1 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Marco teórico
El solenoide suele utilizarse para crear un campo magnético uniforme, al igual que el capacitor
de placas paralelas crea un campo eléctrico uniforme. En los timbres de las puertas y en los
altavoces, el solenoide a menudo proporciona el campo magnético que acelera a un material
magnético.
Otra definición del solenoide es también que es un alambre largo devanado en una hélice
fuertemente apretada y conductor de una corriente 𝑖. La hélice es muy larga en comparación
con su diámetro.
En la figura se muestra la sección de un solenoide "extendido". En los puntos cercanos a una
sola vuelta del solenoide, el observador no puede percibir que el alambre tiene la forma de
arco. El alambre se comporta magnéticamente casi como un alambre recto largo, y las líneas de
𝐵 debidas a esta sola vuelta son casi círculos concéntricos.
El campo del solenoide es la suma vectorial de los campos creados por todas las espiras que
forman el solenoide.
Por lo que la figura anterior sugiere que los campos tienden a cancelarse entre alambres
contiguos. También sugiere que, en los puntos dentro del solenoide y razonablemente alejados
de los alambres, 𝐵 es paralelo al eje del solenoide. En el caso límite de alambres cuadrados
empaquetados en forma compacta, el solenoide se convierte esencialmente en una lámina de
corriente cilíndrica, y las necesidades de simetría obligan entonces a que sea rigurosamente
cierto el hecho de que 𝐵 sea paralelo al eje del solenoide. Suponiendo que sucede lo explicado
anteriormente entonces para puntos como 𝑃 en la figura, el campo creado por la parte superior
de las espiras del solenoide apunta a la izquierda y tiende a cancelar al campo generado por la
parte inferior de las espiras del solenoide, que apunta hacia la derecha.
2 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Cuando el solenoide se vuelve más y más ideal, lo cual ocurre, cuando se aproxima a la
configuración de una lámina de corriente cilíndrica e infinitamente larga, el campo 𝐵 en los
puntos de afuera tiende a cero.
La siguiente figura muestra las líneas de 𝐵 para un solenoide real, que está lejos de ser ideal,
puesto que la longitud es ligeramente mayor que el diámetro. Aun aquí, el espaciamiento de las
líneas de 𝐵 en el plano central muestra que el campo externo es mucho más débil que el campo
interno.
Aplicando la ley de Ampere:
∮ 𝐵 ∗ 𝑑𝑠 = 𝜇0𝑖
A la trayectoria rectangular 𝑎𝑏𝑐𝑑 en el solenoide ideal de la siguiente figura:
3 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Escribimos la integral ∮ 𝐵 ∗ 𝑑𝑠 como la suma de cuatro integrales, una por cada segmento de la
trayectoria:
∮ 𝐵 ∗ 𝑑𝑠 = ∫ 𝐵 ∗ 𝑑𝑠𝑏
𝑎
+ ∫ 𝐵 ∗ 𝑑𝑠𝑐
𝑏
+ ∫ 𝐵 ∗ 𝑑𝑠 + ∫ 𝐵 ∗ 𝑑𝑠𝑎
𝑑
𝑑
𝑐
… 1
La primera integral a la derecha es 𝐵ℎ, donde 𝐵 es la magnitud de campo magnético dentro del
solenoide y ℎ es la longitud arbitraria de la trayectoria desde a hasta b. Nótese que la
trayectoria 𝑎𝑏, si bien paralela al eje del solenoide, no necesariamente coincide con él.
Resultará que 𝐵 adentro del solenoide es constante en su sección transversal e independiente
de la distancia desde el eje.
La segunda y cuarta integrales de la ecuación 1 son cero, porque en cada elemento de estas
trayectorias 𝐵 está en ángulo recto con la trayectoria (para los puntos dentro del solenoide) o
bien es cero (para los puntos fuera de él). En cualquier caso, 𝐵 ∗ 𝑑𝑠 es cero, y las integrales se
anulan. La tercera integral, que incluye la parte del rectángulo que se encuentra fuera del
solenoide, es cero porque hemos aceptado que 𝐵 es cero en todos los puntos externos de un
solenoide ideal.
