FISICA ATOMICA y MOLECULARMartes 22 abril, 9:00 hs.

Salón IV

1959 REV. :~EX. FIS1CA

MOSSBAUER EXPERIMENTS WITH Kr "m R.e. Axtmonn', A.M. Morline,

Leal and V. Beltrán Lópcz", IUrlc/rJT, Cr'II/r') Suc-/rar. (f)/fIi .••¡';f1 .\acirJ1¡a/

dr f:"f1rr¡.:ía Sur/fOar, \I¡;"\"¡{ /J.

Kr I1jm Mossbauer sources ore prepored by neutron irradiation of SeO in the,Mark 111 Trigo reactor at Centro Nuclear de Solazar. Se!!..\ beta-decays to Br!!..l,

which is then incorpotated in olkali bromides by rodiochemical procedures. f\bhxal

kry~ton, trapped in hyJroquinone cJathrate crystals, is used as the Mossbauer ab-

sorber. The results of ¡nitial experiments, oimed at studies of rodiotion domoge

in the alkali bromides, will be reported.

Princeton Univers ity. Princefon. N. J., U. S. A.Facultad d" Ciencias, Universidad Nacianal Autónomo de México.

"'FRACCION MOSSBAUER y CALORES eSPECIFICOS DEL Kr EN UN

CLATRATO DE HIDROQUINONA, Virg;lio Beltrán L., A. Morales Amado

y E. Braun, Urar/or, (:t"J/rfJ Sueh'ar, Comisi,;" SaeitJna/ dr f:'lIl'rgía Su-

(/t'ar •

El kriptón, como otros ótomos, puede ser encerrado en un clatrato de hidro-

quinona en donde queda efectivamente atrapado en un pozo de potencial. En este

trabaJo se supone que ese pozo de potencial es cuadrado y de paredes infinitas,

nlOdelo poro el cual se conoce la función de correlación de Van Hovel• Con ésto

se cokulo lo fracción !\Aoss!:XJuer del KrH.l como función de 10 temperatura y se com.

poro con el expe~iment02. El color específico también es calculado y comparado

,:on ei experimento.

1. A. Moral('s Arll'.Jdo, E. Broun. V. Belfrón L., R. Corono yA. Ponce. J.Phys.Soc.

Jo pa n :'6. 32 5, (1969).

2. Y.HalonyandS.L.Rut-y. J.Ch,.m.Phys.49,lJ78,(1968).

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1I1 r~O~JGRI:.::SO SOCo MEX. FIS. VOL. 18

DISPOSITIVO PARA AUMENTAR lA RESOlUCION DE UN ESPECTRO-

METRO MOSSGAUER', Virgilio Beltrán López ,CC'lItrrJ Hw.<;i/l'irtJ dl'

1'l''>lf1ú<,a<, / ¡.•.ica ••, Ui" dl' jatll'irfJ, Hra<;i/.

Se pre~entan diagramas de circuito de un dispositivo electrónico que per-

mite la observación de líneas de absorción Mossbauer a distintos grados de reso-

lución, aún cuando esas líneas estén desplazadas respecto a I cero de velocidades.

Se presentan también espectros obtenIdos con esta técnica, en los que se muestra

la precisión con la que es J:osible medir corrimientos isoméricos y la observación

de oediles de líneas desplazadas respecto al cero de velocidades. La resolución

así obtenida, utilizando un analizador de 400 canales, es mejor que la que se ob-

tendría con ano lizadores de 800 y 1600 cona les operados convenc;ona Imente.

Trabajo r ••alilado can el potrocinio de U.N.E.S.CO.

Con liu''lcia d~ 10 Dirección del Reactor, Comisión Nacionol de Energ;a Nuclear y

Facultad de Ciencia,>, U.N.,Á.M.

SISTEMA ElECTRONICO SIMPLIFICADO GENERADOR DE MOVIMIENTO

PARA EFECTO MOSSBAUER, Guillermo Espinoso G:.Monuel Diego c. ..Augusto Moreno M.

En el presente artículo se describe un sistema de bajo costo para realizar

efecto Mossbauer ,",ue consiste básicamente de un integrador de voltaje y de una

etapa de potencia que excito o una bocina doble Pye-Ling, modelo V47 30/30C.

Paro lo primera etapa se ofrecen das alternativas: a) Un circuito integrador Re

y dos tra'lsistores acoplados directamente como seguidores por emisor (conexión

Darlington) usal1do transistores de los comunmente empleados en radio-televi'

sion y f.Jcil~lentc adquiribles en el mercado nacional y b) un integrador con un

amplificador operacional. La etapa de solida consto de tres transistores, uno

corllo excitador y dos de potencia usando la configuracion complementario. La

maxima potencio de solido es en ombos casos de un watt, sin disipadores de ca.,lar en los transistores de potencia y un voltaje maximo de solido de 30 volts.

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1969 REV. MEX. FISICA

Usando acoplamientos de C.A. y una fuerte retroalimentación en el circuito se

aseguro una bueno estabilidad y linealidad del mismo así como una gran flcxibili-

dad en cuanto o lo fuente de poder que se erT,plea. E I circuito se excitó tanto Con

pulsos provenientes de un multicanol como con los de un generador de pulsos del

tipo mós económico poro comprobar su uso tonto en investigación como en enseilon-

za. Los espectros Mossbouer obtenidos demuestran que el sistema cumple safisfoc-

tcriamente estos requerimientos.

Instituto de Físico, Universidad Nocional Autónomo de México.

