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Termodinámica de la atmósfera 1
TEMA 3. TERMODINAMICA DE LA ATMOSFERA
• Ecuación de estado del gas ideal. Mezcla de gases• Ecuación de estado del aire húmedo• Cambios de fase• Humedad. Magnitudes que describen el contenido de vapor
de agua. Saturación. • Trabajo y calor. Primer principio de la Termodinámica• El concepto del paquete de aire. Procesos: procesos
adiabáticos.• Procesos del aire húmedo. Diagramas• Estabilidad vertical
Equipo docente:Alfonso Calera BelmonteAntonio J. Barbero
Departamento de Física AplicadaUCLM
Termodinámica de la atmósfera 2
GASES IDEALES: ECUACIÓN DE ESTADO
TMR
Vm
VRT
MmRT
Vnp ===
( )11* −− ⋅⋅= KkgKJMRR
Vm=ρ
mVv =
nRTpV =11314.8 −− ⋅⋅= KkmolkJR
Para el aire seco, el peso molecular aparente es 28,97, luego:
TRp *ρ= ( )11287.097.28
3143.8* −− ⋅⋅== KkgkJRd
Termodinámica de la atmósfera 3
MEZCLA DE GASES IDEALES. MODELO DE DALTON• Gas ideal formado por partículas que ejercen fuerzas
mutuas despreciables y cuyo volumen es muy pequeño en comparación con el volumen total ocupado por el gas.
• Cada componente de la mezcla se comporta como un gas ideal que ocupase él sólo todo el volumen de la mezcla a la temperatura de la mezcla.
• Consecuencia: cada componente individual ejerce una presión parcial, siendo la suma de todas las presiones parciales igual a la presión total de la mezcla.
VRTnp i
i =
VnRTp =
......21 ++++===
i
ii
ii
nnnny
nn
pp Fracción molar
La presión parcial de cada componente es proporcional a su fracción molar
Termodinámica de la atmósfera 4
APLICACIÓN A LA ATMÓSFERA. Aire Húmedo
• La atmósfera se asemeja a una mezcla de gases ideales de dos componentes: uno, aire seco, y otro vapor de agua.
• Cada componente de la mezcla se comporta como un gas ideal que ocupase él sólo todo el volumen de la mezcla a la temperatura de la mezcla.
• Consecuencia: cada componente individual ejerce una presión parcial, siendo la suma de todas las presiones parciales igual a la presión total de la mezcla. La presión total será la suma de las presiones parciales
TRVRTnp dd
dd ρ==
TRVRTne vv
v ρ==
Aire seco; Rd = R/Md = 8.3143/28.97 = 287 J K-1 kg-1
Vapor de agua; Rv = R/Mw = 8.3143/18.016 = 461 J K-1 kg-1
p = pd + e
Termodinámica de la atmósfera 5
TEMPERATURA VIRTUAL
Aire húmedo == aire seco +
+ vapor de agua
vsvs
Vmm ρρρ +=+=
ρs: densidad que la misma masa ms de aire secotendría si ella sola ocupase el volumen V
ρv: densidad que la misma masa mv de vapor de aguatendría si ella sola ocupase el volumen V
Densidad delaire húmedo:
Densidades “parciales”
V ms mv
Gas ideal
Ley de Dalton vs ppp +=
TRp sds ρ=
Trp vvv ρ= Trp
Trpp
v
v
s
v +−=ρ
La temperatura virtual es la temperatura que el aire seco debe tener para tener la misma densidad que el aire húmedo a la misma presión.
Termodinámica de la atmósfera 6
Trp
Trpp
v
v
s
v +−
=ρ
622.0===s
v
v
s
MM
rrε
( ) ( )εε −+
−=
−−=
1111ew
wT
pp
TTv
virtual
( )⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡−−=⎥
⎦
⎤⎢⎣
⎡⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−−= ερ 1111
pp
Trp
rr
pp
Trp v
sv
sv
s
( )ε−−=
11pp
TTv
virtual
Definición: Temperatura virtual Tvirtual
La ecuación de los gases se puede escribir entonces como:
La temperatura virtual es la temperatura que el aire seco debe tener para tener la misma densidad que el aire húmedo a la misma presión.
Densidad delaire húmedoConstante
del aire seco
Presión delaire húmedo
virtuals Trp ρ=
El aire húmedo es menos denso que el aire seco → la temperatura virtuales mayor que la temperatura absoluta.
