 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar diagramas de V y M.
Solución:↑ VA = 12.88 KN
↑ VB = 4.98
0 ≤ x ≤ 1.5 V = – 3.3x 0–4.95
M T-m
V T
2 m 2 m
22.5
1.5 m1.5
30
30
60
50
30
110
–
–
+
+ 4 m
3 ≤ x ≤ 5 M = 30x – 60(x – 1.5) 0–60
5 ≤ x ≤ 7 M = 30x – 60(x – 1.5) + 10 –50–110
Problema 257
1.5 m 1.5 m
3.3 KN/m 4.5 KN-m2.25 KN-m
3.3 KN
BA
3 m
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 339Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
M = – 2.25 – 3.3 –2.25–5.96
1.5 ≤ x ≤ 4.5 V = – 3.3x + 12.88 7.93V = 0 x = 3.90–1.98
M = – 2.25 – 3.3 + 12.88(x – 1.5) –5.963.552.96
4.5 ≤ x ≤ 6 V = – 3.3(4.5) + 12.88 – 3 = – 4.97
M = – 2.25 – 3.3(4.5)(x – 2.25) – 3(x – 4.5) + 4.5 + 12.88(x – 1.5) 7.460
7.93
+
+
––
–
1.51.52.4
1.98
4.984.95
5.96
3.55
2.96
7.46
2.25
0.6
M KN-m
V KN
Editorial Macro340 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar diagramas de V y M.
Solución: VA(8) – 5 – 5 – 5(6) – 5(2) – 32(6) = 0
VA = 30.25 VB = 11.75
0 ≤ x ≤ 2 V = 30.25 – 8x 30.2514.25
2 ≤ x ≤ 4 V = 30.25 – 5 – 8x = 25.25 – 8x 9.25x = 3.15–6.75
4 ≤ x ≤ 6 V = 30.25 – 5 – 32 = – 6.75
6 ≤ x ≤ 8 V = –6.75 – 5 = – 11.75
0 ≤ x ≤ 2 M = 30.25x – 4x2 044.5
2 ≤ x ≤ 4 M = 30.25 – 4x2 – 5 – 5(x – 2) 39.544.8542
4 ≤ x ≤ 6 M = 30.25x – 32(x – 2) – 5 – 5(x – 2) 4228.5
6 ≤ x ≤ 8 M = 30.25x – 32(x – 2) – 5 – 5(x – 2) – 5 – 5(x – 6) 23.50
Problema 258
5 KN
5 KN-m
8 KN/m
5 KN-mA B
5 KN
2 m 2 m 2 m 2 m
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 341Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Dibujar diagramas de V y M.
Solución:
RA(8) – 5(6) – 5(2) – 5 + 5 – 8(4)(6) = 0 ↑ RA = 29
RB + RA – 5 – 5 – 8(4) = 0 ↑ RB = 13
Problema 259
x
A
5 KN5 KN
B
8 KN/m
5 KN-m
2 m 2 m 2 m 2 m
5 KN-m
M KN-m
V KN
44.85
30.2514.25
6.75
11.75
9.25
39.5
4228.5
23.5
44.25
2 m4 m3.15 m 6 m 8 m
+
+ +
––
Editorial Macro342 Estática - teoría y aplicaciones
0 ≤ x ≤ 2 V = 29 – 8x 2913
2 ≤ x ≤ 4 V = 29 – 5 – 8x 8V = 0 x = 3–8
4 ≤ x ≤ 6 V = 29 – 32 – 5 = – 8
6 ≤ x ≤ 8 V = 29 – 32 – 5 – 5 = – 13
0 ≤ x ≤ 2 M = 29x – 042
2 ≤ x ≤ 4 M = 29x – 5(x – 2) – + 5 47M = 5147
4 ≤ x ≤ 6 M = 29x – 5(x – 2) + 5 – 32(x – 2) 4731
6 ≤ x ≤ 8 M = 29x – 5(x – 2) + 5 – 32(x – 2) – 5 – 5(x – 6) 260
2913
8
2
+
+ +
–3
4 6 8
– 813
3126
51
42
47 47
M KN-m
V KN
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 343Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Dibujar diagramas de V y M.
Solución:
D.C.L:
ΣMB = 0 = – 20 – 6(12) + VA(6) – 24(3) + 12(2)
0 = – 20 – 72 + 6VA – 72 + 24
140 = 6VA
= VA = 23.33
ΣFV = 0 = 23.33 – 6 – 24 – 12 + VB VB = 18.67
0 ≤ x ≤ 6 V = – 6
M = – 6x – 20 –20–56
6 ≤ x ≤ 12 V = – 6 + 23.33 – 4(x – 6) 17.33V = 0 x = 10.33–6.67
Problema 260
20
6 24 126 m 3 m 3 m 2 4 m
V A V B
20 KN-m
4 KN/m6 KN
6 m 6 m
A B
6 m
Editorial Macro344 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar diagramas de V y M.
M = – 6x – 20 + 23.33(x – 6) – 2(x – 6)2 –56–18.45–24.00
i ← d
0 ≤ x ≤ 6 V = 012
M = – 0–24
6 m
66
56
18.4520
17.33
10.33 m
12
18 m12 m
6.67
24
––
–
+ +
M KN-m
V KN
Problema 261
16 KN/m 3.2 KN
1.6 m 1.6 m 1.6 m
AB
C
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 345Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
D.C.L:
ΣMB = 0 = A(3.2 m) + 3.2(1.6 m) – 25.6(2.4 m)
↑ A = = 17.6 KN
ΣFV = 0 = 17.6 + B – 3.2 – 25.6
↑ B = 11.2 KN
(V):
0 ≤ x ≤ 1.6 V = 17.6 – 16x 17.6V = 0 x = 1.10 m–8
1.6 ≤ x ≤ 3.2 V = 17.6 – 25.6 = – 8
3.2 ≤ x ≤ 4.8 V = – 8 + 11.2 = 3.2
(M):
0 ≤ x ≤ 1.6 M = 17.6 – 09.687.68
1.6 ≤ x ≤ 3.2 M = 17.6x – 25.6(x – 0.8) 7.68M = 0 x = 2.56 m– 5.12
i ← d
0 ≤ x ≤ 1.6 M = – 3.2x 0–5.12
25.6 KN
2.4 m0.8 1.6 m
3.2 KN
A B
Editorial Macro346 Estática - teoría y aplicaciones
Dibujar los diagramas de fuerza cortante y momento fl exionante en la viga mostrada.
Solución:
ΣMB = 0 = A(20) – 4(15) – 2(10)5 A = 8 Kip
ΣFV = 0 = 8 – 4 – 2(10) + B B = 16 Kip
0 ≤ x ≤ 5 V = 8
M = 8x 040
5 ≤ x ≤ 10 V = 8 – 4 = 4
M = 8x – 4(x – 5) 4060
++
+
1.10 m
1.10 m 1.6 m1.6 m
1.6 m
5.12
3.23.217.6
8 8
0.64 m0.96 m
9.687.68
0.5 m
0.5 m
–
–M KN-m
V KN
Problema 262
2 Kip/pie4 Kip
A B
5’ 5’ 10’
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 347Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Dibujar los diagramas de V y M.
10 ≤ x ≤ 20 V = 8 – 4 – 2(x – 10) 4V = 0 x = 12–16
M = 8x – 4(x – 5) – 60640
M Kip-pie
V Kip
8 8
8’5’ 5’ 2’
16
4060
64
4 4+
+ + +
–
Problema 263
wx
A CB
Editorial Macro348 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
ΣMBd = 0 = C – w ↑ C =
ΣFV = 0 = A + – w ↑ A =
ΣMBi = 0 = – w – MA MA =
0 ≤ x ≤ V = – + wx
–
V = 0 x =
M = x –
0
–
+
+CB
A
–
–
M
V
x = M = 0
rótula
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 349Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Dibujar los diagramas de V y M.
Solución:
x = 2qx = 6 K = qx = x2
F = = = 4 kg
4 = = = = 6 kg-m
= m ΣMB = 0 A = 1 kg
= = = –
V = VA – = 1 –
= = = x –
Mx = x –
Problema 264
qx = Kx26 kg/m
BA
x
2 m
F
A B
x02
1.260.63
V1
– 30
0.87
x02
1.26
M00
0.94
4
B = 3A = 1
Editorial Macro350 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
= = –
Vx = –
= – =
Mx =
Problema 265
Dibujar los diagramas de V y M.
x
w = wocos
L
A
x0L
M0
– 0.40 woL
– 0.12 woL
x0L
V0
– 0.63 woL
– 0.44 woL
+
+
–
0.94
2 m
3
1
1.26 m
M Kg-m
V Kg
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 351Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 266
Dibujar los diagramas de V y M.
M
VL
L
0.44 woL
0.12 woL2
0.40 woL2
0.63 woL
–
–
Solución:
↑ VA = 31 N ; ↑ VB = 219 N
0 ≤ x ≤ 0.1 V = 31
M = 31x 03.1
200 N/m100 N/m
0.1 m 0.2 m 0.2 m0.3 m 0.2 m 0.5 m
100 N/m 200 N
BA
Editorial Macro352 Estática - teoría y aplicaciones
0.1 ≤ x ≤ 0.4 V = 31 – (x – 0.1)2 311
M = 31x – (x – 0.1)3 3.19.4
0.4 ≤ x ≤ 0.6 V = 31 – 30 – 100(x – 0.4) 1V = 0 x = 0.41–19
M = 31x – 30(x – 0.3) – 50(x – 0.4)2 9.409.4057.6
0.6 ≤ x ≤ 1 V = 31 – 30 – 20 = – 19
0.6 ≤ x ≤ 0.8 M = 31x – 30(x – 0.3) – 20(x – 0.5) 7.63.8
0.8 ≤ x ≤ 1 M = 31x – 30(x – 0.3) – 20(x – 0.5) – 100 –96.2–100
i ← d0 ≤ x ≤ 0.5 V = 200
M = – 200x 0–100
x – 0.1
y
200
0.3
=
y =
F =
M =
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 353Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 267
Dibujar los diagramas de V y M.
Solución:↑ VA = 6.92 T ; ↑ VB = 5.08 T
0 ≤ x ≤ 2 V = – 2x 0–4
M = – 0–4
31
+
+
+
–
1
0.1 m 0.4 m
0.41 m 0.6 m
191.0 m 1.5 m
100
200
96.2
3.87.6
9.4
3.1
9.405
–
M N-m
V N
2 T/m
2 m 3 m 4 m 2 m 4 m
2 T/m4 T-m
10 T
3 T-m
BA
Editorial Macro354 Estática - teoría y aplicaciones
2 ≤ x ≤ 5 V = – 2x + 6.92 2.92V = 0 x = 3.46–3.08
M = – x2 + 6.92(x – 2) –4–1.86–4.24
5 ≤ x ≤ 9 V = – 10 + 6.92 = – 3.08
M = – 10(x – 2.5) + 6.92(x – 2) –4.24–16.56
9 ≤ x ≤ 11 V = – 10 + 6.92 + 10 = 6.92
M = – 10(x – 2.5) + 6.92(x – 2) – 4 + 10(x – 9) –20.56–6.68
11 ≤ x ≤ 15 V = – 10 + 6.92 + 10 – 3(x – 11) 6.92V = 0 x = 13.3–5.08
M = –10(x – 2.5) + 6.92(x – 2) – 4 + 10(x – 9) – (x – 11)2 –6.681.3–3
2 m2 m
3.08
2.3 m4 m1.54
6.92 6.92
1.7 m
5.08
2.92 +
+
+
–
–– –
4
4 3
– –
20.56
4.2416.56
1.46
1.86
6.68
1.3
M T-m
V T
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 355Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Dibujar los diagramas de V y M.
