prezentacja programu powerpointantonowi/tm_w_1.pdf · 2016. 11. 11. · 17. termodynamika dyfuzji....
TRANSCRIPT
Termodynamika
materiałów
1. Funkcje termodynamiczne, pojemność cieplna.
2. Warunki równowagi termodynamicznej w układach jedno- i wieloskładnikowych, pojęcie potencjału
chemicznego.
3. Modele roztworów: roztwór idealny, roztwór regularny. Reguły Hume-Rothery’ego.
4. Współistnienie faz- reguła faz Gibbsa.
5. Krzywe G(c) i konstrukcja diagramów fazowych w układach dwuskładnikowych. Eutektyki.
6. Wyznaczanie diagramów fazowych. Ilościowa interpretacja diagramów fazowych – reguła dźwigni.
7. Klasyfikacja Landaua przemian fazowych. Przemiany I i II rzędu. Parametr uporządkowania.
8. Defekty równowagowe i nierównowagowe. Równowagowa koncentracja defektów punktowych.
9. Druga zasada termodynamiki – procesy odwracalne i nieodwracalne.
10. Stany stacjonarne – teoria Onsagera. Efekty krzyżowe i relacje przemienności.
11. Klasyczna teoria zarodkowania homogenicznego. Zarodkowanie heterogeniczne.
12. Wzrost fazy krystalicznej. Wzrost kontrolowany interfejsem, wzrost kontrolowany dyfuzją.
13. Morfologia wzrostu – niestabilność interfejsu i wzrost dendrytyczny.
14. Całkowita szybkość przemiany – model Avramiego.
15. Dyfuzja – I i II prawo Ficka.
16. Mechanizmy dyfuzji – efekt Kirkendalla.
17. Termodynamika dyfuzji. Metastabilne i niestabilne obszary diagramu fazowego. Zarys teorii rozpadu
spinodalnego Cahna.
18. Fazy metastabilne – zamrożenie konfiguracyjne.
19. Faza szklista. Pojęcie lepkości. Przejście szkliste. Paradoks Kauzmanna.
20. Szkła metaliczne – modele struktury i własności.
Plan wykładu
Układ i otoczenie
Rodzaje układów:
izolowane – nie mogą wymieniać z otoczeniem ani masy ani energii
izolowane adiabatycznie - nie mogą wymieniać z otoczeniem masy
mogąc jednocześnie wymieniać z otoczeniem energię, ale jedynie w
formie pracy
zamknięte -nie mogą wymieniać z otoczeniem masy, ale mogą
wymieniać z otoczeniem energię w formie zarówno pracy jak i
ciepła
otwarte -mogą wymieniać z otoczeniem masę oraz energię w
dowolnej formie.
UKŁADOTOCZENIE
GRANICA UKŁADU
Doświadczenie Joula
Układ izolowany - Wszechświat
Układ izolowany adiabatycznie – termos doskonały
Układ zamknięty – darmowy automat do pinballa
Układ otwarty– akwarium
Pojęcie funkcji stanu
Energia wewnętrzna
U=Q-W
Q- ciepło dostarczone do układu
W- praca wykonana przez układ
U- funkcja stanu (zależy tylko od stanu końcowego
i początkowego)
dU=đQ-đW
đW=pdV
Pojemność cieplna
Ilość ciepła zaabsorbowanego podczas jednostkowej
zmiany temperatury.
C=dQ/dT
dQ=dU+pdV
Cv=(dU/dT)V
Cp i CV
(Cp-CV) - miara pracy (pdV) wykonanej przez ciało po
dostarczeniu ciepła
- współczynnik sprężystości objętościowej
pdV jest duże gdy ciało jest ściśliwe (np. gaz)
Dla ciał stałych w niewysokich ciśnieniach Cp CV
dTCU
T
T
V
2
1
1 Vp CC
V
pV
Pomiar pojemności cieplnej - kalorymetr
Pomiar pojemności cieplnej – skaningowa
kalorymetria różnicowa (DSC)
dt
dTCdTC
dt
d
dt
dQpp
Prz
epły
w c
iepła
Entalpia
Jeżeli układ może zmieniać swoją objętość, to zmiana energii
wewnętrznej nie jest równa dostarczonemu ciepłu. Energia
wraca do otocznia w postaci pracy (dU<dq)
H=U+pV
dH=dQ+Vdp dla dp=0 dH=dQ
Cp=(dH/dT)p
Dla niewysokich ciśnień człon pV można zaniedbać (UH)
Jak zmierzyć entalpię ?
