kinematika tacke - teorija i zadaci
TRANSCRIPT
-
KRIVOLINIJSKO KRETANJE TAKE U RAVNI OPISANO U PRAVOUGLOM DEKARTOVOM KOORDINATNOM SISTEMU. JEDNAINE KRETANJA. LINIJA PUTANJE. PUTANJA.
Jednaine kretanja x(t) i y(t) u potpunosti odreuju sve pojmove vezane za kinematiku take kao to su: linija putanje, putanja (trajektorija), brzina, ubrzanje i poluprenik krivine putanje.Funkcija, kriva ili prava, dobijena eliminacijom vremena t iz jednaina kretanja naziva se linijom putanje i nju emo u svakom primeru crtati.
U veini primera linija putanje se svodi na oblik y(x) ili x(y) ili f(x,y)=0.Podrazumevae se da trenutku zapoinjanja kretanja (poetnom trenutku) odgovara t=0 i da se pri kretanju vreme t stalno poveava. Poetni poloaj take M0, odreen koordinatama x(0) i y(0), odreuje se stavljanjem nule umesto t u jednaine kretanja.Putanja je onaj deo linije putanje na kom taka moe da se nae u vremenskom intervalu t0. Taj deo je na slici prikazan debljom linijom.
-
VEKTORI BRZINE I UBRZANJA U PRAVOUGLOM DEKARTOVOM KOORDINATNOM SISTEMU I NJIHOVE PROJEKCIJE NA KOORDINATNE OSE.
Vektorom poloaja pokretne take M naziva se vektor koji se protee od koordinatnog poetka do te take:
( ) ( ) ( ) ( ) jtyitxtOMtr rrr +==Dakle, x(t) i y(t), osim to su jednaine kretanja, to su i projekcije vektora polo-aja i koordinate pokretne take u nepokretnom xOy koordinatnom sistemu.
( ) ( ) ( ) jyixOMr 0 rrr 000 +==
-
( ) ( )trdtrd
tr
tVtrV
tsr
&r
rrr
rr
==
=
= 0
lim,
Vektor brzine pokretne take u proizvoljnom trenutku vremena je prvi izvod po vremenu vektora poloaja
( )tVr
( ):trr( ) ( )trtV &rr =
srVr
- Srednja brzina u vremenskom intervalu t
( ) ( ) ( ) jtyitxtr rrr +=Zbog ( ) ( ),trtV &rr = i injenice da su i konstantni vektori,dobija se vektor brzine:
ir jr
( ) ( ) ( ) jtyitxtV r&r&r +=Projekcije vektora vrzine na koordinatne ose jednake su prvim izvodima po vremenu jednaina kretanja, odnosno koordinata pokretne take u nepokretnom xOy koordinatnom sistemu, dakle: ( ) ( ),txtVx &= ( ) ( )tytVy &=Intenzitet vektora brzine: ,22 yxV && += 222 yxV && +=
0tr
- Jedinini vektor tangente na putanju
Za krivolinijsko kretanje pravac vektora brzine poklapa sa pravcem tangente
-
Vektor ubrzanja pokretne take u proizvoljnom trenutku vremena, jednak je prvom izvodu po vremenu vektora brzine , odnosno, drugom izvodu po vremenu vektora poloaja
0nr
vektor normale na putanju
( )tar( )tVr( ):trr
( ) ( ) ( )trtVta &&r&rr ==Za krivolinijsko kretanje, u optem sluaju, vektor ubrzanja je usmeren u konkavnu stranu putanje.