Solución:
↑ VA = 47.625 ; ↑ VB = 76.375
0 ≤ x ≤ 3 V = 47.625 – 10x 47.62517.625
M = 47.625x – 5x2 097.875
3 ≤ x ≤ 6 V = 47.625x – 10x – (x – 3)2 17.625V = 0 x = 4.245–42.375
M = 47.625x – 5x2 – (x – 3)3 97.875109.92375.75
i ← d
0 ≤ x ≤ 1 V = 4 + 10x 414
M = – 4x – 5x2 0–9
1 ≤ x ≤ 3 V = 4 + 10x – 76.375 –62.375–42.375
Problema 268
10 T/m
3 m 3 m 1 m 1 m 1 m
A B
10 T/m 4 T30 T/m
20 T/m
=
F =
M =
20
y
3x – 3
Editorial Macro356 Estática - teoría y aplicaciones
47.625
17.6254.245 m
42.37562.375
48.375
28.375
75.7597.875109.923
3 m6 m
8 m
8 m
7 m3 m
9 m
14
4
9
+
+ +
–
+
+
–
M T-m
V T
1 ≤ x ≤ 2 M = – 4x – 5x2 + 76.375(x – 1) –948.375
2 ≤ x ≤ 3 M = – 4x – 5x2 + 76.375(x – 1) – 20 28.37575.75
9 m
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 357Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular “a” si
|MMAX(–)| = |MMAX
(+)|
Luego dibujar los diagramas de V y M.
Solución:
ΣFV = 0 = 2V – 2(6 – 2a)
V = 6 – 2a
ΣMA = 0 = (6 – 2a)a + – M –M = 6a – a2
M+ = =
4(6a – a2) = 36 + 4a2 – 24a = 24a – 4a2
8a2 – 48a + 36 = 0
2a2 – 12a + 9 = 0
a = =
a = 5.12 m... No
a = 0.88 m... Conforme
Problema 269
2 T/m
6 – 2aC DVV
2 T/m
6 – 2aCA aM
6
2 T/m
a aDC
C y D: rótulas
A B
6 m
Editorial Macro358 Estática - teoría y aplicaciones
La viga fallará cuando el momento máximo sea superior a 5 Kip-pie. Calcular la carga máxima w (kip/pie) que la viga soportará.
Solución:
0 ≤ x ≤ 10 V = 5w – wx 5wV = 0 x = 5’–5w
M = 5wx – 0M = 25w – 12.5w = 12.5w0
Problema 270
5’ 5’
12.5w
+
5’5w
5w5’
+–
10 pies
A B
w
M Kip-pie
V Kip
M T-m
V T
6
6
3 m3 m
4.500.88 m 0.88 m
4.50 4.50
+
+
–
– –
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 359Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Suponer la reacción del suelo uniforme. Dibujar los diagramas de V y M.
Solución:
ΣFV = 0
w(16) = 9000(8) w = 4500 N/m
0 ≤ x ≤ 4 V = 4500x 018000
M = 4500 036000
4 ≤ x ≤ 12 V = 4500x – 9000(x – 4) 18000V = 0 x = 8–18000
M = 4500 – 9000 360007200036000
Problema 271
9000 N/m
4 m 8 m 4 m
9000
w = 4500
x x x
Simetría: VA = VB = 5wM = 5w(5’) – 5w = 12.5w
12.5w = 5
w = 0.40 Kip/pie < > 400 lb/pie
Editorial Macro360 Estática - teoría y aplicaciones
La viga fallará cuando la fuerza cortante máxima sea superior a V = 800 lb o el momento máximo sea superior a M = 1200 lb-pie. Calcular la carga máxima w (lb/pie) que la viga soportará.
Solución:V = = 9w = 800 w = 99.88 lb/pie
M = = 54w = 1200 w = 22.22 lb/pie
Problema 272
= 18 piesA B
w
d → i
0 ≤ x ≤ 4 V = – 4500x 0–18000
M = 4500 036000
18000
18000
3600036000
72000
+
+
–48 12 16 m
++M N-m
V N
Capítulo 7: Fuerzas en vigas y pórticos 361Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 273
Determinar la razón a/b para la cual la fuerza cortante será cero en el punto medio C de la viga.
Solución:
D.C.L.:
ΣMB = = 0
x =
x + a = (2a + b)
+ a =
= – =
= =
A =
↑ A =
a b/2
w/2
A
a ab/2 b/2
B
w
C
A B
B
b
x
= 2a + b
A
A
Editorial Macro362 Estática - teoría y aplicaciones
Calcular si la fuerza cortante
en el centro de luz es cero.
Solución:
D.C.L:F1 = 4( + 2a)
F2 = ( + 2a) = 3( + 2a)
d = ( + 2a) – a
d = ( – a) (implica > a)
ΣMB = 0 A() – 4( + 2a) – 3( + 2a) ( – a) = 0
A = 3 + 5a –
Centro de luz :
ΣFV = 0
A – 4 – = 0
3 + 5a – – = 0
2 – 2a – 8a2 = 0
=
= 4a =
Problema 274
Aa + /2
4 V = 0
4 kg/m10 kg/m
a aA B
D.C.L:
A
A
d
B
4( + 2a) 3( + 2a)
B
a/2
/2
a
FUERZAS EN ARMADURAS PLANAS
CAPÍTULO
8Son estructuras formadas por un conjunto de elementos (barras) unidas con conexiones de pasador (nudos).
Se idealiza la armadura considerándola rígida, se puede despreciar el peso de cada elemento, las cargas están aplicadas en los nudos y las fuerzas que actúan en cada nudo forman un sistema de fuerzas concurrentes en el plano.
8.1 Fuerzas internas en las barrasSon fuerzas axiales.
8.2 Armadura
= luz → distancia entre apoyos
Los nudos se indican con letras o números.
Se utilizan en edifi caciones, puentes y sirven para cubrir grandes luces a bajo costo.
b = número de barras b + r = 2n Armadura o estructura isostática
r = número de reacciones b + r > 2n Armadura hiperestática
n = número de nudos b + r < 2n Armadura hipostática
Tensión
B
A
T
TCompresión
B
A
C
C
nudos
barras
apoyo
P Q
RB
C
F EA
Editorial Macro364 Estática - teoría y aplicaciones
8.3 Barras con fuerza nula1.er caso
Si en un nudo de una armadura están conectados los extremos de 3 barras y 2 son colineales, entonces la fuerza en la tercera barra es cero siempre que no exista fuerza exterior actuando en el nudo.
2.o caso
Si en un nudo de una armadura están conectados los extremos de 2 barras y estos no son colineales, entonces las fuerzas en las 2 barras son nulas, siempre que no exista fuerza exterior actuando en el nudo.
8.4 Método de los nudos
1. Se calcula las reacciones en los apoyos.
2. Se escoge un nudo donde no se conozcan como máximo 2 incógnitas. Se plantean 2 ecuaciones de equilibrio:
ƩFV = 0 , ƩFH = 0
3. Se escoge el nudo siguiente cumpliendo las condiciones del paso anterior, así sucesivamente hasta determinar las fuerzas en todas las barras.
Observaciones• A veces no es necesario calcular las reacciones.• El nudo escogido puede tener 1 sola incógnita, lo que no debe tener es 3 incógnitas o más
pues el equilibrio del nudo en el plano solo nos permite plantear hasta 2 ecuaciones de equilibro independientes.
F = 0
xA
F = 0 x
A
F = 0
A
F = 0
A
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 365Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
8.5 Método de las seccionesEste método es útil cuando se quiere calcular las fuerzas en algunas barras.
1. Se calculan reacciones en los apoyos.
2. Se secciona la armadura en dos partes (en algunos casos pueden ser más de dos) totalmente separadas, debe seccionarse las barras cuya fuerza se quiere calcular.
3. Se representa el sentido de las fuerzas internas en las barras seccionadas. Se realiza un D.C.L. en una de las partes de la armadura seccionada, en dicha parte deben representarse las fuerzas internas de la barras seccionadas, las fuerzas exteriores y las reacciones en los apoyos si los hubiera.
4. En dicho D.C.L. se plantean ecuaciones de equilibro (ƩF = 0, ƩM = 0) determinando así las fuerzas pedidas.
5. Si se seccionara solo tres barras y no fueran concurrentes podrían calcularse las fuerzas en las tres barras.
6. Si se seccionaran más de 3 barras no podrían calcularse las fuerzas en todas las barras, quizás se podrían calcular alguna o quizás ninguna, esto dependerá de que la sección asumida sea conveniente para nuestros cálculos, no hay una regla defi nida para seccionar una armadura; de allí que la difi cultad en el método consiste en descubrir cuál es la sección o corte adecuado.
Editorial Macro366 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 275
Calcular las fuerzas en todas las barras de la armadura.
Solución:
Revisando nudos:
Nudo 3: F3–2 = 0 Nudo 4: F4–5 = 0
Nudo 6: F6–7 = 0 Nudo 7: F7–8 = F7–1 = 0
Nudo 2: F2–1 = F2–8 = 0
Nudo 5 Nudo 1
ΣMB = 0 V1(4 m) – 100 kg(2 m) = 0 V1 = ↑ 50 kg
ΣFV = 0 50 + V8 – 100 = 0 V8 = ↑ 50 kg
Nudo 5ΣFH = 0 F5–1 = F5–8
ΣFV = 0 2F5–1 sen α – 100 = 0 F5–1 = F5–8 = 111 kg (Tensión)
Nudo 1ΣFH = 0 111cos α – F1–3 = 0 F1–3 = 100 kg (Compresión)
Por equilibrio de nudos 3, 4 y 6:
F1–3 = F3–4 = F4–6 = F6–8 = 100 kg (Compresión)
αα
y
x100 kg
F5–8F5–1
50 kg111 kg
αF1–31 m
α2 m1
m
4
5
1 m 1 m 1 m 1 m
1 m
100 kg2 5 7
31 4 6 8
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 367Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 276
Problema 277
Calcular las fuerzas FBF y FAF.
Solución:
Por simple inspección: FCE = FBE = FBF = 0
Corte 1–1: Lado derechoΣMG = 0
FAFcos β(1.5) + FAFsen β(0.9) – 4(1.5) = 0 FAF = 3.52 T (Compresión)
Calcular las fuerzas FCD y FDH .
0.9 m
4.5 m
4.74 m
1
1
β βF
A
F
G
4 T
FAF 1.5
m
1.5
m
2.7 m 2.7 m
0.9 m0.9 m 0.9 m 0.9 m
1.5
m1.
5 m
1.5
m
A
B βF 4 T
2 T
G
C
D
E
4 m4 m4 m GHF
A
B
C D E
3 m
3 m
12 kN
12 kN 6 kN
Editorial Macro368 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
ΣMA = 0 VF = 2 KN
Corte a-a: Lado derecho
ΣMH = 0 2(8) + FCD(3) – 6(4) = 0 FCD = 2.66 KN (Tensión)
ΣFV = 0 FDH + 2 – 12 – 6 = 0 FDH = 16 KN (Compresión)
4 m
4 m
VF = 2 kN
3 m
D E
GH
FDH
FGH
FCD
a
a
12 kN 6 kN
Problema 278
Calcular la fuerza: F13–14 y las reacciones en los apoyos.
Solución:
F4–5
F4–12
V1 F13–14a
α1
a2 3
100 Kip
4
15 14
100 Kip200 Kip2
151
14 12
13
30’
20’ 20’ 20’ 20’ 20’ 20’
30’
α
11 109
3 4 5 6 7 8
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 369Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 279
Calcular las fuerzas FAD y FFC.
Solución:
ΣFH = 0 H13 = 200 KipEquilibro nudo 13
ΣFH = 0 200 – F13–14 cos α = 0 F13–14 = 360 Kip (Tensión)
Corte a-a: Lado izquierdoΣM4 = 0
V1(40) – F13–14cos α(30) = 0 ↑ V1 = 150 kip
Trabajando con la armadura enteraΣM13 = 0
V9(60) + 200(60) + 100(20) – V1(60) = 0 ↓ V9 = – 83.33 Kip
ΣFV = 0
V1 + V13 – V9 – 100 = 0 ↑ V13 = 33.33 Kip
2 m
2 m
2 m
EF
A
B C
D
2 T2 T
2 T
4 m 1 m
4 m2 m
2 m
2 m
2 m
B C 2 T
D
α
α
a
b
b
Fϕϕ
A
ϕ ϕ
ϕ
ϕ
6 T
2 T
4 T4 T45º
a
FFC
FFC
FAD
FAD
αβ
βE
β
1 m 1 m
1
2
Editorial Macro370 Estática - teoría y aplicaciones
Calcular las fuerzas FBG y FFC.
