univerzita komenskÉho v bratislave ... - fmph.uniba.sk · mení sa jej vnútorná energia. preto...
TRANSCRIPT
UNIVERZITA KOMENSKÉHO V BRATISLAVE
FAKULTA MATEMATIKY, FYZIKY A INFORMATIKY
ŠTÚDIUM PROCESOV USKLADNENIA ENERGIE A MOŽNOSTÍ
KONVERZIE MEDZI ELEKTRICKOU, MECHANICKOU A
TEPELNOU ENERGIOU
Diplomová práca
2015
Bc. Ján Kováč
UNIVERZITA KOMENSKÉHO V BRATISLAVE
FAKULTA MATEMATIKY, FYZIKY A INFORMATIKY
ŠTÚDIUM PROCESOV USKLADNENIA ENERGIE A MOŽNOSTÍ
KONVERZIE MEDZI ELEKTRICKOU, MECHANICKOU A
TEPELNOU ENERGIOU
Diplomová práca
Študijný program: Enviromentálna fyzika a obnoviteľné zdroje energie
Študijný odbor: 4.1.1. fyzika
Školiace pracovisko: Katedra astronómie, fyziky Zeme a meteorológie
Školiteľ: Doc. RNDr. Marcela Morvová, PhD.
Bratislava 2015
Bc. Ján Kováč
Čestné vyhlásenie:
Čestne vyhlasujem, že diplomovú prácu som vypracoval
samostatne, len s použitím uvedenej literatúry a s pomocou
vedúcej práce.
...........................................
Bc. Ján Kováč
Poďakovanie
Za pomoc pri vypracovaní diplomovej práce ďakujem vedúcej práce Doc. RNDr. Marcele
Morvovej, PhD. Hlavne za jej odborné rady, podnetné pripomienky a čas, ktorý sme spolu
aj s celým kolektívom strávili pri príprave experimentálnej aparatúry. Moje poďakovanie
patrí aj všetkým ostatným, ktorí mi pomohli a podporili ma v mojom úsilí.
Abstrakt
KOVÁČ, Ján: Štúdium procesov uskladnenia energie a možností konverzie medzi
mechanickou, elektrickou a tepelnou energiou [Diplomová práca]. Univerzita Komenského
v Bratislave; Fakulta matematiky, fyziky a informatiky; Katedra astronómie, fyziky Zeme
a meteorológie. Vedúci práce: Doc. RNDr. Marcela Morvová, PhD. Bratislava, 2015, 72 s.
Táto práca prináša prehľad materiálov, ktoré môžu byť použité ako uskladňovacie médium
pre zásobníky tepla na báze PCM. Väčšina z týchto materiálov má vysoké merné
skupenské teplo, ale nízku tepelnú vodivosť, ktorá limituje ich využitie v solárnych
aplikáciách. Na základe dostupných informácií o metódach zvýšenia tepelnej vodivosti
PCM bolo skonštruované experimentálne zariadenie, ktoré využíva zmes parafínu a grafitu
ako akumulačné médium na uskladňovanie solárneho tepla. Grafit v zmesi bol čiastočne
stabilizovaný použitím polymérneho aditíva. Cieľom práce bolo získať predbežné
výkonové charakteristiky zásobníka a posúdiť efektivitu nabíjania zásobníka. Z výsledkov
je zrejmé, že počas priaznivého počasia je zásobník schopný akumulovať relatívne veľké
množstvo tepla a dosahuje relatívne vysoký výkon. Na konci práce prinášam niekoľko
návrhov pre ďaľšie skúmanie a lepšie technické vybavenie zásobníka.
Kľúčové slová: Fázová premena, PCM, Parafín, uskladnenie skupenského tepla, nabíjanie,
výkonová charakteristika
Abstract
KOVÁČ, Ján: Study of energy storage processes and conversion possibilities between
electrical, mechanical and heat energies [Master thesis]. Comenius University, Faculty of
Mathematics, Physics and Informatics; Department of Astronomy, Earth Physics and
Meteorology. Supervisor: Doc. RNDr. Marcela Morvová, PhD. Bratislava, 2015, 72 p.
