thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/chapter 8.pdf · thermodynamics chapter 8: gas...
TRANSCRIPT
![Page 1: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/1.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 1
ThermodynamicsGAS POWER CYCLES
วัฎจักรกาซตนกําลังการวิเคราะหวัฏจักรเบ้ืองตน
วัฏจักรออตโตวัฏจักรดีเซลวัฏจักรเบรตัน
![Page 2: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/2.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 2
วัฎจักรกาซตนกําลัง
• โดยมากใชอากาศเปนของไหลทํางาน• วัฎจักรของเครื่องยนตสันดาปภายใน• อากาศจะไดรบัความรอนจากการสันดาปของเชื้อเพลิงในอากาศนั้น
• การทิ้งความรอนจะทิ้งในบรรยากาศ
วัฎจักรกับการทํางานจริง
• วัฎจักรออตโตใชในเครื่องยนตเบนซิน
• วัฎจักรดีเซลใชในเครื่องยนตดีเซล
• วัฎจักรเบรตันใชในเครื่องยนตกังหันกาซ
![Page 3: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/3.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 3
ความแตกตางกับการใชงานจริง• สําหรับวัฎจักรจริงจะเปนวัฎจกัรทางกล ไมใชวัฎจกัรทางเทอรโมโดนามกิส
• เมื่ออากาศเขารวมตวักับเช้ือเพลิง เพื่อนําไปสนัดาปในหองเผาไหมแลว อากาศนั้นจะไมไดนํามาใชงานอีกการทาํงาน
ความแตกตางกับการใชงานจริง• คาความรอนจําเพาะของอากาศเปลี่ยนแปลงไปมากตลอดรอบการทํางาน
• ช้ินสวนที่มีการเคลื่อนไหวจะมีการสูญเสียพลังงานเนื่องจากแรงเสียดทาน
• มีการถายเทความรอนระหวางอากาศและสิ่งแวดลอมเคร่ืองจักรอยูตลอดเวลา
![Page 4: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/4.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 4
สมมุตฐิาน• วัฎจักรที่เกดิข้ึนจะไมมีการสูญเสียพลังงานเนื่องจากแรงเสียดทาน
• การถายเทความรอนที่เกิดข้ึนจะพิจารณาวานอยมากและตดัออกจากการพิจารณา
• สมมุติวาอากาศที่ทํางานภายในวฎัจักรเปนอากาศมาตรฐาน (Air - standard)
Air - Standard• ของไหลทํางานซึ่งเปนอากาศนั้นจะหมุนเวียนเปนวงรอบ
• อากาศเปนกาซอุดมคติ
• กระบวนการทกุกระบวนการที่เกิดขึ้นเปนกระบวนการยอนกลับไดภายใน
![Page 5: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/5.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 5
Air - Standard• กระบวนการการสันดาปจะแทนดวยกระบวนการแลกเปลี่ยนความรอนจากแหลงอุณหภูมิสูงภายนอก
• กระบวนการการคายไอเสียที่ไดจากการสันดาปจะแทนดวยกระบวนการถายเทความรอนใหกับแหลงอุณหภูมิต่ําภายนอก
อากาศเย็นมาตรฐาน (Cold-Air-Standard)
• เปนอากาศมาตรฐานเพิ่มสมมุติฐานวา คาความรอนจําเพาะของอากาศจะคงที่ และมีคาเทากบั อากาศที่อุณหภูมิหอง (25˚C)
• สําหรับวัฏจักรที่มีสมมุตฐิานวาอากาศเปนอากาศมาตรฐานจะมีช่ือเรียกวา วัฏจักรอากาศมาตรฐาน (Air-Standard Cycle)
![Page 6: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/6.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 6
นิยามศัพทของเครื่องยนตลูกสูบลิ้นไอดี ลิ้นไอเสีย
นิยามศัพทของเคร่ืองยนตลูกสบู
• TDC ปริมาตรที่นอยที่สุดในวฏัจักร ปริมาตรสวนนี้เรียก clearance volume, Vc
• BDC ปริมาตรที่มากที่สดุเรียกปริมาตรรวม (Total Volume, Vt)
• ความแตกตางของ Vc และ Vt จะเรียกปริมาตรขจัด (Displace Volume, Vd)
![Page 7: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/7.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 7
นิยามศัพทของเครื่องยนตลูกสูบ
• อัตราสวนของปริมาตรที่มากที่สุด ตอดวยปริมาตรทีน่อยที่สุดเรียก อัตราสวนการอัด (compression ratio, r) ของเครื่องยนต
MIN
MAX
VVr=
นิยามศัพทของเครื่องยนตลูกสูบ• ความดนัในกระบอกสูบจะเปล่ียนแปลงอยูตลอดเวลา
• คาความดันเฉลี่ยที่เกิดข้ึนในกระบอกสูบ ซึ่งเสมือนวาเปนความดันทีก่ระทําคงที่อยูบนลูกสูบตลอดเวลา โดยใหงานเทากับงานที่เกดิจากความดันจริง
![Page 8: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/8.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 8
