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yo he aprendido mi lección...FA DOSe que esta en algun lugar mejor MIm LAmDonde no hay abuso, fuera de este mundoSOL FA DOQuiero encontrar el medio para yo MImPoder hablar con ella LAm SOL FApoder decirle a ella, que aqui DO MImTodo esta peor, que al igual que ella LAmMi voluntad tambien murio SOL FA DOLa quiero saludar, a su oido suspirar MImQue mientras yo la extraño LAm SOL-FA-FA-DOMi Vida desvanece mas...Esta cacion es para esa persona q se quedo sin el ser q amabatrankilo q los malaventurados no lloran...TRANSCRIPT
CURSO: LABORATORIO DE FISICA II
TEMA: MOVIMIENTO VIBRATORIO
NUMERO DE LABORATORIO: 02
PROFESOR RESPONSABLE: Miguel Castillo
ALUMNO: CÓDIGO:
Arteaga Arestegui, Luis David 14 170244
Coria Vergara, Jorge Luis 14130205
García Arica, Luigui 14170075
Gutiérrez Ramírez, Angela Tania 14170272
Romani Rivera, Linda Carolina 14170260
UNIVERSIDAD NACIONAL MAYOR DE
SAN MARCOS
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] 21 de abril de 2015
ÍNDICE
I. Introducción
II. Objetivos
III. Materiales
IV. Fundamento teórico
V. Procedimiento
VI. Evaluación
VII. Conclusiones
VIII. Recomendaciones
IX. Bibliografía
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I. INTRODUCCIÓN:
Este experimento elaborado por el físico alemán Franz Melde estudia
las ondas estacionarias causadas en un cable tenso unido a un
pulsador eléctrico. Este experimento pudo demostrar que las ondas
mecánicas experimentan fenómenos de interferencia. Ondas
mecánicas viajando en sentido contrario forman puntos inmóviles,
denominadas nodos. Estas ondas fueron denominadas estacionarias
por Melde ya que la posición de los nodos y los vientres (puntos de
vibración) permanece estática.
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EXPERIMENTO DE MELDE (MOVIMIENTO VIBRATORIO)
EXPERIENCIA Nº 02
II. OBJETIVOS:
Indagar sobre las ondas producidas en una cuerda vibrante.
Determinar la relación entre la velocidad de la onda, la tensión
aplicada a la cuerda y la densidad lineal de la cuerda.
Estudiar la propagación de ondas armónicas transversales en
una cuerda tensa y la forma en que se superponen para dar
lugar a ondas estacionarias.
III. MATERIALES Y EQUIPOS:
1 vibrador eléctrico
1 soporte universal
1 polea
1 cuerda delgada
1 regla de madera / metálica
1 balanza digital
1 juego de pesas y porta pesas
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IV. FUNDAMENTO TEÓRICO
Velocidad de una onda. La velocidad con la que se propaga un pulso a través
de un medio depende de la elasticidad de este y de la inercia de las partículas.
Los materiales menos densos ofrecen menos resistencia al movimiento. En uno
u otro caso, la capacidad de las partículas para propagar una perturbación a las
partículas vecinas es desarrollada, y el pulso se desplazare más rápidamente.
La elasticidad de una cuerda se mide por su tensión T, la inercia de las
partículas individuales se determina por la masa por unidad de longitud µ de la
cuerda, obteniendo:
Resonancia En general, siempre que sobre un sistema que es capaz de oscilar
obra una serie de impulsos periódicos que tengan una frecuencia igual o casi
igual a una de las frecuencias naturales de oscilación del sistema, éste se pone
en oscilación con una amplitud relativamente grande. Este fenómeno se llama
resonancia y se dice que el sistema resuena con los impulsos aplicados.
Ondas estacionarias. En un cuerpo de una dimensión de tamaño finito, tal
como una cuerda estirada sostenida por dos soportes fijos, separados una
distancia L, las ondas que avanzan por la cuerda se reflejan en los extremos del
cuerpo, esto es, en los soportes. Cada una de estas reflexiones da lugar a una
onda que avanza por la cuerda en sentido opuesto. Las ondas reflejadas se
suman a las ondas incidentes de acuerdo con el principio de superposición.