Solución:
Corte 1-1: Lado derecho
ΣMD = 0 FFC(cos α)L + FFCsen α – 1(L) = 0
FFC = 1.118 KN (Compresión)
ReaccionesΣMF = 0 ↑ VE = 4 T
ΣFV = 0 ↓ VF = 6 T
ΣFH = 0 ← HF = 4 T
Corte a-a: Lado derecho
ΣM1 = 0 FAD(2) – FFCsen 45º(2) = 0 (1)
Corte b-b: Lado izquierdo
ΣM2 = 0 6(4) + 2(2) – 2(2) + FAD(2) – FFCsen 45º(4) = 0 (2)
De (1) y (2):
FAD = 12 T (Tensión)
FFC = 16.97 T (Tensión)
Problema 280
1 KN 1 KNL
E D
C
α
1
1
FBC
FFC
FFEE
C
LFL/21.118 L
1 KN 1 KN 1 KNL
D
C
B
A
LL
L3L/2
L/2F EG
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 371Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Corte 2-2: Lado derecho
ΣMD = 0 FBG(cos β)(2L) + FBGsen β (L) – 1(2L) – 1(L) = 0
FBG = 1.41 KN (Compresión)
Problema 281
Calcular las fuerzas FBH y FBC.
Solución:
Semejanza de triángulos:
A
8 m
12 m
8 m 8 m 8 m4 m
G F5 T
HJ I
BC
DE
32 m
12 m
4 mE
A
JF N
x
32 N
12 m
8HIJ
AB
C
8
L1.41 L
B
FLG
β
1 KN 1 KN 1 KNL LEF
B
C
D
βFGF
FBG
FBA
Semejanza de triángulos:
= x = 16
Editorial Macro372 Estática - teoría y aplicaciones
Calcular las fuerzas FCD y FCH.
Solución:
Corte a-a: Lado derecho
ΣMH = 0 1000(12) + 1200(4) – FCD(16) = 0 FCD = 1050 lb (Tensión)
ΣFV = 0 FCHcos α – 3000 – 1000 = 0 FCH = 5000 lb (Tensión)
Corte a-a: Lado derecho
~ de triángulos:
= BI = 10 m = CH = 8 m
Corte a-a: Lado derecho
ΣMH = FBCcos α(8) – 5(16) = 0 FBC = 10.30 T (Tensión)
ΣMN = FBHsen β(32) – 5(16) = 0 FBC = 3.20 T (Tensión)
CD
GHβ
FBH
FBC
FIH8 m 8 m
4 mF N
5 T
Eα
a
a
C82B
α8.246
Problema 282
12’
FRH
FCH
FCD
αG
H
ED
F12’
4’
a
a
16’
3000 lb 1000 lb
1200 lb
12’ 12’ 12’ 12’ 16’
16’
4’GF
HR
A
B C3000 lb 3000 lb 1000 lb
1200 lb
D E
Oα
β8 m H
B
10 12.806
I
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 373Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular las fuerzas FGA y FBD.
Solución:
ΣMA = 0 ↑ VG = 875 kg ΣFV = 0 ↑ VA = 625 kg
Corte a-a: Lado izquierdo
ΣMD = 0 625(7.20) – 500(3.6) – FGA(7.2) = 0 FGA = 375 kg (Tensión)
ΣMC = 0 625(4.8) – 500(1.2) – FGA(2.4) – FBD(1.697) = 0
FBD = 883.9 kg (Compresión)
Problema 283
500 kg 1000 kg3.6 m
3.6 mG
EC
3.6 m 1.2 1.22.4 2.4 3.6 m
B
A
D
F
500 kg
B
C
Da
aA 45º
FGA
FCD
FBD
625 kg
B
C
1.2 m
1.2 m
1.697
45º
45º
A
B
C
45º
45ºαα
Editorial Macro374 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
ΣMA = 0 ↑ VD = 800 lb
Corte a-a: Lado inferior
ΣMF = 0 800(2L) – FBCsen 45º(L) = 0 FBC = 2262.74 lb (Compresión)
ΣME = 0 FFB(L) – 6000(L) + 3600(L) – 800(L) + 2262.74cos 45º(L) = 0
FFB = 1600 lb (Tensión)
L
L
L D
C
E
FFAFFB FBC
a
a
6000 lb
3600 lb
VD = 800 lb
Calcular las fuerzas FFB y FBC.
Problema 284
A L
L
LL
L
α
α
F
B
C
DE
3600 lb
6000 lb
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 375Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular las fuerzas FBC y FLK.
Solución:
ΣMH = 0 ↑VO = 2400 kg
Corte a-a: Lado izquierdo
ΣML = 0 2400(30) – FBC(20) = 0 FBC = 3600 kg (Compresión)
ΣFH = 0 FLK – 3600 = 0 FLK = 3600 kg (Tensión)
Problema 285
M
A
a
a
O
N
L
B10’FBP
FBC
FLK
FLP 10’
VO = 2400 kg
15’ 15’
A
MO
N P Q R
G
B
L
C
K
5000 kg 4000 kg 2000 kg
10’
10’
15’ 15’ 15’ 15’ 15’ 15’
D
J
E
H
Editorial Macro376 Estática - teoría y aplicaciones
Calcular las fuerzas en todas las barras de la armadura.
Solución:
Nudo 3:
Revisando nudos:
Nudo 7: F7–4 = 0 Nudo 2: F2–10 = 0
Nudo 9: F9–2 = 0 Nudo 4: F4–6 = F4–3 = 0
Nudo 1: F1–10 = 0 Nudo A: HA = FA–1 = 0
Nudo 5: F5–4 = F5–6 = 0 Nudo 1 y 2: F1–2 = F2–3 = 0
Por simetría de cargas: ↑ VB = ↑ VC = 0.5 TEquilibrio de nudos
Nudo B: FB–10 = 0.5 T (Compresión) FV = 0
Nudo C: FC–6 = 0.5 T (Compresión) FV = 0
Nudo 8: F8–3 = 1 T (Tensión) FV = 0
Nudo 3ΣFH = 0 F3–10 = F3–6
ΣFV = 0 2F3–10senα – 1 = 0
F3–10 = F3–6 = 1.12 T (Compresión)
Nudo 10ΣFH = 0 F10–9 – 1.12cosα = 0 F10–9 = 1 T (Tensión)
Nudo 9ΣFH = 0 F10–9 = F9–8 = 1 T (Tensión)
Nudo 8ΣFH = 0 F9–8 = F8–7 = 1 T (Tensión)
Nudo 7ΣFH = 0 F8–7 = F7–6 = 1 T (Tensión)
Problema 286 A 1 2
9
B C
610 8 7
3 4 5
1 m
1 m
1 m 1 m 1 m 1 m
1 T
1 m
α
0.5
F10–9
1.12Nudo 10
1 3
10
1 m m
2 m
α α
1
y
F3–6F3–10
x
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 377Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular las fuerzas en todas las barras de la armadura.
Solución:
Nudo E:
Nudo C:
Nudo B:
Nudo H:
ΣFV = 0 VB – 5000 = 0 ↑ VB = 5000 kg
ΣMB = 0 HH(6) – 5000(12) = 0 → HH = 10000 kg
ΣFH = 0 ← HB = 10000 kg
Problema 287
FBH
FBG
10000 7500
5000
β
FGH
3334
10000 α
6 m
4 m2 m
β
G
B
FBC
FCG 7906
α
5000FCE
FGE
αα
HB
HH
VB
B C D2 m
6 m
6 m
6 m
5000 kg
GE
H
6 m2 m
2 mαC
E
Editorial Macro378 Estática - teoría y aplicaciones
Determinar qué barras no transmiten fuerza.
Solución:Nudo “K” JK = 0 (ΣFH = 0)Nudo “J” JM = 0 (ΣFH = 0)Nudo “J” JL = 0 (ΣFV = 0)Nudo “L” LM = 0 (ΣFH = 0)Nudo “L” LN = 0 (ΣFV = 0)
Total = 5 barras
Revisando nudos:Nudo D: FCD = 0 FDE = 5000 kg (Compresión)
Por semejanza de triángulos CG = 4 m
Nudo EΣFH = 0 FCE = FGE FCE = 7906 kg (Tensión)ΣFV = 0 FCEsen α + FGEsen α – 5000 = 0 FGE = 7906 kg (Comprensión)
Nudo C:ΣFH = 0 7906cos α – FBC = 0 FBC = 7500 kg (Tensión)ΣFV = 0 FCG – 7906sen α = 0 FCG = 2500 kg (Comprensión)
Nudo B:ΣFH = 0 FBGcos β + 7500 – 10000 = 0 FBG = 3004 kg (Tensión)ΣFV = 0 5000 – FBH – FBGsen β = 0 FBH = 3334 kg (Tensión)
Nudo H:ΣFH = 0 10000 – FGHcos α = 0 FGH = 10541 kg (Compresión)
Problema 288
6 T
8 T
M
KJ
L
N O
b = 9r = 3n = 6b + r = 2n
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 379Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Determinar qué barras no transmiten fuerza.
Solución:Nudo “B” BC = 0 Nudo “C” CD = 0 Nudo “J” JI = 0 Nudo “I” IL = 0 Nudo “N” NM = 0Nudo “M” ML = 0
Total = 6 barras
Determinar qué barras no transmiten fuerza.
Solución:Nudo “B” BM = 0 (ΣFV = 0)Nudo “M” MC = 0 Nudo “C” CL = 0 (ΣFV = 0)Nudo “L” LD = 0 Nudo “F” FH = 0 (ΣFV = 0)
Total = 5 barras
Problema 289
Problema 290
3 P P
M
K J
L H
GA B C E FD
PQJL
N
OC E
G I
K M
H
AB
DF
b = 21r = 3n = 12b + r = 2n
b = 27r = 3n = 15b + r = 2n
Editorial Macro380 Estática - teoría y aplicaciones
Determinar qué barras no transmiten fuerza.
Solución:Nudo “D” DI = 0 Nudo “E” EI = 0 Nudo “I” IA = 0 Nudo “B” BJ = 0 Nudo “G” GK = 0Nudo “F” FK = 0Nudo “K” KC = 0
Total = 7 barras
Determinar qué barras no transmiten fuerza.
Solución:Nudo “B” BC = 0 Nudo “C” CD = 0 Nudo “D” DE = 0 Nudo “E” EF = 0 Nudo “F” FG = 0Nudo “G” GH = 0
Total = 6 barras
Problema 292
Problema 291 Q
D E
H I
A
B C
F G
P
D E
HI J K
A B C
F G
L
b = 15r = 3n = 9b + r = 2n
b = 21r = 3n = 12b + r = 2n
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 381Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Determinar qué barras no transmiten fuerza.
Solución:Nudo “C” CB = 0 Nudo “B” BE = 0 Nudo “G” GF = 0 Nudo “F” FE = 0 Nudo “I” IJ = 0Nudo “M” MN = 0Nudo “N” NK = 0Nudo “E” DE = 0
Total = 8 barras
Determinar qué barras no transmiten fuerza.
Solución:Nudo “C” CB = 0 Nudo “B” BE = 0 Nudo “E” ED = 0 Nudo “H” HF = 0 Nudo “H” HI = 0Nudo “J” JI = 0Nudo “Q” QO = 0Nudo “Q” QR = 0
Total = 8 barras
Problema 293
Problema 294
P
P
N
D
E
H
J
I K M QR
Q
OA
B
C
F
G L
P
N
D
E K
HJ
Q
OA
B
C M
FG I L
b = 33r = 3n = 18b + r = 2n
b = 26r = 4n = 15b + r = 2n
Editorial Macro382 Estática - teoría y aplicaciones
Verifi car si la armadura es isostática.
Verifi car si la armadura es isostática.
Determinar qué barras no transmiten fuerza.