Para toda la trayectoria rectangular, ∮ 𝐵 ∗ 𝑑𝑠 tiene el valor 𝐵ℎ. La corriente neta 𝑖 que pasa por
el anillo amperiano rectangular no es la misma que la corriente 𝑖0 en el solenoide porque el
devanado atraviesa el anillo más de una vez.
Si 𝑛 es el número de espiras por unidad de longitud: entonces la corriente total, que está fuera
de la página dentro del anillo amperiano rectangular de la figura mostrada anteriormente, es:
𝑖 = 𝑖0𝑛ℎ
La ley de Ampere se convierte entonces en:
𝐵ℎ = 𝜇0𝑖0𝑛ℎ
O sea:
𝐵 = 𝜇0𝑖0𝑛
La ecuación anterior muestra que el campo magnético adentro de un solenoide depende
únicamente de la corriente 𝑖0 y del número de espiras 𝑛 por unidad de longitud. Si bien se ha
deducido la ecuación para un solenoide ideal infinitamente largo, se cumple bastante bien con
los solenoides reales en los puntos internos cerca del centro del solenoide. Para un solenoide
ideal, la ecuación indica que 𝐵 no depende del diámetro o de la longitud del solenoide y que 𝐵
es constante en la sección transversal del solenoide. Por lo que el solenoide es una manera
práctica de crear un campo magnético uniforme.
4 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Objetivos.
Determinar la constante de permeabilidad magnética en el interior de un solenoide.
Observar la variación del campo magnético que se produce en el solenoide al variar la
intensidad de corriente.
Observar cualitativamente la diferencia que existe entre dos equipos diferentes (uno
nuevo y uno viejo) al realizar el mismo experimento.
Material.
Equipo 1
1 solenoide de 300 espiras.
1 teslámetro.
1 plataforma movible.
1 reóstato de 100 Ω.
1 prensa.
1 sonda de hall axial (largo).
1 base para la sonda de hall.
1 prensa.
Equipo 2
Aparato medidor de campo magnético (Teslámetro).
Sonda de Hall Axial (largo).
Instrumento de bobina móvil.
Reóstato 100 Ω.
Interruptor de navaja.
Una carátula de 0 –1 amp.
Dos cables caimán-caimán.
Cinco cables banana-banana.
Cuatro cables banana-caimán.
Dos prensas.
Dos abrazaderas redondas.
Bobina patrón de cuatro capas (8 salidas).
5 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Diseño del dispositivo.
6 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Hipótesis.
La intensidad del campo magnético, que ese genera en el interior de un solenoide, es
directamente proporcional al cuadrado de la intensidad de corriente que se aplica en el interior
del solenoide.
PRIMERA PARTE DE LA PRÁCTICA.
Desarrollo experimental primer experimento (equipo moderno)
Los valores obtenidos en el laboratorio son los siguientes:
𝒊 (𝑨) 𝑩 (𝒎𝑻)
0.1 0.24
0.19 0.46
0.29 0.69
0.4 0.91
0.5 1.16
0.6 1.36
0.7 1.56
0.8 1.8
0.9 2.01
1 2.23
1.1 2.48
1.2 2.68
1.31 2.91
1.39 3.1
1.5 3.38
1.6 3.59
1.7 3.79
1.8 4.01
1.9 4.24
2.01 4.48
Donde:
𝐼 (𝐴) = Intensidad de corriente que se aplica en el interior del solenoide.
𝐵 (𝑚𝑇) = Campo magnético generado en el interior de un solenoide.
7 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Los valores obtenidos a partir de la tabla son:
∑ 𝑥 = 20.99
∑ 𝑥2 = 28.728
∑ 𝑦 = 47.08
∑ 𝑦2 = 143.6708
∑ 𝑥𝑦 = 64.2434
Mientras que la grafica de dispersión es la siguiente:
En la grafica se puede observar que hay una tendencia casi lineal, esto indica una alta
correlación en los datos por lo cual no es necesario usar una transformación para la variable
independiente.
