resumen electricidad y magnetismo
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Electricidad y MagnetismoFIS 1533Benjamin Koch
Pontificia Universidad Católica, Chile2011
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 1 / 81
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Contenido1 Carga Eléctrica y Campo Eléctrico2 Ley de Gauss3 Potencial Eléctrico4 Capacitancia y Dieléctricos5 Corriente, Resistencia y Fuerza Electromotriz6 Circuitos de Corriente Directa7 Campo Magneético y Fuerzas Magnéticas8 Campo Magnético9 Fuentes de Campo Magnético10 Inducción Electromagnetica11 Inductancia12 Corriente Alterna13 Maxwell y Ondas Electromagnéticas14 Luz
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 2 / 81
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Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 2 / 81
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OrganizaciónClase:Ayudanía:3 Is y 3 Cs:1 Examen:Eximición:
LW 8.30-10.00LW 14.00-15.30Is: 29.08., 03.10., 07.11; Cs: 24.08., 28.09., 02.11.02.12.2011rendir todas, I1, I2, I3,C > 4,0, Npres > 5,0Nncal = 0,7 · Ncat + 0,3 · Nlab (1)donde Ncat = 0,7 · Npres + 0,3 · Nex y
Npres = (I1 + I2 + I3 + C )/4Importante:Participar y preguntar!!
Bibliografía: Young, Freedmn; Física Universitaria con Física Moderna,9a edición. Pearson Wesley, 1999.Materiales: www.fis.puc.cl/∼bkoch/
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 3 / 81
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sistema SIMagnitud físicalongitudtiempomasacorriente eléctricatempereaturacantidad substanciaint. luminosa
SimbolomskgAKmolcd
NombreMetroSegundoKilogramAmpereKelvinMolCandela
nota: voltaje (V ) no es independiente: V = kgm2
As3
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 4 / 81
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Operaciones diferencialesCoordenadas cartesianasx, y, z
Gradiente~∇f = ex∂x f + ey∂y f + ez∂z f (2)Divergencia~∇ · ~E = ∂xEx + ∂yEy + ∂zEz (3)Rotación~∇× ~E =
∣∣∣∣∣∣ex ey ez∂x ∂y ∂zEX Ey Ez
∣∣∣∣∣∣ (4)Volumen
dV = dx dy dz (5)Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 5 / 81
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Operaciones diferencialesCoordenadas cilindricasr , φ, z
Gradiente~∇f = er∂r f + eφ
1
r∂φf + ez∂z f (6)
Divergencia~∇ · ~E = 1
r∂r (rEr ) + 1
r∂φEφ + ∂zEz (7)
Rotación~∇×~E = er (1
r∂φEz−∂zEφ)+eφ(∂zEr−∂rEz )+ez
1
r(∂r (rEφ)−∂φEr ) (8)
VolumendV = r dr dφ dz (9)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 6 / 81
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Operaciones diferencialesCoordenadas esfericasr , θ, φ (cuidado aquí θ : 0, π y φ : 0, 2π)
Gradiente~∇f = er∂r f + 1
r∂θf + 1
r sinθ∂φf (10)Divergencia~∇ · ~E = 1
r2∂r (r2Er ) + 1
r sinθ∂θ(sinθEθ) + 1
r sinθ∂φEφ (11)Rotación~∇×~E = er
r sinθ (∂θ(Eφ sinθ)−∂φEθ)+ eθ
r sinθ (∂φEr−sin(θ)∂r (rEφ))+ eφ
r(∂r (rEφ)−∂φEr )(12)Volumen
dV = r2 sinθ dr dθ dφ (13)Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 7 / 81
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Distribución de deltaWanted: “Mata integrales” δ(x)
Def: para cada función f∫dx ′f (x ′)δ(x ′ − x0) = f (x0) (14)
3 dim.∫d3x ′f (~x ′)δ3(~x ′ − ~x0) = f (~x0) (15)
Connexión con θd
dxθ(x − x0) = δ(x − x0) (16)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 8 / 81
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Carga EléctricaCarga Eléctrica y Campo Eléctrico
Carga Eléctrica y CampoEléctricoBenjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 9 / 81
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Carga EléctricaCarga Eléctrica y Campo EléctricoLey de Coulomb:~F = q1q2
4πε0~r1 − ~r2|~r1 − ~r2|3
(17)
Fuerza entre dos cargas
permitividad del vacíoε0 = 8, 854..,10−12 As
VmEstructura matematicaComparar con ley de NewtonCargas positivas y negativasBenjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 10 / 81
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Carga EléctricaCarga Eléctrica y Campo EléctricoLey de Coulomb:~F = q1q2
4πε0~r1 − ~r2|~r1 − ~r2|3
(17)
Fuerza entre dos cargas
permitividad del vacíoε0 = 8, 854..,10−12 As
VmEstructura matematicaComparar con ley de NewtonCargas positivas y negativasBenjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 10 / 81
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Carga EléctricaCarga Eléctrica y Campo Eléctrico
La carga eléctrica es cuantizada!Cantidad mínima (casi)
e = 1, 60210−19As (18)Puede ser + o -Electron, positronProton, anti-protonNeutronMas exóticos: Muon, Antimuon, quarks, mesons ...