นิยามศัพทของเครื่องยนตลูกสูบ
• ความดันเฉลี่ยสําคัญ (Mean Effective Pressure, MEP) โดยคา MEP
MINMAX
net
VVW
MEP−
=
สําหรับการออกแบบเครื่องยนตนั้นเราจะใหมีคา MEP สูง
การแบงเคร่ืองยนตตามลักษณะการสันดาป
• เคร่ืองยนตจุดระเบิด (Spark Ignition, SI) คือเคร่ืองยนตที่ตองอาศัยการจุดระเบิดเพื่อใหเกิดการสันดาปในหองเผาไหม
• เคร่ืองยนตอัดระเบิด (Compress Ignition,CI) คือเคร่ืองยนตที่ใชการอัดอากาศจนกระทั่งเช้ือเพลิงในอากาศถึงจุดวาปไฟ
![Page 9: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/9.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 9
วัฏจักรออตโต
• วัฏจักรออตโต (Otto Cycle) เปนวัฏจักรทางอุดมคติสําหรับเครื่องยนตแบบจุดระเบิด ซ่ึงวัฏจกัรนี้ตั้งช่ือตาม Nikolaus A.Otto ผูซ่ึงเปนผูสรางเครื่องยนต 4 จงัหวะสําเร็จเปนคนแรก เมือ่ป ค.ศ. 1876 ที่ประเทศเยอรมัน
จังหวะการทํางาน
จังหวะดูด
จังหวะอัด
จังหวะระเบิดหรือใหกําลัง
จังหวะคาย
![Page 10: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/10.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 10
จังหวะการทํางาน
แผนภาพ P-v ของเครื่องยนต SI ทั่วไป
![Page 11: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/11.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 11
วัฏจักรอากาศมาตรฐานออตโต1-2 กระบวนการอัดอากาศแบบไอเซนโทรปก
2-3 กระบวนการใหความรอนที่ปริมาตรคงที่
3-4 กระบวนการขยายตัวอยางไอเซนโทรปก
4-1 กระบวนการถายเทความรอนออกทีป่ริมาตรคงที่
การเปรียบเทียบวัฏจักรจริงกับอุดมคติ
![Page 12: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/12.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 12
แผนภาพวัฎจักรอากาศมาตราฐานออตโต
การวิเคราะหวัฎจักรอากาศมาตรฐานออตโต
ประสิทธิภาพเชิงความรอนของวัฎจกัร
in
netottoth Q
W=,η
กฎขอที่หนึ่ง UWQ netnet Δ=−แต 0=ΔU ดังน้ัน netnet WQ =
outinnet QQW −=หรือ
![Page 13: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/13.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 13
ประสิทธิภาพเชิงความรอน
• การหาประสิทธิภาพเชิงความรอนของวัฏจักร ตองหาคาปริมาณความรอนหรืองานใหไดกอน
in
out
in
outinottoth Q
QQ−=
−= 1,η
การหาคา Qin
พิจารณากระบวนการ 2-3 เปนกระบวนการปริมาตรคงที่ จากกฎขอที่หนึ่งจะได
232323 UWQ Δ=−
งาน ∫==3
223 PdVWW b
023 =W
2323 UQ Δ=
![Page 14: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/14.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 14
ใชสมมตุิฐานอากาศเย็นมาตราฐาน
อากาศเปนกาซอุดมคตคิวามรอนจําเพาะคงที่
TmCU vΔ=Δ
)( 2323 TTmCQQ vin −==
ปริมาณความรอนที่ให
การหาคา Qout• 4-1 เปนกระบวนการปริมาตรคงที่
041 =Wกฎขอที่หนึ่ง 4141 UQ Δ=
)( 4141 TTmCQ v −=−
)( 14 TTmCQ vout −=หรือ
![Page 15: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/15.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 15
ประสิทธิภาพเชิงความรอนจากปรมิาณความรอนที่ถายเท
)()(
123
14, TTmC
TTmC
v
vottoth −
−−=η
⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛
−
−−=
1
11
2
3
1
4
2
1,
TTTT
TT
Ottothη
กระบวนการ 1-2 และ 3-4 เปนไอเซนโทรปก
กระบวนการไอเซนโทรปกของกาซอุดมคติ1
2
1
1
2
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
k
VV
TT
1
3
4
4
3
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
k
VV
TT
32 VV =
41 VV =
1
3
4
1
2
1
−−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛kk
VV
VV
4
3
1
2
TT
TT
=
![Page 16: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/16.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 16
สรุปประสิทธิภาพเชิงความรอน
ประสิทธิภาพเมื่อเทียบกับวัฏจักรคารโนแลวเปนอยางไร ?
