denevi cap 3, la luz

5/14/2018 Denevi Cap 3, La Luz - slidepdf.com

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'CAPITU LO III

L A NATURAlEZA DE LA Luz

EL ESPECTRO ELECTROMAGNETICO

~

En la actualidad coexis ten dos teorias opuestas sabre la naturalezade ! a l uz , s ie n do irnpn·.Ii)h·

explicar ca da u na p ar sep ara do p ar to do s lo s fe n6 me no s lu min oso s existentes, pen) dl·hldll

a t a c on junc i 6n de am bas se admite qu e fa luz esta formada par fotones: en 1 0 reh\r'j~1111· d

su in te ra cc i6 n c on l a ma te ri a , y po r ondas electrornaqneticas en cuanto a su prop; l!}. II I j " l I l _

A

RO](_)

2 ciclox/xcj; ttl

. . I II IM " . .. . . . _ _ _ _ . .. . . . _ .. . . .. .

).. SIME 2 2 2 ! i Z b : z t

i (b)

I _ C ) ( .1 : 3 ~ )1 s e g u n d o

Figura 48

J = Longitud de O n d a ( lambda) - - A = Arnplttud

•t~I

~

Traycctoritl

· 4 1 1

A Z U L

4 c i c 1 o s /s e g

A

T r a y e c t o ri a

t Foton es una particula elernentat de luz , s in carga electrica, que se desprende del atorno c u a ndo e s te se desintegra y es parte tambien de las

cuantas, fen6menos - r . s J c o s y de enerqia.

,;, .



r

L a l on q it u d d e o nd a va rfa s ie rn pr e d e m an er a in ve rs a a la f recuencia.

L a f re cu en cia r es uJ ta m uc ho m as dificil de m ed ir q ue [ a [ o n gi t ud de o n d a , [a cu al p ue de se r

d ete rm in ad a c on gran p re c is io n. P a r e ll a cada ra dta cio n s e suele id en tif ic ar p er s t, I on qit uc

de onda, cuando se propaga en el aire.

Todas las fo rm as d e energ ia electromaqnetica se pueden re pre se nta r g ra fic am en te p ar el

orden creciente de s us longitudes de onda, en 10 que s e llam a un espec tro

e le ctro ma qn et ic o, e l cual pa rte de los ra yos gamma en [a band a de lo s 10-15 m etros, d e

longitud d e o nd a y alcanza hasta las o ndas de radio de 10 metros y las de varies Km de

lonqitud.

Las d if er en te s r ad ia cio ne s c on st lt uy en u n espectro continuo, en e l c ua l se pasa de una a

otra en f o r m a gradual .

Dentro de l espectro erectrornacneuco. el espaCio qu e ocupan [as radiaciones visibles ([a

lu z), e s re lativamente muy peouefio y su s dis t inras lo ng itu de s s e e xp re sa n e n micras (m) ,

milimicras (mm) 0 nanornetros y e n u n ld a d es Angstrom (A).

,..

Rodol fo Derie vi

La luz es una de las formas conocidas de energla r a d r a n t e qu e se pr opag a ell forma de

ondas. Esta forma de cnerqia v iaja a una velocidad de 300. 000 <rn/sec. en ei vacio f pero

difiere e n f on g it ud d e o nd a y frecuencia co n las otras energfas y a su vez. [a I uz entre su s

lirrutes tarnbien difiere en ta gama de lo s colores visibles.

La longitud de onda- es fa distancia entre la cresta de una onda y fa cresta de fa

siguiente. Entanto que la frecuencia es ef numer ode ondas que pasan par un punto

dado en un sequndo.

,

••

•

•t

I = (10-3 mm)

= (10-6 mm)

;::(10-7 rnrn)

o (10-4 em )

o (10-7 em)

o (10-8 em )

o (10-6 metros)

o (10-9 metros)

o (10-10 metros),

lJl

lmlJ .

L~

I

La luz , tal c o mo la conocen nuestros Oj05, es una faja relat ivamente est recha de energfa

elect rornaqnet lca, irradiada con longi tudes de onda que van desde unos 4000A (400 rnrn,

violeta) hasta 7000 A (711 mm , rojo). Pa r debajo de los 40 00A es tan 105 rayos

ultravioletas y p~r encima de l os 7 0 00 A , [as rayos infrarrojos. Estas do s ultimas formas

de radia cion, a pes ar de no ser visibles, p ue de n s in e mb arg o i m pres i onar l a p el ic u la

cinernatoqraflca,

C o m o vemos, c ada longitud d e o nd a p ro du ce u n estimulo diferente en la p arte p oste rio r d e

nuestros ojos y eso es reconocido por nuestro cerebro como un color.

...

" .La m ez c l a de to d os lo s colores (de todas las longitudes d e o n da ), 0 de los ma s vislbles. es

c on sid era da fa lu z blanca.

II

. . . . . . . .---

2 Indlcada con fatetra griega A ( lambda) toqueequivale a una onda cornpleta 0 ctdo ..

, . . ,. _ . _ 7 2 ~: · .. :. ' :' ,. : :- .. _ . ~ - . _ • I • • - _ . ~ - . : ~ . . : I . ;. . -~ . . .

La Na tu ra l e za de fa Luz

ESPECTRO ELECTROMAGNET~CO

I I I

RAYOSI U L T R A - 1 CA~ : RADIORAYOS R AY OS X I RAYOS X

C OS I V'1- VIO.. lNFRARROJO1 LOR

RADARGAr~1MA CORTosl LARGOS IONDA

co s I L E T A 1 IARGA

J 1 I• "

,

LONGITUD

DE ONOA

1 X U 100 X U 10M

e

-e

()

e

n

AMA- IRILLO

~ L - , ·

_ ._.)y (\

..•

rv1EZ'CLA DOS EN ESTAS PROPORCIONES APRoxrMAOAMENTEj

LOS COLORES APARECEN COMO uLUZ BLANCA nrl

~I

·r

( C )

Figura 49

aPar r az on e s d e c o mo di da d en nuestros trabajos, ya que no existen divisiones exactas entre

las lo ng it ud es d e o nd a, te s d i m a s estos limites. n

n

Color Entre

yioleta 4000A y 4500A

azu l 4 5 0 0 A y S O G O - X

verde 5 0a o A y 5800X

amarillo 5800;\ y 61a o A~

6100A y 7000AOJ o

a

5

e

a

s

aTabla 9

zE s i m po r ta n te r ec or da r e st os co lor es y su s longitudes de onda aproximadamente. Una 5

a yuda pued e ser [a s igla " VA VA R" , s ie nd o f a F ra se " V e n A V er A Ramon" . 3

L as m od ifica cio ne s e n la intensidad de la lu z diurna, sequn la ho ra y las condiciones e

atrnosfericas s o n t a cl lm e n te aprec iables, pero un hecho m eno s apare nte e s que la cal idaddel color de esa l uz v a ri a c on si de ra bJ em e nt e, e s dec k, contiene diferentes proporciones de')

diversas longitudes de onda.