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 11 / 81
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Carga EléctricaCarga Eléctrica y Campo Eléctrico
La carga eléctrica es cuantizada!Cantidad mínima (casi)
e = 1, 60210−19As (18)Puede ser + o -Electron, positronProton, anti-protonNeutronMas exóticos: Muon, Antimuon, quarks, mesons ...
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 11 / 81
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Carga EléctricaCarga Eléctrica y Campo Eléctrico
La carga eléctrica es conservada!El numero neto de cargas positivas y negativas no cambia, inclusocuando las partículas cambian.
Q(t2) = Q(t1) + QIn − QOut (19)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 12 / 81
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Carga EléctricaCarga Eléctrica y Campo Eléctrico
La carga eléctrica es conservada!El numero neto de cargas positivas y negativas no cambia, inclusocuando las partículas cambian.
Q(t2) = Q(t1) + QIn − QOut (19)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 12 / 81
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Densidades de cargaCarga Eléctrica y Campo EléctricoDensidades de carga
Volumen:ρ = dQ
dV↔ Q = ∫
V
ρ dV (20)Area:
σ = dQ
da↔ Q = ∫
a
σrdx (21)Linea:
λ = dQ
dl↔ Q = ∫
a
λrdl (22)Permite escribir ec. (19) en forma diferencial
dρ/dt +∇ · J . (23)J es flujo por area.
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 13 / 81
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Campo eléctricoCarga Eléctrica y Campo EléctricoPara una sola carga q1 se define el campo eléctrico
~E = ~Fqt
= 1
4πε0q1
r21
r1 (24)Para mas cargas se suman las fuerzas ⇒ se suman los campos eléctricos
~Etot = n∑i
~Ei = n∑i
~Fiqt
= ~Ftotqt
(25)Ejemplo dos cargas con distancia dAyudantía n cargas en linea, plano
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 14 / 81
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Lineas del campo eléctricoCarga Eléctrica y Campo Eléctrico
Indiquan hacía donda va una carga qt , +Como se ven si acercamos + y +?+ y −?Plano lleno de +?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 15 / 81
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Dipolo eléctricoCarga Eléctrica y Campo EléctricoVieron en ayudantía + y −:
Se define el momentum dipolar ~p,~p = ~r+ − ~r− (26)y distancia al centro del dipolo de un punto ~r~R = ~r − ~r+ + ~r−
2(27)Momentum dipolar para muchas cargas
~p(~r ) = ∫ ρ(~r ′)(~r ′ − ~r ) (28)Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 16 / 81
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Conductores, aisladoresCarga Eléctrica y Campo EléctricoConductores, aisladores(Casos extremos)
Conductor idealTodas las cargas de un sistemapueden mover libre.Aislador idealNinguna carga es disponible paracrear flujo.
Donde conductores y donde aisladores?Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 17 / 81
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Cargas inducidasCarga Eléctrica y Campo Eléctrico
Que pasa si acerco carga (campo) a conductor?
Donde van parejas + −?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 18 / 81
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Cargas inducidasCarga Eléctrica y Campo Eléctrico
Que pasa si acerco carga (campo) a conductor?
El conductor se polariza!
