xafs spectroscopy - 立命館大学...2017/7/9 1 xafs spectroscopy x-ray absorption fine structure...
TRANSCRIPT
2017/7/9
1
XAFS SpectroscopyX-ray absorption fine structure
K.Asakura, ICAT Hokudai
2017/7/9
2
X線とは
2
X線とは波長の短
い電磁波(横波)である.
2017/7/9
3
X線と物質との相互作用
3
図1.3 X線の吸収によって引き起こされる様々な現象. 図1.4 1個の原子内でのX線吸収現象.
2017/7/9
4
Core-shell electron and absorption edge
2017/7/9
5
What is XAFS?
XAFS=(X-ray
absorption fine
structure)
K-edge XAFS
There is an oscillatory
structure in the high
energy region.
XAFS
2017/7/9
6
Principle of XAFS
µ / a
rb. units
24500240002350023000Photon energy/ eV
EXAFS (40-1000 eV)XANES
µ = ln ( I0 / I )
I0 I
x-ray
�Electron is not only particle but wave
There should be interference between outgoing and scattered electron
X-ray Absorbing atomX-ray scatteringatom
�The interference depends on the distance between the two atoms
2017/7/9
7
Photoelectron is wave
2017/7/9
8
0
22
2EE
m
k −=h K: wave vector、: Plank Const
E:Photon energy E0:thresholdh
suppression
Scattering of electron and interference
Enhancement
r
2017/7/9
9
EXAFS gives you bond distance and coordination number
When the coordination number increases, the
amplitude also increases
µ t/ a
rb. units
Photon energy/ eV
When the bond lengthincreases, the frequency of the EXAFS oscillation will
higher
µ t/ a
rb. units
Photon energy/ eV
2017/7/9
10
The EXAFS equation
R0
Outgoing Photoelectron
ScatteredPhotoelectron
Scattering atom
Absorbing atom
))(2sin()(
)(
)()()(
2222
20
0iiii
k
i ii
iiis krkerk
kFNS
E
EEk ii φ
µµµχ σ +=−= −
∑
shift Phase:
*
amblituderingBackscatte:)(/2
i
kr
i
iie
F
φ
λ −
Theorptically or empirically derivedParameters
XAFS oscillation Absorbance Smooth backgroun
Edge-jump
Curve-Fitting Parameters
Ni Coordination number
σi2 DW factor
E0 energy shiftr distance
h/)(2 0EEmk e −=
2017/7/9
11
Backscattering amplitude depends on Z (原子番号)
))(2sin()(
)(
)()()(
2222
20
0iiii
k
i ii
iiis krkerk
kFNS
E
EEk ii φ
µµµχ σ +=−= −
∑
2017/7/9
12
You can get following information from EXAFS
1. Bond distance
2. Coodination number
3. Disorder in the bond length
4. Kind of coordinating atom
2017/7/9
13
The feature of EXAFS
1. No crystallinity is necessary1. Local diffraction of electron
2. In-situ measurement1. X-ray penetrates
3. Element specific
4. High sensitivity1. A few %
5. But you need Synchrotron Radiation
2017/7/9
14
CRC Hokkaido University
Synchrotron Radiation
Electron having a near light speed emits the
strongly collimated light when it is bent.