Escuela Superior de Físico y Matemóticas, I.P.N. y Programo de CapacitaciónComisión Nacional de Energía Nuclear, México. '

.'"Instituto de Fí5ica, U.N.A.M. y Programo de Capacitación.Comisión Nocionalde Energía Nuclear, Mé;cico.

ROMPIMIENTO.DE LA SIMETRIA DEL GRUPO {' (3) DEBIDO A LA IN-

TERACCION COLUMBIANA EN LA CAPA 2S-2P DE LOS ATOMOS'.

E. Chacón, O. Novaro y M. Moshinsky, I11Stituto de" ,..í.<;;ca, l'I1;"t'f,<;idat!

Sac;,mal AtJ/rillrmlQ de" .\Iéxico,

Si consideramos una capa en el problema de una partícula en un potencial

coulombianocaracterizodo por el número cuántico principal v, el número de esta-

dos en el espacio de configuración es v2• Los estados de 11 partículas en esta

capo podrían caracterizarse, entre otros números cuánticos, por la representación

irreducible de (I (v2) que está ligada con 11 y con el spin S. En la COIXI 2s-1 p.

:, = 2 y el grupo es {I (4) que odmite, entre otros, como subgrupo o (' (~) ~}

Se puede entonces caracterizar a 10$ estados por los representacIones Irrcduc Ibles

de l'(3). Si se introduce una interacción columbia no entre los electrones, esta si-

metría se rompe. En el presente trabajo se analiza en detalle el rompimiento de

la simetría l' (3) en la capa 2.".-1 p de los átomos.

T.abajo auspiciado por lo (omisión Nocional de Energío Nuclear, M';)(ico.

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VOL. 18111 CO~¡GQESO. SOCo N'EX. FIS.

ROMPIMIENTO DE LA SIMETRIA DEL GRUPO (J (4) DEBIDO A INTER-

ACClúN COLUMBIANA EN LA CAPA 2S-2P DE LOS ATOMOS-,

O. ~~ovaro, E. Chacón y M. Moshinsky, /Il<;tituto dI" Física. l'ni/n.sidad

Es aien conocida la existencia de U!1asimetría asociada al grupo ortogonal

de 4 dimensiones en el problema del movimiento de uno partícula en el potencial

coulomblano. Esia simetría permite clasificar más detalladamente los estados de

"electrones en una copa dada del potencial coulombianoy noS da números cuÓnti-

cos cxactos en el caso de que no haya interacción entre los electrones. Si se

introduce una interacción coulombiana entre los electrones, esta sirr,etría se rompe.

En cl presente trabajo se analizo en detalle el rompimiento de esta simetría en

la capa 2s-2pde los átomos.

Au ••piciado por la Comisión Nocional d •• Energla Nuclear, México.

SEPARACION DE MUL TIPLE TES, MOMENTOS MAGNETICOS y ESTRUC-

TURA HIPERFINA EN CONFIGURACIONES P'. Virgilio Beltrán Lápe,'

y Teodoro González Esteban', r~ra<tor, Cl"lItro .\'r4c/rar, Comisirill Sarif).

/la/tiro !:'Jlrrp,ia Su( /r{u, \j,:.\-ico,

Sé presentan y discuten resultados teóricos y experimentales de diversos

p::!,ámetros atomicos en configuraciones p3 en p:!rticular paro el coso del NI. Se

expone evidencia a favor de valores del parametro espín-órbita considerablemente

mayores que los estimados por extrapolación de aquellos en configuraciones veci-

nlJs. La utilidad de funciones de onda HF y UHF es también examinada.

ro, 'JItad d •.. Ci •..neias, Uni" •..r~idad Nocional Autónomo d •.. Mp.ic;).

LOS NIVELES ENERGETICOS y LA ESTRUCTURA ELECTRONICA DE

MOLECULAS QUE OCUPAN UN VOLUMEN FINITO, Joime I\eller. pi, i-

Se estudia el caso de una molécula que esté sujeta a ocupar un volumen

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1959 REV. MEX. FISICA

finito; punto de vista distinto al usual en el que las moléculas no tienen un límite

impuesto sino que ocupan todoel que requieran. Se hace un cálculo variacional

de los niveles ent:rgeticos para un modelo de ótomos con núcleo fijo en el centro

del volumen considerado (adoptando la condición a la frontera y) (po) ::: O en coor-

denadas esféricas). El problema que se estudia corresponde al caso de ótomos o

moléculas que cstan en un sólido, Equido ó gas denso y que por lo tanto no tienen

disponible t0do el volumen que tendrían si estuvieran aislados. Aunque el mode-

lo matemático usado está muy s implificado describe adecuadamente el problema y

como primer resultado se encuentra que el hecho de "enclaustrar" a una molécula

requiere no sólo la energía para hacer esto "ce Ida", s ino también la energía para

tener a los electrones en un volumen menor que el que normalmente ocuparían (in-

dependientemente de los efectos de punto cero para el núcleo, debidos al principio

de incertidumbre). Se presentan lus valores calculados y se ve, por ejemplo,como

para el ótomo de hidrógeno, el hecho de tenerlo en una celda de radio igual al ra-

dio de Bohr requeriría darle a un electrón la misma energía que paro pasarlo de un

~iso 1s al 2$. El modelo aquí presentado tiene la ventaja de que permite definir

funciones de onda ortogonales en el espacio, propiedad que ha sido aprovechado

para estudiar los niveles de energía de átomos polielechónicos (Gilmarc 1964),

pero el presente trabajo forma porte de un estudio encal'1inado a elucidar la estruc-

turo electrónico de moléculas poliatómicas y de los cúmulos de átomos y moléculas

presentes en los diversos estados de agregación. Se discuten los resultados para

ótomos polielectrónicos y moléculas poliatómicas.

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