De m o d o similar, la luz de tungsteno parece b l anc a y tiende a s e r c o ns id e ra d a como tal ;);in ~. '' r-

embargo , p a r a iguaI intensidad visual, contiene mucho menos azul y m as rojo que la t y _ : z : , ~ ~ - :

diurna. Est o resulta evidente cuando el ojo puede comparar directamente ambos tipos de ;

luz.

E n una habitaci6n co n luz diurna, una larnpara de tungsteno darla una luz que veriamos c

amarillenta, porque nuestro o jos estan adaptados a la luz diurna. ,.

(c) Figura ector ver en pag. 406~

... -. .- - . . ..' I

r~ ' • - • . _1_~_~ :~ .7. , ~ I • . • • • • I I . • I •~ I • • •I : • I I



1km ~ 1000m

100m

10m

1m = 100cm

10cm

I

I

! I

1mm = 1000u

100u

10u

1u = 1000mu

100mu

10mu

10A

I·I

I

rI

.

I

.

I

1II

II·,

I

I

1

!,~

,

.1II

~III

!

II

I

..

R od ol fo D en ev i-

Figura 50

ONDAS LARGAS

O N DA S M E D I AS

RADIO

O N DA S C O RT AS

O N DA S U L T R A C O A T AS

M J C R O O N D A S

E n f ot og r af fa J e l co lor se si m p [ifica

t o m a nd o s o l a m e n t e J05 c olares az ul-

verde-ro jo c o m o p r t r n a r . o s .

p r od u c ie n d o s e e! r es to d e lo s colores

per fa m e z c J a d e es to s tres en

d f s t r nt as proporcio nes ~

V em os ta m bien c om o un pr is m a

des com pone la fuz b lanc a en tod os

.los colores que fo rm an e l e sp ec tro

visible.

.. ... - " . , . "

I .

• _c ~ : _,- : , : ~ < ~ ~ ~ ; : , ' - ~ .. . I . ,~ .

I.

Figura 51: Descomposici6n de l a t uz blanca.

(d) y (e) Figuras color ve r en pag. 407~

,

or""

La N aturaleza de fa Luz

1A = 1000xII

R AY OS X100x

j

10x. . . . . . . . . . _ - - - - - - - - - . . - - - . . . . . . . . . . . . . . . . -----....--

J

tx = = 1x~I

4

:

~

O f 1 x R A Y O S GAMMAI

O,01x

0,001 X

0,0001 xI

t _ _ . . . . . . . . _ __ il L_. $ ...- •

I

(e)

TEORiAS ACTUALES DE LA PROPAGACION DE LA ENERG I A

La e n e r g i a ra d i ante p ue de s er g en era da de v a r io s m o do s, un o de ellos, es CJII '!II ,~J 1 1 1 1 I I I I .

cuerpo, y a eso se 1 0 llama Emision par Temperatura.

Un a de las principales propiedades de la energfa radiante es la de I legar h;](;I.I 1 1 1 1 1 · · _I I"

sent idos, e s d e ci r, la d e p ro p ag a rs e , i nc lusa a t raves del vacio

D iv ers as s on l as t eo ri as sabre la propaqacion d e es ta forma de enerqia t l p ,1 I1 11 I I I · r..

cuerpos q ue la em iten. Un o d e e tlo s es Ja Rectilinea 0 tambien lJamada Cf1 ~.~I.~ fll ~ ,~ I

aplicac.on sabre las leyes opt.cas. la Geometrica (tamblen lIamada Cor'p uscu}.u 1

Lo s 9 r iego 5 ccnsidera ron la Iuz com o un ha z de diminutos corpusculos p r o v . ~(td [II, II~II IIIi

c u er po l um in o so .

La ma s importante teoria, al menos vista histoncamente, fue la de Aristotc+:«, 1 1 1 1 1 1 ' 1 1 I I II ,I

primero en imaginar que exis t iese un media c om o vehfculo de propaqacion d(1 1 .1 It I

S eg u n Ia te or : a gee m et r ic a . Ia Iuz emitida par una Fuente puntua r J urn inOS;l/ Ilf IdI· I 'i

representada por un cierta n u mere de Ifneas rectas, distribuidas uniforrnemcnt.: rll I r 1 I I 1 I I .iI

punta de or igen,

Otra de las teo r i a s es I a 0 n du ia to ria . L C o m o podem os expfi car alga q 1I(~ III) 'Ii 'IIIi j, , I I

n u e 5 tr 0 5 oj OS I C 6 m 0 so n j a son d a 5 elee t rom a 9 ne t icas d e f a I u z ? A P I iq 11(-~11 H )" I II II II ••I" I;

expl.caclon co n u n e je rn plo m u y s imple y m uc ha s ve ce s vista pa r 11111"; l r l ) ' , 11 1 /1 '_ I -~ ,

e je m p lo es e l de las ondas que se F orm an e n un estanque l ien0 co n f)( Illd Ill I", 1 . 1 ' j ~ I I,

reposo, al arrojar e n e lla u na piedra en un l ugar predeterminado.

E I II qu i d a in m e d Ia t am en t e 5eon du Ia y a d e m as, un o nota que die ha s (l/ If L 1. I I j 'I II. e 1 I I d i I

afuera de! estanque que la contiene. V e mo s po r ejemp!o, que si hay d/!)I) Il( 11 , u n l. i I -II I I

ag ua, ese cuerpo no se va h aci a afuera, sim plemente s ube y baja en el I l l i 'd 11 1 I1 1 1 1 1 ,II ,j I" . 11

de la s en sa clo n q ue no s da la onda qu e se dir ige hacia afuera.

