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23.04.2013
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
VorlesungLinearbeschleuniger
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VorlesungDo, 9.30 Uhr
02.201
Übungen
Prof. Dr. H. Podlech 1
ÜbungenDo, 8.30
Prof. Dr. Holger Podlech, IAPDr. Lars Groening, GSI
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Linearbeschleuniger
• Einführung
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• Grundlagen Hochfrequenz+Relativistik
• Ionenquellen
• Radiofrequenz‐Quadrupole (RFQ)
• Driftröhrenstrukturen (NL+SL)
Prof. Dr. H. Podlech 2
• Strahldynamik
• Anwendungen
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Linearbeschleuniger
Linear Accelerators Linacs
I Si hö l kt t ti h B hl i
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Im engeren Sinne gehören elektrostatische Beschleuniger nicht zu den Linearbeschleunigern
Linearbeschleuniger sind Beschleuniger, die auf elektromagnetischen Wechselfeldern basieren
Hochfrequenzbeschleuniger
Prof. Dr. H. Podlech 3
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Linearbeschleuniger Anwendungen
• Kern‐ und Teilchenphysik
• Injektoren für Synchrotrons
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niger • Isotopenproduktion
• Tumortherapie
• Neutronenquellen
• Transmutation
Prof. Dr. H. Podlech 4
• Sterilisation
• Materialprüfung und –Bearbeitung
• Synchrotronstrahlung, FEL
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
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Prof. Dr. H. Podlech 5
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Statische Beschleuniger
Cockcroft‐Walton Generator: Umax ≈ 1 MV
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Prof. Dr. H. Podlech 6
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Statische Beschleuniger
Van‐de‐Graaff Generator: Umax ≈ 30 MV
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Prof. Dr. H. Podlech 7
Yale University, 25 MV Tandem
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Historische Entwicklung
1924: Gustav Ising schlägt ein Konzept zur Beschleunigung mittels zeitabhängiger Felder vor
1928 Rolf Wideröe realisiert auf Basis Ising‘s Idee den
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1928: Rolf Wideröe realisiert auf Basis Ising‘s Idee den ersten HF‐Linearbeschleuniger (RWTH Aachen)
Beschleunigung von K‐Ionen mit 2 Spalten und 50 kV
1 MHz Oszillator
R. Wideröe
Prof. Dr. H. Podlech 8
≈≈
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Wideröe-Beschleuniger
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Prof. Dr. H. Podlech 9
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Wideröe-Beschleuniger
Damit die Teilchen synchron mit der Hochfrequenz beschleunigtwerden, muss die Flugzeit zwischen zwei Spalten genau eineHochfrequenzperiode lang sein.
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Für die entsprechende Länge Li gilt dann:
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Wideröe‘sche Bedingung
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Wideröe-Beschleuniger
Die Teilchen werden in den Spalten mit einer effektiven Spannung Ueffbeschleunigt
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Wideröe-Beschleuniger
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Prof. Dr. H. Podlech 12
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Alvarez-Beschleuniger
Durch die Entwicklung des RADARs während des 2. Weltkriegeswurde die Entwicklung von HF‐Quellen hoher Frequenz gefördert
D d h d di R li i ffi i t
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Dadurch wurde die Realisierung von effizientenBeschleunigerstrukturen möglich: Alvarez DTL (Drift Tube Linac)
Beim Alvarez sind alle Driftröhren insgesamt ungeladen
+ ++‐ ‐ ‐
Prof. Dr. H. Podlech 13
L1=β1λ L2=β2λ L3=β3λ L4=β4λ L5=β5λ
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Alvarez-BeschleunigerAlvarez DTL ist ein Zylinderresonator, der in der Grundmode(TM010=E010) betrieben wird.
