termodinamica ejercicios primera ley
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Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
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DEMOSTRACIONES
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PROBLEMAS DE APLICACIÓNPROBLEMA 1
El siguiente gráfico indica el comportamiento de un mol de gas ideal monoatómico; determinar L, Q, ∆U,H para cada etapa y para todo el sistema.
P
A B
C VDATOS
A (P1; V1; T1); T1=600KB (P2; V2; T2); V2=2V1
C (P3; V3; T3); P3= P2/2; T3< T2
L, Q, ∆U,H = ?
SOLUCION
ETAPA PROCESOA-B Expansion isobáricaB-C Enfriamiento isométricoC-A Compresión isotérmica
Etapa A-B
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Trabajo
∆U
Q
∆H
Etapa B-C
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Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Trabajo
∆U
Q
∆H
Etapa C-A
Trabajo
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∆U
Q
∆H
RESULTADOS
ETAPA PROCESO Q (J) L(J) ∆U(J) ∆H(J)A-B Expansión isobárica 12471 4988.4 7482.6 12471B-C Enfriamiento isométrico - 7482.6 0 -7482.6 - 12471C-A Compresión isotérmica - 3457.7 -3457.7 0 0
CICLO 1530.7 1530.7 0 0PROBLEMA 2
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El siguiente gráfico indica el comportamiento de un mol de gas ideal diatómico. Determinar L, Q, ∆U,H para cada etapa y para todo el sistema considerando los siguientes datos:
P
B C
A D VDATOS
A (P1; V1; T1)B (P2; V2; T2)C (P3; V3; T3)D (P4; V4; T4)TA=40KTB=14OKTC=320KTD=280KL, Q, ∆U,H =?
SOLUCIÓN
ESTADO P(atm) V(L) T(K)1 P1 V1 402 P2 V2=V1 1403 P3=P2 V3 3204 P4= P1 V4 280
ETAPA PROCESOA-B Calentamiento isobáricoB-C Expansión isobáricaC-D Expansión adiabáticaD-A Compresión isobárica
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Etapa A-B
Trabajo
∆U
Q
∆H
Etapa B-C
Trabajo
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∆U
Q
∆H
Etapa C-D
Trabajo
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∆U
Q
∆H
Etapa D-A
Trabajo
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∆U
Q
∆H
RESULTADOS
ETAPA PROCESO Q(J) L(J) ∆U(J) ∆H(J)A-B Calentamiento isobárico 2078.5 0 2078.5 2909.9B-C Expansión isobárica 5237.82 1496.52 3741.3 5237.82C-D Expansión adiabática 0 831.4 -831.4 -1163.96D-A Compresión isobárica -6983.76 -1995.36 -4988.4 -6983.76
CICLO ----------------- 332 332 0 0
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PROBLEMA 3
1 mol de un gas ideal monoatómico es sometido a los siguientes procesos:
a) Expansión isotérmica reversible; seguida de un enfriamiento isobárico.la presión inicial es de 10 atm La presión final de 5 atm; la temperatura inicial es 500k y la temperatura final es de 300K.
b) Expansión isotérmica irreversible contra una presión externa constante de 5 atm; luego un enfriamiento isobárico. La presión inicial es 10 atm; y varía la presión de 500K hasta 300K.
c) Expansión isotérmica reversible de 10 atm hasta 7 atm; luego enfriamiento isobárico de 500K hasta 300K y finalmente expansión isotérmica reversible hasta 5atm.
Calcular para cada uno de los procesos Q total en cada proceso.
DATOS
a) i = 10atmPf=5atmTi=500KTf=300K
b) Pi = 10atmPoposición=5atmTi=500KTf=300K
c) Pi = 10atmPf=7atmPf`=7atmTi=500KTf=300K
Gas monoatómico:
SOLUCION
a)
P (atm) 10 1
5 500K 3 2
300K V(L) V3 V 2
ETAPA PROCESO1-2 Expansión isotérmica reversible
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2-3 Compresión isobáricaEtapa 1-2
Trabajo
∆U
Q
Etapa 2-3
Q
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Calor total
b)
P (atm) 10 1
5 500K 3 2
300K V (L) V3 V 2
ETAPA PROCESO1-2 Expansión isotérmica irreversible2-3 Enfriamiento isobárico
Etapa 1-2
Q1-2
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Q2-3
Calor total
c) P (atm) 10 1
3 2 7 500ºR 5 4 300ºR
V (ft3)
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V1 V3 V4 V2
ETAPA PROCESO1-2 Expansión isotérmica reversible2-3 Enfriamiento isobárico 3-4 Expansion isotérmica reversible
Etapa 1-2
Q1-2
Q2-3
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Q3-4
Calor total
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PROBLEMA 4
La energía de un Sistema cuando aumenta en 60BTU al mismo tiempo que desarrolla 75BTU de trabajo sobre sus alrededores. Determinar el calor transferido al o desde el sistema.