This paper provides an overview of materials that can be used as the storage medium for
heat storage systems on the bases of PCM. Most of these materials have high latent heat
but low thermal conductivity, which limits their use in solar applications. Based on
available information on methods for increasing the thermal conductivity of PCM, we
designed an experimental device that uses a mixture of paraffin and graphite as the storage
medium for storing solar heat. Graphite in the mixture was partially stabilized by using the
polymeric additives. Our goal was to obtain preliminary performance characteristics of the
experimental latent heat storage system and to evaluate the effectiveness of its charging.
The results show that during favorable weather, the experimental tank can store a relatively
large amount of heat and reaches a relatively high performance. In the conclusion, we
present the suggestions for further research and improvement of the hardware stack.
Key words: Phase transition, PCM, paraffin, latent heat storage, charging, performance
characteristics
Predhovor
Táto záverčná diplomová práca poskytuje prehľad materiálov, ktoré môžu byť použité na
uskladňovanie tepla na báze skupenského tepla v rôznych aplikáciách. Spomenuté sú aj
najbežnejšie problémy, ktoré bránia týmto materiálom v komerčnom využívaní. Cieľom
práce bola konštrukcia experimentálneho zariadenia, ktoré využíva slnečné žiarenie na
produkciu tepla a uskladňovač tepla na akumuláciu tepla pomocou látok využívajúcich
skupenské teplo. Toto zariadenie bolo skonštruované na Fakulte matematiky, fyziky
a informatiky Univerzity Komenského v Bratislave. Vzhľadom na to, že ide o nové
zariadenie, bolo potrebné na jeho konštrukciu vynaložiť veľké úsilie, za ktoré sa chcem
ešte raz poďakovať celému nášmu kolektívu. Kvôli časovej obmedzenosti neboli
vybudované vybíjacie okruhy, ale len nabíjacie okruhy s 90⁰ a 30⁰ sklonenými vákuovými
trubicovými kolektormi. Tie v tejto práci priniesli pohľad na to, ako efektívne možno
nabíjať zásobník solárnym obnoviteľným zdrojom energie a uskladňovať tak teplo pre jeho
ďaľšie využívanie. Dobudovanie vybíjacích okruhov umožní v blízkej budúcnosti
skúmanie výkonu zásobníka pri kombinovanom procese nabíjania a vybíjania súčasne.
Obsah
Zoznam skratiek a značiek ................................................................................................ 10
Úvod .................................................................................................................................... 11
1 Cieľ práce ................................................................................................................... 12
2 Teoretická časť ........................................................................................................... 13
2.1 Fázové premeny .................................................................................................... 13
2.1.1 Skupenské teplo topenia ................................................................................ 15
2.1.2 Skupenské teplo vyparovania ........................................................................ 15
2.2 Vlastnosti látok využívajúcich fázovú premenu na akumuláciu tepla .................. 15
2.2.1 Tepelné vlastnosti .......................................................................................... 16
2.2.2 Fyzikálne vlastnosti ....................................................................................... 16
2.2.3 Chemické vlastnosti ....................................................................................... 16
2.2.4 Ekonomické vlastnosti ................................................................................... 17
2.3 Klasifikácia PCM .................................................................................................. 17
2.3.1 Organické látky .............................................................................................. 18
2.3.2 Anorganické látky .......................................................................................... 21
2.4 Techniky vylepšenia niektorých vlastností PCM .................................................. 25
2.4.1 Zvýšenie tepelnej vodivosti PCM a výkonu zásobníka ................................. 25
2.4.2 Redukcia podchladenia .................................................................................. 30
3 Experimentálna časť ................................................................................................. 31
3.1 Použité zariadenia a materiály .............................................................................. 31
3.1.1 Vákuové slnečné kolektory ............................................................................ 31
