ENERGIA POTENCIAL Uma outra forma comum de energia é a energia potencial U. Para falarmos de energia potencial, vamos pensar em dois exemplos: Um praticante de bungee-jump saltando de uma plataforma. O sistema é formado pela Terra e pelo atleta. A força entre os objetos é a força gravitacional. Podemos descrever o movimento do atleta e o aumento de sua energia cinética definindo uma energia potencial gravitacional. Este tipo de energia está associada a posição do objeto e não ao seu movimento.

A configuração do sistema varia (a distância entre a Terra (chão) e o atleta diminui. Um segundo exemplo seria pensarmos num mergulhador que pula de um trampolim em uma piscina. Assim como o atleta do exemplo anterior, este mergulhador irá atingir a água com uma velocidade relativamente elevada, possuindo grande energia cinética. Se o atleta e o mergulhador estavam inicialmente em repouso no trampolim, de onde provém essa energia? Em ambos os casos, a energia gravitacional exerce um trabalho sobre o corpo durante a queda. Existe energia potencial gravitacional mesmo no caso de o mergulhador ficar parado no trampolim, por exemplo. Nenhuma energia é adicionada ao sistema mergulhador-Terra durante a sua queda. É a energia armazenada é que é transformada de uma forma (energia potencial) em outra forma (energia cinética) durante sua queda.

Estudaremos aqui como essa transformação pode ser entendida a partir do teorema do trabalho-energia. Primeiro vamos ver a relação entre trabalho e energia potencial. Voltemos ao exemplo em que uma bola é lançada horizontalmente para cima. Já vimos que se a bola está subindo, o trabalho da força gravitacional Wg é negativo, por que a força extrai energia da energia cinética da bola. Esta energia é transferida pela força gravitacional da energia cinética da bola para a energia potencial gravitacional do sistema bola-Terra.

Tanto na subida como na descida, a variação ΔU da energia potencial gravitacional é definida como o negativo do trabalho realizado sobre a bola pela força gravitacional.

A bola perde velocidade, pára e começa a cair de volta por causa da força gravitacional (Figura ao lado). Durante a queda, a transferência se inverte: o trabalho realizado sobre a bola pela força gravitacional é positivo e a força gravitacional passa a transferir energia potencial do sistema bola-Terra para a energia cinética da bola.

FORÇAS CONSERVATIVAS E DISSIPATIVAS

Uma força é dita conservativa quando seu trabalho independe da trajetória. A força gravitacional e a força elástica são exemplos de forças conservativas. Uma força que não é conservativa é chamada de dissipativa. Exemplos de forças dissipativas são a força de atrito cinético e a força de arrasto. Se um bloco desliza em um piso com atrito, a força de atrito cinético exercida pelo piso realiza trabalho negativo sobre o bloco, reduzindo sua velocidade e transferindo energia cinética do bloco para uma outra forma de energia, chamada de energia térmica (que está associada ao movimento dos átomos e moléculas). Os experimentos mostram que essa transferência de energia não pode ser revertida (a energia térmica não pode ser transferida de volta para a energia cinética do bloco pela força de atrito cinético).

Assim, a energia térmica NÃO é uma energia potencial!

Algo importante sobre força conservativa:

O teste principal para determinar se uma força é conservativa ou dissipativa é o seguinte: deixa-se a força atuar sobre uma partícula que se move ao longo de um percurso fechado, começando em uma certa posição e retornando a essa posição (ou seja, fazendo uma viagem de ida e de volta). A força é conservativa se e apenas se a energia total transferida durante a viagem de ida e de volta, ao longo deste ou de qualquer outro percurso fechado, for nula.

A força gravitacional e a força elástica passam neste teste!!!