Magnet
CurrentMagnetic field
Force
Synchrotron Radiation
Electron bunch
2017/7/9
15
CRC Hokkaido University
Features of synchrotron radiation
1.Collimated
2.Wide energy spectrum
3. Pulse
4. Linearly polarized
5. Strong light
21/1
/
βγ
β
−=
= cv
2017/7/9
16
CRC Hokkaido University
Photon Factory
PF(Photon Factory Since 1982)
2017/7/9
17
CRC Hokkaido University
PF Experimental Station(BL2-4)
Beam line
2017/7/9
18
CRC Hokkaido University
SPring8(Super Photo Ring)
Since 1997
2017/7/9
19
amplifiers & computer
Beamline BL9C, KEK-PF
SR
I0 It
optics detectorsslits
sampledouble crystal monochromator
Si(311)nλ= 2dsinθ
The experimental hutch
Experimental setup
2017/7/9
20
Sketch of EXAFS analysis
8500 9000 9500 100000.0
0.5
1.0
1.5
2.0
a)
µpre
µ0
µpost
Abso
rbance
E / eV4 6 8 10 12 14
-30
-20
-10
0
10
20
30
b)
k3 χ(k)
k / Å-1
0 1 2 3 4 5 6
-30
-20
-10
0
10
20
30 c)Fourier filter
Fo
uri
er
tra
nsf
orm
r / Å4 6 8 10 12 14
-20
-15
-10
-5
0
5
10
15
20
d)
k3 χ(k)
k / Å-1
Raw dataK3 χ(k)
FT CF
2017/7/9
21
Sketch of EXAFS analysis
4 6 8 10 12 14-30
-20
-10
0
10
20
30
b)
k3 χ(k)
k / Å-1
0 1 2 3 4 5 6
-30
-20
-10
0
10
20
30 c)Fourier filter
Fouri
er
transf
orm
r / Å4 6 8 10 12 14
-20
-15
-10
-5
0
5
10
15
20
d)
k3 χ(k)
k / Å-1
8500 9000 9500 100000.0
0.5
1.0
1.5
2.0
a)
µpre
µ0
µpost
Abso
rbance
E / eV
2017/7/9
22
Sketch of EXAFS analysis
8500 9000 9500 100000.0
0.5
1.0
1.5
2.0
a)
µpre
µ0
µpost
Ab
sorb
an
ce
E / eV
0 1 2 3 4 5 6
-30
-20
-10
0
10
20
30 c)Fourier filter
Fo
uri
er
tra
nsf
orm
r / Å4 6 8 10 12 14
-20
-15
-10
-5
0
5
10
15
20
d)
k3 χ(k)
k / Å-1
4 6 8 10 12 14-30
-20
-10
0
10
20
30
b)
k3 χ(k)
k / Å-1
K3 χ(k)
2017/7/9
23
Sketch of EXAFS analysis
8500 9000 9500 100000.0
0.5
1.0
1.5
2.0
a)
µpre
µ0
µpost
Abso
rbance
E / eV4 6 8 10 12 14
-30
-20
-10
0
10
20
30
b)
k3 χ(k)
k / Å-1
4 6 8 10 12 14-20
-15
-10
-5
0
5
10
15
20
d)
k3 χ(k)
k / Å-1
0 1 2 3 4 5 6
-30
-20
-10
0
10
20
30 c)Fourier filter
Fo
uri
er
tra
nsf
orm
r / Å
Fourier transformation
2017/7/9
24
Sketch of EXAFS analysis
8500 9000 9500 100000.0
0.5
1.0
1.5
2.0
a)
µpre
µ0
µpost
Ab
sorb
an
ce
E / eV4 6 8 10 12 14
-30
-20
-10
0
10
20
30
b)
k3 χ(k)
k / Å-1
0 1 2 3 4 5 6
-30
-20
-10
0
10
20
30 c)Fourier filter
Fo
uri
er
tra
nsf
orm
r / Å
4 6 8 10 12 14-20
-15
-10
-5
0
5
10
15
20
d)
k3 χ(k)
k / Å-1
))(2sin()(
)(
)()()(
2222
20
0iiii
k
i ii
iiis krkerk
kFNS
E
EEk ii φ
µµµχ σ +=−= −
∑
Curve fitting
2017/7/9
25
40
30
20
10
0
Amplitude/a.u.