R es um i endo este e fe ct c. p od em o s decir, que l a onda producida tiene un dt",rd , L ' , l I I 1 1 1- 1 J ! 1 1

h a ci a a fu e ra , mientras tanto, la materia, que en nuestro ca so e s el aqua, qlledd " I I - , I I . _ I I I , '

Si trazamos el movimiento en un par de ejes como en la FIgura 52, tendrcmo-. '1 1 ]1 I-I .1Qt 1.1

en un instante e st a e n r ep os o, eJ s i g u ien t e estara alto, el siguiente nuevanu-nr.: .1 111\lI'/ ,II

r epos o, el siguiente estara abajo del n iv el d e reposo y asi suceslvarnente.

-0~

. . . . . . .,--

D i recci6n del movim iento

l I I I I I p _ . _ -- p * .. . . . - - 17. .

Longitud deonda (1)

Figura 52

00037



•r . . . .

Rodolfo De n e vi

1ft

- .

En defi nrtiva, l a o nd a tiene u n a c ie r ta regularidad en su f o r r n a y en s us m o vi m ientos qu e se

repiten en si mismo, la distancia entre crestas 0 puntas de reposo es la longitud de onda

A . (Iambda). Ta rnbten medimas la altura de esas crestas. que son pa rej as en su recorrid 0 y

t enemos la A (Ampl i tud) .

Observando un a cresta, vem os que esta tiene un recorricc, un desplazarniento, Y

pudierido medir en cuanto tiempo Ie insume es e recorrido, tendremos un a velocidad

cleterminada, qu e sera constan te si man tengo la perturbector (Ia energia que la

produce) en el I Iquido (mater ia) . Pero s i s o la m e n te tire una piedra, las ondas se van

.itonuando , porque m e que de sin e ne rg ia . E n c on clu sio n, 10 qu e re alm en te suc ede, es

que l as o nd as no s e a c e le r an y mantienen un a constante durante l a e m .s io n de energ lade un c ue rp o. L as ondas de Iuz t ie ne n u na velocidad constante siempre q u e v ia je n .e n un

misrno media transparente, y que no cambien de et. E sto es debido a que [a onda

lurninosa no es un a onda en la materia como en el caso d el a gu a, s in o, que es la m is ma

onda en si misma.

Observemos e l c aso anter ior de l a gua ; la materia (el agua) en su movimiento (arriba y

. rbajo) va rozando e ntre s i sus m olc cu la s, y a q ue es un media viscoso, y en ese rozamiento

hav u n a p e rd id a de ene rgfa y la o nda en materia se ira desvaneciendo.

Cas! conternpcraneamente, M ax we ll d es arr ollo la t e o r f a sob re la p ro pa qa cic n d e las ondas

clectrornaqneticas, y su trabajo, s eg uid o p or el de Hertz, l leva a! c on ve nc im ie nt o d e que las

ondas electrornaqneticas s e p ro pa ga n en el vacfo con la m is m a v el oc id ad co n qu e se

p ro pa ga n la s o nd as lu min os as .

L a s r ad ia c io ne s electrornaqnetlcas que tie nen longitudes de on da entre 1 y 10 0

unidades X (dlez mil rnuronestrnas de m ilim etr o :::: l i l O . O O O . O O O mm = 0,000.000.01. . . .

r nr n) p os ee n propiedades entre l as c ua le s Figura la p osib ilid ad d e penetrar metalesdensos 0 destrui r los tej idos humanos. A medida qu e aumentan las longitudes de onda

en m illa re s d e unidades X, las radiaciones cambian, pasando de rayos g a mma y rayos

X (duros) hasta la radiaci6n X (suave), rayos q ue p ose en p ote ncia menos penetrante y

d e re du cid os e fe cto s mortales, pa r 1 0 cual se los utiliza en m edi c i na . La s lo ng itu de s d e

onda m as Iargas y a partir de l a s u l tr a v io l e ta se s u el en c al ib ra r en unidades Angstrom

o mil lrnicras (rnu).

•••

•"•

•

••,

•I

L

L Angstrom (1 J\ ) = 1/10 rnutonestrna de mm = 10-8em

1milimicra (1rnu) = 1rn uto ne srrn a d e m m =: 10-7 em

= 10 -10 mts.

= 10-9 mts. = 1 nan6metro

•..,

•

Las radiaciones s uperio res a las 50 U A hasta 4.000 U A tienen poca capacidad de

penet rac i on y, en carnbio, posee la p os ib ifid ad d e b la nq ue ar c olo ra nte s y produc i r

fluorescencia en alqunas substancias. Esta radiac i6n se la cono ce com o uttravioleta.

El c uerpo humano no puede sentir la presencia de l os r a yo s gamma, X 6 ultravioleta: si bien

todos ellos pueden ser nccivos para los tejidos h um ano s. Pa r suerte. las radiaciones

proc edent es de Fuentes natura les , situadas en el espacio exterior, yen interceptado su

camino par las capas i on i z adoras de la atmosfera superior de la Tierra.

La estrecha franja comprendida entre los 4.000 y 8.000 U Ii . tiene la capac1dad d e e s ti m ul a r

la re tina, dand onos la s ens ac i 6n de luz. De ahi, que tal rad iacion s e la conozca c o mo Iu z

visible.

A partir de los 8.000 U A y hasta un a longitud de onda de 1/10mm, la radlac i6n ya no

estlrnula la vista y se hace m as sensible a la piel en forma de calor. Se l a c on oc e como

radiaci6n infrarroja.

•

Ii1

.. ~

76:

--

./10

La Naturaleza de fa Lu z

~l1a5 alia de lcm d e l on g it u d de onda, se la c an ac e c om o radar y algunas de [as radiaciones

de radar pueden se r peiigrosas para el ser humano. Pa r eso se aconseja no acercarse a un

potente disco tra ns rn tso r d e radar.

A par ti r de e s ta r ad ia c io n de lOmts , se emplean en radio, cortas, medianas y largas.

A pesar de estos conoc imientos adquiridos, seguian a lgunos puntas oscuros en la teoria

o nd uJ at ori a. S e sigui6 buscando de aclararlas co n una nueva teoria, qu e concebia que tanto

la e nergfa c om o la materia formasen parte de un complejo basico, elemental de oriqen

co m u n. S e g un e sta teorfa, l as v a ri ac io n e s de e ne rg ia s e p roducen s610 en funcion de

r nu lt lp lo s d e esta u nid ad b as ic a d e e ne rg fa .