Solución:Nudo “A” AN = 0 (ΣFH = 0)Nudo “N” NM = 0 (ΣFH = 0)Nudo “M” ML = 0 (ΣFH = 0)Nudo “I” IJ = 0 (ΣFH = 0)Nudo “J” JK = 0 (ΣFH = 0)Nudo “K” KL = 0 (ΣFH = 0)Nudo “K” KF = 0 (ΣFV = 0)Nudo “F” FL = 0 Nudo “M” MD = 0 (ΣFV = 0)Nudo “N” NC = 0 (ΣFV = 0)Nudo “C” CL = 0 Nudo “E” EL = 0 (ΣFV = 0)
Total = 12 barras
Problema 296
Problema 297
Problema 295P
N
D E
K
H
J
QA
B C
M
F G
IL
b = 25r = 3n = 14b + r = 2n
A C
B
PD
A
C B
PD
E
b = 5r = 3n = 4b + r = 2nEs isostática
b = 6r = 4n = 5b + r = 2nEs isostática
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 383Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Verifi car si la armadura es isostática.
Verifi car si la armadura es isostática.
Verifi car si la armadura es isostática.
Verifi car si la armadura es isostática.
Problema 298
Problema 299
Problema 300
Problema 301
b = 5r = 3n = 4b + r = 2nEs isostática
b = 7r = 3n = 5b + r = 2nEs isostática
b = 9r = 3n = 6b + r = 2nEs isostática
b = 3r = 3n = 3b + r = 2nEs isostática
A
C
BP
P
D
A
C
B
P
P
D
E
A
FE D
CB
P P
A C
BP
Editorial Macro384 Estática - teoría y aplicaciones
Verifi car si la armadura es isostática.
Verifi car si la armadura es isostática.
Verifi car si la armadura es isostática.
Problema 302
Problema 303
Problema 304
Problema 305
Verifi car si la armadura es isostática.
b = 9r = 3n = 6b + r = 2nEs isostática
b = 4r = 4n = 4b + r = 2nEs isostática
b = 21r = 3n = 12b + r = 2nEs isostática
b = 3r = 3n = 3b + r = 2nEs isostática
A
D
B
C
FEP
P
P
A
D
B
C
P
A
D E F
G
B
L KJ
I H
C
P P P P P
A
BC
P
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 385Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Resolver la armadura.
Solución:
RA + RE = 1000 kgΣME = 0RA(9) – 200(6.75) – 400(6) – 300(3) – 100(2.25) = 0RA = 541.67 kgRE = 458.33 kg
Nudo (A)ABsen 30º = 541.67ABcos 30º = AGAB = 1086.34AG = 938.20
Nudo (G)174.3cos 60º + GCcos 60º = 938.2 – GF174.36cos 30º + 400 = GCcos 30ºGC = 636.26GF = 532.89
Verifi car si la armadura es isostática.
Problema 306
Problema 307
b = 8r = 4n = 6b + r = 2nEs isostática
C
B D
FG60º
400 kg
3 m 3 m 3 m
300 kg
100 kg200 kg
60º30º EA
2.25 mA G
B
0.75 m
3 m
60º30º
1.51.50.75
30ºAG
ABy
x
541.67
BG GC
GFGA400
60º60º
AB
C
PF
E
D
Editorial Macro386 Estática - teoría y aplicaciones
Nudo (B)BCcos 30º + BGcos 60º = BAcos 30ºBCsen 30º + 200 = BAsen 30º + BGsen 60ºBC = 989.56BG = 174.36
Nudo (E)DEsen 30º = 458.33DEcos 30º = EFDE = 916.66EF = 796.85
Nudo (D)
916.66cos 30º = CDcos 30º + DFsen 30ºCDsen 30º + 100 = 916.66sen 30º + DFcos 30ºCD= 871.46DF = 88.78
Nudo (F)
FCcos 30º = 88.78cos 30º + 300FC = 435.20
60º30º x
y
200BC
BGBA30º
DE
EF458.33
30º
FC
FG FE
FD
300
60º60º
CD
DFDE
100
30º30º
30º
BarraABAGBCBGGCGFEDEFDCDFFC
Fuerza (kg)1086.34 Compresión
938.20 Tensión989.56 Compresión174.36 Compresión636.26 Compresión
532.89 Tensión916.66 Compresión
793.85 Tensión871.46 Compresión88.78 Compresión
435.20 Tensión
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 387Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Resolver la armadura.
Solución:La armadura es simétrica debido a la geometría y a las cargas aplicadas.
↑ VA = 200 AF = 0 = EG , AB = ED = 200 (Compresión) ↑ VE = 200
Nudo B:
ΣFH = 0 = FBFcos β – 100 – FBCcos α (1)
ΣFV = 0 = 200 – FBFsen β – FBCsen α (2)
De (1) y (2): FBF = 234.37 kg (Tensión) = FDG
FBC = 53.88 kg (Compresión) = FCD
Nudo F:
ΣFV = 0 = 234.37sen β + FFCsen γ – 200FFC = 22.30 kg (Tensión) = FCG
ΣFH = 0 = FFG + 22.30(cos γ) – 234.37cos βFFG = 140.07 kg (Tensión)
Problema 308 5 m
5 m2.5 m 2.5 m
5 m
2 m3 m
5 m
100 kg 100 kg
200 kg 200 kg
B
F
A E
G
DC
FBC
FBF200
100 αβ B
F
β3
2.5
3.905
5.385
B
C
2
5
γβ
200
234.37
FFG
FFC
5.59
F
C
5γ2.5
Editorial Macro388 Estática - teoría y aplicaciones
La fuerza que cualquier barra puede soportar es 8 KN en tensión y de 6 KN en compresión. Calcular la carga P máxima que puede ser soportada.
Solución:b = 7 r = 3 n = 5 b + r = 2n
ΣFV = 0 = FDCsen 60º – P FCD = 1.154P = FAB = FCB (T)
ΣFH = 0 = FDE – 1.154Pcos 60º FDE = 0.577P (C) = FAE
ΣFV = 0 = FCEsen 60º – 1.154Psen 60º
FCE = 1.154P (C) = FBE
ΣFH = 0 = – FCB + 1.154Pcos 60º + 1.154Pcos 60º
FCB = 1.154P (T)
ΣME = 0 = – VA(4) + P(4) ↓ VA = P
ΣFV = 0 FAB = 1.154P (T)
ΣFH = 0 FAE = 0.577P (C)
ΣFV = 0 = FBEsen 60º – 1.154Psen 60º FBE = 1,154P (C)
Tensión: 1.154P = 8 KN P = 6.93 KNCompresión: 1.154P = 6 KN P = 5.2 KN
Problema 3094 m
4 m
VA = P VE = 2P
4 m
B
AE D
P
60º
60º60º
60º 60º
C
FBE
FCB = 1.154P
1.154P
60º
B
60º
FDC
FDE
60º
P
D
FCB
FCE
60º1.154P
60º
C
FAB
FAE
60º
P
A
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 389Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular las fuerzas en todas las barras de la armadura.
Solución:b = 9 r = 3 n = 6 b + r = 2n
ΣME = 0 = AV(4) + 3(1.5 m) – 8(4 m) – 4(2 m) ↑ AV = 8.875 KN← AH = 3 KNΣFV = 0 = 8.875 + VE – 8 – 4 – 10 ↑ VE = 13.125 KN
Nudo B:FBC = 3 KN (C)
FBA = 8 KN (C)
Nudo A:ΣFV = 0 = 8.875 – 8 – F ACsen αFAC = 1.458 KN (C)
ΣFH = 0 = FAF – 3 – 1.458cos αFAF = 4.166 KN (T)
Nudo E:FEF = 0
FED = 13.125 (C)
Nudo F:ΣFH = 0 = – 4.166 + FFDcos α
FFD = 5.208 KN (T)
ΣFV = 0 = – FFC + 5.208sen α4.166
FFCFFD
α
FAC
8.875FAF
α8
3 α 3
4
5
8 KN 4 KN
2 m 2 m
3 KNB
AF
CD
E
10 KN
1.5 m
Problema 310
Editorial Macro390 Estática - teoría y aplicaciones
Calcular las fuerzas:FCD , FDF y FCF
Solución:ΣMA = 0 ; VE(12) – 2(4) – 3(3) = 0 VE = 1.41 KN
Corte 1-1: Lado derecho
ΣMF = 0
FCD(4) + 1.41(3) – 2(4) = 0
FCD = 0.94 KN (T)
FFC = 3.124 KN (C)
Nudo D:ΣFH = 0 = FCD – 5.208cosα
FCD = 4.166 KN (C)
BarraABBCCDDEAFFEACCFFD
F( KN)83
4.16613.1254.166
–1.4583.1245.208
TipoCompresiónCompresiónCompresiónCompresión
Tensión–
CompresiónCompresión
Tensión
Problema 311
FCD
FCF
FGF
D2
αE
F1.41
13.125
5.208
FCD
α
10
3 KN
2 KN
4 m
4 m3 33 HA
FGE
DCB
2
2
1
1
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 391Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Indicar todas las fuerzas cero, luego determinar la fuerza en las barras CD y CM e indicar si están en tensión o en compresión.
Solución:b = 29 r = 3 n = 16 b + r = 2n
Nudo Fuerza cero: : 7 barras
ΣMI = 0 = A(16 m) – 2KN(12 m) – 5 KN(8 m) – 3 KN(6 m) – 2KN(4 m)↑ A = 5.625 KN
Sección 1-1: Lado izquierdo
ΣMA = 0 = + 2 KN( 4 m) – FCM(4 m)
FCM = 2 KN (Tensión)
ΣMN = 0 = 5.625 KN(2 m) – 2 KN(2 m) + 2 KN(2 m) – FCD(2 m)
FCD = 5.625 KN (Tensión)
ΣME = 0 FCF 3 + 2(4) – 0.94(4) = 0
FCF = – 1.76 Kn (C)
Corte 2-2: Lado derecho
ΣME = 0
1.06(4) – FDF(3) = 0
FDF = 1.41 KN (T)
FDF
FFE
D2
E
1.41
0.94
Problema 312
2 m 2 m 2 m 2 m
2 m
2 mI
J
KLM
O P
1
1
N
AB
A 2 KN 5 KN 2 KN3 KN
C D E F G H
2 m 2 m 2 m 2 m
B N D O L H JBN NC DO OC LE HJ JG
Editorial Macro392 Estática - teoría y aplicaciones
Determinar la fuerza en las barras CD, CF y CG e indicar si están en tensión o en compresión.
Calcular las fuerzas en las barras 3-6, 2-5.
Solución:b = 9 r = 3 n = 6 b + r = 2n
Sección 1-1: Lado superior
ΣMA = 0 = – 6(2 m) + 10 (2 m) – F3-6(2 m) – F2-5sen α(2 m) (1)
Sección 2-2: Lado inferior
ΣMB = 0 = F2-5sen (0.5 m) – F3-6(2 m) (2)
De (1) y (2):F3-6 = 0.80 T (Compresión)
F2-5 = 5.28 T (Tensión)
Problema 313
α
α
1
1
1
2
2
3
2
5
4
B
6
6 T
10 TA
1 m
1 m
2 m 2 m
0.25 m
5 m
0.5 m
Problema 314
5 m 5 m 5 m 5 m
3 m3 m
3 KN5 KN4 KN4 KN2 KNA B
HG2
1.2
1
α
F
C D E
2 m2 m
6.605.25
α
4
2
1 5
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 393Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular la fuerza en las barras HI, MI.