Por mínimos cuadrados los parámetros físicos obtenidos son los siguientes:
𝑏 = 0.03037 𝑚𝑇
𝑚 = 2.2140 𝑚𝑇
𝐴
𝑟 = 0.9999
y = 2.214x + 0.0304R² = 0.9999
0
0.5
1
1.5
2
2.5
3
3.5
4
4.5
5
0 0.5 1 1.5 2 2.5
B (
mT)
i (A)
Gráfico de dispersión de i (A), B (mT)
8 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Calculo de 𝝁𝟎𝒆𝒙𝒑
Se tiene la ecuación de la recta:
𝑦 = 𝑚𝑥 + 𝑏
Por lo tanto la ley física es:
𝐵 = 𝑚𝑖 + 𝑏
𝐵 = 2.2140 𝑚𝑇
𝐴 (𝑖) + 0.03037 𝑚𝑇
De la teoría sabemos que:
𝐵 = 𝑛𝜇0𝑖
Al comparar con la ley física, la pendiente es igual a:
𝑚 = 𝑛𝜇0
Despejando a 𝜇0:
𝜇0 =𝑚
𝑛
𝜇0 =𝑚
#𝑛𝐿
Sustituyendo:
𝜇0 =2.2140𝑥10−3 𝑇
𝐴300
0.17𝑚
𝝁𝟎𝒆𝒙𝒑 = 𝟏. 𝟐𝟓𝟒𝟔𝒙𝟏𝟎−𝟔𝑻𝒎
𝑨
9 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Calculo del error experimental
Se tiene que:
𝐸𝑒𝑥𝑝 = ‖𝜇𝑡𝑒𝑜−𝜇𝑒𝑥𝑝
𝜇𝑡𝑒𝑜‖ ∗ 100%
𝐸𝑒𝑥𝑝 = ‖1.2566𝑥10−6 − 1.2546𝑥10−6
1.2566𝑥10−6‖ ∗ 100%
𝑬𝒆𝒙𝒑 = 𝟎. 𝟏𝟔%
Calculo de 𝜹𝝁
𝜇 =𝑚
𝑛
𝛿𝜇 = (1
𝑛) (𝛿𝑚)
𝛿𝑚 = 𝑆𝑛−2√𝑛
𝑛 ∑ 𝑋2 − (∑ 𝑥)2
𝑆𝑛−2 = √∑ (𝑌𝑖 − )2𝑛
𝑖=1
𝑛 − 2= √
0.004 × 10−3
18= 4.7 × 10−4𝑇
√𝑛
𝑛 ∑ 𝑋2 − (∑ 𝑥)2= 0.386𝐴
𝛿𝑚 = (4.7 × 10−4𝑇)(0.386𝐴) = 1.81 × 10−4𝑇
𝐴
𝛿𝜇 = (1
1764.7) (1.81 × 10−4)
𝜹𝝁 = 𝟏. 𝟎𝟐𝟔 × 𝟏𝟎−𝟕𝑻𝒎
𝑨
10 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Desarrollo experimental primer experimento (equipo antiguo).
𝒊 (𝑨) 𝑩 (𝒎𝑻)
0.05 0.27
0.1 0.49
0.15 0.73
0.2 0.96
0.25 1.23
0.3 1.5
0.35 1.74
0.4 1.8
0.45 2.16
0.5 2.42
0.55 2.57
0.6 2.79
0.65 3
0.7 3.2
0.75 3.4
0.8 3.59
0.85 3.9
0.9 4.03
0.95 4.25
1 4.4
Donde:
𝐼 (𝐴) = Intensidad de corriente que se aplica en el interior del solenoide.
𝐵 (𝑚𝑇) = Campo magnético generado en el interior de un solenoide.
11 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Los valores obtenidos a partir de la tabla son:
∑ 𝑥 = 10.5
∑ 𝑥2 = 7.175
∑ 𝑦 = 48.43
∑ 𝑦2 = 149.2705
∑ 𝑥𝑦 = 32.7115
Mientras que la grafica de dispersión es la siguiente:
Al igual que en la grafica para el equipo nuevo, en esta grafica se observa que hay una
tendencia lineal en los valores graficados, por lo cual no es necesario usar una transformación
para la variable independiente.