Es ta unidad es [a I la m ad a Q u an tu m (plural Quanta) 6 "Cuanto" y es iq ua l a i1 x n, donde h

e s u na constante y n la f recuencia de la radiaci6n.

L a radtacion se obtiene cuando un electron retorna a una 6rb ita estable m as c er ca del

n uc .e o. L a luz es resul tante, pa r 1 0 ta nto , d e las alteraciones de los elect rones m as externos

Je

30

ie

I

~n

la

e I . . . .

de un a torno.

Cuando se v er if tc a u n r ea s en ta m ie nt o (acomodamiento) d e l os e le c tr on es se produce una .IS

emision de Quanta 6 de Cuantos; y si la l ongi tud de la onda generada esta comprendida e

entre las 4.000 U A Y 8 .0 00 U A , t al es Q u an ta son l Iamados Fotones y consti tuyen l a luz .s

visible. n

C ie ntf fic am en te c on sid era do , n os otro s n o v em os e l sol, s ino, lo s e fe cto s q ue s e p ro du ce n e n ~I

el. er

E I s ol a fe cta nuestros sent idos d eb id o a l continuo acomodamiento de los electrones de las ·a

6rbitas externas de los a to rn os q ue 10 c on st itu ve n, d an do a sf lu ga r a la e mis io n de l uz .

Volv iendo a l a r e pr e se n ta c io n qra flca de un a o scilaci6 n ond ulatoria, te nem os que la nfrecuencia es el nurnerc d e o s c i la c i on e s cumplidas e n u n s eg un do , Y se expresa en ciclos n

par segu ndo (c. P .5.) 6 Hertz.

Siendo la p ropaqa cion de la energ fa radian te 6 las lum in osas seq un M axwell de una a

ve!ocidad de 300. 000 Krn/seq cualquiera sea su frecuencia. S

L as d is tin ta s m an ife sta cio ne s d e e ne rg fa ra dia nte s e e xp re sa n par su s longitudes de on da ea

A ., 6 tarnbien par sus diferentes frecuencias, ya que su s correspondencias nos permiten· r

hacerlo. Es decir, que para cada longi tud de onda tengo un a determinada frecuencia pa r5

se gun do de dicha ond a y v i c evers a . :1

Teoricamente, el C u anto d e luz te ndria una en erg ia que esta c ara cte riza da p ar [a

f recuencia de la lu z, es deci r e l color ; Y por 1 0 ta nto p ara los distintos colares, par se r 7. . . . . .

estas de dis tintas frecuencias de luz habria un a cantidad de energfa del Cuanto. Se ha

I legado a comprobar qu e la e n er gi a d e e m is io n E = F X h , d onde F e s fa fre cu en cia d e la

luzy

h u na c on st an te .La s ond as de m a s f r ec u e n ci a 6 c ic lo s p ar se gu nd o so n la s d e m ayo r e ne rg ia y so n las q ue

tien en m enos long itud de ond a A . L a f re c ue n ci a va a la inversa de la longitud de ond a (ver )

figura 48).

l..

,

.~ "~

--......~ .. "I

. . ' "

- -"1

~

Si para 2 c.p.s. t. . tiene u n a d e te r m in a d a longitud,

para 4 c.p.s. A . tenere menor longitud, en este caso la rnitad, es decir

aum en ta la f y disminuya A.

1

11

. .• : II . ~ '

- . '•

. , _ _ . . _ . · _ : : . 1 . ~~ :I _ ·_: ! : . · :J. . ~ . _- · :· :- -~ . - 1.: :.~.·-~~~~1i .I



.!

: II

. ~

!J

_

,•

I :. I, I

I .

,

I

I~,4

,,II,

,

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.n:1 J

,I

:t, ~I.

,

It

,,iII,, .,

,

, I

I i

-_ .r: R o do lf o D e ti ev i

Hasta ahara hemos tratado de analizar las p ro pa ga cio ne s d e la energia y en especia l la de

la Iuz. Pero hemos dicho que puede ser generada de distintas maneras, y un a de elias era

fa de un cuerpo solido calentado, y a e sto s e 10 l lama emisi6n por temperatura,

Lo s cuerpos pueden presentarse en do s formas distintas:

t...,f

:,_~,

1. los condensados, que son los solldos y I fquidos y

2 . lo s aeriformes, qu e so n los g as es y v a p o re s ~.~~

Nos refe rir emos en par ti cu la r a los condensados; s e s ab e qu e e l e spe ctra de erntslon de los

cuerpos condensados, es un espectro continuo, e s d ec ir qu e para c ad a l on g it ud de onda,

extsttra una cierta cantidad de energfa emitida.

L a e n e rg . ia emitida p ar lo s cuerpos condensados depende de la temperatura, e s d ec ir, q ue

con el variar de l a temperatura a que es sometido el cuerpo e m it en te , v ar ia la cantidad de

energfa ernitlda. Puede afirmarse, adernas, que al aumentar la temperatura, el maximo de

emision va si empre c reci endo, y se desplaza s ie rn pre h ac ia longitudes de onda m as. ~

pequenas..-

of

J.:

:~, . : !I

II _ ....I

J, ,J

~,

1

iI

t 1;1

it~

,i, ( ~, , ~

I ; : ~~

III,

I :

I

,

,I) ~

raEspectro

I Visible J~

·E l

I·~~ " 1 ' 4QJ

· Cw I~

·.;

•

• 1 I•,I t

tj

[. . . .

Radiaciones infrarojosy ondas calorificas

. . 1& . .&

I

1

II

II

I

I

I

2000 4000 6000 8000 Longuitud deonda (UAO )

Figura 53

Entonces es deducible que las longi tudes de onda del v ic le ta , que son las mas bajas dentro

del espectro visible, viene a ser la mas enerqetica, y el rajo, que t iene la longi tud de onda,

mas la rga, es e l menos enerqetlco, Esto t iene que ve r con la p os ib ilid ad q ue tienen los

distintos colores de producir efectos sabre fa emulsion fotoqrafica.

..

Le.Netureleze de fa Luz

La ccrnpo sic.cn espectral de la luz emitida por un cuerpo a las diversas ternp eratru , I ' , I

q ue es Ilev ado , repr cduclra la cornposicion de cualquier Fue nte de luz, se a d ir n n.: t'

art if ic.al. Es to proporciona un metoda de medic i6n par cornparacion de espectro '! !illl

tarnb ien nos introduce a com o se hallan estas comparaciones par media del cur-rp . .

neqr-o.

