sem7-termodinamica
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Entropa
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Origen: Rudolf Clausius
Ecuacin General:
Cambio de entropa:
0 TQ
revT
QdS
int
Entropa:
2
1
12
revIntT
QSSS
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Caso especial, Procesos isotrmicos de transferencia de calorinternamente reversibles:
Ejemplo:Un dispositivo cilindro-mbolo contiene una mezcla de liquido y
vapor de agua a 300K. Durante un proceso a presin constante setransfiere al agua 750KJ de calor. Evaporando todo el lquido.Determine el cambio de entropa.
0TQS
KJQ
constKT
750
300
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La desigualdad de Clausius nos permite definir una nueva propiedad:
0
revT
Q
El hecho de que esta integral cclica sea 0 indica que la cantidad en el integrandoEs la diferencial de una funcin de estado, a diferencia del calor y del trabajoque son funciones de la trayectoria.
2
1
2
1
1
2
2
1
0
BA
BArev
T
Q
T
Q
T
Q
T
Q
T
Q
Definicin de entropa
2
1
12
revrev T
QSSS
T
QdS
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En un proceso de transferencia de calor isotermo y reversible el cambio de entropa
es igual.
T
QS
Consideremos el siguiente ciclo formados por dos procesos: uno reversible y el
otro arbitrario.
00
1
2
2
1 revT
Q
T
Q
T
Q
Este es el enunciado matemtico de la segunda ley de la termodinmica para una masa fija.
La igualdad se cumple para los procesos reversibles y la desigualdad para los irreversibles.
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El signo de la desigualdad nos indica que el cambio de entropa de un sistemacerrado durante un proceso reversible siempre es mayor que la transferencia deentropa, es decir, se genera entropa durante un proceso irreversible. A estaentropa generada se le denomina generacin de entropa.
2
1
12 0; gengen SST
QSS
La entropa de un sistema aislado siempre aumenta durante un proceso o, en el caso de
procesos reversibles, permanece constante
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Un sistema y sus alrededores pueden ser los dos subsistemas de un sistema aislado, y elcambio de entropa de un sistema aislado durante un proceso es igual a la suma de loscambios de entropa del sistema y su entorno, lo cual recibe el nombre de cambio deentropa total o generacin de entropa. El principio del incremento de entropa para
cualquier proceso se expresa como:
0 entornosistematotalgen SSSS
Esta es la forma general del principio de cambio de entropa y es aplicable tanto asistemas abiertos como cerrados. Este principio establece que el cambio de entropa
total asociado con un proceso debe ser positivo para los procesos irreversiblesy cero para los reversibles
La ecuacin anterior no implica que la entropa de un sistema o de su entorno no puedandisminuir. El cambio de entropa de un sistema o de sus alrededores puede ser negativodurante el proceso, pero su suma no. El principio del aumento de entropa. Puederesumirse como sigue:
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ALGUNOS COMENTARIOS SOBRE LA ENTROPIA
Los procesos slo suceden en una direccin, no en cualquier direccin.
Un proceso debe seguir su curso en la direccin que cumpla con el principio del
incremento de entropa, es decir, Sgen 0. Un proceso que viola este principioes imposible. Este principio frecuentemente obliga a que las reacciones qumicas
se interrumpan antes de alcanzar su terminacin.
La entropa es una propiedad que no se cons ervay no hay postulado
como el prin cip io de la cons ervacin de la entropa. La entropa solo se
conserva durante el proceso reversible idealizado y aumenta durante t odoslosprocesos reales. En consecuencia la entropa del universo aumenta
continuamente.
El desempeo de los sistemas de ingeniera se degrada por la presencia
de irreversibilidades y la generac in de en tro pa es una medida de las
magnitudes de las irreversibilidades, tanto mayor resulta la generacin de entropa
durante ese proceso. Cuanto mayor es el grado de las irreversibilidades, tanto
mayor resulta la generacin de entropa. Por consiguiente, la entropa puede
usarse como una medida cuantitativa de irreversibilidades asociadas con un
proceso.
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CAMBIO DE ENTROPIA DE SUSTANCIAS PURAS
La entropa es una propiedad, y por lo
tanto el valor de la entropa se fija una vesque el sistema se fija. El hecho de
especificar dos propiedades intensivas
independientes fija el estado de un
sistema compresible sencillo, y por lo
tanto tambin el valor de la entropa, as
como tambin los valores de otraspropiedades en ese estado.
El valor de la entropa en un estado especifico se determina del mismo modo que
cualquier otra propiedad.
