dr. csige lóránt - w3.atomki.huw3.atomki.hu/~efo/tudtan/csl_hab_paly_jav.pdf · dr. csige...

Dr. Csige LórántCurriculum Vitae

Zsindely utca 42H-4225 DebrecenH +36703650709

B [email protected]

Munkahelyek2013.04– Tudományos munkatárs, MTA Atomki, Debrecen, Magyarország.

tudományterület: foto-indukált magspektroszkópia2012.08–2013.04

Tudományos munkatárs, Max-Planck-Institut für Quantenoptik, Garching, Németország.tudományterület: foto-indukált magspektroszkópia, γ-nyaláb optika

2009.01–2012.08

Tudományos munkatárs, Ludwig-Maximilians-Universität, München, Németország, Kísér-leti Fizika Tanszék / Excellenze Cluster ’UNIVERSE’.tudományterület: kísérleti és számítógépes magfizika, magspektroszkópia

Tanulmányok2004.09–2010.01

PhD., Fizika, Debreceni Egyetem.Disszertáció címe: „Egzotikus atommagok kísérleti vizsgálata”PhD oklevél minősítése: summa cum laudeOklevél kiadásának dátuma: 2010.01.13.

1999.09–2004.09

MSc., Fizika, Debreceni Egyetem.Diplomamunka címe: „A 16C proton- és neutroneloszlásának kísérleti vizsgálata”Diploma minősítése: summa cum laudeOklevél kiadásának dátuma: 2004.06.19.

Díjak, ösztöndíjak2014 MTA Atomki Ifjúsági Díj.

2013.09–2015.09

Magyar Tudományos Akadémia Posztdoktori Ösztöndíj.

2013.11 Fermi Fiatal Kutatói Díj, Magyar Nukleáris Társaság díja, Az Olasz Köztársaság Magyar-országi Nagykövetsége által alapítva.

2013.09–2014.12

Szent-Györgyi Albert Hazahívó Posztdoktori Ösztöndíj.

2005–2006 DAAD Ösztöndíj,Ludwig-Maximilians-Universität, München, Németország.időtartam: 6 hónap

2003–2004 Köztársasági Ösztöndíj.2003 Különdíj, Atom- és magfizika kategória, XXVI. Tanulmányi Diákköri Konferencia,

Miskolci Egyetem, Miskolc, Magyarország.pályamunka címe: „Az 236U hiperdeformált állapota α bomlásának kísérleti vizsgálata”

2002–2003 „Pro Regione” A Magyar Vidékért Alapítvány Ösztöndíja.

Konferencia előadások2014.09.03 Zakopane Conference on Nuclear Physics, Zakopane, Lengyelország.

cím: „Transmission resonance spectroscopy of the double-odd 238Np in (d,pf) reaction”2013.12.05 Nukleáris Technikai Szimpózium, Budapest, Magyarország.

cím:„Magspektroszkópiai vizsgálatok az aktinoida tartományban”2013.03.07 DPG 2013, Drezda, Németország.

cím: „Photofission of 238U induced by a brilliant, quasi-monochromatic, Compton-backscattered γbeam”

2012.08.31 Zakopane Conference on Nuclear Physics, Zakopane, Lengyelország.cím: „Photofission of 238U induced by a quasi-monochromatic, Compton-backscattered γ beam”

2012.03.23 DPG 2012, Mainz, Németország.cím: „Towards photofission studies with highly-brilliant gamma beams”

2011.11.16 Light at Extreme Intensities 2011, Szeged, Magyarország.cím: „Towards photofission studies with highly-brilliant gamma beam”

2011.09.17 XXXII. Mazurian Lakes Conference on Nuclear Physics, Piaski, Lengyelország.cím: „Transmission resonance spectroscopy in the 3rd minimum of 232Pa”

2010.07.06 International Nuclear Physics Conference 2010, Vancouver, Kanada.cím: „Hyperdeformed fission resonances observed in 232U”

2009.03.16 DPG and EuNPC meeting 2009, Bochum, Németország.cím:„Hyperdeformed fission resonances observed in 232U”

2006.09.08 Zakopane Conference on Nuclear Physics 2006, Zakopane, Lengyelország.cím: „New excited states and fission resonances in the actinide region”

Poszter-prezentációk nemzetközi konferenciákon2011.03.23 DPG2011, Münster, Németország.

cím:„Measurement of the fission fragment mass distribution of the hyperdeformed states in 236U”2010.03.17 DPG2010, Bonn, Németország.

cím:„Investigation of the triple-humped fission barrier of 233Th”2007.09.05 XXX. Mazurian Lakes Conference on Nuclear Physics, Piaski, Lengyelország.

cím:„Hyperdeformed fission resonances of 232U”

Tudományos iskolák2009.09 Euroschool on Exotic Beams, Leuven, Belgium.

Válogatott publikációk (utolsó 4 év){ L. Csige et al., Exploring the multi-humped fission barrier of 238U via sub-barrier photofis-

sion, Physical Review C 87 (2013) 044321.{ D. Jordan, L. Csige et al., Total absorption study of the β decay of 102,104,105Tc, Physical

Review C 87 (2013) 044318.{ L. Csige et al., Nuclear photofission studies with monochromatic γ-ray beams, AIP Con-

ference Proceedings 1462 (2012) 167.

{ L. Csige et al., Transmission resonance spectroscopy in the 3rd minimum of 232Pa, Phys.Rev. C 85 (2012) 2022.

{ L. Csige et al., Hyperdeformed fission resonances and transition states observed in 232U,Journal of Physics: Conference Series 212 (2011) 054306.

{ A. Algora, L. Csige et al., Reactor decay heat in 239Pu: Solving the gamma discrepancyin the 4-3000-s cooling period, Phys. Rev. Lett. 105 (2010) 202501.

{ L. Csige et al., Hyperdeformed sub-barrier fission resonances observed in 232U, Phys. Rev.C 80 (2009) 011301.

Tudományos kompetenciák{ nagy hatásfokú és feloldású gáz-ionizációs detektorok tervezése, fejlesztése illetve alkal-

mazása elsősorban hasadványok detektálására és azok energiájának mérésére{ magspektroszkópiai kísérletek tervezése és végzése: neutronok, könnyű töltött-részecskék,

γ-fotonok, konverziós elektronok és hasadványok detektálása{ sokparaméteres spektroszkópiai adatok elemzése (ROOT, PAW++), értelmezése,

statisztikai analízise{ jelfeldolgozó elektronika (NIM) és adatgyűjtő rendszerek (CAMAC, VME) ismerete, de-

tektorokhoz kapcsolódó front-end elektronikai rendszerek tervezése és kivitelezése sok-paraméteres spektroszkópiai adatok gyűjtéséhez

{ VME és CAMAC egységek alacsony-szintű programozása, adatgyűjtő szoftverek progra-mozása, hozzáillesztése a front-end elektronikához

{ digitális jelfeldolgozás, algoritmusok{ direkt- és compound reakciók elméleti hatáskeresztmetszeteinek számítása{ detektorrendszerek szimulációja (GEANT4){ mágneses spektrográfokkal történő mérések kivitelezése (hasított-pólusú, Q3D){ fortran, C, C++ programozási nyelvek magasszintű ismerete

Egyéb ismeretek

Nyelvismeretmagyar: anyanyelvangol: folyékony írásban és szóban; nyelvvizsga - állami középfokú Cnémet: középszint írásban és szóban; nyelvvizsga - állami alapfokú C

Számítógépes ismeretek{ C, C++, Fortran programnyelvek{ PAW++, ROOT adatmanipulációs szoftverek{ rendszeradminisztrációs ismeretek - Linux, MS Windows{ számítógépes tervezés, CAD szoftverek

Oktatási tapasztalat2014– Mesterséges Intelligencia, előadás és gyakorlat, Debreceni Egyetem, Informatika Kar.

magyar nyelvű kurzus, nappali tagozat, alapképzés

2013– Introduction to Artifical Intelligence, előadás, Debreceni Egyetem, Informatika Kar.angol nyelvű kurzus, nappali tagozat, alapképzés

2011-2012 Diplomamunka témavezetés, Ludwig-Maximilians-Universitaet München, Kísérleti FizikaTanszék.

2008 Informatika és az Informatika Logikai Alapjai, előadás és gyakorlat, Debreceni Egyetem,Informatika Kar.angol nyelvű kurzus, nappali tagozat, alapképzés

2007 Számítógépes fizika, laboratóriumi gyakorlat, Debreceni Egyetem, Elméleti Fizika Tanszék.magyar nyelvű kurzus, nappali tagozat, alapképzés

2007 Determinisztikus folyamatok modellezése, laboratóriumi gyakorlat, Debreceni Egyetem,Elméleti Fizika Tanszék.magyar nyelvű kurzus, nappali tagozat, alapképzés

Csige Lóránt (magfizika)2015

1. Csige L , Csatlos M , Faestermann T , Gulyas J , Habs D , Krasznahorkay A , Thirolf PG ,Tornyi TG , Wirth HFTRANSMISSION RESONANCE SPECTROSCOPY OF THE DOUBLY ODD Np-238 IN (d, pf)REACTION

ACTA PHYSICA POLONICA B 46:(3) pp. 559-562. (2015)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos

2. M E Estévez Aguado , A Algora , J Agramunt , B Rubio , J L Taín , D Jordán , L M Fraile ,W Gelletly , A Frank , M Csatlós , L Csige , Zs Dombrádi , A Krasznahorkay , E Nácher , PSarriguren , M J G Borge , J A Briz , O Tengblad , F Molina , O Moreno , M Kowalska , V NFedosseev , B A Marsh , D V Fedorov , P L Molkanov , A N Andreyev , M D Seliverstov , KBurkard , W HüllerShapes of Pb192,190 ground states from β-decay studies using the total-absorptiontechniquePHYSICAL REVIEW C 92:(4) Paper 044321. 8 p. (2015)Link(ek): DOI


2014

3. Algora A , Jordan D , Taín JL , Rubio B , Agramunt J , Caballero L , Nácher E , Perez-Cerdan AB , Molina F , Estevez E , Valencia E , Krasznahorkay A , Hunyadi MD , Gulyás J ,Vitéz A , Csatlós M , Csige L , Eronen T , Rissanen J , Saastamoinen A , Moore ID , PenttiläH , Kolhinen VS , Burkard K , Hüller W , Batist L , Gelletly W , Nichols AL , Yoshida T ,Sonzogni AA , Peräjärvi KDecay heat studies for nuclear energyHYPERFINE INTERACTIONS 223:(1-3) pp. 245-252. (2014)Link(ek): DOI, DOI, Scopus


4. Csige L , Krasznahorkay A , Csatlós M , Gulyás JMagspektroszkópiai vizsgálatok az aktinoida tartományban

NUKLEON 7: Paper 159. 5 p. (2014)Folyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos

5. Tornyi TG , Görgen A , Guttormsen M , Larsen AC , Siem S , Krasznahorkay A , Csige LA new fission-fragment detector to complement the CACTUS-SiRi setup at the OsloCyclotron LaboratoryNUCLEAR INSTRUMENTS & METHODS IN PHYSICS RESEARCH SECTIONA-ACCELERATORS SPECTROMETERS DETECTORS AND ASSOCIATEDEQUIPMENT 738: pp. 6-12. (2014)

Link(ek): arXiv, DOI, WoS, ScopusFolyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos

2013

6. Csige L , Filipescu DM , Glodariu T , Gulyás J , Günther MM , Habs D , Karwowski HJ ,Krasznahorkay A , Rich GC , Sin M , Stroe L , Tesileanu O , Thirolf PGExploring the multihumped fission barrier of 238U via sub-barrier photofissionPHYSICAL REVIEW C 87:(4) Paper 044321. 5 p. (2013)

Link(ek): arXiv, DOI, WoS, ScopusFolyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos

Független idéző: 5 Függő idéző: 2 Összesen: 7

1 Andreyev AN, Huyse M, Van Duppen PColloquium: Beta-delayed fission of atomic nucleiREVIEWS OF MODERN PHYSICS (ISSN: 0034-6861) 85: (4) pp. 1541-1559. (2013)

Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

2 McDonnell JD, Nazarewicz W, Sheikh JAThird minima in thorium and uranium isotopes in a self-consistent theoryPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 87: (5) Paper 054327. (2013)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

3 * Balabanski DL, Cata-Danil G, Filipescu D, Gales S, Negoita F, Tesileanu O, Ur CA, Ursu I, Zamfir NVTowards experiments at the new ELI-NP facilityIn: Varro S, Biro TS, Levai P, Barnafoldi GG, Adam P (szerk.) : Wigner 111 - Colourful and Deep ScientificSymposium. (78) EDP Sciences, 2014. (ISBN 9782759816576) Paper 06001.Link(ek): DOI, Scopus

A4Könyvrészlet /Konferenciaközlemény /Tudományos

4 Moeller Peter, Sierk Arnold J, Ichikawa Takatoshi, Iwamoto Akira, Mumpower MatthewFission barriers at the end of the chart of the nuclidesPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 91: (2) Paper 024310. 27 p. (2015)Link(ek): DOI, WoS


5 Balabanski Dimiter L, ELI-NP Sci TeamFuture Experiments with Intense Laser Beams and Brilliant Gamma Beams at the ELI-NP FacilityJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 590: Paper 012005. 8 p. (2015)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk /Konferenciaközlemény /Tudományos

6 Zhao Jie, Lu Bing-Nan, Vretenar Dario, Zhao En-Guang, Zhou Shan-GuiMultidimensionally constrained relativistic mean-field study of triple-humped barriers in actinidesPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 91: (1) Paper 014321. 9 p. (2015)Link(ek): DOI, WoS


7 * Csige L, Csatlos M, Faestermann T, Gulyas J, Habs D, Krasznahorkay A, Thirolf P G, Tornyi T G, WirthH -FTRANSMISSION RESONANCE SPECTROSCOPY OF THE DOUBLY ODD Np-238 IN (d, pf) REACTIONACTA PHYSICA POLONICA B (ISSN: 0587-4254) 46: (3) pp. 559-562. (2015)Link(ek): DOI, WoS


7. Csige L , Filipescu DM , Gulyás J , Günther M , Habs D , Karwowski HJ , KrasznahorkayA , Rich GC , Thirolf PGPhotofission of 238U induced by a quasi-monochromatic, compton backscattered γ beamACTA PHYSICA POLONICA B 44:(3) pp. 643-646. (2013)

Link(ek): DOI, WoS, ScopusFolyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos

8. Csige L , Filipescu DM , Gulyás J , Günther MM , Habs D , Karwowski HJ ,Krasznahorkay A , Rich GC , Sin M , Thirolf PGPHOTOFISSION OF LIGHT ACTINIDES INDUCED BY NEW GENERATION, QUASIMONOCHROMATIC, HIGHLY-INTENSE γ BEAMSACTA PHYSICA DEBRECINA 47: pp. 31-41. (2013)

Link(ek): Teljes dokumentumFolyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos

9. Jordan D , Algora A , Taín JL , Rubio B , Agramunt J , Perez-Cerdan AB , Molina F ,Caballero L , Nácher E , Krasznahorkay A , Hunyadi MD , Gulyás J , Vitéz A , Csatlós M ,Csige L , Äysto J , Penttilä H , Moore ID , Eronen T , Jokinen A , Nieminen A , Hakala J ,Karvonen P , Kankainen A , Saastamoinen A , Rissanen J , Kessler T , Weber C ,Ronkainen J , Rahaman S , Elomaa V , Hager U , Rinta-Antila S , Sonoda T , Burkard K ,Hüller W , Batist L , Gelletly W , Nichols AL , Yoshida T , Sonzogni AA , Peräjärvi K ,Petrovici A , Schmid KW , Faessler ATotal absorption study of the β decay of 102,104 ,105TcPHYSICAL REVIEW C 87:(4) Paper 044318. 14 p. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk /Sokszerzős vagy csoportos szerzőségű közlemény /TudományosFüggetlen idéző: 1 Függő idéző: 7 Összesen: 8

1 * Zakari-Issoufou A-A, Porta A, Fallot M, Algora A, Tain JL, Valencia E, Rice S, Agramunt J, Äystö J,Bowry M, Bui VM, Caballero-Folch R, Cano-Ott D, Eloma V, Estévez E, Farrelly GF, Garcia A, Gelletly

W, Gomez-Hornillos MB, Gorlychev V, Hakala J, Jokinen A, Jordan MD, Kankainen A, Kondev FG,Martinez T, Mendoza E, Molina F, Moore I, Perez A, Podolyak Z, Penttilä H, Regan PH, Rissanen J,Rubio B, Weber CMeasurement of fission products β decay properties using a total absorption spectrometerIn: 5th International Workshop on Nuclear Fission and Fission Product Spectroscopy, Fission 2013. (62) 2013.(ISBN 9782759811236) Paper 01007.Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Könyvrészlet /Konferenciaközlemény /Tudományos

2. * Petrovici AShape evolution and Gamow-Teller β -decay of neutron-rich A∼100 nuclei within beyond-mean-fieldapproachIn: Heavy Ion Accelerator Symposium 2013. (63) Canberra, ACT, 2013.04.08-2013.04.12. (2013.) , pp. Paper01012.Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Egyéb konferenciaközlemény /Konferenciaközlemény

3 * Zakari-Issoufou A-A, Algora A, Agramunt J, Aysto J, Bowry M, Bui VM, Caballero-Folch R, Cano-Ott D,Eloma V, Estevez E, Fallot M, Farrelly GF, Garcia A, Gelletly W, Gomez-Hornillos MB, Gorlychev V,Hakala J, Jokinen A, Jordan MD, Kankainen A, Kondev FG, Martinez T, Mendoza E, Molina F, Moore I,Perez A, Porta A, Podolyak Zs, Penttila H, Regan PH, Rice S, Rissanen J, Rubio B, Tain JL, Valencia E,Weber CThe total absorption spectroscopy technique for reactor technology and basic nuclear physicsIn: 2013 60th IEEE Nuclear Science Symposium and Medical Imaging Conference, NSS/MIC 2013. Institute ofElectrical and Electronics Engineers Inc., 2013. (ISBN 9781479905348) Paper 6829546.Link(ek): DOI, Scopus

A4 and Electronics Engineers (IEEE NPSS); Society of the Institute of Electrical; The Nuclear andPlasma SciencesKönyvrészlet /Konferenciaközlemény /Tudományos

4. * Zakari-Issoufou A -A, Algora A, Agramunt J, Aysto J, Bowry M, Bui V M, Caballero-Folch R, Cano-OttD, Eloma V, Estevez E, Fallot M, Farrelly G F, Garcia A, Gelletly W, Gomez-Hornillos M B, Gorlychev V,Hakala J, Jokinen A, Jordan M D, Kankainen A, Kondev F G, Martinez T, Mendoza E, Molina F, MooreI, Perez A, Porta A, Podolyak Zs, Penttila H, Regan H, Rice S, Rissanen J, Rubio B, Tain J L, Valencia E,Weber C, IGISOL CollaboratorsThe Total Absorption Spectroscopy Technique for Reactor Technology and Basic Nuclear PhysicsIn: 2013 IEEE NUCLEAR SCIENCE SYMPOSIUM AND MEDICAL IMAGING CONFERENCE (NSS/MIC). Seoul,Dél-Korea: 2013.10.27-2013.11.02. NEW YORK: IEEE, (2013.) , pp.Link(ek): WoS

Egyéb konferenciaközlemény /Konferenciaközlemény /Tudományos

5. * Valencia E, Algora A, Tain JL, Rice S, Agramunt J, Zakari-Issoufou A-A, Äystö J, Bowry M, Bui VM,Caballero-Folch R, Cano-Ott D, Eloma V, Eronen T, Estevez E, Farrelly GF, Fallot M, Garcia A, GelletlyW, Gomez-Hornillos MB, Gorlychev V, Hakala J, Jokinen A, Jordan MD, Kankainen A, Kondev FG,Martinez T, Mendoza E, Molina F, Moore I, Perez A, Podolyak Z, Penttilä H, Porta A, Regan PH,Rissanen J, Rubio B, Weber CGamma/neutron competition above the neutron separation energy in delayed neutron emittersIn: 2013 International Nuclear Physics Conference, INPC 2013. (66) Firenze, 2013.06.02-2013.06.07. (2014.) , pp.Paper 02002.Link(ek): DOI, WoS, Scopus


6 * Nichols ALRecommended decay data and evaluated databases-international perspectivesJOURNAL OF NUCLEAR SCIENCE AND TECHNOLOGY (ISSN: 0022-3131) 52: (1) pp. 17-40.(2014)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk /Tudományos

7. * Zakari-Issoufou A-A, Porta A, Fallot M, Algora A, Tain JL, Valencia E, Rice S, Agramunt J, Äystö J,Bowry M, Bui VM, Caballero-Folch R, Cano-Ott D, Eloma V, Estévez E, Farrelly GF, Garcia A, GelletlyW, Gomez-Hornillos MB, Gorlychev V, Hakala J, Jokinen A, Jordan MD, Kankainen A, Kondev FG,Martinez T, Mendoza E, Molina F, Moore I, Perez A, Podolyak Zs, Penttilä H, Regan PH, Rissanen J,Rubio B, Weber CResults of fission products β decay properties measurement performed with a total absorptionspectrometerIn: 2013 International Nuclear Physics Conference, INPC 2013. (66) Firenze, 2013.06.02-2013.06.07. (2014.) , pp.Paper 10019.Link(ek): DOI, WoS, Scopus


8 Sonzogni A A, Johnson T D, McCutchan E ANuclear structure insights into reactor antineutrino spectraPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 91: (1) Paper 011301. 5 p. (2015)Link(ek): DOI, WoS


10. Krasznahorkay A , Gulyás J , Csatlós M , Vitéz A , Tornyi T , Stuhl L , Csige L , Gácsi Z ,Krasznahorkay A Jr , Hunyadi M , Ketel TJSEARCHING FOR A LIGHT NEUTRAL AXIAL-VECTOR BOSON IN ISOSCALARNUCLEAR TRANSITIONS

In: Bossi F , Giovanella S , Santangelo P , Sciascia B (szerk.)Dark Forces at Accelerators: DARK2012 . Konferencia helye, ideje: Frascati ,Olaszország , 2012.10.16 -2012.10.19. Frascati: INFN Laboratori Nazionali di Frascati,2013. pp. 86-97.( Frascati Physics Series; 46. )(ISBN:978-88-86409-62-9)Link(ek): Teljes dokumentum


11. Krasznahorkay A , Csatlós M , Csige L , Eriksen TK , Giacoppo T , Gorgen A , Hagen TW, Harakeh MN , Julin R , Koehler P , Paar N , Siem S , Stuhl L , Tornyi T , Vretenar DNeutron-Skin Thickness of 208Pb from the Study of the Anti-Analog Giant DipoleResonanceNUCL-TH-NUCLEAR THEORY 32: pp. 12-21. (2013)32-nd International Workshop on Nuclear Theory. Bulgária: 2013Link(ek): Teljes dokumentum


12. Tornyi TG , Gulyás J , Krasznahorkay A , Csatlós M , Csige L , Bark RA , Kondratyev NA ,Kondratyeva LVMass distribution of the fission fragments following the decay of hyperdeformed statesin $^{236}$UACTA PHYSICA DEBRECINA 47: pp. 195-201. (2013)

Link(ek): Teljes dokumentumFolyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos

2012

13. Csige L , Csatlós M , Faestermann T , Gulyás J , Habs D , Hertenberger R , Hunyadi M ,Krasznahorkay A , Maier H J , Thirolf P G , Wirth H FHigh resolution spectroscopy in the third minimum of 232Pa.ACTA PHYSICA POLONICA B 43:(2) pp. 291-296. (2012)


ID: P24673A Szerzők száma: 11

14. Csige L , Csatlos M , Faestermann T , Gulyas J , Habs D , Hertenberger R , Hunyadi M ,Krasznahorkay A , Maier HJ , Thirolf PG , Wirth HFTransmission resonance spectroscopy in the third minimum of Pa-232PHYSICAL REVIEW C 85:(5) Paper 054306. 5 p. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos[ATKI P24802]


1. * Thirolf PG, Csige L, Habs D, Günther M, Jentschel M, Krasznahorkay A, Filipescu D, Glodariu T, StroeL, Tesileanu O, Karwowski H, Rich GPerspectives for photofission studies with highly brilliant, monochromatic γ-ray beamsIn: 6th International Conference on Nuclear Structure and Related Topics, NSRT 2012. (38)2012.07.03-2012.07.07. Dubna: (2012.) , pp. Paper 08001.Link(ek): DOI, Scopus

Egyéb konferenciaközlemény

2 Ichikawa T, Möller P, Sierk AJCharacter and prevalence of third minima in actinide fission barriersPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 87: (5) Paper 054326. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

3 Jachimowicz P, Kowal M, Skalski JEight-dimensional calculations of the third barrier in 232ThPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 87: (4) Paper 044308. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

4 McDonnell JD, Nazarewicz W, Sheikh JAThird minima in thorium and uranium isotopes in a self-consistent theoryPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 87: (5) Paper 054327. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

15. Csige L , Gulyas J , Habs D , Krasznahorkay A , Thirolf PG , Tornyi TGNuclear Photofission Studies with Monochromatic gamma Ray BeamsAIP CONFERENCE PROCEEDINGS 1462: pp. 167-172. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk /Konferenciaközlemény /TudományosBE Varju, K

16. A Krasznahorkay , T Fényes , Zs Dombrádi , B M Nyakó , J Timár , A Algora , M Csatlós ,L Csige , Z Gácsi , J Gulyás , M Hunyadi , I Kuti , Z Máté , D Sohler , L Stuhl , T Tornyi ,Zs Vajta , L ZolnaiResearch at the Section of Experimental Nuclear Physics of ATOMKIATOMKI ANNUAL REPORT 2011: pp. 1-28. (2012)

Folyóiratcikk /Ismertetés /Tudományos

17. Thirolf P G , Csige L , Günther M , Habs D , Krasznahorkay APerspectives for spectroscopy of actinides with highly brilliant gamma beams.ACTA PHYSICA POLONICA B 43:(2) pp. 227-232. (2012)


ID: P24669A Szerzők száma: 5Független idéző: 1 Összesen: 1

1 Xie KP, Ke WY, Liang WY, Fu XM, Jiao CF, Pei JC, Xu FRCollective rotations of fission isomers in actinide nucleiSCIENCE CHINA-PHYSICS MECHANICS & ASTRONOMY (ISSN: 1674-7348) 57: (2) pp. 189-193.(2014)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

N1 Funding Details: 11235001, NSFC, National Natural Science Foundation of ChinaFolyóiratcikk /Tudományos

2011

18. Algora A , Jordan D , Tain J L , Rubio B , Agramunt J , Caballero L , Nácher E , Perez-Cerdan A B , Molina F , Krasznahorkay A , Hunyadi M , Gulyás J , Vitéz A Cs , Csatlós M ,Csige L , Aysto J , Penttila H , Rinta-Antila S , Moore I , Eronen T , Jokinen A , NieminenA , Hakala J , Karvonen P , Kankainen A , Hager U , Sonoda T , Saastamoinen A ,Rissanen J , et alImprovements on decay heat summation calculations by means of total absorptiongamma-ray spectroscopy measurements.JOURNAL OF THE KOREAN PHYSICAL SOCIETY 59:(23) pp. 1479-1482. (2011)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk /Szakcikk /TudományosID: P24043

Nem vizsgált idéző: 1 Összesen: 1

1 ? Mukherjee G, Dey B, Mukhopadhyay S, Pandit D, Pal S, Pai H, Banerjee SRA Unique TAS Setup for high multiplicity events at VECC, Kolkata using BaF2 detectorsEPJ WEB OF CONFERENCES (ISSN: 2100-014X) 66: Paper 11026. (2014)Link(ek): DOI, WoS

BE ValienteDobon, JJFolyóiratcikk

19. Algora A , Jordan D , Tain J L , Rubio B , Agramunt J , Caballero L , Nácher E , Perez-Cerdan A B , Molina F , Estevez E , Krasznahorkay A , Hunyadi M , Gulyás J , Vitéz A Cs ,Csatlós M , Csige L , Aysto J , Penttila H , Rinta-Antila S , Moore I , Eronen T , Jokinen A ,Nieminen A , Hakala J , Karvonen P , Kankainen A , Hager U , Sonoda T , SaastamoinenA , et alTAS measurements for reactor physics and nuclear structure.