- Jedinini( ) ( ) ( )trtVdtrd
dtVd
tV
tatV
at
sr&&r&
rrrr
rr
r====
=
= 2
2
0lim,
srar
- Srednje ubrzanje u vremenskom intervalu t
-
( ) ( ) ( ) jtyitxtr rrr +=Zbog ( ) ( ),trta &&rr = i injenice da su i konstantni vektori,dobija se vektor ubrzanja:
ir jr
( ) ( ) ( ) ,jtyitxta r&&r&&r +=odakle se vidi da su njegove projekcije na koordinatne ose jednake drugim izvodima koordinata (jednaina kretanja) po vremenu:
( ) ( ),txtax &&= ( ) ( ) 22 yxy aaatyta +== &&Te projekcije su, takoe, jednake prvim izvodima projekcija brzine, kao funkcija vremena, po vremenu:
( ) ( ) ( ) ( )., tVtatVta yyxx && ==Na slici su nacrtani vektori brzine i ubrzanja u poe-tnom M0 i proizvoljnom Mpoloaju, koji odgovaraju poetnom i proizvoljnom trenutku vremena, respektivno. Takodje su prikazane komponente vektora i .( )tVr ( )0ar
-
Primer 1.1 Jednaine kretanja take u ravni su i (t je u sekundama a x i y su u metrima). Odrediti liniju putanje i skicirati je? Odrediti trajektoriju i oblast kretanja? Odrediti i na putanji nacrtati brzinu u trenutku t=1s? Odrediti ubrzanje u proizvoljnom trenutku?
tx = 2ty =
Eliminacijom vremena t iz jednaina kretanja dobija se da je jednaina linije putanje parabola 2xy =
( ) ,00 =x ( ) = 00y ( )0,00MPoetni poloaj:
Putanja (trajektorija) je samo desna grana parabole. Oblast kretanja: 0,0 yx
-
Projekcije brzine i ubrzanja u funkciji vremena dobijaju se preko izvoda od jednaina kretanja: 2, tytx ==
( ) ,1=tx& ( ) ,2tty =& ( ) ,0=tx&& ( ) 2=ty&&Brzina u trenutku t=1s (prikazana je na slici sa prethodnog slajda) :
( ) ,11 =x& ( ) 21 =y& ( ) ,211 jiV rrr += ( ) smV 5211 22 =+=
( ) ,11 =x ( ) =11y ( )1,1MPoloaj u trenutku t=1s :
Ubrzanje u proizvoljnom trenutku:( ) ( ) 22,2 smtajta == rr
Vektor ubrzanja je konstantan, paralelan sa y osom i usmeren navie.Primer 1.2 Jednaine kretanja take u ravni su i (t je u sekundama a x i y su u metrima). Odrediti trajektoriju i skicirati je? Odrediti oblast kretanja? Odrediti i na putanji nacrtati brzinu i ubrzanje u trenutku s?
tx 2sin32 += ty 2cos21=
( )4pi=tJednainu putanje dobiemo preureenjem, kvadriranjem pa sabiranjemjednaina kretanja:
ty 2cos
21
=
( ) ( ) 1
21
32
2
2
2
2
=
+
xx
,2sin3
2t
x=
-
Jednaina elipse ( ) ( ) 12
2
2
2
=
+
byx
u
xx CC
,2=Cx ,1=Cy u=3 i b=2.Oblast kretanja:
,51 x 31 y
( ) ,20 =x ( ) = 10yPoetni poloaj:
( )1,20 M
Projekcije brzine i ubrzanja u funkciji vremena su:
( ) ttx 2cos6=&( ) tty 2sin4=&( ) ttx 2sin12=&&( ) tty 2cos8=&&
tx 2sin32 += ty 2cos21=
Poloaj, brzina i ubrzanje u trenutku ( )4pi=t( ) ,54 =pix ( ) 14 =piy( ) 04 =pix&( ) 44 =piy& ( ) jV
rr44 =pi ( ) smV 44 =pi
( ) 124 =pix&&( ) 04 =piy&& ( ) ia
rr 124 =pi ( ) 2124 sma =pi
-
Primer 1.3 Jednaine kretanja take u ravni su i (t je u sekundama a x i y su u metrima). Odrediti liniju putanje i skicirati je? Odrediti trajektoriju i oblast kretanja? Odrediti i na putanji nacrtati brzinu i ubrzanje u trenutku t=1s?