3.1.2 Teplonosná kvapalina .................................................................................... 32
3.1.3 Obehové čerpadlá .......................................................................................... 34
3.1.4 Meracia technika ............................................................................................ 34
3.1.5 Výmenníky tepla ............................................................................................ 37
3.1.6 Obal zásobníka ............................................................................................... 37
3.1.7 PCM ............................................................................................................... 38
3.2 Experimentálne zapojenie a kapacita zásobníka tepla .......................................... 41
3.2.1 Schéma aparatúry ........................................................................................... 41
3.2.2 Tepelná kapacita zásobníka ........................................................................... 42
3.3 Metódy analýzy ..................................................................................................... 44
3.3.1 Základné veličiny ........................................................................................... 44
3.3.2 Výpočet štandardnej neistoty ......................................................................... 45
4 Výsledky ...................................................................................................................... 46
4.1 Stabilizácia grafitu použitou metódou .................................................................. 46
4.2 Vstupná/výstupná teplota HTF a výkonové charakteristiky ................................. 48
4.2.1 10.4.2015 ....................................................................................................... 48
4.2.2 13.4.2015 ....................................................................................................... 50
4.2.3 21.4.2015 ....................................................................................................... 52
4.2.4 22.4.2015 ....................................................................................................... 54
4.2.5 23.4.2015 ....................................................................................................... 56
4.2.6 24.4.2015 ....................................................................................................... 58
4.2.7 25.4.2015 ....................................................................................................... 60
5 Diskusia ....................................................................................................................... 62
5.1 Stabilita kapsúl a porovnanie stabilizácie grafitu .................................................. 62
5.2 Vstupná/výstupná teplota HTF a výkonové charakteristiky ................................. 63
Záver ................................................................................................................................... 67
Zoznam použitých zdrojov ................................................................................................ 69
10
Zoznam skratiek a značiek
am roztopená frakcia PCM (bezrozmerné)
cHTF merná tepelná kapacita HTF (kJ/kgK)
ci merná tepelná kapacita látky (kJ/kgK) i=S, L, G
F prietok HTF (m3/s)
i index označujúci fázu: S (solid), L (liquid) a G (gas)
Lm skupenské teplo PCM (kJ)
m hmotnosť látky (m)
q výkon solárneho okruhu (kW)
qav priemerný výkon solárneho okruhu (kW)
Q množstvo uskladneného tepla (kWh)
Qi citeľné teplo (kJ) i=S, L, G
tf konečný čas (s)
ti počiatočný čas (s)
Tf konečná teplota látky (K)
Ti počiatočná teplota látky (K)
Tin vstupná teplota HTF (K)
Tm teplota topenia PCM (K) PCM Phase Change Material
Tout výstupná teplota HTF (K) TÚV teplá úžitková voda
u(f) štandardná neistota parametra f PEG polyetylénglykoly
V objem (m3) HTF Heat Transfer Fluid
Δhm entalpia topenia (kJ/kg) PA polymérové aditívum
ΔT teplotný rozdiel HTF (K), (⁰C) MWCNT Multi-walled Carbon Nanotubes
ρHTF hustota HTF (kg/m3) MPCS Microencapsulated Phase
Change Slurry
11
Úvod
Nedostatok fosílnych zdrojov energie a ich nepriaznivý vplyv na životné prostredie vyústili
v posledných rokoch k hľadaniu mnohých alternatívnych možností. Jednou z nich je aj
využívanie slnečnej energie na získavanie tepla pre domácnosti. Významným nedostatkom
slnečného žiarenia je však jeho nestálosť. Pri jeho využívaní je preto potrebné získanú
energiu najprv uskladniť. V súčasnosti sa bežne používajú zásobníky citeľného tepla, ale
kvôli ich malej tepelnej kapacite je schopnosť uskladňovať väčšie množstvo energie
značne obmedzená. Musia sa používať veľkorozmerné zásobníky zaberajúce veľký objem.