Solución:b = 27 r = 3 n = 15 b + r = 2n
ΣMA = 0 – VK(4) + 6(10) = 0 VK = 15
Solución:b = 13 r = 3 n = 8 b + r = 2n
ΣMA = 0 = – E(20 m) + 3(20 m) + 5(15 m) + 4(10 m) + 4(5 m)↑ E = 9.75 KN
Sección 1-1: Lado derecho
ΣMF = 0 = FCD( 3 m) + 3(5 m) – 9,75(5 m)
FCD = 11.25 KN (Compresión)
ΣMG = 0 = 11.25(5 m) + 5(5 m) + 3(10 m) – 9.75(10 m) – FCFcos α(5 m) – FCFsen α(2 m)
0 = 13.75 – 4.288FCF FCF = 3.20 KN (Tensión)
Sección 2-2: Lado derecho
ΣMH = 0 = – FCG(5 m) – FCFcos α(10 m) + FCD(3 m) + 5(10 m) + 3(15 m) – 9.75(15 m)
FCG = – 6.79
FCG = 6.79 KN (Compresión)
C D
F
3α
5
5.83
Problema 315 2 m 2 m
2 m
2 m
2 m
2 m
2 m
6 TF
G E
H
I
J
K
D
C
BO
N
M1 1
22
A
VK
L
Editorial Macro394 Estática - teoría y aplicaciones
Calcular las fuerzas en las barras: CD, CE y FE. L = 2 m
α = 60º
Solución:
ΣMB = 0 VA(10) – 4(3) = 0 ↑ VA = 1.2 KN
Sección 1-1: Lado superiorΣMD = 0
FHI(4) = 6(4)
FHI = 6 T (Tensión)
Sección 2-2: Lado superiorΣMC = 0
– 6(6) + 6(4) + MI (2)(2) = 0
FMI = = = 4.23 T (Tensión)
H M
C
6 T MI sen 45º
2 m 2 m
2 m
MI cos 45º
Problema 316
4 KN
2.81.2
2 mαα α α α
α α α α α α α Bα
α α
1
1
α α α α
α α α
I J
HGEFA
DC
60º
60º
K
60º
30º
1 1
2 m
60ºC D
E
60º
60º
2 m
2 m2 m
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 395Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Determinar la fuerza en las barras CD, CJ, KJ, EI y JI de la armadura. Establecer si esas barras están en tensión o en compresión.
Solución:b = 21 r = 3 n = 12 b + r = 2n
ΣMG = 0 = A(9’ × 6) – 4000(9’ × 5) – 8000(9’ × 4) – 5000(9’) ↑ A = 9500 lb
Sección 1-1: Lado izquierdo
ΣMC = 0 = 9500(18’) – FKJ(12’) – 4000(9’) FKJ = 11250 lb (Tensión)
ΣFV = 0 = 9500 – FCJcos α – 4000 – 8000 FCJ = – 3125 lb
FCJ = 3125 lb (Compresión)
ΣFH = 0 = – FCD + FCJsen α + FKJ FCD = 9375 lb (Compresión)
Sección 2-2: Lado izquierdo
ΣFV = 0 = 9500 + FEI – 4000 – 8000 FEI = 2500 lb (Compresión)
ΣME = 0 = 9500(9’ × 4) – 4000(9’ × 3) – 8000(9’ × 2) + FJI(12’)
FJI = – 7500
FJI = 7500 lb (Tensión)
Corte 1-1: Lado izquierdo ΣME = 0
1.2(4) – FCD( ) = 0
FCD = 2.771 KN (Compresión)
ΣFV = 0
FCEcos30º = 1.2
FCE = 1.385 KN (Tensión)
ΣMC = 0
1.2(3) = FFE
FFE = 2.078 KN (Tensión)
FCD
FCE
FFE
EF
1.2 KN
A
C
Problema 317 800 lb
A
A
B
L K J I H
9’ 9’ 9’ 9’
α
21
1 2
9’ 9’
C D E F G
12’
4000 lb 5000 lb
Editorial Macro396 Estática - teoría y aplicaciones
Resolver la armadura.
Solución:
ΣFH = 0 FEF = 0
ΣMB = 0 = FAD() – P FAD = (Compresión)
ΣFV = 0 = + FBC – P FBC = (Compresión)
Nudo A:ΣFV = 0 = – FAFsenα
0.555P = FAF = (Tensión)
ΣFH = 0 = Pcos α – FAB
0.444P = FAB = (Compresión)
Nudo B:
ΣFH = 0 = P – FBFsenβ
FBF = 0.80P (Tensión)
Por inspección visual:FED = 0 FEC = 0 FCD = 0
Problema 318
PA
D
EF
B
C
A
FAD
FEF
FBC
B
P
F
11
FAB
FAF
Aα
A
F
β
B
FFBF β
B
Capítulo 8: Fuerzas en armaduras planas 397Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular las fuerzas en las barras AB, CD y EF.
Solución:
b = 9 r = 3 n = 6 b + r = 2n
ΣMF = 0 = VA(2 + 2 ) m + 1 (1 m) – 1( ) m ; VA ↑ = 0.09 T
ΣFH = 0 = 1 – HA ; ←HA = 1 T
Sección a-a: Lado interior
ΣFH = 0 = FCD – 1 ; FCD = 1 T (Compresión)
ΣMA = 0 = 1(2 + ) m + 1 (1 + ) m – FEF(2 + 2 ) m
FEF = 1.207 T (Compresión)
ΣFV = 0 = – 1 + 1.207 – FAB + 0.09
FAB = 0.297 T (Compresión)
Problema 3191 T
1 T
D
E
FA
B
C
a
a2 m
1 m
m
m m
FUERZAS EN MARCOS
CAPÍTULO
99.1 Denominación
A los marcos también se les denomina:• Armazones• Bastidores• Entramados
9.2 Defi nición y metodologíaLos marcos son un conjunto de barras unidas por pasadores, estas conexiones generan normalmente una reacción cuya dirección no se conoce y por ello se descompone en una fuerza horizontal y una fuerza vertical en cada conexión. Los marcos se diferencian de la armadura, estas solo soportan fuerzas en sus conexiones y las barras en dicho caso están sometidas a una reacción interna llamada fuerza axial (es decir, a lo largo del eje longitudinal de la barra); en cambio los marcos están sometidos a fuerzas no solo en sus conexiones sino en cualquier punto de la barra, generándose en la barra las siguientes reacciones internas: fuerza axial, fuerza cortante y momento fl exionante.
Si la barra de un marco solo está sometida a fuerzas en sus conexiones extremas, se comporta como barra de una armadura; es decir, la barra estaría sometida solo a fuerza axial.
En general, si es posible primero se calculan las reacciones en los apoyos. Para determinar las fuerzas internas que mantienen unidas las diferentes barras que forman un marco, deben separarse las barras y hacer un diagrama de cuerpo libre para cada barra.
Luego se plantean para cada barra las ecuaciones de equilibrio correspondientes:
(ƩF = 0, ƩM = 0)
Editorial Macro400 Estática - teoría y aplicaciones
Conexión “C”
D.C.L.
N = Fuerza normal o axialV = Fuerza cortanteM = Momento fl exionante
VA
HA
N1
1
V M
BH
N2
2
CH
CV
D
C
E
DVDH
VE
BH
B D2
2BV = 0 DV = 0
DH
Por equilibrio
VA
1
1
HA
BH
BV
CHC
P
CV
Pasador
Los pasadores son de acero: remaches,
pernos.
B D2
2
1
A E
VA
HA VE
1
P
C
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 401Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 320
Determinar las fuerzas en todas las barras del marco.
Solución:
D.C.L.:
ΣFH = 0 B = 0
ΣFV = 0 A = 45 + B
ΣMA = 0 B (2.4) + 45(1.2) = 0 ↑ B = – 22.5 kg
A = 22.5 kg
ΣMD = 0 C (2.7) – B (1.5) = 0
↑ C = – 12.5 kg
ΣFV = 0 D + B = C
D = 10 kg
1.8 m
1.8 m
1.8 m
0.9
45 kg A
DB
C
1.2 m 1.2 m
75 kg
1.8 mE
45 kg
1.8 m
1.2 m1.2 m AA
BB
B
1.5 m1.2 m
B
CDB
D
C
C D
Editorial Macro402 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 321
Resolver el marco.
Solución:
AC: ΣFH = 0 BE + A = CD
ΣFH = 0 C = D (1)
ΣFV = 0 C + E = 75
E = 87.5 kg
ΣME = 0
C (1.8) – C (3.6) + 75(1.8) = 0
← C = – 100 kg
En (1):
← D = – 100 kg
ΣFH = 0 C = ← E = – 100 kg
75 kg
1.8 m 1.8 m
1.8 m
EE
CE
C
C
4 m
1200 kg/m
3 m3 m4 m
H D E
A B C
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 403Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
D.C.L:
ΣFV = 0 A = 3600 + BE + CD
ΣMA = 0 CD (6) + BE (3) + 3600(2) = 0
HE:
ΣMH = 0 (10)BE + CD (7) = 0
ΣFV = 0 H + DC + BE = 0
ΣFH = 0 H + DC – BE = 0
CD = – 2308 kg BE = 1616 kg
↑ A = 3046 kg ← A = – 2354 kg → H = 2354 kg ↑ H = 554 kg
3600 kg
3 m1 m2 m
7 m 3 m
A
H
H
A A B
EDH
Cα
α α
αBE
CD
CDsen α =
cos α = BE
Editorial Macro404 Estática - teoría y aplicaciones
Resolver el marco.
Problema 322
Solución:
D.C.L:
ΣMB= 0 C (0.9) + 300(1.5) = 0 ↓ C = – 500 kg
ΣFV= 0 ↓ E = ↑ C = – 500 kg
ΣMC = 0 E (1.5) + 300(0.3) – E (0.9) = 0 ← E = – 360 kg
ΣFH = 0 E + 300 – C = 0 C = – 60 kg
ΣFH = 0 C – B – 300 = 0 → B = – 360 kg
ΣFV = 0 C + B – 300 = 0 ↑ B = 800 kg
1.2 m
0.9 m
1.5 m
1.5 m
1.5 m
0.9 m300 kg
300 kg300 kg 360 kg
MF = 540 kg-mVF = 300 kg
360 kg
500 kg
800 kg0.3 m
C C
E
B
F
A
C
C
B
C
B
C
EE
D
E
1.5 m
1.5 m
1.5 m
300 kg
r = 0.3 m
0.9 m
E
B A
F
D
C
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 405Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 323
Resolver el marco.
Solución:
D.C.L.:
ΣFH = 0 ← H = 30 Klb
ΣME = 0 V (18.5) + 14(20.2) – 65(13.41) – 16(1.8) = 0 ↑ V = 33.4 Klb
ΣFV = 0 ↑ V = 31.6 Klb
C
C
V V
F F F F
He
C
Cc
b
b de
d
c
a16
14 Klb
65 Klb
16’
15’
5.2’
1.8’
18.5’
c
b
a
d
e
14 Klb
65 Klb16 Klb
superfi cie lisa
Editorial Macro406 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 324
Resolver el marco.
2 m
2 T
4 T
2 T
2 m 2 m 2 m 2 m
CA
B
D
4 T-m1 m
1 m
ac:
ΣFV = 0 ↑C = 31.6 Klb
ΣM = 0 65(5.09) + 14(22) – 22C – 31.6(16) – 7F = 0
133.25 – 22C – 7F = 0 (1)
ce:
ΣM = 0 C (20.2) + 5.2F – 31.6(2.5) = 0
F = 15.2 – 3.91C en (1)
C = – 5.12
F = 35.12
16’ x
22’α = 53.97º
x = = 5.09’
7’
a a
c b
α α
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 407Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
D.C.L.:
ΣMC = 0 VA(8) – 2(6) – 2(2) – 4(4) + 4 = 0 ↑ VA = 3.5 T ΣFV = 0 ↑ VC = 4.5 T HC = 0
DC:ΣMC = 0 D (2) = D (4) + 2(2)
DA:ΣMA = 0 D (2) + D (4) = 2(2)
D = 0 D = 2 TA = 2 , C = 2A = 2 , C = 2
BC:ΣMC = 0 B = B
AB:ΣMA = 0 B = B = 2 T
FAB = FBC = = 2.82 T
AC:ΣMC = 0 AV = 0.5 T ΣFV = 0 CV = 0.5 T
Nudo A:ΣFH = 0 FABcos 45º + A = AH = CH = 4 T
4 m
2 T 2 T4 m
4 m
2 m 2 m
4 m
C
4 m
4 m
4 m4 m
4 T-m
A
FAB
A C
B
4B
D D
BB
CC
FBC
D
DA
A
AV CV
AH CH
B
Editorial Macro408 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 325
Resolver el marco.