E I c u er p o negra es uno bjeto teoricc que consti tuye un a bsorbente perfecto de erK~r' !J 1. 1 J , 1 - - 1

c o m o u n ra dia nte ta rn bie n p erfe cto d e la m i s m a e ne rg fa . E s decir, absorbe cualquier j '111'1 t p, 1

radiante que incide sobre e! si n reflejarla, y a J m is m o tiempo, si se ciJ l icn l tl .1 1 1 1 1 , 1

determinada temperatura , rad ia toda la energia generada.

Po r supuesto qu e en la realidad, este cuerpo no existe, pero puede construirse 11[141 1,1),1 Ik

materi a I t o t a Imente n eg r o y refractari 0I provista d e un peq uef io or if ic io en una de ',ll', I , 1 1 , 1 - -

por donde emite la radiaci6n cu ando se eleva su temperatura.

C ua ndo u n c uerpo neg ro se caliente h as ta u na determinada g am a de ternperatur.r.. 1 ) , 1 1 1 1 ·

de Ia e n e rg ia r ad i ad a 1 0 es en forma de Iuz, qu e varia en color desde un raja inter 1 ' , ( ) 1'1 II t I·

50 0 y 550°C a un rojo brillante entre 850 y 950°C, a un amarillo entre 1050 y 1. I ' ,()" ( ,.

a SI s u c e s i yam e n t e . De esta form a, el color de una F ue nte Iumi nas a se def ine en t('~ l ' rIl! , , ' . , 1 , -

un cuerpo negro ca len ta do a un a temperatura a la que su radiacion es igua l cr I filiI JI, ,I II

de la Fuente de luz que se estudia.

P ar a e st a ap. icac'cr la temperatura se mide en grados Kelvin, cuyos intervale '. ' ,( III I f , ' ,

m is m os q ue! as d e Ja escal a C els i u s (0 C e nt fg ra d a ) I p ero c uy o cera esta sltuado rl =r : I

t em pe ra tu ra e n donde s e c o rn p ro b o que el cuerpo emisor esta en reposo (no erni t(\ IIIIIIJ I I I I I

radlacion) .

O a K

273°K

1+273°K = 274°K

----

-..

Pa r eje m p lo, s i dec im o s qu e una Ia rnpara ti ene un a temperatura de J)()(I"I,

entend emos que dicha larnpara entrega una radiaci6n luminosa que tiene l~ 1 1 1 1 1 ' . 1 1 1 1 I

efecto visual (sensacion de color) que fa radtacion emitida par el cuerpo 111'1)1'1

c afe nta do a ·3 200oK.

Es te concepto ta mblen 10 podemos apl icar aun cuando la radiacion no es dl'l 1 1 11 I I I

originada par ef calor, por ejemplo en las radiaciones del cielo, cuya composi.uu. t i l -

longitudes de onda en correspondenci a con los rayos ultravioletas (a m as rr u I .r.

l ongi tudes de onda, mayor energia radiante) a lcanzan valores de temperatu ra COIIIl I I, "

20000oK~

La radiaci6n de l cuerpo negro ha servido tarnbten para establecer u nt ve rs atm c ru ( . 1, 1

concepto de Iuz blanca. Corresponde a la luz emitida por el cuerpo negro calerrt.«!«

.a 540Qo·K.

O O O : i ~ , ' . B



. . .

Kelvin

10000

27'3

10 0

II 1410

•~

~

4

o

Rodolfo Denevi

t.. -~

° C

~ 3000 La m

1530 Pundel

,

0 Hiel

-190

Aire

-259 Hidr

- & 2 6 9 Hell

,, ..273 C er

para electrica

to de fusionhielo

o

Ifquido

oqeno liquido

o liquido

oAbsolute

Figura 54

La cornposlclon espectral de diversas Fuent es lu min osa s co ns id era da s tila nca s, varfa

notablemente. La Iuz de tungsteno, parejemplo, es bastante mas amarilla qu e la Iu z del

so l a medtcdla.