Por mínimos cuadrados los parámetros físicos obtenidos son los siguientes:
𝑏 = 0.1207 𝑚𝑇
𝑚 = 4.3824 𝑚𝑇
𝐴
𝑟 = 0.9989
y = 4.3824x + 0.1207R² = 0.9979
0
0.5
1
1.5
2
2.5
3
3.5
4
4.5
5
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2
B (
mT)
i (A)
Gráfico de despersion de i (A), B (mT)
12 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Calculo de 𝝁𝟎𝒆𝒙𝒑
Se tiene la ecuación de la recta:
𝑦 = 𝑚𝑥 + 𝑏
Por lo tanto la ley física es:
𝐵 = 𝑚𝑖 + 𝑏
𝐵 = 4.3824 𝑚𝑇
𝐴 (𝑖) + 0.1207 𝑚𝑇
De la teoría sabemos que:
𝐵 = 𝑛𝜇0𝑖
Al comparar con la ley física, la pendiente es igual a:
𝑚 = 𝑛𝜇0
Despejando a 𝜇0:
𝜇0 =𝑚
𝑛
𝜇0 =𝑚
#𝑛𝐿
Sustituyendo:
𝜇0 =4.3824𝑥10−3 𝑇
𝐴88 × 40.08𝑚
𝝁𝟎𝒆𝒙𝒑 = 𝟗. 𝟗𝟔𝒙𝟏𝟎−𝟕𝑇𝑚
𝐴
13 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Calculo del error experimental
Se tiene que:
𝐸𝑒𝑥𝑝 = ‖𝜇𝑡𝑒𝑜−𝜇𝑒𝑥𝑝
𝜇𝑡𝑒𝑜‖ ∗ 100%
𝐸𝑒𝑥𝑝 = ‖1.2566𝑥10−6 − 9.96𝑥10−7
1.2566𝑥10−6‖ ∗ 100%
𝑬𝒆𝒙𝒑 = 𝟐𝟎. 𝟑𝟐%
Calculo de la 𝜹𝝁
𝜇 =𝑚
𝑛
𝛿𝜇 = (1
𝑛) (𝛿𝑚)
𝛿𝑚 = 𝑆𝑛−2√𝑛
𝑛 ∑ 𝑋2 − (∑ 𝑥)2
𝑆𝑛−2 = √∑ (𝑌𝑖 − )2𝑛
𝑖=1
𝑛 − 2= √
0.068 × 10−3
18= 1.94 × 10−3𝑇
√𝑛
𝑛 ∑ 𝑋2 − (∑ 𝑥)2= 0.775
1
𝐴
𝛿𝑚 = (1.94 × 10−3𝑇)(0.775𝐴−1) = 1.5 × 10−3𝑇
𝐴
𝛿𝜇 = (1
4400) (1.5 × 10−3)
𝜹𝝁 = 𝟑. 𝟒𝟐 × 𝟏𝟎−𝟕𝑻𝒎
𝑨
14 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
SEGUNDA PARTE DE LA PRÁCTICA.
Medición de campo magnético para intensidad de corriente constante.
𝑩𝒐𝒓𝒏𝒆𝒔 𝑩𝟏(mT)
A 0.22
B 0.22
C 0.22
D 0.21
𝐵1 = 0.2175 𝑚𝑇
𝑩𝒐𝒓𝒏𝒆𝒔 𝑩𝟐
AB 0.43
AC 0.44
AD 0.44
BC 0.44
BD 0.44
CD 0.43
𝐵2 = 0.4367 𝑚𝑇
𝑩𝒐𝒓𝒏𝒆𝒔 𝑩𝟑
ABC 0.68
ABD 0.68
ACD 0.66
BCD 0.66
𝐵3 = 0.67 𝑚𝑇
𝑩𝒐𝒓𝒏𝒆𝒔 𝑩𝟒
ABCD 0.88
𝐵4 = 0.88 𝑚𝑇
De donde:
𝐵𝑜𝑟𝑛𝑒𝑠: Bornes contenidos en la orilla del solenoide.