In: Frontiers in Nuclear Structure, Astrophysics and Reactions. FINUSTAR 3: AIPConference Proceedings 1377 . Konferencia helye, ideje: Rhodes , Görögország ,2010.08.23 -2010.08.27. American Institute of Physics, pp. 157-163.Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Egyéb konferenciaközlemény /Konferenciaközlemény /TudományosID: P24542P Szerzők száma: 30

20. Csige L , Csatlós M , Faestermann T , Gácsi Z , Gulyás J , Habs D , Hertenberger R ,Krasznahorkay A , Lutter R , Maier H J , Thirolf P G , Tornyi T G , Wirth H FHyperdeformed fission resonances and transition states observed in 232U.JOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES 212:(9) Paper 092002. 6 p. (2011)

Link(ek): DOI, ScopusFolyóiratcikk /Konferenciaközlemény /Tudományos

ID: P24034A

2010

21. Algora A , Jordán D , Taín JL , Rubio B , Agramunt J , Perez-Cerdan AB , Molina F ,Caballero L , Nácher E , Krasznahorkay A , Hunyadi M , Gulyás J , Vitéz AC , Csatlós M ,Csige L , Aystö J , Penttila H , Moore ID , Eronen T , Jokinen A , Nieminen A , Hakala J ,Karvonen P , Kankainen A , Saastamoinen A , Rissanen J , Kessler T , Weber C ,Ronkainen J , NoName COLL , 42 authors XReactor decay heat in 239Pu: Solving the gamma discrepancy in the 4-3000-s coolingperiodPHYSICAL REVIEW LETTERS 105: Paper 202501(4). (2010)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk /Sokszerzős vagy csoportos szerzőségű közlemény /TudományosATKI2010/0022 [P23040]


1 * Rissanen J, Kurpeta J, Elomaa V-V, Eronen T, Hakala J, Jokinen A, Moore ID, Karvonen P, Płochocki A,Próchniak L, Penttilä H, Rahaman S, Reponen M, Saastamoinen A, Szerypo J, Urban W, Weber C,Äystö JDecay study of Tc114 with a Penning trapPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 83: (1) Paper 011301. (2011)Link(ek): DOI, Scopus


2 Chadwick MB, Herman M, Obložinský P, Dunn ME, Danon Y, Kahler AC, Smith DL, Pritychenko B,Arbanas G, Arcilla R, Brewer R, Brown DA, Capote R, Carlson AD, Cho YS, Derrien H, Guber K, HaleGM, Hoblit S, Holloway S, Johnson TD, Kawano T, Kiedrowski BC, Kim H, Kunieda S, Larson NM,Leal L, Lestone JP, Little RC, McCutchan EA, MacFarlane RE, MacInnes M, Mattoon CM, McKnightRD, Mughabghab SF, Nobre GPA, Palmiotti G, Palumbo A, Pigni MT, Pronyaev VG, Sayer RO,Sonzogni AA, Summers NC, Talou P, Thompson IJ, Trkov A, Vogt RL, van der Marck SC, Wallner A,White MC, Wiarda D, Young PGENDF/B-VII.1 nuclear data for science and technology: Cross sections, covariances, fission productyields and decay dataNUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 112: (12) pp. 2887-2996. (2011)Link(ek): DOI


3 Mueller TA, Lhuillier D, Fallot M, Letourneau A, Cormon S, Fechner M, Giot L, Lasserre T, Martino J,Mention G, Porta A, Yermia FImproved predictions of reactor antineutrino spectraPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 83: (5) Paper 054615. (2011)Link(ek): DOI


4 Neyens GMultiparticle-multihole states in 31Mg and 33Mg: A critical evaluationPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 84: (6) Paper 064310. (2011)Link(ek): DOI


5. Johnson TD, McCutchan EA, Sonzogni AADecay data sub-library developed for ENDF/B-VII.1In: 2012 ANS Annual Meeting and Embedded Topical Meeting: Nuclear Fuels and Structural Materials for theNext Generation Nuclear Reactors, NFSM 2012. (106) Chicago, IL, 2012.06.24-2012.06.28. (2012.) , pp. 777-778.Link(ek): Scopus


6 * Rice S, Valencia E, Algora A, Taín JL, Regan PH, Podolyák Z, Agramunt J, Gelletly W, Nichols ALDecay heat measurements using total absorption gamma-ray spectroscopyJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 381: (1) Paper 012056. (2012)Link(ek): DOI, Scopus


7 * Fallot M, Cormon S, Estienne M, Algora A, Bui VM, Cucoanes A, Elnimr M, Giot L, Jordan D, MartinoJ, Onillon A, Porta A, Pronost G, Remoto A, Taín JL, Yermia F, Zakari-Issoufou A-ANew antineutrino energy spectra predictions from the summation of beta decay branches of thefission productsPHYSICAL REVIEW LETTERS (ISSN: 0031-9007) 109: (20) Paper 202504. (2012)Link(ek): DOI, Scopus


8 Yoshida TPandemonium problem in summation calculations of reactor decay-heat resolved after threedecades-an Effort with pandemonium problem Hidden in FP decay schemesAtomos (ISSN: 1882-2606) 54: (3) pp. 197-200. (2012)Link(ek): Scopus


9 Nichols ALRadioactive decay data: Powerful aids in medical diagnosis and therapy, analytical science and otherapplicationsRADIOCHIMICA ACTA (ISSN: 0033-8230) 100: (8-9) pp. 615-634. (2012)Link(ek): DOI, Scopus


10 Pfützner M, Karny M, Grigorenko LV, Riisager KRadioactive decays at limits of nuclear stabilityREVIEWS OF MODERN PHYSICS (ISSN: 0034-6861) 84: (2) pp. 567-619. (2012)Link(ek): DOI, Scopus


11 Gould CR, Sharapov EI, Sonzogni AAγ-Ray fluxes in Oklo natural reactorsPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 86: (5) Paper 054602. (2012)Link(ek): DOI, Scopus


12 * Fallot M, Cormon S, Estienne M, Algora A, Bui V M, Cucoanes A, Elnimr M, Giot L, Jordan D, MartinoJ, Onillon A, Porta A, Pronost G, Remoto A, Tain J L, Yermia F, Zakari-Issoufou A -AContribution of recently measured nuclear data to reactor antineutrino energy spectra predictionsEPJ WEB OF CONFERENCES (ISSN: 2100-014X) 62: Paper 07007. 6 p. (2013)Link(ek): DOI, WoS


13 * Pérez-Cerdán AB, Rubio B, Gelletly W, Algora A, Agramunt J, Nácher E, Taín JL, Sarriguren P, FraileLM, Borge MJG, Caballero L, Dessagne Ph, Jungclaus A, Heitz G, Marechal F, Poirier E, Salsac MD,Tengblad ODeformation of Sr and Rb isotopes close to the N=Z line via β-decay studies using the totalabsorption techniquePHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 88: (1) Paper 014324. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

N1 Funding Details: ST/F012012/1, STFC, Science and Technology Facilities CouncilFolyóiratcikk /Tudományos

14 Kawano T, Chadwick MBEstimation of 239Pu independent and cumulative fission product yields from the chain yield datausing a Bayesian techniqueJOURNAL OF NUCLEAR SCIENCE AND TECHNOLOGY (ISSN: 0022-3131) 50: (10) pp.1034-1042. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


15 Petrovici A, Schmid KW, Faessler AExotic structure and decay of medium mass nuclei near the drip linesJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 413: (1) Paper 012007. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


16 Nafee SS, Shaheen SA, Al-Ramady AMNumerical approach for predicting the decay heat contribution of curium isotopes in the mixed oxidenuclear fuelNUCLEAR ENGINEERING AND DESIGN (ISSN: 0029-5493) 262: pp. 246-250. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


17 Nafee SS, Al-Ramady AM, Shaheen SANumerical approach to calculate the decay heat of actinides for short cooling timeANNALS OF NUCLEAR ENERGY (ISSN: 0306-4549) 57: pp. 304-310. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


18 Blank B, Grevy S, Thirolf P G, Weber CPerspectives for mass spectrometry at the DESIR facility of SPIRAL2INTERNATIONAL JOURNAL OF MASS SPECTROMETRY (ISSN: 1387-3806) 349: pp. 264-269.(2013)Link(ek): DOI, WoS


19 Petrovici AShape evolution and Gamow-Teller beta-decay of neutron-rich A similar to 100 nuclei within beyond-mean-field approachEPJ WEB OF CONFERENCES (ISSN: 2100-014X) 63: Paper 01012. 4 p. (2013)Link(ek): DOI, WoS


20 Rodriguez Daniel, MATS CollaborationThe advanced trapping facility MATS at FAIRINTERNATIONAL JOURNAL OF MASS SPECTROMETRY (ISSN: 1387-3806) 349: pp. 255-263.(2013)Link(ek): DOI, WoS


21 * Jordan D, Algora A, Taín JL, Rubio B, Agramunt J, Perez-Cerdan AB, Molina F, Caballero L, Nácher E,Krasznahorkay A, Hunyadi MD, Gulyás J, Vitéz A, Csatlós M, Csige L, Äysto J, Penttilä H, Moore ID,Eronen T, Jokinen A, Nieminen A, Hakala J, Karvonen P, Kankainen A, Saastamoinen A, Rissanen J,Kessler T, Weber C, Ronkainen J, Rahaman S, Elomaa V, Hager U, Rinta-Antila S, Sonoda T, BurkardK, Hüller W, Batist L, Gelletly W, Nichols AL, Yoshida T, Sonzogni AA, Peräjärvi K, Petrovici A, SchmidKW, Faessler ATotal absorption study of the β decay of 102,104 ,105TcPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 87: (4) Paper 044318. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


22 Katakura J-IUncertainty analyses of decay heat summation calculations using JENDL, JEFF, and ENDF filesJOURNAL OF NUCLEAR SCIENCE AND TECHNOLOGY (ISSN: 0022-3131) 50: (8) pp. 799-807.(2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


23 Plompen A J M, Hambsch F -J, Kopecky S, Nyman M, Rouki C, Salvador Castineira P, Schillebeeckx P,Belloni F, Berthoumieux E, Gunsing F, Lampoudis C, Calviani M, Guerrero C, Cano-Ott D, Romero EGonzalez, Aiche M, Jurado B, Mathieu L, Derckx X, Farget F, Tajes C Rodrigues, Bacquias A,Dessagne Ph, Kerveno M, Borcea C, Negret A, Colonna N, Goncalves I, Penttila H, Rinta-Antila S,Kolhinen V S, Jokinen AANDES Measurements for Advanced Reactor SystemsNUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 119: pp. 201-204. (2014)Link(ek): DOI, WoS


24 * Estienne M, Fallot M, Cormon S, Algora A, Bui VM, Cucoanes A, Elnimr M, Giot L, Jordan D, MartinoJ, Onillon A, Porta A, Pronost G, Remoto A, Tain JL, Yermia F, Zakari-Issoufou AAContribution of Recently Measured Nuclear Data to Reactor Antineutrino Energy Spectra PredictionsNUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 120: pp. 149-152. (2014)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

25 Rykaczewski KPDecay Studies of U-238 Fission Products at the HRIBF (Oak Ridge)NUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 120: pp. 16-21. (2014)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

26 Katakura JDevelopment of JENDL Decay and Fission Yield Data LibrariesNUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 118: pp. 104-107. (2014)Link(ek): DOI, WoS


27 Fijalkowska A, Karny M, Rykaczewski KP, Wolinska-Cichocka M, Grzywacz R, Gross CJ, Johnson JW,Rasco BC, Zganjar EF, Stracener DW, Jost C, Goetz KC, Goans R, Spejewski E, Cartegni L, MadurgaM, Miernik K, Miller D, Padgett SW, Paulauskas SV, Al-Shudifat M, Hamilton JH, Ramayya AVFirst Results from the Modular Total Absorption Spectrometer at the HRIBFNUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 120: pp. 26-29. (2014)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

28 Fijalkowska A, Karny M, Rykaczewski KP, Wolinska-Cichocka M, Grzywacz R, Gross CJ, Johnson JW,Rasco BC, Zganjar EF, Stracener DW, Cartegni L, Goetz KC, Goans R, Jost C, Madurga M, Miernik K,Miller D, Padgett SW, Paulauskas SV, Al-Shudifat M, Spejewski E, Hamilton JH, Ramayya AVFIRST RESULTS FROM THE MODULAR TOTAL ABSORPTION SPECTROMETER AT THE HRIBFACTA PHYSICA POLONICA B (ISSN: 0587-4254) 45: (2) pp. 545-552. (2014)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

29 Fiorito L, Diez CJ, Cabellos O, Stankovskiy A, Van Den Eynde G, Labeau PEFission yield covariance generation and uncertainty propagation through fission pulse decay heatcalculationANNALS OF NUCLEAR ENERGY (ISSN: 0306-4549) 69: pp. 331-343. (2014)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


30 * Valencia E, Algora A, Tain JL, Rice S, Agramunt J, Zakari-Issoufou AA, Azysto J, Bowry M, Bui VM,Caballero-Folch R, Cano-Ott D, Eloma V, Eronen T, Estevez E, Farrelly GF, Fallot M, Garcia A, GelletlyW, Gomez-Hornillos MB, Gorlychev V, Hakala J, Jokinen A, Jordan MD, Kankainen A, Kondev FG,Martinez T, Mendoza E, Molina F, Moore I, Perez A, Podolyak Z, Penttila H, Porta A, Regan PH,Rissanen J, Rubio B, Weber CGamma/neutron competition above the neutron separation energy in delayed neutron emittersEPJ WEB OF CONFERENCES (ISSN: 2100-014X) 66: Paper 02002. (2014)Link(ek): DOI, WoS

BE ValienteDobon, JJFolyóiratcikk

31 Shima Y, Kojima Y, Hayashi H, Taniguchi A, Shibata MMeasurements of High-energy Excited States and gamma-rays of Fission Products with a 4 pi CloverDetectorNUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 120: pp. 30-32. (2014)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

32 Davis ED, Gould CR, Sharapov EIOklo reactors and implications for nuclear scienceINTERNATIONAL JOURNAL OF MODERN PHYSICS E-NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0218-3013)23: (4) Paper 1430007. (2014)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

33 Nichols ALRecommended decay data and evaluated databases-international perspectivesJOURNAL OF NUCLEAR SCIENCE AND TECHNOLOGY (ISSN: 0022-3131) 52: (1) pp. 17-40.(2014)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


34 Cabellos O, de Fusco V, Diez de la Obra C J, Martinez J S, Gonzalez E, Cano-Ott D, Alvarez-Velarde FTesting JEFF-3.1.1 and ENDF/B-VII.1 Decay and Fission Yield Nuclear Data Libraries with FissionPulse Neutron Emission and Decay Heat ExperimentsNUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 118: pp. 472-475. (2014)Link(ek): DOI, WoS


35 * Algora A, Valencia E, Tain JL, Jordan MD, Agramunt J, Rubio B, Estevez E, Molina F, Montaner A,Guadilla V, Fallot M, Porta A, Zakari-Issoufou AA, Bui VM, Rice S, Podolyak Z, Regan PH, Gelletly W,Bowry M, Mason P, Farrelly GF, Rissanen J, Eronen T, Moore I, Penttila H, Aysto J, Eloma V, Hakala J,Jokinen A, Kolkinen V, Reponen M, Sonnenschein V, Cano-Ott D, Martinez T, Mendoza E, Garcia AR,Gomez-Hornillos MB, Gorlychev V, Caballero-Folch R, Kondev FG, Sonzogni AATotal Absorption Study of Beta Decays Relevant for Nuclear Applications and Nuclear StructureNUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 120: pp. 12-15. (2014)Link(ek): DOI, WoS

: Cembranos, Emilio/K-5789-2014; Rubio, Berta/M-1060-2014; Martinez, : Trinitario/K-6785-2014;Molina, Francisco/D-5319-2014 : Emilio/0000-0002-2843-1801; Rubio, Berta/0000-0002-9149-4151;Martinez, : Trinitario/0000-0002-0683-5506; Molina, Francisco/0000-0002-9459-1336Folyóiratcikk

36 Gauld IC, Pigni MT, Ilas GValidation and Testing of ENDF/B-VII Decay DataNUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 120: pp. 33-36. (2014)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

37 Sonzogni A A, Johnson T D, McCutchan E ANuclear structure insights into reactor antineutrino spectraPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 91: (1) Paper 011301. 5 p. (2015)Link(ek): DOI, WoS


38 Fallot MurielStatus of the Prediction of Reactor Anti-neutrino SpectraJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 598: Paper 012003. 7 p.(2015)Link(ek): DOI, WoS


39 Talou Patrick, Kawano Toshihiko, Chadwick Mark B, Neudecker Denise, Rising Michael EUncertainties in nuclear fission dataJOURNAL OF PHYSICS G-NUCLEAR AND PARTICLE PHYSICS (ISSN: 0954-3899) 42: (3) Paper034025. 17 p. (2015)Link(ek): DOI, WoS


40 Brown D A, Herman M, Hoblit S, McCutchan E A, Nobre G P A, Pritychenko B, Sonzogni A AUncertainty quantification in the Nuclear Data ProgramJOURNAL OF PHYSICS G-NUCLEAR AND PARTICLE PHYSICS (ISSN: 0954-3899) 42: (3) Paper034020. 26 p. (2015)Link(ek): DOI, WoS


22. Kamanin DV , Pyatkov YV , Krasznahorkay A , Alexandrov AA , Alexandrova IA , CsatlósM , Csige L , Gulyás J , Naqvi F , Kondratyev NA , Kuznetsova EA , Tornyi TG , TyukavkinAN , Zhuchko VEPreliminary results on collinear cluster tripartition in 232Th+d (10MeV) reactionFIZIKA ELEMENTARNYKH CHASTITS I ATOMNOGO YADRA 7: pp. 209-215.(2010)

Folyóiratcikk /Szakcikk /TudományosATKI2010/0007 [P22460]

23. Pyatkov YV , Kamanin DV , Krasznahorkay A , Alexandrov AA , Alexandrova IA , CsatlósM , Csige L , Gulyás J , Naqvi F , Kondratyev NA , Kuznetsova EA , Tyukavkin AN , TornyiTG , Zhuchko VEPreliminary results on direct observation of true ternary fission in the reaction232Th+d(10 MeV)In: Yu E Penionzhkevich , S M Lukyanov (szerk.)5th International Symposium on Exotic Nuclei, EXON-2009 . 638 p.Konferencia helye, ideje: Sochi , Oroszország , 2009.09.28 -2009.10.02. (1224) Sochi:AIP Press, 2010. pp. 393-401.( AIP Conference Proceedings; 1224. )(ISBN:9780735407688)


2009

24. Algora A , Jordan D , Estevez E , Taín JL , Rubio B , Agramunt J , Perez-Cerdan AB ,Molina F , Caballero L , Nácher E , Bernabeu J , Gadea A , Krasznahorkay A , Hunyadi M, Gulyás J , Vitéz AC , Csatlós M , Csige L , Aysto J , Penttila H , Moore ID , Eronen T ,Jokinen A , Nieminen A , Hakala J , Karvonen P , Kankainen A , Saastamoinen A ,Rissanen J , Kessler T , Weber C , Ronkainen J , Rahaman S , Elomaa V , Hager U , Rinta-Antila S , Sonoda T , Burkard K , Hu¨ller W , Doring J , Gierlik M , Kirchner R , Mukha I ,Plettner C , Roeckl E , Cano-Ott D , Batist L , Valiente JJ , Gelletly W , Yoshida T , NicholsAL , Sonzogni A , Perajarvi KPractical applications of the total absorption technique

REVISTA MEXICANA DE FISICA 55:(2) pp. 6-12. (2009)Link(ek): WoS

Folyóiratcikk /Sokszerzős vagy csoportos szerzőségű közlemény /TudományosATKI2009/0026 [P22270]

25. Algora A , Jordán D , Taín JL , Rubio B , Agramunt J , Perez-Cerdan AB , Molina F ,Caballero L , Nácher E , Krasznahorkay A , Hunyadi M , Gulyás J , Vitéz AC , Csatlós M ,Csige L , Aystö J , Penttila H , Moore ID , Eronen T , Jokinen A , Nieminen A , Hakala J ,Karvonen P , Kankainen A , Tripathi V , Rissanen J , Kessler T , Weber C , Ronkainen J ,Rahaman S , Elomaa V , Hager U , Rinta-Antila S , Sonoda T , Burkard K , Hüller W ,Batist L , Gelletly W , Yoshida T , Nichols AL , Sonzogni A , Peräjärvi KApplications of the total absorption technique to improve reactor decay heatcalculations: Study of the beta decay of 102,104,105TcIn: J Jolie , A Zilges , N Warr , et al (szerk.)13th International Symposium on Capture Gamma-Ray Spectroscopy and Related Topics. Konferencia helye, ideje: Köln , Németország , 2008.08.25 -2008.08.29. New York:American Institute of Physics, 2009. pp. 207-214.( AIP Conference Proceedings; 1090. )

(ISBN:978-0-7354-0623-0)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Könyvrészlet /Konferenciaközlemény /TudományosATKI2009/0003 [P21735]

26. Csige L , Csatlós M , Faestermann T , Gácsi Z , Gulyás J , Habs D , Hertenberger R ,Krasznahorkay A , Lutter R , Maier HJ , Thirolf PG , Wirth HFHyperdeformed sub-barrier fission resonances observed in 232UPHYSICAL REVIEW C 80:(1) Paper 011301. 5 p. (2009)Link(ek): DOI, WoS, Scopus



1 Kowal M, Jachimowicz P, Sobiczewski AFission barriers for even-even superheavy nucleiPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 82: (1) Paper 014303. (2010)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

2 * Csige L, Csatlos M, Faestermann T, Gacsi Z, Gulyas J, Habs D, Hertenberger R, Krasznahorkay A,Lutter R, Maier HJ, Thirolf PG, Tornyi T, Wirth HFHyperdeformed fission resonances and transition states observed in (232)UJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 312: Paper 092022. (2011)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

3 Kowal M, Skalski JExamination of the existence of third, hyperdeformed minima in actinide nucleiPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 85: (6) Paper 061302. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

4 * Csige L, Csatlos M, Faestermann T, Gulyas J, Habs D, Hertenberger R, Hunyadi M, Krasznahorkay A,Maier HJ, Thirolf PG, Wirth HFHIGH RESOLUTION SPECTROSCOPY IN THE THIRD MINIMUM OF Pa-232ACTA PHYSICA POLONICA B (ISSN: 0587-4254) 43: (2) pp. 291-296. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

5 * Csige L, Csatlos M, Faestermann T, Gulyas J, Habs D, Hertenberger R, Hunyadi M, Krasznahorkay A,Maier HJ, Thirolf PG, Wirth HFTransmission resonance spectroscopy in the third minimum of Pa-232PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 85: (5) Paper 054306. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

6 Ichikawa T, Moller P, Sierk AJCharacter and prevalence of third minima in actinide fission barriersPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 87: (5) Paper 054326. (2013)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

7 Jachimowicz P, Kowal M, Skalski JEight-dimensional calculations of the third barrier in Th-232PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 87: (4) Paper 044308. (2013)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

8 * Csige L, Filipescu DM, Glodariu T, Gulyas J, Gunther MM, Habs D, Karwowski HJ, Krasznahorkay A,Rich GC, Sin M, Stroe L, Tesileanu O, Thirolf PGExploring the multihumped fission barrier of U-238 via sub-barrier photofissionPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 87: (4) Paper 044321. (2013)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

9 McDonnell JD, Nazarewicz W, Sheikh JAThird minima in thorium and uranium isotopes in a self-consistent theoryPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 87: (5) Paper 054327. (2013)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

10 Moeller Peter, Sierk Arnold J, Ichikawa Takatoshi, Iwamoto Akira, Mumpower MatthewFission barriers at the end of the chart of the nuclidesPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 91: (2) Paper 024310. 27 p. (2015)Link(ek): DOI, WoS


11 Zhao Jie, Lu Bing-Nan, Vretenar Dario, Zhao En-Guang, Zhou Shan-GuiMultidimensionally constrained relativistic mean-field study of triple-humped barriers in actinidesPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 91: (1) Paper 014321. 9 p. (2015)Link(ek): DOI, WoS


12 * Csige L, Csatlos M, Faestermann T, Gulyas J, Habs D, Krasznahorkay A, Thirolf P G, Tornyi T G, WirthH -FTRANSMISSION RESONANCE SPECTROSCOPY OF THE DOUBLY ODD Np-238 IN (d, pf)REACTIONACTA PHYSICA POLONICA B (ISSN: 0587-4254) 46: (3) pp. 559-562. (2015)Link(ek): DOI, WoS


27. Krasznahorkay A , Csige L , Csatlós M , Faestermann T , Gácsi Z , Gulyás J , Habs D ,Hertenberger R , Lutter R , Maier HJ , Thirolf PG , Tornyi TG , Wirth HFSub-barrier fission resonances and transitional states in 232UIn: Vdovin AI (szerk.)International Conference on Nuclear Structure and Related Toopics. Dubna, Russia, 30June - 4 July, 2009. Proceedings. . Konferencia helye, ideje: Dubna , Oroszország ,2009.06.30 -2009.07.04. Dubna: JINR, p. 158.

Egyéb konferenciaközlemény /Konferenciaközlemény /Tudományos

2008

28. Algora A , Tain JL , Perez-Cerdan AB , Rubio B , Agramunt J , Caballero L , Nácher E ,Jordán D , Molina F , Krasznahorkay A , Hunyadi MD , Gulyás J , Vitéz AC , Csatlós M ,Csige L , Aystö J , Penttila H , Rinta-Antila S , Moore I , Eronen T , Jokinen A , NieminenA , Hakala J , Karvonen P , Kankainen A , Hager U , Sonoda T , Saastamoinen A ,Rissanen J , Kessler T , Weber C , Ronkainen J , Rahaman S , Elomaa V , Burkard K ,Hüller W , Batist L , Gelletly W , Yoshida T , Nichols AL , Sonzogni A , Peräjärvi KBeta-decay data requirements for reactor decay heat calculations: Study of the possiblesource of the gamma-ray discrepancy in reactor heat summation calculationsIn: Bersilion O , Gunsing F , Bauge E (szerk.)Nuclear Data for Science and Technology. Proceedings of the International ConferenceNice, France . Konferencia helye, ideje: Nice , Franciaország , 2007.04.22 -2007.04.27.EDP Sciences, p. 43.Link(ek): DOI, WoS

Egyéb konferenciaközlemény /Konferenciaközlemény /TudományosATKI2008/0010 [P21195]

29. Vitéz AC , Krasznahorkay A , Gulyás J , Csatlós M , Csige L , Gácsi Z , Krasznahorkay A J, Nyakó BM , de Boer FWN , Ketel TJ , van Klinken JAnomalous internal pair creation in 8Be as a signature of the decay of a new particle

ACTA PHYSICA POLONICA B 39:(2) pp. 483-487. (2008)Link(ek): WoS, Scopus


Függő idéző: 1 Összesen: 1

1 * De Boer FWN, Fields CAA REEVALUATION OF EVIDENCE FOR LIGHT NEUTRAL BOSONS IN NUCLEAR EMULSIONSINTERNATIONAL JOURNAL OF MODERN PHYSICS E-NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0218-3013)20: (8) pp. 1787-1803. (2011)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

2007

30. Csige L , Csatlós M , Faestermann T , Gácsi Z , Gulyás J , Habs D , Hertenberger R ,Hunyadi M , Krasznahorkay A , Lutter R , Maier HJ , Thirolf PG , Wirth HFNew excited states and fission resonances in the actinide region

ACTA PHYSICA POLONICA B 38: p. 1503. (2007)Link(ek): WoS, Scopus


ATKI2007/0014 [P20320]Független idéző: 2 Összesen: 2

1 Kowal M, Skalski JExamination of the existence of third, hyperdeformed minima in actinide nucleiPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 85: (6) Paper 061302. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

2 Krappe HJ, Pomorski KTheory of nuclear fissionLECTURE NOTES IN PHYSICS (ISSN: 0075-8450) 838: pp. 1-329. (2012)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

31. Hunyadi M , van den Berg AM , Blasi N , Csatlós M , Csige L , Davids B , Fujiwara M ,Garg U , Gulyás J , Harakeh MN , de Huu MA , Krasznahorkay A , Sohler D , Wörtche HJRecent results from the decay studies of high-energy isoscalar giant resonances

ACTA PHYSICA POLONICA B 38: p. 1479. (2007)Link(ek): WoS, Scopus


Független idéző: 1 Összesen: 1

1 Kondev FG, Lalkovski SNuclear Data Sheets for A=207NUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 112: (3) pp. 707-853. (2011)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

2006

32. Krasznahorkay A , de Boer FWN , Csatlós M , Csige L , Gácsi Z , Gulyás J , Hunyadi M ,Ketel TJ , van Klinken J , Krasznahorkay AJ , Vitéz ACLepton pairs from a forbidden M0 transition: Signaling an elusive light neutral boson?ACTA PHYSICA POLONICA B 37: p. 239. (2006)Link(ek): WoS, Scopus


Függő idéző: 2 Összesen: 2

1 * Vitez A, Krasznahorkay A, Gulyas J, Csatlos M, Csige L, Gacsi Z, Krasznahorkay A, Nyako BM, De BoerFWN, Ketel TJ, Van Klinken JAnomalous internal pair creation in Be-8 as a signature of the decay of a new particleACTA PHYSICA POLONICA B (ISSN: 0587-4254) 39: (2) pp. 483-487. (2008)Link(ek): WoS

Folyóiratcikk

2 * De Boer FWN, Fields CAA REEVALUATION OF EVIDENCE FOR LIGHT NEUTRAL BOSONS IN NUCLEAR EMULSIONSINTERNATIONAL JOURNAL OF MODERN PHYSICS E-NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0218-3013)20: (8) pp. 1787-1803. (2011)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

2005

33. Hunyadi M , van den Berg AM , Csatlós M , Csige L , Davids B , Garg U , Gulyás J ,Harakeh MN , de Huu MA , Krasznahorkay A , Sohler D , Wörtche HJOvertones of isoscalar giant reonances studied in direct particle decay measurementsACTA PHYSICA POLONICA B 36: p. 1115. (2005)Link(ek): WoS, Scopus

Folyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos[P18288 ATKI2005/0006]


1 Martin MJNuclear data sheets for A=208NUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 108: (8) pp. 1583-+. (2007)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

2 Kondev FG, Lalkovski SNuclear Data Sheets for A=207NUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 112: (3) pp. 707-853. (2011)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

34. Krasznahorkay A , de Boer FWN , Csatlós M , Csige L , Gácsi Z , Gulyás J , Hunyadi M ,Ketel TJ , van Klinken J , Krasznahorkay AJ , Vitéz ACe+e- pairs from a nuclear transition signaling an elusive light neutral bosonAIP CONFERENCE PROCEEDINGS 802: p. 236. (2005)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk /Konferenciaközlemény /Tudományos[P19051 ATKI2005/0043]B


1. Habs DConcluding Remarks on the International Symposium on Exotic Nuclear Systems ENS'05In: Gácsi Z, Dombrádi ZS, Krasznahorkay A (szerk.) Exotic Nuclear Systems. International Symposium (AIPconference proceedings 802). New York: AIP, (2005.) , pp. 315-320 .

