TRABAJOS PRESENTADOS POR CONDUCTO DE LA SOCIEDAD MEX ICANA

DE FISICA EN LA ASAMBLEA CONJUNTA DE THE CANADIAN ASSOCIATION OF.PHYSICISTS, THE AMERICAN PHYSICAL SOCIETY y DE LA SOCIEDAD MEXICANA

DE F ISICA.

Toronto, Conado

Agosto 21 .23 de 1966.

UN METODO PARA HACER CONTACTOS OHMICOS MEDIDOS DE 77° K ,

A 3000K EN CRISTALES DE SILICIO TIPO P. A. Fernóndez, Universi.dad de Mexico.

Presionando el extremo de un olambre de aluminio en uno región de orden

de 1mm2 de un cristal de Silicio Tipo P o temperatura cercana a 500°(, se obtu-

vieron contactos óhmicos de bajo resistencia. Si los contactos se hacen en una

atmósfera inerte se obtienen menores fuerzas electromotrices en 10 junto o tempe-

ratura de nitrógeno líquido. Se describe el proceso de aplicación así como la me-

dida de resistencia de los contactos o temperahro ambiente y de nitrógeno líquido •

• Trobojc auspiciado por lo Comisión Nocional de Energía Nuclear. México.

MAS INFORMACION SOBRE CORRIENTES DE DESCARGA LENTA EN

CRISTALES DE NaCI. H. Riveras y L. Rasas. Universidad de México.

Se continúa la investigación iniciada por Sutter y Nowick1, sobre corrien-

tes de descarga lento después de aplicar un pulso cuadrado de voltai~ sobre cris-

tales de NaCI. La cariente se midió desde 15 seg. a varias horas después de de-

jar de aplicar el volta¡e¡ en el intervalo de temperatura de 100°C a 200°C. Se

encontró que no existe proporcionalidad entre el voltaje y la cariente de descargo

poro una temperatura dada y tiempo de duración del pulso. Aún más, la magnitud

de la corriente de descargo y su rapidez de decaimiento depende del tiempo de du-

ración del pulso. (30 seg. 020 min.). La rapidez de decaimiento es mena a ma-

yor temperatura y el principio e/e superposición es válido poro este proceso. Para

hacer más notaio e I efecto, se mid ieron a Igunos cristo les canta minados con iones

de Mn++ con los mismos resultados generales, pero con corrientes mayores, las

cuales no son propacionales al cambio en la conductividad. Uno de estos crista-

les mostró un decrecimiento de 30% en la conductividad después de tener aplica-

dos 1000V a 15SoC durante 40 horas. Los resultados son discutidos en términos

de Teorías de carga espacial y de polarización.

1. P. H. Sufter and A.S. Nowlck, J. App. Phy.s. 34~ 734 (1963).

74

FUNCIONES DE DISTRIBUCION ELECTRONICA EN SEMICONDUCTORES.

M.A. Martínez Negrete, l. Herrera, E. de Alba, InstituiD de Física. Institulo

de Geofísica, Universidad de México.

Se transforma en uno ecuación integral a lo ecuación de transporte de

80lt2 mono PJro e leetrones en cristo les homogéneos o rojos deos idades e lectrénicos

y bajo campos eléctricos arbitrarios. Se obtiene lo primera iteración y se evalúo

lo distribución p:Jro varios mecanismos de interacción. Se hoce uno comparación

con los resultados experimentales.

DETERMINACION POR MEDIO DE REE DEL COEFICIENTE DE DISTRI-

BUCION DE MANGANESO EN CRISTALES DE CLORURO DE SODIO.

E. Muñoz P., C. Ruiz M., H. Riveras R." ,Insli/ulode Física. Universidad

de México.

Utilizando técnicas de resonancia del espín electrónico (REE) se determi-

na el coeficiente de distribución del t/.anganeso en monocristales de cloruro de so"

dio. Los cristales se crecen a partir del fundente pcr el método de Kyropoulos1

con concentraciones iniciales de 0.5% y 1% atómico de Manganeso en Cloruro de

Sodio. Se obtienen gráficas que muestran lo dependencia de lo relación de con-

centraciones como función de la fracción de fundente solidificado. Se comparan

los resultados con medidas de conductividad iónico.

l. Kyropoulos Z. Anorg. u AlIgem. Chem.154, 308 (1926) ••Profesor de Medio Tiempo, FaCultad de Ciencias, UNAM.