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Prof. Dr. H. Podlech 14
Die Driftröhren dienen als „Spannungsteiler“ und zur Abschirmung der abbremsenden Felder
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Alvarez-Beschleuniger1947: Erster Alvarez DTL in Berkeley für Protonen
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Alvarez-Beschleuniger108 MHz Alvarez GSI Darmstadt
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Beschleunigung in HF-FeldernWürden die Teilchen in jeder Spaltmitte das maximale Feld spüren, hätten Sie eine Phase von 0 Grad bezogen auf die Hochfrequenz
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Prof. Dr. H. Podlech 17
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Beschleunigung in HF-FeldernWürden die Teilchen in jeder Spaltmitte das maximale Feld spüren, hätten Sie eine Phase von 0 Grad bezogen auf die Hochfrequenz
ätf üh
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späterfrüher
Prof. Dr. H. Podlech 18
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Phasenfokussierung
Ein Teilchenpaket (Bunch) besteht aus Teilchen, die einengewisses Volumen im Phasenraum besetzen. Das heißt, siebesitzen verschiedene Energien und Phasen bezüglich einesReferenzteilchens des so genannten Synchronteilchens
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Referenzteilchens, des so genannten Synchronteilchens.
Würde das Paket bei 0 Grad beschleunigt werden, würde esauseinander gezogen werden.
Würde das Paket bei positiver Phase beschleunigt werden,würden später ankommende Teilchen weniger starkbeschleunigt als früher ankommende longitudinal instabil
Prof. Dr. H. Podlech 19
Insbesondere soll die Phasenbreite des Bunches nicht zugroß werden, um den nicht linearen Bereich derHochfrequenz zu vermeiden
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Beschleunigung in HF-Feldern
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instabil
Prof. Dr. H. Podlech 20
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Phasenfokussierung
Um eine longitudinale Stabilität zu erreichen, wird der Bunchbei einer negativen Phase (typischerweise -30 grad)beschleunigt.
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Dadurch werden zu frühe Teilchen weniger stark beschleunigtund zu späte entsprechend stärker beschleunigt.
Die Teilchen bewegen sich in Richtung des so genanntenSoll- oder Synchronteilchens mit seiner Sollphase ϕs.
Tatsächlich führen die Teilchen Schwingungen um dasSollteilchen im longitudinalen Phasenraum durch.
Prof. Dr. H. Podlech 21
g
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Phasenfokussierung
späterfrüher
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Prof. Dr. H. Podlech 22
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Im Ladungsfreien Raum (ρ=0) gibt es kein elektrisches Potentialminimum in allen drei Richtungen
Phasenfokussierung
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Potentialminimum in allen drei Richtungen
Laplace-Gleichung
Prof. Dr. H. Podlech 23
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Phasenfokussierung
Wird der Strahl longitudinal fokussiert, gilt:
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Prof. Dr. H. Podlech 24
Der Strahl wird in mindestens einer transversalen Ebene defokussiert
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
PhasenfokussierungAnschauliche Erklärung der Hochfrequenzdefokussierung
Innerhalb eines Spaltes besitzen die elektrischen Feldlinien einecharakteristische Form. Die Felder wirken in der ersten Hälftefokussierend und in der zweiten Hälfte defokussierend
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fokussierend und in der zweiten Hälfte defokussierend.
Negative Phase bedeutet, dass der Bunch „zu früh“ in den Spalteintritt. Wenn der Bunch in der Spaltmitte ankommt, hat sich dasFeld noch nicht vollständig aufgebaut.
Im zweiten Teil des Spaltes sind dann die Felder stärker undentsprechend wird der Bunch insgesamt defokussiert.
Prof. Dr. H. Podlech 25
Driftrohr DriftrohrSpalt
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Transversale FokussierungAufgrund der Hochfrequenz-Defokussierung sowie wegenRaumladungseffekten und der natürlichen Divergenzmuss der Strahl transversal fokussiert werden.
Q d lf ld ( l kt i h d ti h)
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Quadrupolfelder (elektrisch oder magnetisch)
Kräfte auf positive Teilchen mit Bewegungsrichtung in die Ebene
Prof. Dr. H. Podlech 26
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Transversale FokussierungDie Kraft ist auf der Strahlachse null und steigt linear mitdem Abstand.Der Quadrupol wirkt in einer Ebene fokussierend und inder anderen defokussierend.