Solución:Por simetría ↑ V D = VE =
DA:ΣMA = 0 = – BC(h)
BC =
ΣFH = + BC – A
A =
ΣFV = + A – Q
A =
A
QB C
h
E
cable
Dsuperfi cie lisa
E
C
A
BC
A
A
Q/2
AAA
Q
B
D
h
BC
Q/2/2
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 409Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 326
En la escalera mostrada formada por dos barras y un cable DE, calcular:
1.o La fuerza en el cable
2.o Dónde debe colocarse la fuerza P para que la fuerza en el cable sea máxima.
Solución:
Todo: ΣMB = 0 = P(2cos α – acos α) – VC(2cos α)
↑ VC =
ΣFV = 0 = VB + – P
↑ VB =
ΣMA = 0 = (cos α) – DE(h)
DE =
En DE, “a” es variable
DE es máximo si a =
A
aP ED
α αB superficie lisa C
h
cosα
A
Ah
A
D
BB =
DE
Editorial Macro410 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 327
Resolver el marco.
P = 48 kg
Solución:
Todo:
ΣFH = 0 = A , ΣFV = 0 = A – 48 ↑ A = 48 kg
ΣMA = 0 = 48(120 cm) – MA MA = 5760 kg-cm
ΣMD = 0 = 48(120 cm) – BCsen α(180 cm)BC = 40 kg
FV = 0 = D – BCsen α – 48D = 80 kg
ΣFH = 0 = D – BCcos αD = 24 kg
5 4
α3
D
D EDC
48120180
α
BC
240 cm
60 cm
180 cm 120 cm
PEC
D
A
B
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 411Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
D.C.L.:
ΣMA = 0 BV(0.6) + BH(1.5) + 300 – 500(1.5) = 0
6BV + 15BH = 4500 (1)
ΣMC = 0 BV(0.9) – BH(1.2) = 0
9BV = 12BH
3BV = 4BH (2)
Problema 328
Calcular las fuerzas en todas las barras del marco. Indicar la fuerza total que soporta el pasador en A.
A
B
C
0.9 m
1.2 m
300 N-m
500 N0.6 m
1.5 m
0.6 m
BV
BH
CH
CV
C
B
1.2 m
0.9 m
BV
AV
BH
AH
B
A
0.6 m500
1.5 m
300
0.6 m
Editorial Macro412 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
ΣFV = 0 = VD – 2 KN(4) ↑ VD = 8 KN
ΣFH = 0 = HD
ΣMD = 0 = MD – 2 KN(2 m + 1.5 m + 1 m + 0.5 m)
MD = 10 KN-m
Determinar las componentes de fuerza horizontal y vertical en los pasadores A, B, C y las reacciones en el apoyo empotrado D del bastidor.
0.5 m 0.5 m 0.5 m 0.5 m
2 2 2 KN
2 m
2 m
2 2
AB
C
D
(2) en (1): BH = 195.65 N = CH
BV = 260.86 N = CV
ΣFH = 0 AH + BH – 500 = 0 AH = 304.35 N
ΣFV = 0 A V – BV = 0 AV = 260.86 N
A = = 400.84 N
Problema 329
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 413Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
D.C.L.:
AB:
ΣMB = 0 = AV(1.5 m) – 2 KN(2 + 1.5 + 1 + 0.5)
↑ AV = 6.67 KN
ΣFV = 0 = 6.67 + BV – 2(4)
↑ BV = 1.33 KN
BD:
ΣFV = 0 = 8 – 1.33 – CV
↓ CV = 6.67 KN
ΣMB = 0 = 10 + CH(2 m)
CH = – 5
→ C H = 5 KN
ΣFH = 0 = 5 – BH
← BH = 5 KN
AB:
ΣFH = 0 = – AH + 5
← AH = 5 KN
2 2 2 2
AV BV
AH
BH
2 m
BHB
C
D
CH
DH = 0
VD = 8MD = 10
CV
BV = 1.33
Editorial Macro414 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 330
Calcular las fuerzas en H, D y la tensión T en el cable.
Solución:
ΣMD = 0 T (1.2) = 400(1), T = 416.67 kg
ΣFV = 0
D = 400 + T = 733.34 kg
ΣFH = 0
D = T = 250 kg
ΣFH = 0
← HH = 150 kg
ΣFV = 0
↑ VH = 733.34 kg
ΣMH = 0
400(2) – 250(1) – MH = 0
MH = 550 kg-m
400 kg
1 m
1 m
400 Kg
EB
AH
D
C
43
cable
1.20 1.0 m
1.2 m 1.0 m400
D
D
DB
T
400
D250
1 m
1 m
HH
MH
VH
733.34
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 415Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 331
Resolver el marco.
Solución:
D.C.L.:
ΣMC = 0 = AV(4 m) – 4000(3 m)
↑ AV = 3000 kg
ΣFV = 0 = AV + CV – 4000
CV = 1000 kg
DF:
ΣMC = 0 = – E(3 m) + 2000(2 m)
E = 1333.33 kg
ΣFH = 0 = E – CH + 2000
C H = 3333.33 kg
ΣFV = 0 = VF – CV
VF = 1000 kg
AC:
ΣFH = 0 = CH – AH – 3000
← AH = 333.33 kg
2000 kgD
C
3 m
2 m
1 mE E
CV
VF
CH
F
5000 kg
2000 kgD
C
E
B
A4
3
G
F
cable3 m3 m
1 m
1 m
2 m
1 m3 m
30004000 kg
A CB
AVCV
AH CH
Editorial Macro416 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 332
Calcular P si el marco está en equilibrio.
Solución:
D.C.L.:
AD:ΣMB = 0 = 30(15 cm) + 15(30 cm) – D(30 cm) – 20(10 cm)
D = 23.34 kg
DE:ΣFH = 0 = E – D
E = 23.34 kg
EG:ΣMF = 0 = P(10) – 23.34(20 cm)
P = 46.68 kg
D
E
A CB
B D
D
1515 cm
3020 kg
10 cm E GF
F
E P10 cm20 cm
30 kgB
CAD
E FP
G
10 cm 15 cm 15 cm 20 cm 10 cm
20 kg 15 kg
15 cm
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 417Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 333
Resolver el marco.
Solución:
D.C.L.:
ΣMA = 0 = 1000(10.93 m) – VE(9 m)
↑ VE = 1214.44 kg
ΣFV = 0 = VE – 1000 – VA
↓ VA = 214.44 kg
ΣFH = 0 = HA
ΣMB = 0 = 1000(8.93 m) – 1000sen 30º(8.93 m) – DV(6 m)
DV = 744.16 kg
ΣFV = 0 = DV – BV – 1000 + 1000sen 30º
↓ BV = 244.16 kg
BH B DF
BV DV
DH
1000
1000
6 m 2.93 m30º
1000
HAVA
VE
A E
4 m
6 m
EA
DB30º
F 1000 kg
C
1.5 1.5 1.43 0.5
2 m
Editorial Macro418 Estática - teoría y aplicaciones
ΣMC = 0 = BH(4 m) + BV(3 m) – VA(4.5 m)
BH = 58.12 kg
ΣFH = 0 = CH – BH
CH = 58.12 kg
ΣFV = 0 = – VA + BV – CV
CV = 29.72 kg
BF:ΣFH = 0 = DH + BH – 1000cos 30º
DH = 807.90 kg
CV
CH
VA
BV
BH
4 m
3 m1.5 m
C
B
A
Problema 334
Determinar las componentes de fuerza horizontal y vertical que los pasadores en A, B y C ejercen sobre el bastidor.
Solución:
BC:
ΣMB = 0 = C (1 m) – 784.8(1.7 m)
C = 1334.16 N
ΣFV = 0 = B + 784.8 – 1334.16
↑ B = 549.36 N
0.7 m
784.8 N1 mB B C EC
B C
1 m
0.5 m 0.7 m
784.8 N
A
CE
B
D
Radio depolea = 0.1 m
D.C.L.:
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 419Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
AD:
ΣMA = 0 = 1569.6(1.8 m) – 1334.16(1 m) – C (0.5 m)
C = 2982.24 N
ΣFH = 0 = A – 2982.24
→ A = 2982.24 N
ΣFV = 0 = 1334.16 – 1569.6 – A
A = – 235.44
↑ A = 235.44 N
BC:
ΣFH = 0 = 2982.24 – BX
← B = 2982.24 N
0.8 m
1569.6 N
1 m
0.5 m C
AA
C
D
C
A
Problema 335
Resolver el marco.
0.6 m 0.6 m
0.6 m 0.6 m
2.70 m
1.35 1.350.9600 kg
150 kg375 kg
D
B
A
C
Editorial Macro420 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:
ΣMA = 0 = – D(2.7 m) – 150(0.6 m) + 600(2.25 m) + 375(0.6 m) ↑ D = 550 kg
ΣFV = 0 AV = 50 Kg ΣFH = 0 ← AH = 225 Kg
D.C.L.:
AD
150
0.6 m
0.6 m
0.45 m 0.45 m
D
CC
C
D
3.79
3.60
1.20α
AD ADA D
AC
AC
C
Aα
0.6 m
0.6 m
375
A
B
A
A
B
B
B 1.35 m 1.35 m600
AC
αBC
CB
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 421Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
CD: ΣMC = 0 = 550(0.9 m) – AD(1.2 m) + 150(0.6 m)
AD = 487.5 kg
ΣFH = 0 = 487.5 – 150 – C C = 337.5 kg
ΣFV = 0 = 550 – C C = 550 kg
BC: ΣMC = 0 = B (2.7 m) – 600(1.35 m) B = 300 kg
ΣFV = 0 = 300 – 600 + 550 – ACsen α AC = 790.61 kg
ΣFH = 0 = B + 337.5 – 790.61cos α B = 412.5 kg
AB: ΣFH = 0 = A + 375 – 412.5 A = 37.5 kg
ΣFV = 0 = A – B A = 300 kg
Problema 336
Determinar las componentes de fuerza horizontal y vertical en los pasadores A y C del bastidor de dos barras, luego dibujar diagramas de N, V y M en la barra AB.
Solución:
D.C.L.:ΣMA = 0 = 600(1.5 m) – CH(3 m)
→ CH = 300 N
ΣFH = 0 = 300 – AH
← AH = 300 N
600 N
1.5 m1.5 m
3 m
AH
AV
B
CH
CV
200 N/m
3 m
3 m
BA
C
Editorial Macro422 Estática - teoría y aplicaciones
D.C.L.:
ΣMB = 0 = AV(3 m) – 600(1.5 m)
↑ AV = 300 N
ΣFV = 0 = CV + 300 – 600
↑ CV = 300 N
BH = 300 N
BV = 300 N
300
3003 m
1.5 m1.5 m
300
300
225
B
B
B
A
A
A
+
+
+
–
M N-m
N N
V N
600 N1.5 m 1.5 m300 N
AV
BV
B BH
300
BV
B BH
CV
C
Determinar las componentes de fuerza horizontal y vertical que los pasadores A y B ejercen sobre el bastidor. Luego calcular en la sección a-a: V, N y M.