En las regiones de mezcla saturada, se determina de
Cuando se carece de datos de lquido comprimido, la entropa de liquido
comprimido se calcula:
El cambio de entropa de una masa m (como sistema cerrado) es:
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DIAGRAMAS DE PROPIEDADES QUE INVOLUCRAN A LA
ENTROPIA
Para el anlisis de la Segunda Ley es muy til trazar los procesos en diagramas enlos que una de las coordenadas es la entropa. Los dos diagramas normalmenteusados en este tipo de anlisis son los diagramas de Temperatura entropa yentalpia entropa
En el diagrama temperatura entropa, el
rea bajo la curva representa la
transferencia de calor durante el
proceso internamente reversible.
Un caso especial es el proceso
isotrmico internamente reversible, del
que se obtiene:
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Un proceso isotrpico en un
diagrama T s se reconoce
fcilmente como un segmento deLnea vertical, porque un procesode este tipo no incluyetransferencia de calor y porconsiguiente el rea bajo la
trayectoria del proceso debe sercero.
Otro diagrama muy usado en ingeniera
es el de entalpia entropa, bastante
valiosos en el anlisis de dispositivos deflujo estacionario como turbinas,
compresores y toberas. Las
coordenadas de un diagrama h- s,
representan la entalpia propiedad
primaria en el anlisis de la primera ley
de los dispositivos de flujo estacionario,y entropa que explica las
irreversibilidades durante un proceso
adiabtico.
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Procesos Isoentrpicos
Son procesos internamente reversibles y adiabticos, por lo tanto, la entropa semantiene constante.
Proceso Isoentrpico: s = 0 s2 = s1
Es decir, cuando una sustancia tenga el mismo valor de entropa tanto al
final del proceso como al inicio del proceso se lleva a cabo de una manera
isoentrpica.
Un proceso adiabtico reversible necesariamente es Isoentrpico (s2 = s1),
pero uno isoentrpico no es necesariamente un proceso adiabtico
reversible.
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Solucin:
De una manera reversible, el vapor se expande en una turbina adiabtica a una presinespecificada. Se determinar el trabajo de salida de la turbina.
Suposiciones:
1.- ste es un proceso de flujo estable porque no hay cambio con respecto al tiempo encualquier punto, por lo tanto mvc = 0, Evc = 0
2.- El proceso es reversible.3.- Las energas cinticas y potencial son insignificantes.
4.- La turbina es adiabtica.5.- Como es un proceso reversible y adiabtico, entonces es Isentrpico:
Svc = 0
Anlisis:
Se toma la turbina como el sistema (VC), se observa que slo hay una entrada y una salida,por lo tanto, m1 = m2 = m
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Wsalida = m ( h1 h2 )
P1 = 5MPa
T1 = 450C
Turbina de
Vapor
Wsalida = ?
P2 = 1.4MPa
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Wsalida = m ( h1 h2 )
Estado 1:P1 = 5MPa
T1 = 450C
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Wsalida = m ( h1 h2 )
Estado 1:P1 = 5MPa
T1 = 450C
h1 = 3317.2 kJ/Kg
S1 = 6.8210 kJ/Kg . K
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Wsalida = m ( h1 h2 )
Estado 1:
Estado 2:
P1 = 5MPa
T1 = 450C
h1 = 3317.2 kJ/Kg
S1 = 6.8210 kJ/Kg . K
P2 = 1.4MPa
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Wsalida = m ( h1 h2 )
Estado 1:
Estado 2:
P1 = 5MPa
T1 = 450C
h1 = 3317.2 kJ/Kg
S1 = 6.8210 kJ/Kg . K
P2 = 1.4MPa
S2 = S1
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Wsalida = m ( h1 h2 )
Estado 1:
Estado 2:
P1 = 5MPa
T1 = 450C
h1 = 3317.2 kJ/Kg
S1 = 6.8210 kJ/Kg . K
P2 = 1.4MPa
S2 = S1
h2 = 2967.4 kJ/Kg
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Wsalida = m ( h1 h2 )
Estado 1:
Estado 2:
P1 = 5MPa
T1 = 450C
h1 = 3317.2 kJ/Kg
S1 = 6.8210 kJ/Kg . K
P2 = 1.4MPa
S2 = S1
h2 = 2967.4 kJ/Kg
Entonces, el trabajo de salida de la turbina por unidad de masa
de vapor se convierte en:
wsalida = h1 h2 = 349.8 kJ/Kg
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Donde Cprom es el calor especifico de la sustancia a lo largo de un intervalo detemperatura dado.
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Una relacin para procesos isoentpicos de lquidos y slidos se obtiene igualando larelacin del cambio de entropa a cero, lo que da:
Es decir, la temperatura de una sustancia verdaderamente incompresible permanececonstante durante un proceso isentrpico. Por consiguiente, el proceso isentrpico deuna sustancia incompresible es tambin isotrmico. Este comportamiento se acerca
mucho a lquidos y slidos.
2
1 1
212 )(
T
TCpromLn
T
dTTCss kJ/Kg.K
12
1
2
120 TT
T
TCpromLnss