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 19 / 81
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Cargas inducidasCarga Eléctrica y Campo Eléctrico
Que pasa si acerco carga (campo) a conductor?
El conductor se polariza!
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 19 / 81
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Distribución de cargas en conductorCarga Eléctrica y Campo EléctricoLennamos un conductor poco a poco con cargas
A donde van las cargas libres?Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 20 / 81
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Distribución de cargas en conductorCarga Eléctrica y Campo EléctricoLennamos un conductor poco a poco con cargas
Explica estructura del cable de alta voltaje!Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 21 / 81
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Distribución de cargas en conductorCarga Eléctrica y Campo EléctricoQue pasa con lineas del campo electrico?
Hacía donde apuntan?Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 22 / 81
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Distribución de cargas en conductorCarga Eléctrica y Campo EléctricoSiempre ortogonal!
Hacía donde apuntan?Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 23 / 81
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Estructura de la materiaCarga Eléctrica y Campo Eléctrico
Materia en escalas diferentesBenjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 24 / 81
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Ley de GaussGauss
Ley de Gauss
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 25 / 81
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Flujo eléctricoGaussAnalogíaflujo de agua
Φagua = ∫A
~v (r ) · d~a (29)
flujo eléctrico
ΦE = ∫A
~E (r ) · d~a (30)Depende de superficie A, pero que es d~a?Con superficie cerrada: Φ0
E = ∮A
~E (r ) · d~a (31)pero que es una superficie cerrada?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 26 / 81
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Flujo eléctricoGaussAnalogíaflujo de agua
Φagua = ∫A
~v (r ) · d~a (29)
flujo eléctrico
ΦE = ∫A
~E (r ) · d~a (30)Depende de superficie A, pero que es d~a?Con superficie cerrada: Φ0
E = ∮A
~E (r ) · d~a (31)pero que es una superficie cerrada?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 26 / 81
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Flujo eléctricoGaussAnalogíaflujo de agua
Φagua = ∫A
~v (r ) · d~a (29)
flujo eléctrico
ΦE = ∫A
~E (r ) · d~a (30)Depende de superficie A, pero que es d~a?Con superficie cerrada: Φ0
E = ∮A
~E (r ) · d~a (31)pero que es una superficie cerrada?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 26 / 81
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Ley de GaussGauss
Ley de Gauss:Φ0
E = Q
ε0(32)
Con (31) y (20) ∮A
~E (r ) · d~a = 1
ε0
∫V
ρdv (33)Nota: No depende de la forma de A!A que corresponde una carga en la analogía entre ~E y flujo de agua ~v?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 27 / 81
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Ley de GaussGauss
Ley de Gauss:Φ0
E = Q
ε0(32)
Con (31) y (20) ∮A
~E (r ) · d~a = 1
ε0
∫V
ρdv (33)Nota: No depende de la forma de A!A que corresponde una carga en la analogía entre ~E y flujo de agua ~v?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 27 / 81
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Gauss vs. CoulombGaussSuponemos que sabemos Gauss y no sabemos Coulomb
Mas facil en coordenadas esfericasd~a = er r
2 sinφdθdφSimetría: ~E (r ) = erE (r )Gauss: Q = ε0
∫ π
0
∫2π
0
~E (r ) · d~a (34). . .