DATOS
∆U=60 BTUL= 75 BTUQ=?
SOLUCIÓN
Un sistema cerrado efectúa un proceso durante el cual se extraen 10 BTU de calor del sistema y se desarrollan 25 BTU de trabajo. Después del proceso anterior el sistema regresa a su estado inicial mediante un segundo proceso durante el cual se agrega 15BTU de calor al sistema. ¿Qué cantidad de trabajo se transfiere durante el segundo proceso?
DATOSPrimer proceso:Q1= - 10 BTUL1= 25 BTU
Segundo proceso:Q2= 15 BTUL2=?
SOLUCIÓN
Proceso 1 Proceso 2
L1= 25 BTU Q1= - 10 BTU Q2= 15 BTU L2= ?
Sistema Sistema
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PROBLEMA 5
Una masa de gas se expande reversiblemente dentro de un cilindro desde un volumen inicial de 5 ft3 hasta un volumen final de 15 ft3. La presión del gas dentro del cilindro se mantiene constante en 25 PSIABS. Si se agregan 50BTU de calor al gas durante el proceso ¿Cuál es el cambio de energía interna del gas? ¿Cuál es el cambio de entalpía del gas?
DATOSVi=5 ft3
Vf=15 ft3
P=25 PSIABS =cteQ=50 BTU
a) U=?b) H=?
SOLUCIÓN
a)
b)
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PROBLEMA 6
Calcular la entalpía de 1 lb-mol de un fluido que ocupa un volumen de 10 ft3
cuando su energía interna es de 450 BTU y la presión vale 35 PSIABS.
DATOS
n =1 lb-molV=10 ft3
U=450 BTUP=35 PSIABS
H=?SOLUCIÓN
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PROBLEMA 7
Se comprimen 50 lb-mol de aire, reversiblemente en un cilindro a presión constante de 25 PSIABS desde un volumen inicial de 415 ft3 hasta un volumen final de 400 ft3. Se sabe que el calor extraído del aire durante el proceso es de 243 BTU.
a) ¿Cuál es el cambio de energía interna del aire?b) ¿Cuál es el cambio de entalpía del aire?
DATOS
n = 50 lb-molP=25 PSIABS=cteVi =415 ft3
Vf =400 ft3
Q=243 BTUa) U=?b) H=?
SOLUCIÓN
a)
b)
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PROBLEMA 8
El vapor de agua que a 15 PSIABS, se hace pasar por un radiador, tiene en volumen especifico y una entalpía a la entrada de 26.29 ft3/lb-m y 1150.9 BTU/lb-m respectivamente. Una vez que se condensa el vapor dentro del radiador; el condensado sale del aparato a 15 PSIABS teniendo un volumen especifico y una entalpía de 0.01673 ft3/lb-m y 181.2 BTU/lb-m respectivamente. Si se desprecian los cambios de energía cinética y energía potencial ¿Qué cantidad de calor provee el radiador para cada lb-m de vapor?
DATOS
Pi=15 PSIABS
Hi=1150.9 BTU/lb-mPf=15 PSIABS
Hf=181.2 BTU/lb-mQ=?
SOLUCIÓN
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PROBLEMA 9
Considérese la expansión de aire dentro de un cilindro. Supóngase que el volumen y la presión iniciales son 1ft3 y 1500PSIABS respectivamente. Si el proceso de expansión es reversible y la trayectoria está dada por PV1.4 = cte. Calcular el trabajo total desarrollado por el gas al alcanzar u volumen final de 8ft3, expresar el resultado en BTU.
