1

2

BAB I

PENDAHULUAN

1.1 LATAR BELAKANG

Dalam kembangan teknologi akhir - akhir ini telah dapat menciptakan penemuan-penemuan yang berpengaruh besar terhadap perkembangan ilmu didunia, melalui bidang ilmu-ilmu tertentu seperti dalam bidang ilmu fisika maupun kimia telah dapat mengungkap perkembangan mengenai perubahan cuaca , kekuatan temperatur suatu benda, perubahan perubahan suatu zat dan lain sebagainya yang mana perubahan-perubahan itu sangat berpengaruh besar bagi kehidupan masyarakat dunia

Oleh karena itu dalam ilmu perpindahan panas ada suatu materi yang menerangkan mengenai kondensasi uap air yang mana dalam materi itu akan membahas mengenai proses perubahan wujud uap air menjadi air akibat pendinginan karena adanya pengaruh ketinggian suatu tempat dapat dicontohkan seperti terjadinya hujan itu juga merupakan pengaruh adanya kondensasi uap air, oleh sebab itu mahasiswa dituntut agar paham mengenai materi-materi kondensasi uap air agar mereka dapat menerangkan dan menerapkan teori maupun praktik dari materi ini terhadap kehidupan bermasyarakat.

1.2 RUMUSAN MASALAH

Setelah membaca latar belakang diatas penulis menemukan rumusan masalah sebagai

berikut:

1.2.1 Bagaimana mekanisme kondensasi uap air ?

1.2.2 Cara Pengembunan uap tunggal – komponen?

1.2.3 Apa komponen kondensator?

1.2.4 Bagaimana Desuperheater kondensator?

1.2.5 Bagaimana kondensasi campuran uap?

1.3 TUJUAN Dari perumusan masalah di atas. Tujuan penulisan makalah ini sebagai berikut:

1.3.1 Agar mengetahui mekanisme kondesasi uap air

1.3.2 Mengetahui Cara Pengembunan uap tunggal – komponen

1.3.3 Mengetahui Komponen kondensator

1.3.4 Menetahui Desuperheater kondensator

1.3.5 Mengetahui kondensasi campuran uap

3

BAB II

PEMBAHASAN

2.1 MEKANISME KONDENSASI

Kondensasi adalah proses dimana uap berubah menjadi cairan akibat pendinginan karena pengaruh ketinggian. Untuk kondensasi berlangsung, perlu untuk menghilangkan panas dari cairan kondensasi dengan menggunakan media pendingin.

Jika uap tersebut adalah bahan murni, selama dalam saturasi tekanan tetap konstan, kondensasi berlangsung isotermal. Suhu dari proses ini adalah suhu uap pada tekanan yang berlaku. Dalam hal ini, jumlah panas yang harus dibuang per satuan massa untuk mencapai kondensasi uap jenuh disebut panas laten kondensasi λ .

Proses ini dapat dilakukan secara terus-menerus dalam penukar panas, yang menerima nama spesifik dari kondensor. Keseimbangan panas dapat dinyatakan sebagai

Q = Wh (i2 – i1 ) (10-1-1)

Untuk uap murni, perbedaan entalpi adalah panas laten kondensasi λ , kemudian

Q = Wh λh = Wc cc (t2 – t1) (10-1-2)

Kita telah mengasumsikan bahwa media pendingin adalah cairan yang pertukaran panasnya dapat masuk pada uap panas . Hal ini juga memungkinkan untuk digunakan sebagai pendingin cairan yang melakukan perubahan berlawanan fase, menghilangkan panas dari cairan yang tetap dalam proses penguapan (ini adalah kasus dengan amonia atau propana penguapan dalam siklus pendinginan).

Dalam kasus ini, keseimbangan entalpi dapat ditulis sebagai

Q = Wh λh = WR λ R (10-1-3)

dimana subscript R menunjukkan refrigeran.

Dalam pembahasan sebelumnya kita telah mengasumsikan bahwa cairan kondensasi adalah zat murni yang masuk ke dalam kondensor pada suhu jenuhnya. Jika, sebaliknya, uap yang super panas, maka akan diperlukan untuk mengekstrak dari itu jumlah tambahan panas untuk membawanya ke suhu saturasi, dan keseimbangan entalpi menjadi

Q = Wh (i2 – i1) = Wh chv (T1 – Ts) + Wh λh (10-1-4)

di mana chv adalah panas spesifik dari fluida panas terhadap uap, Ts adalah suhu saturasi, dan λh adalah panas laten kondensasi pada suhu saturasi. Istilah pertama di sisi kanan disebut panas sensibel (hal ini terkait dengan perubahan suhu), sedangkan istilah kedua disebut panas laten.