12 2 = tx 22 += ty
,22 22 =+= ytty ( ) 5212212 2 === yxytxEliminacije vremena t (odreivanje jednaine linije putanje)
1-5x30y
Poetni poloaj: ( ) ,10 =x ( ) 20 =y ( )2,10 M
Zbog toga je trajektorija poluprava (podebljani deo linije putanje) a oblast kretanja je ,1x 2yPoloaj take u trenutku t=1s
Taka se kree stalno u jednom smeru (gore desno) poto sa porastom vremena t, obe koordinate i x i y se stalno poveavaju.
( ) ,11 =x ( ) 31 =y ( )3,1M
-
Projekcije brzine i ubrzanja u funkciji vremena su: ( ) ,4ttx =& ( ) ,2tty =& ( ) ,4=tx&& ( ) 2=ty&&
odakle se vidi da je vektor ubrzanja tokom kretanja konstantan( ) .24 constjita =+= rrr ( ) 222 5224 smta =+=
Brzina u trenutku t=1s( ) ,41 =x& ( ) 21 =y& ( ) ,241 jiV rrr += ( ) 2521 smV =
Primer 1.4 Jednaine kretanja take u ravni su i (t je u sekundama a x i y su u metrima). Odrediti liniju putanje i skicirati je? Odredititrajektoriju i oblast kretanja? Odrediti brzinu i ubrzanje u proizvoljnom trenutku? Odrediti trenutak vremena u kojem taka prvi put menja smer kretanja?
tx sin= ty 2cos=
t
Za dobijanje jednaine linije putanje (odnosno, za eliminaciju vremena t iz jednaina kretanja) iskoristimo trigonometrijske identitete prema kojima dobijamo da je linija putanje parabola:
== ttttt 2222 sin1cos,sincos2cos 22 21sin212cos xytt ==
Zbog ,1sin1 t 12cos1 t oblast kretanja je ,11 x 11 y
-
Taka osciluje du parabole a na mestima A i B menja smer kretanja.Projekcije brzine i ubrzanja u funkciji vremena su:
( ) ,cos ttx =& ( ) tty 2sin2=&( ) ,sin ttx =&& ( ) tty 2cos4=&&
Brzina u proizvoljnom trenutku:( ) jtittV rrr 2sin2cos =( ) ( ) 22 2sin2cos tttV +=
Ubrzanje u proizvoljnom trenutku:( ) jtitta rrr 2cos4sin =( ) ( ) 22 2cos4sin ttta +=
Poetni poloaj:( ) ,00 =x ( ) 10 =y ( )1,00M
Zbog ( ) 010 =x& taka je zapoela kretanje u desnu stranu.Na mestu prve promene smera kretanja (A) brzina take jednaka je nuli:
( ) ,0cos == ttx& ( ) == 02sin2 tty& ( ) st 2pi=
-
Trohoida. Cikloida
Parametarske jednaine trohoide: (u prikazanoj varijanati)
( )( ) tRRyty
tRVtxtx
M
M
+==
+==
cos
sin
R poluprenik rotora (rastojanje takeM od take C),
C centar rotora (taka koja sekree ravnomerno pravoli-nijski, brzinom V)
TrohoidaCMR = ugaona brzina rotora (konstanta) Specijalni sluaj trohoide, za R = V, je ciklioda Brzina take M moe se odrediti preko prvog izvoda parametarskih jednaina:( )( ) tRty
tRVtx=
+=
sincos
&
&
Ubrzanje take M odreujedrugi izvod:( )( ) tRty
tRtx
=
=
cos
sin2
2
&&
&&
-
Ciklioda (R = V), i vie trohoida (R > V). Na svakoj narednoj slici je vee.VR
-
Cikloida dobijena kotrljanjem bez klizanja krunog diska po pravoj (x osi)Ovde je parametar, ne vreme t, ve ugao rotacije diska .