ATAQUE TERMICO DE SUPERFICIES (100) EN MONOCRISTALES DE

CLORURO DE SODIO. Gabriel Torres V.- y Sergio Reyes L., Univnsidad

di! México.

Superficies de c1crlXo de sodio recién c1ivadas, fueron atacados térmica-

mente, observándose la aparición de figuras de evapOración cuyo geometría es ca-

75

racterística de cado temperatura. Usando técnicas de microscopía electrónica,

se encuentro, que dichas figuras tienen su origen,e'n singularidades de la super-

ficie, cuya naturaleza se discute. Aumentando el tiempo de ataque, los figuras

crecen, sumándose a los frentes de evaporación originados en las orillas del cris-

tal. Se muestran fotografías que ilustran los resultados mencionados •

•Becoriode lo Comisión Nocionol de Energía Nucleor. México, D.F.

ATAQUE TERMICO AL VACIO DE SUPERFICIES (100) EN MONO-cRIS-

TALES DE CLORURO DE SODIO. Ignacio Alvare. E.*, Sergio Reyes L.,

y Gabriel Torres V., Universidad d~ México.

En un trabajo previo, (ver G. Torres y S. Reyes en este mismo boletín) se

discutió el ataque térmico en aire, de superficies monocristalinas de cloruro de

sodio. El presente trabajo, es una continuación del anterior, conservando para

ello, las mismas condiciones en el ataque, excepto, que dicho ataque se llevó a

cabo a una presión de 10-5 torre Las figuras encontradas, difieren grandemente

en su geometría de las encontradas en aire, pero los mecanismos sugeridos para

la formación y crecimiento de las figuras en aire, son válidos también en el caso

del vacío. Se discute la relación entre diferentes figuras lo cual se ilustra con

fotografías.

"Becorio de lo Comisión Nocional de Energía Nuclear y del Instituto Nocional de lo Inves-

tigación Científico. México, D.F.

ACERCA DEL CRECIMIENTO DE CRISTALES DE ZAFIRO Y DE RUBI

POR EL METODO DE VERNEUIL. Gershenson A., Comisión Nacional

d~ Bnergía Nuclear (México).

Se han obtenido algunos resultados en el crecimiento de cristales de zafi-

ro y rubí por el Método de Verneuil. Utilizando reguladores de paso múltiple, me-

didores de flujo y llaves de aguja, ha sido posible obtener el fino control de las

pres iones de I hidrógeno y de 1 oxígeno necesqrio pora ca lentar e I horno adecuada-

mente. Mediante un sistema de vacío usado para mezclar uniformemente ambos

76

gases, materiales de conductividad térmico adecuado en el mechero y en la pore-

des del horno y mediante una formo a?,opiada de lo boquilla, ha sido posible man-

tener uno temperatura elevada (2040° e = 3700° F) con un flujo reducido de gases

(menos de 1.0 It/min). Un campo electromagnético pulsante y un contenedor ferro-

magnético de polvo s irvieron poro obtener un fluio de polvo uniforme y regulable

s in introduc ir vibrac iones en e I cristo l. Se uti lizó polvo de A 1203

con o s in im-

plKezas de coloración roja de Cr O , ambos obtenidos por el mefCXIode calcino-2 3 .

ción de sulfatos hidratados, que permitió mantener los impurezas indeseables por

debajo de uno porte por millón. Se logro un control fino del descenso del pedes-

tal que sostiene el cristal en crecimiento por medio de un sistema mecánico con

un mínimo de vibraciones. Se reportarán los resultados de las pruebas mecónicas

y ópticos primarias.

EL OSCILADOR ARMONICO EN FISICA ATOMICA y MOLECULAR",o. Novaro** y M. Moshinsky, Instituto de Física. Universidad de ,\1.éxico.