4

Jika uap yang terkondensasi bukan substansi murni tetapi campuran komponen yang berbeda, sation Kondensasi tidak akan isotermal karena ada rentang suhu di mana uap dan cair dapat hidup berdampingan. Kisaran suhu ini meluas antara suhu titik embun (di mana penurunan pertama bentuk kondensat) dan suhu gelembung-point (di mana kondensasi lengkap campuran tercapai).

Suhu gelembung-titik dan titik embun dari campuran tergantung pada komposisi dan tekanan. Gambar 10-2 adalah suhu kondensasi terhadap diagram komposisi campuran biner pada tekanan tertentu.

Dalam diagram ini, evolusi uap yang didinginkan dari suhu T1 awal dan ketika suhu titik embun TR

tercapai, maka kondensasi dimulai.

ketika saat komposisi dari fase uap suhu menurun, melewati titik A, A ', dan A ", sedangkan komposisi tersebut dapat untuk dibangkitkan kondensat cair melalui titik C,C ',C ",dan Ketika suhu gelembung pada titik T tercapai, kondensasi selesai, dan komposisi cairan C '"bertepatan dengan komposisi asli dari uap.

Kemudian bisa melihat bahwa ada suhu berkisar untuk kondensasi campuran yang memanjang antara titik embun dan suhu gelembung. Keseimbangan panas dari proses selalu

5

dinyatakan dengan Persamaan. (10-1-1), di mana i1 adalah entalpi inlet dan i2 adalah entalpi stop kontak (yang mungkin sesuai dengan gelembung-titik atau suhu lebih rendah jika kondensat adalah subcooled). Kedua entalpi dievaluasi pada suhu yang sesuai dengan evolusi cairan melalui tetes demi tetes dari Kondensasi filmwise. Untuk menyingkat uap, perlu untuk mengekstrak panas dari itu. Ini ekstraksi panas dilakukan dengan cairan pendingin yang harus berada pada suhu yang lebih rendah daripada cairan yang terkondensasi.

Kedua sungai, uap dan refrigeran, dipisahkan oleh dinding yang kokoh yang ada pada suhu antara suhu fluida. Untuk kondensasi bisa terjadi diperlukan suhu dinding berada di bawah titik embun dan suhu uap dapat berlaku pada tekanan. Kondensasi uap di atas permukaan yang dingin dapat berlangsung melalui dua mekanisme yang berbeda yaitu tetes demi tetes atau kondensasi filmwise.

Yang pertama terjadi ketika kondensat menunjukkan sedikit afinitas permukaan untuk dinding yaitu Itu uap air mengembun dalam bentuk tetesan kecil yang tumbuh di permukaan. Tetesan ini bertindak sebagai pusat nukleasi untuk kondensasi uap tambahan denganukuran mereka yang meningkatkan. Ketika berat tetesan melintasi permukaan tarik maka tetesan akan jatuh ke bawah dengan meninggalkan butiran-butiran seperti logam di mana tetesan berturut kondensat atau dapat dibentuk.

Mekanisme kedua adalah kondensasi filmwise dengan mempertimbangkan permukaan vertikal pada pesawat di dipantau dengan uap (Gbr. 10-3).

Dalam filmwise kondensasi, uap mengembun pada permukaan yang dingin, membentuk lapisan-lapisan film. Film ini turun karena aksi gravitasi, dan cairan mengalir ke bawah. Sementara itu lapisan yang lebih cair dimasukkan ke dalam film agar kondensasi uap. Pada film ketebalan meningkat ke bawah karena jumlah cairan dalam film juga meningkat. Semua panas kondensasi harus dihapus oleh cairan pendingin, yang terletak di sisi lain dari dinding yang kokoh. Jadi semua panas kondensasi, ditransfer oleh uap kondensasi ke luar permukaan uap-cair, dengan melalui film kondensat untuk masuk ke refrigeran. Ini berarti bahwa film kondensat merupakan perlawanan tambahan terhadap perpindahan panas. itu merupakan nilai-nilai koefisien perpindahan panas untuk film wise. Dengan demikian filmwise lebih rendah dibandingkan tetes demi tetes larutan dalam kondensasi .