Za posledné desaťročia boli vo veľkej miere skúmané látky, ktoré pri fázovej premene
akumulujú veľké skupenské teplo. Ich schopnosť akumulovať teplo je niekoľkonásobne
vyššia ako pri látkach využívajúcich citeľné teplo. Významnou vlastnosťou týchto látok je
aj to, že prijímajú alebo odovzdávajú teplo pri konštantnej teplote. Táto vlastnosť našla
uplatnenie vo viacerých aplikáciách, kde je potrebné stabilizovať teplotu. Naproti týmto
výhodám, takmer všetky skupiny látok využívajúce fázovú premenu majú nízku tepelnú
vodivosť. Táto nevýhoda má veľmi nepriaznivý vplyv na výkon zásobníka využívajúceho
skupenské teplo.
Snahou predošlých štúdií bolo hľadať riešenia ako zvýšiť výkon zásobníka zvyšovaním
tepelnej vodivosti látok, konštrukčnou zmenou v zásobníku alebo inými metódami, ktoré
budú v práci objasnené. Väčšina z týchto štúdií bola zameraná na skúmanie tepelných
vlastností upravených látok v experimentálnych jednotkách s jasne definovanými
vstupnými parametrami a nie na ich správanie priamo v reálnych podmienkach vo
veľkokapacitnom zásobníku. Pri konštrukcii celej experimentálnej aparatúry sme
vychádzali z doterajších poznatkov a snahou nášho kolektívu bolo vytvoriť práve také
zariadenie, ktoré efektívne akumuluje energiu získanú pomocou vákuových slnečných
kolektorov v reálnych podmienkach. Konštrukcia zariadenia priniesla aj ďaľšie úlohy,
ktoré bude ešte v blízkej budúcnosti nutné vyriešiť. Bol tak vytvorený priestor pre ďaľšie
skúmanie a vylepšovanie celého zariadenia.
12
1 Cieľ práce
Hlavným cieľom tejto práce bola konštrukcia kompletnej experimentálnej aparatúry
využívajúcej slnečné žiarenie na akumuláciu tepelnej energie a získanie prvotných
nabíjacích charakteristík zásobníka tepla. Zásobník využíva na akumuláciu tepla fázový
prechod medzi pevným a kvapalným skupenstvom parafínu. Na skúmanie procesov
v zásobníku a v celom experimentálnom zapojení, ktoré budú zaznámenávané aj v dlhšom
časovom horizonte, tak bolo potrebné urobiť nasledujúce kroky:
1. Štúdium procesov, ktoré prebiehajú pri fázových premenách a štúdium látok, ktoré
využívajú na akumuláciu tepla fázové premeny medzi pevným a kvapalným
skupenstvom.
2. Konštrukcia experimentálnej aparatúry pozostávajúcej zo zásobníka tepla
nabíjaného vákuovými trubicovými kolektormi a podrobný technický popis
použitých zariadení, prvkov a materiálov.
3. Vyhodnotiť namerané údaje, urobiť prvotné merania a získať výkonové
charakteristiky zásobníka počas niekoľkých dní. Posúdiť efektivitu uskladňovania
tepla v experimentálnom zapojení a posúdiť zlepšenie tepelných vlastností parafínu
vo vyrobenej zmesi.
4. Na základe predošlých troch bodov priniesť návrhy pre ďaľšie skúmanie a
technické vylepšenie experimentálneho zásobníka a parafínovej zmesi.
13
2 Teoretická časť
2.1 Fázové premeny
Chemicky čisté látky sú schopné meniť svoje skupenstvo/fázu pri zmene niektorej stavovej
veličiny (napr. teplota). Fázová premena látky síce prebieha pri konštantnej teplote, ale
mení sa jej vnútorná energia. Preto je na prechod z jednej fázy do druhej potrebné dodať,
resp. odobrať tepelnú energiu. Túto energiu nazývame skupenské teplo. Skupenské teplá
možno podľa druhu fázovej premeny rozdeliť na skupenské teplo topenia, tuhnutia,
vyparovania, kondenzácie, sublimácie a desublimácie. Pre reverzné deje (napr.
topenie/tuhnutie) je hodnota skupenského tepla rovnaká.