dTCH
T
T
p
2
1
Znając zależność Cp(T) (np. z DSC) możemy wyznaczyć zmianę
entalpii w pewnym zakresie temperatur (najczęściej potrzebne).
Standardowy poziom odniesienia: H=0 w T=298K
Cp(T) – nachylenie wykresu funkcji H(T)
Kiedy zajdzie przemiana ?
A+B =>C
Czy znajomość entalpii wystarcza do
odpowiedzi na to pytanie?
Entropia
p
p/2
Gaz idealny – brak zmiany entalpii (H=0)
Rośnie entropia – S>0
Czy przemiana zajdzie ? => trzeba rozważyć entalpię i entropię
BARDZO mało
prawdopodobne
Jak zmierzyć entropię ?
T
dQdS dT
T
CS
T
T
p
2
1
Dla procesu odwracalnego:
dTTCTH p
dTT
TCTS
p
TCp
Energia swobodna
G=H-TS (energia swobodna Gibbsa)
dG=-SdT+Vdp
Energia swobodna – energia, którą można
wykorzystać do wykonania pracy mechanicznej
Reakcja zajdzie spontanicznie kiedy:
G<0
F=U-TS (energia swobodna Helmholtza)
VdpSdTdG
TSHG
pTGG ,
Wpływ ciśnienia na równowagę fazową
VdpSdTdG Vdp
dG
T
dTSdpVdG
dTSdpVdG
m
m
V
S
VV
SS
dT
dp
mm
TSHG
TSHG
0 STHGGG
VT
H
dT
dp
eqeq
równanie Clausiusa-Clapeyrona: zależność między zmianą ciśnienia a
zmianą temperatury wzdłuż krzywej równowagi faz (eq=equlibrium)
Jeśli dwie fazy mają różne objętości
molowe to ich energie swobodne będą
zmieniały się w różny sposób wraz ze
zmieniającym się ciśnieniemw punkcie równowagi:
THS /
-Fe (bcc)
FF=0.68
-Fe (fcc)
FF=0.74
0
0
HHH
VVV
HH
VV
mm
mm
0
VT
H
dT
dp
eqeq
Mechanizmy pochłaniania ciepła
Cp=CS + Ce + CM
prawo Dulonga Petita:
CV,p 3R=24 J/mol·K w wysokich
temperaturach (T>TD)
S – sieć krystaliczna
E – elektrony
M – momenty magnetyczne
Masowe ciepło właściwe w funkcji liczby atomowej
bcc -
stal magnetyczna
(ferrytyczna)
Tc= 7230 C
fcc -
stal niemagnetyczna
(austenityczna)
Cp (T)H(T),S(T) G(T)
Równowaga
• Układ jest w równowadze wtedy gdy jest w stanie najbardziej
stabilnym, czyli nie wykazuje tendencji do ulegania
przemianom w nieskończonej perspektywie czasowej.
• Układ zamknięty w warunkach stałej temperatury i ciśnienia
będzie w równowadze, gdy jego energia swobodna Gibbsa
G=H-TS będzie osiągała minimum (dG=0).
• Stan równowagi oznacza „kompromis” między niską entalpią i
wysoką entropią.
• Fazy stałe (o niskiej entropii) są stabilne w niskich
temperaturach, w wysokich temperaturach stabilne są fazy o
wysokiej entropii (ciekłe i gazowe).
konfiguracja atomów
Ener
gia
sw
obodna
Gib
bsa
dG=0
dG=0
AB
dG=0
C