Parametarske jednaine cikloide: (u prikazanoj varijanati)
( )( ) +==
+==cos
sinRRyyRRxx
M
M
R poluprenik diska
C centar diska (taka koja se kree pravolinijski)
CMR =
Zbog kotrljanja bez klizanja duina dui A0Pjednaka je duini krunog luka AP, to je R.Brzina se moe odrediti preko prvog izvoda:
=+=
sincos
&&
&&&
RyRRx
-
Krivolinijska koordinata. Jedinini vektori tangente i normale. Vektor brzine izraen preko njegove projekcije na tangentu i njegov intenzitet.
Meusobno upravni jedinini vektori ovog koordinatnog sistema su i0t
r
0nr
U prirodnom koordinatnom sistemu koordinata koja u potpunosti odreuje poloaj take je krivolinijska(prirodna, luna) koordinata s(t).
Jedinini vektor tangente ima smer porasta koordinate s(t), dok je, njemu upravni, jedinini vektor normale uvek usmeren u konkavnu stranu putanje.
0tr
0nr
Vektor brzine: ,0tVV t
rr= 0tVV
rr=
sVtsVtdtdsVtdsrd
dtrdV t &
r&
rrrrrr
r===== 000 ,,, 0tsV
r&
r=
Tangencijalno i normalno ubrzanjeVektor ubrzanja u ovom koordinatnom sistemu ima oblik ar 00 nataa nt r
rr+=
Projekcije ubrzanja na tangentu i normalu i nazivaju se tangenci-jalnim i normalnim ubrzanjem. t
a na222
nt aaa +=
-
0tsVr&
r= Diferenciranjem ovog izraza po vremenu dobija se:
00 tstsdtVd
a &r&
r&&
rr
+==
0t&r
Za dobijanje izrazimo i preko i 0nr0tr
ir jr
( ) 0000
00
cossin
cossin
cossin,sincos
njit
jitdtd
t
jinjit
r&rr
&&r
r&
r&
r&r
rrrrrr
=+=
+==
+=+=
=
==
= && cossinsin,sincoscosdtd
dd
dtd
dtd
dd
dtd
U gornjem izvoenju korieni su: injenica da su i konstantni i sledei identiteti:
00 ntr&&
r =
Sada, izraz za vektor ubrzanja postaje00 tstsa &r&
r&&
r+= ,00 nstsa
r&&r&&
r +=
( ) ( ),tstat &&= ( ) ( ) ( )ttstan = &&to daje da tangencijalno i normalno ubrzanje odreuju izrazi:
ir jr
-
:= &&san
Odredimo , kako bi dobili konani izraz za &
kRs
sdsd
dtds
dsd
dtd &
&& =
=
=
=
kk Rds
ddsdR 1==
kRs&
& =
gde je, na osnovu slike, koriena jednakost:kR - poluprenik krivine putanje
Konano, poto je , tangencijalno i normlno ubrzanje odreuju formule:
( ) ( ),tstat &&=
22 Vs =&
Poluprenik krivine u nekoj taki putanje predstavlja poluprenik kruga koji najbolje aproksimira beskonano malu okolinu te take.
( ) ( )( ).2
tRtV
tak
n =( ) ( ),tVtat &=
-
Odreivanje poluprenika krivine putanje (kinematiki nain)Ovde se podrazumeva definisanje procedure za odreivanje poluprenika krivine putanje (samim tim, normalnmog i tangencijalnog ubrzanja) u nekom trenutku vremena, ako su poznate jednaine kretanja x(t) i y(t) u xOykoordinatnom sistemu.