TRp ddd ρ= TRe vvρ=
APLICACIÓN A LA ATMÓSFERATemperatura Virtual. Ecuación de estado del aire húmedo
p = pd + e ρ = ρd + ρv
A la hora de escribir una ecuación de estado para el aire húmedo, es usual consideraruna temperatura ficticia denominada temperatura virtual, para evitar el manejo de que el contenido en vapor de agua es variable
( )⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡−−=+
−= ερ 11
pe
TRp
TRe
TRep
dvd
ε = Rd/Rv = Mw/Md = 0.622
vd TRp ρ=( )T
pe
TTv 01.111
≅
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡−−
=ε
Aproximación válida en condicionesambientales, e [1 – 5 kPa]: p [80-100 kPa
Termodinámica de la atmósfera 7La temperatura virtual es la temperatura que el aire seco debe tener para tener la misma densidad que el aire húmedo a la misma presión.
APLICACIÓN A LA ATMÓSFERADensidad del aire húmedo
Al escribir la ecuación de estado para el aire húmedo, podemos estimar sudensidad
vd TRp ρ=
( )T
pe
TTv 01.111
≅
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡−−
=ε
dv RTp
=ρ
A 20 ºC, y una presión de 1 atm(101325 Pa), la densidad del aireρ = 1.19 kg m-3
p, presión [Pa] ρ densidad [kg/m-3] T temperatura absoluta [K], Tv temperatura virtual [K], Rd, constante del gas aire seco, 287 J kg-1 K-1
El aire húmedo es menos denso que el aire seco a la
misma temperatura →la temperatura virtual
es mayor que la temperatura
Termodinámica de la atmósfera 8
Termodinámica de la atmósfera 9
CAMBIOS DE FASE: Aquellos procesos en que un sistema gana o pierde calor sin que cambie su temperatura. El cambio en la energía interna se debe completamente al cambio en la configuración física, que es lo que se conoce como cambio de fase.Ejemplos: Fusión: sólido a líquido
Vaporización: de líquido a gas
CAMBIOS DE FASE
CALOR LATENTE: la cantidad de energía en forma de calor necesaria paraocasionar el cambio de fase de la unidad de masa
Para el agua: Calor latente de vaporización, λ, la energía en forma de calor necesaria para vaporizar la unidad de masa (1, ver ec. de Clausius-Clapeyron).
λ = 2.501 – (2.361 x 10-3) T λ calor latente de vaporización [MJ kg-1]T temperatura del aire [ºC]
Para T = 20 ºC, λ = 2.45 MJ kg-1
1 Ver Monteith and Unsworth, pp 9 y siguientes para su deducción
Termodinámica de la atmósfera 10
Aire húmedo: aire seco + vapor de aguaAire seco Aire húmedo no saturado Aire húmedo saturado
Presión de vapor (tensión de vapor) Presión de vapor de saturación: sólo es función de T
Líquido
Vapor
CONTENIDO DEL VAPOR DE AGUA EN LA ATMÓSFERAESTADO DE SATURACIÓN
El aire húmedo en contacto con agua líquida se describe con arreglo a las idealizaciones siguientes: 1) El aire seco y el vapor se comportan como gases ideales independientes: 2) El equilibrio de las fases líquida y gaseosa del agua no está afectada por la presencia de aire. Cuando se alcanza el estado de equilibrio en el que el ritmo de evaporación es igual al de condensación se dice que el aire está saturado
Termodinámica de la atmósfera 11
0.000
0.020
0.040
0.060
0.080
0.100
0 10 20 30 40 50
P (b
ar)
T (ºC)
Presion de vapor del agua (liq) en funcion de la temperatura
Properties of Water and Steam in SI-Units(Ernst Schmidt)Springer-Verlag (1982)
PRESIÓN DE VAPOR DE AGUA EN SATURACIÓN
1 bar = 100 kPa
CONTENIDO DEL VAPOR DE AGUA EN LA ATMÓSFERAESTADO DE SATURACIÓN
0.000
0.020
0.040
0.060
0.080
0.100
0 10 20 30 40 50
P (b
ar)
T (ºC)
Presion de vapor del agua (liq) en funcion de la temperatura
PRESIÓN DE VAPOR DE AGUA EN SATURACIÓN
1 bar = 100 kPa
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡+