Problema 337
400
N/m
1 mC
1 m
B
Aa60º
1.0 m
0.5 m
a
500 N
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 423Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
D.C.L.:
AC: ΣMA = 0 = 600(0.75 m) – C (1.3 m) – C (0.75 m) (1)
CB: ΣMB = 0 = C (1 m) – C (1 m) – 500(1 m) (2)
De (1) y (2):C = 402.44 N
C = – 97.56 N
AC:ΣFH = 0 = – A + 519.6 – 402.44 ← A = 117.16 N
ΣFV = 0 = A – 97.56 – 300 ↑ A = 397.56 N
CB:ΣFH = 0 = 402.44 – 500 + B → B = 97.56 N
ΣFV = 0 = 97.56 + B B = – 97.56
↓ B = 97.56 N
0.75 m
1.30 m519.6 N
300 N600 N
60º
30º
A
C
AA
CC 1 m
1 m
500 N
C
C
BB
B
Editorial Macro424 Estática - teoría y aplicaciones
101.46
a
a
344.29
58.58
198.780.5
m
M = 100.12 N-m N = 285.71 N
V = 100.24 N
400 N
/m
Problema 338
Determinar las componentes de fuerza horizontal y vertical en los pasadores A y C del bastidor, luego dibujar diagramas de N, V y M en la barra AB. 500 N/m
600 N/m
400 N/m
3 m
3 m
C
A
B
397.56
117.16
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 425Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
D.C.L.:
AB:
ΣMA = 0 = 750(2 m) – B (3 m)
B = 500 N
ΣFV = 0 = 500 + A – 750
↑ A = 250 N
Barra BC: ΣMC = 0 = 900(1 m) + 500(3 m) – B (3 m) + 1200(1.5 m)
B = = 1400 N
ΣFH = 0 = – 1400 + 900 + C
→ C = 500 N
ΣFV = 0 = – Cy – 1200 – 500
C = – 1700
↑ C = 1700 N
Barra AB: ΣFH = 0 = 1400 – A
← A = 1400 N
750 N
1200 N
B = 500A = 250
C = 1700
C = 500
B = 1400A = 1400
900 N
1.5 mC
A B
B
1.5 m
2 m
1 m
1 m2 m
B
Editorial Macro426 Estática - teoría y aplicaciones
~ de triángulos:
= y = x
↓ F = x2 = x2
M = x3
V = 250 – x2 = 0
x = 1.73
M = 250x – x3
1400 1400
500 N/m
3 m250
x 500
A By
N N
V N
3 m
1400
500
1.73 m1.27 m
+
+A
A
B
B
250
–
M N-m
1.73 m 1.27 m
288.33
BA
+
Capítulo 9: Fuerzas en marcos 427Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 339
La barra AB está a punto de fallar si el momento interno máximo en D alcanza un valor de 800 N-m o si la fuerza normal en la barra BC alcanza los 1500 N. Determinar la carga W (N/m) más grande que el marco puede soportar.
Solución:
D.C.L.:
ΣMBi = 0 = AV(8 m) – 8w(4 m)
↑ AV = 4w (N)
ΣFV = 0
0 = 4w + CV – 8w
↑ CV = 4w
ΣMC = 0 = 4w(12 m) + AH(3 m) – 8w(8 m)
→ AH = 5.33w
← CH = 5.33w
w (N/m)
3 m
4 m
4 m 4 m
C
BDA
4 m
8 m 4 m
3 m
4 m B
C
8w
AH
AV
CV
CH
Editorial Macro428 Estática - teoría y aplicaciones
D.C.L.:
ΣMD = 0 = 4w(4 m) – 4w(2 m) – MD
MD = 8w = 800 N-m
w = 100 N/m
sen α = cos α = cos β =
N = 5.33wcos α + 4wcos β
N = 6.664w = 1500 N
w = 225.10 N/m
w = 100 N/m
4 mA D
5.33w
4w
w
N
V
MD
4w
5.33w
N
α
α
β
β
NBC
Editorial Macro430 Estática - teoría y aplicaciones
10.1.2 Cable parabólico• El cable soporta una carga uniformemente distribuida (q) a lo largo de la horizontal (en forma
aproximada).
• El peso del cable se desprecia.
• La fuerza interna en un punto del cable es de tensión y sigue la dirección tangente a la curva que adopta el cable.
ƩFv = 0 Tsen α = qx (1)
ƩFH = 0 Tcos α = T0 (2)
: , pendiente del cable
Triángulo de fuerzas
fuerza interna en el cable
, ecuación del cable
T0 → fuerza mínima en el cable
Longitud del cable: S
T0
T
α qx
dydx
dS
xB
CS
x
y
yB
B
D.C.L.
T0 C x
q
y BTα
T0
C
B
Tx/2 x/2qx
y
α
Capítulo 10: Fuerzas en cables 431Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
(3)
en (3)
(4)
Desarrollando el binomio:
en (4)
(5)
...
en (5)
Longitud del cable
Esta serie converge para valores de
L → luz del cable
f → fl echa del cable
L
f
Editorial Macro432 Estática - teoría y aplicaciones
10.1.3 Cable catenaria• El cable soporta solo su peso propio y adopta la forma de la curva llamada catenaria.
q → peso por unidad de cable
• La fuerza interna de un punto del cable es de tensión y sigue la dirección tangente a la curva que adopta el cable.
D.C.L.
Triángulode fuerzas
y
y
x
Cq
S
B
T
α
c
T0 C
qS B
T
α
T0
qST
αT0
(1)
(2) en (1)
Integrando:
, parámetro de la catenaria
Capítulo 10: Fuerzas en cables 433Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
, longitud del cable
, fuerza mínima en el cable
De (2):
, ecuación de la curva denominada catenaria
, relación entre la longitud del cable y alturas.
Del triángulo de fuerzas:
, fuerza interna en el cable.
Del diagrama de cuerpo libre: (ƩFH = 0)
, relación entre alturas
+
Editorial Macro434 Estática - teoría y aplicaciones
Hallar:a. Fuerzas en A y Db. Longitud del cable
Solución:
ΣMD = 0
VA(15) – 10(9) – 6(4) = 0
↑ VA = 7.6 KN
ΣFV = 0
VD = 16 – 7.6 = 8.4
↑ VD = 8.4 KN
1-1: Lado izquierdo
ΣMB = 0
7.6(6) – HA(2) = 0
← HA = 22.8 = → HD
2-2: Lado derecho
ΣMC = 0 8.4(4) = 22.8YC YC = 1.47 m
Problema 340
6 m 5 m
2 m
10 KN6 KN
A
B CD
4 m
LAB = 6.32LBC = 5.02 LT = 15.6 mLCD = 4.26
B10
6
VA VD
yCHAHD
C
2
21
1
B10
6 m 4 m1.470.53
6
VA VD
HAHD
C
Capítulo 10: Fuerzas en cables 435Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 341
Hallar:a. Pb. d1
c. d2
1.2 m
A
BC
0.35 md1
d2
300 N200 N
100 N
D P0.4 m0.3 m
Solución:
D.C.L. total:
AH = P, AV = 600
Corte 1-1: Lado izquierdo
ΣFV = 0 300 + FBCsen α = 600 (1)
ΣFH = 0 P = FBCcos α (2)
Equilibrio nudo A:
ΣFV = 0 600 = FABsen 73.74º FAB = 625 N
ΣFH = 0 P = FABcos 73.74º P = 175 N
De (1): FBCsen α = 300
De (2): FBCcos α = 175
(1)/(2): tan α = 1.714 α = 59.74º
tan α = = 1.714 d1 = 0.58 m
D.C.L. total:
ΣMA = 0 100d2 + 200(0.58) + 300(0.35) = 175(1.90)
d2 = 1.11 m
0.35 m 600
300
β = 73.74º1.2
ββ
α
1
1
B
PA
600
APFABcos β
FABsen β
Editorial Macro436 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 342
Un cable soporta una carga uniforme distribuida w = 100 kg/m. Hallar la tensión máxima del cable y su longitud total.
10 m
120 m
40 m
x
y
C
w
B(xB;10)
A(xA;40)
Solución:
XA – XB = 120 m (α)
Ecuación de la parábola:
Y = YA = 40 = (1)
YB = 10 = (2)
De (1): T0 =
De (2): T0 =
(1) = (2): = 4
XA = – 2XB
En (α):– 2XB – XB = 120 XB = – 40 m, XA = 80 m T0 = 8000 kg
Capítulo 10: Fuerzas en cables 437Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 343
El cable AB soporta una carga total de 200 kg, la pendiente en B es nula. Hallar la localización del punto en el cable en donde la tensión es el promedio de los valores de T y T .
30 m
15 m
B
A
Solución:
w = =
Y =
Y = 30 m, X = 15, w = T 0 = 50 kg
= + (wx)2 = 502 + 2002 T = 206.16 kg
T = T = 128.08 kg
T2 = (128.08)2 = (50)2 + x2 X = 8.84 m, Y = = 10.42 m
T = = = 11314 kg
SCA = XA = 91.33 m
SCB = XB = 41.60 m
SBCA = 132.93 m
Editorial Macro438 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 344
Una tubería pesa 50 kg/m y pasa de un edifi cio a otro separados 20 m. Hallar la ubicación del punto más bajo (C), la fuerza máxima, la fuerza mínima y la longitud del cable.
Solución:A(XA; 4.5); B(XB; 2) XB – XA = 20 m
Y = ; w = 50 kg/m
4.5 = ; ....... (1)
2 = ; ....... (2)
Igualando las ecuaciones (1) y (2):
= 2 = 4.5(400 + + 40XA)
2.5 + 180XA + 1800 = 0
XA = = XA = – 60XA = – 12
XA = – 12; XB = 8
2 = ; T0 = 800 kg T = 1000 kg; T =
SCB = 8 = 8.32 m
SCA = 12 = 13.03 m Longitud total = 21.35 m
20 m
2 m
2.5
m
edifi cio
C
A
B
edifi cio
Capítulo 10: Fuerzas en cables 439Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 345
Una cadena de peso 10 kg y longitud 10 m está suspendida entre dos puntos que distan 5 m. Hallar la fl echa máxima y la fuerza mínima.
Solución:
w = = 1 kg/m
– C2 = = 25 YB =
Ecuación del cable: = Ccos h = YB
C = 1.14 m YB = 5.128 m f = YB – C = 3.988 m
T = YBw = 5.128 kg T0 = wC = 1.14(1) = 1.14 kg
5 m
A Bf
C Ccos h
21
1.151.141.16
5.3855.0995.1305.1285.132
3.7766.1325.1015.1565.046
Problema 346
El cable pesa 4 kg/m, está atado en A. La zona AB está apoyada en el suelo. P es una fuerza horizontal. Calcular X, T .
40 m
P = 500 kg
xA
B
28
α
Editorial Macro440 Estática - teoría y aplicaciones
Solución:500 = T C = T = wC = 4C C = 125 m
0 = ΣFH = Tcos α = 500 kg
T = 515 kg
TB = T = 515 kg = wYB = 4YB YB = 128.75 m
Y = Ccos h
1.03 = = cos h
40 – X = 30.5 X = 9.5 m
x’ cos h
3031
30.5
1.02891.03091.0299
X’ = 30.5 m
40 – x = x’
3.75 mP = 500 kg
BTα
Problema 347
Calcular dC para la cual la porción DE del cable es horizontal, luego calcular reacciones en A y E.
2 m
55
B
A
C
dBdC
dDD E
2 m 3 m
10 KN
3 m
4 m
Capítulo 10: Fuerzas en cables 441Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
La tensión máxima en el cable es 15 KN. Calcular hB y hC.
Solución:
ΣFV = 0 = VA – 5 – 5 – 10
VA = 20 KN
ΣMA = 0 = 5(2) + 5(4) + 10(7) – E(4)
E = 25 KN
ΣFH = 0 AH = 25 KN
Corte 1-1: Lado izquierdo
ΣMC = 0 = 20(4) – 25dC – 5(2)
dC = 2.8 m
HA
VA
2 m 2 m 3 m 3 m
4 m
55 1
1
DE
ECdC
AB
10
Problema 348
3 mA D3 m 4 m
6 KN10 KN
BC
hB hC
Editorial Macro442 Estática - teoría y aplicaciones
Calcular XB si el cable está en equilibrio y las reacciones en los apoyos.
En A: (8.2)2 + = 152 HA = 12.56 KN = HD
En D: = 14.78 < 15 conforme
Corte 1-1: Lado izquierdo
ΣMB = 0 = 8.2(3) – 12.56hB hB = 1.96 m
Lado derecho:ΣMC = 0 = – 7.8(4) + 12.56hC hC = 2.48 m
Problema 349XB
A
B
C
D3’
2’
8’
5’40 lb
60 lb
Solución:
ΣMD = 0 = VA(10) – 6(7) – 10(4)
VA = 8.2 KN
ΣFV = 0 = VD + 8.2 – 6 – 10
VD = 7.8 KN
ΣFH = 0 HA = HD
B
C
10
6
1
1
DAHA HD
VDVA
Capítulo 10: Fuerzas en cables 443Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
ΣMD = 0 = – HA(15) + 40(10) + 60(2)
← HA = 34.66 lb ← HD = 65.34 lb
Corte 1-1: Lado de arriba
ΣMC = 0 = VA(3) + 40(8) – 34.66(13)
VA ↑ = 43.52 lb = ↓ VD
ΣMB = 0 = 43.52XB – 34.66(5)
XB = 3.98 pies
HA
HD
VA XB
A
B
C
D3’
2’
8’
5’40
60
VD
11
Problema 350
AV
AH A
1
1
50 lb100 lb
7’
4’ 5’ 3’
2
2B
C
D
4’DH
DV
y
Determinar la tensión en cada segmento del cable y la longitud total del cable.
