2014/15

Osnovi elektrotehnike 1

2014/15Visoka Tehnička škola

Predavanje 1

Br ESPB: 7Fond časo: 3+3Semestar: 1Nastavnik: Dejan BlagojevićAsistent: Nataša Nešić

�Atom

�Struktura atoma

�model

Kulonovzakon

rr

qqkF

rr

221=

�intezitet�pravac�smer

Električno polje� Posebno stanje materijalne sredineu okolini

naelektrisanih tela, koje se manifestuje dejstvomsilena uneto probno naelektrisanje

� Probno naelektrisanje

� Raspodela polja u prostoru

rr

qkE

rr

2=

q

FE

rr

=

Linije elektri čnog polja

�definicija

Rad sila elektricnog polja

Ako se u električno polje unese probno opterećenje dq, na njega polje deluje silom

EqF ∆=

lFA ∆=∆rN

Er

lFA ∆=∆

∫∫ ∆==N

M

N

M

EdlqFdlA

M

� Elektrostatičko polje pripada klasikonzervativnih polja.Karakteristika konzervativnih polja jeste da jerad sila uovim poljima po zatvorenoj putanji jednak nuli.

� Rad koji izvrše sile polja E pri pomeranju probnogopterećenja duž neke zatvorene putanje, ne zavisi odoblika putanje već samo od položaja njenih krajnjih ta-čaka.čaka.

Er

.constE =r

.constE ≠r

Elektrostatički potencijal� Električni potencijal (znak:φ ili U) predstavlja ele-

ktričnu potencijal nu energiju opterećenja u elektri-čnompolju

� Električni se potencijal ne može neposrednomeriti,� Električni se potencijal ne može neposrednomeriti,već se meri samo njegova razlika koja je jednakaelektričnomnaponu.

� [V].� Skalar!!!!

NEr

∞

∫∫ ∆===N

M

N

M

p ldEqldFAWrrrr

M

N

dq Er

M

∫∞

=M

Edlϕ

∫=−=N

M

MN EdlU ϕϕ

Potencijal tačkastogopterećenja

0204

1r

r

QE

rr

επ=

rr

QEdl

M

r

04πεϕ == ∫

∞

� Tačke u prostoru u kojima električni potencijal ima jednakevrednostičine ekvipotencijalne površine.

VV ∆+ 2 VV ∆+ 2 VV ∆+ 20

VV ∆+0

0V

VV ∆−0

VV ∆+ 20

VV ∆+0

0V

VV ∆−0

.),,( constzyxV =