E (r ) = 1
4πε0Q
r2Coulomb! (35)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 28 / 81
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Gauss dentro de conductor cargadoGauss
Campo dentro del conductor cargado? Con ley de Gauss ⇒ ~E = 0
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 29 / 81
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Gauss dentro de conductor cargadoGauss
Campo dentro del conductor cargado? Con ley de Gauss ⇒ ~E = 0
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 29 / 81
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Gauss en forma diferencialGaussEscribir ley de Gauss (fis) sin integrales?∮
A
~E (r ) · d~a = 1
ε0
∫V
ρdv (36)Usar ley de Gauss (mat)∮
A
~E (r ) · d~a = ∫V
~∇ · ~Edv (37)Esto para cualquier V :
ley de Gauss (forma diferencial)~∇ · ~E = ρ
ε0(38)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 30 / 81
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Potencial Eléctrico
Potencial Eléctrico
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 31 / 81
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Trabajo hecho por fuerza electricaPotencial Eléctrico
Trabajo infinitesimal a mover carga qt :∆W = ~F · ∆~x = qt ~E · ∆~x (39)
Juntar trabajos infinitesimales de trabajo total a lo largo de una curva C
W = qt
∫C
~Ed~s (40)Este trabajo define una energía
?Es esta energía una energía potencial?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 32 / 81
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Trabajo hecho por fuerza electricaPotencial Eléctrico
Pero es esta energía una energía potencial?Nota:Un trabajo no siempre da una energía potencial! Ejemplo?Condición suficiente
Si ∮~F · d~s = 0 ⇒ hay potencial (41)
Que evite?Ejemplos?Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 33 / 81
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Trabajo hecho por fuerza electricaPotencial Eléctrico
Pero es esta energía una energía potencial?Nota:Un trabajo no siempre da una energía potencial! Ejemplo?Condición suficiente
Si ∮~F · d~s = 0 ⇒ hay potencial (41)
Que evite?Ejemplos?Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 33 / 81
![Page 44: Resumen electricidad y magnetismo](https://reader034.vdocuments.net/reader034/viewer/2022042618/577c7c201a28abe05499671d/html5/thumbnails/44.jpg)
Trabajo hecho por fuerza electricaPotencial Eléctrico
Pero es esta energía una energía potencial?Nota:Un trabajo no siempre da una energía potencial! Ejemplo?Condición suficiente
Si ∮~F · d~s = 0 ⇒ hay potencial (41)
Que evite?Ejemplos?Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 33 / 81
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Potencial Eléctrico VPotencial eléctrico
Definición de V a traves del trabajo W
V (x)− V (x0) = −W (x)−W (x0)qt
(42)= − 1
qt
∫ x
x0
~F · d~s = −∫ x
x0
~E · d~s (43)Definición diferencial de V
~E = − ~∇ · V (44)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 34 / 81
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V vista generalPotencial eléctricoCon Gauss y (44):Ecuación diferencial
~∇ · ~∇V = − ρε0 (45)Ecuación de Poisson, Donde ~∇ · ~∇ es operador de LaplaceMetodo de solución general via funciones de Green G (r − r ′):
~∇ · ~∇G (r − r ′) = δ3(r − r ′) da G (r − r ′) = − 1
4π1
|r − r ′| (46)solución general
V (r ) = ∫Ω G (r − r ′)−ρ(r ′)ε0d3r = 1
4πε0
∫Ω
ρ(r ′)|r − r ′|d
3r ′ (47)Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 35 / 81
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Ejemplos Potencial Eléctrico: Carga puntualPotencial eléctrico
Orígen en la posición de la cargaV (x)− V (x0) = − ∫ x
x0
~E · d~s (48)Elegir camino C radial: d~s = erdrCalcular . . . problema con x0 . . .resultado
V (r ) = 1
4πε0q
r(49)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 36 / 81
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Superficies equipotencialesPotencial eléctrico
Que pasa si elegimos algun camino en la esfera?d~s = eθa + eφb
∆V = −∫ x
x0
~E · d~s (50)∆V = 0!El potencial es constante.Estos caminos definen una superficie equipotencial (en rojo)Esta superficie donde el potenciál existe para cada campo electrico(conservativo)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 37 / 81
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Superficies equipotencialesPotencial eléctrico
Que pasa si elegimos algun camino en la esfera?d~s = eθa + eφb
∆V = −∫ x
x0
~E · d~s (50)∆V = 0!El potencial es constante.Estos caminos definen una superficie equipotencial (en rojo)Esta superficie donde el potenciál existe para cada campo electrico(conservativo)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 37 / 81
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Superficies equipotencialesPotencial eléctrico
Que pasa si elegimos algun camino en la esfera?d~s = eθa + eφb
∆V = −∫ x
x0
~E · d~s (50)∆V = 0!El potencial es constante.Estos caminos definen una superficie equipotencial (en rojo)Esta superficie donde el potenciál existe para cada campo electrico(conservativo)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 37 / 81
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Potencial de varias cargasPotencial eléctrico
Con mas cargas~Etot =∑
i
~Ei ⇒ (51)sigue cierto para potenciales
Vtot =∑i
Vi (52)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 38 / 81
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Ejemplo potencial dipolo eléctricoPotencial eléctricoVieron en ayudantía + y −:
Se define el momentum dipolar ~p,~p = (~r+ − ~r−)Q (53)y distancia al centro del dipolo de un punto ~r~R = ~r − ~r+ + ~r−
2(54)Momentum dipolar para muchas cargas
~p(~r ) = ∫ ρ(~r ′)(~r ′ − ~r )dV (55)Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 39 / 81
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Ejemplo potencial dipolo eléctricoPotencial eléctricoVieron en ayudantía + y −:
Vtot =∑i
Vi = 1
4πε0
(Q
|~r+ − r | −1
|~r− − r |
) (56)Expandir para d /r 1 . . .