Namun, sebagian besar cairan dibentuk dari film kondensat. Selain itu, kondensasi tetes demi tetes adalah proses yang tidak stabil yang dapat berubah menjadi film yang kondensasinya dengan cara yang tidak terduga. Dengan demikian,di karenakan tidak memungkinkannya untuk menjamin kondensasi tetes demi tetes, asumsi umum adalah untuk merancang hipotesis film kondensasi, yang mengutamakan sistem pendekatan.

6

2.2 PENGEMBUNAN UAP TUNGGAL-KOMPONENPada rumus persamaan (10-2-1) Filmwise Kondensasi: Teori Nusselt, Mari kita menganalisis

kasus piring vertikal pada suhu Tw pada suhu dalam kontak dengan uap murni komponen jenuh Tv. Uap akan mengembun di atas permukaan padat, membentuk lapisan film kondensat, seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 10-4. Arus kondensat ke bawah karena adanya gravitasi.

Karena lebih banyak cairan menggabungkan ke dalam film karena kondensasi uap sebagai kondensat yang mengalir ke bawah, maka laju aliran cairan dalam film yang berada di kejauhan x + dx dari tepi atas piring lebih tinggi dari laju aliran di jarak x.

Perbedaan ini sesuai dengan jumlah uap terkondensasi pada BDX permukaan per satuan waktu. Jika massa kondensasi uap pada permukaan BDX per satuan waktu ditetapkan sebagai dW ', kita dapat mendefinisikan kecepatan massa uap terhadap antarmuka seperti

(10-2-1)

Jika W adalah aliran massa kondensat dalam film (kg / s), keseimbangan massa memberikan   (10-2-2)

Model ini dikembangkan oleh Nusselt karena dan didasarkan pada data hipotesis berikut: Uap jenuh, yang hanya memberikan panas laten. Drainase film kondensat dari permukaan adalah dengan aliran laminer saja. Hal ini

diasumsikan bahwa uap kondensasi hanya berkecepatan rendah, sehingga uap tidak mengerahkan segala kekuatan tarik pada film. Dengan kata lain, tegangan geser di-uap cair antarmuka adalah nihil.

Sebuah keseimbangan termodinamika ada pada antarmuka. Ini berarti bahwa suhu cairan di permukaan Tv, tidak ada hambatan transfer panas dalam fase uap.

Uap mengembun pada antarmuka dan memberikan panas latennya yang kondensasi pada film cair. Ini mempengaruhi jumlah panas yang harus dikirimkan ke dinding dingin (dan refrigeran yang ada di sisi lain) dengan melewati film cair. Hal ini diasumsikan bahwa panas ditransfer melalui film dengan konduksi.

Karena suhu di kedua sisi film ini adalah Tv (pada antarmuka uap-cair) dan Tw (di padat permukaan), gradien suhu untuk transmisi panas (Tv - Tw) / δ (x), Di mana δx adalah ketebalan film, yang merupakan fungsi dari posisi x.

7

Kondensasi Heat Transfer Koefisien Film. Ketika massa aliran dW '(kg / s) mengembun di permukaan film, Profil kecepatan di Descending Film. kondensatlapisan saluran karena gaya gravitasi. Pada setiap titikke dalam film, ada kecepatan fluida yang tergantung padaPosisi. Gambar 10-5 menunjukkan profil kecepatan di tertentubagian dari lapisan kondensat.Dalam kontak dengan dinding padat, kecepatan adalah nol.Menurut Nusselt hipotesis, kecepatan dariFilm pada antarmuka uap-cair tidak terpengaruh oleh uap.Ini berarti bahwa tidak ada transfer momentum antara uap dan cairan. Karena tidak ada tegangan geser, lereng dari profil kecepatan pada antarmuka harus 0.

Mari kita mempertimbangkan elemen volume milik cairan lapisan, seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 10-5. Karena keberadaan profil kecepatan, ada pada kekuatan geser yang bekerja pada permukaan elemen volume maka pada gambar tersebut elemen volume harus berada dalam keseimbangan, oleh karena ini pada elemen volum ini mempunyai pemberatnya sendiri.