ATKI2005/0030 [H33495->P19051]Egyéb konferenciaközlemény /Konferenciaközlemény

2004

35. Elekes Z , Dombrádi Z , Krasznahorkay A , Baba H , Csatlós M , Csige L , Fukuda N ,Fülöp Z , Gácsi Z , Gulyás J , Iwasa N , Kinugawa H , Kubono S , Kurokawa M , Liu X ,Michimasa S , Minemura T , Motobayashi T , Ozawa A , Saito A , Shimoura S , TakeuchiS , Tanihata I , Thirolf PG , Yanagisawa Y , Yoshida KRole of proton and neutron excitations to the 2+1 state in 16CIn: Suzuki Y , Ohya S , Matsuo M (szerk.)A New Era of Nuclear Structure Physics: Proceedings of the International Symposium .384 p.Konferencia helye, ideje: Niigata , Japán , 2003.11.19 -2003.11.22. Singapore: WorldScientific, 2004. pp. 327-329.(ISBN:9789812560544 ; 981-256054-8)

Könyvrészlet /Konferenciaközlemény /Tudományos[P18157]

36. Elekes Z , Dombrádi Z , Krasznahorkay A , Baba H , Csatlós M , Csige L , Fukuda N ,Fülöp Z , Gácsi Z , Gulyás J , Iwasa N , Kinugawa H , Kubono S , Kurokawa M , Liu X ,Michimasa S , Minemura T , Motobayashi T , Ozawa A , Saito A , Shimoura S , TakeuchiS , Tanihata I , Thirolf PG , Yanagisawa Y , Yoshida KDecoupling of valence neutrons from the core in 16CPHYSICS LETTERS B 586:(1-2) pp. 34-40. (2004)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos[P17408]


1 Sagawa H, Zhou XR, Zhang XZDeformations and electromagnetic moments in carbon and neon isotopesPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 70: (5) Paper 054316. (2004)Link(ek): DOI, WoS

Z9: 43 WC: Physics, NuclearFolyóiratcikk

2 * Stanoiu M, Belleguic M, Dombradi Z, Sohler D, Azaiez F, Brown BA, Lopez-Jimenez MJ, Saint-Laurent MG, Sorlin O, Penionzhkevich YE, Achouri NL, Angelique JC, Borcea C, Bourgeois C, DaugasJM, De Oliveira-Santos F, Dlouhy Z, Donzaud C, Duprat J, Grevy S, Guillemaud-Mueller D, LeenhardtS, Lewitowicz M, Lukyanov SM, Mittig W, Porquet MG, Pougheon F, Roussel-Chomaz P, Savajols H,Sobolev Y, Stodel C, Timar JObservation of bound excited states in B-15EUROPEAN PHYSICAL JOURNAL A (ISSN: 1434-6001) 22: (1) pp. 5-8. (2004)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

3 Suzuki Y, Matsumura H, Abu-Ibrahim BStructure of C-15,C-16 and phenomenology of the hindered E2 transition in C-16PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 70: (5) Paper 051302. (2004)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


4 Takashina M, Kanada-En'yo Y, Sakuragi Y16C inelastic scattering studied with the microscopic coupled-channels methodPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 71: (5) Paper 054602. (2005)Link(ek): DOI, WoS


5 * Dombradi Z, Elekes Z, Kanungo R, Baba H, Fulop Z, Gibelin J, Horvath A, Ideguchi E, Ichikawa Y,Iwasa N, Iwasaki H, Kanno S, Kawai S, Kondo Y, Motobayashi T, Notani M, Ohnishi T, Ozawa A,Sakurai H, Shimoura S, Takeshita E, Takeuchi S, Tanihata I, Togano Y, Wu C, Yamaguchi Y,Yanagisawa Y, Yoshida A, Yoshida KDecoupling of valence neutrons from the core in B-17PHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 621: (1-2) pp. 81-88. (2005)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

6 Kanada-En'yo YDeformation of C isotopesPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 71: (1) Paper 014310. (2005)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


7 Sagawa H, Zhou XR, Zhang XZ, Suzuki TDeformations and electromagnetic moments of light exotic nucleiEUROPEAN PHYSICAL JOURNAL A (ISSN: 1434-6001) 25: (Pint Mt, GA) pp. 535-538. (2005)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Z9: 1 SU: 1 WC: Physics, Nuclear; Physics, Particles & FieldsFolyóiratcikk

8 Kanada-En'yo Y, Kimura MDipole resonances in light neutron-rich nuclei studied with time-dependent calculations ofantisymmetrized molecular dynamicsPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 72: (6) Paper 064301. (2005)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


9 * Kondo Y, Nakamura T, Aoi N, Baba H, Bazin D, Fukuda N, Gomi T, Hasegawa H, Imai N, Ishihara M,Kobayashi T, Kubo T, Miura M, Motobayashi T, Saito A, Sakurai H, Shimoura S, Sugimoto T,Watanabe K, Watanabe YX, Yakushiji T, Yanagisawa Y, Yoneda KIn-beam gamma-ray spectroscopy of neutron-rich boron isotopes B-15,B-17 via inelastic scatteringon C-12PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 71: (4) Paper 044611. (2005)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

10 * Ong HJ, Imai N, Aoi N, Sakurai H, Dombradi Z, Saito A, Elekes Z, Baba H, Demichi K, Fulop Z,Gibelin J, Gomi T, Hasegawa H, Ishihara M, Iwasaki H, Kanno S, Kubo T, Kurita K, Matsuyama YU,Michimasa S, Minemura T, Motobayashi T, Notani M, Ota S, Sakai HK, Shimoura S, Takeshita E,Takeuchi S, Tamaki M, Yamada YTK, Yanagisawa Y, Yoneda KInelastic proton scattering on C-16EUROPEAN PHYSICAL JOURNAL A (ISSN: 1434-6001) 25: pp. 347-348. (2005)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

SU 1Folyóiratcikk

11 * Elekes Z, Dombradi Z, Kanungo R, Baba H, Fulop Z, Gibelin J, Horvath A, Ideguchi E, Ichikawa Y,Iwasa N, Iwasaki H, Kanno S, Kawai S, Kondo Y, Motobayashi T, Notani M, Ohnishi T, Ozawa A,Sakurai H, Shimoura S, Takeshita E, Takeuchi S, Tanihata I, Togano Y, Wu C, Yamaguchi Y,Yanagisawa Y, Yoshida A, Yoshida KLow-lying excited states in C-17,C-19PHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 614: (3-4) pp. 174-180. (2005)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

12 Takashina MMicroscopic study of 16C+208Pb inelastic scatteringCARBON - SCIENCE AND TECHNOLOGY (2005)ATKI2005/0158 [H30276->P17408]Folyóiratcikk

13 * Motobayashi TResearch program in RIKEN RIBF projectIn: LaRana G, Signorini C, Shimoura S (szerk.) : Recent Achievements and Perspectives in Nuclear Physics.Naples, ITALY: World Scientific, 2005. pp. 563-571.

Link(ek): DOI, WoS

Könyvrészlet

14 Sakurai HSpectroscopy on neutron-rich nuclei at RIKENEUROPEAN PHYSICAL JOURNAL A (ISSN: 1434-6001) 25: (Pint Mt, GA) pp. 403-408. (2005)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Z9: 5 SU: 1 WC: Physics, Nuclear; Physics, Particles & FieldsFolyóiratcikk

15 Kanada-En'yo YSystematic study of E2 transition strengths of C isotopesRIKEN Accelerator Progress Report 38: p. 25. (2005)ATKI2005/0157 [H30275->P17408]Folyóiratcikk

16 * Habs D, Krucken R, Gross M, Assmann W, Beck L, Faestermann T, Grossmann R, Hartung P, JuttnerP, Maier HJ, Maier-Komor P, Nebel F, Schumann M, Sewtz M, Stoepler R, Szerypo J, Thirolf PG,Tralmer FL, Zech EThe Munich accelerator for fission fragments MAFFAIP CONFERENCE PROCEEDINGS (ISSN: 0094-243X) 802: pp. 32-40. (2005)Link(ek): WoS

BE Krasznahorkay, AFolyóiratcikk

17 Masaaki Takashina16C inelastic scattering studied with the microscopic coupled-channels methodRIKEN Accelerator Progress Report 39: p. 11. (2006)Folyóiratcikk

18 S FujiiDependence of the B(E2;2+1->0+1) in 16C and 18C on the neutron effective chargeCARBON - SCIENCE AND TECHNOLOGY (2006)Folyóiratcikk

19 * Dombrádi Zs, Elekes Z, Saito A, Aoi N, Baba H, Demichi K, Fülöp Zs, Gibelin J, Gomi T, Hasegawa H,Imai N, Ishihara M, Iwasaki H, Kanno S, Kawai S, Kishida T, Kubo T, Kurita K, Matsuyama Y,Michimasa S, Minemura T, Motobayashi T, Notani M, Ong HJ, Ota S, Ozawa A, Sakai HK, Sakurai H,Shimoura S, Takeshita E, Takeuchi S, Tamaki M, Togano Y, Yamada K, Yanagisawa Y, Yoneda KEvolution of the N =20 shell gapJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 49: (1) pp. 140-145. (2006)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

20 * Ong HJ, Imai N, Aoi N, Sakurai H, Dombrádi Zs, Saito A, Elekes Z, Baba H, Demichi K, Fülöp Zs,Gibelin J, Gomi T, Hasegawa H, Ishihara M, Iwasaki H, Kanno S, Kawai S, Kubo T, Kurita K,Matsuyama YU, Michimasa S, Minemura T, Motobayashi T, Notani M, Ota S, Sakai HK, Shimoura S,Takeshita E, Takeuchi S, Tamaki M, Togano Y, Yamada K, Yanagisawa Y, Yoneda KInelastic proton scattering on 16CJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 49: (1) pp. 13-14. (2006)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

21 S Fujii, T Mizusaki, T Otsuka, T Sebe, A ArimaLarge-Scale Shell-Model Description of 16C with Microscopic Effective InteractionsCNS (Center for Nuclear Study, Graduate School of Science, the University of Tokyo)Annual Report 2005 2005: p. 95. (2006)Link(ek): Egyéb URL

Folyóiratcikk

22 * Ong HJ, Imai N, Aoi N, Sakurai H, Dombradi Z, Saito A, Elekes Z, Baba H, Demichi K, Fulop ZS,Gibelin J, Gomi T, Hasegawa H, Ishihara M, Iwasaki H, Kanno S, Kawai S, Kubo T, Kurita K,Matsuyama YU, Michimasa S, Minemura T, Motobayashi T, Notani M, Ota S, Sakai HK, Shimoura S,Takeshita E, Takeuchi S, Tamaki M, Togano Y, Yamada K, Yanagisawa Y, Yoneda KNeutron-dominant quadrupole collective motion in C-16PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 73: (2) Paper 024610. (2006)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

23 von Oertzen W, Freer M, Kanada-En'yo YNuclear clusters and nuclear moleculesPHYSICS REPORTS-REVIEW SECTION OF PHYSICS LETTERS (ISSN: 0370-1573) 432: (2) pp.43-113. (2006)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Z9: 65 WC: Physics, MultidisciplinaryFolyóiratcikk

24 * Motobayashi TNuclear structure studies far from stability using intermediate-energy RI beamsPhysica Scripta T T125: pp. 41-44. (2006)Link(ek): DOI

T3 International Conference on Finite Fermionic Systems: Nilsson Model 50 YearsFolyóiratcikk

25 * Elekes Z, Dombradi Z, Saito A, Aoi N, Baba H, Demichi K, Fulop Z, Gibelin J, Gomi T, Hasegawa H,Imai N, Ishihara M, Iwasaki H, Kanno S, Kawai S, Kishida T, Kubo T, Kurita K, Matsuyama Y,Michimasa S, Minemura T, Motobayashi T, Notani M, Ohnishi T, Ong HJ, Ota S, Ozawa A, Sakai HK,Sakurai H, Shimoura S, Takeshita E, Takeuchi S, Tamaki M, Togano Y, Yamada K, Yanagisawa Y,Yoneda KProton inelastic scattering studies at the borders of the "island of inversion": The Na-30,Na-31 andMg-33,Mg-34 casePHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 73: (4) Paper 044314. (2006)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

26 Fujii S, Mizusaki T, Otsuka T, Sebe T, Arima AShell-model description of 16C with the Idaho N 3LO NN potentialJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 49: (1) pp. 7-12. (2006)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

27 Sakurai HSpectroscopy on unstable nuclei at RIKENINTERNATIONAL JOURNAL OF MODERN PHYSICS E-NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0218-3013)15: (Shanghai, PEOPLES R CHINA) pp. 1425-1436. (2006)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

WC: Physics, Nuclear; Physics, Particles & FieldsFolyóiratcikk

28 Horiuchi W, Suzuki YStructure of and E2 transition in C-16 in a C-14 + n+n modelPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 73: (3) Paper 037304. (2006)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


29 * Dombradi Z, Elekes Z, Saito A, Aoi N, Baba H, Demichi K, Fulop Z, Gibelin J, Gomi T, Hasegawa H,Imai N, Ishihara M, Iwasaki H, Kanno S, Kawai S, Kishida T, Kubo T, Kurita K, Matsuyama Y,Michimasa S, Minemura T, Motobayashi T, Notani M, Ohnishi T, Ong HJ, Ota S, Ozawa A, Sakai HK,Sakurai H, Shimoura S, Takeshita E, Takeuchi S, Tamaki M, Togano Y, Yamada K, Yanagisawa Y,Yoneda KVanishing N=20 shell gap: Study of excited states in Ne-27,Ne-28PHYSICAL REVIEW LETTERS (ISSN: 0031-9007) 96: (18) Paper 182501. (2006)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

30 Fujii S, Mizusaki T, Otsuka T, Sebe T, Arima AMicroscopic shell-model description of the exotic nucleus C-16PHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 650: (1) pp. 9-14. (2007)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


31 Hamamoto INilsson diagrams for light neutron-rich nuclei with weakly-bound neutronsPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 76: (5) Paper 054319. (2007)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


32 * Motobayashi TNuclear structure and astrophysics studies at RIKENPROGRESS IN PARTICLE AND NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0146-6410) 59: (1) pp. 32-41. (2007)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

33 * Motobayashi TRIKEN RI beam factory projectAIP CONFERENCE PROCEEDINGS (ISSN: 0094-243X) 912: pp. 375-384. (2007)Link(ek): WoS

BE Cherepanov, EAFolyóiratcikk

34 * Elekes Z, Dombradi Z, Saito A, Aoi N, Baba H, Demichi K, Fulop Z, Gibelin J, Gomi T, Hasegawa H,Imai N, Ishihara M, Iwasaki H, Kanno S, Kawai S, Kishida T, Kubo T, Kurita K, Matsuyama Y,Michimasa S, Minemura T, Motobayashi T, Notani M, Ohnishi TK, Ong HJ, Ota S, Ozawa A, Sakai HK,Sakurai H, Shimoura S, Takeshita E, Takeuchi S, Tamaki M, Togano Y, Yamada K, Yanagisawa Y,Yoneda KStudy of exotic nuclei around the "island of inversion"AIP CONFERENCE PROCEEDINGS (ISSN: 0094-243X) 891: pp. 122-130. (2007)Link(ek): DOI, WoS

BE Yamagata, TFolyóiratcikk

35 * Elekes Z, Dombradi Z, Saito A, Aoi N, Baba H, Demichi K, Fulop Z, Gibelin J, Gomi T, Hasegawa H,Imai N, Ishihara M, Iwasaki H, Kanno S, Kawai S, Kishida T, Kubo T, Kurita K, Matsuyama Y,Michimasa S, Minemura T, Motobayashi T, Notani M, Ohnishi TK, Ong HJ, Ota S, Ozawa A, Sakai HK,Sakurai H, Shimoura S, Takeshita E, Takeuchi S, Tamaki M, Togano Y, Yamada K, Yanagisawa Y,Yoneda KStudy of N=20 shell gap with H-1(Ne-28, Ne-27,Ne- 28) reactionsEUROPEAN PHYSICAL JOURNAL-SPECIAL TOPICS (ISSN: 1951-6355) 150: pp. 99-102. (2007)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

36 Abu-Ibrahim BSystematic analysis of reaction cross sections of carbon isotopesRIKEN Accelerator Progress Report 40: p. 49. (2007)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

37 Horiuchi W, Suzuki Y, Abu-Ibrahim B, Kohama ASystematic analysis of reaction cross sections of carbon isotopesPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 75: (4) Paper 044607. (2007)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


38 Hagino K, Sagawa HThree-body model calculations for the C-16 nucleusPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 75: (2) Paper 021301. (2007)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


39. Wiedeking MIn: Nuclear Structure 2008. East Lansing, Amerikai Egyesült Államok: 2008.06.03-2008.06.06. (2008.) , pp. 1 .


40 Umeya A, Kaneko G, Haneda T, Muto KEnhancement of neutron quadrupole motion beyond N=8PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 77: (4) Paper 044301. (2008)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

41 Gade A, Glasmacher TIn-beam nuclear spectroscopy of bound states with fast exotic ion beamsPROGRESS IN PARTICLE AND NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0146-6410) 60: (1) pp. 161-224.(2008)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

BE: Faessler, A Z9: 34 WC: Physics, Nuclear; Physics, Particles & FieldsFolyóiratcikk

42 * Elekes Z, Aoi N, Dombradi Z, Fulop Z, Motobayashi T, Sakurai HInelastic scattering studies of (16)C reexaminedPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 78: (2) Paper 027301. (2008)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

43 Wiedeking M, Fallon P, Macchiavelli AO, Gibelin J, Basunia MS, Clark RM, Cromaz M, DeleplanqueMA, Gros S, Jeppesen HB, Lake PT, Lee IY, Moretto LG, Pavan J, Phair L, Rodriguez-Vietiez E,Bernstein LA, Bleuel DL, Burke JT, Lesher SR, Lyles BF, Scielzo NDLifetime measurement of the first excited 2(+) state in C-16PHYSICAL REVIEW LETTERS (ISSN: 0031-9007) 100: (15) Paper 152501. (2008)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


44 * Suzuki D, Iwasaki H, Ong HJ, Imai N, Sakurai H, Nakao T, Aoi N, Baba H, Bishop S, Ichikawa Y,Ishihara M, Kondo Y, Kubo T, Kurita K, Motobayashi T, Nakamura T, Okumura T, Onishi TK, Ota S,Suzuki MK, Takeuchi S, Togano Y, Yanagisawa YLifetime measurements of excited states in C-17: Possible interplay between collectivity and haloeffectsPHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 666: (3) pp. 222-227. (2008)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

45 * Ong HJ, Imai N, Suzuki D, Iwasaki H, Sakurai H, Onishi TK, Suzuki MK, Ota S, Takeuchi S, Nakao T,Togano Y, Kondo Y, Aoi N, Baba H, Bishop S, Ichikawa Y, Ishihara M, Kubo T, Kurita K, MotobayashiT, Nakamura T, Okumura T, Yanagisawa YLifetime measurements of first excited states in (16,18)CPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 78: (1) Paper 014308. (2008)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

46 Burvenich TJ, Guo L, Klupfel P, Reinhard PG, Greiner WProton-neutron deformations in (16)C and their consequencesJOURNAL OF PHYSICS G-NUCLEAR AND PARTICLE PHYSICS (ISSN: 0954-3899) 35: (2) Paper025103. (2008)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Z9: 2 WC: Physics, Nuclear; Physics, Particles & FieldsFolyóiratcikk

47 Zhang Y, Sagawa H, Yoshino D, Hagino K, Meng JShape evolution of C isotopes in (beta, gamma) deformation planePROGRESS OF THEORETICAL PHYSICS (ISSN: 0033-068X) 120: (1) pp. 129-142. (2008)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


48 * Satou Y, Nakamura T, Fukuda N, Sugimoto T, Kondo Y, Matsui N, Hashimoto Y, Nakabayashi T,Okumura T, Shinohara M, Motobayashi T, Yanagisawa Y, Aoi N, Takeuchi S, Gomi T, Togano Y, KawaiS, Sakurai H, Ong HJ, Onishi TK, Shimoura S, Tamaki M, Kobayashi T, Otsu H, Matsuda Y, Endo N,Kitayama M, Ishihara MUnbound excited states in C-19,C-17PHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 660: (4) pp. 320-325. (2008)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

49 * Ong HJ, Imai N, Suzuki D, Iwasaki H, Onishi T, Suzuki M, Nakao T, Ichikawa Y, Ota S, Sakurai H,Takeuchi S, Aoi N, Baba H, Bishop S, Ishihara M, Kubo T, Motobayashi T, Yanagisawa Y, Togano Y,Kurita K, Kondo Y, Nakamura T, Okumura TANOMALOUSLY HINDERED E2 STRENGTHS IN C-16,C-18INTERNATIONAL JOURNAL OF MODERN PHYSICS A - PARTICLES AND FIELDS;GRAVITATION; COSMOLOGY (ISSN: 0217-751X) 24: (11) pp. 2168-2174. (2009)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

50 Fényes TAtommagfizika I. 2. korszerűsített kiadás.Akadémiai Kiadó, 2009. 01 p.

Könyv

51 Keeley N, Alamanos N, Kemper KW, Rusek KElastic scattering and reactions of light exotic beamsPROGRESS IN PARTICLE AND NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0146-6410) 63: (2) pp. 396-447.(2009)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

52 Iwasaki HLifetime measurement of low-lying excited states in neutron-rich B and C isotopesAIP CONFERENCE PROCEEDINGS (ISSN: 0094-243X) 1090: pp. 440-444. (2009)Link(ek): WoS

BE Zilges, AFolyóiratcikk

53 * Ong HJ, Imai N, Suzuki D, Iwasaki H, Sakurai H, Onishi TK, Suzuki MK, Ota S, Takeuchi S, Nakao T,Togano Y, Kondo Y, Aoi N, Baba H, Bishop S, Ichikawa Y, Ishihara M, Kubo T, Kurita K, MotobayashiT, Nakamura T, Okumura T, Yanagisawa YObservation/confirmation of hindered E2 strength in C-18/C-16EUROPEAN PHYSICAL JOURNAL A (ISSN: 1434-6001) 42: (3) pp. 393-396. (2009)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

54 * Elekes Z, Dombradi Z, Aiba T, Aoi N, Baba H, Bemmerer D, Brown BA, Furumoto T, Fulop Z, IwasaN, Kiss A, Kobayashi T, Kondo Y, Motobayashi T, Nakabayashi T, Nannichi T, Sakuragi Y, Sakurai H,Sohler D, Takashina M, Takeuchi S, Tanaka K, Togano Y, Yamada K, Yamaguchi M, Yoneda KPersistent decoupling of valence neutrons toward the dripline: Study of C-20 by gammaspectroscopyPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 79: (1) Paper 011302. (2009)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

55 Umeya A, Kaneko G, Muto KShell-model calculation of E2 effective charges: Application to carbon isotopesNUCLEAR PHYSICS A (ISSN: 0375-9474) 829: (1-2) pp. 13-30. (2009)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


56 Wuosmaa AH, Back BB, Baker S, Brown BA, Deibel CM, Fallon P, Hoffman CR, Kay BP, Lee HY,Lighthall JC, Macchiavelli AO, Marley ST, Pardo RC, Rehm KE, Schiffer JP, Shetty DV, Wiedeking MC-15(d, p)C-16 Reaction and Exotic Behavior in C-16PHYSICAL REVIEW LETTERS (ISSN: 0031-9007) 105: (13) Paper 132501. (2010)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Z9: 8 WC: Physics, Multidisciplinary

Folyóiratcikk

57. B B BackHELIOS: A new concept for studies of light-ion reactions with radioactive beamsIn: DAE symposium on Nuclear Physics. Pilani, India: 2010.12.20-2010.12.24. (2010.) , pp. 14 .


58 Strojek I, Czarnacki W, Keeley N, Kisielinski M, Kliczewski S, Kordiasz A, Koshchiy E, Kowalczyk M,Piasecki E, Piorkowska A, Rusek K, Siudak R, Stuad A, Trzcinska ANuclear deformation of (20)Ne from (20)Ne(105MeV)+(208)Pb scatteringAIP CONFERENCE PROCEEDINGS (ISSN: 0094-243X) 1231: pp. 237-238. (2010)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

BE PerezBernal, FFolyóiratcikk

59 Ma HL, Dong BG, Yan YLPolarization effects and application to E2 transitions in even carbon isotopesPHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 688: (2-3) pp. 150-153. (2010)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

WC: Physics, MultidisciplinaryFolyóiratcikk

60 Yakhelef A, Timofeyuk NK, Al-Khalili JS, Thompson IJThree-Body Spectrum of C-18 and its Relevance to r-Process NucleosynthesisFEW-BODY SYSTEMS (ISSN: 0177-7963) 47: (4) pp. 213-224. (2010)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


61 Petri M, Fallon P, Macchiavelli AO, Paschalis S, Starosta K, Baugher T, Bazin D, Cartegni L, ClarkRM, Crawford HL, Cromaz M, Dewald A, Gade A, Grinyer GF, Gros S, Hackstein M, Jeppesen HB,Lee IY, McDaniel S, Miller D, Rajabali MM, Ratkiewicz A, Rother W, Voss P, Walsh KA, Weisshaar D,Wiedeking M, Brown BALifetime Measurement of the 2(1)(+) State in C-20PHYSICAL REVIEW LETTERS (ISSN: 0031-9007) 107: (10) Paper 102501. (2011)Link(ek): DOI, WoS

WC: Physics, MultidisciplinaryFolyóiratcikk

62 Yao JM, Meng J, Ring P, Li ZX, Li ZP, Hagino KMicroscopic description of quantum shape fluctuation in C isotopesPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 84: (2) Paper 024306. (2011)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


63 Kimura M, Furutachi NMolecule-like structure with covalent neutrons of F isotopes toward the neutron drip linePHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 83: (4) Paper 044304. (2011)Link(ek): DOI, WoS


64. L GrassiNuclear reactions induced by light exotic nuclei produced at INFN-LNS and studied by CHIMERAmultidetector2011.Link(ek): Teljes dokumentum

Disszertáció /PhD /Tudományos

65 Kanada-En'yo YProton dominance in the 2(2)(+) -> 0(1)(+) transition of N = Z +/- 2 nuclei around Si-28PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 84: (2) Paper 024317. (2011)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

WC: Physics, NuclearFolyóiratcikk

66 Back BBRecent results from HELIOSEPJ WEB OF CONFERENCES (ISSN: 2100-014X) 17: Paper 14001. (2011)Link(ek): DOI, WoS

BE Goutte, HFolyóiratcikk

67 Yoshiko Kanada-En'yo, Masaaki Kimura, Akira OnoAntisymmetrized molecular dynamics and its applications to cluster phenomenaPROG THEOR EXP PHYS 2012: Paper 01A202. (2012)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

68 Kanada-En'yo Y, Kobayashi F, Suhara TCluster and Deformation in C IsotopesAIP CONFERENCE PROCEEDINGS (ISSN: 0094-243X) 1491: pp. 5-9. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

BE Szilner, S

Folyóiratcikk

69 Grassi L, Agodi C, Amorini F, Anzalone A, Auditore L, Cardella G, Chaaterjee MB, De Filippo E,Geraci E, Grzeszczuk A, La Guidara E, Lanzalone G, Lombardo I, Lo Nigro S, Loria D, Maiolino C,Minniti T, Pagano A, Papa M, Pirrone S, Politi G, Porto F, Rizzo F, Rosato E, Russotto P, Santoro S,Trifiro A, Trimarchi M, Verde G, Vigilante MElastic scattering studies of C-16 at 50 MeV/A on proton and deuteron targets with the CHIMERAmultidetector at INFN-LNSJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 381: Paper 012088. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

BE Watts, DFolyóiratcikk

70 * Togano Y, Yamada Y, Iwasa N, Yamada K, Motobayashi T, Aoi N, Baba H, Bishop S, Cai X, DoornenbalP, Fang D, Furukawa T, Ieki K, Kawabata T, Kanno S, Kobayashi N, Kondo Y, Kuboki T, Kume N,Kurita K, Kurokawa M, Ma YG, Matsuo Y, Murakami H, Matsushita M, Nakamura T, Okada K, Ota S,Satou Y, Shimoura S, Shioda R, Tanaka KN, Takeuchi S, Tian W, Wang H, Wang J, Yoneda KHindered Proton Collectivity in S-28(16)12: Possible Magic Number at Z=16PHYSICAL REVIEW LETTERS (ISSN: 0031-9007) 108: (21) Paper 222501. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

71 Back BBLight Ion Transfer Reactions with the HELIOS SpectrometerAIP CONFERENCE PROCEEDINGS (ISSN: 0094-243X) 1491: pp. 329-334. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

BE Szilner, SFolyóiratcikk

72 Hamamoto IkukoNeutron shell structure and deformation in neutron-drip-line nucleiPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 85: (6) p. 064329. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