V (R) ≈ 1
4πε0~p · RR2
+O( p2
R2
) (57)Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 40 / 81
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Potencial Eléctrico y Conductor CargadoPotencial eléctrico
Como se comporta un potencial eléctrico a lo largo den un conductorcargado?∆V = −∫ x
x0
~E · d~s (58)∆V = 0 (59)porque ~E es normal (o zero) a la superficie d~s del conductor
Nota: Truco muy util
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 41 / 81
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Potencial Eléctrico y Conductor CargadoPotencial eléctrico
Como se comporta un potencial eléctrico a lo largo den un conductorcargado?∆V = −∫ x
x0
~E · d~s (58)∆V = 0 (59)porque ~E es normal (o zero) a la superficie d~s del conductor
Nota: Truco muy util
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 41 / 81
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Potencial Eléctrico y Conductor CargadoPotencial eléctrico
Como se comporta un potencial eléctrico a lo largo den un conductorcargado?∆V = −∫ x
x0
~E · d~s (58)∆V = 0 (59)porque ~E es normal (o zero) a la superficie d~s del conductor
Nota: Truco muy util
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 41 / 81
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Conductor Cargado: ejemplo espejoPotencial eléctrico
Carga Q enfrenta conductor plano:
Densidad de carga σ en superficie?
Sistema de coordenadas?Sabemos ~Etot|| = 0 = ~EQ|| + ~Epl ||Gauss: ~∇~Etot = ∂zEtot,z = ρε0
ρ = σ (r , φ)δ(z)Sin espejo: . . . dificilCon espejo: . . .σ (r ) = 2Qd
4πε0(r2 + d2)3/2 (60)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 42 / 81
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Conductor Cargado: ejemplo espejoPotencial eléctrico
Carga Q enfrenta conductor plano:
Densidad de carga σ en superficie?
Sistema de coordenadas?Sabemos ~Etot|| = 0 = ~EQ|| + ~Epl ||Gauss: ~∇~Etot = ∂zEtot,z = ρε0
ρ = σ (r , φ)δ(z)Sin espejo: . . . dificilCon espejo: . . .σ (r ) = 2Qd
4πε0(r2 + d2)3/2 (60)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 42 / 81
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Conductor Cargado: ejemplo espejoPotencial eléctrico
Carga Q enfrenta conductor plano:
Densidad de carga σ en superficie?
Sistema de coordenadas?Sabemos ~Etot|| = 0 = ~EQ|| + ~Epl ||Gauss: ~∇~Etot = ∂zEtot,z = ρε0
ρ = σ (r , φ)δ(z)Sin espejo: . . . dificilCon espejo: . . .σ (r ) = 2Qd
4πε0(r2 + d2)3/2 (60)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 42 / 81
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Conductor Cargado: ejemplo espejoPotencial eléctrico
Carga Q enfrenta conductor plano:
Densidad de carga σ en superficie?
Sistema de coordenadas?Sabemos ~Etot|| = 0 = ~EQ|| + ~Epl ||Gauss: ~∇~Etot = ∂zEtot,z = ρε0
ρ = σ (r , φ)δ(z)Sin espejo: . . . dificilCon espejo: . . .σ (r ) = 2Qd
4πε0(r2 + d2)3/2 (60)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 42 / 81
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Conductor Cargado: ejemplo espejoPotencial eléctrico
Carga Q enfrenta conductor plano:
Densidad de carga σ en superficie?