=3.237
27.17exp611.0)(T
TTes
es : presión de vapor en saturación (kPa) T: temperatura del aire ( grados centígrados)
(Tetens, 1930) (Murray,1967)
Ecuación de la presión de vapor en saturación
( )23.2373.237
27.17exp2504
+
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡+
=∆T
TT
Pendiente de la curva de saturación
∆ : pendiente [kPa ºC-1] T: temperatura del aire ( ºC)
1 Ver Monteith and Unsworth, pp 9 y siguientespara la deducción de las ecuaciones
Termodinámica de la atmósfera 12
Termodinámica de la atmósfera 13
0.000
0.020
0.040
0.060
0.080
0.100
0 10 20 30 40 50
P (b
ar)
T (ºC)
Presion de vapor del agua (liq) en funcion de la temperatura
T (ºC) P (bar)0.01 0.006115.00 0.0087210.0 0.0122815.0 0.0170520.0 0.0233925.0 0.0316930.0 0.0424635.0 0.0562840.0 0.0738445.0 0.09593
Interpolación lineal
( )1212
11 PP
TTTTPP i
i −−−
+=
barCP 06632.0)º38( =
1 2i
1 bar = 100 kPa
[6.632 kPa
Termodinámica de la atmósfera 14
PARÁMETROS QUE DESCRIBEN ELCONTENIDO DE VAPOR DE AGUA EN EL AIRE
HUMEDAD1/ Relacionados con el estado de saturación
HUMEDAD RELATIVA: cociente entre la presión parcial de vapor, e, y la presión de vapor en saturación, es, a la misma temperatura y presión
ssatw
w
s mm
eeHR
ωω
≅==,
oairekgaguadevaporkgmezcladeproporción
secω
saturaciondeGradosω
ω
PARÁMETROS QUE DESCRIBEN EL CONTENIDO DE VAPOR DE AGUA EN EL AIRE (HUMEDAD)
Humedad específica, q
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡+
=húmedoairedekg
aguadevaporkgmm
mq
dw
w
ωεε
ερρ
=≈+−
==pe
eepeq w
)(
Es prácticamente independiente de la temperatura
Humedad absoluta, ρw , χ [densidad, concentración]
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡==
húmedoairemaguadevaporkg
Vmw
3ωρχ qρρχ ω ==
Termodinámica de la atmósfera 16
En saturación, la densidad solo depende de la temperatura
TTMRe
w
5.461ωω ρρ =⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
PARÁMETROS QUE DESCRIBEN EL CONTENIDO DE VAPOR DE AGUA EN EL AIRE (HUMEDAD)
Deficit de presión de vapor en saturación es – e [kPa][Deficit de presión de vapor, o Deficit de saturación]
Describe cuanto de seco está el aire, o tambien cuanto es capaz de secar “drying power” el aire es(1-HR)
Esta magnitud aparece en la ecuación de Penman-Monteith
Termodinámica de la atmósfera 17
Termodinámica de la atmósfera 18
Humedad relativa: cociente entre la fracción molar de vapor de agua en una muestrade aire húmedo y la fracción molar de vapor en una muestra de aire saturado a lamisma temperatura y la misma presión de la mezcla.
Más acerca de la HUMEDAD RELATIVA
pTsatv
v
yy
,,⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=φ
pyp vv =
pyp satvsatv ,, = pTsatv
v
pp
,,⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=φ
pp
ppp
w satv
satv
satvsat
,
,
, εε ≈−
=
pp
pppw v
v
v εε ≈−
=
satww=φForma alternativa 1:
Forma alternativa 2:
En la atmósfera de la Tierra p >> pv,sat
Termodinámica de la atmósfera 19
s
v
mmw = kg vapor/kg aire seco
Masa de vapor de agua
Masa de aire seco =
Razón de mezcla
Humedad específicao
Relación entre proporción de mezcla, presión parcial de vapor y presión del aire
Relación entre presión parcial de vapor de agua, presión total y humedad específica:
La presión parcial ejercida por un constituyente de una mezcla de gases es proporcional a su fracción molar (Dalton)
pw
w
MmMmM
mm
p
Mm
Mm
Mm
p
ssv
vv
s
v
s
s
v
v
v
v
v ε+=
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+
⋅
=+
=1
s
s
v
v
v
v
v
Mm
Mm
Mm
y+
=p
wwpv ε+
=
622.0==s
v
MMε
epe−
= εω
Termodinámica de la atmósfera 20
EJEMPLOS
. . . .
. . . .
. ...
.. .. .
.
.
