campi elettromagnetici
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Campi elettromagnetici. Docente: Salvatore Savasta. Anno acc. 2006/2007. Circuiti ad alta velocità – circuiti digitali ad alta velocità e a microonde Antenne e comunicazioni senza fili Comunicazioni ottiche – Propagazione di luce in fibra – optoelettronica e fotonica - PowerPoint PPT PresentationTRANSCRIPT
Campi elettromagnetici
Docente:SalvatoreSavasta Anno acc. 2006/2007
Perchè studiare i campi elettromagnetici ?
• Circuiti ad alta velocità – circuiti digitali ad alta velocità e a microonde
• Antenne e comunicazioni senza fili• Comunicazioni ottiche – Propagazione di luce in
fibra – optoelettronica e fotonica• Macchine elettromeccaniche• Interferenze elettromagnetiche e compatibilità
Elettrostatica
12 2 20 8.854 10 (F/m) C / N m
q
304
i i
i i
r rF
r r 0limq q
FE
Il campo elettrico è un campo vettoriale, ovvero l'associazione di un vettore E(P) ad ogni punto P dello spazio. Esso determina l'azione della forza elettrica su una particella carica eventualmente posta in quel punto.
Principio di sovrapposizione
Elettrostatica D
0 D E P
0 e P E
0 1 e D E EPer mezzi lineari ed isotropi
V S V
dV dV D D dSÑTeorema di Gauss 12
0 8.854 10 F/m
qF E
Potenziale elettrostatico
V E r r
B
A
V A V B d E r P
V P d
E r
QCV
Potenziale di un conduttore
condensatori
Cavo coassiale q
-q
QCV
ln2 2
B Bl l
A A
q q bV A V B d drr a
E r
2lqEr
2
ln
Cbla
Magnetostatica H J
s S
H dS H dl J dSÑTeorema di Stokes 0
BH M
0r B H H7
0 4 10 H/m
03d
4dir
l rB
V V l
d dV dl F F J B i B Legge di Ampere-Laplace
Prodotto vettorialesinab a b
è perpendicolare al piano individuato dai due vettori
ha modulo uguale al prodotto dei moduli dei due vettori moltiplicato per il seno dell’angolo convesso da questi formato
ha come verso quello secondo il quale si deve disporre un osservatore con i piedi nel punto O d’applicazione dei due vettori affinché possa veder ruotare il vettore in senso antiorario dell’angolo perché si sovrapponga al vettore (regola della mano destra).
sinab a b n
1 2 3 1 2 3
2 3 3 2 3 1 1 3 1 2 2 1
a a a b b b
a b a b a b a b a b a b
a b i j k i j k
i j k
i j kj k ik i j
ijk j kia b a b
123
231 312 123
132 213 321
0 se , ,
1
11
ijk
ijk jik kji ikj
i j i k j k
rotore
1 2 31 2 3
3 2 1 3 2 12 3 3 1 1 2
A A Ax x x
A A A A A Ax x x x x x
A r i j k r i r j r k
r r i r r j r r k
1 2 3, ,x x xr
ijk kijk j
Ax
A r
Legge di Faraday
t
BE
s St
E dS E dl B dSÑPer campi statici l’integrale di linea è indipendendente dal cammino ed è uguale alla differenza di potenziale tra due punti.In presenza di campi magnetici variabili ciò non è più vero.
La forza elettromotrice indotta lungo un cammino chiuso (ad es. una spira) è pari alla variazione di flusso attraverso il cammino (attraverso una qualunque superficie che si appoggia al cammino) del campo magnetico
Induttanza
ln2 2
b
S a
I I bl dr l LIr a
B dS
ln2
L bl a
2 Br I
S
H dl J dSÑ
La corrente di spostamento D0 B
t
BE
H J
t
J
H J
= 0
?
t
DH J
t
H J D
La corrente di spostamento
0 coscdVI C CV tdt
0 sinV V t
dD EJt t
VEd
d dI AJ
0 cosdAI V td
S St
H dl J dS D dSÑ
Equazioni di Maxwell
D0 B
t
BE
t
DH J
q F E v B
V
dV F E J B
t
J
S V
dV D dSÑ0
S
B dSÑ
St
E dl B dSÑ
S St
H dl J dS D dSÑ
Equazioni di Maxwellforma integrale
S V
dVt
J dSÑ
Regime sinusoidale1 cosm
dIL RI Idt V tdt C
cos Re j tt e
cos Re j tm I cI I t I e Ij
c mI I e
1Re Rej t
c j t j t j tc c m
d I eL RI e I e dt V e
dt C
1c mj L R I V
j C
Z
j tj t j t j tc
c c m
d e ILI RI e e dt V e
dt C
mc
VIZ
Re j tmVI eZ
Regime sinusoidale
cos cosm mW t V t I t V I t t
cos cos 22m mV IW t t
* 21 Re2
j tc c c cW t V I V I e 2*1 1Re R
2 2c c cP V I I
cosmI t I t cosmV t V t
cos 1 cos 2 sin sin 22 2m m m mV I V IW t t t
*12c c cW V I
2*1 1Im2 2c c cQ V I X I
Z R jX
W
Una componente (quella in ) si mantiene sempre positiva e rappresenta quindi potenza assorbita dal bipolo (potenza attiva). L'altra componente (quella in ) invece oscilla attorno allo 0 e rappresenta quindi potenza alternativamente immagazzinata e ceduta dal bipolo (potenza reattiva).