DATOS
Pi=1500 PSIABS
Vi =1 ft3
Vf =8 ft3
L=?SOLUCIÓN
P
1500 - - - 1 P*V1.4 =cte
P2 - - - - - - - - - - - - - 2
V 1 8
Cálculo de P con las ecuaciones de Poisson
Cálculo del trabajo
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PROBLEMA 10
Un sistema cerrado efectúa el siguiente ciclo formado por 4 etapas .Completar la siguiente tabla:
ETAPA Q(BTU) L (BTU) U(BTU)1-2 1040 02-3 0 1423-4 -900 04-1 0
SOLUCIÓN
Etapa 1-2
Etapa 2-3
Etapa 3-4
Etapa 4-3
Como es un ciclo cerrado:
RESULTADOETAPA Q(BTU) L (BTU) U(BTU)
1-2 1040 0 10402-3 0 142 -1423-4 -900 0 -9004-1 0 2 2
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CICLO 140 140 0PROBLEMA 11
Un sistema cerrado efectúa el siguiente ciclo formado por 4 etapas .Completar la siguiente tabla:
ETAPA Q(BTU) L (BTU) U(BTU)1-2 0 13902-3 0 3953-4 0 -10004-1 0
SOLUCIÓN Etapa 1-2
Etapa 2-3
Etapa 3-4
Etapa 4-3Como es un ciclo cerrado:
RESULTADOETAPA Q(BTU) L (BTU) U(BTU)
1-2 1390 0 13902-3 0 395 -3953-4 -1000 0 -10004-1 0 -5 5
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CICLO 390 390 0PROBLEMA 12
En la figura se muestra un ciclo formado por tres procesos reversibles efectuado por un sistema cerrado. El proceso 1-2 es adiabático, el proceso 2-3 es a presión constante y el proceso 3-1 es a volumen constante. Si el cambio de energía interna durante el proceso 1-2 es -50 BTU ¿Cuánto vale el calor transferido neto durante este ciclo? ¿Se trata de un ciclo que absorbe o produce trabajo?
DATOS
U1-2=-50 BTUQN=? P (PSI) 1
75
15 3 2 1 8 V (ft3)
SOLUCIÓN
Etapa 1-2
Etapa 2-3
ETAPA PROCESO1-2 Expansión adiabática2-3 Compresión isobárica3-4 Calentamiento isométrico
ESTADO P(PSI) V(ft3) T(ºR)1 75 1 T1
2 15 8 T2
3 15 1 T3
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Etapa 3-1
Cálculo del calor neto
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PROBLEMAS DE APLICACIÓN PARTE II
PROBLEMA 1
Una libra mol de un gas ideal monoatómico (Cv=3/2r) inicialmente a 600R es calentado isotérmicamente hasta que el volumen llega a ser el doble del que tenia al comienzo, luego mediante un enfriamiento isométrico se reduce la presión a la mitad de su valor inicial. Posteriormente se realiza una compresión isotérmica que vuelve al gas a su estado original. Calcular Q, L, U, H para cada una de las tres etapas y para el proceso completo, asumiendo reversibilidad en todos ellos.
DATOS
ESTADOSESTADO P,atm V,L T,R
1 P1 V1 6002 P2=P1 2V1 12003 P3=0.5P1 2V1 600
SOLUCIÓN P T=600R
P1 1 2
P2= 0.5P1 T=1200R
3 V V1 V2 =2V1
etapa proceso Gas utilizado1-2 P=cte Calentamiento isobárico2-3 V=cte Enfriamiento isométrico3-1 T=cte Compresión isotérmica
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Para el calentamiento isobárico
Q y ΔH
ΔU
Trabajo
Para el proceso isométrico
Trabajo
ΔU y Q
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ΔH
Para el proceso isotérmico
ΔU y ΔH
Trabajo
Q y L
Encontrar las entropías del sistema.
Para el calentamiento isobárico
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Para el proceso isométrico
Para el proceso isotérmico
RESULTADOS
ETAPA PROCESO Q, BTU L, BTU U, BTU H, BTUS,
1-2 Calentamiento isobárico 2980,5 1192 1788 2980,5 3,442-3 Enfriamiento isométrico -1788 0 -1788 -2980,5 -2,063-1 Compresión isotérmica 826,37 -826,37 0 0 -1,38
CICLO ----------------------------- 366.5 366.5 0 0 0
PROBLEMA 2
Una libra mol de un gas ideal (Cv=5/2R) es calentado isotérmicamente desde 40oF hasta 140oF, luego isobáricamente hasta 320oF; en una expansión se reduce su temperatura hasta 280oF; finalmente, se lo enfría isobáricamente hasta su estado original .el ciclo completo sugiere una absorción de 79,5 BTU por parte del sistema. Determinar Q, L, U y H en cada una de las etapas y en todo el ciclo. Especifique que clases de proceso es la tercera etapa.