Larnpara detungsteno

Luz solar demediodla

Long. de onda

4000 azul 5000

80·

verde 6000 raja 7QOO A O

Figura· 55

~~~IM~!P ~. ~- ~· " ~~:~!?" ~~· ~'~~-~~~: " ~· ~ ~: ~- "1!~- 7~' ~f ~\ :"""" >~'"""7 ~" """ ~~~~~~_ .• • - ,• 1 •

1. • L' I I '~ _ • - . : • , " _ . • _ • ~ . .

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La Naturaleza de fa Lu z

EI ojo hum ano posee m ecanism os de adaptacion para compensa r tales diferencias y par

e li o s p e rc ib im o s escasamente los cambios de la composic ion de color de la luz arnorental .

Tales c a r nb ios , s in embargo, son de v ital importanc ia en fotogra ffa a color.

S!, percibimos estas di ferenc ias de temperaturas cuando nuestro ojo -puede

com pararlas a ambas en sus distintos medias, po r ejemplo , dentro de un ernbiente

iluminado par luz de tungsteno (mayorfa) distingo la luz diurna y 10 mismo en el casa

contra rio , un am bien te ilum inado con luz diurna, destaco aque lla la rnp ara de

tu ngsteno.

::1 oj o es se nsib le n o so lo a la cant idad de r ad ia cio ne s q ue emiten lo s c ue rp os , s in o tarnbiena su iongitud de onda . La m ax i m a sensibilidad de l o jo se produce a una longitud d e on da

de 5500 U A .

SU e xc it ac io n d ec ae rap idarnente hasta anularse en forma evidente en el umbral deL .

espectro v is ible. , ,, I, .

L a exp erie nc ia n os demuestra que la in fluenc ia de exct tacion qu e Ilega a nuestro s Oj05:."

a Ica n zan 5U va! 0 r d e fi n i tivo ra p ida m e n te y a pa rtir de a r If perma n ec e co n stan te f au n qu e

continue la exc itac ion . es decir que no vem os cada vez m as cantidad de Iuz . pero es

distinto 10 que aco ntece con las emulsiones f ot oc ra fic as , d on de crece l a c x ci ta c io r : con

el crecer de l tiem po que esa energia radiante excita fa emulsion, de tal manera que si el

tiempo de e xp os lcio r fu es e suficientemente largo, la emulsion fo to qra fic a p _u ed e se r

im pre sio na da p ar Ju ce s ta n d eb ile s que escapan a ser v is tas 6 exc i tadas po r nuestraoj. +,

v r s r o n .

A ig ua ld ad d e eneroia emitida, el oj o vera m ejor la l uz emi tida par el sol, CUYO 01( son

apr ox i m adam ent e 6000oK, que la emitida par una larnpara de 2 5 0 QoK , par estar el so l enla m axi m a sensibil idad d e n u es tr a vista, qu e es aproximadamente de 5500 U A .

C reo que con e s ta e x p li ca c io n , que dista m uc h o de p ro Fu nd iz ar s ob re lo s t emas referidos a

la c orn po slclo r e l espectro electrornaqnettco, a la en erg ia rad ia nte , la s b ase s d e lo s m ed ia s

d e p ro pa qa clc n r ec tllf ne a, corpuscular, ondulatona, electrornaqnetica y la Quantfstica; he

tratado d e a c er ca rn o s a un e nte nd im ie nto s ob re 1 0 que esta bas ado la correspondencia

en tre l as longitudes de onda de los colores y su s valores en grados Kelvin, para poder

utilizarlos y a p li ca r! os e n nuestra practlca diaria, referida a la temperatura de color de las

lu ce s co n q ue e xcJta mo s a las peiiculas fotosensibles; d is eria da s e sta s p ara u na determinada

temperatura de color .

Esto seria e xt en siv o c on el estudio de los filtros para convertlr la temperatura color de la luz

que excita a la emulsion fotoqrafica. Dado qu e dichos filtros hacen una se leccion de las

lo ng itu de s d e onda, permitiendo el paso de aquel las para las que fueron disefiadas: para

poder manejar dichas relac iones se utilize un equ iva len te a ia temperatura color en O K que

se Je d an a d ic ho s fjjtro s.

Pa r ejernplo, una emulsi6n cisefiada p ara s er excitada co n luz diurna de 550QoK, fa puedo

usar en f i lmaciones de fu z diurna ya que coinciden sus temperaturas color O K .

Una de 32 00 - 34000

K la puedo usa r co n iiurninacion de l a rn p a ra s i n ca n d e sc e n te s ya q ue ..." • ~ •

concuerdan sus temperaturas color OK . Pero a una pelicula de SSOQoK Ie debo interporrer-:

un fil tro color azu l ( !ongitud de onda car ta , mayor enerqia) para poder utilizarlo co n

i lurninacion incandescente de 320QoK (po r ejempfo un 80A); y a una pel icula de 3200 -

340QoK Ie tengo que interponer u n f il t ro c o rr e ct o r de temperatura color rojizo (Iongitud de

onda Iarga, menor energfa) para poder utiHzarlo con iluminaci6n diurna de 550QoK (por

ejemplo, u n 85 6 858).



i,

1

,

~

•

,~

-

,

l,

.

Ro do lf o D e ne v i. . . . .

1-

} L A LUZ Y EMULSIONES SENSIBLES.~

i.

. . . .

Co mo ya dijimos, Ja pelicula cinernatoqraftca no es sensible u ru ca rn en te a las radiaciones

procedentes del espectro v is ib le. Asi, los r ay os ultravloietas, los rayos X y lo s rayos qamrr-a.

qu e tienen longitudes de onda mas pequefias que la m as p eq ue na (v io leta I 400

nan6metros) de l as r ad ia c io n es visibles, pueden impresionar la pelfcula (material

fo to se nsib le ). L os ra yos u ltra vio le ta s a ctu an tarnb ie n so bre la pe lfcu la d e B y N com o \a d e

c olo r. ~

Estas radiaciones s e e n cu e nt ra n generalmente a grandes alturas, 0 pr 6x i m as a a l g unas

s u p e rf ic ie s e s p e ci a lm e n t e refiectantes com o e J m a r t

E n g ra n d es propordones p u e d e n ca usa r e l e fe cto d e u na n ie bla total e n u na pe lfc u !a B y N,

Y en la d e co lo r un dominante a z ul s a br e toda l a i ma g e n,

D ebe, pues, p re ve rse su p re se ncia p ara p ro ce de r a su n eu tra liza clo n m ed ia nte e l e mp leo d e

un nitro adec uado; el U V para B y N y el Skylight para color ,

EI efecto de los ra yos X s ab re e l m a te ria l sensib le es eJ de u n vela total y g en era l. P ar esta

ra zo n se deben tamar c ie rt as p recauc iones duran te el p aso d el m a te ri al ( es pe ci al m ente e l

negat ivo no e xpuesto) par los controfes d e la a du an a. Se pueden aminorar s u s e f ec to s con

una cubierta de pape l emplomado 0 de alurninio.

Lo s rayos G am m a son ermtldos por lo s c ue rp os radlactivQs y , a l ig ua l que las

radiac iones muy pen etran tes de los ray os cosrn icos. e je rcen una acc.ori gradual s obr e

lo s materiales sensibles, aumentando s u n iv el devela

y a co rta nd o su fe cha lImite dec aduc l dad .

L a p elic ula c olo r y B Y N e s in se nsib le p ar e l contrario a lo s rayos lnfrarrojos qu e p ue de n se r