73 * Motobayashi T, Sakurai HResearch with fast radioactive isotope beams at RIKENProgress of Theoretical and Experimental Physics 2012: (1) Paper 03C001. (2012)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

74 Petri M, Paschalis S, Clark RM, Fallon P, MacChiavelli AO, Starosta K, Baugher T, Bazin D, CartegniL, Crawford HL, Cromaz M, Datta Pramanik U, De Angelis G, Dewald A, Gade A, Grinyer GF, Gros S,Hackstein M, Jeppesen HB, Lee IY, McDaniel S, Miller D, Rajabali MM, Ratkiewicz A, Rother W, VossP, Walsh KA, Weisshaar D, Wiedeking M, Brown BA, Forssén C, Navrátil P, Roth RStructure of 16C: Testing shell model and ab initio approachesPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 86: (4) Paper 044329. (2012)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

75 Wuosmaa AHRecent experimental results from HELIOSJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 420: (1) Paper 012066.(2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

T3 11th International Conference on Nucleus-Nucleus Collisions, NN 2012Folyóiratcikk

76 Kanada-En'yo Y, Kobayashi F, Suhara TStructures of ground and excited states in C isotopesJOURNAL OF PHYSICS-CONFERENCE SERIES (ISSN: 1742-6588) 445: (1) Paper 012037.(2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

N1 Funding Details: JSPS, Japan Society for the Promotion of Science A4 RIKEN Nishina Center(RNC); University of Tokyo,; Center for Nuclear Study (CNS)Folyóiratcikk /Tudományos

77 Kay BP, Alcorta M, Back BB, Bedoor S, Bertone PF, Baker SI, Clark JA, Deibel CM, Di Giovine BJ,Freeman SJ, Hoffman CR, Lee HY, Lighthall JC, MacChiavelli A, Marley ST, Müller P, Pardo R, RehmKE, Rojas A, Rogers AM, Rohrer J, Santiago-Gonzalez D, Schiffer JP, Sharp DK, Shetty DV, ThomasJS, Wiedenhöver I, Wuosmaa AHTransfer reactions and the structure of neutron-rich nucleiACTA PHYSICA POLONICA B (ISSN: 0587-4254) 44: (3) pp. 349-357. (2013)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

78 * Takeuchi S, Motobayashi T, Togano Y, Matsushita M, Aoi N, Demichi K, Hasegawa H, Murakami HDALI2: A NaI(Tl) detector array for measurements of γ rays from fast nucleiNUCLEAR INSTRUMENTS & METHODS IN PHYSICS RESEARCH SECTIONA-ACCELERATORS SPECTROMETERS DETECTORS AND ASSOCIATED EQUIPMENT (ISSN:0168-9002) 763: pp. 596-603. (2014)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


79 * Satou Y, Hwang JW, Kim S, Tshoo K, Choi S, Nakamura T, Kondo Y, Matsui N, Hashimoto Y,Nakabayashi T, Okumura T, Shinohara M, Fukuda N, Sugimoto T, Otsu H, Togano Y, Motobayashi T,Sakurai H, Yanagisawa Y, Aoi N, Takeuchi S, Gomi T, Ishihara M, Kawai S, Ong HJ, Onishi TK,Shimoura S, Tamaki M, Kobayashi T, Matsuda Y, Endo N, Kitayama MOne-neutron knockout reaction of 17C on a hydrogen target at 70 mev/nucleonPHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 728: (1) pp. 462-466. (2014)Link(ek): DOI, WoS, Scopus


37. Hunyadi M , Baumer C , van den Berg AM , Blasi N , Csatlós M , Csige L , Davids B ,Garg U , Gulyás J , Harakeh MN , de Huu MA , Junk BC , Krasznahorkay A , Rakers S ,Sohler D , Wörtche HJParticle decay of the isoscalar giant dipole resonance in 208PbNUCLEAR PHYSICS A 731: p. 49. (2004)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk /Szakcikk /Tudományos[P17396]


1 Colo G, Van Giai NRelativistic and nonrelativistic calculations of the isoscalar monopole and dipole statesPHYSICS OF ATOMIC NUCLEI (ISSN: 1063-7788) 67: (9) pp. 1731-1736. (2004)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

2 * Hunyadi M, van den Berg AM, Csatlos M, Csige L, Davids B, Garg U, Gulyas J, Harakeh MN, de HuuMA, Krasznahorkay A, Sohler D, Wortche HJOvertones of isoscalar giant resonances studied in direct particle decay measurementsACTA PHYSICA POLONICA B (ISSN: 0587-4254) 36: (4) pp. 1115-1119. (2005)Link(ek): WoS

Folyóiratcikk

3. * Hunyadi M, Van Den Berg AM, Csatlós M, Csige L, Davids B, Garg U, Gulyás J, Harakeh MN, De HuuMA, Krasznahorkay A, Sohler D, Wörtche HJOvertones of isoscalar giant resonances studied in direct particle decay measurementsIn: . (36) 4, 2005-2005. (2005.) , pp. 1115-1119 .Link(ek): Scopus


4 * Harakeh MNMicroscopic structure of the dipole compression mode in heavy nucleiINTERNATIONAL JOURNAL OF MODERN PHYSICS E-NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0218-3013)15: (7) pp. 1357-1370. (2006)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

5 Leite TN, Teruya NThe spreading width calculation of giant resonances with a semi-microscopic approachBRAZILIAN JOURNAL OF PHYSICS (ISSN: 0103-9733) 36: (4A) pp. 1267-1274. (2006)Link(ek): WoS

Folyóiratcikk

6 * Hunyadi M, Van Den Berg AM, Davids B, Harakeh MN, De Huu MA, Wörtche HJ, Csatlós M, Gulyás J,Krasznahorkay A, Sohler D, Garg U, Fujiwara M, Blasi NDirect neutron decay of the isoscalar giant dipole resonancePHYSICS OF ATOMIC NUCLEI (ISSN: 1063-7788) 70: (8) pp. 1407-1414. (2007)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

7 * Hunyadi M, Van Den Berg AM, Davids B, Harakeh MN, De Huu MA, Wörtche HJ, Csatlós M, Gulyás J,Krasznahorkay A, Sohler D, Garg U, Fujiwara M, Blasi NEvidence for direct neutron decay of the isoscalar giant dipole resonances in Zr90, Sn116, andPb208PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 75: (1) Paper 014606. (2007)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

8 Martin MJNuclear data sheets for A=208NUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 108: (8) pp. 1583-+. (2007)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

9 * Hunyadi M, van den Berg AM, Blasi N, Csatlos M, Csige L, Davids B, Fujiwara M, Garg U, Gulyas J,Harakeh MN, de Huu MA, Krasznahorkay A, Sohler D, Wortche HJRecent results from the decay studies of high-energy isoscalar giant resonancesACTA PHYSICA POLONICA B (ISSN: 0587-4254) 38: (4) pp. 1479-1488. (2007)Link(ek): WoS, Scopus

Folyóiratcikk

10 Leite TN, Teruya N, Dias HThe escape widths and strength of isoscalar giant dipole resonance in Pb-208INTERNATIONAL JOURNAL OF MODERN PHYSICS E-NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0218-3013)16: (6) pp. 1713-1719. (2007)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

11 * Wortche HJSpin-dipole excitations studied with tensor polarised deuteron beamsAIP CONFERENCE PROCEEDINGS (ISSN: 0094-243X) 1012: pp. 243-249. (2008)Link(ek): WoS

BE Harissopulos, SVFolyóiratcikk

12 * Nayak BK, Garg U, Koss M, Li T, Martis E, Fujimura H, Fujiwara M, Hara K, Kawase K, Nakanishi K,Obayashi E, Yoshida HP, Itoh M, Kishi S, Sakaguchi H, Takeda H, Uchida M, Yasuda Y, Yosoi M,Zegers RGT, Akimune H, Harakeh MN, Hunyadi MDirect proton decay of the isoscalar giant dipole resonance in Pb-208PHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 674: (4-5) pp. 281-285. (2009)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

13 * Hunyadi M, Hashimoto H, Li T, Akimune H, Fujimura H, Fujiwara M, Gácsi Z, Garg U, Hara K,Harakeh MN, Hoffman J, Itoh M, Murakami T, Nakanishi K, Nayak BK, Okumura S, Sakaguchi H,Terashima S, Uchida M, Yasuda Y, Yosoi MProton decay from the isoscalar giant dipole resonance in Ni58PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 80: (4) Paper 044317. (2009)Link(ek): DOI, Scopus

Folyóiratcikk

14 Kondev FG, Lalkovski SNuclear Data Sheets for A=207NUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 112: (3) pp. 707-853. (2011)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

2003

38. Hunyadi M , vanderBerg AM , Blasi N , Baumer C , Csatlós M , Csige L , Davids B , GargU , Gulyás J , Harakeh MN , de Huu MN , Junk BC , Krasznahorkay A , Rakers S , SohlerD , Wörtche HJDirect proton decay of the isoscalar giant dipole resonancePHYSICS LETTERS B 576: p. 253. (2003)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk /Szakcikk /TudományosFüggetlen idéző: 11 Függő idéző: 12 Összesen: 23

1 Gorelik ML, Safonov IV, Urin MHOvertones of isoscalar giant resonances in medium-heavy and heavy nucleiPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 69: p. 054322. (2004)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

[H27682->P17061]Folyóiratcikk /Szakcikk

2 Winchell DF, Sonzogni AARecent ReferencesNUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 101: (1) pp. 1-192. (2004)Link(ek): DOI, Scopus

[H25678->P17061]Folyóiratcikk /Szakcikk

3 * Uchida M, Sakaguchi H, Itoh M, Yosoi M, Kawabata T, Yasuda Y, Takeda H, Murakami T, Terashima S,Kishi S, Garg U, Boutachkov P, Hedden M, Kharraja B, Koss M, Nayak BK, Zhu S, Fujiwara M,Fujimura H, Yoshida HP, Hara K, Akimune H, Harakeh MNSystematics of the bimodal isoscalar giant dipole resonancePHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 69: (5) Paper 051301. (2004)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

4 Leite TN, Teruya NDescription of decay mechanisms of the giant dipole resonances with a RPA plus FKK approachBRAZILIAN JOURNAL OF PHYSICS (ISSN: 0103-9733) 35: (3B) pp. 829-831. (2005)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

5 * Hunyadi M, van den Berg AM, Csatlos M, Csige L, Davids B, Garg U, Gulyas J, Harakeh MN, de HuuMA, Krasznahorkay A, Sohler D, Wortche HJOvertones of isoscalar giant resonances studied in direct particle decay measurementsACTA PHYSICA POLONICA B (ISSN: 0587-4254) 36: (4) pp. 1115-1119. (2005)Link(ek): WoS

Folyóiratcikk

6 Leite TN, Teruya NPartial escape width for nuclei with neutron excessBRAZILIAN JOURNAL OF PHYSICS (ISSN: 0103-9733) 35: (3B) pp. 824-825. (2005)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

7 * Nayak BK, Garg U, Hedden M, Koss M, Li T, Liu Y, Rao PVM, Zhu S, Itoh M, Sakaguchi H, Takeda H,Uchida M, Yasuda Y, Yosoi M, Fujimura H, Fujiwara M, Hara K, Kawabata T, Akimune H, HarakehMN"Bi-modal" isoscalar giant dipole strength in Ni-58PHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 637: (1-2) pp. 43-47. (2006)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

8 * Harakeh MNMicroscopic structure of the dipole compression mode in heavy nucleiINTERNATIONAL JOURNAL OF MODERN PHYSICS E-NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0218-3013)15: (7) pp. 1357-1370. (2006)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

9 Leite TN, Teruya NThe spreading width calculation of giant resonances with a semi-microscopic approachBRAZILIAN JOURNAL OF PHYSICS (ISSN: 0103-9733) 36: (4A) pp. 1267-1274. (2006)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

10 * Hunyadi M, van den Berg AM, Davids B, Harakeh MN, de Huu MA, Wortche HJ, Csatlos M, Gulyas J,Krasznahorkay A, Sohler D, Garg U, Fujiwara M, Blasi NDirect neutron decay of the isoscalar giant dipole resonancePHYSICS OF ATOMIC NUCLEI (ISSN: 1063-7788) 70: (8) pp. 1407-1414. (2007)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

11 * Hunyadi M, van den Berg AM, Davids B, Harakeh MN, de Huu MA, Wortche HJ, Csatlos M, Gulyas J,Krasznahorkay A, Sohler D, Garg U, Fujiwara M, Blasi NEvidence for direct neutron decay of the isoscalar giant dipole resonances in Zr-90, Sn-116, andPb-208PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 75: (1) Paper 014606. (2007)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

12 Martin MJNuclear data sheets for A=208NUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 108: (8) pp. 1583-+. (2007)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

13 * Hunyadi M, van den Berg AM, Blasi N, Csatlos M, Csige L, Davids B, Fujiwara M, Garg U, Gulyas J,Harakeh MN, de Huu MA, Krasznahorkay A, Sohler D, Wortche HJRecent results from the decay studies of high-energy isoscalar giant resonancesACTA PHYSICA POLONICA B (ISSN: 0587-4254) 38: (4) pp. 1479-1488. (2007)Link(ek): WoS, Scopus

Folyóiratcikk

14 Leite TN, Teruya N, Dias HThe escape widths and strength of isoscalar giant dipole resonance in Pb-208INTERNATIONAL JOURNAL OF MODERN PHYSICS E-NUCLEAR PHYSICS (ISSN: 0218-3013)16: (6) pp. 1713-1719. (2007)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

15 * Garg U, Li T, Okumura S, Akimune H, Fujiwara M, Harakeh MN, Hashimoto H, Itoh M, Iwao Y,Kawabata T, Kawase K, Liu Y, Marks R, Murakami T, Nakanishi K, Nayak BK, Rao PVM, Sakaguchi H,Terashima Y, Uchida M, Yasuda Y, Yosoi M, Zenihiro JThe giant monopole resonance in the Sn isotopes: Why is Tin so "fluffy"?NUCLEAR PHYSICS A (ISSN: 0375-9474) 788: pp. 36C-43C. (2007)Link(ek): DOI, WoS

Folyóiratcikk

16 Urin M GBulletin of the Russian Academy of Sciences: Physics 72: p. 351. (2008)Folyóiratcikk

17 * Nayak BK, Garg U, Koss M, Li T, Martis E, Fujimura H, Fujiwara M, Hara K, Kawase K, Nakanishi K,Obayashi E, Yoshida HP, Itoh M, Kishi S, Sakaguchi H, Takeda H, Uchida M, Yasuda Y, Yosoi M,Zegers RGT, Akimune H, Harakeh MN, Hunyadi MDirect proton decay of the isoscalar giant dipole resonance in Pb-208PHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 674: (4-5) pp. 281-285. (2009)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

18 * Hunyadi M, Hashimoto H, Li T, Akimune H, Fujimura H, Fujiwara M, Gacsi Z, Garg U, Hara K,Harakeh MN, Hoffman J, Itoh M, Murakami T, Nakanishi K, Nayak BK, Okumura S, Sakaguchi H,Terashima S, Uchida M, Yasuda Y, Yosoi MProton decay from the isoscalar giant dipole resonance in Ni-58PHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 80: (4) Paper 044317. (2009)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

19 * Li T, Garg U, Liu Y, Marks R, Nayak BK, Rao PVM, Fujiwara M, Hashimoto H, Nakanishi K, OkumuraS, Yosoi M, Ichikawa M, Itoh M, Matsuo R, Terazono T, Uchida M, Iwao Y, Kawabata T, Murakami T,Sakaguchi H, Terashima S, Yasuda Y, Zenihiro J, Akimune H, Kawase K, Harakeh MNIsoscalar giant resonances in the Sn nuclei and implications for the asymmetry term in the nuclear-matter incompressibilityPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 81: (3) Paper 034309. (2010)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

20 Kondev FG, Lalkovski SNuclear Data Sheets for A=207NUCLEAR DATA SHEETS (ISSN: 0090-3752) 112: (3) pp. 707-853. (2011)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

21 Urin MHRelaxation of giant resonances: Semimicroscopic description (Methods, Results, and Prospects)PHYSICS OF ATOMIC NUCLEI (ISSN: 1063-7788) 74: (8) pp. 1189-1213. (2011)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

Folyóiratcikk

22 * Patel D, Garg U, Fujiwara M, Akimune H, Berg GPA, Harakeh MN, Itoh M, Kawabata T, Kawase K,Nayak BK, Ohta T, Ouchi H, Piekarewiczh J, Uchida M, Yoshida HP, Yosoi MGiant monopole resonance in even-A Cd isotopes, the asymmetry term in nuclear incompressibility,and the "softness" of Sn and Cd nucleiPHYSICS LETTERS B (ISSN: 0370-2693) 718: (2) pp. 447-450. (2012)Link(ek): DOI, WoS, Scopus

FN: Thomson Reuters Web of KnowledgeFolyóiratcikk

23 Poltoratska I, Fearick R W, Krumbholz A M, Litvinova E, Matsubara H, von Neumann-Cosel P,Ponomarev V Yu, Richter A, Tamii AFine structure of the isovector giant dipole resonance in Pb-208: Characteristic scales and leveldensitiesPHYSICAL REVIEW C (ISSN: 0556-2813) 89: (5) Paper 054322. 10 p. (2014)Link(ek): DOI, WoS


Kérdőív a habilitáló tudományos tevékenységének értékeléséhez

Név: Dr. Csige Lóránt

Születési év: 1980.10.02.

Szűkebb szakterület: Kísérleti magfizika

Doktori (PhD) fokozat megszerzésének éve: 2010

Tudományos közleményei:

összes közleményének száma: 35

– nemzetközi folyóiratban: 22– magyar nyelvű folyóiratban: 1– konferenciakiadványban: 12– könyvekben: 0

nemzetközi folyóiratban megjelent közleményeinek effektív száma: 8.83

Közleményeinek idézettsége:

összes dolgozatának

SCI idézettsége: 196

független idézettsége (önhivatkozás és társszerzőknek a közös cikkrevaló hivatkozása nélkül): 119

effektív idézettsége: 26.78

a PhD fokozat megszerzése óta írt dolgozatainak független / SCI idézettsége: 43

téziseiben felhasznált közleményeinek független / SCI idézettsége: 42

A pályázó 3 legjelentősebb dolgozatának bibliográfiai adatai:

1. L . Csige et al.: Exploring the multihumped fission barrier of 238U via sub-barrier photofission.Physical Review C Nuclear Physics 87 (2013) 44321.

2. L. Csige et al.: Transmission resonance spectroscopy in the third minimum of 232Pa.Physical Review C Nuclear Physics 85 (2012) 54306.

3. L. Csige et al.: Hyperdeformed sub-barrier fission resonances observed in 232U.Physical Review C Nuclear Physics 80 (2009) 11301.

Műszaki fejlesztési tevékenység:

– a pályázó legjelentősebb, megvalósított műszaki alkotásai, és ennek jellemzői:

Kisnyomású hasadvány detektorrendszer fejlesztése az Oslói Egyetem CACTUS-SiRi detektorrendszeréhez:T.G. Tornyi, L. Csige et al., Nuclear Instruments and Methods A738 (2014) 6.

– szabadalmak: nincs

– egyéb fejlesztési tevékenység:

Milyen oktatási tevékenységet végzett:

- A 2014/2015 tanévben “Kísérletek tervezése és mérési adatok kiértékelése” címmel egy új kurzus tematikáját dolgoztam ki (Neptun tárgykód: INBV821), melyet a Debreceni Egyetem szabadon válaszható tárgyként (3 kredit) akkreditált. A 2014/15 tanévben heti rendszerességgel tartottam az előadásokat informatikus hallgatók számára.

- 2013 tavaszi szemesztertől a Debreceni Egyetem Informatika Karán vendégelőadó vagyok. A magyar és angol nyelvű nappali tagozatos programozó matematikus és informatikus alapképzésben oktatom a “Mesterséges Intelligencia” (Neptun tárgykód: INBK441), illetve angol kurzusként “Introduction to Artifical Intelligence” (Neptun tárgykód: INGK441-K5 és INHK441) című tárgyat előadóként és gyakorlatvezetőként is heti több órában.

- 2013/2014 tanévben “Az Informatika Logikai Alapjai” (Neptun tárgykód: ILBK401, ILCK401-K4 és ILDK401-K5) tárgyat oktattam előadóként a magyar nyelvű levelező programozó matematikus és informatikus alapképzésben.

- 2004/2005 tanévben (PhD hallgatóként) a “Számítógépes fizika” (tárgykód: T_F2631B-K4) és a “Determinisztikus folyamatok számítógépes modellezése” című tárgyak laboratóriumi gyakorlatát tartottam a Debreceni Egyetem Elméleti Fizika Tanszékén.

Mely intézeti közfeladatok ellátásában vett részt:

Közfeladatok ellátásában eddig nem vettem részt.

A habilitációs kérelem elbírálását pozitívan befolyásoló egyéb körülmények:

– tudományos kitüntetések: MTA Atomki Ifjúsági díj (2013), Fermi díj (2013)

– ismeretterjesztő tevékenység: -

– rendezvények szervezése: “Exotic Nuclear Systems 2005” konferencia szervezőbizottságának a tagja

– elnyert hazai és nemzetközi kutatási támogatások és együttműködések:

1) OTKA 72566: “Alapvető kölcsönhatások és egzotikus magállapotok vizsgálata lézerekkel és

részecske nyalábokkal” - résztvevő kutató

2) OTKA 106035: ”Korrelációk az atommagokban; változatok és összefüggések” - résztvevő

3) Kutatási együttműködési megállapodás az ELI-NP-vel (aláírva 2015.01.19-én) – résztvevő kutató

– a hazai és nemzetközi tudományos szervezetekben betöltött tisztség: -

– 2 hónapnál hosszabb vendégkutatói állás:

1) 2005.09 – 2006.03: Ludwig-Maximilians Universitaet, München, Németország2) 2009.01 – 2012.08: Ludwig-Maximilians Universitaet, München, Németország3) 2012.09 – 2013.04: Max-Planck-Institut für Quantenoptik, Garching, Németország

– meghívott előadások tudományos konferenciákon:

1) 2011.11.16 Light at Extreme Intensities 2011, Szeged, Magyarország.cím: „Towards photofission studies with highly-brilliant gamma beam”

2) 2013.12.05 Nukleáris Technikai Szimpózium, Budapest, Magyarország.cím: “Magspektroszkópiai vizsgálatok az aktinida tartományban”

3) 2015.10.27 "Photofission experiments at ELI-NP", Workshop, Bukarest, Romániacím: “Detector development at MTA Atomki”

– egyéb, amit meg kíván említeni

Tudományos eredmények összefoglalása(2010-2015)

Erősen deformált magállapotok spektroszkópiai vizsgálata részecskenyalábokkal

Az egzotikus deformációval rendelkező, nagy mértékben megnyúlt atommagok közvetlen kísérletivizsgálatát a nagy hatásfokú és jó energiafeloldású germánium detektorrendszerek alkalmazása tettelehetővé, mely során a ritkaföldfémek tartományában eddig már több, mint száz nagy spinűszuperdeformált (SD) − 2:1 tengelyarányú − atommagállapotot azonosítottak. Ebben amagtartományban a gyors forgás következtében fellépő centrifugális erő az, ami a deformációkialakulását okozza, mely deformációt aztán héjeffektusok stabilizálnak. A nagyspinű magfizikajelenlegi egyik legnagyobb kihívása a hiperdeformált (HD) − 3:1 tengelyarányú − állapotok közöttidiszkrét γ-átmenetek észlelése és azonosítása, azonban a régóta tartó erőfeszítés ellenére sem sikerültmég eddig ilyen átmenetet kimutatni.

Ezzel szemben az aktinoida magoknál a kisspinű SD és HD állapotok kialakulását a deformációspotenciálfelület második és harmadik minimumának megjelenésével magyarázzuk. Ezen magokszuper- és hiperdeformált állapotainak vizsgálatára különleges lehetőséget teremt a rezonancia-alagúteffektus jelensége: a hasadási gáton való áthatolás során a hasadási valószínűségben rezonancialép fel annál a gerjesztési energiánál, mely épp a második vagy a harmadik völgy egy gerjesztettállapotának energiájával esik egybe. Mérve a hasadási valószínűség gerjesztési energiától való függéséta rezonanciákhoz tartozó gerjesztési energiák megadják a harmadik völgybeli állapotok energiáit. Azállapotok forgási sávokba rendezhetők, melyek tehetetlenségi nyomatéka jellemzi a mag alakjátbizonyítva ezzel annak erősen deformált jellegét. A forgási sávok egyértelmű azonosításához szükségesspin és K értékeket (a spin szimmetriatengelyre eső vetülete) a hasadványok szögeloszlásánakmérésével lehet meghatározni.

Az erős deformációval rendelkező magállapotok töltött részecskenyalábbal történő kísérletivizsgálatának fő helyszíne a Maier-Leibnitz Tandem (München, Németország) laboratórium volt, dekísérleteket végeztünk a karlsruhei Technológiai Intézet (Karlsruhe, Németország)gyorsítólaboratóriumában és a debreceni Atommagkutató Intézet (Atomki) ciklotronlaboratóriumábanis. Kísérleteinkben az 232U, a 232Pa, és a 238Np magok gát alatti hasadási rezonanciáinak és azok rotációsfinomszerkezetének vizsgálatát, illetve a hasadási gátak paramétereinek megállapítását tűztük ki célul.Az elvégzett kísérletben a hasadási valószínűségek gerjesztési energiától való függését határoztuk meg,melyhez a (d,pf) és a (3He,df) reakciókból származó, a hasadványokkal koincidenciában levő könnyűrészecskék kinetikus energiáját mértük meg nagy feloldással egy Q3D, illetve egy hasított-pólusúmágneses spektrográf segítségével. A hasadványok nagy hatásfokú pozícióérzékeny detektálását azAtomkiben fejlesztett és épített helyzetérzékeny, kisnyomású lavinadetektorokkal biztosítottuk.Elsőként azonosítottunk HD rotációs sávokat az 232U páros-páros és a 232Pa páratlan-páratlanatommagban. Reakciókóddal végzett hatáskeresztmetszet-számításokkal a HD állapotok nívósűrűségétis figyelembe véve sikerült ezen két izotóp hasadási gátjainak paramétereit nagy pontossággalmeghatároznunk.

Az 232U hasadási rezonanciái, eredmények

- A 231Pa(3He,df) transzfer reakcióval megmértük az 232U közbenső mag hasadási valószínűségét, illetvea hasadványok szögkorrelációját az E=4.0-6.5 MeV gerjesztési energiatartományban [1].

- Egy korábbi munkánkban1 az 232U hasadási valószínűségében transzmissziós hasadási rezonanciákatfigyeltünk meg az E*=4.2-4.85 MeV gerjesztési energiatartományban, mely rezonanciákat harmadikvölgybeli állapotokként, illetve azokra épülő HD forgási sávokként sikerült értelmezni. A hasadásivalószínűség E*=4.0-6.5 MeV gerjesztési energiatartományhoz tartozó durvaszerkezeténekértelmezéséhez reakciókód-számításokat végeztünk a hasadás optikai modelljének felhasználásával. Amodellszámítások eredményeinek kísérleti adatainkhoz való illesztésével az 232U hasadási gátjánakparamétereit sikerült meghatározni.

- A belső gát magasságára vonatkozó eredményünk (EA=4.0±0.3 MeV) a korábbi kísérletieredményekkel ellentmondásban áll, ugyanakkor következetesen illeszkedik a páros-páros uránizotópokról az utóbbi pár évben alkotott képbe, miszerint a belső gát a korábban meghatározottnál jóvalalacsonyabb, és magassága csökken a neutronszám csökkenésével. Ez az eredmény új hasadásiizomerek kimutatásának, illetve SD állapotok γ-spektroszkópiai vizsgálatának lehetőségét vetíti előreebben a magtartományban, különösen a neutronhiányos uránizotópok esetében.

- Éles rezonanciaszerkezetet észleltünk az E*=4.9 - 5.2 MeV gerjesztési energiatartományban (1. ábra),amit az újonnan meghatározott gátparaméterek figyelembevételével a második (belső) gátra épülőalacsonyan gerjesztett állapotok (ún. átmeneti állapotok) forgási finomszerkezetének megjelenésévelsikerült értelmeznünk [1]. Emellett sikerült meghatároznunk ezen magállapotok tehetetlenséginyomatékát is.

1 L. Csige et al., Physical Review C 80 (2009) 011301. IF:3.477

1. ábra: a) Az 232U belső hasadási gátjára épülő átmeneti állapotainakforgási finomszerkezete és a b) χ2 analízis eredménye

A 232Pa hasadási rezonanciái, eredmények

- A 231Pa(d,pf) transzfer reakcióval dE=7 keV energiafeloldással megmértük a 232Pa mag hasadásivalószínűségét, illetve a hasadványok szögkorrelációját az E*=5.5-6.2 MeV gerjesztésienergiatartományban [2,3].

- A hasadási valószínűségben két hasadási rezonanciacsoportot észleltünk az E*=5.7 és az E*=5.9 MeVgerjesztési energiák környékén. Az adatok statisztikai analízisével (χ2-próba) és a nívósűrűségvizsgálatával az alacsonyabban fekvő rezonanciacsoportot átlapoló állapotokkal rendelkező,hiperdeformált rotációs sávokként sikerült értelmeznünk, a rotációs sáv forgási paraméterének értékérepedig ћ2/2Θ=2.10 ± 0.15 keV-et kaptunk (2.ábra). Ezzel az eredménnyel először sikerült hiteltérdemlően kimutatni hiperdeformált sávszerkezetet páratlan-páratlan magban.