Sistema de coordenadas?Sabemos ~Etot|| = 0 = ~EQ|| + ~Epl ||Gauss: ~∇~Etot = ∂zEtot,z = ρε0
ρ = σ (r , φ)δ(z)Sin espejo: . . . dificilCon espejo: . . .σ (r ) = 2Qd
4πε0(r2 + d2)3/2 (60)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 42 / 81
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Ejemplos Potencial Eléctrico: CondensadorPotencial eléctricoDe ayudantía conocemos campoa dentro
~E = exσ0ε0
(61)y a fuera
~E = 0 (62)Con d~s = exdx para 0 < x < d
V (x)−V (x0) = −∫ x
x0=0
~E ·d~s = −σ0ε0 (x−0)(63)Dibujar Ex (x), V (x) ...Superficie equipotencial?Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 43 / 81
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El Tubo de rayos catódicoosPotencial eléctrico
Movimiento de electron en condensadorNewton~F = m~x (64)
~F = −ex σ0ε0~x(t) = ex (x0 + vx t + Fx t
2
2m) + ey (x0 + vx t)(65)Así funcionaron las teles antiguas
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 44 / 81
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El Tubo de rayos catódicoosPotencial eléctrico
Movimiento de electron en condensadorNewton~F = m~x (64)
~F = −ex σ0ε0~x(t) = ex (x0 + vx t + Fx t
2
2m) + ey (x0 + vx t)(65)Así funcionaron las teles antiguas
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 44 / 81
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El Tubo de rayos catódicoosPotencial eléctrico
Movimiento de electron en condensadorNewton~F = m~x (64)
~F = −ex σ0ε0~x(t) = ex (x0 + vx t + Fx t
2
2m) + ey (x0 + vx t)(65)Así funcionaron las teles antiguas
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 44 / 81
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Capacitancia y Dieléctricos
Capacitancia y Dieléctricos
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 45 / 81
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CapacitoresCapacitancia y DieléctricosHoy: Condensador → Capacitor
Guarda carga eléctricaPara distinguir se define capacitancia:
C = Q
V(66)
Con (63)C = ε0
A
d(67)
Como mejor construir Capacitor?Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 46 / 81
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CapacitoresCapacitancia y DieléctricosHoy: Condensador → Capacitor
Guarda carga eléctricaPara distinguir se define capacitancia:
C = Q
V(66)
Con (63)C = ε0
A
d(67)
Como mejor construir Capacitor?Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 46 / 81
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CapacitoresCapacitancia y DieléctricosC = ε0
A
d(68)
Como mejor construir Capacitor?
Cambiamos A, d se puedecambiar ε0? C = QV , V ∼ Etot yavimos como hacer Etot pequeno?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 47 / 81
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CapacitoresCapacitancia y DieléctricosC = ε0
A
d(68)
Como mejor construir Capacitor?
Cambiamos A, d se puedecambiar ε0? C = QV , V ∼ Etot yavimos como hacer Etot pequeno?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 47 / 81
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CapacitoresCapacitancia y DieléctricosC = ε0
A
d(68)
Como mejor construir Capacitor?
Cambiamos A, d se puedecambiar ε0? C = QV , V ∼ Etot yavimos como hacer Etot pequeno?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 47 / 81
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Combinar CapacitoresCapacitancia y DieléctricosDos maneras de combinar capacitores
En serie:
Q = Q1 = Q2 = Q3 . . . , (69)U = U1 + U2 + U3 . . . (70)1
C= 1
C1
+ 1
C2
+ 1
C3
. . . (71)
Paralelo:
Q = Q1 + Q2 + Q3 . . . , (72)U = U1 = U2 = U3 . . . (73)C = C1 + C2 + C3 . . . (74)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 48 / 81
![Page 73: Resumen electricidad y magnetismo](https://reader034.vdocuments.net/reader034/viewer/2022042618/577c7c201a28abe05499671d/html5/thumbnails/73.jpg)
DieléctricosCapacitancia y DieléctricosSe puede cambiar ε0?Polarisación perotiene que ser isolador!