Regime sinusoidale
c c D0c B
c cj E B
c c cj H J D
Re j tct e
Re
cos sin
j tr i
r i
t j e
t t
Onde piane0 D
0 B
t t
B HE
t
DH
00J
Propagazione lungo z
00
xy
y xzE HE
y z t
yx z
HE Ez x t
XX
yx zEE H
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H Ez t
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,z tE
Onde pianeyx
HEz t
22
2yx
HEz z t
z
y xH Ez t
t
2 2
2y x
H Et z t
2 2
2 2x xE E
z t
1 2,xE z t f t z v f t z v
0, cosxE z t E t z v
1v
Onde piane e fasoriyx
HEz t
y xH Ez t
xy
dEj H
dz
yx
dHj E
dz
22
2x
xd E Edz
1 2jkz jkz
xE c e c e k
1 2, Re Rej t jkz j t jkz j tx xE z t E e c e e c e e
1 2, cos cosxz zE z t c t c tv v
1 2,c c R
Onde piane e fasori1 2 1 2
1 1 jkz jkz jkz jkzxy
dEH kc e kc e c e c ej dz
1 2, Re cos cosj ty y
z zH z t H e c t c tv v
L’equazione d’onda 3D
0 D0 B
t HE
t
DH
t
E H
2
22t
EE E
22
2 0t
EE
22
2 0t
HH
2 2 0k E E2 2 0k H H
fasori nkc
1 cvn
r rn n jn
ijk klm mij l
Ax x
A r r
kij klm il jm im jl
2
ijk klm mij l
kij klm m il jm im jl mj l j l
m ii m j
Ax x
A Ax x x x
A Ax x x
A r r
r r
r r
L’equazione d’onda 3D
j E B 1Hj
E i E
0je k rE E2 2 0k E E
kk i0 j D k D
1H i E
polarizazzionekk i Consideriamo il caso ˆi z
2 2 0k E E2 2 0x xE k E 2 2 0y yE k E
1 2ˆ ˆ j jkzE E e e E x y
2 11 ˆ ˆj jkzE e E e
H x y
I differenti tipi di polarizzazione dipendono dalla fase e dalle ampiezze relative
polarizazzione 1 2ˆ ˆ j jkzE E e e E x y
0 Polarizzazione lineare
Si ottiene un vettore campo elettrico lungo una direzione fissata Ovvero che non cambia al variare di z
x
y
1 2
1
tan EE
polarizazzionecircolare
2 2 1E E
1 2ˆ ˆ j jkzE E e e E x y 1ˆ ˆ jkzj E e E x y
1
1
ˆ ˆ, Re
ˆ ˆcos sin
j j t jkzz t j e E e e
E t kz t kz
E x y
x ymLHC
2
2
LHC
RHC
±
Circolare
polarizazzioneellittica
1 2
1 2
ˆ ˆ, Re
ˆ ˆcos sin
j j t jkzz t E E e e e
E t kz E t kz
E x y
x y
1
2
, cos
, sinx
y
E z t E t kz
E z t E t kz
1
2
, cos
, sinx
y
E z t E
E z t E
Equazione parametrica dell’ellisse
polarizazzione
lineare Circolare LH ellittica
2 20 1 2
2 21 1 2
2 1 2
3 1 2
2 cos2 sin
s a a
s a as a as a a
Parametri di Stokes
1 2 3 0s s s s
Potenziali vettore e scalare0 B
t
BE
t
AE
B A
0t AE
2
2t t
AA J
t
DH J
D 2
t
A
t
AE
t
A A0
t
A
22
2t
AA J
22
2t
t
J
Condizionedi Lorentz
Potenziali vettore e scalare
2 A A A
2
2t t
AA J
In mezzi omogenei e isotropi:
2 2s A A J
2 2 s
1j
J
0j A Condizionedi Lorentz
Potenziali vettore e scalarecampi armonici
( ) ( ) ( )s D r r r
( ) 0c B r
( ) ( )c cj E r B r
( ) ( ) ( ) ( )c sj H r D r J r J r
Regime sinusoidaleDensità di carica indotta
Densità di carica sorgente
Densità di corrente indotta
Densità di correntesorgente
Relazioni costitutive D0 B
t
BE
t
DH J
0 D E P
momento di dipolo elettrico per unità di volume
+
-
EF
- Fp P = p/V
E
H
D E
B H
FF
funzionali ...ovvero funzioni di funzioni
Relazioni costitutive
( , ) , ; , ( , )
( , ) , ; , ( , )
E
E
t t t t d dt
t t t t d dt
D r r r E r r
B r r r H r r
ttG
G
Mezzi isotropi
Matrici 3 3
( , ) , ; , ( , )
( , ) , ; , ( , )
E
E
t t t t d dt
t t t t d dt
D r r r E r r
B r r r H r r
G
G
causalità
Relazioni costitutive 0, ; , 0E t t per t t
c
r r
r rG
Mezzi spazialmente non dispersivi
; , ( )E E t t r r rG G