( ) ( )( ) .2
tRtV
tak
n =
n
ka
VR2
=
Normalno ubrzanje odreuje formula 22 tn aaa =gde je: ,222 yxa &&&& +=
VyyxxVa t&&&&&&
&+
==
Intenzitet brzine i njegov kvadrat su: ( ) ( ) ( ) 22222 , yxVtytxtV &&&& +=+=
Gornja formula moe se izvesti sledeim diferenciranjem po vremenu:yyxxVVyxV
dtd
&&&&&&&&& 222222 +=+= ta
-
Primer 1.5 U primeru 1.1 odrediti poluprenik krivine putanje na mestu koje odgovara trenutku vremena t=1 s.S obzirom da je u tom trenutku vremena
,2,1 smysmx == && ,5 smV =
S obzirom da je u tom trenutku
,0=x&& 22 smy =&&
tangencijalno ubrzanje iznosi
254
s
m
Vyyxx
at =+
=
&&&&&&
,2 222 smyxa =+= &&&&
,
52
5164 2
22
s
maaa tn ===
normalno ubrzanje iznosi
pa je traeni poluprenik krivine
( ) mmaVR
n
k 59.5255
5252
===
-
Primer 1.6 U primeru 1.2 odrediti poluprenik krivine putanje na mestu koje odgovara trenutku vremena ( ) st 4pi=S obzirom da je u tom trenutku vremena
,4,0 smyx == && ,4 smV =
S obzirom da je u tom trenutku
,0,12 2 == ysmx &&&&
tangencijalno ubrzanje iznosi0=+=
Vyyxx
at&&&&&&
,12012 22222
s
maaa tn ===
normalno ubrzanje iznosi
pa je traeni poluprenik krivinemm
a
VRn
k 33.134
12422
===
22222 12012 smyxa =+=+= &&&&
Do zakljuka da je itd. moglo se doi i na osnovu same slike
212,0 smaaa nt ===
-
Primer 1.7 U primeru 1.4 odrediti poluprenik krivine putanje na mestu koje odgovara poetnom trenutku vremena t=0 s.
S obzirom da je u tom trenutku vremena,0,1 == ysmx && ,1 smV =
,0=x&& ,4 2smy =&&tangencijalno ubrzanje iznosi
.0=+=V
yyxxat
&&&&&&
S obzirom da je u tom trenutku,440 22222 smyxa =+=+= &&&&
normalno ubrzanje iznosi,404 2
222
s
maaa tn ===
pa je traeni poluprenik krivine.
41
4122
ma
VRn
k ===
I ovde se moglo doi do zakljuka da je itd. na osnovu same slike0=ta
-
U dinamici se pri pravolinijskom kretanju materijalne take uvek jedna osa (na primer x) usvaja u pravcu kretanja dok je ona druga (y osa) upravna na pravac kretanja. Izloimo kinematiku takvog kretanja kao specijalni sliaj kretanja take u yOx ravni,
Pravolinijsko kretanje take
Vektore brzine i ubrzanja su ( ) ( ) ,itxtV r&r = ( ) ( ) ,itxta r&&r =i ukoliko nisu nula vektori, moraju imati pravac kretanja (pravac x ose). Projekcije ovih vektora na y osu moraju biti jednake nuli
( ) ,0=ty& ( ) ,0=ty&&to daje i jednakost
( ) .0 constty ==
xaxV &&& == ,Intenziteti vektora su:
( )tx je jednaina (zakon) kretanjaesto e se za pravolinijsko kretanje take umesto koristiti i druge slovne oznake, kao na primer , ali sutina je ista. I tada e se brzine dobijati preko prvih izvoda tih koordinata a ubrzanja preko drugih.