ε0 → ε (75)Constante dielectrica ε > ε0ε depende del material (ε0 vacío, > ε0dielectricum real, ∞ conductor)Al nivel atomico?Calcular ε para diplolo ideal de largod /3
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 49 / 81
![Page 74: Resumen electricidad y magnetismo](https://reader034.vdocuments.net/reader034/viewer/2022042618/577c7c201a28abe05499671d/html5/thumbnails/74.jpg)
Ejemplos para DieléctricosCapacitancia y DieléctricosDieléctricos son aisladores o por lo menos malos conductores
Material ε/ε0aire 1,00059madera 2− 3petroleo 2− 3vidrio 3− 14ceramica 50− 100. . .Estos son ordenes de magnitud, los numeros dependen de varios factorescomo temperatura y fecuencia.
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 50 / 81
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Cargar un condensadorCapacitancia y Dieléctricos
Cargamos un condensadorInfinitesimal∆W (q → q + ∆q) = ∫ D
0
~Fd~s = · · · = − q
AεD∆q (76)Completo
|∆W (0→ Q)| = ∫ Q
0
dq∆W∆q = · · · = 1
2CV 2 (77)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 51 / 81
![Page 76: Resumen electricidad y magnetismo](https://reader034.vdocuments.net/reader034/viewer/2022042618/577c7c201a28abe05499671d/html5/thumbnails/76.jpg)
Energía del Campo EléctricoCapacitancia y Dieléctricos
La enería que corresponde a W se guarda en el campo electrico!EncontramosW
Vol= 1
2εE 2 (78)
(Importante y general, no solo capacitor!)
Analogía campo gravitacional?
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 52 / 81
![Page 77: Resumen electricidad y magnetismo](https://reader034.vdocuments.net/reader034/viewer/2022042618/577c7c201a28abe05499671d/html5/thumbnails/77.jpg)
Ley de Gauss en DieléctricosCapacitancia y DieléctricosLey de Gauss con dieléctricos∮
A
ε ~E ′(r ) · d~a = ∫V
ρLibredv (79)Ojo: aqui cuentan solamente cargas libres!
Relacion entre ε y cargas inducidas σi en el dielectrico?Que valores puede tener ε?Ejemplo transicion entre ε0 a εEjemplo ley de SnellEjemplo carga de espejoBenjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 53 / 81
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Corriente, Resistencia y Fuerza Electromotriz
Corriente, Resistencia y FuerzaElectromotrizBenjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 54 / 81
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Corriente, Resistencia y Fuerza ElectromotrizCorriente eléctrica
La corriente o intensidad elćtrica es el flujo de carga por unidad detiempo que recorre un material.
Simbolo I , unidad: [I ] = A Ampere (80)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 55 / 81
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Corriente, Resistencia y Fuerza ElectromotrizResistencia
La resistencia elćtrica de un objeto es una medida de su oposiciń al pasode corriente.R = U
I(81)
Unidad “Ohm” [R ] = V
A= J
CA≡ Ω (82)
Potencia de una corriente con resistenciaP = I 2R (83)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 56 / 81
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Corriente, Resistencia y Fuerza ElectromotrizResistividadLa resistividad ρ es la resistencia elćtrica especfica de un material
R = ρ lA
(84)Unidades [ρ] = Ω ·m (85)Material ρ en 10−6ΩmCobre 0,017Cautschuk 1019tierra 0,1agua 105
. . .