Datos
ESTADOS
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ESTADO P,atm V,L T,R1 P1 V1 5002 P2 V2=V1 6003 P3=P2 V3 7804 P4=P1 V4 740
SOLUCIÓN P P1 2 T=600R 3
P2= 0.5P1
1 T=500R T=740R 4 V V1 V2 V3
Etapa 1-2 Trabajo
ΔU y Q
ΔH
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Etapa 2-3
Q y ΔH
ΔU
Etapa 3-4
Proceso adiabático (hipoteticamente)
Calculo de γ
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Trabajo
ΔU
Q
ΔH
Cumple con la condición del que el tercer proceso es adiabático
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Etapa 4-1
Q y ΔH
ΔU
Trabajo
CÁLCULO DE LA ENTROPÍA DEL SISTEMA
Etapa 1-2
Etapa 2-3
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Etapa 3-4
TABAL DE RESULTADOS
ESTADOSESTADO DESCRIPCIÓ
NPROCESO Q, BTU L,BTU U,BTU H,BTU S,
1-2 Calentamiento isométrico
V=cte 496,75 0 496,75 695,45 0,90
2-3 Calentamiento isobárico
P=cte 1251,81 357,66 894,15 1251,81 1,82
3-4 Expansión adiabático(hipó
tesis)
Q=0 0 198,7 -198,7 -278,18 0
4-1 Compresión isobárica
P=cte -1669,08 -476,88 -1192,2 -1669,08 -2,72
CICLO 79,5 79,5 0 0 0
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
PROBLEMA 3
1 lb-mol de un gas ideal ( , se encuentra a 10 atm y 500 ºR. Calcular
el calor desarrollado en cada una de los siguientes procesos; todos los cuales implican con una expansión y enfriamiento isobárico.
a) Expansión isotérmica reversible seguida de un enfriamiento isobáricob) Expansión isotérmica irreversible contra una presión externa constante
de 5 atm; luego un enfriamiento isobárico.c) Expansión isotérmica reversible hasta 7 atm; luego un enfriamiento
isobárico hasta 300ºR; finalmente expansión isotérmica reversible hasta 5 atm.
d) Expansión irreversible contra una presión externa constante de 7 atm sin que varié la temperatura; enfriamiento isobárico hasta 300ºR y nueva expansión irreversible e isotérmica contra 5 atm.
e) Expansión irreversible contra una presión externa constante de 7 atm sin que varié la temperatura; enfriamiento isobárico hasta 300ºR y nueva expansión reversible e isotérmica contra 5 atm.
DATOS
d) Pi = 10atm Pf=5atm
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Ti=500 ºRTf=300 ºR
e) Pi = 10atm
Poposición=5atmTi=500 ºRTf=300 ºR
f) Pi = 10atmPf=7atmPf`=7atmTi=500 ºRTf=300ºR
g) Pi = 10atmPoposición=7atmTi=500ºRTf=300 ºRPoposición=5atm
h) Pi = 10atmPoposición=7atmTi=500 ºRTf=300 ºRPoposición=5atm
SOLUCIÓNa)
P (atm) 10 1
5 500ºR 3 2
300ºR V(ft3) V3 V 2
ETAPA PROCESO1-2 Expansión isotérmica reversible2-3 Enfriamiento isobárico
Etapa 1-2
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Etapa 2-3
Calor total
b)
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
P (atm) 10 1
5 500ºR 3 2
300ºR V(ft3) V3 V 2
ETAPA PROCESO1-2 Expansion isotérmica irreversible2-3 Enfriamiento isobárico
Etapa 1-2
Etapa 2-3
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Calor total
c)
ETAPA PROCESO1-2 Expansion isotérmica reversible2-3 Enfriamiento isobárico 3-4 Expansion isotérmica reversible
P (atm) 10 1
3 2 7 500ºR 5 4 300ºR
V (ft3) V1 V3 V4 V2
Etapa 1-2
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Etapa 2-3
Etapa 3-4
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Calor total
d) P (atm) 10 1
3 2 7 500ºR 5 4 300ºR
V (ft3) V1 V3 V4 V2
ETAPA PROCESO1-2 Expansión isotérmica irreversible2-3 Enfriamiento isobárico 3-4 Expansion isotérmica irreversible
Etapa 1-2
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Etapa 2-3
Etapa 3-4
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Calor total
ETAPA PROCESO
1-2 Expansión isotérmica irreversible2-3 Enfriamiento isobárico 3-4 Expansion isotérmica reversible
P (atm) 10 1
3 2 7 500ºR 5 4 300ºR
V (ft3) V1 V3 V4 V2
Etapa 1-2
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Etapa 2-3
Etapa 3-4
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Calor total
PROBLEMA 4
4 moles de un gas ideal están confinadas en un cilindro térmicamente aislado a 6 atm y 27ºC , el pistón es soltado repetitivamente permitiendo la expansión adiabática del gas contra la presión atmosférica (1atm) .Determinar la temperatura final , el cambio de energía interna y de entalpia, el calor
transferido y el trabajo realizado si .Expresar los resultados en
calorías.
DATOS
n= 4 molesPi=6 atmTi=27ºC= (27+273)=300KPOPOSICIÓN=1 atm
a) Tf=?b) U=?c) H=?d) Q=?e) L=?