Solución:
D.C.L. total: ΣMD = 0 = AV(12’) – AH(4’) – 50(8’) – 100(3’) (1)
Editorial Macro444 Estática - teoría y aplicaciones
Sección 1-1: Lado superior:ΣMB = 0 = AV(4’) – AH(7’)
AV = AH (2)
(2) en (1): 0 = 21AH – 4AH – 400 – 300 ← AH = 41.18 lb (3)
(3) en (1):↑ AV= 72.06 lb
D.C.L. total:ΣFH = 0 → DH = 41.18 lb
ΣFV = 0 = 72.06 + DV – 50 – 100 ↑ DV = 77.94 lb
Sección 2-2: Lado derecho
ΣMC = 0 = 41.18(y) – 77.94 lb(3’) y = 5.68’
LongitudAB = = 8.06’
BC = = 5.67’ L = 20.15’
CD = = 6.42’
Tensión
ΣFH = 0 = BCcos β – BAcos αΣFV = 0 = BAsen α – 50 – BCsen βBA = 82.99 lbBC = 46.73 lb
ΣFH = 0 = CDcos γ – 46.73cos β
CD = 88.19 lb
CD
100
BCβ γ
C
BA
BCβα B
50
α = 60.26’β = 28.19’γ = 62.16’
Capítulo 10: Fuerzas en cables 445Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular en el cable T .
Solución:
XB – XA = 7.62 (1)
3.04 = (2)
1.52 = (3)
(2) = (3): = (2)
XB = – XA (4)
(4) en (1): – ( + 1)XA = 7.62
XA = – 3.156 m
XB = 4.464 m
T0 = 1463.26 kg
T =
T =
T = 2472.46 kg
Problema 3517.62 m
1.52 m
1.52 m
q = 446.456 kg/m
AB
Cx
(XB;3.04)
(XA;1.52)
y
Editorial Macro446 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 352
Determinar el valor promedio de la tensión en el cable y su ubicación. El cable es horizontal en B.
Solución:
y =
20 =
T0 = 900 N
= + q2x2
T = 1200 N
(1200)2 = (900)2 + (40)2x2
x = 19.843 m
y = = 8.748 m
30 m
20 m
40 N/m
B
A
x = 30 my = 20 mq = 40 N/m
Capítulo 10: Fuerzas en cables 447Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 353
Calcular la fuerza mínima, la fuerza máxima y la longitud del cable.
Solución:
XB – XA = 80 (1)
10 = YA = (α) 20 = (β)
β/α:
2 = XB = ± XA en (1)
– XA – XA = 80
XA = – 33.137 m
XB = 46.863 m
De (α):
T0 = = 3294 kg
T =
T = 4331 kg
80 m
10 m
q = 60 kg/m
10 m
A
C
B
Editorial Macro448 Estática - teoría y aplicaciones
Calcular H si la fuerza horizontal en B es cero. Considerar los dos cables parabólicos.
Solución:
y =
AB: 20 = T0 = (1)
BC: H = T0 = (2)
(1) = (2)H = 5’
200’
20’BA
HC
100’
Problema 354
SCA = 33.137
SCA = 35.04 m
SCB = 46.863
SCB = 51.93 m
STOTAL = SCA + SCB = 86.97 m
YA = 10 mYB = 20 m
Capítulo 10: Fuerzas en cables 449Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 355
El cable se romperá cuando la tensión máxima sea T = 10 KN. Determinar la fl echa h para esa condición.
Solución:
y =
h = (1)
ΣFV = 0 = 10000sen α = 7500
sen α = 0.75
α = 48.59º
ΣFH = 10000cos 48.59º = T0
T0 = 6614.42 N (2)
(2) en (1):h = 7.09 m
25 mA B
h
q = 600 N/m
12.5 m 10000 N
7500 N
6.25 m
αh B
T0
Editorial Macro450 Estática - teoría y aplicaciones
Calcular la fuerza en B, en A, la fuerza mínima, XA, XB, YB, YA y la longitud total del cable.
Solución:
D.C.L.:
ΣMA = 0 = 240(10 m) – TBsen 18º(20 m) – TBcos 18º(2 m)
TB = 297 kg
ΣFV = 0 = 91.77 – 12XB ; XB = 7.65 m en (1)
XA = – 12.35 m
ΣF H = 0 = 282.46 – T0
T0 = 282.46 kg
yB = = 1.24 m ............................ en (2)
yA = 3.24 m
Problema 356
20 m
2 m
18ºB
A
12 kg/m
10 m
TBcos 18º
TBsen 18º
10 m
240 kg2 m
TA
Aα
B
91.77 kg
282.46 kgB
C
12XB
T0
yB
XB – XA = 20... (1)
yB + 2 = yA... (2)
Capítulo 10: Fuerzas en cables 451Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Calcular T0, T , XA, XB, YA, YB.
Solución:
yB = , 2 = = (α)
XB – XA = 20 (1)
tan 18º =
T0 = = 36.93XB (β)
ΣFV = 0TAsen α = 240 – 91.77 = 148.23
ΣFH = 0TAcos α = 282.46
tan α = 0.5247
α = 27.685º
TA = 319 kg
SCB = 7.65 = 7.78 m
SCA = 12.35 = 12.89 m
STOTAL = 20.67 m
Problema 357
2 m
20 m
A
B18º
α
C
12 kg/m
18ºTB
T0
12XB
Editorial Macro452 Estática - teoría y aplicaciones
(β) en (α):
=
X = 12.31XB
XA = – 3.50 en (1)
XB + 3.5 = 20
XB = a2
a2 + 3.5a – 20 = 0
a = 3.05 m , Sí
a = – 6.327 m , No
X B = 9.30 m en (1)
XA = – 10.70 m
yA = 2 m
TBsen 18º = 12XB = 12(9.3)..................... (ΣFV = 0)
TB = 361.16 kg
T0 = TBcos 18º = 343.48 kg........ (ΣFH = 0)
TAsen α = 12(10.7).................................. (ΣFV = 0)
TAcos α = 343.48 = T0 ............................. (ΣFH = 0)
tan α = 0.3738
α = 20.495º
TA = 366.71 kg = T
yB = 1.51 m
12XB
12XA
TB
To
To
TA
B
A
18º
α
Capítulo 10: Fuerzas en cables 453Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 358
El cable pesa 6 lb/pie y su longitud es 150’. Calcular la fl echa h y la tensión mínima.
100’
Solución:
q = 6 lb/piex = 50’S = 75’
C = 30.83 pies
T0 = qc = 185 lb
h2 = y2 = S2 + C2
(C + h)2 = (75)2 + (30.83)2
(C + h) = 81.09 pies
h = 81.09 – C = 50.26 pies
S = Csen h
= sen h C
2.5002.5862.4192.4352.432
2.5522.7142.4092.4362.432
302931
30.830.83
Editorial Macro454 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 359
El cable mide 50 m y pesa 200 N/m, la fuerza máxima es 12 KN. Calcular la luz .
Solución:q = 200 N/m
T = qy
103 × 12 = 200y y = 60 m
y2 – S2 = C2
(60)2 – (25)2 = C2 C = 54.54 m
y = Ccosh
60 = 54.54cosh
1.100 = cosh 0.4437 =
X = 24.20 m luz = = 2x = 48.40 m
B A
Problema 360
h
A C
B
Cx
yCalcular T , T , α en función de q, y h.
SAB = SAC =
Peso del cable por unidad de longitud: q
α
T
C
Capítulo 10: Fuerzas en cables 455Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Solución:
Tm = qy = q(h + C) (1)
T0 = qC (2)
S2 + C2 = y2
2 + C2 = (h + C)2 = h2 + C2 + 2hC
C = (3)
(3) en (1) y (2):
T0 =
T =
ΣFH = 0 Tmcosα = T0
cos α = =
α = arc cos
Tm
T0
qα
T
T0
q C
B
Editorial Macro456 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 361
El cable pesa 40 lb/pie. Calcular la fuerza mínima y la fuerza máxima.
Solución:
T0 = 40C (1)
Tmáx = 40(46.25 + C) (2)
y = 46.25 + C = Ccos h
1 + = cos h
C = 250 pie (3)
(3) en (1) y (2): T0 = 10000 lb
T = 11850 lb
300’
46.25’
C 1 + cos h
200220250
1.2311.2101.185
1.2941.2411.185
Capítulo 10: Fuerzas en cables 457Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
Problema 362
El cable pesa q = 12 kg/m y puede soportar una tensión máxima de 12000 kg. Calcular el peso de nieve q, por cada metro de longitud que puede formarse encima del cable sin exceder la tensión máxima.
Solución:q2 = 12 + q1
Tmáx = 12000 = q2y (1)
y = Ccosh
80 + C = Ccosh
+ 1 = cosh
C = 403 m
y = 483 m (2)
(2) en (1):
12000 = q2(483)
q2 = 24.84 kg/m
q1 = 12.84 kg/m
500 m
80 mA B
C
C + 1 cosh
300385403
1.2661.2071.198
1.3671.2181.198
Editorial Macro458 Estática - teoría y aplicaciones
Problema 363
El cable pesa 0.75 lb/pie. Determinar la fuerza resultante horizontal que el cable ejerce sobre el punto A.
150’ 175’
3’ 7’B A C
Solución:
y = C1cos h y = C2cos h
C1 + 3 = C1cos h C2 + 7 = C2cos h
1 + = cos h 1 + = cos h
0.75C1
0.75C1
0.75C1
0.75C2
0.75C2
0.75C2
A A
A
AH
CB
q = 0.75 lb/pieT0 = qc
Capítulo 10: Fuerzas en cables 459Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
El cable pesa 0.75 lb/pie. Calcular la fl echa f para que la fuerza horizontal resultante que el cable ejerce en A sea igual a cero.
Problema 364 150’ 175’
7’fB A C
C11 + cos h
300500600800939
1.0101.0061.0051.0031.003
1.0311.0111.0071.0041.003
C11 + cos h
200500550
1.0351.0141.012
1.0971.0151.012
C1 = 939 pie C2 = 550 pie
T0AB = 0.75C1 = 704.25 lb T0AC
= 412.5 lb = 0.75C2
T0AB – T0AC
= H = 291.75 lb
Solución:
Cable AC:
y = C + 7 = Ccos h
1 + = cos h
Las componentes horizontales de T2 y T1 son iguales a la fuerza mínima.
T01 = T02
qC1 = qC2
C1 = C2 = C
T02
TC
T01
AA
A
A
B
A
C
T1
T1
T2
T2
TB
T2T1
Editorial Macro460 Estática - teoría y aplicaciones
Longitud de la cuerda 400’ y pesa 0.8 lb/pie, TA = 150 lb. Calcular la longitud que se encuentra en el suelo y la altura h.
Solución:
D.C.L.:
C = 550 pies
Cable AC y BA:T0 = 0.75(550) = 412.5 lb
Cable BA:y = 550cos h = 555.12 pies
Cable BA:f = y – C = 5.12 pies
C 1 + cos h
200500550
1.0351.0141.012
1.0971.0151.012
Problema 365
60º A
y
C B
h
X
globo
150 = TA
60º
hA
S
B
TB
0.8S
Capítulo 10: Fuerzas en cables 461Ing. Luis Gamio Arisnabarreta
q = 0.8 lb/pie
TA = 150 = qyA = 0.8yA
yA = 187.5 pies
ΣFV = 0 = 150sen 60º = 0.8S
S = 162.38’
= 400’ – 162.38’ = 237.62 pies
y2 = S2 + C2
(187.5)2 = (162.38)2 + C2
C = 93.75’
h = y – C = 93.75 pies
1. Bedford, A. y Fowler, W. (1996). Mecánica para ingeniería: Estática. Massachusetts: Addison-Wesley.
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BIBLIOGRAFÍA
Impreso en los talleres gráficos de
E D I T O R I A L