Mostramos que ~E = ρ~J donde ~J es el flujo electrico.Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 57 / 81
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Corriente, Resistencia y Fuerza ElectromotrizFuerza Electromotriz
Se define como el trabajo que el generador realiza para pasar por suinterior la unidad de carga positiva del polo negativo al positivo, divididopor el valor en Culombios de dicha carga.O mas simple: “Todo que puede generar un voltaje”Undidad V = JsAEjemplos:
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 58 / 81
![Page 83: Resumen electricidad y magnetismo](https://reader034.vdocuments.net/reader034/viewer/2022042618/577c7c201a28abe05499671d/html5/thumbnails/83.jpg)
Corriente, Resistencia y Fuerza ElectromotrizFuerza ElectromotrizEjemplos:Pelo: Van de Graaf Pila galvánica
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 59 / 81
![Page 84: Resumen electricidad y magnetismo](https://reader034.vdocuments.net/reader034/viewer/2022042618/577c7c201a28abe05499671d/html5/thumbnails/84.jpg)
Corriente, Resistencia y Fuerza ElectromotrizFuerza Electromotriz
Explicar ejemplos, Tipos de pila:PilaBatería,Pila combustible
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 60 / 81
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Corriente, Resistencia y Fuerza ElectromotrizFuerza Electromotriz
Mostramos para pila real:∆UR = E − rI (86)
donde E is la fuerza electromotriz y r es la resistencia interna.Potencia:P = EI − rI 2 (87)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 61 / 81
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Corriente, Resistencia y Fuerza ElectromotrizConucción MetalicaDerivamos promedio de velocidad inducida
~vE = q
m
∆l|v0|
~E (88)donde ∆l es promedio de distancia entre cargas, v0 velocidad debido amovimiento termico.Esto implica para resistividad
ρ = m|v0|nq2∆l (89)
Esto explica porque se usaρ(T ) = ρ0(1 + α(T − T0)) (90)
con α > 0.Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 62 / 81
![Page 87: Resumen electricidad y magnetismo](https://reader034.vdocuments.net/reader034/viewer/2022042618/577c7c201a28abe05499671d/html5/thumbnails/87.jpg)
Circuitos de Corriente Directa
Circuitos de Corriente Directa
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 63 / 81
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Circuitos de Corriente DirectaResistores en serie y paraleo
En serie:Rtot = R1 + R2 + . . . (91)En paralelo:1
Rtot= 1
R1
+ 1
R2
+ . . . (92)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 64 / 81
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Circuitos de Corriente DirectaReglas de Kirchhoff
Regla para nodos con N patas:N∑n=1
In = 0 (93)Regla para mallas (circulos cerrados) con N diferencias de voltaje
N∑n=1
Un = 0 (94)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 65 / 81
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Circuitos de Corriente DirectaMedicion eléctrica
Medición directa:Voltaje en paralelo con Rinstrumento RCorriente en seria con Rinstrumento RComo usar una resistencia de referencia Rref para medir un voltaje conun instromento que mide corriente y vice versa
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 66 / 81
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Circuitos de Corriente DirectaCargar y descargar un Capacitor
Sistema de capacitor C , interruptor, y resistencia R :encontramosI (t) = Q0
CRexp(−t/(CR)) (95)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 67 / 81
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Campo Magneético y Fuerzas Magnéticas
Campo Magneético y FuerzasMagnéticasBenjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 68 / 81
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Campo Magneético y Fuerzas MagnéticasFuerza de LorentzSe dibujan de de “sur” al “norte”
Nota:Magentas les gusta alinearse (brújula)No hay cargas magnéticas ⇔ no hay “sur” “norte” solo.Analogía con dipolo eléctricoBenjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 69 / 81
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Campo Magneético y Fuerzas MagnéticasFuerza de Lorentz
Partículas cargadas con velocidad ~v sienten una fuerza en un campomagnético ~B~F = q(~v × ~B + ~E ) (96)Esto causa movimiento circular (espiral) de partículas cargadas con masa
m en campo magnético constante. El radio del circulo esR = mv
qB(97)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 70 / 81
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Campo Magneético y Fuerzas MagnéticasFuerza de Lorentz sobre ConductorUn cable con corriente siente la mísma fuerza de Lorentz
Encontramosd ~F = I (d~l × ~B) (98)
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 71 / 81
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Campo Magneético y Fuerzas MagnéticasFuerza de Lorentz sobre Espira de CorrientePara una espira el integral de fuerzas∮
d ~F = I (d~l × ~B) = 0 (99)Pero la torsión NO esta cero!
Encontramos|T | = NIB cos(θ) (100)donde N es el numero de vueltas de la espira
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 72 / 81
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Campo Magneético y Fuerzas MagnéticasMotor Corriente Continua
Esto permite construir un motor de corriente continua:
Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 73 / 81
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Campo Magneético y Fuerzas MagnéticasEfecto Hall
Voltaje de HallUH = AH I
B
b(101)
donde la constante de Hall AH = 1
nq se relaciona con el numero decargas q y donde b es el ancho de la muestra (paralelo a ~B)Benjamin Koch (PUC, Chile) EM 2011 74 / 81
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