efecto fotoeléctrico y su uso en la medición de la constante de planck
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7/26/2019 Efecto Fotoelctrico y Su Uso en La Medicin de La Constante de Planck
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EFECTO FOTOELCTRICO Y SU USO EN LA MEDICIN
DE LA CONSTANTE DE PLANCK
Valdez Vivanco Gerardo
Resumen
En esta prctica se calcul la constante de Planck a partir de la formulacin que hizo Einstein sobrela naturaleza cuntica del fotn. Donde se usaron seis longitudes de onda: amarillo, verde, azul,violeta, ultravioleta ! ultravioleta ". Para cada una se midi su volta#e de frenado ! luego se graficola frecuencia de cada color contra el volta#e de frenado. $e pendiente de este grafico nos permiti
obtener un valor de h %h=[6.40+/-0.54] x10-34Js
INTRODUCCIN
En &&', investigando la descarga el(ctricaentre dos electrodos usada como fuente deondas electromagn(ticas, )einrich )ertzobserv que la intensidad de la descargaaumentaba cuando se iluminaba loselectrodos con luz ultravioleta. El proceso porel cual se liberan electrones de un material
por la accin de la radiacin se denominaefecto fotoel(ctrico.*+ *"+ *+
$lamemos - a la energa necesaria para queun electrn escape de un metal dado. $uego,si el electrn absorbe una energa E, ladiferencial E/ - aparecer como energa
cin(tica Ek del electrn que escapa.
Podemos escribir entonces:Ek=E
En 012 Einstein propuso una e3plicacinpara la forma en que la emisin fotoel(ctricadepende de la frecuencia de radiacin.Einstein sugiri que los libres, en suinteraccin con la radiacin electromagn(tica,se comportan en la forma propuesta porPlanck para los osciladores atmicos en
relacin con la radiacin de cuerpo negro.$uego la energa E que en un solo proceso un
electrn absorbe de una radiacin
electromagn(tica de frecuencia v es E%h
v .
Por lo tanto podemos escribir la energa
cin(tica como:Ek=h v
4o todos los electrones necesitan la mismaenerga - para escapar del metal. $lamamosenerga de arranque del metal al valor mnimo
0 de la energa. $uego, la m3ima
energa cin(tica de los electrones queescapan es:Ek,max=hv0
5eg6n esta ecuacin vemos que para una
frecuencia v0 tal que h v00=0 la
energa cin(tica m3ima de los electrones es
cero. Por lo tanto, v0 es la frecuencia
mnima o umbral de frecuencia para el cual
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comienza la emisin fotoel(ctrica. Para
frecuencias menores que v0 , de modo
que hv
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nos produce un aumento en la corrienteliberada.El grafico de la frecuencia vs volta#e defrenado se muestra en el grfico , de dondese puede ver una relacin apro3imadamente
lineal que tiene una ecuacin de la forma:y=4 (1015 )x1.12
De donde se obtiene queh
e %I 4 JK/1.L (10
15 )JsC
0
e %I."JK/1."1"2Js
C
Usando la carga del electrn
e=1.60x10-1!"o#tene$os%
&=[1.'!+/-0.36(]x10-1!Jsh=[6.40+/-0.54] x10-34Js
00.5
11.5
22.5
f(x) = 0x - 1.13
R = 0.9
frecuencia( HZ)
V0(volts)
)ra*co 1.
,os datos o#tendos ara el gr*co 1. e
$estran en la ta#la 1.
a#la 1. 2oltae de *renado *recenca
G;4G$?5F;4E5
En cuanto al e3perimento podemos decir que
el hecho de usar la longitud de onda paracalcular la frecuencia en vez de medirla,aporta cierta imprecisin a nuestra constantede Planck. El valor obtenido deh%*A.L1JK/1.2L+ 31/LMsEs bastante cercano al valor aceptadoactualmente:h%A.A"A1A02'I"0 N1 /LMsadems de que desconocemos lascondiciones en las que se encuentran lasplacas metlicas usadas para producir elefecto fotoel(ctrico, podra ser que tenganpequeOas impurezas que afectaran.
BFB$F;8F>
[1] eser7 8rthr7 "oncets o* 9odern:hscs 9c. )ra;
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) (#$ers) s)
0.255.90/-
00,1.1,/-
010
0.5*.30/-
00,1.2*/-
010
0.5*.*0/-
00,1.32/-
010
1*.90/-
00,1.3,/-
010
1.25.20/-
00,1.''/-
010
1.5.50/-
00,1.50/-
010
1.5.0/-
00,1.5'/-
010
2,.00/-
00,1.*0/-
010
abla ". Golor violeta
0 0.5 1 1.5 2 2.5
0.00/000
5.00/-00,
1.00/-00
I vsV