..Una masa de aire contiene vapor de agua con una razón de
mezcla 6 g kg-1, siendo la presión total de la misma 1018 mb. Determinar la presión de vapor.
mbpw
wvp 7.91018
622.0006.0006.0
=+
=+
=ε
Determínese la humedad específica de una masa de aire donde la tensión de vapor de agua esde 15 mb, siendo la presión total 1023 mb.
oairekgvaporkgpp
pwv
v sec/00926.0151023
15622.0 =−
=−
= ε
Termodinámica de la atmósfera 21
EJEMPLOS
Aire húmedo se encuentra a una presión de 93.5 kPa, temperatura de 23 ºC, y Humedad Relativa del 45%. Encontrar la presión parcial de vapor de agua, y la proporción de mezcla, así como el grado de saturación
kPaeevp s 265.13.23723
2327.17exp45.045.0 =⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡+
××===
%25.4428.1953.8
81.25.9381.2622.0
265.15.93265.1622.0
622.0
622.0==
−
−=
−
−==
s
ss
epe
epe
satdeGradoωω
Termodinámica de la atmósfera 22
P
T
pv
pv,sat
w
wsat
EjemploConsidérese una masa de aire a 1010 mb y 20 ºC cuya presión parcial de vapor es 10 mb. Calcúlese su humedad relativa, su humedad específica y la humedad específica de saturación.
T (ºC) P (bar)0.01 0.006115.00 0.0087210.0 0.0122815.0 0.0170520.0 0.0233925.0 0.0316930.0 0.0424635.0 0.0562840.0 0.0738445.0 0.09593
%)43(428.039.23
10
,,==⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
pTsatv
v
ppφ
00622.0101010
10622.0 =−
=−
=v
v
pppw ε kg⋅kg-1
0147.039.231010
39.23622.0,
, =−
=−
=satv
satvsat pp
pw ε kg⋅kg-1
Termodinámica de la atmósfera 23
MEDIDA DEL CONTENIDO DE VAPOR DE AGUA EN EL AIRE
HUMEDAD
Medida de la humedad: No es posible medir directamente la presión parcial de vapor. La presión parcial de vapor se deriva de:
* humedad relativa, medida mediante higrómetros (de pelo, capacidad eléctrica de un condensador), ** de la temperatura del punto de rocío, *** de la temperatura de bulbo húmedo (mediante psicrómetros)
Temperatura de rocío, Tdew
Temperatura de bulbo húmedo, Tw
Punto de rocío: Temperatura a la que debe enfriarse el aire (manteniendo constante su presión y su contenido en vapor) para alcanzar la saturación.
0.000
0.020
0.040
0.060
0.080
0.100
0 10 20 30 40 50
P (b
ar)
T (ºC)
Presion de vapor del agua (liq) en funcion de la temperatura
Temperatura de rocío ≈ 13.8 ºC
0.012
Ejemplo. Masa de aire húmedo evolucionando desde 40 ºC hasta 10 ºC (pv = 20 mb, presión constante 1010 mb)
=−
=v
vC pp
pw εº40
10126.0020.0010.1
020.0622.0 −⋅=−
= kgkg
=−
=v
vC pp
pw εº10
10748.0012.0010.1
012.0622.0 −⋅=−
= kgkg
El aire mantiene suhumedad específicapero aumenta lahumedad relativa
Medida de la Humedad mediante la Temperatura del punto de Rocío
Termodinámica de la atmósfera 24
Punto de rocío: Temperatura a la que debe enfriarse el aire (manteniendo constante su presión y su contenido en vapor) para alcanzar la saturación.
0.000
0.020
0.040
0.060
0.080
0.100
0 10 20 30 40 50
P (b
ar)
T (ºC)
Presion de vapor del agua (liq) en funcion de la temperatura
Temperatura de rocío ≈ 17,5 ºC
Ejemplo. Masa de aire húmedo a 40 ºC con una temperatura de rocío de 17,5 ºC y presión de 101 kPa. Calcular su humedad relativa, y la proporción de mezcla
oaire
v
vC kgkg
pppw secº40 /013.0
0.21010.2622.0 =−
=−
= ε
27.038.70.2==HR
Medida de la Humedad mediante la Temperatura del punto de Rocío
es
e
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡+
=
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡+
===
3.237404027.17exp611.0)(
3.2375.175.1727.17exp611.0)(
40
8,13
xTe
xTe
eeHR
s
s
s
Termodinámica de la atmósfera 25
Termodinámica de la atmósfera 26
PROCESO DE HUMIDIFICACIÓN ADIABÁTICA
T1ω1
T2ω2
El aire fluye a través de un conducto perfectamente aislado donde existe un depósito de agua abierto al flujo de aire. A medida que circula, el aire aumenta su humedad específica hasta alcanzar saturación si el contacto aire agua es lo suficientemente prolongado.La entalpía del aire húmedo se mantiene constante. Como consecuencia, la temperatura disminuye a la salida.
