dinámica del océano - parte 1
TRANSCRIPT
![Page 1: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/1.jpg)
•gradientes de presión: altura de la columna de agua y/o variaciones de la densidad del fluido
•viscosidad: efectos del viento + fricción interna + fondo + costas
•gravitacionales
•aceleración = dV/dt
pero se trata de un sistema rotante!pero se trata de un sistema rotante!
Dinámica Oceánica
suma de fuerzas = masa x aceleración
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 1
![Page 2: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/2.jpg)
Premoniciones“ Ten mucho, mucho cuidado con lo que pones dentro de esa cabeza, porque nunca, jamás podrás quitarlo de ahí” -Thomas Cardinal Wolsey 1471-1530
Efectos “sutiles” de la rotación
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 2
![Page 3: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/3.jpg)
Sistema de coordenadas
ϕ
z
x (E)
y (N)
R = 6371 km
Ω = 7.29 x 10-5 s-1
ΩΩΩΩ
Velocidad relativa: u (>0 hacia el E), v (>0 hacia el N), w (>0 hacia arriba)
R
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 3
![Page 4: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/4.jpg)
Balance de fuerzas para un océano en reposoefectos “sutiles” de la rotación
Ω = 7.29 x 10-5 s-1
Ω2 R cos φ senφ
φ
R cos φ Ω2 R cos φ [Ω x Ω x r]
Ω2 R cos2 φ
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 4
![Page 5: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/5.jpg)
Aceleración de Coriolis
En 1835 Gaspard-Gustave Coriolis demostró que cuand o se desea expresar la aceleración relativa a una terna de coordenadas en rotación (como en el caso de una terna fija a la Tierra) es necesario sumar una fuer za que es igual al doble del producto vectorial entre la velocidad angular de ro tación por la velocidad relativa:
Aceleración absoluta = aceleración relativa + “fuer za correctiva”
dVa /dt = dVr /dt + 2 ΩΩΩΩ x Vr
y(N) ΩΩΩΩx = 0
ΩΩΩΩy = ω ω ω ω cos ϕϕϕϕ ΩΩΩΩz = ω ω ω ω sin ϕϕϕϕ
z x(E)
ϕ ϕ ϕ ϕ
2 ΩΩΩΩ x V = 2 i (w ω cos ϕ - v ω sen ϕ) + j u ω sen ϕ − k u ω cos ϕ ω = 2 π / día = 7.29 x 10-5 s-1
Si se desprecian los movimientos verticales (w = 0) entonces 2 ΩΩΩΩ x V = 2 - i v ω sen ϕ + j u ω sen ϕ
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 5
![Page 6: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/6.jpg)
Si no hay corrientes verticales la forma de la aceleración o fuerza de Coriolis por unidad de masa es sencilla:
en el eje X = - f.v donde f es el parámetro de Coriolis = 2Ω sen φ
en el eje Y = f.u aquí en Buenos Aires
f = 2x7.29 x 10-5 s-1 x sen(-35°) = -.836 x 10-4 s-1
Balance geostrófico
fza debida a gradiente de presión = fzafza. . CoriolisCoriolis
− 1 / ρ (∂p / ∂x) = f vf v
h1 h2
p1 ∆p = p2 - p1 p2
ρ1 ρ2
p1 ∆p = p2 - p1 p2
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 6
![Page 7: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/7.jpg)
No sólo Laplace introdujo la fuerza de Coriolis unos 60 años antes del trabajo del propio Coriolis (de hecho, ¡14 años antes de su nacimiento!) sino que, al hacerlo, critica a los grandes científicos que le precedieron en este tema por haber considerado los efectos de la rotación terrestre como aparentes;Laplace demuestra que estos efectos son reales, detalle que, aún 200 años más tarde, desconoce un gran número de libros de texto y enciclopedias.
P. Ripa, de La increíble historia de la malentendida…, 1996
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 7
![Page 8: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/8.jpg)
“No inventes, el agua no sigue tus reglas, va a donde quiere, como yo nena!”