2.3 SATU-KOMPONEN UAP KONDENSORSebuah kondensor adalah bagian dari peralatan menggunakan uap terkondensasi dengan

ekstraksi panas dengan pendinginan yang pada level menengah. Dalam proses industri, aplikasi yang paling umum adalah kondensor kolom distilasi(lihat Gambar. 10-13).

Gambar 10-13. Horizontal grafity-flow condenser

Uap akan keluar dari atas kolom distilasi dan kemudian datang ke kondensor. Panas akan dihapus oleh media pendingin, dan mengembun uap.Aliran kondensat dibagi dalam dua aliran lainnya. Salah satunya dikembalikan ke kolom sebagai refluks R untuk mencuci uap agar naik melalui kolom sehingga mengeluarkan komponen berat. Dan yang lainnya dapat ditarik sebagai produk distilat D. Media pendingin biasanya menggunakan air. Jika tidak ada air pendingin yang

8

tersedia, kondensor berpendingin udara mungkin bisa digunakan. Terkadang aliran proses yang telah terjadi sesudah dipanaskan dapat digunakan sebagai pendingin juga.Jenis yang lebih umum adalah kondensor shell-dan-tabung. Ini adalah penukar panas dengan beberapa modifikasi sehubungan dengan yang digunakan dalam aplikasi tunggal-fase.Gambar 10-14 menunjukkan ada dua cara yang mungkindapat digunakan untuk menginstal kondensor. Gambar di sebelah kiri sesuai dengan instalasi menggunakan refluks dapat dipaksa kembali dengan bentuk lebih biasa. Pembuangan kondensat dari kondensor menjadi akumulator refluks berdampak pada pompa reflux yang mengambil kondensat dari akumulator,sehingga dapat memompa kembali ke kolom dan penggalian distilat.

Kondensor biasanya dipasang di atas akumulator, dan akumulator harus berada di ketinggian yang cukup di atas pompa untuk menyediakan kepala hisap positif yang dibutuhkan (kondensat adalah cair pada suhu gelembung-titik, sehingga tingkat perbedaan harus lebih tinggi dari diperlukan NPSH). Jika mungkin untuk menginstal kondensor pada tingkat di atas puncak kolom, untuk di ulang kembali sebuah Sistem refluks agar dapat digunakan. Ini Sistem ditampilkan pada gambar di sebelah kanan.

Gambar 10-14. Proses refluks pada ketinggian keuntungannya adalah karena pompa banyak yang tidak diperlukan serta Meterial cairan

dalam jaringan balik yang ditunjukkan pada gambar sebelah kanan dapat menghindari uap dan membalikkan aliran melalui jalur ini. Uap yang berasal dari kolom mengalami penurunan tekanan saat mereka beredar melalui kondensor. Dalam kasus gravitasi refluks, untuk cairan beredar, maka perlu bahwa perbedaan tekanan hidrostatik antara uap dan kaki cair cukup tinggi untuk mengatasi penurunan tekanan gesekan. Mengacu Gambar. 10-13

1.4 Desuperheater condenser

Uap yang berasal dari bagian atas kolom distilasi selalu dalam kesetimbangan termodinamika dengan Cairan meninggalkan permukaan pertama pada kolom, sehingga selalu pada suhu titik embun dan masuk ke dalam kondensor dalam kondisi ini. Namun, ada jenis lain dari proses ini yang mana perlu untuk menyingkat uap yang masuk ke kondensor pada suhu yang lebih tinggi dari titik embun. Suhu ini adalah cara dalam kondisi superheated. Mari mempertimbangkan kasus siklus pendinginan propana seperti yang diwakili pada Gambar. 10-24. Chiller adalah penukar panas yang digunakan

9

untuk mendinginkan aliran proses dengan cara aliran cairan-propana yang menyerap panas dan menguap. Aliran cairan propana diindikasikan sebagai (3) dalam gambar, dan menguap propana adalah aliran di (4). Propana yang menguap dikompresi oleh kompresor hingga tekanan yang cukup tinggi untuk memungkinkan propana kondensasi menggunakan air pendingin atau udara atmosfer sebagai media pendingin. Jadi tekanan ini pada dasarnya adalah didefinisikan oleh tersedia Suhu udara atau pendingin air. Propana kental kemudian diperluas dalam katup ke tekanan chiller. Ini adalah isoenthalpic evolusi yang menghasilkan penguapan parsial dengan mengorbankan penurunan suhu, sehingga mencapai dingin streaming yang menutup siklus. Gambar 10-24 mencakup representasi dari siklus dalam diagram TS. Harus dicatat bahwa dalam evolusi 4-1, yang berlangsung di kompresor, suhu cairan meningkat hingga nilai T1 yang lebih tinggi dari suhu kondensasi T2