Pri fázovej premene sa menia aj vlastnosti látky ako je napr. hustota, objem, merná tepelná
kapacita, tepelná vodivosť, elektrická vodivosť, viskozita a pod.
Fázové premeny ilustruje obr. 2.1, v ktorom sa nachádza fázový diagram pre vodu.
Podobný diagram možno získať pre ľubovoľnú látku, ale väčšina látok má krivku medzi
pevnou a kvapalnou fázou naklonenú doprava. Pri vode sa vyskytuje anomália a krivka je
mierne posunutá doľava. Fázový diagram predstavuje závislosť dvoch stavových veličín,
závislosť tlaku od teploty, v ktorej sú zakreslené krivky pre teplotu topenia a teplotu varu
látky rozdeľujúce jednotlivé fázy. Zmenou tlaku pôsobiaceho na látku možno meniť
teplotu topenia resp. varu látky.
Inými slovami, plyn možno
znižovaním teploty alebo zvyšovaním
tlaku skvapalniť len po kritický bod.
Kritická teplota je teplota, nad ktorú sa
plyn nedokáže skvapalniť pri
sebeväčšom zvyšovaní tlaku. Ďalším
zaujímavým bodom je trojný bod. Pri
určitej kombinácii tlaku a teploty sa
môže látka nachádzať vo všetkých
troch skupenstvách. Pod týmto bodom
sa látka môže nachádzať už len
v plynnom alebo pevnom skupenstve.
Obr. 2.1 Fázový diagram vody [1]
14
Medzi trojným a kritickým bodom môže látka prechádzať medzi všetkými tromi
skupenstvami. Ak do tohto intervalu spadá aj atmosférický tlak, tak možno v normálnych
podmienkach využiť prechod medzi všetkými fázami. Z obr. 2.1 je zrejmé, že takým
príkladom je voda, ktorá sa v atmosfére môže nachádzať aj vo forme ľadu a pary.
Na obr.2.2 je znázornená závislosť teploty látky od množstva dodávaného tepla
pozostávajúca z piatich častí. V prvej časti, v intervale teplôt od 0 K po teplotu topenia je
pevnej látke dodávaná tepelná energia, ktorú látka využíva na svoj ohrev. Príjima tzv.
citeľné teplo Q, ktoré sa dá vo všeobecnosti jednoducho vyjadriť v tvare [2]:
𝑄𝑖 = ∫ 𝑚𝑐𝑖𝑑𝑇
𝑇𝑓
𝑇𝑖
(2.1)
Vo vzťahu (2.1) je m hmotnosť látky, c jej merná tepelná kapacita, Ti počiatočná teplota
látky a Tf jej konečná teplota. Index i označuje fázu, v ktorej sa látka nachádza. Pre pevné,
kvapalné a plynné skupenstvo je to S (solid), L (liquid) a G (gas), v príslušnom poradí.
Množstvo tepla, ktoré je potrebné dodať látke, aby sa ohriala o danú teplotu závisí od fázy,
v ktorej sa látka nachádza. Merná tepelná kapacita látky sa totiž líši v danej fáze a môže
byť aj závislá od jej teploty.
Po dosiahnutí teploty topenia, látka prijíma teplo, ktoré využíva na prechod z pevnej fázy
do kvapalnej. Rast teploty sa zastaví a zotrváva pri konštantnej hodnote, pokým sa celá
látka nepremení. Látka v tejto časti prijíma skupenské teplo topenia. Po dosiahnutí
kvapalného skupenstva, látka opäť prijíma citeľné teplo a ohrieva sa až na teplotu varu. Pri
teplote varu prebieha prijímanie skupenského tepla vyparovania a látka prechádza
z kvapalného skupenstva na plynné. Ďaľšie dodávenie tepla vedie k ohrevu plynu.