𝐵: Campo magnético producido en el interior del solenoide.
15 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Promedios densidad de espiras.
Borne Espiras
A 1087.5
B 1087.5
C 1100
D 1087.5
1 = 1090.625
Borne Espiras
AB 2175
AC 2187.5
AD 2175
BC 2187.5
BD 2175
CD 2187.5
2 = 2181.25
Borne Espiras
ABC 3275
ABD 3262.5
ACD 3275
BCD 3275
3 = 3271.85
Borne Espiras
ABCD 4362.5
4 = 4362.5
De donde:
𝐵𝑜𝑟𝑛𝑒𝑠: Bornes contenidos en la orilla del solenoide.
𝐸𝑠𝑝𝑖𝑟𝑎𝑠: Densidad de espiras.
16 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Tabla de datos 3
(𝒎𝑻)
1090.625 0.2175
2181.25 0.4367
3271.875 0.67
4362.5 0.88
∑ 𝑥 = 1.090 × 104
∑ 𝑥2 = 3.57 × 107
∑ 𝑦 = 2.2042
∑ 𝑦2 = 1.4613
∑ 𝑥𝑦 = 7220.91
𝑏 = −4.15 × 10−3 𝑚𝑇
𝑚 = 2.03 × 10−4 𝑚𝑇. 𝑚
𝑟 = 0.9998
y = 0.0002x - 0.0042R² = 0.9996
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
0 1000 2000 3000 4000 5000
n
M (mT)
Gráfico de dispersión para los datos de la tabla 3
17 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
En esta grafica se observa que hay una tendencia lineal en los valores graficados, por lo cual no
es necesario usar una transformación para la variable independiente.
Ley física.
Se tiene la ecuación de la recta:
𝑦 = 𝑚𝑥 + 𝑏
Por lo tanto la ley física es:
𝐵 = 𝑚𝑛 + 𝑏
𝐵 = 2.03 × 10−4 𝑚𝑇. 𝑚 (𝑛) − 4.15 × 10−3 𝑚𝑇
De la teoría sabemos que:
𝐵 = 𝑛𝜇0𝑖
Al comparar con la ley física, la pendiente es igual a:
𝑚 = 𝑖𝜇0
Despejando a 𝜇0:
𝜇0 =𝑚
𝑖
Sustituyendo:
𝜇0 =2.0310−7𝑇
0.2𝐴𝑚
𝝁𝟎𝒆𝒙𝒑 = 𝟏. 𝟎𝟏𝟓𝒙𝟏𝟎−𝟔𝑇𝑚
𝐴
18 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Calculo del error experimental
Se tiene que:
𝐸𝑒𝑥𝑝 = ‖𝜇𝑡𝑒𝑜−𝜇𝑒𝑥𝑝
𝜇𝑡𝑒𝑜‖ ∗ 100%
𝐸𝑒𝑥𝑝 = ‖1.2566𝑥10−6 − 1.015𝑥10−6
1.2566𝑥10−6‖ ∗ 100%
𝑬𝒆𝒙𝒑 = 𝟏𝟗. 𝟐𝟐%
Conclusiones
La practica 9 llamada campo magnético en el interior de un solenoide tuvo como objetivos el
determinar la constante de permeabilidad magnética en el interior de un solenoide, poder
observar la variación del campo magnético que se produce en el solenoide al variar la
intensidad de corriente y finalmente el observar cualitativamente la diferencia que existe entre
dos equipos diferentes (uno nuevo y uno viejo) al realizar el mismo experimento.