5432 1 0
Supported nano Gold catalsyts
Au foil
Highly active catalystsCO + O2
CO2
Low activity catalysts
EXAFS does not require long range order!!Amorphous, liquid, Enzyme, powder
RT
M.Haruta,GoldBull.37,27(2004).M.Haruta,Catal.Surv.Jpn, 1,51(1997)
High activity for CO oxidation at room temperature when it is in nanosize
2017/7/9
26
K. Bando et al. in-situ high pressure & high temperature XAFS
In-situ XAFS spectra observed during H2 reduction
Flow rate :20 % H2/Ar 100ml/min Temperature rate: 7K/min
XANES : Oxidized Rh species � Rh metal EXAFS : Rh-O � Rh-Rh
Reduction process of Rh
2017/7/9
27
XANES(NEXAFS)とは、
XANES=X-ray Absorption Near Edge Structure
NEXAFS=Near edge x-ray absorption fine structure
吸収端近傍に現れる微細構造
– 非占有軌道への励起• GAUSSIAN WIEN2K
– 周りの原子との多重散乱• FEFF,FPMS,FDMNES
多重散乱e
2017/7/9
28
XANESでわかること
一般論
– 中心原子の価数 Fe2+ Fe3+
– 中心原子の形
L吸収端を使った場合。
– d軌道の空軌道数
XANES(NEXAFS)
配向、価数
2017/7/9
29
XANESを理解する上で知っておくこと。
吸収端の名前 K, L, M, N・・・・・・・吸収端原子の電子配置、1s,2s,2p, 3s, 3p, 3d・・・・・・・・
1sを励起したばあいには、K吸収端
2s,2pを励起した場合には、L吸収端
2p3/2 L3、 2P1/2 L2、 2s L1
双極子遷移ということ
– |<i|r|f>|2 <iは始状態,f>は終状態,rは電場の向き
– 角運動量の変化がプラス1であるということ。
– (対称性を考えればよい。たとえば、電場の向きは原点に対して反対称、1sは対称、だからfは反対称のPでないといけない。)
2017/7/9
30
電場ベクトルの方向に
E
K吸収端では、終状態の軌道の広がりと電場の向きが一致すると遷移が起こる。
光
光ー電場と磁場の横波
放射光は水平偏光している。
2017/7/9
31
SO2 is parallel to surface
S K-edge NEXAFS of SO2 adsorbed on Ni(100)
σ bonding
軌道の広がりの方向に偏光方向は向くと強度大
[1]T. Ohta, T. Yokoyama, S. Terada, A. Imanishi, Y. Kitajima, Research on Chemical Intermediates 26 (2000) 29.
σ
SO2
2017/7/9
32
平面対称性の場合には、
Cu Cu
LL
L
L
LL
L
L
反結合π軌道(エネルギーが低い)
反結合σ軌道(エネルギーが高い)
E
E
2017/7/9
33
CuとXANES
Cu のedgeに現れるピークは何か? 1s-4sか
Cu
Intensity θ2cos∝ 偏光XANES
1s-4s
1s-3d
対称性により、2つに分裂スクリーニングによりまた二つに
[1] N. Kosugi, T. Yokoyama, K. Asakura, H. Kuroda, Chem. Phys. 91 (1984) 249.
2017/7/9
34
Well-screened とPoor-screened
L
3d
L
3d
空孔
L
3d
空孔
電子の緩和(Well-screened)
安定
緩和していない。(Poor-screened)
不安定92
10191
31
3131
dsi
pLdspdsf
>=>+>>= εε
光吸収
2017/7/9
35
CuとXANES
Cu のedgeに現れるピークは何か? 1s-4sか
Cu
Intensity θ2cos∝ 偏光XANES
1s-4s
1s-3d
対称性により、2つに分裂スクリーニングによりまた二つに
[1] N. Kosugi, T. Yokoyama, K. Asakura, H. Kuroda, Chem. Phys. 91 (1984) 249.
2017/7/9
36
Cu XANES
9060
Nor
mal
ized
abs
orba
nce
/ arb
. uni
t
906090409020900089808960
Photon energy / eV
Cu(mnt)2
CuS
CuO
Cu2O
CuSO4
(c)
Cu foilA B C
9060
Nor
mal
ized
abs
orba
nce
/ arb
. uni
t
906090409020900089808960
Photon energy / eV
Cu(mnt)2
CuS
CuO
Cu2O
CuSO4
(c)
Cu foilA B C
1s-3d
1価銅の特徴
Cu_3A
Cu_6A +
FDMNES
2017/7/9
37
Preedge 吸収の大きさ(1s-nd)
対称性(中心対称性)の問題
– 軌道角運動量と選択則 1s->np (双極子近似)
– 1s-ndは四重極子
•中心対称性がなくなるとpとdは混じり合う。
1s->3d
2017/7/9
38
TiO2のXANES
Non-maffin tin full potential APW
[1] Y. Joly, D. Cabaret, H. Renevier, C.R. Natoli, Phys.Rev.Lett. 82 (1999) 2398.