, Yang sesuai dengan menekan p. Kondensor kemudian akan memiliki dua zona di seri. Di zona pertama, ada perpindahan panas dalam fase tunggal. Uap dingin dari suhu masuk ke suhu titik embun yang sesuai dengan kondensor tekanan operasi. Zona kedua sesuai dengan kondensasi uap, sekitar isotermal. Di unit arus balik, diagram suhu yang ditunjukkan pada Gambar. 10-25.Keseimbangan panas dapat dinyatakan dengan persamaan berikut:

Gambar 10-24. Siklus propana

10

Gambar 10-25 diagram temperatur kompresorDalam zona desuperheating, perpindahan panas berlangsung dengan mekanisme yang disebut

reflashing. Jika suhu dinding tabung lebih rendah dari uap titik embun suhu, kondensat akan terbentuk pada dinding tabung meskipun fakta bahwa suhu cairan global yang sesuai dengan kondisi superheated. Kapan kondensat ini mengalir dari tabung ke bulk uap panas fase, itu merupakan revaporizes (reflashes) atau penggalian Panas dari uap ini adalah hal yang baru dan sangat efektif. Mekanisme perpindahan panas ini memberikan kontribusi yang baik untuk uap pendinginan dan meningkatkan koefisien perpindahan panas.

Namun, sebagian besar metode desain tidak mengambil efek ini ke account dan menghitung U untuk desuperheating yang zona dengan uap film koefisien diperoleh melalui metode tunggal fase Chap. 7. Ini adalah konservatif pendekatan dalam banyak kasus meskipun pada zona yang masuk panas jauh lebih kecil dari laten panas zona, efeknya penyederhanaan ini berpengaruh pada total luas kondensor yang tidak signifikan. Itu secara keseluruhan Koefisien perpindahan panas untuk zona kondensasi U dihitung dengan metode bab ini.Laju aliran pendinginan air harus dipilih cukup tinggi untuk menghindari persilangan suhu antara kedua λ sungai. Sebagai contoh, mari kita mempertimbangkan situasi yang ditunjukkan pada Gambar. 10-26.

Terlepas dari kenyataan bahwa air suhu yang keluaran lebih rendah dari suhu inlet pada panas uap, evolusi suhu ditampilkan pada diagram ini yang mana termodinamika tidak mungkin berada di suatu tempat di kondensor karena air pendingin harus dipanaskan di atas suhu cairan yang menerima panas. Rekomendasi untuk menghindari situasi seperti ini adalah untuk memilih laju aliran air sehingga suhu outlet selalu di bawah uap. Suhu kondensasi T2. Dalam pembahasan sebelumnya, kita mengasumsikan bahwa konfigurasi kondensor adalah berlawanan. Jika kondensor memiliki dua atau lebih melewati tabung, situasi ini akan menjadi seperti pada Gambar. 10-27,

11

Gambar 10-26

Gambar 10-27

Di mana di setiap zona panas cairan berada dalam kontak dengan dua (atau lebih) melewati cairan dingin. Dalam hal ini, tidak akan berlaku untuk menggunakan LMTDs.Menurut Kern, asalkan suhu outlet fluida dingin berada di bawah titik embun uap temperatur, yang berarti bahwa mekanisme perpindahan panas di zona desuperheating adalah reflashing yang dapat diterima untuk menggunakan perbedaan suhu sehingga seolah-olah konfigurasi yang berlawanan murni. Itu merupakan pembenaran bahwa kesalahan yang dihasilkan dari penyederhanaan ini adalah kurang diimbangi dengan kesalahan yang tidak mempertimbangkan mekanisme reflashing dalam perhitungan dari koefisien perpindahan panas.Ini berarti bahwa, terlepas dari konfigurasi lulus, diagram arus balik dapat diasumsikan, pada suhu t (yang dalam hal ini tidak memiliki interpretasi fisik).Tiga Program desain tertentu menghitung F faktor koreksi menggunakan empat suhu ekstrim dan kemudian menerapkan faktor koreksi ini untuk kedua LMTDs. Prosedur ini tidak terlihat untuk memiliki justifikasi lain selain untuk memperkenalkan faktor keamanan tambahan dalam desain.