Uma conseqüência importante do teste do percurso fechado é o seguinte:

Este resultado é importante porque permite simplificar problemas difíceis quando apenas uma força conservativa está envolvida. Suponha que você precise calcular o trabalho realizado por uma força conservativa ao longo de uma certa trajetória entre dois pontos e que o cálculo seja difícil ou mesmo impossível sem informações adicionais. Você pode determinar o trabalho substituindo a trajetória entre estes dois pontos por outra para a qual o cálculo seja mais fácil.

Solução: Sabemos que Wg = m g d cosφ. Entretanto, não podemos usar essa equação, visto que o ângulo φ entre a força e o deslocamento variam constantemente nesta trajetória. Como a força da gravidade é conservativa, podemos escolher outra trajetória entre a e b para o cálculo do trabalho. Vamos escolher o percurso tracejado da figura 8-5b. Ao longo do segmento horizontal. O ângulo φ é constante e igual a 90o. Não conhecemos o deslocamento horizontal de a para b, mas como sem 90o é igual a zero, vemos queo trabalho realizado pela força gravitacional ao longo do caminho horizontal é nulo (Wg, horizontal = mgd cós 900 = 0). No segmento vertical, o deslocamento d é de 0,80 m e com Fg e d apontando verticalmente para baixo. φ é constante e igual a 0o. Assim:

O trabalho Wg, vertical = m g d cos 0o = (2,0 kg) (9,8 m/s2) (0,80 m) (1) = 15,7 J. O trabalho total realizado sobre o queijo por Fg quando o queijo se desloca do ponto ao ponto b ao longo do percurso tracejado é: W = Wg, horizontal + Wg, vertical = 0 + 15,7 J = 15, 7 J. Este é também o trabalho realizado quando o queijo escorrega ao longo do trilho de a até b.

Energia potencial gravitacional

Vimos que a variação de energia potencial é dada por: ΔU = - W. Se uma partícula sai da posição yi inicial e vai até a posição yf final, e se tomarmos o sentido do eixo y positivo para cima, g terá sinal negativo e a equação se torna: Assim, Uf – Ui = - W = - m (-g) (yf – yi) = m g (yf – yi). Podemos ainda tomar Ui como sendo a energia potencial gravitacional do sistema quando ele se encontra em uma configuração de referência na qual a partícula está em um ponto de referencia yi. Normalmente Ui = 0 e yi = 0. Neste caso, Uf =U = m g y.

(1) y = 5,0 m e yi =0 está no solo: U = m.g.y = (2,0 kg) (9,8 m/s2) (5,0 m) = 98 J. (2) yi = 0 está 2 m abaixo do macaco, assim, y = 2 m. U = m. g. y = (2,0 kg) (9,8 m/s2) (2,0 m) = 39,2 J. (3) Neste caso, yi = y = 0 U = 0; (4) U = m . g. y = (2,0 kg) (9,8 m/s2) (-1,0 m) = -19,6 J.

(b) A preguiça desce da árvore. Para cada escolha do ponto de referência, qual a variação ΔU da energia potencial do sistema preguiça-Terra? Solução: A variação da energia potencial não depende da escolha do ponto de referência, mas apenas de Δy, a variação de altura. Nas quatro situações temos o mesmo valor Δy = -5,0 m. Assim, para as quatro situações: ΔU = m g Δy = (2,0 kg) (9,8 m/s2) (-5,0 m) = -98 J.

CONSERVAÇÃO DE ENERGIA

A energia mecânica Emec de um sistema é a soma da energia potencial U do sistema com a energia cinética K dos objetos que compõem o sistema:

Emec = K + U (energia mecânica)

Aqui vamos discutir o que acontece com a energia mecânica quando as transferências de energia dentro do sistema são produzidas apenas por forças conservativas (os objetos não estão sujeitos a forças de atrito e de arrasto). Além disso, vamos supor que o sistema está isolado do ambiente, isto é nenhuma força externa produzida por um objeto fora do sistema causa variações de energia dentro do sistema. Quando uma força conservativa realiza trabalho W sobre um objeto dentro do sistema, essa força é responsável por uma transferência de energia entre a energia cinética K do objeto e a energia potencial U do sistema. Vimos que: ΔK = W Vimos também que a variação da energia potencial é ΔU = - W. Combinando as duas equações anteriores: ΔK = - ΔU

ou seja, uma dessas energias aumenta exatamente a mesma quantidade que a outra diminui. Assim: K2 – K1 = - (U2 – U1). ΔEmec = 0. Reagrupando os termos da equação acima:

K2 + U2 = K1 + U1. (conservação de energia mecânica)

Em outras palavras:

Quando o sistema é isolado e apenas as forças conservativas atuam sobre os objetos do sistema.

↓↓ PRINCÍPIO DA CONSERVAÇÃO DE ENERGIA MECANICA (ΔEmec = 0). Exemplo: a figura mostra quatro situações: uma na qual um bloco inicialmente em repouso é deixado cair e três

(soma de K e U para qualquer estado do

sistema) = (soma de K e U para

qualquer outro estado do sistema)

outras nas quais o bloco desce deslizando em rampas sem atrito. (a) Ordene as situações de acordo com a energia cinética do bloco no ponto B, em ordem decrescente. (b) Ordene as situações de acordo com a velocidade do bloco no ponto B, em ordem decrescente.

Solução:

(a) Como a força gravitacional é conservativa: Emec do sistema é constante.

Inicialmente, o bloco tem v0 = 0, em todos os quatro casos e suas alturas são iguais a h. A equação da variação de energia mecânica Emec do sistema (antes (em A) e depois (em B)) em todos os casos é: Emec, A = Emec, B UA + KA = UB + KB mghA + (1/2) m(vA)2 = mghB + KB

vA = 0 e hB = 0 (para todos os quatro casos). Assim, mghA + 0 = 0 + (1/2) m(vB)2 KB = mghA

(b) Da mesma forma, como a energia cinética da

partícula em B é a mesma para quaisquer das quatro situações, a velocidade da partícula em B é igual nas quatro situações.

Exemplo 2:

Solução: Emec, A = Emec, B UA + KA = UB + KB m g h + 0 = 0 + (1/2) m (vB)2 (1/2) (vB)2 = 9,8 x 8,5 (vB)2 = 9,8 x 8,5 x 2 (vB)2 = 166,6 vB = 12,9 m/s

Na figura, uma criança de massa m parte do repouso no alto de um toboágua, a uma altura h = 8,5 m acima da base do brinquedo. Supondo que a presença da água torna o atrito desprezível, encontre a velocidade da criança ao chegar à base do toboágua.

A

B

CONSERVAÇÃO DE ENERGIA

A energia total de um sistema pode mudar apenas através da transferência de energia para o sistema ou do sistema. W = ΔE = ΔEmec + ΔEt + ΔEint Onde ΔEint é uma variação de qualquer outro tipo de energia interna do sistema. Esta lei não é algo que deduzimos a partir de um princípios básicos da física, mas se baseia em resultados experimentais. Os cientistas e engenheiros nunca encontraram uma exceção. Num sistema isolado a energia total não pode variar

ΔE = 0, ou seja, W = 0.

Assim, ele passa a corda por argolas de metal, de modo a produzir atrito entre a corda e as argolas durante a descida. Essa passagem da corda pelas argolas transfere energia potencial gravitacional do sistema para energia térmica das argolas e da corda de uma forma controlável. A energia total do sistema (alpinista-equipamento-Terra) não varia durante a descida. W = ΔE = ΔEmec + ΔEt + ΔEint = 0

Para dar um exemplo de sistema isolado, vamos considerar o sistema alpinista, seu equipamento e a Terra como um sistema isolado (figura ao lado). Enquanto ele desce, sua energia potencial está diminuindo, o que tende a aumentar a sua energia cinética. Mas o alpinista não quer transferir muita energia para essa forma, pois se assim o fizesse, se moveria muito rapidamente.