2
1, 1
TT
ottoth −=η
ประสิทธิภาพเชิงความรอนในรูปอตัราสวนการอัด
จาก1
2
1
1
2
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
k
VV
TT
MIN
MAX
VV
VV
=2
1
MIN
MAX
VVr =
1
11 −−= kth rη
![Page 17: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/17.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 17
ประสิทธิภาพของวัฏจกัรออตโต
ตัวอยางวัฏจักรออตโตมีอัตราสวนการอัด8:1ใชอากาศเปนของไหลทํางาน ในขั้นตน และ ลิตร ในระหวางการใหความรอนมีการใหความรอนปริมาณ 7.5 kJ จงคํานวณหา
(1) อุณหภูมิ ความรอนที่จุดตางๆ ในวัฏจักร
(2) ประสิทธิภาพเชิงความรอน
(3) mep (4) Back Work ratio
![Page 18: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/18.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 18
แผนภาพแสดงกระบวนการ
วิธีทาํ• กระบวนการ 1-2
1
2
112
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
k
VVTT
= 290 (8)0.4 = 666 Kk
VVPP ⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
2
112
= 95 (8)1.4 = 1750 kPa
![Page 19: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/19.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 19
วัฏจักรดีเซล• วัฏจักรอุดมคติของเครื่องยนตอัดระเบิด
• ช่ือวัฏจกัรตั้งใหเปนเกียรติแก Rudolph Diesel วิศวกรชาวเยอรมัน
• หลักการทํางานของเครื่องยนตดีเซลนี้จะคลายกับเครื่องยนตจดุระเบิดมาก
ขั้นตอนการทํางาน
![Page 20: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/20.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 20
วัฏจักรอากาศมาตรฐานดีเซล
1-2 กระบวนการอัดตัวอยางไอเซนโทรปก
2-3 กระบวนการใหความรอนความดันคงที่
3-4กระบวนการขยายตัวอยางไอเซนโทรปก
4-1กระบวนการทิ้งความรอนปริมาตรคงที่
แผนภาพ
![Page 21: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/21.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 21
การวิเคราะหวัฏจักรอากาศมาตรฐานดีเซล
in
netDieselth Q
W=,η
in
outDieselth Q
Q−=1,η
จากกฎขอที่หนึ่งสําหรับวัฏจกัรจะได
การหา Qin
PdVWW b3223 ∫==
2-3 เปนกระบวนการความดนัคงที่
)( 2323 VVPW −=232323 UWQ Δ=−
)()( 22233323 VPUVPUQ +−+=Q23 = H3 - H2Qin = mCp (T3 - T2)
![Page 22: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/22.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 22
การหา Qout
4-1 เปนกระบวนการปริมาตรคงที่
414141 UWQ Δ=−
4141 UQQ out Δ=−=
)( 14 TTmCQ vout −=
ประสิทธิภาพเชิงความรอน
)()(
123
14, TTmC
TTmC
p
vDieselth −
−−=η
⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛
−
−−=
1
11
2
3
1
4
2
1
TTTT
TT
CC
p
v
![Page 23: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/23.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 23
Cut Off Ratio, rc
กระบวนการจาก 2-3 มีความดันคงที่
2
3
2
3
VV
TT
=
2
3
VV
rc =
crTT
=2
3
นิยาม
4-1 กระบวนการปริมาตรคงที่
1
4
1
4
PP
TT
=
1-2 และ 3-4 กระบวนการไอเซนโทรปก
kk VPVP 2211 = kk VPVP 3344 =
kk
VV
PP
VV
PP
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
2
3
2
3
1
4
1
4
![Page 24: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/24.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 24
4-2 V คงที่ และ 2-3 P คงที่
14 VV =
23 PP =k
c
k
rVV
PP
TT
=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛==
2
3
1
4
1
4
kk
VV
PP
VV
PP
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
2
3
2
3
1
4
1
4
)1(1
1
11
2
3
1
4
−−
=⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛
−
−
c
kc
rkr
TTTT
k
1-2 เปนกระบวนการไอเซนโทรปก 1
2
1
1
2
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
k
VV
TT
2
1
VVr =
1
1
2 −= krTT
12
1 1−= krT
T
![Page 25: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/25.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 25
ประสิทธิภาพของวัฎจกัรดีเซล
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡
−−
−= − )1(111 1,
c
kc
kDieselth rkr
rη
การเปรียบเทียบประสิทธิภาพ• เมื่อ rc = 1 ประสิทธิภาพของวัฏจักรดีเซลจะเทากับประสิทธิภาพของวฏัจักรออตโต
• เมื่อ rc > 1 และให r คงที่ วัฏจักรออตโตจะมีประสทิธิภาพสูงกวา ดีเซล
![Page 26: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/26.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 26
ประสิทธิภาพของวัฏจกัรดีเซล
ตัวอยาง• วัฏจักรอากาศมาตรฐานดีเซล ม ีr = 16 สภาวะกอนการอัดตัวมีความดัน 0.1MPa อุณหภูมิ 15oC กระบวนการใหความรอนเมื่อสิ้นสุดกระบวนการอากาศมีอุณหภูมิ 1480oC
![Page 27: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/27.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 27
จงหา• Cut-off ratio
• ปริมาณความรอนที่ถายเทใหอากาศตอหนึ่งหนวยมวลอากาศ
• ประสิทธิภาพเชิงความรอนวฎัจักร
• MEP
โจทยกําหนดให
162
1 ==vvr
T1 = 273 + 15 = 288 K,P1 = 0.1 MPa,T3 = 1480 + 273 = 1753 K
![Page 28: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/28.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 28
1-2 เปนกระบวนการไอเซนโทรปก 1
2
112
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
k
vvTT 4.0)16(288=
KT 8732 =
2
3
2
3
vv
TT
=2-3 P คงที่
8731753
2
3
2
3 ===TT
vv
rc rc = 2.01
2-3 ความดันคงที่
)( 2323 TTCq p −=
= 1.005 (1753-873)q23 = qin = 884.4 kJ/kg
![Page 29: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/29.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 29
4-1 ปรมิาตรคงที่)( 1441 TTCqq vout −=−=
T4 หาจากกระบวนการ 3-41
3
4
4
3
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
k
vv
TT
3
2
2
1
3
1
3
4
vv
vvvv
vv
⋅=
=
rvv
=2
1
crvv 1
3
2 =
1
4
3
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
k
crr
TT
T4 = 766 K qout = 343.2 kJ/kgqout = 343.2 kJ/kg
ประสิทธิภาพเชิงความรอน
in
outth q
q−=1η
ηth,Disel = 61.2 %
![Page 30: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/30.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 30
MEP
outinnet qqW −=21 vv
wMEP net
−=
= 541.2 kJ/kg
1
11 P
RTv = = 0.287 m3/kg
rvv 1
2 = = 0.052 m3/kg
052.0887.02.541
−=MEP = 698.45 kPa
วัฎจักรเบรตัน
![Page 31: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/31.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 31
วัฏจักรอากาศมาตราฐานเบรตัน
วัฏจักรอุดมคติเบรตัน
1-2 การอัดตัวอยางไอเซนโทรปก
2-3 การใหความรอนที่ความดันคงที่
3-4 การขยายตัวอยางไอเซนโทรปก
4-1 การถายเทความรอนออกที่ความดันคงที่
![Page 32: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/32.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 32
แผนภาพ
การวิเคราะหพลังงาน
in
netbraytonth Q
W&
&=,η
dtdEWQ netnet =− && 0=
dtdE
in
outBraytonth Q
Q&
&−=1,η
![Page 33: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/33.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 33
การหาคา Qin
)( 23 hhmQin −= &&
2-3 เปนกระบวนการ P คงที่
)( 23 TTCmQ Pin −= &&