SOLUCIÓN
P (atm)
5 1
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Q=0
300K 1
2 V(L)
V1 V 2
a)
b) Remplazo el valor de Tf en la ecuación 1
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
c)
d)
PROBLEMA 5
Calcular el trabajo realizado por 1 lb-mol de un gas ideal a 2,72 atm y 500ºR al experimentar una expansión isotérmica irreversible contra una presión constante de 1 atm .Determinar también la transferencia de calor y los cambios de energía interna y entalpia. Expresar los resultados en BTU.
DATOS
n=1 lb-molPi=2.72 atmTi=500ºRPOPOSICIÓN=1 atm
a) L=?b) Q=?c) U=?d) H=?
SOLUCIÓN
P (atm) 1 2.72
1 500ºR
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
2 V
V1 V2
ESTADO T(ºR) P(atm) V(L)1 500 2.72 V1
2 500 1 V2
a)
b)
c)
d)
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
RESULTADOS
ETAPA Q(BTU) L(BTU) U(BTU) ∆H(BTU)1-2 628.243 628.243 0 0
PROBLEMA 6
1 mol de gas ideal , se expande adiabáticamente contra una presión
constante de 1 atm hasta que el volumen es el doble del inicial.Si la temperatura inicial es 25 ºC y la presión inicial es 5 atm calcular: T f, Q, L.U,H.
DATOS
POPOSICIÓN=1 atm
Vf=2Vi
Ti=25ºC=(25+273)=298KPi=5 atm
SOLUCIÓN
P (atm)
5 1 Q=0
298K
1
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
2 V(L)
V1 V 2
a)
b) Remplazo el valor de Tf en la ecuación 1
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
c)
d)
PROBLEMA 7
Calcular el volumen final y el trabajo de expansión en procesos: a) Reversible isotérmico.b) Reversible adiabáticoc) Irreversible adiabático
De 10 L de gas ideal monoatómico a 0ºC y 20 atm que se expande hasta que la presión final es 1 atm
DATOS
Vi=10LPi= 20atm
Ti=0ºC=273KPf=1atmVf=?L=?
SOLUCIÓN
a) Expansion isotérmica reversible
P (atm)
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
1 20
1 273K
2 V (L)
10 V2=?a) Volumen final
b) Trabajo
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
b) Expansión adiabática reversible
P (atm)
20 1 Q=0
298K
1 2
V(L) 10 V2=?
Volumen Final
Trabajo
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
c) Expansión adiabática irreversible
P (atm)
20 1 Q=0
298K
1 2
V(L) 10 V2=?
![Page 58: Termodinamica Ejercicios Primera Ley](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022061418/55cf9955550346d0339cd5bb/html5/thumbnails/58.jpg)
90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Volumen final
Trabajo
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
PROBLEMA 8
1 mol de gas ideal monoatómico inicialmente a 1 atm y 300K es sometido a un ciclo de las siguientes transformaciones reversibles:
a) 1-2 Compresión isotérmica hasta dos atmosferasb) 2-3 calentamiento isobárico hasta 400Kc) 3-1 retorno al estado inicial según la variación lineal P=a+b*T.
Representar el ciclo y evaluar Q, L,U,H para cada etapa y para el ciclo.
DATOSn= 1 mol
Ti=300KPi=1 atm
SOLUCIÓN
P (atm)
2 2
3
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
400K 1 300K
1 V (L)
V2
V3 V1
ESTADO P(atm) T(K) V(L)1 1 300 V1
2 2 300 V2
3 2 400 V3
a) Etapa 1-2
Trabajo
∆U
Q
ETAPA PROCESO1-2 Compresión isotérmica2-3 Calentamiento isobárico3-1 -----------------------------------
-
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
H
b) Etapa 2-3
Trabajo
∆U
Q
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
∆H
c) Etapa 3-1
∆U
Q
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
∆H
RESULTADOS
ETAPA PROCESO Q(J) L(J) U(J) H(J)1-2 Compresión isotérmica -1728.85 -1728.85 0 02-3 Calentamiento isobárico 20785 8314 12471 207853-1 ------------------------------------ -12471 -20785
CICLO ------------ 0 0
PROBLEMA 9
1 ft3 de gas ideal a 25ºC y 20PSIABS es comprimido hasta 80 PSIABS siguiendo
una trayectoria descrita por P*V1.25. Si , determinar:
a) La temperatura finalb) El trabajo realizadoc) El cambio de energía internad) El cambio de entalpiae) El calor transferido indicando si el gas lo absorbe o lo libera.f) La masa del gas.