- A 232Pa hasadási gátjának paramétereit TALYS1.2 magreakciókóddal végzett számításokkal, illetveazok kísérleti adatokhoz való illesztésével határoztuk meg. Az észlelt rezonanciák átlagosnívótávolságát, illetve a nívósűrűséget adott potenciálban leíró Fermi-gáz modellt felhasználvameghatároztuk a harmadik völgy mélységét (EIII = 5.05 +0.40

−0.10 MeV). Eredményeink szerint a 3. völgysekély, melyet korábbi (n,f) kísérletek és elméleti megfontolások is alátámasztanak.

- A 232Pa alacsonyan fekvő első völgybeli gerjesztett állapotaira vonatkozó rendkívül kevés információbővítése érdekében kísérletünkben a 232Pa alacsonyan gerjesztett állapotait is tanulmányoztuk. Összesentöbb mint ötven új gerjesztett állapotot sikerült észlelnünk, és energiájukat meghatároznunk az E*<800keV energiatartományban. Ezeket felhasználva sikerült a 232Pa nívósűrűség-paramétereit kísérletileg ismeghatároznunk, mely paraméterek a reakciókód-számításaink fontos bemenő adatai.

2. ábra: A 232Pa hiperdeformált forgási sávjai.

A 238Np hasadási rezonanciái, eredmények

- A 237Np(d,pf) transzfer reakcióval dE=8keV energiafeloldással megmértük a 238Np mag hasadásivalószínűségét az E=5.4-6.6 MeV gerjesztési energiatartományban [4].

- A hasadási valószínűségben éles transzmissziós rezonanciákat észleltünk az E*=5.45 és az E*=5.55MeV gerjesztési energiák között. A rezonanciákat forgási sávként sikerült értelmezni, melynek rotációsparamétere a 238Np mag esetében is hiperdeformációt jelez. A 238Np páratlan-páratlan mag azonbannagy állapotsűrűséggel rendelkezik a vizsgált energiatartományban, mely erősen átlapolórezonanciaszerkezetet eredményezett a kísérletünkben elért energiafeloldás mellett. Ugyanakkorspinszelektív magreakciót használva - így csökkentve a gerjesztett állapotok számát - tisztább képetkaphatunk a rezonanciaszerkezetről. Ilyen kísérletet tervezünk a közeljövőben.

- A 238Np hasadási gátjának paramétereit TALYS1.2 magreakciókóddal végzett számításokkal, illetveazok kísérleti adatokhoz való illesztésével határoztuk meg. A 238Np nívósémájának hiányos ismeretemiatt a számításokhoz a nívósűrűség-paramétereket az irodalomból vettük2. A mért hasadásivalószínűség függvényt az EA=5.5 MeV, EB1=6.2 MeV és EB2=6.3 MeV gátparaméterekkel sikerültértelmeznünk.

Fotohasadás vizsgálata kvázi monokromatikus, nagy intenzitású, Compton-visszaszórt γ-nyalábbal

Az aktinoida atommagok hasadási rezonanciáit korábban csak részecske-indukált (3,4He, deuteron,proton, neutron) reakciókban, konverzióselektron-, γ- illetve töltöttrészecske-spektroszkópiaimódszerekkel vizsgálták, vizsgáltuk. Ilyen magreakciókban a második és harmadik völgybeli állapotokgerjesztése rendkívül kis valószínűségű folyamat. A mérések egyik komoly nehézsége, hogy a nem-rezonáns (ún. prompt) hasadásból származó háttéresemények száma öt nagyságrenddel nagyobb arezonáns hasadások számánál. További probléma, hogy a hasadási valószínűség csak nagybizonytalansággal határozható meg, ugyanis a közbensőmag keletkezésével nem járóreakciómechanizmusok járulékát nem tudjuk pontosan figyelembe venni. Fotonindukált magreakciókelviekben alkalmasabbak a fenti kutatások végzéséhez egyrészt a nem-rezonáns hasadás kis számamiatt, másrészt a fotonabszorpcióra vonatkozó kiválasztási szabály miatt. Az E1 elektromos dipólus ésaz E2 elektromos kvadrupólus abszorpció a két legvalószínűbb folyamat, mely átmeneteket ahasadványok szögeloszlásából egyértelműen azonosítani tudunk. A fenti kiválasztási szabály miatt ígya hasadási valószínűség rezonanciaszerkezetének értelmezése egyszerűbbé válik.

Aktinoidák gátalatti fotohasadását korábban nagy intenzitású fékezési sugárzás segítségévelvizsgálták, mely kísérletekben a hasadási hatáskeresztmetszetet adott energián bonyolult módon, nagyszisztematikus hibával lehetett csak meghatározni. A fékezési sugárzás folytonos energiaspektrumamiatt a hasadási hozamot két különböző végponti energiával rendelkező fékezési sugárzással mérték,majd a két hozamot kivonták egymásból. Az eljárás igen nagy bizonytalanságot jelent a fotonokeffektív energiájában, mely tipikusan a ΔE/E=4-6∙10-2 tartományba esik, ráadásul az energiaspektrumGauss-függvénnyel nem leírható, ami a meghatározott hatáskeresztmetszet gerjesztési energiabelipontatlanságával jár. Mindezen nehézségek miatt fékezési sugárzással a fotohasadáshatáskeresztmetszetének csak nagy léptékű vizsgálatát tudták elvégezni, gátalatti transzmissziósrezonanciákat nem sikerült észlelni. A hatáskeresztmetszet durvaszerkezetében azonban alacsony

2 T. von Egidy and D. Bucurescu, Phys. Rev. C 72 (2005) 044311.

energián megfigyeltek egy érdekes tartományt, ahol a hatáskeresztmetszet energiafüggése nem a várttendenciát mutatta; az exponenciális energiafüggés telítési jellegűvé vált („izomer-váll”). Azellentmondást azzal a feltevéssel sikerült értelmezni, hogy az izomer-váll az izomer és a prompthasadás versengésének eredménye, egy sok transzmissziós rezonanciából álló tartomány. A megfelelőenergiatartományban történő, jó feloldású kísérletek hiányában azonban eddig még nem sikerült ezt afeltevést hitelt érdemlően igazolni.

Az új fejlesztésű, extrém intenzitású és jó energiafeloldású Compton-visszaszórt γ-nyalábokazonban lehetővé teszik a könnyű aktinoidák erősen deformált kollektív magállapotainak, illetvehasadási gátjainak fotonindukált magreakciókban történő szelektív vizsgálatát. Ilyen berendezés lesz azEurópiai Unió által finanszírozott, Bukarest (Románia) határában hamarosan megépülő „Extreme LightInfrastructure – Nuclear Physics” (röviden: ELI-NP) nevű kutatóközpont is. Az ELI-NP központmagfizikai kísérletek számára fog biztosítani a világon egyedülállóan nagy intenzitású (1013 γ/s) és jóenergiafeloldású (dE/E=0.1%) γ-nyalábot. Az ELI-NP berendezés két komponensből álló, összetettrendszer lesz. Az egyik egy nagy intenzitású lézer, melyet két 10 PW-os lézer nyalábjának koherensszuperpozíciójával állítanak elő, összesen 1023 - 1024 W/cm2 teljesítményt szolgáltatva. A másikkomponens egy extrém intenzitású (1013 γ/s) γ-nyaláb 0.1% energiastabilitással és E=19 MeVmaximális energiával, melyet egy lézernyaláb Ee=600 MeV energiájú, relativisztikus elektronnyalábonvaló inkoherens Compton szórásával nyernek. A Compton-visszaszórt γ-nyalábok nagy fluxusával ésenergiafeloldásával először sikerülhet észlelni a hasadási izomer-váll finomszerkezetét is, és pontosanmegmérni a (korábban említett bizonytalanságtól mentes) hasadási valószínűséget.

A fent említett ELI-NP berendezés még építés alatt áll, azonban a jelenleg működő HIγSberendezés (Duke Egyetem, USA) γ-nyalábja kiváló lehetőséget biztosított kísérleti programunkelkezdéséhez, a prototípus kísérletek elvégzéséhez és a fotohasadási technológia kifejlesztéséhez. 2012-ben vezetésemmel nemzetközi együttműködésben sikeres kísérletet végeztünk a HIγS berendezésnél,mely során az irodalomban először használtunk monokromatikus, Compton-visszaszórt γ-nyalábotfotohasadás hatáskeresztmetszetének mérésére.

Az 238U fotohasadási hatáskeresztmetszete, eredmények

- Az 238U fotohasadási hatáskeresztmetszetét mértük meg a γ-energia függvényében egy nagyhatásfokú PPAC detektorrendszerrel az E=4.7-6.2 energiatartományban [5,6,7,8].

- A hasadási gát paramétereinek meghatározásánál döntő fontosságú, mélyen gátalattienergiatartományban (E=4.7-6.0 MeV) meghatároztuk a hatáskeresztmetszetet: a kísérletileg ismerthatáskeresztmetszet adatokat két nagyságrenddel kisebb értékekre terjesztettük ki (3. ábra).

- EMPIRE 3.1 reakciókód-számítások elvégzésével, illetve azok kísérleti adatainkhoz való illesztésévelsikerült az 238U hasadási gát paramétereit meghatároznunk. Korábbi kísérleti eredményekkelösszhangban, azonban a legújabb elméleti modellek előrejelzéseinek ellentmondva mély harmadikpotenciálvölgyet (EIII=3.6 MeV) határoztunk meg. A külső gátak magasságára EB=5.7 MeV és EC=5.7MeV értékeket kaptunk, míg a belső gát igen alacsonynak (EA=4.3 MeV) adódott, melymagyarázatként szolgál arra, hogy a hasadási izomerállapotot eddig még nem sikerült megfigyelni.

- Igazoltuk a Compton-visszaszórt γ-nyalábok használatának előnyeit a fékezési sugárzással szembenfotohasadási hatáskeresztmetszetek mérésénél.

Magspektroszkópiai vizsgálatok teljes abszorpciós spektrométerrel

Egy működő atomreaktor szabályos üzemeltetése során felszabaduló energia 10%-nál kisebb hányada ahasadási termékek β-bomlásából származik. Ez az általánosan „reaktorhőnek” nevezett energiaforrás areaktor leállítását követően meghatározóvá válik. Az atomreaktorok tervezése és működése, valamint aradioaktív hulladék kezelése és megsemmisítése szempontjából a reaktorhő pontos becslése nagyonfontos tényező. Napjainkban a reaktorhő számolására leginkább az ún. energia-összegző módszerthasználják. A reaktorhő a reaktor leállításától eltelt idő függvényében változik, ezért azt akövetkezőképpen számolják: a hasadási termékek aktivitását megszorozzák a β-bomlás soránfelszabaduló energiával, majd összegzik azt a különböző hasadási termékekre. A módszer pontosságatermészetesen nagy mértékben függ a rendelkezésre álló magadatok pontosságától.

Az összegzési számolásokhoz használt magadatokban lévő bizonytalanságok a reaktoroktervezésekor túlzott biztonsági ráhagyást eredményeznek. Az egyik ilyen bizonytalanság az ún.Pandemonium-hiba, mely akkor jelenik meg, ha nagy feloldású Ge detektorokat használunk a β-bomlásvizsgálatához, illetve a bomlási adatok meghatározásához: a leány mag magas gerjesztési energiávalrendelkező állapotaiba történő β-bomlás utáni legerjesztődés során kibocsájtott γ-fotont Gedetektorokkal csak kis hatásfokkal lehet észlelni. Ilyen mérés végeredményben alulbecsült γ átlagosbomlási energiát és túlbecsült átlagos β-bomlási energiát szolgáltat az összegzési számításokhoz. Azegyes γ-fotonok nagy energiafeloldású (de kis hatásfokú) mérése helyett a β-bomlás utánilegerjesztődés során keletkezett teljes γ-kaszkádok energiájának nagy (közel 100%) hatásfokú,kaloriméterrel történő mérésével a Pandemonium-hiba kiküszöbölhető. A módszert teljes γ-abszorpciósspektrometriának hívják. Eredményeink:

- A 239Pu fűtőanyag bomlási hőjét meghatározó legfontosabb hasadványok β-bomlásánaktanulmányozását végeztük [9,10] három módszer együttes alkalmazásával: 1) teljes γ-abszorpciósmódszert alkalmazva a Pandemonium-hibától mentes β bomlási adatokat határoztuk meg, 2) azIGISOL technológia segítségével nyertük azokat a magas olvadáspontú elemeket, melyekhagyományos ion-forrásokkal nem állíthatóak elő, illetve 3) a JYFLTRAP Penning-csapda szolgált

3. ábra: Az 238U fotohasadásának hatáskeresztmetszete és annak optikaimodellel történő leírása

tömegszeparátorként a nagy tisztaságú, radioaktív nyaláb előállításához. A kísérleteket a Jyväskylä-iEgyetem gyorsítólaboratóriumában végeztük.

- Megmértük a 102,104,105,106,107Tc, 105Mo és a 101Nb β-bomlás erősségfüggvényét teljes γ-abszorpciósspektroszkópiai módszert alkalmazva.

- Sikerült a 239Pu fűtőanyag kísérleti és elméleti reaktorhője között régóta fennálló ellentmondástfeloldani, illetve igazolni, hogy a fent leírt Pandemonium-hiba az ellentmondások egyik fő okozója.

Nehéz atommagok tipikus sajátsága, hogy rendkívül változatos magalakokat vehetnek fel: pl. tengely-szimmetrikusan deformált, megnyúlt, lapult, oktupólus deformált, háromtengelyű deformációvalrendelkező magalakok. Atommagok alakjának kísérleti maghatározása több módszerrel is történhet. Azegyik ilyen módszer azon az elméleti előrejelzésen alapul, hogy a Gamow-Teller típusú β-bomláserősségeloszlása erősen függ a bomló mag alakjától. Pontosan mérve egy mag β-bomlásánakerősségeloszlását a leány mag gerjesztési energiájának függvényében az adott mag alapállapotimagalakjára vonatkozóan nyerhetünk értékes információt. A β-bomlás Pandemonium-hibától mentesvizsgálatára a teljes γ-abszorpciós spektroszkópiai módszer kiválóan alkalmazható, így a módszerthasználva a nehéz magok alakja – elviekben – leírható. Prototípus kísérleteinkben neutronhiányos ólomizotópok (190,192Pb) vizsgálatát céloztuk meg, melyek jelenleg intenzív kísérleti és elméleti érdeklődésretartanak számot. A nagy érdeklődés oka az az előrejelzés, hogy ezek a magok több, kisenergiás 0+

állapottal is rendelkeznek, így a különböző magalakok egy magon belüli előfordulása jól vizsgálható.

- Az 190,192Pb magok β-bomlásának erősségeloszlását mértük meg egy teljes abszorpciós spektrométerrela CERN ISOLDE 96%-os tisztaságú, radioaktív ionnyalábjaival [11].

4. ábra: A 239Pu bomlási hőjének elektromágneses komponense a hűlési időfüggvényében. A kísérleti eredményünk figyelembevételével végzett

számítások eredményeit a folytonos vonal, a korábbi számításokeredményeit a szaggatott vonal szemlélteti.

- A kísérleti erősségeloszlást összehasonlítottuk a QRPA (Quasiparticle-Random-Phase Approximation)elméleti számítások eredményeivel (5. ábra), és azt találtuk, hogy az 192Pb és az 190Pb mag gömbszerűalapállapottal rendelkezik. Ezek az eredmények igazolják az ólomizotópok alapállapotainak alakjáravonatkozó, korábbi kísérleti megfigyelések eredményeit. Ezzel együtt sikerült igazolnunk a módszeralkalmazhatóságát a nehéz magok tartományában.

A tézispontokat tartalmazó közlemények (2010-2015)

[1] L. Csige et al., Journal of Physics – Conference Series 312 (2011) 092002.[2] L. Csige et al., Acta Physica Polonica B 43 (2012) 291. IF:1.011[3] L. Csige et al., Physical Review C 85 (2012) 054306. IF:3.715[4] L. Csige et al., Acta Physica Polonica B 46 (2015) 559. IF:0.850[5] P. Thirolf, L. Csige et al., Acta Physica Polonica B 43 (2012) 227. IF:1.011[6] L. Csige et al., Acta Physica Polonica B 44 (2013) 643. IF:0.998[7] L. Csige et al., Physical Review C 87 (2013) 044321. IF:3.881[8] D. Balabanski, L. Csige et al., European Physical Journal A (2015), közlésre elfogadva.IF:2.736[9] A. Algora, L. Csige et al., Physical Review Letters 105 (2010) 202501. IF:7.621[10] J. Jordan, L. Csige et al., Physical Review C 87 (2013) 044318. IF: 3.881[11] M. E. Estévez Aguado, L. Csige et al., Physical. Review C 92 (2015) 044321. IF: 3.733

5. ábra: Az 190Pb β-bomlásának elméleti és kísérletierősségeloszlása. Az összehasonlításból gömbszerű

alapállapoti magalak következik összhangban az elméletielőrejelzésekkel és a korábbi kísérleti eredményekkel.

Tervezett tudományos munka

Motiváció

Az atommagok külső gerjesztésekre adott, kollektív válaszai értékes információt szolgáltatnak a soknukleonból álló rendszer mint maganyag fizikai tulajdonságairól. A kollektív viselkedés sok,jelenleg még ismeretlen vagy csak részben ismert magfizikai jelenség sajátossága, melyek számosmegválaszolatlan kérdést hordoznak (pl. maganyag összenyomhatósága, atommagok különlegesdeformációi, csillapítási mechanizmusok), a kollektív állapotok és az atommagok kollektívválaszainak tanulmányozása tehát kiemelt fontosságú feladat. Kulcsfontosságú a hasadásfolyamatának mélyreható tanulmányozása, melyet a maganyag kollektív áramlásaként lehetértelmezni. A hasadás egy jelenleg még megoldatlan nukleáris soktest probléma, melyben amaganyag viszkozitása döntő befolyással bír arra a kollektív mozgásra, mely végül a hasadáshozvezet. Az atommagok kollektív gerjesztéseinek a szomszédos állapotok és a különböző összetettgerjesztések általi csillapítási mechanizmusa kizárólag a deformált magok kisenergiásspektroszkópiájával tanulmányozható. A nehéz magok energetikus fotonok általi, kollektív, dipól(E1) gerjesztései különösen sok értékes információt szolgáltatnak a kollektív állapotoktulajdonságairól és általában a hasadási folyamatról. A következő években a kollektív állapotokkalkapcsolatos, következő izgalmas kérdések megválaszolását tűzöm ki célul. Hogyan fejlődnek ki akollektív állapotok az egyedi szabadsági fokokból? Milyen lépcsőkön keresztül alakul ki azatommag forgása és rezgése sok nukleon koherens mozgásából, és különösen, hogyan fejlődik amagalak a hasadás mint kollektív folyamat során? Milyen kölcsönhatások hatnak a nukleonokközött, és milyen kollektív erők épülnek fel belőlük? Hogyan határozzák meg ezek az erők arendszer dinamikáját és szimmetriáit? Milyen stabil, illetve kvázistabil magalakok léteznek? Fellehet-e fedezni szisztematikát az extrém deformációjú, különleges magalakok előfordulásában?Hogyan lehet ilyen alakú magállapotokat előállítani, gerjeszteni, és milyen bomlási módjaikvannak? Van-e valami kapcsolat a maghasadás és a nukleonok csoportosulása, klaszterizációjaközött?

Áttekintés: hasadási rezonanciák

Az aktinoida magtartományban az erősen deformált magállapotok azonosítására különlegeslehetőséget teremt az ún. transzmissziós hasadási rezonanciák megjelenése. A hasadó magpotenciális energiafelületében (hasadási gát) nagy kvadrupóldeformációknál megjelenő második,lokális potenciálvölgy az aktinoida magok egyik tipikus sajátossága. Elméleti leírása az ún.makroszkópikus-mikroszkópikus közelítésben történik, melyben a hasadó mag folyadékcsepp-modellel számolt deformációs energiáját egy periodikusan változó héjkorrekcióval módosítják [1].Az így leírt, második potenciálvölgy alapállapotát hasadási izomerállapotnak nevezzük a hosszúfelezési idő miatt. Eddig 33 ilyen állapotot azonosítottak az U és a Bk magtartományban, melyekéletideje a nagy gerjesztési energiájuk ellenére is igen hosszú, a ns-ms tartományba esik [2].

Röviddel a hasadási gát második völgyének felfedezése után a könnyű aktinoida magokonvégzett kísérletekben mért hasadási hatáskeresztmetszetek váratlan tulajdonságokat mutattak(„Tórium-anomália”), melyek arra utaltak, hogy nagy kvadrupól- és oktupóldeformációknál egysekély, harmadik, lokális minimum is megjelenik a hasadási gátban [3]. Majdnem két évtizeddelkésőbb kutatócsoportunk sikeresen kimutatta több, uránizotópokon végzett kísérletben, hogy aharmadik minimum a korábbi kísérleti eredményekkel ellentétben igen mély, a másodikminimuméhoz hasonló [4]. Ezen eredmények alátámasztják a korábbi, erős oktupóldeformációtfigyelembe vevő (tömeg-aszimmetrikus) elméleti számítások eredményeit.

Kísérleteinkben az aktinoida magok extrém deformációval rendelkező állapotainakvizsgálatát a hasadási gát alatti gerjesztési energián (E*=3-6 MeV) mért prompt hasadásihatáskeresztmetszetben megjelenő transzmissziós hasadási rezonanciák azonosításával végezzük.Ilyen rezonancia akkor jelenik meg, ha az első völgybeli gerjesztett állapotok energiája egybeesik

egy második vagy egy harmadik völgybeli állapot gerjesztési energiájával. A hasadási csatorna ígyezen kapuállapotok hasadási gáton keresztüli, alagúteffektussal történő bomlásával fejezhető ki.Ezen rezonanciaállapotoknak a gerjesztési energia függvényében történő észlelése ad lehetőségetarra, hogy azonosítsuk a SD, illetve a HD állapotokat, és meghatározzuk azok gerjesztési energiáit.Ilyen erősen deformált, kollektív állapotok ráadásul gyakran forgási sávokba rendezhetők, melyektehetetlenségi nyomatéka egyértelműen (kvantitatív) jellemzi az adott állapotokhoz tartozómagalakok deformációját. A forgási sáv azonosításához a magspineket, illetve azoknak a magszimmetriatengelyére eső vetületét (a K értéket) kell meghatározni, ami a hasadási termékekszögeloszlásának mérésével és analízisével végezhető el. A transzmissziós rezonancia-spektroszkópia így az aktinoida atommagok kollektív magállapotainak szerkezetéről szolgáltatértékes és egyedülállóan részletes információt. Emellett a hasadási hatáskeresztmetszet gátközelitartományban való mérésével, majd annak reakciószámításokkal történő összehasonlításával ahasadási gát paramétereit tudjuk igen pontosan meghatározni.

Maghasadás vizsgálata nagy intenzitású, monokromatikus fotonnyalábokkal

Az aktinoida atommagok transzmissziós hasadási rezonanciáit mindeddig csak könnyű töltött-részecskeindukált reakcióban, konverziós elektron-, γ-, illetve töltöttrészecske spektroszkópiaimódszerekkel vizsgálták. Ilyen magreakciókban a 2. és 3. völgybeli állapotok gerjesztése rendkívülkis valószínűségű folyamat. A mérések egyik komoly nehézsége, hogy a prompt hasadásbólszármazó háttéresemények száma öt nagyságrenddel nagyobb az izomer hasadások számánál.Monokromatikus γ-nyalábot használva azonban ezen állapotok közvetlen gerjesztése valósul megsokkal nagyobb valószínűséggel és kisebb háttérrel, illetve a γ-indukált magreakciókra jellemzőspinkiválasztás (csak E1 és E2 átmenetek) eredményeként könnyen értelmezhető spektrumotnyerünk.

Aktinoidák gátalatti fotohasadását eddig csak fékezési sugárzás segítségével vizsgálták,mely kísérletekben az integrált hasadási hozamot mérték: a hasadási hatáskeresztmetszet és afékezési sugárzás energiaspektrumának konvolúciójaként előállt hasadási hozamot, melyből nagyhibával terhelt dekonvolúciós eljárással lehetett a hasadási hatáskeresztmetszet értékét adottenergián meghatározni. A nyaláb effektív energiabizonytalansága igen nagy, tipikusan a ΔE/E=4-6∙10-2 tartományba esik, ráadásul energiaprofilja a fékezés sugárzás spektrumának jellege miattGauss-függvénnyel nem leírható, ami a meghatározott hatáskeresztmetszet gerjesztési energiabelipontatlanságával jár. Mindezen nehézségek miatt fékezési sugárzással a fotohasadáshatáskeresztmetszetének csak nagyléptékű vizsgálatát tudták elvégezni, gátalatti transzmissziósrezonanciát nem sikerült észlelni. A hatáskeresztmetszet durvaszerkezetében alacsony energiánazonban megfigyeltek egy érdekes tartományt, ahol a hatáskeresztmetszet energiafüggése nem avárt tendenciát mutatta, az exponenciális energiafüggés telítési jellegűvé vált („izomer-váll”). Azellentmondást azzal a feltevéssel sikerült értelmezni, hogy az izomer-váll egy sok transzmissziósrezonanciából álló tartomány [5]. A megfelelő energiatartományban történő, jó feloldású kísérletekhiányában azonban eddig még nem sikerült ezt a feltevést hitelt érdemlően igazolni.

Fotonindukált reakciókat tanulmányozó, kis energiabizonytalanságú γ-nyalábot megkövetelőkísérletek végzését az elmúlt évtizedekben ún. „címkézett” (tagged) γ-nyalábokkal végeztek, mintamilyen például a NEPTUN berendezés (Darmstadt, Németország). Az ilyen berendezéseknyalábintenzitása azonban igen csekély [≈10 γ/(eVs)], melyet a véletlen e-γ koincidenciaeseményeknek az intenzitással négyzetesen növekvő száma korlátoz. Így ilyen berendezésekkel arendkívül kis hatáskeresztmetszetű gátalatti hasadás nem tanulmányozható.

Az izomer-váll hasadási rezonanciákra való feloldása során kulcsfontosságú a rezonanciákazonosítása (spin és K-érték) és annak eldöntése, hogy melyik potenciálminimumhoz tartoznak. Azoktupól- és kvadrupóldeformációval rendelkező 3. minimum sajátos tulajdonsága a váltakozóparitású forgási állapotokat tartalmazó forgási sávok megjelenése (0+,1-,2+,3-,…), míg a 2., csakkvadrupóldeformációval rendelkező minimumban a negatív (tömeg-aszimmetrikus) és pozitív(tömeg-szimmetrikus) paritású K=0 sávok különállva jelennek meg, (0+,2+,4+,...) és (1-,3-,5-,...)

szerkezettel. Mivel a gátalatti fotohasadás erősen spinszelektív, a 3. minimumban 1- és 2+

állapotdublettek megfigyelését várhatjuk ~6 keV-es energiaközökkel, míg a 2. minimumbanegymástól teljesen függetlenül, lecsatolódva jelennek meg az 1- és 2+ rezonanciák. Fotonindukáltreakcióban így a 2. és 3. völgybeli rezonanciák nagy biztonsággal megkülönböztethetőek, azonbana hasadványok szögeloszlásának mérése alapvető fontosságú a spin, paritás és K értékekmeghatározása érdekében.

Az ELI-NP (Bukarest, Románia) hamarosan rendelkezésre álló, nagy intenzitású γ-forrásaalkalmas lesz a fenti vizsgálatok elvégzésére megalapozva ezzel hosszútávú kísérleti programunkata könnyű aktinoidák extrém deformált, kollektív magállapotainak, illetve hasadási gátjainak foton-indukált magreakciókon keresztüli vizsgálatára. A Bukarestben megépülő ELI-NP berendezés azeurópai ELI (“Extreme Light Infrastructure”) projekt keretén belül megvalósuló három berendezésegyike lesz. Az ELI-NP nagy intenzitású (1013 γ/s), kis energiabizonytalanságú (dE/E=0.3%) γ-nyalábot szolgáltat majd E=2-19 MeV energián, melyet egy lézer nyaláb Ee=600 MeV energiájúelektronnyalábon való, inkoherens Compton-visszaszórásával nyernek.

A Compton-visszaszórt γ-nyalábok nagy fluxusának (106 γ/[eVs]) és jó energiafeloldásának(ΔE≈10 keV) köszönhetően várakozásunk szerint nagy hatásfokú spektroszkópia végezhető,mellyel először sikerülhet feloldani az izomer-váll finomszerkezetét és megfigyelni egyedirezonanciaállapotait. Ugyanakkor új rezonanciák megfigyelését várjuk magasabb energiákon is:gyenge gátalatti rezonanciák lesznek vizsgálhatóak Γσ=0.1 eVb integrált fotohasadáshatáskeresztmetszettel, míg eddig tipikusan Γσ=10 eVb rezonanciák voltak vizsgálhatókhagyományos töltöttrészecske nyalábokkal.