Temperatura de saturación adiabáticaT2 = Tsa
http://www.taftan.com/xl/adiabat.htm
Termodinámica de la atmósfera 27
PSICRÓMETRO
Determinación de la humedad específica w del aire húmedo a partir de tres propiedades de la mezcla: presión p, temperatura T y temperatura de saturación adiabática Tsa
[ ])()(
)()(')()(
saliqv
saliqsavssas
ThThThThwThTh
w−
−+−=
)()('sag
sav
TppTpw
−= ε
Temperatura bulbo húmedo ≈ Temp. saturación adiabática
Diagrama psicrométricosaT
húmedoseco
T
M J Moran, H N Shapiro. Fundamentos de Termodinámica Técnica. Reverté (1994)
Termodinámica de la atmósfera 28
h
T (húmedo)
φv
Diagrama psicrométricoCONSTRUIDO PARAUNA PRESIÓN DADA
w, pv
T (seco)
Vmm vs +=ρDensidad del aire húmedo (kg/m3)
vs mmVv+
==ρ1
Volumen específico (m3/kg)
Termodinámica de la atmósfera 30
EJEMPLO.Una masa de aire a 30 ºC con 30% de humedad se somete a un proceso de saturación adiabática.Después se enfría hasta 13.5 ºC y posteriormente se calienta hasta que su temperatura alcanza 19 ºC. Determínese su humedad relativa y lavariación en su humedad específica.
30 ºC
30%
18 ºC
13.5 ºC
19 ºC
0.0800.095
∆ω = 0.095-0.080 =
= 0.015 kg·kg-1
Termodinámica de la atmósfera 31
PAQUETE DE AIRE
Es un volumen de aire cuya composición permanece aproximadamente constante, desplazándose geográficamente y a través de la atmósfera como una unidad diferenciada.
La mezcla por difusión molecular es un fenómeno importante en los primeros centímetros de altura y por encima de los 100 km. En los niveles intermedios la mezcla vertical es consecuencia del intercambio de masas de aire bien definidas (“paquetes de aire”) cuyas dimensiones horizontales se encuentran comprendidas desde los centímetros hasta la escala del tamaño de la Tierra.
MODELIZACIÓN DE LOS PAQUETES DE AIRE
• Se encuentran térmicamente aislados de su entorno y su temperatura cambia adiabáticamente cuando ascienden o descienden.
• Se encuentran a la misma presión que su entorno a cada altura, por lo que se supone existe equilibrio hidrostático.
• Se mueven lo suficientemente despacio como para suponer que su energía cinética es una fracción despreciable de su energía total.
Termodinámica de la atmósfera 32
PROCESOS DE SATURACIÓN ADIABÁTICA Y PSEUDOADIABÁTICA
Aire húmedo
Aire saturado
Proceso adiabático
Condensación
Todos los productos de condensación permanecen
en el paquete de aire
Proceso adiabático saturado
Los productos de condensación (todo o parte) abandonan el paquete de aire
Proceso pseudoadiabático
Termodinámica de la atmósfera 33
ECUACIÓN HIDROSTÁTICA
Masa de aire contenida en dz: dzS ⋅ρ
Peso de aire contenido en dz: dzSg ⋅ρ
dz
-Sdp
gρSdzzp
p+dp
S
Fuerza de presión neta:
Ascendente: pS
Descendente: )( dppS +⋅
dpSdppSpS ⋅−=+⋅−⋅ )(
La fuerza de presión neta está dirigida hacia arriba, ya que dp es una cantidad negativa
Fuerzas de presión:
Termodinámica de la atmósfera 34
ECUACIÓN HIDROSTÁTICA (Continuación)
Suponemos que cada película de aire está muy cerca del equilibrio
dz
-Sdp
gρSdzzp
p+dp
S
El peso equilibra las fuerzas de presión
dzSgdpS ⋅=⋅− ρ gdzdp ρ−=
En función de volumen específico:
dpvdzg ⋅−=⋅v1
=ρ
Termodinámica de la atmósfera 35
TEMPERATURA POTENCIAL
La temperatura potencial θ de un paquete de aire se define como la temperatura que dicho paquete alcanzaría si fuese expandida o comprimida adiabáticamente desde su presión inicial hasta una presión estándar p0(generalmente se toma p0 = 1000 mb).