2.5 KONDENSASI CAMPURAN UAPKetika uap yang terkondensasi bukanlah bahan murni, kondensasi tidak isotermal. Inilah yang

terjadi dalam kondensor hidrokarbon kolom distilasi memisahkan campuran. Uap yang berasal dari atas kolom distilasi adalah campuran dari komponen yang berbeda suhu kondensasinya. Ketika campuran mengembun, suhu akan menurun sementara sistem kondensasi berlangsung.Awalnya, komponen-komponen dengan suhu kondensasi yang lebih tinggi (disebut komponen berat) maka komponen berat dalam proporsi yang lebih tinggi akan menjadi padat. Dan selama kondensasi berlangsung, suhu akan menurun, dan komponen ringan mengembun. Jika campuran mengandung proporsi penting dari komponen berat dan beberapa lampu, sebagian besar kondensasi panas sesuai dengan komponen dengan suhu kondensasi yang lebih tinggi yang mewakili evolusi suhu sebagai fungsi dari panas akan dihapus, seperti pada diagram Gambar. Hasil 10-29a. Kurva ini disebut kurva kondensasi.

12

Gambar 10-29.

Di sisi lain, untuk campuran yang mengandung proporsi yang lebih tinggi dari komponen ringan, kondensasi kurva akan menjadi jenis yang ditunjukkan pada Gambar. 10-29b. Dalam hal ini, dengan penghapusan awal sejumlahpanas yang kecil maka komponen berat akan memadatkan, dan suhu kondensasi menurun dengan cepat, sedangkan di akhir kondensasi suhu tetap lebih konstan.Mari kita mempertimbangkan kondensor berlawanan dan merupakan diagram TQ untuk cairan kondensasi dan air pendingin dalam kedua kasus.

Suhu perbedaan antara kedua aliran perubahan kondensor yang Kemudian dapat untuk menghitung luas perpindahan panas sehingga dapat di integrasikan bahwa Kami telah menunjukkan bahwa dalam kasus-kasus di mana hubungan linear ada antara panas yang diterima atau dihasilkan oleh masing-masing cairan dalam perubahan suhu berpengalaman menjadi cairan, ekspresi sebelumnya dapat diintegrasikan analitis, mengakibatkan

Situasi ini diwakili oleh garis putus-putus pada Gambar. 10-30, yang menunjukkan evolusi ideal kondensasi pada cairan, dengan asumsi keberadaan hubungan linear antara panas dan suhu, dalam hal ini akan berlaku dengan penggunaan LMTD. Kita melihat bahwa dalam kasus Gambar. 10-30a, perbedaan suhu AT sebenarnya lebih tinggi dari itu sesuai dengan situasi yang ideal, sedangkan dalam kasus Gambar. 10-30b, lebih rendah. Ini berarti bahwa dalamkasus pertama penggunaan LMTD akan mengakibatkan kesalahan berlebih dalam perhitungan daerah, sedangkan di kasus kedua kita memiliki kesalahan mengenai defisit.

13

Gambar 10-30

Dengan demikian perlu untuk mengetahui kurva kondensasi untuk merancang kondensor. Untuk mendapatkan ini kurva, perlu untuk memecahkan, untuk setiap suhu dalam interval kondensasi, persamaan yang mewakili keseimbangan termodinamika antara uap dan cair, yang mengharuskan kita untuk mengetahui uap aii yang cair yang hubungan ekuilibrium. Dalam sistem yang sangat ideal ini mungkin untuk menggunakan model sederhana yang mengasumsikan bahwa konstanta kesetimbangan yang bukan merupakan fungsi dari komposisi fase hanya bergantung pada suhu (seperti hukum Raoult).Hal ini dijelaskan secara lebih rinci dalam App. A. Tapi saat ini, perhitungan ini selalu dibuat denganprogram simulasi yang menggunakan paket termodinamika yang kompleks, yang memungkinkan prediksi yang tepat fase kesetimbangan. Kurva kondensasi kemudian biasanya dipasok ke desainer penukar sebagai bagian dari informasi proses.

14