Az ELI-NP várhatóan 2019 januárjától szolgáltat majd nyalábot. A tudományos programunkelső két -már elfogadott- kísérlete (“Day-0 Experiment”) a következő lesz:

1. A 232Th atommag fotohasadásának nagy energiafeloldású vizsgálatában mind az izomer-vállhasadási rezonanciáit (E=3.5-4.5 MeV), mind a gát közelében elhelyezkedő, eddig még nem észleltrezonanciákat célozzuk meg feltérképezni a hasadványok szögeloszlásának mérésével. Az ígyszerzett, kollektív állapotokra vonatkozó, részletes spektroszkópiai információval a magmodellekérvényességét vizsgálhatjuk az N=140 szuperdeformált neutronszám környékén. Magreakció-számítások elvégzésével és azoknak a mért adatainkhoz való hasonlításával a hasadási gátparamétereit célozzuk meghatározni nagy pontossággal. A magspintől függő belső (első) hasadásigát magasságának, illetve a SD állapotok nívósűrűségéből kikövetkeztethető második völgy EII

mélységének meghatározásával a 232Th eddig még ki nem mutatott, de elméleti előrejelzések szerintlétező izomerállapotának életidejére tudunk majd becslést adni. Ezen kívül a sokfononos, β-vibrációs állapotok széles energiatartományban történő feltérképezésével értékes információtnyerhetünk arról is, hogy a második potenciálminimum leírható-e egyáltalán harmonikuspotenciállal, mint ahogy azt jelenlegi közelítéseinkkel tesszük.

2. Másik kísérletünk a 232Th hasadási rezonanciáinak bomlásából (a SD és HD állapotokhasadásából) származó hasadványok tömeg- és magtöltés eloszlásának nagy feloldású vizsgálata ahasadás során bekövetkező nukleon-klaszterizácó törvényszerűségeinek és tulajdonságainakfeltárása céljából. A magon belüli nukleoncsoportok (klaszterek) kialakulásának lehetőségétfigyelembe vevő elméleti megfontolások olyan jóslatokkal szolgálnak, hogy a hiperdeformáltmagállapotok egy gömbszerű, mágikus neutron- (N=82) és protonszámot jelentő (Z=50) 132Snklaszterből és egy megnyúlt alakkal rendelkező, kiegészítő nukleoncsoportból áll [3]. Mivel ahasadási termékek tömegeloszlását a hasadási pont (nyeregpont) konfigurációja határozza meg, és a3. völgy nagyon közel áll a hasadási ponthoz, azt várhatjuk, hogy a 3. minimumból származótömegeloszlás sokkal aszimmetrikusabb tömegeloszlást mutat nagyobb csúcs-völgy aránnyal, mintaz 1. völgybeli (normáldeformált) állapotok hasadása során keletkező hasadványoké. Ilyen effektustazonban mindeddig nem sikerült kimutatni a gyenge tömegfeloldás (2-3 amu) és az erősnemrezonáns hasadási háttér miatt. Kutatási programunkban ezért a 232Th HD állapotainakbomlásából származó hasadási termékek tömeg- és magtöltéseloszlásának nagy hatásfokú és

feloldású vizsgálatát tervezzük.Hosszú távú terveinkben szerepel további, erősen radioaktív aktinoida magok (237Np, 231Pa,

239,242Pu, 230Th, és 233,234U) fotohasadásának szisztematikus vizsgálata, amire korábban nem voltlehetőség a fékezési sugárzások nagy nyalábfoltja, így a használható céltárgyak nagy tömege (ésezzel együtt nagy aktivitása) miatt. A fenti izotópok vizsgálatához Európában egyedülálló minőségűés mennyiségű spektroszkópiai céltárgy áll rendelkezésünkre az MTA Atomkiciklotronlaboratóriumában.

A kutatási projekt aktualitását az Európai Magfizikai Együttműködési Bizottság (NuPECC)legutóbbi (2010) hosszú távú tervezete [6] igazolja, mely szerint a hasadási folyamat, különösen akisenergiás, kollektív gerjesztések, és a hasadvány-tömegeloszlás finomszerkezetének vizsgálata akövetkező évek kiemelt kutatási területei. A könnyű aktinoidák hasadási gátjának pontos ismeretekülönös fontosságú hatékonyabb és biztonságosabb atomerőművek tervezéséhez, asztrofizikai háló-számításokhoz (az asztrofizikai r-folyamat nehézion-termelése), és a jelenlegi magmodellekellenőrzéséhez, illetve továbbfejlesztéséhez.

Az előzőekben felvázolt kutatási terv ipari alkalmazást tekintve további lehetőséggelkecsegtet. A 3. minimum rezonanciái az első völgybelieknél sokkal erősebben gerjeszthetőek: anagy deformáció következtében az óriás dipólrezonancia (GDR) két komponensre szakad, egyalacsonyan fekvő rezgés jelenik meg a hosszú szimmetriatengely mentén tipikusan E=4-5 MeVgerjesztési energiával. Elképzelésünk szerint a nagy áthatolóképességű γ-nyalábok egy rendkívülhasznos alkalmazása lehetne a radioaktív hulladéktárolókban levő, hosszú életidejű aktinoidáktranszmutációja a 3. völgy előre feltérképezett és kiválasztott, nagy amplitúdójú rezonanciánakgerjesztésével, mely során ezen aktinoidák indukált hasadásával ártalmatlan, rövid életidejű,gyengén radioaktív hasadványok keletkeznének a tárolók érintetlenül hagyása mellett.

Innováció: nagy hatásfokú hasadvány-detektorrendszerek fejlesztése

Az előzőekben bemutatott kutatási program új típusú hasadási detektorok kifejlesztését tesziszükségessé. A fejlesztéseket az MTA Atomki infrastruktúrájával (Elektronikai Osztály, MechanikaiMűhely, Gyorsítólaboratórium), illetve az ELI-NP részfinanszírozásával végezzük, melynek alapjaaz MTA Atomki és az ELI-NP között nemrég létrejött kutatás-fejlesztési, együttműködésimegállapodás.

A fotohasadásban keletkezett hasadványok szögeloszlásának méréséhez nagy hatásfokú, afotonindukált reakciókra jellemző, kis hatáskeresztmetszet ellensúlyozása érdekében több céltárgyattartalmazó, helyzetérzékeny, komplex detektorrendszerek jöhetnek számításba. A hasadványokszögeloszlásának méréséhez egy sok céltárgyas, több egységből álló, komplex detektorrendszerfejlesztését kezdtük meg 2015-ben. A detektorrendszer egységeinek alapjául egy új, ahasadványdetektálásban különösen ígéretes technológiára, a THGEM (Thick Gaseous ElectronMultiplier) technológiára [7] alapozott, helyzetérzékeny lavinadetektort választottunk. Amechanikailag igen stabil THGEM egy nagy erősítésű, gáztöltésű elektronsokszorozó, mely számoselőnnyel bír a hagyományos hasadási detektorokhoz képest: könnyen, laboratóriumi CNCtechnológiával legyártható, az alacsony gáznyomás miatt a jelek gyorsak, tipikusan 3-4 ns felfutásiidővel rendelkeznek, és a sokszálas, gáztöltésű hasadványdetektorokkal szemben öregedésieffektussal (a hatásfok idő függvényében történő csökkenésével) nem kell számolnunk. Működése akétoldalú, nyomtatott áramköri lapkába fúrt, milliméteres átmérőjű furatokban történő gázerősítésenalapul, mely a két oldalra kapcsolt nagyfeszültség hatására felgyorsított, elsődleges elektronokionizáló képességének következménye. A THGEM-lapka lyuk- és az anód szegmentáltelektródaszerkezete teszi lehetővé a hasadványok pozícióérzékeny detektálását akár 2 mm-espontossággal.

A hasadványok tömeg-, töltés- és kinetikus energiaeloszlásainak méréséhez egy új típusúionizációs kamrát fejlesztünk. A fejlesztés alapja egy Frisch-rácsos, kettős ionizációs kamra [8],mellyel az egy hasadási eseményből származó hasadványok egyidejű detektálása, illetve azokkinetikus energiájának mérése lehetséges. A rács és anód jelet felhasználva a hasadványok

céltárgyból való kilépési szöge is meghatározható, mellyel a céltárgybeli energiaveszteségkorrigálható. A fejlesztés egyik célja a hasadványok rendszámának meghatározása, mely atömegeloszlásnál erősebb indikációt jelenthet a klaszterizáció kimutatásához. Ehhez egyrészt 1)térformáló elektródagyűrűk beépítésével homogén elektromos teret kell előállítani, másrészt 2) akamra jeleinek digitalizálásával lehetővé válik a hasadványok Bragg-görbéjének felvétele, mellyelaz adott hasadvány magtöltése meghatározható. Exotikus hasadási módusok (pl. hármas hasadás)vizsgálatához helyzetérzékeny, félvezető töltöttrészecske-detektorokkal (Double-sided Silicon StripDetector) is felszereljük a kamrát.

Irodalom

[1] V.M. Strutinski, Nucl. Phys. A95, (1967) 420.[2] B. Singh et al., Nuclear Data Sheets 97, (2002) 241.[3] S. Cwiok et al., Phys. Lett. B322, (1994) 304.[4] A. Krasznahorkay, Handbook of Nuclear Chemistry, Hamburg, Springer Verlag 1 (2011) 281.[5] G. Bellia et al., Z. Phys. A314, (1983) 43.[6] http:www.nupecc.org/lrp2010/Documents/lrp2010_final_hires.pdf[7] C.K. Shalem et al., Nucl. Inst. and Meth. A558, (2006) 468.[8] C. Budtz-Jorgensen Nucl. Inst. and Meth. A258 (1987) 209.

http://www.nupecc.org/lrp2010/Documents/lrp2010_final_hires.pdf

A tervezett két előadás címe, tematikája

1. High resolution spectroscopy of exotic nuclear states of the actinides – Aktinoidák erősen deformált magállapotainak nagy feloldású vizsgálata

A hasadó mag potenciális energiafelületében nagy kvadrupól- és oktupóldeformációknál megjelenőharmadik, lokális (ún. hiperdeformált) potenciál minimum a könnyű aktinoida magok sajátossága. Apotenciálminimumban levő állapotok erősen deformáltak, a hasadó mag „szétfröccsenéséhez” nagyonközel eső állapotok, így vizsgálatukkal a hasadás dinamikájáról értékes ismeretekre tehetünk szert.Kísérleteinkben az aktinoida magok extrém nagy deformációval rendelkező állapotainak vizsgálatát ahasadási gát alatti gerjesztési energián (E≈3-6 MeV) mért prompt hasadási hatáskeresztmetszetbenmegjelenő transzmissziós hasadási rezonanciák azonosításával végezzük. Ilyen rezonancia akkorjelenik meg, ha az első völgybeli gerjesztett állapotok energiája egybeesik egy második, vagy egyharmadik völgybeli állapot gerjesztési energiájával. A hasadás folyamata így ezen kapuállapotokhasadási gáton keresztüli, alagúteffektussal történő bomlásával fejezhető ki. A rezonanciaállapotoknaka gerjesztési energia függvényében történő észlelése ad lehetőséget arra, hogy azonosítsuk az erősendeformált magállapotokat, és meghatározzuk azok gerjesztési energiáit, tulajdonságait. A hasadásihatáskeresztmetszet gátalatti tartományban való mérésével a hasadási gát alakja is meghatározható. Apotenciálgát maximumánál kisebb gerjesztési energia esetén a maghasadás csak alagúteffektussaltörténhet. Feltételezve, hogy a potenciál egymáshoz folytonosan illeszkedő parabolákkal közelíthető, azalagúteffektus valószínűsége a gerjesztési energia függvényében könnyen kiszámítható, a számított ésmért valószínűségek összevetése alapján pedig a parabolák paraméterei meghatározhatók.

Töltöttrészecske-nyalábot alkalmazó kísérleti vizsgálataink fő helyszíne a münchen-i Maier-Leibnitz Tandem-laboratórium volt. Az elmúlt években az 232U, a 232Pa és a 238Np mag gátalatti hasadásirezonanciáinak és azok forgási finomszerkezetének vizsgálatát, illetve a hasadási gátak paramétereinekmegállapítását tűztük ki célul. Az elvégzett kísérletekben a hasadási valószínűségek gerjesztésienergiától való függését határoztuk meg, melyhez a (d,pf), illetve (3He,df) reakciókból származó,hasadványokkal koincidenciában levő, könnyű részecskék kinetikus energiáját mértük meg nagyfeloldással (ΔE=5 keV) egy Q3D típusú mágneses spektrográf segítségével. A hasadványokat az MTAAtomkiben fejlesztett, nagy hatásfokú, helyzetérzékeny, kisnyomású lavinadetektorokkal detektáltuk.Előadásomban a fenti kísérletek eredményeiről számolok be.

2. Towards the investigation of the photofission process at ELI-NP – Fotohasadás vizsgálata az ELI-NP γ-nyalábjával

Nagy intenzitású optikai lézer relativisztikus elektronokon történő Compton szórásával γ-nyalábok újgenerációja született, melyek extrém intenzitásukkal és rendkívül kis energiabizonytalanságukkallehetővé teszik a könnyű aktinoidák erősen deformált, kollektív magállapotainak, illetve hasadásigátjainak fotonindukált magreakciókban történő spinszelektív, nagy feloldású vizsgálatát. Ilyenberendezés lesz az Európiai Unió által társfinanszírozott és a Bukarest (Románia) határában hamarosanmegépülő „Extreme Light Infrastructure – Nuclear Physics” (röviden: ELI-NP) nevű kutatóközpont is.Az ELI-NP központ várhatóan 2019-től fog magfizikai kísérletek számára a világon egyedülállóannagy intenzitású (1013 γ/s) és jó energiafeloldású (dE/E=0.3%) γ-nyalábot szolgáltatni. Bár akutatóközpont építése még javában zajlik, kutatási céljaink eléréséhez új típusú detektorrendszerekfejlesztését kezdtük meg az MTA Atommagkutató Intézetében, mely fejlesztéseket az ELI-NPkutatóintézet anyagilag is támogat. Előadásomban bemutatom az ELI-NP fotohasadás vizsgálatát célzókutatási programját (melyben kutatócsoportunk vezető szerepet vállal), a nemrég, a HIγS (DukeEgyetem, USA) berendezésnél elvégzett prototípus kísérlet eredményeit, illetve az MTA Atomkibenjelenleg zajló detektorfejlesztéseket.

RAPID COMMUNICATIONS

PHYSICAL REVIEW C 80, 011301(R) (2009)

Hyperdeformed sub-barrier fission resonances observed in 232U

L. Csige,1,2 M. Csatlos,1 T. Faestermann,3 Z. Gacsi,1 J. Gulyas,1 D. Habs,2 R. Hertenberger,2 A. Krasznahorkay,1

R. Lutter,2 H. J. Maier,2 P. G. Thirolf,2 and H.-F. Wirth3

1Institute of Nuclear Research of the Hungarian Academy of Sciences (ATOMKI), Post Office Box 51, H-4001 Debrecen, Hungary2Ludwig-Maximilians-Universitat Munchen, D-85748 Garching, Germany

3Technische Universitat Munchen, D-85748 Garching, Germany(Received 27 February 2009; revised manuscript received 18 June 2009; published 2 July 2009)

The fission probability of 232U has been measured using the 231Pa(3He,df) reaction with an energy resolutionof 11 keV in the excitation energy region of E∗ = 4.0–6.4 MeV. A number of sub-barrier fission resonances havebeen observed for the first time in the excitation energy range below E∗ = 4.8 MeV and interpreted as rotationalbands with a rotational parameter characteristic to a hyperdeformed nuclear shape (h2/2� = 1.96 ± 0.11 keV).The angular distribution of the associated fission fragments was measured to deduce the K value of the rotationalbands. The fission barrier parameters of 232U have been determined by analyzing the overall features of the fissionprobability. A deep third minimum with an excitation energy of EIII = 3.2(2) MeV and rather low inner barrierheight of EA = 4.0(3) MeV could be established.

DOI: 10.1103/PhysRevC.80.011301 PACS number(s): 21.10.Re, 24.30.Gd, 25.85.Ge, 27.90.+b

The observation of discrete γ rays from hyperdeformed(HD) nuclear states with an axis ratio of ∼3:1 represents oneof the greatest challenges of high-spin physics. Although alarge community with 4π γ arrays such as GAMMASPHEREand EUROBALL was searching for HD states in very longexperiments, no discrete HD states have been identified so farin the mass region of A ≈ 130 [1–5].

Unlike the mass region of A ≈ 130, the existence of HDstates in the third minimum of the fission barrier in Thand U isotopes is firmly established both experimentally andtheoretically [6–12]. Observing transmission resonances as afunction of the excitation energy caused by resonant tunnelingthrough excited states in the third minimum of the potentialbarrier allows us to identify the excitation energies of theHD states. Moreover, the observed states could be orderedinto rotational bands, with moments of inertia proving thatthe underlying nuclear shape of these states is indeed a HDconfiguration. For the identification of the rotational bands thespins and their projections onto the nuclear symmetry axis(K values) can be obtained by measuring the angulardistribution of the fission fragments.

The fission probability of such HD states is usually low,only a few percent, and they decay mostly by γ de-excitationto the ground-state band. At sufficiently high spin these statesbecome yrast below the fission barrier, so in this case we canhope to observe discrete γ lines.

Calculations of potential energy surfaces have predictedthat HD minima correspond to reflection-asymmetric shapeswith large quadrupole and octupole deformations. Surfacesfor U nuclei calculated by Cwiok et al. [6] show thathyperdeformed minima are predicted at a large quadrupoledeformation of β2 = 0.9, while the depth of the third wellwas estimated to be much larger than previously believed.In contrast to the 234,236U isotopes, where sharp HD fissionresonances have been identified in Refs. [10–12], in 232Uno clear resonance structures have been observed so far, butrather a broad shoulder has been found around E∗ = 5.0 MeV,

which was assumed to consist of resonances with Kπ = 0+and Kπ = 2+ [13]. However, according to the calculationson the height of the fission barriers and on the depth of thethird potential well [6,7], the appearance of fission resonancesrepresenting HD states is expected also in the case of 232U.

The aim of the present experiment was to search forsuch sub-barrier fission resonances in 232U and to assignthe resonances to rotational bands via the determination oftheir rotational parameters (h2/2�). The determination of thefission barrier parameters of 232U contributes to extendingthe systematic knowledge of fission barrier parameters of theisotopic chain of even-even uranium isotopes.

The experiment was carried out at the Tandem accelerator ofthe Maier-Leibnitz Laboratory (MLL) at Garching employingthe 231Pa(3He,df) reaction with a 3He beam of E = 38.1 MeVto investigate the fission probability of 232U in the excitationenergy region of E∗ = 4.0–6.5 MeV. An enriched (99%)70 µg/cm2 thick radioactive target of 231Pa was used on a20 µg/cm2 thick carbon backing. The excitation energy of232U was determined from the kinetic energy of the deuteronejectiles. The ground-state Q value for the reaction is Q =610 keV, which was calculated using the NNDC Q-valuecalculator [14].

The kinetic energy of the outgoing deuterons was analyzedby a Q3D magnetic spectrograph set at �lab = 35◦ relative tothe beam direction with a solid angle coverage of 10 msr [15].The deuteron position in the focal plane was measured by aposition-sensitive light-ion detector with individual cathodestrip readout of 890 mm active length [16].

Transitions to the well-known low-lying states of 232U (E =47.5, 156.56, and 322.7 keV) [17] using the 231Pa(3He,d) reac-tion were applied for the energy calibration. The experimentalenergy resolution was deduced to be �E = 11 keV (FWHM)in the energy region of interest.

Fission fragments were detected in coincidence withthe outgoing deuterons by two position sensitive avalanchedetectors (PSADs), allowing for a detection of the fission

0556-2813/2009/80(1)/011301(5) 011301-1 ©2009 The American Physical Society

http://dx.doi.org/10.1103/PhysRevC.80.011301


L. CSIGE et al. PHYSICAL REVIEW C 80, 011301(R) (2009)

E* (keV)

Cou

nts/

10 k

eV

0

10

20

30

40

50

60

4000 4200 4400 4600 4800

FIG. 1. Excitation energy spectrum of 232U between E∗ = 4.0and 4.8 MeV. A number of sharp fission resonances (indicated byarrows) have been observed for the first time in this excitation energyregion. The contribution of random coincidence events is indicatedby the hatched spectrum.

fragment angular correlation with respect to the recoil axis(30◦ < �R < 90◦) and a solid angle coverage of 10% of4π [18].

The measured high-resolution excitation energy spectrumof 232U is shown in Fig. 1 as a function of the excitationenergy of the compound nucleus in the region of E∗ = 4.0–4.8 MeV together with the contribution of the randomcoincidence events (hatched histogram). A number of sharptransmission resonances have been observed for the first timein the excitation energy region of E∗ = 4.0–4.8 MeV withwidths of �E ≈ 30 keV. Given their narrow width, theseresonances do not appear to be considerably damped; thusthey cannot be associated with states in the second minimum.The damping width of class II (superdeformed, SD) resonancesshould be much broader (≈200 keV [19]) owing to the strongcoupling to class I states, whereas the damping of class III(HD) resonances is hindered by the higher barriers of the thirdwell [19].

The angular distribution of the fragments was determinedby gating on the energies of all the observed resonances withrespect to the recoil axis, and the values were normalizedto the value at 90◦, as can be seen in Fig. 2. Angulardata for random coincidence events were subtracted, and theefficiency of the PSADs was taken into account by dividingthe angular distribution spectrum with the spectrum of randomevents gated by excitation energies above the fission barrier,where numerous fission channels are open. In addition to thestatistical contribution, errors represent also the uncertaintycoming from the small continuous nonresonant part of thefission probability. The measured angular distribution wascompared to calculated ones to derive information on theK value of the rotational bands. Calculations have beenperformed following the concept of Glassel et al. [20]. Theresults of these calculations with different K values assumedare displayed in Fig. 2 as continuous lines and suggested thatK = 4, 5 be assigned to the rotational bands. These ratherhigh K values can be understood by considering the mostprobable angular momentum transfer of L = 3 and L = 4 in

K=1

K=2

K=3

K=4K=5K=5

ΘR (degree)

W(Θ

R)/

W(9

0 )

0

0.2

0.4

0.6

0.8

1

1.2

1.4

10 20 30 40 50 60 70 80 90

°

FIG. 2. Comparison of theoretical and experimental fission frag-ment angular distributions W (�R)/W (90◦) with respect to the recoilaxis. The theoretical curves were obtained by assuming differentK values for the rotational bands. The thick line was calculated usingthose K values that were assigned to the experimentally identifiedrotational bands during the fitting procedure.

the (3He, d) reaction [13] and the spin of the 231Pa targetnucleus (Jπ = 3

2+

).Figure 3(a) shows the fission probability spectrum between

E∗ = 4.0 and 4.8 MeV. It was obtained by dividing thedeuteron spectrum containing only coincidence events bythe deuteron spectrum from the (3He,d) reaction. To describethe rotational structure of these resonances, overlappingrotational bands were assumed with the same moment ofinertia (θ ) and intensity ratio for the band members asdescribed previously by Krasznahorkay et al. [9]. Gaussianswere used for describing the different band members, andthe nonresonant part of the fission probability, which is

96

98

100

102

104

106

108

110

112

114

1.8 2 2.2 2.4

h2/2Θ=1.96±0.11 keV

h2/2Θ (keV)

(b)

E* (keV)

Pf

K=4 4 44

4 54

(a)

-0.01

0

0.01

0.02

0.03

0.04

4000 4200 4400 4600 4800

χ2

FIG. 3. (a) Fission probability with error bars as a function ofthe excitation energy between E∗ = 4.0 MeV and E∗ = 4.8 MeV.The result of the fitting procedure with an assumed seven rotationalbands with overlapping band members as described in the text isindicated by the continuous line. The picket fence structures indicatethe positions of the rotational band members used in the fit. (b) Resultof the χ 2 analysis.

011301-2


HYPERDEFORMED SUB-BARRIER FISSION RESONANCES . . . PHYSICAL REVIEW C 80, 011301(R) (2009)

caused by the simple tunneling effect through the fissionbarrier, was treated as an exponential background. Duringthe fitting procedure the energy of the bandhead and theabsolute intensity of the band were used as free parame-ters, but a common rotational parameter was adopted foreach band. The relative excitation probabilities α(E, Jπ )for the members of the rotational band were taken fromRefs. [13,21]. The rotational parameter was determined tobe h2/2� = 1.96 ± 0.11 keV as a result of a χ2 analysis[Fig. 3(b)] [22], which is significantly smaller than thecorresponding values characterizing SD shapes (h2/2� ≈3.3 keV) as described in Refs. [9,12]. The reduced χ2

value of the best fit was χ2/F = 1.46 (where F is thenumber of the degrees of freedom), representing the good-ness of our fitting procedure. Our results were deduced byassuming K = 4, 4, 4, 4, 4, 5, and 4 for the seven rotationalbands at bandhead energies E∗ = 4080(5), 4160(7), 4345(6),4402(4), 4468(3), 4651(4), and 4678(3) keV, respectively. InFig. 2 the thick line represents the resulting angular distributionobtained from the measured resonances that were assigned torotational bands with their respective K values as derived fromthe fitting procedure. The experimental and calculated valuesare in a very good agreement.

For the determination of the fission barrier parameterswe have deduced an analytical expression for the fissionprobability that has been fitted to our experimental values.Within the calculation we used the optical model for fission[13], which was extended by Sin and co-workers [23,24] to thelight actinides featuring a triple-humped fission barrier. In thismodel a complex potential is introduced (Vc = V + iW ) todescribe the fission barrier, where the real part is parametrizedby five smoothly joint parabolas:

Vi(β) = Ei + (−1)i(1/2)µ(hωi)2(β − βi)

2, (1)

where i runs from 1 to 5 for a triple-humped fission barrier,Ei represent the barriers heights (odd i) and depths of thewells (even i), βi is the corresponding deformation parameter,hωi describes the curvature of each parabola, and µ is theinertial mass parameter. The imaginary part of the potential isresponsible for the damping of the class II vibrational states,which can be described as an absorption of the incoming fluxin the second well.

The general expression for the fission probability can bewritten as

Pf = f (E∗)

f (E∗) + γ (E∗) + n(E∗), (2)

where f (E∗), γ (E∗), and n(E∗) denote the fission, γ , andneutron emission partial widths, respectively. Owing to thehigh neutron separation energy Sn = 7.273 MeV comparedto the expected height of the outer barrier (≈6.5 MeV), theneutron width can be neglected and only γ decay competeswith fission. The average radiation width as a function ofthe excitation energy (under the assumption of only E1transitions) can be expressed analytically [25] as

〈γ (E∗)〉 = Cu4 − 10u3 + 45u2 − 105u + 105, (3)

where u = 2a(E∗ − �p − �n), a is the level density parame-ter, �p and �n are pairing and shell corrections to the energy

E* (keV)

Pf

231Pa(3He,df)

0

0.1

0.2

0.3

0.4

0.5

0.6

0.7

0.8

4500 5000 5500 6000

0

0.1

0.2

0.3

0.4

0.5

0.6

0.7

0.8

4500 5000 5500 6000

Back et al.

FIG. 4. Fission probability of 232U as a function of the excitationenergy measured with 11 keV resolution (FWHM). The result ofthe fitting procedure with five joint parabolas corresponding to atriple-humped fission barrier is indicated by a continuous line. Thespectrum shown in the insert was measured by Back et al. [13] witha FWHM resolution of 95 keV. For comparison the same fit functionthat describes our experimental data is also indicated. The smalldashed box marks the excitation energy region, where transmissionfission resonances have been found [equivalent to the data shown inFig. 3(a)].

for protons and neutrons, respectively, and C is a normalizationconstant, which is adjusted to reproduce the experimentallyknown γ width at the neutron binding energy γ (Bn). Theconstants a,�p,�n, and γ (Bn) were taken from Ref. [13].Following the concept of Ref. [23] to deduce the fission width,our final analytical expression depends on the heights (E1−5)and the curvature energies (hw1−5) of the barrier. Because ofthe strong correlation of the parameters Ei and hωi , only thebarrier heights have been treated as free parameters duringthe fitting procedure for a given set of hωi values. Using thismethod we have examined ≈3500 sets for the most realisticvalues of hωi of a triple-humped fission barrier [23]. Becauseour aim is an approximate description of the overall structureof the fission probability, transition states were not included inthe calculation.

The result of the fitting procedure is presented in Fig. 4, andthe fission barrier parameters extracted from the fit functioncan be found in the first row of Table I. Estimated errorsare also indicated for each value. Since the outer barriersdominate the threshold region, where the statistical errors ofthe experimental values are smaller, the uncertainty of the innerbarrier height is relatively high (≈8%). Table I also containsthe depths of the third well calculated by Cwiok et al. [6] for aless reflection asymmetric (β3 ∼ 0.36) hyperdeformed nuclearshape (second row) and the more reflection asymmetric case(β3 ∼ 0.6, third row). Our result on the depth of the thirdpotential well (EIII = 3.2 ± 0.2 MeV) suggests that in thecase of 232U fission proceeds via more reflection asymmetricshapes. Given our new results on the fission barrier parametersof 232U, the discrepancy from the fitted function around

011301-3


L. CSIGE et al. PHYSICAL REVIEW C 80, 011301(R) (2009)

TABLE I. Triple-humped fission barrier parameters for 232U as a result of the fitting procedure (first row) and the depth of thethird well calculated by Cwiok et al. [6] for a less reflection asymmetric (β3 ∼ 0.36, second row) and more reflection asymmetric(β3 ∼ 0.6, third row) hyperdeformed nuclear shape. Also shown are double-humped barrier parameters experimentally deducedby Back et al. [13] (fourth row) and calculated by Howard and Moller [26] (fifth row). In the latter cases E1 and E3 denote theheight of the inner and outer barriers, respectively.