Cold-Air Standard Assumption
การหาคา Qout
4-1 เปนกระบวนการที่ความดันคงที่
)( 41 hhmQout −=− &&
)( 14 TTCmQ Pout −= &&
Cold-Air Standard Assumption
![Page 34: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/34.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 34
ประสิทธิภาพเชิงความรอน
)()(
123
14, TTCm
TTCm
p
pBraytonth −
−−=&
&η
⎟⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜⎜
⎝
⎛
−
−−=
1
11
2
3
1
4
2
1
TTTT
TT
1-2 และ 3-4 เปนกระบวนการไอเซนโทรปก
kk
PP
TT
1
1
2
1
2
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
kk
PP
TT
1
4
3
4
3
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
P3 = P2 และ P4 = P1
1
4
2
3
TT
TT
=
![Page 35: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/35.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 35
ประสิทธิภาพเชิงความรอน
2
1, 1
TT
Braytonth −=η
Pressure Ratio, rp1
2
PPrP =
kk
PP
TT
1
1
2
1
2
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
kk
P
Braytonth
r1,
)(
11 −−=η
ประสิทธิภาพของวัฏจกัรเบรตัน
![Page 36: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/36.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 36
อัตราสวนความดันที่เหมาะสม
)1(2
1
3−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
kk
P TT
r
การบาน ใหนักศึกษาพิสูจนสมการน้ี
การเพ่ิมคา rP จะทําใหงานท่ีใชในการอัดเพ่ิมขึ้นดวย ซ่ึงจะทําใหงานสุทธิลดลง เราสามารถพิสูจนไดวาคาอัตราสวนความดันท่ีใหงาน
สุดธิสูงสุดจะเปน
งานสุทธิที่อัตราสวนความดันตางๆ
Fix T1 and T3
![Page 37: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/37.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 37
ตัวอยาง• วัฏจักรอากาศมาตรฐานเบรตันวัฏจักรหนึ่ง อากาศเขาเครื่องวัดไอที่ 95kPa, 22ºC อัตราสวนความดัน เทากับ 6:1 และอากาศออกจากสวนที่ใหความรอนดวยอุณหภูมิ 1100 K
จงหา• งานของเครื่องอัดไอ
• ประสิทธิภาพเชิงความรอน
• BWR
• เปรียบเทียบอุณหภูมิของอากาศที่ออกจากเครื่องอัดไอและออกจากเครื่องกังหัน
![Page 38: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/38.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 38
1-2 เปนกระบวนการไอเซนโทรปก
( )12 hhmW −= &&
)( 12 TTCmW pin −= &&
kk
PP
TT
1
1
2
1
2
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
)( 12 TTCw pin −=
( ) kk
prTT 1
1
2−
=
T2 = 492.5 K
งานของเครื่องอัดไอ
Cp=1.005 kJ/kg-KT1=295 KT2=492.5 K
)( 12 TTCw pin −=win = 198.15 kJ/kg
![Page 39: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/39.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 39
3-4 เปนไอเซนโทรปก
)( 43 hhmWout −= &&
)( 43 TTCw pout −=
หา T4 จากk
k
PPTT
1
3
434
−
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=
KT 1.6594 =
wout = 442.5 kJ/kg
ความรอนที่ใหแกระบบ
)( 23 hhmQin −= &&
)( 23 TTCq pin −=
qin= 609.6 kJ/kg
![Page 40: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/40.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 40
ประสิทธิภาพเชิงความรอน
in
inoutth q
ww −=η
ηth = 40 %
BWR
out
in
WW
BWR =
BWR = 44.8%
![Page 41: Thermodynamicseng.sut.ac.th/me/meold/2_2551/425202/Chapter 8.pdf · Thermodynamics Chapter 8: Gas Power Cycle 3 ความแตกต างกับการใช งานจร](https://reader033.vdocuments.net/reader033/viewer/2022050310/5f7200a27f3d2c6a5b77664e/html5/thumbnails/41.jpg)
Thermodynamics
Chapter 8: Gas Power Cycle 41