rTvp =⋅
0=−p
dpTdT
rcp0=− dp
prTdTcp0=⋅−= dpvdTcq pδ
∫∫ =p
p
Tp
pdp
TdT
rc
0θ0
lnlnppT
rcp =
θ0p
pT rcp
=⎟⎠⎞
⎜⎝⎛θ
286.01004
28711
11=
⋅⋅
⋅⋅=−−
−−
kgKJ
kgKJcrp
Aire seco
pcr
ppT ⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛= 0θ
286.0pconstanteT ⋅⋅= θ
Termodinámica de la atmósfera 36
GRADIENTE ADIABÁTICO DEL AIRE SECO
Primer principio
sposecaire c
gdzdT Γ==⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛−0=⋅+= dzgdTcq pδdpvdTcq p ⋅−=δ
dpvdzg ⋅−=⋅
Proceso adiabático
Ecuación hidrostática
g = 9.81 ms-2
cp = 1004 J⋅kg -1⋅K-1Γs = 0.0098 K⋅m-1 = 9.8 K⋅km-1
Termodinámica de la atmósfera 37
GRADIENTE ADIABÁTICO DEL AIRE SATURADO
Una vez alcanzada la saturación se libera en el seno del paquete de aire el calor latente de cambio de estado, y a partir de ese momento la disminución de la temperatura con la altura se hace menor.
Gradiente adiabático del aire saturado: tasa de disminución de la temperatura con la altitud para un paquete de aire saturado en condiciones adiabáticas. Se define como:
tasairesat dz
dT⎟⎠⎞
⎜⎝⎛−=Γ
Valores típicos: 4 K⋅km-1 para las proximidades del suelo6-7 K⋅km-1 para la troposfera media
•TRABAJO Y CALOR. PRIMER PRINCIPIO DE LA TERMODINÁMICA
wqdu δδ −=
Termodinámica de la atmósfera 38
Trabajo, δW, energía en tránsito debido a fuerzas mecánicas (expansión o compresión del sistema) δW = p dV
Calor, δQ energía en tránsito debido a una diferencia de temperaturas
Energía interna, dU: energía acumulada o perdida por el sistema
dU = δQ - δWo por unidad de masa
0>qδ 0<qδ
0<wδ
0>wδ
Sistematermodinámico
Entorno
CalorδQ]p=cte= m cp dT ; cp calor específico a presión constante Aire seco cp =1.004 kJ K-1 Kg-1
δQ]V=cte= m cV dT; Aire seco cp =0.717 kJ K-1 Kg-1
Termodinámica de la atmósfera 39
PROPIEDADES DE UN SISTEMA
Entalpía específicaEnergía interna específica u pvuh +=
dvpw ⋅=δ
TrabajoCalores específicos
pp T
hc ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛∂∂=
vv T
uc ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛∂∂=
Relación entre los calores específicos para un gas ideal
( ) rTrdTdvp
dTd =⋅=⋅ )( [ ] rcpvu
dTd
dTdh
v +=+=
Relación de Mayer rcc vp =−
Termodinámica de la atmósfera 40
vvss hmhm +=vs HHH +=Entalpía de mezcla
Específica(kJ/kg aire seco)
vs
vs
s
v
s
s
sh
mmh
mH
mH
mH
+=+=
vs hwhh ⋅+=
Nomenclatura: Subíndice s: se refiere al aire seco
Subíndice v: se refiere al vapor de agua
Termodinámica de la atmósfera 41
APLICACIÓN A LA ATMÓSFERA
Calor específico a presión constante del aire húmedo
Thc p ∂∂
=
Entalpía Aire húmedo = EntalpíaAire seco + EntalpíaVapor de agua
h = hd +ω hw = 1.006 T+ ω (2501 + 1.805 T);
T: temperatura [ºC] ω : proporción de mezcla [kg vapor/kg de aire seco]h : entalpía específica [kJ kg-1]
805.1006.1 ω+=∂∂
=Thc p
11 º013.1 −−= CkgkJc p
Termodinámica de la atmósfera 42
APLICACIÓN DEL PRIMER PRINCIPIO A UN GAS IDEAL
dvpdTcq v ⋅+=δ
dpvdTcdpvdTrcdpvvpddTcq pvv ⋅−=⋅−+=⋅−⋅+= )()(δ
dvpdpvvpd ⋅+⋅=⋅ )(
dpvdTcq p ⋅−=δ
dpvdhq ⋅−=δdpvdvpdudh ⋅+⋅+=
Termodinámica de la atmósfera 43
DIAGRAMA PSEUDOADIABÁTICO
286.0pconstanteT ⋅⋅= θ
1000
600
100
200
300
400
800
0
10
100 200 300 400
P (m
b)
T (K)
θ=100K θ=200K θ=300K θ=400K θ=500K
Ejemplo. Una burbuja de airea 230 K se encuentra en el nivelde 400 mb y desciende adiabáticamente hasta el nivelde 600 mb. ¿Cuál es su temperatura final?