Hace algunos años Wulfmon1 usó estados electrónicos en un potencial de

oscilador armónico pora discutir lo energía de los s istemos moleculares. Ultimo-

mente estos estados han s ido discutidos en formo muy s istemática usando técnicos

de Teoría de Grupos por Kramer y Moshinsky2 y han sido aplicados en problemas

de físico nuclear. En este trabo jo se aplican sistemáticamente las técnicos de

éste último trabajo pora obtener las energías de varios átomos y moléculas diató-

micas. El carácter general del problema se analiza y se aplico a sistemas atómi-

cos y moleculares con hasta 4 electr'lnes.

l. Wulfmon, Jour.Chem. Phys. 33, 1567 (1960)

~. Kromer y Moshinsky, Nuel. Phys. 82,241 (1966)Trabajo auspiciado POf' lo Comisión Nocional dI' Energía Nuclear..Becario del Instituto Nocional de lo Investigación CientHíco.

n

ESPECTROS DE CUATRO NUCLEONES CON FUERZAS REALISTAS'

J. Pineda y M. de Llano, Instituto d~ Física. Universidad de México.

En recientes publicaciones Kromer y Moshinskyl emplean un análisis sis-

temático de lo teoría de grupos paro deducir los estados explícitos más generales

p:lro cuatro nucleones que interactúan por potenciales de oscilador armónico. En

estos estados (en la aproximación de hasta dos cuento de excitación), calcularon

los elementos de matriz de diversas fuerzos en términos de los integrales de Talmi,

obteniendo osí el espectro de energías absolutos para el sistema de cuatro Mueleo-

nes con la fuerzo simple de Serber. Aplicamos este anólisis 01 potencial realista

de BGT2, con ccrozo repulsivo dlXO y fuerzas spin-orbital de dos nucleones y ten-

sorial. Discutimos el cómputo unívoco de los integrales de Talmi paro potencia-

les con corozo repulsivo infinito, y comparamos los espectros resultantes por el

BGT con los del Serber y con el experimento.

1. P. Kramer and M. Mashinsky, Nucr.Phys. 82 (1966) 241 y (por publicarse).

Phys. Lett. 23 (1966) 574.2. Brueckner, Gammel and Thaler, Phys.Rev. 109 (1958) 1023.

-Trabajo auspiciado por lo ComisIón Nocional de Energía Nuclear, Méxié:a.

ESPECTROSCOPIA DE DOS NUCLEONES EN LA CAPA p',

J_ QuintaniJla*"', M. de Llano, E. Ley Koo, Instituto de Física, Universi-

dad de ;\téxico.

Se calculan niveles de energía, momentos y velocidades de transición

electromagnéticas, así como ~opiedades de decaimiento beta, para L¡6 y He6• 3 3

usando una interacción modelo. Esto interacción modelo consiste en uno combi-

nación lineo I variable de interacciones de apareamiento más cuadrupolo""Cltldrupolo

(ambos con intercambio de Rosenfeld) e interacciones espin-órbita de uno partícu.

lo más tensorial de corto alcance. Los parámetros del modelo se escogen de mo.

do que se obtenga un acuerdo óptimo con el espectTo empírico de bajas energías.

Los resultados se comparan críticamente con resultados similaresl obtenidos a

partir de un potencial "realista., tal como el potencial de Yo le, y también con re-

78

sultados experimentales conocidos. Estas comparaciones tienen por objeto de-

terminar los méritos relativos de los ataques modelista versus realista en estruc-

tura nuclear.

1. M.H. HuI! y C. Shaldn, Phys. Letters 19,506 (1965) •

• Trebaja auspiciado parcialmente por lo Comisión Nocional de Energía Nuclear (M$xica).

y el U.S. Noval Research Laboratory (Washington, D.C.)

•• Becorio del Instituto Nocional de lo Investigación Científica.

MOVILIDAD ELECTRONICA A ALTO CAMPO EN SEMICONDUCTORES,

E. de Aloo, l. Herrera, M.A. Mortínez Negrete, Instituto de Fí.dca e

Instituto d~ Geofísica, Universidad de México.

Se presentan resultados teóricos concernientes a la solución de lo ecuo-

c ión de tra ns porte de Boltz monn para e lectrones en cr is ta les a ca mpos e léctr ic os

intermedios y a Itos. Lo rOZón .energía de arrostre vs. térmica- no se cons ¡dera

menor que la unidad, en consecuencia, la región de campos intermedios es mejor

tratada que en los métodos usuales. Se enfatiza la influentia del 'Icorte de Debye-

en el campo de rompimiento.