pr oduc i dos simplemente pa r elementos callentes y cuya lonqitud de onda es mayor que la

v is ib le (ro jo, 700 n a no rn et ro s) , p er o, e xi st e un rnater iai sensibil izado al infrarrcio, t ra tado

e sp ec ia lrn en te p ara es e efecto.

Dado que los objetos s e c om p o rt an con lo s r ay os infrarrojos de una m aner a diferente a

como '1 0 hacen co n la luz, ya que los absorben y refiejan e n f or ma distinta, este material

hace posible J a r ea l lz ac i on de c ier tas t o m a s nocturnas y a m u y la rga s d is ta nc ia s, com o es

e l c as o d e la s e fe ct ua da s desde aviones 0 satelltes artiflclales.

P RO PA GA CIO N D E LA LU Z

..r...'

.

C ua ndo la Iuz se propaga en un media m as denso que el vado, 10 hace a un a velocidad m aslenta que en e l. Dentro de un mismo medic, su f o r m a de pr opaqac i on es una l inea recta

(salvo que se consideren c if ra s a st ro nc m ic as ), p or 1 0 que lo s rayos de Iuz, qu e p u e d e n

d e fin irse co m o u n ha z lu m in o so de anqulo cera se representan graf icamente pa r sus

··trayectorias rectilineas.

AI incidir so bre u n m ed ia diferente a[ que se encuentra, la lu z p ue d e ser reflejada, c uando

vuelve nuevamente at med io en el que se encon traba ini ci afmente. En e l caso que penetre .

en el nuevo mediotse propaga en este siguiendo diversas leves. Sera transmitida 0

absorbida por et nuevo medic, que la convierte en o tra forma de ene rgfa como per'·

e je m pf o, e l calor,

..

La Naturale za de fa Luz

Reflexion: Se g un e l tip o de superficie sabre la cual inc ida la luz puede ser reflexiou

especular 0 difusa.

• Ref'lexion especular: es la que producen en mayor 0 menor g rado to das la s supcru.« ".

puiidas. Este es el caso de los espe jos . E n este tipo de reflexion. como existe mu y IHI( .1

abscrcion par par te de la super ficie, l a s ca rac t e rl s t icas del rayo reflejado son practic(lllll'ld I

Ias m ism as que las de l rayo i nc id en te ; u n espejo (Ia superfide reffectante m as ef ici~ 'III(' 1

re fJe ja fa iu z ta l c om o la re cib e, sufr iendo m uy poc as varladones tanto de luminosi(Ji:l(1 tr n r u .

de co lo r. E n estes casos e l rayo in ciden te fo rm a con la normal (linea perpendicul.n " 1 .1

super f ic ie en el punta de l nc idencia) un anqulo de incidencia que es siempre iqll.!! ,II

anqulo de retlexlon ( el f o rm a d o par e l ra yo reflejado con la normal), e n c o nt rc l l1 t 1 o· ,l ' ~ !

raya incidente, !a normal y el rayo refJejado, t odos en un mismo plano.

NORMALt

J

J

IANGULO DE r ANGULO DEINCIDENCIA, REft E X I O N

S U P E R F I C J E DIFUSA

SUPERF IC IE ESPECIJ I . A I I

Figura 56: Re f le x io n de la luz,

• Reflexi6n difusa: cuando las irreguraridades de la superficie son 9 ra nd e« () ~. ', (II L I

superficie mate. S e la s p u e d e considerar como reflexion especular de un numeru i l 1 1 1 1 1 1 1 1 1 d,'

superficies c o n i n cl in a c io n e s diferentes con una mayor cantidad de Iuz reflejddd I'll I. I

d ir eccl on que sequi ra l a ref lexi on especular . A I contrario de un espejo, un reflector dUII'.II,

c om o e l caso de un a pared blanca, absorbers mucha luminosidad.

\ \\

Su uerticie pulimentada (e!lJej())

( t, f )

S IllJcrficie rugosa ~ esueio irrrj.!l '/(J r

(8)

Figura 57: Reflexion regular y difusa.

• ••



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I

I

I

I

I

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I

I

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,

. . . . . . . -- , . . .

Rodolfo Denevi

EI t ipo de rer lexion que producen la mayorfa de las s up er fi ci es e s de l tipo mixto, en parte

especular y en parte difusa. En el caso de la luz ref!ejada de una s u p er fi c ie c o lo r ea d a , la luz

reflejada sera del color de fa superficie mezclada con la iu z b la nca q ue Ie I le g a d ir e ct a , Y

veremos que en la zona de la luz directa, el color aparcccra blanquecino, 0 sea, poco

saturado.

En la c inematograffa , las superfic ies re flec tantes se util izan en l o s d is p o si ti v os para la

llurninaclon. Seg un sea fa superncle empleada, la i luminacion obtenida sera direccional,

difusa 0 mixta. M u c h a s y diversas formas de a p Hc ar e st os principios hacen a /a variedad

de formas en f a i lu m i n a ci 6 n t

Transml..sign.,;. Un rayo de luz que penetra desde e l a ire e n un cristal, si es perpendicular a

la superficie de este continuara su trayectoria en l i n e a recta (a m en or v elo cid ad ), p ero en

el caso e n que incida de manera obl icua se prod ucira un a refracci6n (desviaci o n ) de l

rnisrno, acercandose hacia la normal.

_J

4~

0:oz

II

I•

A B

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900 ....

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Figura 58

EI rayo de Iuz se desviara m as a m eno s sequn el indice de refraccion del nuevo media

en el que penetre; este indice s er a m a s alto cuanto m as disminuya la velocidad. EI indice

de ref racc i6n del a ir e con respecto a l vacio que es la unidad (1) es de 1.003; eI del ag ua

1.33; del diamante 2.47; y el del vidrio aproximadamente sequn la variedad de elias entre

1.5 a 2.

o C )• . .& - - -: • • . -~ - . " ~. : . _ ; • - • I • ...

I . I

'

,

La Na tu ra leza de /a l.uz

E nto nc es , s i un ra yo d e luz pasa de un media cuyo indice de ret raccion es bajo con respecto

a o tro con indice mayor , v erem os q ue su trayectoria se acercara a la normal, como 1 0 indica

J a fi 9 u ra 58 .

Si e ! h az de luz incide en forma obl icua sobre /a superficie deun media transparente (agua,

cristal, vidrlo, papel, etc.); la mayor parte de l os rayos se refractan penet rando en el, pero

una pequefia par te se ref leja, es deci r que existe una perdida de refracci6n par,

reflexion. La refracci6n de la luz es la clave de la opt ica fotoqra fica , porque sin ella, los

o bje tiv os n o p o d ri an d e sv ia r Ja lu z para formar irnaqenes fotoqraficas.

V em os ta rnoien qu e la lu z blanca que atraviesa un prisrna, se refracta en c ada u n a de la s

superficies (aire-vidrio) most rando el espectro crornatico, pudiendose notar que los raves