E1 E2 E3 E4 E5 hω1 hω2 hω3 hω4 hω5

4.0 ± 0.3 3.1 ± 0.3 4.91 ± 0.2 3.2 ± 0.2 6.02 ± 0.2 1.0 ± 0.1 1.0 ± 0.1 0.8 ± 0.1 1.1 ± 0.1 1.4 ± 0.13.94 ± 0.13.0 ± 0.1

5.54 ± 0.2 5.45 ± 0.2 0.8 ± 0.1 0.55 ± 0.15.74 2.65 6.42

E∗ = 5.0 MeV could be a nice signature of the existence oftransition states, which could be assigned to states built on thesecond barrier. This could be the first time that such states havebeen observed with high resolution in the fission probability. Apreliminary analysis of the data around E∗ = 5.0 MeV showedthat a good description of the resonances can be achieved byassuming a rotational parameter of h2/2� = 3.9 keV for therotational bands. This value is very close to the typical valuecharacterizing SD nuclear shapes.

Barrier heights and curvature parameters obtained byBack et al. [13] with only a double-humped fission barrierassumed can be found in the fourth row of Table I; barrierparameters calculated by Howard and Moller [26] using themacroscopic-microscopic method are listed in the fifth row ofTable I. Our data points could not be fitted with a probabilityfunction with only three joint parabolas, owing to the ratherslow saturation of the fission probability as demonstrated inRef. [27]. Using the deduced fission barrier parameters, wedisplay the potential energy curve of 232U as a function of thequadrupole deformation (β2) in Fig. 5, where the excitationenergy region of the observed HD transmission resonances

β2

E (

MeV

)

-1

0

1

2

3

4

5

6

7

0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2

4.91 MeV 6.02 MeV4.0 MeV

3.1 MeV 3.2 MeV

U232

E E E

E E

CBA

II III

FIG. 5. Potential energy of 232U as a function of the quadrupoledeformation parameter (β2). The excitation energy region above thefirst barrier and below the second barrier, where HD transmissionresonances have been observed, is indicated by a double-ended arrow.

between the barrier heights of the inner and middle barrieris indicated by a double-ended arrow. Given our new resultson the first and the second barrier heights, the energy regionin Fig. 4 marked by the dashed rectangle corresponds tothe excitation energy region where (hyperdeformed) class IIIfission resonances have been identified.

The fission probability of 232U measured by Back et al.[13] using the same reaction but with a much reduced energyresolution of 95 keV (FWHM) is displayed in the insert ofFig. 4. For comparison the same probability function derivedfrom our experimental data has been included as a solid line.

Figure 6 shows our present results on the fission barrierparameters of 232U together with previous experimental resultson 234U [9,29], 236U [12], and 238U [28]. The inner barrierheights and the depths of the third well are marked by fullcircles and triangles, respectively. The value for the thirdminimum of the fission barrier of 238U results from a theoreticalcalculation, taken from Ref. [30]. In Fig. 6 the fission barrierparameters obtained by Back et al. [13] with a double-humpedfission barrier assumed are indicated by open circles. The datafor the inner barrier heights EA (full circles) reveal a clear

EA(new)EA(old)EIII

A (Z=92)

E (

MeV

)

(C)

1

2

3

4

5

6

7

230 232 234 236 238 240

FIG. 6. The heights of the inner barrier (EA) and the depths of thethird well (EIII) for even-even uranium isotopes. The experimentaldata for 234U, 236U, and 238U indicated by full circles and full triangleswere taken from Refs. [9,12,28,29]; the experimental data representedby open circles were taken from Ref. [13]. The data point marked by(C) is a result of a calculation, which was taken from Ref. [30]. Thedashed curve illustrates the trend of a decreasing inner barrier heightwith decreasing neutron number within the isotopic chain.

011301-4


HYPERDEFORMED SUB-BARRIER FISSION RESONANCES . . . PHYSICAL REVIEW C 80, 011301(R) (2009)

trend within the isotopic chain with decreasing neutron number(illustrated by the dashed line). This trend complements theobserved drop of EA with decreasing proton number [12,29] inactinides above Z ≈ 90, giving rise to expect so far unobservedshort-lived fission isomers in low-Z as well as low-N actinides,respectively, owing to the increasing probability of back decayto the first minimum with lower EA.

Summarizing our results, we measured the fissionprobability of 232U using the 231Pa(3He,d) reaction todeduce the fission barrier parameters of 232U and searchfor hyperdeformed fission resonances. Sharp transmissionresonances have been found at excitation energies of E∗ =4.080(5), 4.160(7), 4.345(6), 4.402(4), 4.468(3), 4.651(4),4.678(3), 4.970(3), 5.040(5), 5.106(4), and 5.163(4) MeV.Resonance structures in the excitation energy region of

E∗ = 4.0–4.8 MeV are interpreted as rotational bands witha moment of inertia characteristic of hyperdeformed states(h2/2� = 1.96 ± 0.11 keV). Fission barrier parametershave been deduced by fitting an analytical function to theexperimental values, where the barrier parameters were treatedas free parameters. Together with previous measurements on234U and 236U our new results on 232U show a systematicpicture of the barrier parameters of the uranium isotopesand confirm the existence of a deep third potential well inagreement with theoretical predictions.

The work has been supported by DFG under HA 1101/12-2and UNG 113/129/0, the DFG Cluster of Excellence “Originand Structure of the Universe,” and the Hungarian OTKAFoundation No. K72566.

[1] D. R. Lafosse et al., Phys. Rev. Lett. 74, 5186 (1995).[2] D. R. Lafosse et al., Phys. Rev. C 54, 1585 (1996).[3] J. N. Wilson et al., Phys. Rev. C 56, 2502 (1997).[4] B. M. Nyako et al., Acta Phys. Pol. B 36, 1033 (2005).[5] B. Herskind et al., Acta Phys. Pol. B 38, 1421 (2007), and

references therein.[6] S. Cwiok et al., Phys. Lett. B322, 304 (1994).[7] P. Moller, S. G. Nilsson, and R. K. Sheline, Phys. Lett. B40, 329

(1972).[8] J. Blons, C. Mazur, D. Paya, M. Ribrag, and W. Weigmann,

Phys. Rev. Lett. 41, 1282 (1978).[9] A. Krasznahorkay et al., Phys. Lett. B461, 15 (1999).

[10] J. Blons et al., Nucl. Phys. A477, 231 (1988).[11] A. Krasznahorkay et al., Phys. Rev. Lett. 80, 2073 (1998).[12] M. Csatlos et al., Phys. Lett. B615, 175 (2005).[13] B. B. Back et al., Phys. Rev. C 9, 1924 (1974).[14] http://www.nndc.bnl.gov/qcalc/.[15] H. A. Enge, Nucl. Inst. Meth. 162, 161 (1979).[16] H. F. Wirth, Ph.D. thesis, Technische Universitat Munich, 2001.[17] E. Browne, Nucl. Data Sheets 107, 2579 (2006).[18] M. Hunyadi, Ph.D. thesis, University of Debrecen, 1999.

[19] S. Bjørnholm and J. E. Lynn, Rev. Mod. Phys. 52, 725(1980).

[20] P. Glassel, H. Rosler, and H. J. Specht, Nucl. Phys. A256, 220(1976).

[21] B. B. Back et al., Nucl. Phys. A165, 449 (1974).[22] P. R. Bevington, Data Reduction and Error Analysis for the

Physical Sciences (McGraw-Hill, New York, 1969).[23] M. Sin, R. Capote, A. Ventura, M. Herman, and P. Oblozinsky,

Phys. Rev. C 74, 014608 (2006).[24] M. Sin and R. Capote, Phys. Rev. C 77, 054601 (2008).[25] P. D. Goldstone, F. Hopkins, R. E. Malmin, and P. Paul, Phys.

Rev. C 18, 1706 (1978).[26] W. M. Howard and P. Moller, At. Data Nucl. Data Tables 25,

219 (1980).[27] B. S. Bhandari and A. S. Al-Kharam, Phys. Rev. C 39, 917

(1989).[28] M. J. Lopez et al., Ann. Nucl. Energ. 32, 195 (2005).[29] P. G. Thirolf et al., in Proceedings of the International

Conference on Nuclear Physics and Atomic Energy, Kiev, 2006,p. 80.

[30] G. Royer and C. Bonilla, J. Rad. Nucl. Chem. 272, 237 (2007).

011301-5

PHYSICAL REVIEW C 85, 054306 (2012)

Transmission resonance spectroscopy in the third minimum of 232Pa

L. Csige,1,2 M. Csatlos,2 T. Faestermann,3 J. Gulyas,2 D. Habs,1,4 R. Hertenberger,1 M. Hunyadi,2 A. Krasznahorkay,2

H. J. Maier,1 P. G. Thirolf,1 and H.-F. Wirth3

1Ludwig-Maximilians-Universitat Munchen, D-85748 Garching, Germany2Institute of Nuclear Research of the Hungarian Academy of Sciences (ATOMKI), Post Office Box 51, H-4001 Debrecen, Hungary

3Technische Universitat Munchen, D-85748 Garching, Germany4Max-Planck-Institute for Quantum Optics, D-85748 Garching, Germany

(Received 29 March 2012; published 7 May 2012)

The fission probability of 232Pa was measured as a function of the excitation energy in order to search forhyperdeformed (HD) transmission resonances using the (d, pf ) transfer reaction on a radioactive 231Pa target.The experiment was performed at the Tandem accelerator of the Maier-Leibnitz Laboratory (MLL) at Garchingusing the 231Pa(d, pf ) reaction at a bombarding energy of Ed = 12 MeV and with an energy resolution of�E = 5.5 keV. Two groups of transmission resonances have been observed at excitation energies of E∗ = 5.7and 5.9 MeV. The fine structure of the resonance group at E∗ = 5.7 MeV could be interpreted as overlappingrotational bands with a rotational parameter characteristic to a HD nuclear shape (h2/2� = 2.10 ± 0.15 keV). Thefission barrier parameters of 232Pa have been determined by fitting TALYS 1.2 nuclear reaction code calculations tothe overall structure of the fission probability. From the average level spacing of the J = 4 states, the excitationenergy of the ground state of the third minimum has been deduced to be EIII = 5.05+0.40

−0.10 MeV.

DOI: 10.1103/PhysRevC.85.054306 PACS number(s): 21.10.Re, 24.30.Gd, 25.85.Ge, 27.90.+b

I. INTRODUCTION

The observation of discrete γ transitions between hy-perdeformed (HD) nuclear states represents one of the lastfrontiers of high-spin physics. Although a large communitywith 4π γ arrays was searching for HD states in very longexperiments, no conclusive evidence of discrete HD levels hasbeen found so far [1–5]. On the other hand, the existence oflow-spin hyperdeformation in the third minimum of the fissionbarrier is established both experimentally and theoretically inthe actinide region [6,7]. Observing transmission resonancesas a function of the excitation energy caused by resonanttunneling through excited states in the third minimum of thepotential barrier can specify the excitation energies of the HDstates. Moreover, the observed states could be ordered intorotational bands and the moments of inertia of these bands cancharacterize the underlying nuclear shape, proving that thesestates have indeed a HD configuration.

Regarding hyperdeformation, the double-odd nucleus 232Pais of great interest. Even though low-spin hyperdeformationhas already proved to be a general feature of uranium [8–11]and thorium isotopes [12,13], no HD state has been found inprotactinium isotopes so far. In particular, the level scheme ofthe odd-odd 232Pa is completely unknown in the first minimumof the potential barrier, only the ground-state properties areknown at present (Iπ

g.s. = 2−) [14]. The fine structure of thefission resonances of 232Pa has been studied so far only viathe (n, f ) reaction [15] with high resolution, but the resultsshowed no convincing evidence on the existence of HD states.A possible reason was the rather limited momentum transfer ofthe (n, f ) reaction at that low neutron energy (En ≈ 100 keV),which did not allow for the population of rotational bands. Incontrast, the (d, p) reaction can transfer considerable angularmomentum, thus full sequences of rotational states with higherspins can be excited. The experimental (n, f ) cross section wasused very recently to deduce the fission barrier parameters of

232Pa by performing cross-section calculations with the EMPIRE

2.19 nuclear reaction code [16], in which the optical modelfor fission was extended to treat double- and triple-humpedfission barriers. The fission barrier parameters of 232Pa weredetermined to be EA = 5.92, EBI = 6.3, and EBII = 6.34 MeV[17]. This result suggested to expect the appearance of HDresonances in the excitation energy region between E∗ = 5.9and E∗ = 6.3 MeV.

II. EXPERIMENTAL METHODS

In our experiment, the fission probability of 232Pa wasmeasured as a function of the excitation energy with highresolution in order to search for HD rotational bands usingthe 231Pa(d, pf ) reaction. The experiment was carried outat the Tandem accelerator of the Maier-Leibnitz Laboratory(MLL) at Garching employing the 231Pa(d, pf ) reaction witha bombarding energy of En = 12 MeV to investigate thefission probability of 232Pa in the excitation energy regionof E∗ = 5.5–6.2 MeV. Enriched (99%), 70 μg/cm2 thickradioactive target of 231Pa was used on a 20 μg/cm2 thickcarbon backing. The ground-state Q value for the reactionis Q = 3.324 MeV, which was calculated using the NNDCQ-value calculator. The excitation energy of the fissioningnucleus was derived from the kinetic energy of the outgoingprotons, that was measured by the Garching Q3D magneticspectrograph [18] set at �lab = 139.4◦ relative to the beamdirection. The well-known lines of the 208Pb(d, p) reactionwere applied to perform the energy calibration of the focalplane detector [19]. The experimental energy resolution wasdeduced to be �E = 5.5 keV (FWHM) in the energy regionof our interest. Fission fragments were detected in coincidencewith the outgoing protons by two position-sensitive avalanchedetectors (PSADs) with a solid angle coverage of 20% of 4π .

054306-10556-2813/2012/85(5)/054306(5) ©2012 American Physical Society


L. CSIGE et al. PHYSICAL REVIEW C 85, 054306 (2012)

E* (keV)

P f

231Pa(d,pf)

0

0.01

0.02

0.03

0.04

0.05

0.06

5700 5800 5900 6000 6100 62000

0.02

0.04

0.06

0.08

0.1

0.12

0.14

0.16

0.18

FIG. 1. The measured fission probability of 232Pa in the excitationenergy range of E∗ = 5.65–6.2 MeV. Two resonance groups havebeen observed around E∗ = 5.75 and 5.9 MeV, respectively, inagreement with the results of a previous (n, f ) experiment [15].Below E∗ = 5.82 MeV a magnified scale of the y axis was used forbetter visibility of the resonance structure.

III. EXPERIMENTAL RESULTS AND DISCUSSION

A. Transmission fission resonances of 232Pa

The measured high-resolution fission probability spectrumof 232Pa is shown in Fig. 1 as a function of the excitationenergy of the fissioning nucleus in the region of E∗ = 5.65–6.2 MeV. The random coincidence contribution was subtractedby using the well-defined flight time difference of protons andfission fragments. Two resonance groups can be clearly seenat E∗ = 5.75 and 5.9 MeV in a fair agreement with the resultsof a previous (n, f ) experiment [15]. Below E∗ = 5.82 MeVa magnified scale of the y axis was used for better visibility ofthe resonance structure. In the (n, f ) experiment, low-energyneutrons (En = 120–420 keV) were used to populate the statesin the compound nucleus. In this case s-wave neutron capture isthe dominant process and the transfer momentum is principallylimited to 1h, thus rotational bands cannot be excited. On theother hand, the fission fragment angular distribution (FFAD)data supported a K = 3+ assignment for the resonance at En =156.7 keV. Together with a possible K = 3− assignment forthe resonance at En = 173.3 keV, which could not be ruledout by the FFAD data, these two resonances could be theband heads of two close-lying K bands with opposite parities,a well-known consequence of the octupole deformation inthe HD minimum of the fission barrier. However, having noinformation on the moment of inertia, this result could notbe considered as a clear evidence on the existence of a HDminimum as also stated by the authors.

Due to the low neutron separation energy of 232Pa (Sn =5.455 MeV), the fission probability is rather small, whichresulted in a very limited statistics at deep sub-barrier energies.Therefore, to suppress the statistical fluctuations of theexcitation energy spectrum and to identify the resonancesunequivocally, we applied a widely used peak-searchingmethod, the so-called Markov-chain algorithm [20] to thedata. This method can also be used to subtract the continuous,exponentially rising fission background originating from the

E (keV)5700 5720 5740 5760 5780 5800

(ar

b.un

its)

fP

0

0.05

0.1

0.15

0.2

FIG. 2. The result of the Markov-chain peak searching algorithmapplied to the histogram, which is shown in Fig. 1 (E∗ = 5.7–5.8 MeV). The continuous fission background stemming from thenon-resonant tunneling process is subtracted. The positions of theidentified resonances are indicated by arrows.

nonresonant tunneling process through the fission barrier. Inthe generated spectrum, a number of sharp resonances could beclearly identified between E∗ = 5.7 and 5.8 MeV as indicatedby arrows in Fig. 2.

The limited statistics of the present experiment did notallow to extract the spin information from the angular data.The first resonance around E∗ = 5.72 MeV can be identifiedas the band head of a K = 3 band based on the results of the(n, f ) experiment [15]. However, owing to the larger transfermomentum of the (d, p) reaction, more members of this bandand in general more levels with higher spins (rotational bands)could be excited. The resonance group at E∗ = 5.9 MeV couldnot be resolved into individual resonances as a consequence ofthe large level density (thus strongly overlapping) at this highexcitation energy.

To allow for an identification of the underlying structure aseither resulting from a hyperdeformed (HD) or superdeformed(SD) configuration, the observed resonances have been fittedwith overlapping rotational bands assuming both scenarios.Gaussians were used to describe the different band memberswith a width fixed to the experimental resolution (�E =5.5 keV). During the fitting procedure, the energy of the bandheads and the intensity of the band members were treatedas free parameters and a common rotational parameter wasadopted for each band (h2/2� = 2.10 ± 0.15 keV for the HDscenario). Since the population of the different spins variesonly slightly with excitation energy, the intensity ratios of theband members were kept to be constant. The result of the fittingprocedure is presented in Fig. 3. The picket fence structure ofthe three rotational bands is indicated in the figure as well asthe quality of the fit (χ2/F = 1.03 with F = 99).

Given the resonance positions determined by the Markov-chain algorithm, we also tested the assumption of an underly-ing SD rotational band configuration generating the observedresonance structure. In this scenario (Fig. 4), our data could bedescribed by four rotational bands with K value assignmentsof K = 3, 2, 2, and 3, respectively. In this case, the rotationalparameter of the bands was h2/2� = 3.3 ± 0.2 keV, which is

054306-2

TRANSMISSION RESONANCE SPECTROSCOPY IN THE . . . PHYSICAL REVIEW C 85, 054306 (2012)

E (keV)5700 5720 5740 5760 5780 5800

Cou

nts/

keV

20

30

40

50

60

70

χ2/F=1.03

K=3

K=4K=4

HD scenario

FIG. 3. Excitation energy spectrum of 232Pa with statistical errors.The result of the fitting procedure with HD rotational bands isindicated by the solid line. The picket fence structure of the rotationalbands together with the K values of the bands are also shown. Thequality of the fit (the reduced χ 2 value) is χ 2/F = 1.03.

characteristic to SD nuclear shapes. The quality of the fit isχ2/F = 1.09 (F = 99). However, there are several argumentsdisfavoring this interpretation. As one can see in Fig. 4,only two resonances could be combined to form the first SDrotational band (K = 3), while at expected positions of furthermembers no resonances were observed. Moreover, we have noproof on the existence of a third member of the last K = 3 band(expected at E∗ = 5800 MeV) due to the high level densityin the second resonance structure around E∗ = 5.9 MeV. TheFFAD data [15] also disagree with the assignment of K = 2for the second and third rotational band. Furthermore, the leveldensity should be much higher in the deep second minimum(EII = 1.9 MeV according to Ref. [17]) at this high excitationenergy (E = 5.7 MeV).

As a conclusion, the observed resonance fine structurecan most convincingly be described as a sequence of threeoverlapping rotational bands with assignments of K = 3, 4,

E (keV)5700 5720 5740 5760 5780 5800

Cou

nts/

keV

20

30

40

50

60

70

K=3K=2

K=2K=3

χ2/F=1.09

SD scenario

FIG. 4. Excitation energy spectrum of 232Pa with the result ofthe fitting procedure (solid line) assuming SD rotational bands. Thepicket fence structure and the K values of the bands are also indicated.The dashed lines represent the missing members of the bands. Thequality of the fit (the reduced χ 2 value) is χ 2/F = 1.09.

E (MeV)

D (

keV

)

10-4

10-3

10-2

10-1

1

10

10 2

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10

5.05 MeV

BSFG [22]

FIG. 5. Experimental and calculated average level spacings ofthe J = 4 states in the function of the excitation energy for 232Pa.Calculated level spacings are indicated by a dashed and a solid line forrepresenting the values in the first and in the third potential minimum(with EIII = 5.05 MeV), respectively. Within the calculation of theBSFG level densities, we used the same parametrization as in Ref.[22]. The error bar of the experimental point (circle) represents theupper and lower limits of the observed J = 4 level spacings.

and 4 for the band heads at E∗ = 5717, 5740, and 5745 keV,respectively, and with a rotational parameter (h2/2� = 2.10 ±0.15 keV) characteristic for HD nuclear shapes.

B. On the fission barrier parameters of 232Pa

The depth of the third minimum was determined bycomparing the experimentally obtained average level spacingsof the J = 4 members (DJ=4 = 9 keV) of the HD rotationalbands (Fig. 3) with the calculated ones using the back-shiftedFermi gas (BSFG) [21] description of the level density. Thelevel density of a given nucleus has usually been determinedby adjusting the level density parameters to obtain the best de-scription of the low-energy cumulative discrete level schemesas well as the s-wave neutron resonance spacings. However,in the case of 232Pa no level scheme is available as alreadypointed out, so we could not extract the NLD parametersthis way. On the other hand, systematic investigations ofthe NLD showed, that very simple analytic expressions canbe used to estimate the NLD parameters involving somebasic nuclear quantities like the shell correction energy andthe deuteron pairing energy [22]. Following the concept ofRef. [23], the back-shifted Fermi gas (BSFG) level densityparameters of 232Pa were estimated to be a = 23.55 MeV−1

and E1 = −1.103 MeV.In order to deduce the excitation energy EIII of the ground

state in the third minimum, an excitation energy of UIII =E − E1 − EIII was used in the formulas of Ref. [23], whereE1 and EIII stand for the energy backshift of the first and thethird potential minimum (with respect to the first minimum),respectively.

To match the calculated level spacings to our experimentalpoint (circle in Fig. 5) the value of EIII was varied. Weobtained the best description with EIII = 5.05 MeV for the

054306-3


E* (keV)

P f

EA=5.1 MeV

EB1=6.3 MeV

EB2=6.35 MeV

0

0.05

0.1

0.15

0.2

0.25

0.3

0.35

0.4

5500 5750 6000 6250 6500 6750 7000 7250

present work ‘Back 1974’

FIG. 6. Experimental fission probability of 232Pa measured in thepresent experiment (below E∗ = 6.2 MeV) and in a previous, low-resolution measurement (above E∗ = 6.2 MeV) [26] together withthe result of the TALYS 1.2 calculation (continuous line).

excitation energy of the ground state in the third minimum asindicated by solid line in Fig. 5. To estimate the uncertaintyof EIII, we used an upper and a lower limit for the averagelevel spacings. The smallest observed experimental spacing(D = 5 keV) was taken as the lower limit, while the upperlimit was chosen to be D = 24 keV by assuming three equallydistributed J = 4 states in the excitation energy range ofE∗ = 5.7–5.8 MeV. These limits are indicated in Fig. 5 asasymmetric error bars of the experimental point. Our finalresult is EIII = 5.05+0.40

−0.10 MeV, which indicates a less deepminimum for 232Pa in contrast to our previous results on theeven-even uranium isotopes [7], while, however, still beingsignificantly deeper than claimed in a recent theoretical studyin this mass range [24]. On the other hand, our present resultis in a good agreement with the result of Ref. [17], where thethird minimum was found to be EIII = 5.4 MeV.

To extract the fission barrier parameters of 232Pa, weperformed cross-section calculations on the 231Pa(d, pf )reaction using the TALYS 1.2 nuclear reaction code [25],the only available code that can calculate exclusive fissioncross sections with particle spectra for transfer reactions. Inthe code, the fission transmission coefficients are calculatedfollowing the concept of the Hill-Wheeler formalism, whichthen enter the Hauser-Feshback statistical model to competewith the particle and photon emission. The fission barrier isparametrized by smoothly joint parabolas, and the barrierparameters, namely the heights (EA,B1,B2) and curvatureenergies (hωA,B1,B2) of a triple-humped fission barrier, aregiven as input parameters.

A very important ingredient of the cross-section calcula-tions is the nuclear level density (NLD), both at the equilibriumdeformation and at the saddle points. In contrast to the leveldensities at normal deformation, the saddle level densities gen-erally suffer from a serious lack of experimental information,however, a good approximation can be obtained by introducingadditional constants to the ground-state NLD to describe therotational and vibrational enhancements at large deformations.

In Fig. 6 the experimental fission probability of 232Pa isshown in the excitation energy interval of E∗ = 5.5–7.25 MeVtogether with the result of the TALYS calculation (representedby a solid line) and the obtained fission barrier parameters.The data points of the present experiment (E∗ < 6.2 MeV)were extended by a result of a previous, low-resolution (�E =55 keV) measurement [26] to cover a larger energy range.Class-II (SD) and class-III (HD) states were not introducedinto the calculations, so the resonance region could not bereproduced at low excitation energies, however, at this levelwe aimed at extracting the barrier parameters from the overallstructure, the slope and the saturation of the fission probability.Nevertheless, our final parameter set is in good agreement withthe results of Refs. [17,27], where the EMPIRE 2.19 nuclearcode was used to calculate the neutron-induced fission crosssection of 232Pa and fitted to the experimental cross section.However, our calculation suggests a slightly lower inner barrier(EA = 5.1 MeV), taking into account also the relatively largeuncertainty of the determination of the inner barrier height.Curvature energies of hωA,B1,B2 = 1.0 MeV have been used inthe calculations. Our fission barrier parameters are consistentwith the appearance of class-III resonances between E∗ = 5.7and 5.8 MeV and disfavoring the SD interpretation of theresonances. Figure 7 shows the triple-humped fission barrierof 232Pa as a result of the present study. The energy region ofthe observed HD resonances is indicated by two dashed lines.

Figure 8 shows our present results on the inner [Fig. 8(a),as a function of the nuclear charge] and outer [Fig. 8(b), asa function of the fissility parameter] barrier heights of 232Patogether with the most recent experimental (empirical) andtheoretical fission barrier parameters of even-even actinidenuclei in order to visualize systematic trends. The datapoints were taken from Refs. [28] (open circles), [8,9] (fullsquares), [29] (open triangles), and [30,31] (open stars). Fortriple-humped barriers, the average of the two outer barriers(〈EB1, EB2〉) is indicated. The data for the inner and outerbarrier heights (EA and EB) reveal clear trends as a functionof the atomic number and fissility parameter, respectively,

0

1

2

3

4

5

6

7

0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1.1 1.2

β2

E (

MeV

)

Pa232

E =5.1 MeVAE =6.3B1

E =5.05III

MeV MeV

E =6.35B2

MeV

1

FIG. 7. Triple-humped fission barrier of 232Pa as a result of thepresent study. The energy region of the observed HD resonancesis indicated by horizontal dashed lines (and the hatched area). Thecurvature energies are hωA,B1,B2 = 1.0 MeV.

054306-4

TRANSMISSION RESONANCE SPECTROSCOPY IN THE . . . PHYSICAL REVIEW C 85, 054306 (2012)

Z

E (

MeV

)

Z2/A

E (

MeV

)

3

4

5

6

7

8

9

88 90 92 94 96 983

3.5

4

4.5

5

5.5

6

6.5

7

7.5

8

34 35 36 37 38 39

Pa232

Pa232(a) (b)

FIG. 8. Calculated and experimental (a) inner (EA) and(b) outer (EB) barrier heights as a function of the atomic number(Z) and fissility parameter (Z2/A), respectively, for actinide nucleiin the region of the “island of fission isomers” (Z = 88–97). Cleartendencies can be seen for both barriers as illustrated by solid lines.The data points were taken from Refs. [28] (open circles), [8,9](full squares), [29] (open triangles), and [30,31] (open stars). Presentresults on 232Pa are also shown (full triangles). The dashed linerepresents the tendency of empirical inner barrier heights, which weredetermined by using the double-humped fission barrier concept [28].

as illustrated by the two solid lines. Our new data pointsfor 232Pa (full triangles) agree reasonably well with theseobserved tendencies. The dashed line in panel (a) shows thetendency of empirical inner barrier heights determined byusing the double-humped fission barrier concept [28], whichfailed in predicting the most characteristic features of thefission cross sections of the light actinides and gave rise to thewell-known “thorium anomaly” problem, which was resolvedby introducing the triple-humped fission barrier concept.