(B. Simpson, de Bart vs. Australia, 1995)
Sobre desagües, tornados y otros mitos populares
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 8
![Page 9: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/9.jpg)
Balance ciclostrófico
aceleración = gradiente de presión
du / dt = − 1 / ρ (∂p / ∂x)
du / dt − 1 / ρ (∂p / ∂x)
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 9
![Page 10: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/10.jpg)
Balance inercial
aceleración = fza. Coriolis
du / dt = f v
du / dt f v
círculo inercial
período inercial = 2π/f
frecuencia inercial = 2π/TI = f
distancia = v TI = 2π RI
RI = v / f es el Radio Inercial
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 10
![Page 11: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/11.jpg)
Trayectoria de una partícula impulsada sobre una esfera sin fricción a una velocidad de 1389 km/h
Satélite
T = X/v = 2πR = 40.030 km/1389 km/hT = 28.8 h
t = 72ht = 0h
t = 24h
Trayectorias
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 11
![Page 12: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/12.jpg)
Trayectoria de una partícula impulsada sobre una esfera sin fricción a la misma velocidad absolutade 1389 km/h pero ahora la esfera rota a razón de 1 vuelta por día!
La velocidad relativa a la Tierra es de solo 556 km/k, porqué?
Trayectorias 2
Barco
T = 2π / f f = 2Ω senφ = 2*7.29x10-5 s-1*0.866 T = 4.98 * 104 s = 13.8 hR = v / f = 1220 km
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 12
![Page 13: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/13.jpg)
Trayectoria de una partícula impulsada sobre una esfera sin fricción a una velocidad de 1389 km/h
Círculos inerciales en el océano
Satélite T = 28.8 h
28h
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 13
![Page 14: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/14.jpg)
Trayectorias de parcelas de agua calculadas a partir de mediciones de corrientes en el HN (de Sverdrup, Johnson & Fleming, 1942, izquierda) y al E de Uruguay (derecha)
Círculos inerciales en el océano
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 14
![Page 15: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/15.jpg)
Círculos inerciales en el océano
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 15
![Page 16: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/16.jpg)
Este experimento permite verificar ciertas características básicas
del equilibrio inercial
φ = 33°S f = .794 x10-5 s-1 TI = 21.9 hs
v = 0.40 m/s RI = v/f = 50,4 km
3-Mar-03 4-Mar-03 5-Mar-03 6-Mar-03 7-Mar-03 8-Mar-03 9-Mar-03
-80
-40
0
40
80
Vel
ocid
ad (cm
/s)
~ π / 2
~ 23 hs 2 π / f ≈ 21 hs
55 54 53 5236
35
34
39497
3/03/2003 - 9/03/2003
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 16
![Page 17: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/17.jpg)
El efecto del viento
viento
témpanos
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 17
![Page 18: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/18.jpg)
La dinámica de Ekman (1905)
• La mezcla vertical en el océano es causada por la turbulencia. • La mezcla turbulenta puede ser modelada como un proceso difusivo
pero con un coeficiente de viscosidad varios órdenes de magnitud mayor que el molecular.
• El equilibrio básico está dado por la mezcla turbulenta vertical inducida
por el viento en la superficie y la rotación de la Tierra:
2 Ω Ω Ω Ω sen ϕ ϕ ϕ ϕ u = Α/ρ ∂ = Α/ρ ∂ = Α/ρ ∂ = Α/ρ ∂ 2222v / ∂ ∂ ∂ ∂ z2222
2 Ω Ω Ω Ω sen ϕ ϕ ϕ ϕ v = Α/ρ ∂ = Α/ρ ∂ = Α/ρ ∂ = Α/ρ ∂ 2222u / ∂ ∂ ∂ ∂ z2222
Ω Ω Ω Ω es la velocidad angular de rotación de la Tierra, de modo que 2 ΩΩΩΩ sen ϕ ϕ ϕ ϕ (el factor de Coriolis) es el doble de la componente local del vector rotación y ϕϕϕϕ la latitud, u y v son las componentes de la velocidad horizontal hacia el este (x) y norte (y), y z es la profundidad, positiva hacia abajo Α, el coeficiente de viscosidad turbulento debe ser determinado a partir de observaciones.