4960 5000 5040
Rutile Powder
2017/7/9
39
Ti化合物のXANES
4配位
4配位
5配位 6配位
François Farges Gordon E. Brown, , Jr. J. J. Rehr
,Phys. Rev. B 56, 1809–1819 (1997)
2017/7/9
40
配位数 対称性
4配位5配位
6配位
2017/7/9
41
吸収端の位置
吸収端とは、電子を無限遠まで持っていくのに必要なエネルギーと定義すると、中心の原子の電荷が大きい方がよりエネルギーが必要になる。(XPSの化学シフトと同じ考え)
3+ 2+
>
2017/7/9
42
吸収端の位置
http://cars9.uchicago.edu/xafs/NSLS_EDCA/Sept2002/高エネルギー側には高価数物質
2017/7/9
43
V化合物[1] J. Wong, F.W. Lytle, R.P. Messmer, D.H. Maylotte, Physical Review B 30 (1984) 5596.
2017/7/9
44
XANESとは、
XANES=(X-ray Absorption Near Edge Structure)
吸収端近傍に現れる微細構造
– 非占有軌道への励起
– 周りの原子との多重散乱• FEFF,FPMS,FDMNES
多重散乱e
2017/7/9
45
結合距離との関係
多重散乱理論
∆ =A/ρ2
ρは原子間距離
∆はσ resonanceとイオン化レベルとの間隔
∆
σ resonace
Photon Energy /eV
V.L. Shneerson, W.T. Tysoe, D.K. Saldin, Physical Review B 51 (1995) 13015.
2017/7/9
46
結合距離の問題
F. Sette, J. St・r, A.P. Hitchcock, J. Chem. Phys. 81 (1984) 4906.J. Stohr, F. Sette, A.L. Johnson, Phys.Rev.Lett. 53 (1984) 1684.
CO/Pt
CO/Na/Pt
CO/Pt
CO/Na/Pt
C K
O K
C2H4/Pt
C2H2/Pt
2017/7/9
47
NiのXANES多重散乱による解析
2017/7/9
48
L殻吸収端XANES(White line)
White line2p-5d遷移、大きさは5dの空軌道の数に依存する。
[1] J.H. Sinfelt, G.D. Meitzner, Acc.Chem.Res., 26 (1993) 1.
0 2 4 6 8 100.00.20.40.60.81.01.2
Coo
rdin
atio
n C
harg
e, η
White line Area
valency:
]))(4/1(1exp[1 2
m
xxI
mI
BA −−−==η
2017/7/9
49
水素吸着に伴うPt L3 edge 吸収端の変化と吸着水素の定量
Peak B と吸着量は比例関係ー> in-situで水素量を測定できる。
Pe
ak
B i
nte
nsi
ty
2017/7/9
50
0.0
0.4
0.8
1.2
1.6
Inte
nsity
/ au
Photon Energy / eV 2410 2420 2430 2440
Na2MoO4
MoO3
1.8 eV
3.0 eV
O
OO
O
OO
Mo
Mo
OO
OO
t2g
eg4d
2p3/2
∆
2p3/2
4dt2
e ∆
L3-edge XANES for MoO3 and Na2MoO4
�Sensitive to SymmetryR. Radhakrishnan, C. Reed, S.T. Oyama, M. Seman, J.N. Kondo, K. Domen, Y. Ohminami, K. Asakura,
J.Phys.Chem.B 105 (2001) 8519.
2017/7/9
51
Ag化合物のLIIIXANESスペクトル
吸収電流法(バルク状態(50nm前後)反映)
Ag化合物ではedge-peakが存在
Ag foilにはedge-peakが存在しない
→d10であるため2p-4dはないはず、
Coordination charge
Intensity / a.u.