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Prof. Dr. H. Podlech 27
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Transversale FokussierungDurch die Platzierung zweier gegeneinander gepoltenQuadrupolen erreicht man eine gesamtfokussierendeWirkung in beiden Ebenen.
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Prof. Dr. H. Podlech 28
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
StrahleigenschaftenEin Teilchenstrahl ist ein Teilchenensemble, das einbestimmten Volumen im Phasenraum besetzt. JedemTeilchen können 6 Koordinaten zugewiesen werden:
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niger Lage zur Sollbahn in x
Neigung zur Sollbahn in x
Lage zur Sollbahn in y
Neigung zur Sollbahn in y
Prof. Dr. H. Podlech 29
Energieabweichung zum Sollteilchen
Phasenabweichung zum Sollteilchen
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Hill‘sche DifferentialgleichungEs lässt sich eine Differentialgleichung 2. Ordnungableiten, die die Bewegung geladener Teilchen unter demEinfluss äußerer elektrischer und magnetischer Felderbeschreibt Hill‘sche DGL.
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Orbit=Sollbahnz=StrahlrichtungR=Bahnradius
t l Ri ht
yy
zz
Prof. Dr. H. Podlech 30
x,y=transversale Richtung
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Teilchenbahn
Bewegung von Ladungen im MagnetfeldLine
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Rx
z
Prof. Dr. H. Podlech 31
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Bewegung von Ladungen im Magnetfeld
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Transversale Auslenkung klein gegen Biegeradius:
Reihenentwicklung von By
Prof. Dr. H. Podlech 32
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
MultipolkomponentenLine
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Prof. Dr. H. Podlech 33
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Hill‘sche Differentialgleichung
Lineare, inhomogene DGL 2. Ordnung mit variablen Koeffizienten
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Prof. Dr. H. Podlech 34
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Hill‘sche Differentialgleichung
Spezialfälle: 1/R=0, k=0 (Driftstrecke)
x“(z)=0
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Prof. Dr. H. Podlech 35
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Hill‘sche Differentialgleichung
Spezialfälle: 1/R=0 (kein Dipol)
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Für k>0 (horizontal defokussierender Quadrupol) ergibt sich als Lösung:
Prof. Dr. H. Podlech 36
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Hill‘sche Differentialgleichung
Spezialfälle: 1/R=0 (kein Dipol)
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niger k<0
k=0
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k>0
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Hill‘sche Differentialgleichung
Für den Quadrupol gilt in beiden Ebenen (x+y)
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Prof. Dr. H. Podlech 38
Für alle M gilt
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
IH-Strukturen
Effiziente HF‐Strukturen für Protonen und Ionen
TE111‐Mode
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Prof. Dr. H. Podlech 39
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
IH-Strukturen
Durch Einbringen einer geeigneten Resonanzstruktur entstehen longitudinale elektrische Felder zur Beschleunigung
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Prof. Dr. H. Podlech 40
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
IH-Strukturen
100 MHz IH für BNL, 13 MV
75 MHz IH für VECC 2 MV
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75 MHz IH für VECC, 2 MV
Prof. Dr. H. Podlech 41
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
IH-Strukturen
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Prof. Dr. H. Podlech 42
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
CH-StrukturenEffiziente HF‐Strukturen für Protonen und Ionen.