Obr. 2.2 Závislosť teploty látky od množstva dodávanej tepelnej energie
15
2.1.1 Skupenské teplo topenia
Skupenské teplo topenia, Lm, je množstvo tepelnej energie, ktoré je potrebné dodať pevnej
látke pri teplote topenia, aby sa zmenila na kvapalnú látku rovnakej teploty. Množstvo
tepla, ktoré je potrebné dodať 1 kilogramu látky sa nazýva merné skupenské teplo topenia,
resp. entalpia topenia Δhm a je to materiálová konštanta. Medzi roztopenou frakciou látky
am s hmotnosťou látky m a skupenským teplom topenia Lm platí vzťah [2]:
𝐿𝑚 = 𝑚𝑎𝑚𝛥ℎ𝑚 (2.2)
Mnohé vedecké články sa zaoberajú využitím skupenského tepla topenia látky na
uskladnenie solárneho alebo odpadového tepla vďaka vysokej akumulačnej energetickej
hustote niektorých materiálov. Izotermická akumulačná schopnosť získava rovnako veľkú
pozornosť. Navyše, látky využívajúce fázovú premenu sú schopné akumulovať rovnaké
množstvo tepelnej energie v menších zásobníkoch oproti klasickým metódam ako
uskladňovanie vo forme citeľného tepla [2,3,4].
2.1.2 Skupenské teplo vyparovania
Skupenské teplo vyparovania je množstvo tepelnej energie, ktoré je potrebné dodať
kvapalnej látke pri teplote varu, aby sa zmenila na plynnú látku rovnakej teploty. Fázové
prechody medzi kvapalinou a plynom majú niekoľko násobne vyššie skupenské teplo ako
je entalpia topenia, ale ich obrovské objemové zmeny sú spojené s technickými
problémami. Akumulácia tepla pomocou skupenského tepla vyparovania by vyžadovala
zariadenie s veľmi veľkým objemom, ktoré by skladovalo veľké množstvo pary. Taktiež
by muselo odolávať vysokým tlakom [5]. Kvôli týmto problémom, ktoré by systém robili
komplexným a nepraktickým, sa na uskladnenie latentného tepla používajú len látky
využívajúce fázovú premenu topenie/tuhnutie.
2.2 Vlastnosti látok využívajúcich fázovú premenu na akumuláciu tepla
Materiály, ktoré využívajú fázovú premenu medzi pevným a kvapalným skupenstvom
a tým prijímajú alebo uvoľnujú veľké množstvo skupenského tepla sa označujú PCM (z
anglického Phase Change Materials). Táto skratka je zavedená pre všetky látky, ktoré majú
potenciál alebo sa už využívajú v rôznych aplikáciách, kde je potrebné uskladňovať teplo
a preto ju v práci budem často používať.
Kritériom výberu PCM sú vhodné tepelno-fyzikálno-chemické vlastnosti, ktoré môžu byť
rôzne pre daný typ aplikácie. Uskladňovanie nízkopotenciálového tepla zo slnečných
16
kolektorov vyžaduje také PCM, ktoré má teplotu topenia mierne vyššiu teplote, na ktorú sa
ohrieva TÚV (teplá úžitková voda). Na stabilizáciu teploty pomocou sádrokartónových
PCM dosiek sa využívajú látky s teplotou topenia blízkou teplote v miestnosti. Znalosť
všetkých vlastností je rovnako dôležitá. Stručne napísané, PCM by malo spĺňať
nasledujúce vlastnosti:
2.2.1 Tepelné vlastnosti
Vhodná teplota topenia.
Vysoká merná tepelná kapacita.
Vysoké skupenské teplo topenia.
Vysoká tepelná vodivosť v obidvoch fázach.