ESPECTROSCOPIA DE DOS NUCLEONES EN LA CAPA s.d", E. Ley.Koo,

M. de Llano, J. Quintanilla"'., Instituto de Física, Universidad de ,\:léxico.

Se ca Iculo n los es pectros excitados, momentos electromagnéticos, veloci •.

dades de transición beto y 90mma de 9F18 y 8018, usando la interacción modelo

del trabajo anterior, cuyos parómetros se escogen poro dar un ajuste óptimo con

los es pectros experimenta les de bajos energías. Las e igenfunc iones nuc leares

resultantes se cOTT'pClrancon los obtenidasl o partir de un potencial de Hornada-

Johnston, por medio de los traslapes correspondientes. Prestando especial aten-

ción o I interesante cas o de I es pec~o de bajas energías del F 18 , Y con e I ~opós i.

to de determinor los méritos relativos de utilizar una interacción modelo versus un

p<>!enclal fenomenológico .realista., se camparon propiedades modelistas versus

79

realistas versus experimentales.

1. T. T.S. Kuo y G.E. Brown, Nucleor Physics 85,40 (1966) •• Troboio 'luspiciodo porciolmente por la Comisión Nocional de Energía Nuclear, (México),

y el U.S. Noval Reseorch Loboratory (Woshlngton, D.C.)

uBecorio del Instituto Nocional de lo Investigación Científico.

ESPECTROSCOPIA DE DOS NUCLEDNES EN LA CAPA pi'. M. de Llono,

E. Ley-Koo, J. Quintanilla**, Instituto d(' Física, Unir'('rsidad de .\léxico.

Usando lo mismo interacción modelo de los dos trabajos anteriores, se

calculan energías de excitación, velocidades de transición electromagnéticos y

beta paro SC42 y Ca42• Los parámetros de 1 mode lo se escogen nuevamente de21 20

modo que den un ajuste óptimo con los espectros de excitación empíricos. Poro

C042, los cuatro eigenfunciones son contrastados por medio de tras lapes con aque-

llos obtenidosl con el potencial razonablemente "realista. de Tabakin. Se hocen

comparaciones críticos contra propiedades experimentales, así como con cólculos2

en que se tomo en cuenta lo polarización del corozo Ca40•

1. Lee y Boronger, Nuclear Physics, 19, 385 (1966).

2. P. Federmon, Phys. Letters, 20, 174 (1966) •

• Trobojo auspiciado parcialmente pOI"la Comisión Nocional de Energía Nuclear, (México),

y el U.S. Noval Research "LobOl"atOl"Y(Washington, D.C.) •..Becario del Instituto Nocional de la Investigación Científica.

DESCRIPCION DEPENDIENTE DEL TIEMPO DE UNA REACCION NU-

CLEAR CON DOS CANALES. A. Fierros y F. Medino Nicolou".

Instituto de Física, Universidad de México.

Se utiliza un modelo simplel para entender el comportamiento en el tiempo

de uno reacción nuclear que ocurre en dos canales, cuando inicialmente incide un

paquete de ondas en el canal de entrado. Existe un estado resonante de cado ca-

nol. Se analizo el comportamiento temperal del.sistema completo en términos de

los posiciones y anchuras de las dos res.onancias, de lo energía y anchura en la

80

energía del paquete de ondas incidente y del tiempo de intercambio de energía en-

tre los dos estados resonantes acoplados. Se discuten las relaciones que existen

entre esta descripción, con un modelo más realista2 para las reacciones nucleares

y con el modelo óptic03•

1. M. Moshlnsky, Phys.Rev. 84, 575 (1951).

2. H. Feshbach, Ann. Phys. 5,357 (1958).

3. H. Feshbach, C.E. Porter y V.F. Welsskopf, Phys. Rev. 96.448 (1954) •

• Becario de lo Comisión Nocional de Energía Nuclear (México)

•.•Asesor de lo Comisión Nocional de Energía Nuclear (México)

*OSCILADOR ARMONJCO E HIPERNUCLEOS ,V.e. Aguilera Navarra**,

J. Quintanilla*** y M. Moshinsky, Instituto de Física. Universidad de

México.

En publicaciones recientes Kramer y Moshinskyl han desarrollado una téc.