IV. SUMMARY

Summarizing our results, we measured the fission probabil-ity of 232Pa with high resolution using the 231Pa(d, pf )transferreaction to deduce the fission barrier parameters of 232Paand search for hyperdeformed fission resonances. Sharptransmission resonances have been observed at excitationenergies between E∗ = 5.7–5.8 MeV, however, the angulardistributions of the resonances could not be extracted due to thelack of statistics. While in the fitting of the excitation energyspectrum with HD and SD configurations the resulting χ2

values alone did not provide an obvious preference of HD overSD in the present case, a consistent picture of the rotationalband structure and level density could only be achieved for theHD scenario. So as a result, the resonance structures could bemost conclusively interpreted as overlapping rotational bandswith a moment of inertia characteristic of hyperdeformednuclear shapes (h2/2� = 2.10 ± 0.15 keV). We found, forthe first time, convincing evidence on hyperdeformed config-urations in protactinium isotopes and even more general in anodd-odd nucleus. The fission barrier parameters of 232Pa havebeen deduced by fitting calculated fission probability to theexperimental values using the TALYS 1.2 nuclear reaction code.From the average level spacing of the observed resonances theexcitation energy of the ground state of the 3rd was determinedto be EIII = 5.05+0.40

−0.10 MeV corresponding to a depth of thethird well of 1.25+0.10

−0.40 MeV. The deduced fission barrierparameters agrees reasonably well with the results of Ref. [17]and support our interpretation of the hyperdeformed fissionresonances.

ACKNOWLEDGMENTS

The work has been supported by DFG under HA 1101/12-2and UNG 113/129/0, the DFG Cluster of Excellence “Originand Structure of the Universe”, and the Hungarian OTKAFoundation No. K72566.

[1] D. R. LaFosse et al., Phys. Rev. Lett. 74, 5186 (1995).[2] D. R. LaFosse et al., Phys. Rev. C 54, 1585 (1996).[3] J. N. Wilson et al., Phys. Rev. C 56, 2502 (1997).[4] B. M. Nyako et al., Acta Physica Polonica B 36, 1033

(2005).[5] B. Herskind et al., Acta Physica Polonica B 38, 1421 (2007).[6] P. G. Thirolf and D. Habs, Prog. Part. Nucl. Phys. 49, 325

(2002).[7] A. Krasznahorkay, Handbook of Nuclear Chemistry (Springer

Verlag, Berlind, 2011), p. 281.[8] L. Csige et al., Phys. Rev. C 80, 011301(R) (2009).[9] M. Csatlos et al., Phys. Lett. B 615, 175 (2005).

[10] A. Krasznahorkay et al., Phys. Lett. B 461, 15 (1999).[11] A. Krasznahorkay et al., Phys. Rev. Lett. 80, 2073 (1998).[12] J. Blons et al., Nucl. Phys. A 477, 231 (1988).[13] J. Blons, C. Mazur, and D. Baya, Phys. Rev. Lett. 35, 1749

(1975).[14] E. Browne, Nucl. Data Sheets 107, 2579 (2006).[15] S. Plattard, G. F. Auchampaugh, N. W. Hill, G. deSaussure,

J. A. Harvey, and R. B. Perez, Phys. Rev. Lett. 46, 633 (1981).[16] M. Herman et al., Nucl. Data Sheets 108, 2655 (2007).

[17] M. Sin, R. Capote, A. Ventura, M. Herman, and P. Oblozinsky,Phys. Rev. C 74, 014608 (2006).

[18] H. A. Enge, Nucl. Instrum. Methods 162, 161 (1979).[19] H. F. Wirth, Ph.D. thesis, Technische Universitat Munich, 2001.[20] Z. K. Silagadze, Nucl. Instrum. Methods Phys. Res. A 376, 451

(1996).[21] A. Gilbert and A. G. W. Cameron, Can. J. Phys. 43, 1446 (1965).[22] T. von Egidy and D. Bucurescu, Phys. Rev. C 80, 054310 (2009).[23] T. von Egidy and D. Bucurescu, J. Phys.: Conf. Ser. 338, 012028

(2012).[24] M. Kowal and J. Skalski, arXiv:1203.4449v1 (2012).[25] A. J. Konig et al., AIP Conf. Proc. 769, 1154 (2005).[26] B. B. Back et al., Phys. Rev. C 10, 1948 (1974).[27] M. Sin and R. Capote, Phys. Rev. C 77, 054601 (2008).[28] S. Bjørnholm and J. E. Lynn, Rev. Mod. Phys. 52, 725 (1980).[29] B.-N. Lu, E.-G. Zhao, and S.-G. Zhou, Phys. Rev. C 85,

011301(R) (2012).[30] M. Kowal, P. Jachimowicz, and A. Sobiczewski, Phys. Rev. C

82, 014303 (2010).[31] P. Jachimowicz, M. Kowal, and J. Skalski, Phys. Rev. C 85,

034305 (2012).

054306-5

http://dx.doi.org/10.1103/PhysRevLett.74.5186



http://dx.doi.org/10.1016/S0146-6410(02)00158-8

http://dx.doi.org/10.1016/S0146-6410(02)00158-8


http://dx.doi.org/10.1016/j.physletb.2005.04.042

http://dx.doi.org/10.1016/S0370-2693(99)00826-6


http://dx.doi.org/10.1016/0375-9474(88)90320-X



http://dx.doi.org/10.1016/j.nds.2006.09.001




http://dx.doi.org/10.1016/0029-554X(79)90711-0

http://dx.doi.org/10.1016/0168-9002(96)00230-6

http://dx.doi.org/10.1016/0168-9002(96)00230-6

http://dx.doi.org/10.1139/p65-139


http://dx.doi.org/10.1088/1742-6596/338/1/012028

http://dx.doi.org/10.1088/1742-6596/338/1/012028

http://arXiv.org/abs/arXiv:1203.4449v1

http://dx.doi.org/10.1063/1.1945212



http://dx.doi.org/10.1103/RevModPhys.52.725







PHYSICAL REVIEW C 87, 044321 (2013)

Exploring the multihumped fission barrier of 238U via sub-barrier photofission

L. Csige,1,2,3 D. M. Filipescu,4 T. Glodariu,4 J. Gulyas,3 M. M. Gunther,5 D. Habs,5 H. J. Karwowski,6,7 A. Krasznahorkay,3

G. C. Rich,6,7 M. Sin,4 L. Stroe,4 O. Tesileanu,4 and P. G. Thirolf1

1Ludwig-Maximilians-Universitat Munchen, D-85748 Garching, Germany2Excellence Cluster Universe, D-85748 Garching, Germany

3Institute of Nuclear Research, Hungarian Academy of Sciences (MTA Atomki), Post Office Box 51, H-4001 Debrecen, Hungary4H. Hulubei National Institute of Physics and Nuclear Engineering, Bucharest, Romania

5Max-Planck-Institute for Quantum Optics, D-85748 Garching, Germany6Department of Physics and Astronomy, University of North Carolina, Chapel Hill, North Carolina 27599, USA

7Triangle Universities Nuclear Laboratory (TUNL), Durham, North Carolina 27708, USA(Received 10 February 2013; revised manuscript received 12 March 2013; published 15 April 2013)

The photofission cross section of 238U was measured at sub-barrier energies as a function of the γ -ray energyusing a monochromatic, high-brilliance, Compton-backscattered γ -ray beam. The experiment was performed atthe High Intensity γ -ray Source (HIγ S) facility at beam energies between Eγ = 4.7 MeV and 6.0 MeV and with∼3% energy resolution. Indications of transmission resonances have been observed at γ -ray beam energies ofEγ = 5.1 MeV and 5.6 MeV with moderate amplitudes. The triple-humped fission barrier parameters of 238Uhave been determined by fitting EMPIRE-3.1 nuclear reaction code calculations to the experimental photofissioncross section.

DOI: 10.1103/PhysRevC.87.044321 PACS number(s): 21.10.Re, 24.30.Gd, 25.85.Jg, 27.90.+b

I. INTRODUCTION

Photofission measurements enable selective investigationof extremely deformed nuclear states in the light actinidesand can be utilized to better understand the landscape ofthe multiple-humped potential energy surface (PES) in thesenuclei. The selectivity of these measurements originates fromthe low and reasonably well defined amount of angularmomentum transferred during the photoabsorption process.The present study is designed to investigate the PES of238U through observation of transmission resonances in theprompt photofission cross section. A transmission resonanceappears when directly populated excited states in the firstpotential minimum overlap energetically with states eitherin the superdeformed (SD) second or hyperdeformed (HD)third potential minima [1,2]. The fission channel can thus beregarded as a tunneling process through the multiple-humpedfission barrier as the gateway states in the first minimumdecay through states in the other minima of the PES. So far,transmission resonances have been studied primarily in light-particle-induced nuclear reactions through charged-particle,conversion-electron or γ -ray spectroscopy. These studies donot benefit from the same selectivity found in photonuclearexcitation and consequently they are complicated by statisticalpopulation of the states in the second and third minima with aprobability of 10−4–10−5. This statistical population leads toa typical isomeric fission rate from the ground-state decayof the shape isomer in the second minimum of ∼1/sec.These measurements have also suffered from dominatingprompt-fission background.

Until now, sub-barrier photofission experiments have beenperformed only with bremsstrahlung photons and have deter-mined only the integrated fission yield. In these experiments,the fission cross section is convolved with the spectral intensityof the γ -ray beam, resulting in a typical effective γ -raybandwidth �E/E between 4 × 10−2 and 6 × 10−2. These

experiments observe a plateau, referred to as the “isomericshelf”, in the fission cross section between Eγ = 3.5 MeVand 4.5 MeV, resulting from competition between promptand delayed photofission [3,4]. Higher-resolution studiescan be performed at tagged-photon facilities, though onlywith marginal statistics, due to the limited beam intensitiesrealizable through tagging [5]. This beam intensity cannotbe significantly improved beyond ∼104γ / (keV s), since it isdetermined by the random coincidence contribution in theelectron-tagging process. Thus, high statistics photofissionexperiments in the deep sub-barrier energy region, where crosssections are typically as low as σ = 1 nb–10 μb, cannot beperformed with tagged-photon beams. The relatively recentdevelopment of inverse-Compton scattering γ -ray sources,capable of producing tunable, high-flux, quasimonoenergeticγ -ray beams by Compton backscattering of eV-range photonsoff a relativistic electron beam, offers an opportunity toovercome previous limitations. The present study was carriedout at such a facility: the High Intensity γ -ray Source (HIγ S)located at Triangle Universities Nuclear Laboratory (TUNL).It should be emphasized that a measurement of the photofissioncross section in the deep sub-barrier energy region will bea crucial step toward a reliable characterization of the PES,including unambiguous determination of the double- or triple-humped nature of the surface and precise evaluation of thebarrier parameters. Next-generation Compton-backscatteringγ -ray sources, such as MEGa-ray (Lawrence Livermore Na-tional Laboratory, California, US) [6] and ELI-NP (Bucharest,Romania) [7], are anticipated to provide beams with spectralfluxes of ∼ 106γ / (eV s) and energy resolution of �E ≈1 keV, far superior to those currently available at HIγ S. Thecapabilities of these next-generation sources allow one to aimat an identification of sub-barrier transmission resonances inthe fission decay channel with integrated cross sections downto �σ ≈ 0.1 eV b, whereas the present study is only sensitive toresonances with �σ ≈ 10 eV b. The narrow energy bandwidth

044321-10556-2813/2013/87(4)/044321(5) ©2013 American Physical Society



expected for the new γ -ray beam facilities will also allow fora significant reduction of the presently dominant backgroundfrom nonresonant processes. Thus, next-generation γ -raysources are expected to allow preferential population andidentification of vibrational resonances in the photofissioncross section and ultimately to enable observation of the finestructure in the isomeric shelf. This may open the perspectivetoward a new era of photofission studies.

Sub-barrier photofission of 238U so far has only been studiedwith intense bremsstrahlung, however, without being able toresolve any resonances [8]. A previous 236U(p,t) measurementshowed pronounced resonance structures at excitation energiesof E∗ = 5.6–5.8 MeV and at E∗ = 5.15 MeV, as well as aweaker resonance at E∗ = 4.9 MeV [9]. A whole sequence offurther transmission resonances at lower energies is expectedto explain the isomeric shelf [4], but such resonances havenot yet been observed. Furthermore, it has been foundexperimentally in several measurements on 234U [10], on236U [11], and most recently on 232U [12] in agreementwith older theoretical predictions [13], that for the uraniumisotopes the HD third potential minimum is in fact as deepas the SD second minimum. According to this experimentalsystematics, the existence of a HD third minimum is alsopredicted for 238U, however, it has not yet been supportedexperimentally. On the other hand, recent calculations using amacroscopic-microscopic model do not predict the existenceof a deep third minimum for the even-even uranium isotopes[14,15]. This puzzle was more recently addressed within aself-consistent theoretical approach, where the conditions forthe existence of HD potential minima were studied [16].

II. PHOTOFISSION OF 238U

The aim of the present study was to measure the 238U(γ,f )cross section at deep sub-barrier energies and to search fortransmission resonances. The experiment was performed atthe HIγ S facility with its Compton-backscattered γ -ray beam,having a bandwidth of �E = 150–200 keV and a spectralflux of about 102γ /(eV s). An array of parallel plate avalanchecounters, consisting of 23 electrolytically deposited 238UO2

(2 mg/cm2) targets [17], was used to measure the photofissioncross section. Both fission fragments were detected in coinci-dence to suppress the α-particle background to an extremelylow level, which is required by the particularly low countingrates (typically 0.1–1 Hz at Eγ = 5 MeV). The total efficiencyof the array was estimated to be 70% based on Ref. [17].

The present experimental photofission cross section of 238Uas a function of the γ -ray energy is shown in Fig. 1(a),along with the experimental data of Ref. [8]. Near the topof the barrier the two data sets are in a good agreement. Thepresent data are extended by about an order of magnitude incross section to the deep sub-barrier region down to Eγ =4.7 MeV. A clear transmission resonance has been observedat Eγ = 5.6 MeV, which is consistent with the observationof Ref. [8]. A slight deviation from the exponential slope ofthe cross section indicates the existence of a resonance atEγ = 5.1 MeV, however, with only a limited resonance signalcontrast due to the moderate bandwidth of the γ -ray beam.

(a)238U(γ,f)

Eγ (MeV)

σ(b)

present workDickey et al. 1979triple-humpeddouble-humped

(b)238U(γ,n)

Eγ (MeV)σ(

b)

Varlamov et al. 2003Varlamov et al. 2007EMPIRE-3.1

(c)238U(γ,abs)

Eγ (MeV)

σ(b)

Gurevich et al. 1974Birenbaum et al. 1987EMPIRE-3.1

10-5

10-4

10-3

10-2

4 4.5 5 5.5 6 6.5 7 7.5

10-3

10-2

10-1

1

4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14

10-3

10-2

10-1

4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14

FIG. 1. (Color online) (a) The measured photofission crosssection of 238U in the γ -ray energy range of Eγ = 4.7–6.0 MeV.The result of the present experiment and the experimental data ofRef. [8] are indicated by full squares and open triangles, respectively.(b) Experimental 238U(γ,n) cross sections of Refs. [29] and [30]are indicated by full squares and open triangles, respectively. (c)Total photoabsorption cross section of 238U as a function of theγ -ray energy. The experimental data from Ref. [18] and Ref. [19]are indicated by full squares and open triangles, respectively. In allpanels, the cross sections calculated using EMPIRE-3.1, as discussed inthe text, are shown as black lines; the calculations in (b) and (c) assumea triple-humped barrier structure, however, without influencing theresulting cross sections.

For the theoretical evaluation of the present 238U photofis-sion experimental data, we performed nuclear reaction codecalculations using the EMPIRE-3.1 code [20]. Within the code,the fission transmission coefficients are calculated using theHill-Wheeler formalism [21], followed by Hauser-Feshbachstatistical model calculations [22], allowing the fission channelto compete with emission of particles and photons. The triple-humped fission barrier parameters of 238U were extracted bytuning the inputs to these calculations and comparing theresulting predictions of the photofission cross section to theexperimental data.

044321-2

EXPLORING THE MULTIHUMPED FISSION BARRIER . . . PHYSICAL REVIEW C 87, 044321 (2013)

TABLE I. Double-humped fission barrier parameters of 238U (inMeV) used in the calculations. The resulting photofission crosssection is indicated in Fig. 1(a) by the dashed line.

EA EII EB hωA hωII hωB

6.3 ± 0.2 2.0 ± 0.2 5.65 ± 0.20 1.1 ± 0.1 1.0 ± 0.1 0.6 ± 0.1

The reliability of the code was tested and the relevantmodel parameters were adjusted using calculations of thetotal photoabsorption cross section σγ,abs and experimental(γ,n) cross-section data. First, σγ,abs had to be determinedand checked against existing experimental data. In the presentevaluation, the modified Lorentzian parametrization (MLO)was chosen for the γ -ray strength function. Although theexperimental data of Ref. [18] are quite well reproduced [solidline in Fig. 1(c)], the experimental results of Ref. [19] areunderestimated at lower energies. Yet, we have not attemptedto tune the MLO parameters to reproduce the experimentaldata. The parametrization used is based on a global fit ofexperimental data over a wide range of isotopes and excitationenergies. Attempts to reproduce this data set would have adrastic impact on the competing reaction channels, leading(especially for fission) to unphysical parameters. The pho-toabsorption cross sections of Ref. [19] were inferred from themeasured energy-averaged, angle-integrated photon elastic-scattering cross sections σγγ , employing a complex analysistechnique described in detail in Ref. [23]. In such an analysis,the measured values are renormalized by an energy-dependentfactor to obtain the corrected photoabsorption cross sectionσγ,abs. Our calculated values are located between the measuredσγγ and the corrected σγ,abs cross sections, perhaps indicatingsystematic uncertainties in the aforementioned analysis.

The transmission coefficients for the particle emissionwere determined using the global optical parameter set ofRef. [24]. The level density parameters were taken from theenhanced generalized superfluid model [25], adjusted to fitthe discrete level scheme of 238U. Those were taken fromthe most recent reference input parameter library (RIPL3). Inthe code, the optical model for fission [26–28] is applied tocalculate the fission transmission coefficients. For comparison,both triple- and double-humped fission barriers were used inthe calculations.

The parameters of the double-humped fission barrier weretaken from the RIPL3 library and were slightly adjusted toachieve a better description of the present data. In Fig. 1(a),the dashed line shows the calculated (γ,f ) cross section usingthe parameters listed in Table I. The triple-humped barrierparameters were adjusted to best describe the experimentalphotofission and (γ,n) cross sections over the entire energyrange. In Fig. 1(a), the solid line represents the best description

T1/2 fiss.~12 μs

E II2.05 MeV

E III3.6 MeV

E(0 )+ =2.56 MeV

T ~298 ns1/2

E A4.3 MeV

E B5.7 MeV

E C5.7 MeV

0+

0−0+

1− 2+2+

1−0−

0+

0−1−

2+

0+

γ

FIG. 2. The triple-humped fission barrier of 238U as determined inthe present study, using the parameters listed in Table II. The half-lifeof the isomeric ground state at E = 2.56 MeV and the partial isomericfission half-life are also indicated.

with the parameters of Table II used in the calculation. Thecalculated (γ,n) cross sections are shown as the solid linein Fig. 1(b) together with the available experimental data[29,30]. The calculated and the experimental values are in a fairagreement. The uncertainties of the barrier parameters wereestimated to be 200 keV for the barrier heights and 100 keVfor the curvature parameters. The triple-humped fission barrierof 238U is plotted in Fig. 2 using the fission barrier parametersof Table II.

The present model is capable of reproducing the sub-barrierfission resonances empirically, while at higher excitationenergies it naturally provides the same results for the fissionbarrier penetration as the classical models. Since photofissionis considered to occur only through the excitation of thegiant dipole resonance and 238U is an even-even nucleus,one can assume that only states with Jπ = 1− contribute toγ -ray induced fission. This is true at low energies, but when(γ,γ ′f ) processes become significant, states with differentquantum numbers get involved. The discrete transition statesare rotational levels characterized by a given set of quantumnumbers (angular momentum J , parity π , and angular mo-mentum projection on the nuclear symmetry axis K) builton vibrational or noncollective band heads. For an even-evennucleus the band heads with Kπ = 0+, 2+, 0−, and 1− areusually considered. In this case, Jπ = 1− rotational levelsbelong both to Kπ = 0− and 1−. In Table III, the energies ofthe discrete transition band heads (εA, εB , and εC) are listedthat were used in the calculations.

The damping of the vibrational states within the stronglydeformed potential wells has been simulated by introducing anegative imaginary potential in the corresponding deformationranges. These potentials are assumed to be quadratic functions

TABLE II. Triple-humped fission barrier parameters of 238U (all in MeV) used in the calculation, represented by thesolid line in Fig. 1(a).

EA EII EB EIII EC hωA hωII hωB hωIII hωC

4.3 ± 0.2 2.05 ± 0.20 5.6 ± 0.2 3.6 ± 0.2 5.6 ± 0.2 0.4 ± 0.1 1.0 ± 0.1 0.7 ± 0.1 1.0 ± 0.1 0.7 ± 0.1

044321-3


TABLE III. The energies of the transition band heads(in MeV) used for 238U in the calculations.

Kπ εA εB εC

0+ 0.0 0.0 0.02+ 1.09 0.10 0.100− 0.10 1.20 1.201− 0.90 0.84 0.94

of the deformation, like for the real part, and their strengthsare chosen to fit the width of the resonances in the sub-barrier fission cross section and to be consistent with physicalvalues for the transmission coefficients at higher energies.More details about the fission coefficients calculation formultihumped barriers can be found in Ref. [28].

The experimental data of the present experiment could bereproduced dramatically better with a calculation assuminga triple-humped fission barrier than with a double-humpedone. Because of the high damping of the SD vibrationalstates, the corresponding resonances are smeared out. Thus, theresonance at Eγ = 5.55 MeV was attributed to the HD well.Due to the energy spacing of the vibrational states in the HDoscillator well, which is determined by the curvature parameterof the third potential minimum (hωIII = 1.0 MeV), a furtherresonance should appear at Eγ = 4.55 MeV. Experimentalevidence for the existence of such a resonance would fullyconfirm our present theoretical interpretation. It is also evidentthat the existing (γ,f ) and (γ,n) experimental data suffer fromlarge uncertainties. It would be highly important to improvethe γ -ray beam energy bandwidth and the energy density ofdata points (requiring a higher γ -ray beam intensity), in orderto explore a full set of deep sub-barrier fission resonances.

The present results on the fission barrier parameters of 238Usupplement the previous findings on the systematics of thebarrier parameters of the uranium isotopes [12]. Figure 3 showsthe present results on 238U together with previous experimentalresults on 232U [12], 234U [10], and 236U [11]. A reversalof the trends followed by the lighter uranium isotopes forthe height of the inner barrier EA and the depth of the thirdminimum (expressed by EIII), respectively, as a function ofthe neutron number, is observed. For 238U, the data suggestsa decreasing barrier height EA and a decreased depth of thethird minimum. Moreover, the particularly low values of thecurvature parameters derived from the present data, especiallythe one for the inner barrier (hωA = 0.4 MeV), may suggest aneed for reconsideration of the well-accepted approximationof the fission barrier with a harmonic oscillator potential curve.An anharmonic, “towerlike” potential, originally suggested byBowman et al. decades ago [31], would better approximate thepotential landscape determined from the current data.

EAEIII

A (Z=92)

E (

MeV

)

2

2.5

3

3.5

4

4.5

5

5.5

6

230 232 234 236 238 240

FIG. 3. (Color online) The height of the inner barrier EA

and the depth of the third minimum EIII for even-even uraniumisotopes, shown as red circles and green triangles, respectively.The experimental data for 232U, 234U, and 236U were taken fromRefs. [10–12].

III. CONCLUSION

In summary, we measured the photofission cross-section of238U in the γ -ray energy region of E = 4.7–6.0 MeV withthe monochromatic, high-brilliance, Compton-backscatteredγ -ray beam of the HIγ S facility. With the significantly higherintensity of the beam, when comparing to a tagged-photonfacility, the cross section could be measured at deep sub-barrier energies. EMPIRE-3.1 reaction code calculations wereperformed to extract the fission barrier parameters of 238U.Our present results on the fission barrier of 238U supporta deep third minimum with EIII = 3.6 MeV, a low innerbarrier height EA = 4.3 MeV and outer barrier heights ofEB = 5.7 MeV and EC = 5.7 MeV. Though in line withthe extensive body of experimental evidence for deep thirdpotential minima in uranium isotopes acquired over the last 15years, this result is in disagreement with recent calculations ofRef. [14], a puzzle that still needs to be resolved. Indicationsof predicted resonance structures have also been observed,however, with moderate amplitudes. The results indicatethe need for further investigations at lower γ -ray energiesand using smaller-bandwidth, higher-intensity γ -ray beams.ELI-NP, MEGa-ray, and other next-generation γ -ray sourceswill enable such measurements.

ACKNOWLEDGMENTS

The work has been supported by the DFG Cluster of Excel-lence “Origin and Structure of the Universe”, the HungarianOTKA Foundation No. K106035 and the USDOE Grant No.DE-FG02-97ER410U.

[1] P. G. Thirolf and D. Habs, Prog. Part. Nucl. Phys. 49, 325(2002).

[2] A. Krasznahorkay, in Handbook of Nuclear Chemistry(Springer-Verlag, Berlin, 2011), p. 281.

[3] C. D. Bowman, I. G. Schroder, K. C. Duvall, and C. E. Dick,Phys. Rev. C 17, 1086 (1978).

[4] G. Bellia, A. Del Zoppo, C. Maiolino, E. Migneco, and G. Russo,Z. Phys. A 314, 43 (1983).

044321-4

http://dx.doi.org/10.1016/S0146-6410(02)00158-8

http://dx.doi.org/10.1016/S0146-6410(02)00158-8


http://dx.doi.org/10.1007/BF01411827

EXPLORING THE MULTIHUMPED FISSION BARRIER . . . PHYSICAL REVIEW C 87, 044321 (2013)

[5] D. Savran et al., Nucl. Instrum. Methods A 613, 232 (2010).[6] C. P. J. Barty, http://www.eli-np.ro/documents/eli-excom-

meeting/Barty-100412-ELI-NP-LLNL-MEGa-ray-Intro.pdf.[7] [http://www.eli-np.ro/][8] P. A. Dickey and P. Axel, Phys. Rev. Lett. 35, 501 (1975).[9] B. B. Back et al., Phys. Rev. C 10, 1948 (1974).

[10] A. Krasznahorkay et al., Phys. Lett. B 461, 15 (1999).[11] M. Csatlos et al., Phys. Lett. B 615, 175 (2005).[12] L. Csige et al., Phys. Rev. C 80, 011301 (2009).[13] S. Cwiok et al., Phys. Lett. B 322, 304 (1994).[14] M. Kowal and J. Skalski, Phys. Rev. C 85, 061302 (2012).[15] P. Jachimowicz, M. Kowal, and J. Skalski, Phys. Rev. C 87,

044308 (2013).[16] J. D. MacDonnell, W. Nazarewicz, and J. A. Sheikh,

arXiv:1302.1165v1 [nucl-th].[17] J. Drexler et al., Nucl. Instrum. Methods 220, 409 (1984).[18] G. M. Gurevich et al., Nucl. Phys. A 273, 326 (1976).[19] Y. Birenbaum, R. Alarcon, S. D. Hoblit, R. M. Laszewski, and

A. M. Nathan, Phys. Rev. C 36, 1293 (1987).

[20] M. Herman et al., Nucl. Data Sheets 108, 2655 (2007).[21] D. L. Hill and J. A. Wheeler, Phys. Rev. 89, 1102 (1953).[22] W. Hauser and H. Feshbach, Phys. Rev. 87, 366 (1952).[23] P. Axel, K. K. Min, and D. C. Sutton, Phys. Rev. C 2, 689

(1970).[24] R. Capote, E. Soukhovitskii, S. Chiba, and J. M. Quesada, J.

Nucl. Sci. Technol. 45, 333 (2008).[25] A. D’Arrigo et al., J. Phys. G 20, 305 (1994).[26] B. S. Bhandari, Phys. Rev. C 22, 606 (1980).[27] M. Sin, R. Capote, A. Ventura, M. Herman, and P. Oblozinsky,

Phys. Rev. C 74, 014608 (2006).[28] M. Sin and R. Capote, Phys. Rev. C 77, 054601 (2008).[29] V. V. Varlamov, N. N. Peskov, D. S. Rudenko and M. E.

Stepanov, Voprosy Atomnoi Nauki i Tekhniki, Seriya: YadernyeKonstanty 2003, 48 (2003).

[30] V. V. Varlamov and N. N. Peskov, Moscow State Univ. Inst. ofNucl. Phys. Reports, No. 2007, 829 (2007).

[31] C. D. Bowman, I. G. Schroder, C. E. Dick, and H. E. Jackson,Phys. Rev. C 12, 863 (1975).

044321-5

http://dx.doi.org/10.1016/j.nima.2009.11.038

http://www.eli-np.ro/documents/eli-excom-meeting/Barty-100412-ELI-NP-LLNL-MEGa-ray-Intro.pdf

http://www.eli-np.ro/documents/eli-excom-meeting/Barty-100412-ELI-NP-LLNL-MEGa-ray-Intro.pdf

http://www.eli-np.ro/



http://dx.doi.org/10.1016/S0370-2693(99)00826-6

http://dx.doi.org/10.1016/j.physletb.2005.04.042


http://dx.doi.org/10.1016/0370-2693(94)91157-6




http://arXiv.org/abs/arXiv:1302.1165v1

http://dx.doi.org/10.1016/0167-5087(84)90303-X

http://dx.doi.org/10.1016/0375-9474(76)90594-7



http://dx.doi.org/10.1103/PhysRev.89.1102

http://dx.doi.org/10.1103/PhysRev.87.366



http://dx.doi.org/10.1080/18811248.2008.9711442

http://dx.doi.org/10.1080/18811248.2008.9711442

http://dx.doi.org/10.1088/0954-3899/20/2/015