35003450340033503300X-ray energy / eV
Ag foil
AgCO3
AgSCN
AgNO3
AgCN
Ag Foil
AgCO3
AgNO3
AgSCN
AgCN
T.Miyamoto et al. In press
2017/7/9
52
Edge peak intensity and coordination charge for Ag L3
1.4
1.3
1.2
1.1
1.0
0.9
0.8
0.7
0.6
0.5
0.4
0.3
Edg
e pe
ak in
tens
ity/a
rb. u
nits
0.60.50.40.30.20.1Coordiation Charge
AgFAgClO4
AgNO3
Ag2CO3
Ag2SO3
Ag2O
AgNO2
AgOCN
AgCl
AgCN
AgSCN
Ag2S
KAgCN2
2017/7/9
53
Ag Compounds structure.
Compoun
d
Formal
ValenceBond type No. of bonds Bond distance reference
Ag metal 0 Ag-Ag 12 2.89
Ag2O 1 Ag-O 3 2.16 [4]
Ag2CO3 1 Ag-O 4 2.24, 2.24, 2.44, 2.74 [9]
Ag2SO3 1 Ag-O 4 2.23, 2.30, 2.47, 2.50 [12]
Ag-O 4 2.40, 2.45, 2.45, 2.73
AgNO3 1 Ag-O 72.48, 2.48, 2.50, 2.56,
2.58, 2.75, 2.77
[6]
Ag2SO4 1 Ag-O 62.41, 2.41, 2.43, 2.43,
2.69
[5]
AgClO4 1 Ag-O 82.53, 2.53, 2.53, 2.53,
2.73, 2.73, 2.73, 2.73
[1]
AgNO2 1 Ag-O 62.44, 2.44, 2.72, 2.72,
2.72, 2.72
[10]
1 Ag-N 1 2.3
K(Ag(CN)2
)1 Ag-C 2 2.13 [3]
AgCN 1 Ag-C 1 2.06 [7]
Ag-N 1 2.06
AgSCN 1 Ag-S 1 2.43 [2]
Ag-N 1 2.22
AgOCN 1 Ag-N 1 2.11 [8]
Ag2S 1 Ag-S 2 2.42, 2.45 [11]
Table 1. The structural parameters of silver compounds.
No octahedral
nor tetrahedral
structure
s-d hybridation is possible.
For example s and d of X-
Ag-X belongs to A1g
symmetry.
+
5s4d
2017/7/9
54
Covalency and hybridization
Covalent and ionic character
High covalency --> large directionality->large s-d
hybridazation “Czyyk, M. T., de Groot, Physical Review B 39, 9831 (1989).”
5s
4dz2
L
Covalent character
X-Ag-X
linear structure
a1g
).(
)(
)(
33243253
2324225212
13245111
Lgdzs
Lgdzs
Lgdzs
cc
ccc
cc
φφφ
φφφ
φφφ
++=Ψ
++=Ψ
++=Ψ
31
12
c
c
1Ψ
2Ψ
3Ψ
2017/7/9
55
Covalency determines the edge peak intensity
(A) AgClO4;(B) AgNO3; (C)
Ag2SO4; (D)Ag2CO3;
(E)AgNO2; (F) Ag2SO3; (G)
AgSCN; (H)Ag2O; (I)Ag2S;
(1) AgF;
(2) AgCNO; (3) Ag(CH3COO);
(4) AgCl; (5) AgCN.
0 50 100 150 200 250
0.5
1.0
D
Edg
e pe
ak in
tens
ity /
arb.
uni
ts
Exchange reaction enthalpy / kJ mol-1
A
B
C
E FG
H
I
1
2
3 4
5
)().(.).(.))(()()( AgXHAgEIXAEsAgHXHAgXH latticeatomnatomformation −++∆+∆=∆
NaXAgFNaFAgX +⇔+
)(
)()()()(
AgXH
NaFHAgXHNaXHAgFHH
c
formationformationformationformationex
≈
∆−∆−∆+∆=
2017/7/9
56
XAFS Summary
EXAFS and XANES
EXAFS Local Structure Single scattering.
Fourier transform
Coordination number
Distance
Operando XAFS
XANES
Electronic state
Local structure
56
40
30
20
10
0
Amplitude/a.u.
5432 1 0