Höhere Frequenz als IH‐Strukturen durch TE211‐Mode
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Prof. Dr. H. Podlech 43
Durch Einbringen einer geeigneten Resonanzstruktur entstehen longitudinale elektrische Felder zur Beschleunigung
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
CH-Strukturen
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Prof. Dr. H. Podlech 44
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
CH-Strukturen
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Prof. Dr. H. Podlech 45
325 MHz CH-Struktur für den neuen FAIR Protonenlinac (11 MV)
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG Supraleitende CH-Strukturen
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Prof. Dr. H. Podlech 46
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Der Zoo Supraleitender Resonatoren
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Radiofrequenz-Quadrupole
Erfunden 1969 durch Tepliakov und Kapchinskiy
Durchbruch in der Beschleunigerphysik im Hinblick auf hohe
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Durchbruch in der Beschleunigerphysik im Hinblick auf hohemittlere Strahlströme für Protonen und Ionen
Erster RFQ 1980 in Los Alamos realisiert
50% aller RFQ‘s weltweit aus Frankfurt (IAP)
Prof. Dr. H. Podlech 48
Problematik
Strahlfokussierung bei kleinen Geschwindigkeiten
Umwandlung von DC Strahl der Quelle zum gebunchten Strahl für DTL
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Radiofrequenz-Quadrupole
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Prof. Dr. H. Podlech 49
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Mechanische Modulation führt zu longitudinalen elektrischen Feldern zum Bunchen und Beschleunigen
Radiofrequenz-Quadrupole
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Prof. Dr. H. Podlech 50
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
352 MHz 4-Vane RFQ
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Prof. Dr. H. Podlech 51
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
36 MHz IH-RFQ GSI
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Prof. Dr. H. Podlech 52
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
175 MHz cw 4-Rod RFQ
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Prof. Dr. H. Podlech 53
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
200 MHz 4-Rod RFQ für Fermi-Lab
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Prof. Dr. H. Podlech 54
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Elektronen Strukturen
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Prof. Dr. H. Podlech 55
Supraleitende 1.3 GHz Elliptische Kavität
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Facility for Antiproton and Ion Research (FAIR)
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Prof. Dr. H. Podlech 56
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Facility for Antiproton and Ion Research (FAIR)
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Prof. Dr. H. Podlech 57
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Facility for Antiproton and Ion Research (FAIR)
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Prof. Dr. H. Podlech 58
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG Facility for Radioactive Ione Beams (FRIB)
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Prof. Dr. H. Podlech 59
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
LINAC-4 und SPL am CERN
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Prof. Dr. H. Podlech 60
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
LINAC-4 und SPL am CERN
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Prof. Dr. H. Podlech 61
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
LINAC-4 und SPL am CERN
LINAC‐4 Tunnel CERN
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Prof. Dr. H. Podlech 62
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Japan Proton Accelerator Research Center (J-PARC)
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Prof. Dr. H. Podlech 63
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Japan Proton Accelerator Research Center (J-PARC)
325 MHz DTL, 180 MeV
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Prof. Dr. H. Podlech 64
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Japan Proton Accelerator Research Center (J-PARC)Klystron Galerie
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Prof. Dr. H. Podlech 65
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Spallation Neutron Source (SNS)
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Prof. Dr. H. Podlech 66
W=1 GeVP=1.4 MW (ave)Usc=900 MV
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Spallation Neutron Source (SNS)
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Alvarez DTL der SNS
Prof. Dr. H. Podlech 67
Alvarez DTL der SNS402.5 MHz3‐87 MeV
© ONL
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
MYRRHAMulti purpose hYbrid Research Reactor for High Tech Applications
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Prof. Dr. H. Podlech 68
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
MYRRHA
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Prof. Dr. H. Podlech 69
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
ECR LEBT RFQ B C1 C2 C3 C4D D B
0.03 MeV 1.5 MeV 3.5 MeV
MYRRHA - Injektor
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niger
R
SC1 SC2 SC3 SC4 SC5 SC6
3.5 MeV17 MeV
Prof. Dr. H. Podlech 70
SteererPhase probe/Beam pos. monitorCurrent transformerFaraday cup
Halo MonitorCollimatorBeam profile monitor
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
MYRRHA
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Prof. Dr. H. Podlech 71
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
Frankfurter Neutronenquelle FRANZ
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Prof. Dr. H. Podlech 72
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
XFEL – Europäischer Röntgenlaser
17.5 GeV 1.3 GHz Supraleitender Elektronenlinac
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Prof. Dr. H. Podlech 73
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
XFEL-Tunnel
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Prof. Dr. H. Podlech 74
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Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
International Linear Collider (ILC)
500 GeV e+e‐‐Collider
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Prof. Dr. H. Podlech 75
Institut für Angewandte PhysikLINAC AG
TESLA ILC
International Linear Collider (ILC)
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Prof. Dr. H. Podlech 76
L=31 km
N=16000 Resonatoren
Preis = 10 Mrd €