"ica sistemática de teoría de grupos para determinar explícitamente los estados de

n partículas idénticas interaccionando por medio de potenciales de oscilada armó.

nico. En este trabajo se extiende esta técnica a varios tipos de partículas yen

especial a estados de n-l nucleones y una Partícula A pa medio de una cadena

de grupos y se discute explícitamente el procedimiento para determi'nar los cares.

pondientes estados en los eSp:lcios orbital y de espín-isospín. Estos estados son

usados en un cálculo variacional de la energía de ligadura del hipernúcleo usando

fuerzas de interacción nucleón.nucleón y A..nucleón, propuestos por otros autores.

Se lleva a cabo un análisis crítico de las fuerzas usadas, así como de sus p-edic .•

ciones para la energía de ligadura y otras p"0piedades de los hipernúcleos.

1. P. Kramer and M. Moshlnsky, Nuclear Physlcs, 82,241, (1966); Physics letters, 23,574, (1966).

*

**Traba;o ausp.iciodo por lo Comisión Noclonol de Energío Nucleor (México)

Becarlo del CNPq, Brasil, con licencio dell nstltuto de Físico Teórico, 500 Paulo,Brasil

*'*Becorio del Institvto Nacionol de lo Investigación Clent'íflca (México)

81

EL PROBLEMA DE LA MEZCLA EXTERNA EN LAS RESONANCIAS

ISOBARASANALOGAS~ P.A. Mello, Institulo d, Física. Utliverswad di!

Méxko.

Se usa el formalismo de lo motriz R paro discutir, en el coso de muchos ca-

nales, el problema de lo mezcla de spin isotópico en los resonancias isóboros anó-

logas, causada por el campo coulombiono fuera del núcleo y se estudia el conse-

cuente aumento en la excitación de los estados con isospin T. También se estu-

dio el problema en el formalismo de Kapur-Peierls, el cual resulto ser muy conve-

niente desde un punto de visto físico, puesto que llevo directamente a uno interpre-

tación de los efectos de lo mezclo externo dentro del esquema de lo resonancia gi-

gante. Se obtiene uno expresión poro lo distribución de los anchuras de los picos

de lo estructura fino y se compara con los resultados obtenidos con otros formolis-

moS •

•Trabajo auspiciado por la Comisión Nacional de Energío Nucleor (Méxlco\

LENTE MAGNETICA DEL ESPECTROGRAFO DE 1800 DE LA UNAM

PARA CORRECCIONES OPTICAS DE 20 ORDEN, G. López', M. Jiménez,

C. Vergara, F. Albo, Instituto d~ Física. Univnsidad Nacional d~ ,\léxico.

Poro obtener may,or resolución en los niveles de energía utilizando un es-

pectrógrafo de 1800 y 1 m de radio de curvatura, sin perder ~ecisión en la medida

de valores Q, es necesario corregir Su aberración esférica. Con el nétodode cálcu-

lo apropiado y mediante una computadaa, fué posible decidir lo posición y configu-

ración de un pequeño sector en I,!, pisto, que modifique localmente el valor del cam-

po magnético en no más de 6%, resultando que debe aumentar contínua y asimetri-

comente el entrehierro entre 17° y 26° o ambos lodos de lo trayectoria central.

Medidos efectuadas a un imán o I que se maquinaron ranuras en los bades de las

trayectorias extremos, mostraron que el valor de H se conservo en la región central,

decreciendo a los lados de manero semejante 01 cálculo. Estimaciones posteriores

demuestran que una lente de sección trapezoidal intercalada en lo pista, puede 10-gror que el espectrógrafo obtengo semionchuras en los grupos de partículas de

82

"'" 0.5 mm, cuando e I ángulo de aceptaciones es menor de :t 30, con pos ibi lidad de

medidas absolutas de Q entre 99 y 101 cm de radio de curvatlXa.

"Actuolmente en el Centro Nucleor. Comisiól1 Nociol1al de Energía Nuclear.

ESPECTROGRAFO MAGNETICO ABSOLUTO PARA MEDIDAS DE VALO-

RES a, F. Alba*, H.del Castillo, R. Roos*, M. Mazori*, lnstitutQd~

Física, Universidad de l'tléxico.

Ha sido construido un espectrógrafo m~gnéticoabsolutode 1800, de alta

r:recis ión para med ir va lores Q. Inicia Imente se emplearó en el estud io de reac-

ciones nucleares producidas por el acelerador Dinamitrón de 3MeV, con que cuen-

ta lo Universidad de tJ,éxico. En el futlXo piensa emplearse o energías mayores

empleardo el acelerador Tandem de 12 MeV de lo Comisión Nocional de Energía

Nuc lear.