Se consideran dos ondas viajeras de la misma frecuencia ω, velocidad de fase o
de propagación en el medio v = ω/k y amplitud ξ0 que van avanzando en
sentidos opuestos en una cuerda. Dos ondas así se pueden representar por las
ecuaciones:
ξi = ξ0 Sen(kx-ωt) y ξr = ξ0 Sen(kx+ωt)
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Por consiguiente, (después de aplicar relación trigonométrica) la resultante se
puede escribir así:
ξ = ξi + ξr = 2ξ0SenkxCosωt
Esta es la ecuación de una onda estacionaria. Nótese que una partícula en un
punto cualquiera x ejecuta un movimiento armónico simple al transcurrir el
tiempo, y que todas las partículas vibran con la misma frecuencia. En una onda
viajera, todas las partículas de la cuerda vibran con la misma amplitud. Sin
embargo, la característica de una onda estacionaria es el hecho de que la
amplitud no es la misma para diferentes partículas, sino que varía con la
posición x de la partícula. De hecho, la amplitud, 2ξ0 Senkx, tiene un valor
máximo de 2ξ0, en los puntos en donde
x= λ4,3 λ4,5 λ4, etc .
Estos puntos se llaman antinodos y están espaciados media longitud de onda.
La amplitud tiene un valor mínimo de cero en los sitios en
Donde
x= λ2, λ ,3 λ2,2 λ ,etc .
Estos puntos se llaman nodos y están espaciados media longitud de onda. La
distancia de un nodo al antinodo adyacente es de un cuarto de longitud de
onda.
Es claro que no se transporta energía a lo largo de la cuerda a la derecha o a la
izquierda, porque no puede fluir energía más allá de los puntos nodales en la
cuerda, puesto que están permanentemente en reposo. Por consiguiente, la
energía permanece “estacionaria” en la cuerda, aun cuando alterna entre
energía cinética de vibración y energía potencial elástica. Cada pequeña
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partícula de la cuerda tiene inercia y elasticidad y la cuerda, en conjunto, se
puede considerar como una colección de osciladores acoplados. Una cuerda
vibrante tiene un gran número de frecuencias naturales.
Las cuerdas oscilantes a menudo vibran tan rápidamente que el ojo sólo percibe
una figura borrosa cuya forma es la de la envolvente del movimiento (véase la
Fig. 1.)
Si se considera una cuerda fija en ambos extremos. Se pueden formar en la
cuerda oscilaciones u ondas estacionarias. El único requisito que se tiene que
satisfacer es que los puntos extremos sean nodos. Puede haber un número
cualquiera de nodos entre los extremos o no haber ninguno, de manera que la
longitud de onda correspondiente a las ondas estacionarias puede tomar
muchos valores diferentes. La distancia entre nodos adyacentes es λ/2, de
manera que en una cuerda de longitud L debe haber exactamente un número
entero n de semilongitudes
de onda, λ/2. Esto es,
o bien
Pero λ = v/f y de manera que las frecuencias naturales de
oscilación del sistema son:
Si la cuerda se pone en vibración y se abandona así misma, las oscilaciones
gradualmente se van apagando. El movimiento se amortigua por disipación de
energía en los soportes elásticos en los extremos y por la resistencia del aire al
movimiento. Se puede comunicar energía al sistema aplicando una fuerza
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propulsora. Si la frecuencia impulsora está próxima a cualquiera de las
frecuencias naturales de la cuerda, ésta vibrará con esa frecuencia y con gran
amplitud. Como la cuerda tiene un gran número de frecuencias naturales, la
resonancia puede ocurrir para muchas frecuencias diferentes.
Figura 1. Fotografía de la envolvente de una onda estacionaria, muestra la
forma de los husos, los nodos y los antinodos.
Figura 2. Ondas estacionarias en un resorte impulsado cuando las frecuencias
naturales impulsora son casi iguales
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V. PROCEDIMIENTO
En la primera parte realizaremos el experimento para hallar las longitudes de
las ondas que variaran respecto a los pesos distintos del porta pesas:
Tomamos la cuerda completa, medimos su masa, longitud y densidad.
Montamos el equipo según el diseño experimental dado, tal que la polea y el
vibrador queden separados aproximadamente 1,5 m y la cuerda en posición
horizontal.
Luego apuntamos el número de ondas respecto a los distintos pesos que se van
poniendo en el porta pesas y también mida la longitud de onda “λ” producida
(distancia entre nodo y nodo o entre cresta y cresta). Con estos datos creamos
un cuadro, que veremos más adelante.
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Luego, para la segunda parte, se volverá a tener ondas respecto de un peso
constante de 200g en el porta pesas y lo que se usara para obtener la cantidad
de ondas respecto a la distancia que se irá reduciendo hasta obtener la
cantidad de ondas pedidas.
v=√TμPara n=3
v=√ 3,9125×10−4
1,545
=109,946m/ s
Luego:
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f= vλ
Para n=3
f=109,9461
=109,946Hz
Hallando la frecuencia del generador fg:
f= f 3+ f 4+ f 5+ f 6+ f 7+ f 86
=81,038Hz
- Hacer una gráfica T vs λ. Analice y describa las características de la
gráfica.