rojos se han refractado menos que los vloleta, ya qu e estes ult irnos se encuentran m as

proxirno s a la base d e ! p r is r na .

~f '. \ J

Figura 59

L a re fr ac cto r c on d ts tl nto a ng ul a d e l os ra yo s f um in os os s ec un su fongitud d e o n da s determina Ja

"dispersion de los c o lo r e s " .

csto s uc ed e p or qu e e l f nd ic e de refracclcn varia tarnbien sequn la longitud de onda del rayo

lncidente. Esta propiedad del vidrio de desviar los raves en distintos anqulos sequn su color

se canace como dispersion.

O es de el p un ta d e vista del d ts e fi ad o r d e objetivos, la dispersion es un desgraciado efecto

s ec un da rio d e la ref racc i6n. Provoca qu e la lu z a zu l s e d e sp la c e a u n fo co diferente a fa luz

r aja , E s te e fe cto s e corrfge m e d ia n te d if er e nt es e le m e n to s optrcos. L a d is pe rs io n e s u na de

la s principales razones pe r la c ua i no p o d e m o s emplear un sencHlo objetivc d e u na sola lente.

AQs!Q fC iQn , Puesto qu e fa e ne rg ia n o p ue de se r distribuida, l a a p a r e nt e captura a absorclon . '.

de la luz par un a materia opaca, tal com o un p ane negro es en reafidad, una convers ion de

ia long itu d de on da. L a luz a bsorb id a sue le conv ertirse en calor. As i un coche n e cr o- se _ _

c alie nta m as rapido al se r expuesto a fo s raves solares que u n c oc he blanco, y e n u ~--,

p ro ye ct or , J as transparencias oscuras se caJienten mas r ap ido que las m as claras.

La energia luminosa que incide sobre una superficie determinada y que no es refiejada ni

transrnitida es entonces absorbida.

En el ca so e n que la superficie abs orba de la luz incidente (blanca) la totafidad de sus

radiaciones, la superficie se vera negra; si las abs orbe parciaJmente en partes iquales, todas

(f) Figura color ver enpag. 408.

85

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1

Ro do lf o D e ne vi

las variaciones de ondas crornaticas s e v er an gris; s i la s a bs orb e de rnanera desigual, se

vera coloreada; y s eq un s ean las r ad ia cio ne s r ef Je ja da s s e te nd r a fa s en sa c.o n d el c olor

correspond iente ~

P ar 10 tanto un pafio roio se vera ra ja s i r efleja las radiaciones rajas y ab so rbe la s

procedentes de la s zonas azules y verdes del espectro crornat ico. Par la misma raz6 n, s. se

i lumina un pane r ojo con lu z verde 0 azu l se vera neg ro ,

Es decir, un objeto a la luz del dia de color raja "ideal" exhibira su color raja debido a fa

porcion roja del espectro solar . Aparecera negro i luminado par ot ra luz que no fuera dentro

del espectro en la porcion roja. La mismo sucedera co n la lu z a zu l pa ra un cuerpo a z u l y

para el verde tambien,

"

~-

I. 1I

I ..

azul verde raja verde az ulcjo v e rde azuI

\

"•

azu l rojo verderOjD

(g) Pario Raja Pano Verde P an o A zu l

Figura 60

El indice de reflexi6n (factor de reflexi6n 0 reflectancia) de una superficie se define como

la relacion e ntre la lu z re fle ja da y la luz incidente correspondiente expresado c om o

porcentaje 0 en valores decimales. As l , una superf lc :e qu e abs orbe solo un a pequefia

cantidad de luz incidente, se d ic e q u e t iene un alto fndice d e r e fI e x i6 n . V e a mo s una pequefia

t abla de algunos elementos:

Material Indice d e Re f l e xi on

Plata Qulida 0.93 a O~ 98

Aluminio pulido 0.91 a 0,94

Aluminio sin puill 0.87 a 0.92

Cromo pulido 0.50 a 0,75-

Acero inoxidable O~62a 0.67Papel dibujo blanco 0980

Papel blanco c omun O~73

Papel ne~o dibujo O~22

Tela blanca O ~ 3 0a O ~ 6 2

Vidrio clare 0.09

Tela D e _ g r d O~04-

Terciopelo negro O ~O la 0.03

Tabla 10

Pa r razones de exphcaclon hemos venido examinando algunos de los camblos que producen

en fa luz, la absorcion, la reflexion, ta transmision, la dispersion, etc. como si

(g) Figura color ver en pag~408.

..-

La Naturaleza de fa L uz

ocurr ie ran totalmente separados con algunos materiales dados. De hecho, nunca (.~~;o·.11 dl'

producir un o so lo de estos fen6menos sin que pa r 10 menos se produzcan alquno-: (h' II I,

dernas. Ejem pia: un f itro de vidrio raja transmite la mayo r par te de las longitudes dp 1 ) 1 1 1 1 . 1

rojas, reflej a una parte de esa Iuz raja y absorbe un a pequeria cantidad. Otras lonu ililt II".

de onda seran a bs orb id as e n su mayor parte, otras seran ret le jadas, y tal ve z un < 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1

porcentaje se a transmitido.

C o mo vemos, el c is efia dc r d e objetivosse

encuentra co n diferentesefectos,

que 1 1 I 1 J 1 1 1 1 11 '. 11 I

ayudan y otros no dejan qu e el producto f inal sea el 100% e fect iv o de 1 0 que es en L t 11'1 11,.1

En nuestro trabajo tratamos de aprovechar estes renornenos apl icandolos en el d()ll1.I1~1J .1

es que se puede d ec ir lo a sf , del manejo de los materiales controladores para ilun u u . «

L uz P O L AR I Z AD A

En su orcpaqac.on. un rayo luminoso se compone de una serte de v ib ra ci or u " , 'IIJl' ',I

d esp l aza n en la m ism a d j r ec cio n a 1 0 !argo de infinitos pI anos I q ue e sta n orienta: l r » : J ' " , 1 11 '1 1'1

a su trayectoria como los rayos de una rueda de un carro con respecto al eje dt~ I. , 1 1 1 1 ' 1 1 . 1

En determlnadas c ir cu ns ta nc ia s s e puede suprimir t odos estos p ianos de vibracion i ' -1 1 ' 1 1 1 II

uno, y se dice entonces que el rayo de lu z h a sido pofarizado.

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·Figura 61

La IUZ, formada por on d as que vibran en infinitos pJanos a 1 0 largo de su eje de desplazanu. ~Il t l 1

queda reduc ida a uno de es to s p ianos a l atravesar un fHtro polarizador,

Los filtros polarizadores estan hechos de rninusculos cristales orqanicos, dlspor.»:

en un rnedio en que se hallan orientados en l ineas paralelas formando un a e sp "1 II '

de finlsima rejilla. La l uz que emerge luego de atravesar esta micro rejilla, vibra "1 1

- un solo plano, es decir, esta polarizada. Si a continuaci6n Ie interpongo otro f i l 1 . l l l

5 imil a r, pero g ira doe n 900 co n res pecto a r pri mero f n in9un a I uz pod ria atravesar "1

conjunto.

.

denevi cap 3, la luz

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