DATOS
Vi=1 ft3
Pi=20PSIABS
Pf=80PSIABS
a) Tf=?b) L=?c) U=?
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
d) H=? e) Q=?f) m=?
SOLUCIÓN P (PSI)
80 2
T2=?
20 1 537ºR
V(ft) 1 V2=?
Cálculo de γ
g) Cálculo del número de moles
Temperatura final
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Trabajo
Variación de energía interna
Variación de entalpia
Calor
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Masa
PROBLEMA 10
Demostrar que el intercambio de calor entre un gas ideal, de CV constante, y su alrededor en un proceso politrópico puede ser representado por
SOLUCIÓN
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
R en función de
Reemplazo 2 en 1
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
PROBLEMA 11
1 mol de gas ideal , se expande reversiblemente desde 20 atm y
27ºC hasta 1 atm mediante los siguientes procesos.a) Isotérmicob) Isocóricoc) Adiabáticod) Politrópico (con =1.3)
Calcular la temperatura final., el trabajo realizado, el calor transferido,U,H en cada proceso.
DATOS
n=1 mol
Pi=20 atm
Pf=1 atmTi= 27ºC= (27+273)=300K
Tf=?
![Page 69: Termodinamica Ejercicios Primera Ley](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022061418/55cf9955550346d0339cd5bb/html5/thumbnails/69.jpg)
90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
L=?Q=?U=?
H=?
SOLUCIÓN
a) Expansión Isotérmica
P (atm) 1 20
1 300K
2 V (L)
V1 V2
Temperatura final
Trabajo
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
∆U
Q
H
b) Enfriamiento Isocórico
P (atm) 1 20
1 2 300K
T2=? V (L) V1=V2
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Trabajo
∆U
Q
∆H
c) Expansión adiabática
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
P (atm)
20 1 Q=0
300K
1 T2=? 2
V(L) V1 V2
Temperatura final
Trabajo
∆U
![Page 73: Termodinamica Ejercicios Primera Ley](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022061418/55cf9955550346d0339cd5bb/html5/thumbnails/73.jpg)
90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Q
∆H
d) Expansión politrópica
P (atm)
20 1
T2=?
1 2 300K
V(L) V1 V2
Temperatura final
Trabajo
![Page 74: Termodinamica Ejercicios Primera Ley](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022061418/55cf9955550346d0339cd5bb/html5/thumbnails/74.jpg)
90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
∆U
Q
H
PROBLEMA 12
1 mol de gas ideal a 400Ky 1 atm de presión es: Expandido a presión constante hasta alcanzar 1.5 veces su volumen,
1. Expandido a continuación hasta reducir 1/3 su presión mediante un proceso isócoro.2. Expandido adiabáticamente de modo que su temperatura de reduce en un 25%.3. Finalmente es comprimido poli trópicamente hasta su estado inicial.
Si , Encontrar el valor de k par a el proceso poli trópico. Calcular
U,H, Q y L para cada etapa y para el ciclo completo. Suponiendo reversibilidad cada vez.
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
DATOSn=1 molTi=400KPi=1 atm
a) P=cteVf=1.5*Vi
b) V=ctePf=Pi-1/3Pi
c) Q=0Tf=Ti-0.25Ti
d) Compresión politrópicaU,H, Q y L=?
SOLUCIÓN P (atm)
1
1 400K
V(L)
V1 V2= V3 V4
ESTADO P(atm) T(K) V(L)1 1 400 V1
2 1 T2 V2=1.5* V1
3 P3=P2-1/3 P2 T3 V3 =V2
4 P4 T4= T3-0.25 T3 V4
ETAPA PROCESO1-2 Expansión Isobárica2-3 Enfriamiento isocórico3-4 Expansión adiabática4-1 Compresión politrópica
3
4
2
T3
T4
T2
P4
P3
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
a) Expansion isobárica (Etapa 1-2)
Cálculo de T2
Trabajo
∆U
Q
∆H
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
b) Enfriamiento isocórico (Etapa 2-3)
Cálculo de T3
Cálculo de P3
Trabajo
∆U
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90Termodinámica
Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Q
∆H
c) Expansión adiabática (Etapa 3-4)
Cálculo de γ
Cálculo de T4
Cálculo de P4
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Trabajo
∆U
Q
∆H
d) Compresión politrópica (Etapa 4-1)
Cálculo de
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Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Trabajo
∆U
Q
H
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RESULTADOS
ETAPA PROCESO Q(J) L(J) U(J) H(J)1-2 Expansión Isobárica 5819.8 1662.8 4157 5819.82-3 Enfriamiento isocórico -4157 0 -4157 -5819.83-4 Expansión adiabática 0 2078.5 -2078.5 -2909.94-1 Compresión politrópica -1169.16 -3247.66 2078.2 2909.9
CICLO ------------------ 493.99 193.99 0 0
PROBLEMA 13
1mol de gas ideal a 400K y 1 atm es sometido al siguiente proceso, todas las etapas del cual son reversibles.
a) Expansión isotérmica.b) Expansión adiabáticac) Compresión isotérmicad) Compresión adiabática que la lleva a su estado inicial.