Como la gráfica en el papel milimetrado nos sale una curva, quiere decir
no es de tendencia lineal procedemos al gráfico en el papel logarítmico
para encontrar esta tendencia lineal y por el método de mínimos
cuadrados hallar la ecuación de la gráfica.
Tabla de ayuda:
Log(Xi) Log(Yi) Log(Xi)
Log(Yi)
Log²
(Xi)
Log(1,00) = 0 Log(3,912) = 0,59240 0
Log(0,78) = -0,1079 Log(1,956) = 0,3914-0,0422 0,0116
Log(0,63) = -0,2006 Log(0,978) = -0,00970,0019 0,0402
Log(0,5) = -0,301 Log(0,489) = -0,3107
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0,0935 0,0906
Log(0,43) = -0,3665 Log(0,196) = -0,70770,2594 0,1343
Log(0,32) = -
0,4948 Log(0,098) = -1,0088
0,4992 0,2448
-1,4708 -1,0531 0,8118 0,5215
Calculando la pendiente:
m = 6(0,8118) – (-1,4708)(-1,0531)
6(0,5215) – (-1,4708)²
m = 3,4399
Calculando el intercepto:
b = (0,5215)(-1,0531) – (-1,4708)(0,8118)
6(0,5215) – (-1,4708)²
b = 0,6677
Calculando la ecuación de la parábola:
Y = 4,6526 X3,4399
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Hallando λ:
λ=2Ln
Para n=1
λ=2×0,5801
=1.160m
Utilizando la fg, hallaremos la v de la onda:
v=λf
Para n=1
v=1,160×81,038=94,004m / s
Luego hallaremos la velocidad promedio (v p) con la que viaja la onda:
v p=v 1+v 2+v 3+v 4+v5
5=69,563m / s
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VI. EVALUACIÓN
1. A ¿Qué relación existe entre una curva senoidal y una onda?
Pues sencillamente la senoidal es una curva ..digamos propia con estilo gobernada por
la ley del seno una onda cualquiera puede ser senoidal o no.
el movimiento ondulatorio simple gráficamente esta visto como una senoidal, es decir
que varia respecto al tiempo, en si una curva senoidal es la representación del
movimiento ondulatorio
2. B ¿Qué es un frente de onda?
Frente de onda
Se denomina frente de onda al lugar geométrico en que los puntos del medio son alcanzados en un mismo instante por una determinada onda. Dada una onda propagándose en el espacio o sobre una superficie, los frentes de onda pueden visualizarse como superficies que se expanden a lo largo del tiempo alejándose de la fuente que genera las ondas sin tocarse entre sí.
Forma del frente de onda[editar]
Para ondas tridimensionales el frente de onda suele ser plano o esférico (sólo si existe algún tipo de anisotropía o heterogeneidad encontramos otras superficies más complicadas). Para ondas bidimensionales, como las de la superficie del agua, el frente suele ser plano o circular (en caso de anisotropía o inhomogeneidad pueden aparecer otras formas). se denomina frente de onda al conjunto de puntos de la onda sonora que se
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encuentran en fase, o de otra forma, una superficie continua que es alcanzada por la superficie de perturbación en un instante. El frente de onda está formado por puntos que comparten la misma fase, por tanto en un instante dado t un frente de onda está formado por el lugar geométrico (superficie o línea) de todos los puntos cuyas coordenadas satisfacen la relación:
Donde:
, es la longitud de onda.
, llamado vector unitario que coincide en cada punto del espacio con la dirección
de propagación de la onda.
, es la frecuencia de la onda.
es un valor real, tomando diferentes valores de este parámetro se obtienen
diferentes frentes de onda en el mismo instante dado.
3. ¿Qué aplicaciones hay en la actualidad del experimento de
Mendel?
El experimento de Mendel analiza y estudia a las ondas estacionarias.
Estas se usan en diversas aplicaciones en la actualidad:
Ecografía: se usan ecos de una emisión de ultrasonido sobre el
cuerpo. Un transductor capta los datos formados por los ecos, este
recoge las ondas sonoras produciendo el fenómeno de las ondas
estacionarias. Luego la computadora transforma este eco en
sonido.
Sonar: Es un sistema de navegación y localización. Emite ondas
de ultrasonido y recoge los ecos (mismo concepto de las
ecografías). Estas ondas y los ecos se cruzan y crean el fenómeno
de las ondas estacionarias.
4. ¿Qué es la levitación sonora? ¿de qué manera es utilizada el
concepto de ondas estacionarias?