( )tx( ) ,...,,, zuyts
-
Primer 1.8Za pravolinijsko kretanje take jednaina (zakon) kretanja je ( ) 32 18
121
ttttx +=
(t je u [s], x je u [m]). Odrediti brzinuvektore brzine i ubrzanja u trenucima 6,0 10 == tt i 92 =t sekundi? Nacrtati funkcije ( ) ( ) ( ) ( ),,,, tstxtxtx &&&
Projekcija brzine je ( ) 2611 tttx +=&
a projekcija ubrzanja ( ) ttx311=&&
( ) ( )?tatV i
i ubrzanje u funkciji vremena i nacrtati
i na kom mestu taka menja smer kretanja? Odrediti u kom trenutku vremena
?=t ( ) ?=tx
-
( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( )( ) ( ) ( ) .29,5.39,99
,16,16,126,10,10,002
22
smxsmxmx
smxsmxmxsmxsmxx
===
======
&&&
&&&&&&
Uvrstimo sada u izraze za , i umesto vremena t vrednosti 0, 6 i 9 kako bi dobili poloaj, brzinu i ubrzanje u tim vremenskim trenucima:
( )tx ( )tx& ( )tx&&
-
Taka menja smer kretanja u trenutku kada joj je brzina jednaka nuli, tj.t( ) = 0tx& =+ 0
611 2tt ,153 +=t ( ) mtxst 455,12873,6 =
Za kretanje je usporenost 6=
Za kretanje je ubrzano0=t
Za kretanje je ubrzanost 9=ali se taka kree u suprotnom smeru od porasta x koordinate
-
} jednako ubrzano
Zakoni kod jednolikog i jednako promenljivog pravolinijskog kretanja takeJednoliko (ravnomerno) pravolinijsko kretanje
- diferencijalna jednaina .constVx == &
Vdtdx =( ) 00 =x - poetni uslov ( ) tVtx = - Zakon kretanja(Zakon puta) Jednako (ravnomerno) promenljivo pravolinijsko kretanje
0>= ax&& (jednako ubrzano), a-ubrzanje ili0
-
} jednako ubrzano
Zakoni kod jednolikog i jednako promenljivog krivolinijskog kretanja takeJednoliko (ravnomerno) krivolinijsko kretanje
- diferencijalna jednaina .constVs == &
Vdtds =( ) 00 =s - poetni uslov ( ) tVts = - Zakon kretanja(Zakon puta) Jednako (ravnomerno) promenljivo krivolinijsko kretanje
0>= Tas&& (jednako ubrzano), aT- tangencijalno ubrzanje ili0
-
( ) ( )
( ) ( ) =
=
=
=
&
&
cossinsin
sincoscos
dtd
dd
dtd
dtd
dd
dtd
Jedinini vektori, jednaine kretanja i komponente brzine i ubrzanja u polarnom koordinatnom sistemuPolarne koordinate take su:
irJednaine kretanja su:( ) ( )ttr i
Jedinini vektori radijalnogi cirkularnog pravca su:
.i 00 crrr
Oni su zbog promene ugla promenljivi i za nalaenjenjihovih izvoda po vremenu izrazimo ih preko jedininih vektora :i ji rr
jicjir rrrrrr +=+= cossin,sincos 00
( )
( ) +==
+=+=
jicjic
jirjir
rr&&
r
r&
r&&
r
rr&&
r
r&
r&&
r
sincossincos
cossincossin
0
0
0
0
00 crr
&&r =
00 rcr
&&r =
-
00000 crrrVrrrrVrrrdtd r
&r
&r
&rr
&rrr +=+==
( )( ) ( )
( ) ( ) 0020000
000000
2 crrrrrarrcrrcrrra
crcrdtd
rrrracrrrVdtd
r&&&&
r&&&
r
r&&
r&&&&
r&&
r&&
r
&r
&r
&&r&
r&&
rr&
r&
r
++=++++=
+++=+=
Vektor poloaja:0rrOMrrr
==
Prvi izvod vektora poloaja daje vektor brzine i njegove komponente u radijalnom i cirkularnom pravcu a samim tim i njegove projekcije na radijalni i cirkularni pravac:
Prvi izvod vektora brzine daje vektor ubrzanja i njegove komponente u radijalnom i cirkularnom pravcu a samim tim i njegove projekcije na radijalni i cirkularni pravac:
== && rVrV cr ,
+== &&&&&&& rrarra cr 2,2