Operačná teplota ohrievania alebo chladenia by mala odpovedať teplote topenia PCM.
Vysoká merná tepelná kapacita v tuhom a rovnako v kvapalnom skupenstve poskytuje
dodatočné uskladnenie citeľného tepla. Skupenské teplo topenia by malo byť čo najvyššie
vzhľadom na jednotku objemu, aby sa minimalizovala fyzická veľkosť zásobníka. S tým je
spojená aj vysoká hustota látky. Vysoká tepelná vodivosť zabezpečuje možnosť rýchleho
nabíjania a výbíjania zásobníka [2,3].
2.2.2 Fyzikálne vlastnosti
Vysoká hustota.
Žiadne alebo malé podchladenie počas tuhnutia.
Nízky tlak pár.
Malá zmena objemu pri fázovej premene.
Materiály s vysokou hustotou umožňujú využiť zásobník s menšími rozmermi. Mnoho
z anorganických PCM majú tendenciu podchladenia. Podchladenie znamená, že sa látka
pri tuhnutí udržiava v kvapalnom skupenstve s teplotou nižšou ako je normálna teplota
tuhnutia. Kvôli typicky malým teplotným intervalom v aplikáciách uskladňovania tepla má
podchladenie mimoriadne negatívny vplyv na výkon systému [6]. Nízky tlak pár a malá
zmena objemu pri fázovej premene vedie k redukcii zložitosti geometrie zásobníka,
v ktorom by sa ináč nadmerne zvyšoval tlak [2,3].
2.2.3 Chemické vlastnosti
Predĺžená chemická stabilita.
Kompatibilita s konštrukčnými materiálmi zásobníka.
17
Netoxicita.
Nehorľavosť a neexplozívnosť.
Kontinuálne tuhnutie a topenie môže viesť k degradácii PCM v jeho chemickom zložení
a preto je veľmi žiadúce, aby materiál udržal svoju chemickú stabilitu aj po dlhšej dobe.
Od PCM sa neočakáva, aby nejako reagoval s konštrukčnými materiálmi kvôli životnosti
a aj bezpečnosti, a z rovnakého dôvodu nesmie byť horľavý, explozívny, toxický alebo
iným spôsobom zaťažujúci životné prostredie [2,3].
2.2.4 Ekonomické vlastnosti
Hojný a dostupný.
Nie príliš drahý.
Nemá zmysel využívať také materiály, ktoré sú ťažko dostupné, alebo ich výroba je
náročná a veľmi drahá, pretože finančná stránka je mnohokrát na prvom mieste.
2.3 Klasifikácia PCM
Dostupných je hromada PCM (organické, anorganické a ich eutektické zmesi ), na ktoré sa
môžeme pozerať z pohľadu teplôt topenia a skupenského tepla. Aj keď ich teplota topenia
leží v potrebnom operačnom rozmedzí, mnoho z PCM neuspokojuje kritériá, ktoré
vyžaduje adekvátne zariadenie akumulujúce tepelnú energiu. Žiaden materiál totiž nemá
všetky požadované vlastnosti. Niektoré termo-fyzikálne vlastnosti dostupných materiálov
sa dajú vylepšiť vhodnou zmenou v dizajne zásobníka alebo použitím prímesi. K tomu sa
ale sa ešte vrátim neskôr. V nasledujúcich riadkoch budú popísané jednotlivé skupiny
PCM spolu s ich vlastnosťami.