30.

90.1/1200

1/20000t 0.02 mm

BOOOkgr.

principales del aparato son:

I metro19.250 mm t 0.0037000 aauss1.202 cmx'22cmB

Los características

Radio medioEntre-h ierroCampo máx imoEmax/EminP laca fotográfica nuc learNúmero de placas en el porta placasAngulo de la trayectoria con lo norma Ia 105 placasAngulo del haz respecto a las partículasregistradasUniformidad del campo magnéticoVariación en el tiempo del promedio delcampo magnéticoPrecisión en la medido de 105 radiosPeso del imán

Las bobinas se construyeron de tubo de cobre.

La cómara de vocío se construyó de aluminio, 105 polos del electroimón for-

rron porte de la cámara de vacío. Se construyó un blanco rotatorio en forma de co-

no truncado paro depos itar lo sustancia sobre uno pe I;cula de formvar.

83

El aparato se empleará inicialmente en lo medido preciso de los energías

de las partículas a de algunos sustancias radiactivos.

"Trabajo subsidiado por la Comisión Nacional de Energía Nuclear (México)

ANALlSIS DE DISTRIBUCIONES ANGULARES EN REACCIONES

lO'Ag(d.P)108Ag.*, Me. Esther O"tiz de López. M. Mazari, Unit'nsidad

d~ México, A.SperdutoyW.W. Buechner, M.I.To

El acelerador MIT-ONR yel espectrógrafo multiconol fueron usados plra

estudiar la reacción l07Ag (d. p) l08Ag• Un blanco delgado de plata erriquecido

en 98.8% fué bombardeado con deuterones de 7.5MeY de energía. los grupos de

protones fueron analizados magnéticamente y registrados en emulsiones nucleares

o intervalos de 7.50, desde 7.50 a 172.50• La transición 01 estado base

(O = 5.051 :!: 0.008MeY) que no había sido observado con anterioridadl se detec-

tó cen una intens idad menor que el 0.5% de 1 primer nive I exc itodo (Ex = 0.078 MeY).

Se obtuvieron secciones absolutas y distribuciones angulares de 46 grupos de pro-

tones correspondientes o niveles de energía de l08Ag hasta 1.90MeY de excita-

ción. El cálculo de d¡stribuciones angulares con el programo DWBA permitirá es-

tablecer los momentos angulares de captura de neutrón de algunos de los transi-

ciones observadas.

1. M. Mazad, MIT-LNS Progres5 Repon, Noviembre, 1957. p. 44 •.Trabajo auspiciado parcialmente por U.S. Atomic Energy Commisslon. a través de AEC

Contract AT(30.l) .2098.

EL GRADIENTE DEL TENSOR POTENCIAL EN LA TEORIA DE LA

GRAVITACION DE BIRKHOFF, Guillermo Aguilor S:, Carlos Groe!

Fernández **, Univers idad de l\téxico.

A partir de la ecuación de Birkhoff encontramoS uno expresión para el flu-

jo del gradiente del tensor potencial: este resulto ser la energía-momento total

encerrada en hipervolumen en el espocio-tiem¡)o llano de Minkowski. El tensor

84

potencial es una función que puede expresarse como la suma de un potencial es-

calar, un potencial vectorial y un potencial tensQ"ial. Cada uno de los términos

en el flujo total puede interpretarse en forma adecuada.

* Becario del Instituto Nacional de la Investigación Científica y

Comisión N~c1onal de Energío Nuclear, (México)

•• Comislón Nacional de Energía Nuclear, (México)

SECCIONES DIFERENCIALES y. FUNCIONES RESIDUOS EN lA DISPER-

SION NUClEON-NUClEON A ALTAS ENERGIAS OBTENIDAS POR El*METODO DE POLOS DE REGGE. , Víctor Flores-Moldonada, Instituto

Politécnko Nacional.