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Este fenómeno es mejor conocido como levitación acústica y consiste en
mantener un objeto suspendido en el aire sin tocarlo, la escuela encargada
del desarrollado de este sistema es la Universidad de Tokio (Japón) que lo ha
desarrollado de una manera más eficiente, ya que antes de este sistema
existían otros sin tanto éxito. Usando ondas de sonido (concretamente,
ultrasónicas) para mantener suspendidas pequeñas piezas de madera, metal
o partículas de agua, moviéndolas en cualquier dirección, este mecanismo
de levitación usa una frecuencia de 40 kHz, más allá del espectro audible
que pueden ser percibidas por el oído humano.
Expandir la levitación por ondas acústicas, mediante la adición de altavoces
y la generación de un mecanismo de control que permite mover las ondas
sonoras hacia puntos determinados ósea cualquier dirección. El levitador no
origina ruido y permite mover los objetos suspendidos con la misma facilidad
con la que se manipula un joystick.
Hasta ahora han conseguido mover partículas suspendidas de entre 0,6 y
dos milímetros de diámetro. Se me ocurre una infinidad de usos, como
manipular moléculas o partículas sin contaminarlas o para manipular objetos
en el espacio o simplemente para levantar las heces de tu mascota que
suele ser muy incómodo
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Las ondas estacionarias son ondas producidas en un medio limitado, como,
por ejemplo, una cuerda elástica no muy larga y fija en al menos uno de sus dos
extremos. Para generar en dicha cuerda una onda estacionaria, se puede atar
por un extremo a una pared y hacer vibrar al otro con una pequeña amplitud.
Se obtienen pulsos transversales que viajan hasta la pared, donde se reflejan y
vuelven. La cuerda es recorrida por dos ondas de sentido opuesto y se producen
interferencias que, en principio, dan lugar a unas oscilaciones bastante
desordenadas.
Si se fijan los dos extremos de la cuerda y se estira transversalmente de uno,
dos, tres puntos se pueden generar en la cuerda una secuencia de ondas
estacionarias con un número creciente de nodos y vientres, como las indicadas
en la figura adjunta.
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Aumentando la frecuencia con la que se agita el extremo de la cuerda se
puede conseguir que las oscilaciones adquieran el perfil mostrado por la figura adjunta. Corresponde a una
onda en la que aumenta sensiblemente la amplitud y tiene un vientre fijo en el centro y dos nodos también fijos en los extremos. Esta
onda se llama estacionaria porque, a diferencia del resto de ondas, en las
que se aprecia un avance de las crestas y los valles, no parece
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Se forman ondas estacionarias en las cuerdas de instrumentos musicales que se
puntean, se golpean o se tocan con un arco, así como en el aire de un tubo de
órgano y en el de una botella de gaseosa cuando soplamos sobre su boca. Se
pueden crear ondas estacionarias tanto en las ondas transversales como en las
longitudes.
5. Si hacemos el experimento de Melde de manera vertical,
¿variara el resultado del experimento?
Si variará ya que para que se cumpla el experimento de Melde el sistema
debería tener una posición horizontal. No se daría un movimiento
estacionario.
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VII. CONCLUSIONES
En un movimiento vibratorio de frecuencia constante, la longitud
de onda será proporcional a la fuerza de tensión de la cuerda.
Las ondas estacionarias no se consideran ondas de propagación,
sino distintos modos de vibración de la cuerda.
La longitud de onda puede variar en un mismo sistema siempre y
cuando encuentre otro punto de resonancia.
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Las ondas estacionarias se producen al tener bien definidas la
tensión, la longitud del factor causante con el extremo reflector
En una onda estacionaria el patrón de la onda no se mueve, pero
si lo hacen los elementos de la cuerda.
VIII. RECOMENDACIONES
Presionar la polea para que esta no vibre y por lo tanto las ondas
se vean más nítidas.
Agregar de a pocos las pesas hasta encontrar la cantidad de
crestas necesarias, para evitar obtener valores de masa inexactos.
Medir la cuerda tensionada para evitar errores de medición.
Contar la cantidad de crestas mirando a la misma altura de la
cuerda.
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IX. BIBLIOGRAFÍA
SEARS, ZEMANSKY. Física. Ed Aguilar.
TIPLER P. Física, editorial Reverté S.A.
RESNICK R., HALLIDAY D., Física, Parte I y Parte II. Compañía Editorial
Continental S.A.
ALONSO M., FINN E. Física. Volumen II. Campos y Ondas. Ed. Fondo
Educativo Interamericano.
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TIPPENS, PAUL E. Física conceptos y aplicaciones, editorial McGraw-Hill
SERWAY, RAYMOND A. Física. Editorial McGraw-Hill
FRANCO GARCÍA A., Física con ordenador Curso Interactivo de Física en
Internet
http://www.sc.ehu.es/sbweb/fisica/ondas/transversal/transversal.html
http://www.sc.ehu.es/sbweb/fisica/ondas/estacionarias/estacionarias.html
http://es.wikipedia.org/wiki/Onda_estacionaria
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