En lo que corresponde a la primer parte de la práctica, tanto para el equipo nuevo como el
viejo, se realizo lo siguiente:
Primero se trazo una grafica de dispersión de los datos obtenidos en el laboratorio, después de
obtuvieron los parámetros físicos y obteniendo la siguiente ley física para el equipo nuevo:
𝐵 = 2.2140 𝑚𝑇
𝐴 (𝑖) + 0.03037 𝑚𝑇
Y para el equipo viejo:
𝐵 = 4.3824 𝑚𝑇
𝐴 (𝑖) + 0.1207 𝑚𝑇
Después se comparo la ecuación de la recta con la siguiente ecuación 𝐵 = 𝑛𝜇0𝑖 obteniendo que
𝑚 = 𝑛𝜇0 , despejando la constante de permeabilidad magnética se obtuvo que 𝜇0 =𝑚
𝑛 , al
sustituir se encontraron los respectivos valores para la constante de permeabilidad magnética,
tanto para el equipo nuevo como para el viejo, el valor de 𝜇0 para el equipo nuevo es:
𝜇0𝑒𝑥𝑝 = 1.2546𝑥10−6𝑇𝑚
𝐴
19 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Mientras que para el equipo viejo el valor obtenido es el siguiente:
𝜇0𝑒𝑥𝑝 = 9.96𝑥10−7𝑇𝑚
𝐴
Asimismo el error experimental para el equipo nuevo es:
𝐸𝑒𝑥𝑝 = 0.16%
Y para el equipo viejo:
𝐸𝑒𝑥𝑝 = 20.32%
Finalmente en esta primera parte de la práctica se calculo el valor de 𝛿𝜇 y se obtuvo para el
equipo nuevo el siguiente valor:
𝛿𝜇 = 1.026 × 10−7𝑇𝑚
𝐴
Entretanto para el equipo viejo se obtuvo que:
𝛿𝜇 = 3.42 × 10−7𝑇𝑚
𝐴
Los resultados obtenidos de la primer parte de la práctica, dejan entrever que ambos
experimentos se realizaron bajo unas condiciones bastante aceptables, porque los resultados
de los errores experimentales son relativamente pequeños especialmente para el equipo viejo,
probablemente los errores cometidos en el experimento se deban a errores de calibración en el
equipo utilizado, por la interacción del campo magnético en el solenoide o bien por la persona
que sostenía tanto la sonda de Hall como el solenoide lo anterior solo ocurre en el caso del
equipo viejo, porque en el equipo nuevo una plataforma movible sostenía el solenoide.
Para la segunda parte de la práctica primero se obtuvieron los valores experimentales para el
campo magnético generado a una intensidad de corriente constante que fue de 0.2 𝐴, estos
valores se obtuvieron por medio de diferentes conexiones para los bornes del solenoide. De
igual manera se obtuvieron valores experimentales para la densidad de espiras del solenoide.
Una vez con esos valores se calcularon promedios para cada una de las combinaciones de
bornes del solenoide, tanto para el campo magnético como para la densidad de espiras,
posteriormente se realizo una tabla con los promedios obtenidos, teniendo a la densidad de
espiras como la variable independiente y al campo magnético como la variable dependiente.
Con esos valores se hizo una grafica de dispersión y se obtuvieron sus correspondientes
parámetros físicos.
20 PRACTICA 9 “CAMPO MAGNETICO EN EL INTERIOR DE UN SOLENOIDE”
Después se comparo la ecuación de la recta con la siguiente ecuación 𝐵 = 𝑛𝜇0𝑖 obteniendo que
𝑚 = 𝑛𝜇0 , despejando la constante de permeabilidad magnética se obtuvo que 𝜇0 =𝑚
𝑛 , al
sustituir se encontraron los respectivos valores para la constante de permeabilidad magnética
que es:
𝜇0𝑒𝑥𝑝 = 1.015𝑥10−6𝑇𝑚
𝐴
Asimismo el error experimental es:
𝐸𝑒𝑥𝑝 = 19.22%
Sin más que mencionar esas han sido las conclusiones acerca de la practica 9 correspondiente
al tema de campo magnético en el interior de un solenoide, no sin antes decir que la practica
fue muy interesante y contribuyo en demasía a incrementar el conocimiento en torno al campo
magnético.
Bibliografía
Serway, Jewett, Física para Ciencias e Ingenierías Volumen II, 6 edición, Edit. Thomson,
México 2005.
Tipler, Mosca, Física Para La Ciencia y la Tecnología Volumen II, 5 edición, Edit. Reverte,
España 2005.
Resnick, Halliday, Krane, Física, 4ta edición, Edit. CECSA, México D.F., 1998.