Las pendientes de las secciones diferenciales pp y pp son muy diferentes;

además, se cruzan. A semejanza, en la dispersión con intercambio de carga pn y

?n, la pendiente pn es más grande q~ la pendiente ¡m. En este caso también se

ha predicho un punto de intersección.1 Con base en la teoría de Polos de Regge,

proponemos un modelo de las funciones residuos, el cual explica la diferencia de

pendit!ntes y su intersección. Se han considerado las restricciones impuestas PQ"

la unitaridad, la estructura del espin, el teorema de factorización y la suposición

de analiticidad real de los residuos. Las características del modelo son las si.

guientes: (a) Los residuos de los polos de paridad J par permanecen en el lado

positivo del plano. (b) Los residuos de los polos de paridad J impar atraviezan

el eje ya partir del punto de cruce permanecen en el lado negativo del plano.

(e) En ambos casos muestran un carácter oscilatorio. Las funciones residuos en.

contradas están de acuerdo con secciones tata les. secc iones d iferenc ia les y polo-

rizaciones experimenta les.

1. V. F lores.Ma Idonado, Phys. Rev. Letters 17, 113 (1966)

* Trabajo subsidiado por lo Comisión Nocional de Energía Nuclear (México)

8S

RADIACION DE ONDAS ELECTROMAGNETICAS EN UN PLASMA,

E. Bravo, Reactor, Centro Nuclear de M.éxico, Comisión Nacional d(' Hnn-

gía Nuclear, México.

Lo radiación de ondas electromagnéticas por fuentes de corriente pruebo

arbitrarias se esh..dia. Las colisiones entre las componentes en el plasmo se to-

man en cuenta por medio de un término de colis ión de Fokker- Plonck. Lo emis ión

de energía en ondas longitudinales y transversales se obtiene. El efecto de los

colisiones se analiza, y se comparon los resultados con la emisión de radiación

electromagnética de un plasma de Ylosov.

ACERCA DE LAS JERARQUIAS QUE DESCRIBEN EL ESTADO DE EQUI-

LIBRIO DE UN FLUIDO, L.S. Gareía-Calín y E. Braun, Reac/Cff, Centro

Nuclear de México, Comisión Nacional de Energía Nuclear, México.

Se analizan dos de las ierarquías que describen el estado de equilibrio de

un fluido, a saber, la de Born -Green. Yvon - y la de Kirkwood. Contrario a lo

que usualmente se afirma, se muestra que aunque exactos, en general no son equi-

valentes. La condición de equivalencia obtenido, para cualquier potencial arbi-

trario, es que la función de correlación triple seo un ¡:roducto de sólo dos funcio.

nes de correlación binarias. A lo luz de éste resultado, se discute la discrepon-

cia encontrada entre los ecuaciones integrales poro lo función de ca-relación bi-

nario, obtenidos de las jerarquías usando la aproximación de superposición. La

discrepancia no se debe o lo aproximación.

DISPERSION DE NEUTRONES DE UN LIQUIDO MONOATOMICO A PAR-

TIR DE UN MODELO DE "DIFUSION TUNEL". A. Morales Amada:,

Reactor, Centro Nuclear, Comisión Nacional de Energía Nuckar, México.

Un átomo en un líquido está sujeto o un campo potencia I causado ~incipal-

mente por lo presencia de sus vecinos más cercanos. Este potencial promedio es

muy difícil de obtener de principios básicos. En éste trabajo se propone uno for-

mo explícito paro éste potencial promedio. Dos cesas de este potencial sediscu-

86

fen. Dos pozos potenciales cuadrados y parab'ólicos uni-dimensionales separados

por uno barrera potencial. Para los niveles discretos de energía negativos obteni-

dos y para energías atómicas promedio ml:'Ypequeñas, comparados con la ¡::t'ofundi-

dad de los pozas, el ótomo permanece oscilando en el fondo de los pozos dando un

comportamiento predominante de tipo sólido, con una probabilidad de salir de los

pozos muy pequeña. En el otro extremo, para energías atómicos promedio altos,

lo probabilidad de salir del pozo aumenta con aumento de "difusión túnel. de un po.

zo 01 otro, dando, con lo región de energía positiva, continuo un comportamiento

predominante de tipo gaseoso. Para energías atómicas promedio intermedias se

espero que este modelo simple dé el comportamiento líquido apropiado. Para los

dos cosos lo función de auto-correlación de Yan Hove y su anchura se hon obteni-

do. Ellos muestron claro y automáticamente los contribuciones s imultóneos sepa.

rodas del movimiento oscilatorio del átomo dentro de los pozos y la "difusión tú-

ne 1"a través de la berrera de un poz o a 1 otro.

87