La temperatura inferior alcanzada durante el proceso es 200K y el Trabajo total
realizado es de 3000cal. Si , determinar para cada etapa L, Q,U,L.
DATOS
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n=1mol
Pi=1 atm=14.7 PSILN=3000Cal
L, Q,U,L=?SOLUCIÓN
P (PSI)
14.7
P2
720.6ºR
P4
P3 360.6ºR
V(ft3) V1 V4 V2 V3
a) Expansión isotérmica
Cálculo del V1
Trabajo
1
2
34
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∆U
Q
H
b) Expansión adiabática
Cálculo de γ
Trabajo
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∆U
Q
∆H
c) Compresión isotérmica
Trabajo
∆U
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Q
H
d) Compresión adiabática
Cálculo de P4
Cálculo de V4
Trabajo
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∆U
Q
∆H
PROBLEMAS DE APLICACIÓN PARTE III
PROBLEMA 1
Calcular la energía térmica transferida a 6 moles de Nitrógeno a 1 atm y 127 ˚C para aumentar la temperatura en 100 ˚C manteniendo la presión constante.
(Cal/mol-K).
DATOS:
n=6T1=400 KT2= 500 KP= 1 atm.
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SOLUCIÓN
PROBLEMA 2
Calcular la energía térmica transferida al disminuir en 100 ˚C la temperatura de la misma cantidad de Nitrógeno en las condiciones iníciales indicadas en el ejemplo anterior.
DATOS:
n=6T1=400 KT2= 300 KP= 1 atm.
SOLUCIÓN
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(El Nitrógeno cede calor para disminuir la temperatura).
La magnitud absoluta es distinta a la obtenida en el ejemplo anterior debido a que se trata de una región de temperatura.
Para muchos cálculos térmicos la exactitud de los resultados que producen no es estrictamente necesaria, allí que es común el uso de capacidades caloríficas medias para ciertos intervalos de temperaturas.
PROBLEMA 3
Calcular el trabajo realizado por cierta cantidad de gas que inicialmente se halla comprimido a 5 atm de presión a la cual su volumen es de 10 litros, al reducir repentinamente su presión hasta 1 atm. El volumen alcanzado a esta última presión es de 50 litros. Comparar con el trabajo que realiza la misma cantidad de gas entre iguales estados inicial y final si la reducción de la presión se lleva a cabo en dos etapas abruptas; primero hasta 2,5 atm a la cual ocupa 20 litros y finalmente hasta 1 atm.
DATOS:
P1= 5 atm.Vi= 10 L
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P2= 1 atm.Vf= 50 L.
SOLUCIÓN
Trabajo realizado en una etapa.
Trabajo realizado en dos etapas.
PROBLEMA 4
Un g-mol de un gas ideal (Cv=5/2R) se expande reversiblemente desde 20 atm y 27 ˚C hasta 1 atm mediante los siguientes procesos alternativos: a) Isotérmico, b) Isocorico y c) Adiabático.Calcular Q, L, ∆U, ∆H en cada alternativa.
DATOS:
n=1 molP1= 20 atmP2= 1 atmT= 300 K
SOLUCIÓN
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a) Expansión Isotérmica T=cte por lo tanto ∆T=0
Estado P, atm V, L T, K1 20 V1 3002 1 V2 300
∆U = ∆H = 0
RESULTADOS
Etapas Q, KJ L, KJ ∆U, KJ ∆H, KJ
1-2: Expansión Isotérmica 7,47 7,47 0 0
b) Expansión isocórica. V=cte por lo tanto ∆V=0
T2=15K
Estado P, atm V, L T, K1 20 V1 300
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2 1 V1 15 Trabajo
∆U
Q
∆H
RESULTADOS
Etapas Q, KJ L, KJ ∆U, KJ ∆H, KJ
1-2: Expansión Isométrica -5,92 0 -5,92 -8,29
c) Expansión Adiabática. Q=0
Para calcular T2 utilizo la relación de POISSON.
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Estado P, atm V, L T, K1 20 V1 3002 1 V2 127,5
Expansión Adiabática.