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 18
![Page 19: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/19.jpg)
La solución es de la forma:
[u , v] = Vo exp (-z / D) [cos (π/4 - z/D), sen (π /4 -z/D)]
El viento ha sido considerado en la dirección S (hacia el N),
Vo = τ / ρ (A f)1/2 es la amplitud en superficie y
D = (2 A / f)1/2 es la escala vertical de decaimiento exponencial a la cual la dirección de la velocidad se invierte y τ es la tensión del viento en superficie
De la elegante solución de Ekman surge:• El vector velocidad horizontal rota en función de la profundidad en sentido horario en el
HN y sentido antihorario en el HS • El módulo disminuye formando así la llamada “espiral de Ekman”
La solución de Ekman
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 19
![Page 20: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/20.jpg)
A = 100 x 10 m / s-4 2
A = 500 x 10 m / s-4 2
040
8012
016
020
0
Pro
fun
did
ad (
m)
-0.08 -0.04 0.00 0.04 0.08
Velocidad de Ekman (m/s)
u (m/s)v (m/s)
Perfiles verticales de velocidad de Ekman para los casos de coeficientesde viscosidad turbulenta indicados. Nótese que las velocidades en amboscasos son virtualmente nulas a unos 120 m de profundidad. La profundidadde Ekman es 97 m y la latitud 45°S.
[u , v] = Vo exp (-z / D) [cos
(π/4 - z/D), sen (π/4 -z/D)]
Distribución vertical
de velocidad
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 20
![Page 21: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/21.jpg)
Espiral de Ekman (HN)
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 21
![Page 22: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/22.jpg)
Espiral de Ekman (HS)
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 22
![Page 23: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/23.jpg)
τ = 0.1 Pa
A = 500 x 10 m / s
ρ = 1026 Kg / m3
-4
-0.10 -0.06 -0.02 0.02
Velocidad E (m/s)
-0.0
40.
000.
040.
08
Ve
loci
da
d N
(m
/s)
0
50
100150200250300
0
10
20
30
40
5060708090100110120130140150160170180190200210220230240250260270280290300
A = 100 x 10 m / s2-4
Espiral de Ekman para un océano de profundidad "infinita" en el Hemisferio Sur.La tasa de rotación y el módulo de la velocidad son funciones del coeficientede viscosidad turbulento A. El transporte de masa sólo es función de la tensióndel viento, la densidad y la latitud, por lo tanto es idéntica en ambos ejemplos.
T = -0.97 m / s
Transporte por unidad de distancia (m / s)2
2
Espiral de Ekman (HS)
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 23
![Page 24: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/24.jpg)
La integral vertical de la ecuación anterior, o el transporte de Ekman es:
∫ [ u , v ] dz = [ τ τ τ τ / ρ ρ ρ ρ f, 0 ]
El transporte de Ekman es a 90° de la dirección del viento. Esta característica tiene profundas consecuencias para la circulación general del océano y el clima.
La magnitud y dirección del transporte de Ekman son consecuencia de las ecuaciones de conservación de cantidad de movimiento y son independientes del valor de A y de cualquier otro factor asociado a la turbulencia vertical.
El transporte de Ekman (HS)
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 24
![Page 25: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/25.jpg)
A = 100 x 10 m / s-4 2
A = 500 x 10 m / s-4 2
040
8012
016
020
0
Pro
fun
did
ad
(m
)
-0.08 -0.04 0.00 0.04 0.08
Velocidad de Ekman (m/s)
u (m/s)v (m/s)
τ = 0.1 Pa
A = 500 x 10 m / s
ρ = 1026 Kg / m3
-4
-0.10 -0.06 -0.02 0.02
Velocidad E (m/s)
-0.0
40.
000.
040.
08
Vel
oci
da
d N
(m
/s)
0
50
100150200250300
0
10
2030
40
5060708090100110120130140150160170180190200210220230240250260270280290300
A = 100 x 10 m / s2-4
T = -0.97 m / s
Transporte por unidad de distancia (m / s)2
2
Espirales en el laboratorio
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 25
![Page 26: Dinámica del océano - Parte 1](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022051102/5870dfb21a28ab760a8ba370/html5/thumbnails/26.jpg)
Espirales en el océano real
de Price et al., Science, 1987
Oceanografía General /Oceanografía Física I – 6. Dinámica Oceánica 26