230 K Descenso adiabático
θ constante
Línea de igual temperatura potencial
259 K
Termodinámica de la atmósfera 45
Líneas continuas rotuladas en K: Adiabáticas secasSon líneas de temperatura potencial constante (θ cte)
Líneas discontínuas rotuladas en K: Pseudoadiabáticas(para aire saturado, θ bulbo húmedo cte)
Líneas continuas rotuladas en g/kg: Líneas de razón de saturación constanteEstán rotuladas con la razón de saturación ws.
Termodinámica de la atmósfera 46
USO DEL DIAGRAMA PSEUDOADIABÁTICO
EjemploUna masa de aire a 1000 mb y 18 ºC tiene una razón de mezcla de 6 g⋅kg-1. Determínese su humedad relativa y su punto de rocío (diagrama en pagina siguiente)
* Localización en el diagrama pseudoadiabático (punto rojo) por coordenadas T, p.
* Lectura de la razón de mezcla de saturación. Véase que ws = 13 g⋅kg-1
%)46(46.0136 ===
satwwφ* Humedad relativa
* Punto de rocío: trazamos una horizontal en la ordenada de 1000 mb hasta encontrar la línea de razón de mezcla rotulada con el valor de la razón de mezcla actual (6 g⋅kg-1). Le corresponde una temperatura de 6 ºC, es decir, a esa temperatura un contenido en vapor de 6 g⋅kg-1 es saturante y por lo tanto condensará.
Termodinámica de la atmósfera 47
ws = 13 g⋅kg-1
6 ºC18 ºC
1000 mb
%)46(46.0136===
swwφ
Punto de rocío
EjemploUna masa de aire a 1000 mb y 18 ºC tiene una razón de mezcla de 6 g⋅kg-1. Determínese su humedad relativa y su punto de rocío
Termodinámica de la atmósfera 48
NIVEL DE CONDENSACIÓN
Se define como el nivel en que un paquete de aire húmedo que asciende adiabáticamente llega a estar saturado.
Durante el ascenso la razón de mezcla w y la temperatura potencial θpermanencen constantes pero la razón de mezcla de saturación ws va disminuyendo progresivamente (ya que la temperatura va disminuyendo) hasta que su valor se hace igual a la razón de mezcla actual w.
Termodinámica de la atmósfera 49
REGLA DE NORMAND
• En un diagrama pseudoadiabático el nivel de condensaciónpor ascenso de un paquete de aire se encuentra en la intersección de:
• la línea de temperatura potencial que pasa a través del punto localizado por la temperatura y presión del paquete;
• la línea de temperatura potencial equivalente (es decir la pseudoadiabática) que pasa a través del punto localizado por la temperatura de bulbo húmedo de la masa de aire y presión correspondiente a la masa de aire;
• la línea de relación de mezcla de saturación que pasa por el punto determinado por la temperatura de rocío y la presión de la masa de aire.
Termodinámica de la atmósfera 50
Paquete de aire con presión p, temperatura T, punto de rocío TR y temperatura de bulbo húmedo Tbh.
θ constante
θsat constante
wsat constante
1000 mb
p
T
TTR
Nivel de condensación
Tbh
θbh
p
Termodinámica de la atmósfera 51
EJEMPLO 1. Nivel de condensación
A) Un paquete de aire de temperatura inicial 15 ºC y punto de rocío 2 ºC asciende adiabáticamente desde el nivel de 1000 mb. Determínese el nivel de condensación y la temperatura a dicho nivel.
B) Si el paquete de aire sigue ascendiendo por encima del nivel de condensación y llega 200 mb más arriba, ¿cuál es la temperatura final y cuanta agua se ha condensado durante el ascenso?
Termodinámica de la atmósfera 52
15 ºC
1000 mb
830 mb
630 mb
-15 ºC
TR=2 ºC
4.5 g/kg
2.0 g/kg
Condensado:4.5-2.0=2.5 g/kg
EJEMPLO 1. Nivel de condensación
-1 ºC
A) Un paquete de aire de temperatura inicial 15 ºC y punto de rocío 2 ºC asciende adiabáticamente desde el nivel de 1000 mb. Determínese el nivel de condensación y la temperatura a dicho nivel.
B) Si el paquete de aire sigue ascendiendo por encima del nivel de condensación y llega 200 mb más arriba, ¿cuál es la temperatura final y cuanta agua se ha condensado durante el ascenso?