QQ =0
∆U
Trabajo
∆H
RESULTADOS
Etapas Q, KJ L, KJ ∆U, KJ ∆H, KJ
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1-2: Expansión Adiabática 0 3,58 -3,58 -5
PROBLEMA 5
Calcular Q, L, ∆U, ∆H para la compresión reversible de 2 moles de un gas ideal desde 1 atm hasta 100 atm, a 25 ˚C.
DATOS:
n=2P1 = 1 atm.P2= 100 atm.T=298 K.
SOLUCIÓN P (atm)
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100 2
298K
V (L) V2 V 1
Estado P, atm V, L T, K 1 1 V1 2982 100 V2 298
Compresión Isotérmica. T=cte por lo tanto ∆T=0
;
∆U = ∆H = 0
PROBLEMA 6
Calcular Q, L, ∆U, ∆H para la compresión de 2 moles de un gas ideal desde 1 atm hasta 100 atm, a 25 ˚C cuando la presión externa es de 500 atm.
DATOS:
n=2P1 = 1 atm.P2 = 100 atm.Pext =500 atmT=298 K.
SOLUCIÓN
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Primera Ley De La TermodinámicaIng. Renán Criollo
Estado P, atm V, L T, K1 1 48,9 2982 100 0,489 298
Compresión Isotérmica. T=cte por lo tanto ∆T=0
∆U = ∆H = 0
Trabajo
RESULTADOS
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Etapas Q, MJ L, MJ ∆U, MJ ∆H, MJ
1-2: Compresión Isotérmica -2,45 -2,45 0 0
PROBLEMA 7
Calcular Q, L, ∆U, ∆H para la compresión adiabática reversible de 1 mol de un
gas ideal monoatómico desde 0,1 a 25 ˚C hasta 0,01 .
DATOS:
n=1V1 = 100LV2 = 10LT1=298 K
SOLUCIÓN P (atm) P2 _ _ _ __ 2
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l l l
l 1383K l
P1 l -- -- -- --l-- -- -- -- -- -- -- -- -- -- -- 298 K
l l V ( )
0,01 0,1
Para calcular T2 utilizo la relación de POISSON.
Estado P, atm V, L T, K1 P1 100 2982 P2 10 1383
Compresión Adiabática. Q =0
∆U
Trabajo
∆H
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RESULTADOS
Etapas Q, KJ L, KJ ∆U, KJ ∆H, KJ
1-2: Compresión Adiabática 0 -13,53 13,53 22,6
PROBLEMA 8
Calcular Q, L, ∆U, ∆H para la expansión adiabática e isobárica de 1 mol de un
gas ideal monoatómico desde 1 a 25 ˚C hasta 10 contra una presión
externa de 1 atm.
DATOS:
n=1V1=1LV2 = 10LT1= 298 KPext = 1 atm.
SOLUCIÓN
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Expansión Adiabática.
Q=0 Trabajo
∆U
Callo de la temperatura final
∆H
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RESULTADOS
Etapas Q, J L, J ∆U, J ∆H, J
1-2: Expansión Adiabática 0 912 -912 -1517
PROBLEMA 9
Determinar la capacidad calorífica media Cp del Nitrógeno gaseoso a la presión constante de 1 atm entre 400 y 800 K.
(Cal/mol-K).
DATOS:
T1=400 KT2= 800 KP= 1 atm.
SOLUCIÓN
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PROBLEMA 10
Resolver el mismo problema enunciado en el ejemplo anterior pero empleando la capacidad calorífica media obtenida en el ejemplo 9.
SOLUCIÓN
Intervalo (400-500) K que es válido el valor de 7,274
El error cometido es del 2,6 %. Este error se reduce considerablemente en la medida que el margen de validez de la capacidad calorífica se hace más y más próximo a la fase del calentamiento considerado.
PROBLEMA 11
Un trozo de 50 g de Aluminio a 50 ˚C se introduce en un recipiente con 60 g de agua a 20 ˚C. Determinar la temperatura del equilibrio alcanzada en el supuesto de que no hay pérdidas de calor hacia el exterior (recipiente y atmosfera). Las capacidades caloríficas medias del Aluminio y el Agua son respectivamente 0,212 y 1 cal/g-K
DATOS:
ALUMINIO. AGUA.m=50 g m=60 gt=50˚C t= 20 ˚C
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Cp=0,212 cal/g-K Cp=1 cal/g-K
SOLUCIÓN
˚C
PROBLEMA 13
La capacidad calorífica a volumen constante del Nitrógeno gaseoso a
presiones bajas está dada por:
Calcular la energía térmica transferida cuando 6 moles de Nitrógeno experimentan una elevación de su temperatura desde 400 hasta 500 ˚C a volumen constante.
DATOS:
n=6T1=400 K
T2= 500 K
SOLUCIÓN
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