Mezzi spazialmente e temporalmentenon dispersivi
; , , ( )E t t t t t r rG
; , , ( )H t t t t t r rG
Permettività o costante dielettrica
Permeabilità o ostante magnetica
Mezzi omogenei e stazionari
( , ) ; ( , )
( , ) ; ( , )
E
H
t t t t d dt
t t t t d dt
D r r r E r r
B r r r H r r
ttG
G
Mezzi stazionari e spazialmente non dispersivi
( , ) ; ( , )
( , ) ; ( , )
E
H
t t t t dt
t t t t dt
D r r E r
B r r H r
ttG
G
( , ) ; ( , )
( , ) ; ( , )
D r r E r
B r r H r
tt ; , expE t j t dt
r rtt G
Relazioni costitutiveD EB H
In un mezzo lineare e passivo D e B dipendono linearmente da E ed H rispettivamente mediante parametri costitutivi. Inoltre, se le relazioni costitutive non dipendono dalla direzione di E ed H, il mezzo è detto isotropo.
120
70
8.854 10 farad/metro
4 10 henry/metro
8
0 0
1 3 10 m/sc
;
0 0
;r r
D EtB Ht
11 12 13
21 22 23
31 32 33
x x
y y
z z
D ED ED E
J E Legge di Ohm
(mezzi lineari con perdite)
(Regime sinusoidale)
= 299 792 458 m / s
Relazioni costitutive( ) ( ) ( ) ( )
( ) ( )s
c s
jj
H r E r E r J rE r J r
0 0 0
cr j j
r rn n jn
tan
Indice di rifrazione complesso
Tangentedi perdita
( , ) ( , )t tD r E r( , ) ( , )t tB r H r
Mezzi non dispersivi
( , ) ( ) ( , ) D r E r ( , ) ( ') ( , ')t
t t t t
D r E r
Il teorema di Poyntingt
BE
t
DH J
E H H E E H
t t
B DE H H E J E
Linea
r tim
e inv
arian
t med
ia
2 2t t
B H D EE H E J
12
W
S E H
E E H H
Wt
S E J
s V V
WdV dVt
S da E JÑ
V
dV S
Flusso di potenzaentrante nel volume
potenza dissipatanel volume
Rate dell’incrementodi energia
elettromagneticanel volume
Cariche in movimentonqJ v
dq mdt
vF E 21
2V V V
dm ddV nq dV n m dVq dt dt
vvE J v
Onde piane 0, cosxE z t E kz 0, cosyH z t E kz
2 20 cosz x yS E H E kz
20 1 cos 22zEP kz
Teorema di Poyntingper fasori
j E B
s j H J D
* * * E H H E E H
* * * *j j E H H B E J D*
20
20
2 20 0
12
'4
'4
2 2
e
m
W
W
L
S E H
E
H
E H
*1 22 s m ej W W L S E J
0
potenza media
dissipata
(per unità di volume)
*1Re Re2 s L S E J
*1Im Im 22 s m eW W S E J
densità mediadi energia
elettromagneticaImmagazzinata
(per unità di volume)
Potenza reattiva
Potenzaattiva
Onde piane e fasori
1 2jkz jkz
xE c e c e
1 2 1 21 1 jkz jkz jkz jkzx
ydEH kc e kc e c e c e
j dz
* * *1 2 1 2 ˆjkz jkz jkz jkzc e c c e c e
E H z
* * *1 1 2 2
1 Re2avP c c c c E H 2W/m
Condizioni di continuitàn
1
2
2 1 2 1
2 1 0
t tE E l l
l
E dl t n E E
t n E EÑ
2 1 2 1t tH H l l H dl t n H HÑs
S
lt DJ dS t J
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B dS
2 1S
a D dS D D nÑs
V
dV a
t
n
Condizioni di continuità
2 1 0 n E E
2 1 s n H H J
2 1 s D D n
2 1 0 B B n
n
1
2
Incidenza di un’onda piana su un’interfaccia planare
x
x
Hi
Ei
Hr
Er
Ht
Et
TM
1
2
x x
x
Hi
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t
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z
TE (s) ( ) i ii j x q zji
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2
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2 0 2k k n
( ) ( ) ( ) in 0i r ty y yE E E z exp exp expi s r s tj x R j x T j x
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1 1 2sin sin sini r tn n n Legge di Snell
1 s sR T
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Riflessione totale