Termodinámica de la atmósfera 53
EJEMPLO 2Un paquete de aire a 900 mbtiene una temperatura de 15 ºC y un punto de rocío de 4.5 ºC. Determínese el nivel de condensación, la razón de mezcla, la humedad relativa, la temperatura de bulbo húmedo, la temperatura potencial y la temperatura potencial de bulbo húmedo.
6 g·kg-1
770 mb
12 g·kg-1
5.0126==Φ (50%)
8.5 ºC
13 ºC 23.5 ºC
T=15 ºCTR=4.5 ºC
Termodinámica de la atmósfera 54
ESTABILIDAD ESTÁTICA AIRE NO SATURADO
Gradiente actual
⇒ ATMÓSFERA ESTABLE
Al ascender, la presión se ajusta a la del entorno
El aire ascendente A (más frío) es más denso que el aire del entorno B
El paquete de aire A tiende a regresar a su nivel de origen
Fuerza recuperadora que inhibe el movimiento vertical
Estabilidad estática positiva
Gradiente adiabático del aire MENOR que el gradiente adiabático del aire seco
Temperatura
Altura
Γ
TBTA
B
Γ <Γs Γs -Γ >0
Γs
A
Condiciones iniciales
Termodinámica de la atmósfera 55
ESTABILIDAD ESTÁTICA AIRE NO SATURADO
Gradiente actual
⇒ ATMÓSFERA ESTABLE
Al ascender, la presión se ajusta a la del entorno
El aire ascendente A (más frío) es más denso que el aire del entorno B
El paquete de aire A tiende a regresar a su nivel de origen
Fuerza recuperadora que inhibe el movimiento vertical
Estabilidad estática negativa(INVERSIÓN)
Gradiente adiabático del aire negativo (y menor que el del aire seco)
Temperatura
Altura
Γ
TBTA
B
Γ <Γs Γs -Γ >0
Γs
A
Condiciones iniciales
Γ < 0
Termodinámica de la atmósfera 56
http://www.sagan-gea.org/hojared/hoja20.htm
http://www.sma.df.gob.mx/sma/gaa/meteorologia/inver_termica.htm
Termodinámica de la atmósfera 57
INESTABILIDAD ESTÁTICA AIRE NO SATURADO
Gradiente actual
⇒ ATMÓSFERA INESTABLE
Al ascender, la presión se ajusta a la del entorno
El aire ascendente A (más caliente) es menos denso que el aire entorno B
El paquete de aire A tiende a alejarse de su nivel de origen
Fuerza que favorece el movimiento vertical
Inestabilidad estática
Gradiente adiabático del aire MAYOR que el gradiente adiabático del aire seco
Temperatura
Altura
Γ
TB TA
B
Γ >Γs Γs -Γ < 0
Γs
A
Condiciones iniciales
Termodinámica de la atmósfera 58
ESTABILIDAD ESTÁTICA AIRE NO SATURADO (RESUMEN)
Γ <ΓsEstabilidad estática positiva
Γ <0Γ <ΓsEstabilidad estática negativa
(inversión)Γ
ΓsΓ
Estable
ΓΓs
Inestable Γ >ΓsMezcla convectiva
Estabilidad neutral: Γ =Γs
Termodinámica de la atmósfera 59
BIBLIOGRAFÍA Y DOCUMENTACIÓN
Libro básico de referencia para el tema:John M Wallace, Peter W Hobbs, Atmospheric Science. An introductory survey. Academic Press (1997)
Libro complementario:
M J Moran, H N Shapiro. Fundamentos de Termodinámica Técnica. Reverté (1994)
http://www.adi.uam.es/docencia/elementos/spv21/sinmarcos/graficos/entalpiadevaporizacion/evapor.htmlDatos de entalpías de vaporización y fusión de los elementos químicos
http://www.adi.uam.es/docencia/elementos/spv21/sinmarcos/graficos/entalpiadefusion/efusion.html
http://www.usatoday.com/weather/wstabil1.htm (usa unidades inglesas)
Discusiones sobre estabilidad e inestabilidad:
http://www.qc.ec.gc.ca/meteo/Documentation/Stabilite_e.htmlhttp://www.cesga.es/telecursos/MedAmb/medamb/mca2/frame_MCA02_3.html
http://www.geocities.com/silvia_larocca/Temas/emagrama2.htm
http://www.usatoday.com/weather/whumdef.htm
http://seaborg.nmu.edu/Clouds/types.html
Sobre humedad y su medida
Tipos de nubes
http://www.usatoday.com/weather/wwater0.htm
Páginas relacionadas:http://www.usatoday.com/weather/whumdef.htm