Obr. 2.3 Klasifikácia PCM s fázovou premenou topenie/tuhnutie
18
2.3.1 Organické látky
2.3.1.1 Parafíny
Parafíny sú nasýtené uhľovodíky, ktoré možno vo všeobecnosti zapísať v tvare CnH2n+2. Sú
to široko využívané solid-liquid PCM, majúce vysoké skupenské teplá s úzkym intervalom
teplôt topenia a sú považované za relatívne lacné, dostupné, dlhotrvácne, nekorozívne,
netoxické a ekologicky neškodné [4,7,8]. Medzi ďaľšie pozitívne vlastnosti parafínov patrí
dobrá stabilita aj po veľkom množstve cyklov topenie/tuhnutie a menšia ako 10%
objemová zmena počas fázovej premeny [4]. Ich skupenské teplo topenia sa pohybuje
v rozmedzí 200-250 kJ/kg a komerčne vyrábaných lacných parafínových voskov na úrovni
okolo 200 kJ/kg [8].
Teplota topenia parafínov rastie s rastúcou dĺžkou uhľovodíkového reťazca ako vidieť
z tab. 2.1. Komerčne vyrábané parafínové vosky sú získavané ropnou destiláciou a nie je to
čistá substancia, ale kombinácia rôznych uhľovodíkov [5]. Čisté parafínové vosky sú drahé
a preto sa používajú práve technické parafínové vosky [8]. Teplota tuhnutia je mierne
nižšia ako teplota topenia, a teda parafíny podliehajú podchladeniu, ale len v zanedbateľnej
miere [7,8]. Najvýznamnejšou nevýhodou parafínov je nízka tepelná vodivosť (0,1-0,3
W/mK), ktorá limituje ich aplikovateľnosť [3,4,7,8].
Tab. 2.1 Parafíny s potenciálom využitia ako PCM
Parafín Počet uhlíkových atómov
Teplota topenia (⁰C)
Merné skupenské teplo (kJ/kg)
Hustota pri 20 ⁰C (kg/m3)
Merná tepelná kapacita pri 25 ⁰C(S) a 80 ⁰C(L) (kJ/kg.K)
Zdroj
n-ikozán 20 36,6 247 785 1,93(S) 2,33(L) [4], [9]
n-henkozán 21 40,2 213 788 1,93(S) 2,36(L) [4], [9]
n-dokozán 22 44 249 791 1,93(S) 2,38(L) [4], [9]
n-trikozán 23 47,5 234 793 1,93(S) 2,38(L) [4], [9]
n-tetrakozán 24 50,6 255 799 1,93(S) 2,38(L) [4], [9]
n-pentakozán 25 53,5 238 801 1,90(S) 2,32(L) [4], [9]
n-hexakozán 26 56,3 256 803 1,85(S) 2,24(L) [4], [9]
n-heptakozán 27 58,8 235 802 1,92(S) 2,44(L) [4], [9]
n-oktakozán 28 61,2 254 806 1,91(S) 2,38(L) [4], [9]
n-nonakozán 29 63,4 239 808 1,90(S) 2,45(L) [4], [9]
n-triakontan 30 65,4 252 806 1,90(S) 2,46(L) [4], [9]
19
2.3.1.2 Mastné kyseliny
Záujem o mastné kyseliny (CH3(CH2)2n-COOH) ako PCM pre uskladnenie tepla vzrástol
v poslednej dobe vďaka ich vhodným tepelným vlastnostiam pre nízkoteplotné latentné
uskladňovacie systémy. Preukazujú vysoké skupenské teplo, podobne ako parafíny
a reprodukovateľné správanie pri topení a tuhnutí s malým alebo žiadnym podchladením.
Mastné kyseliny, ich eutektické zmesi a niektoré ich deriváty boli nedávno vyhodnotené
ako sľubné PCM pre skladovanie energie v solárnych systémoch a budovách [4,7]. Naviac,
väčšina mastných kyselín sú komerčne dostupné, netoxické a chemicky stabilné [7].
Nevýhodou mastných kyselín je to, že sú drahšie ako technické parafínové vosky, majú
jemne korozívny účinok a naviac niektoré z nich nepríjemne zapáchajú [4]. Podobne ako
u parafínov, najväčšou nevýhodou mastných kyselín je ich nízka tepelná vodivosť, ktorá
by mala za následok nízku rýchlosť prestupu tepla v zásobníku.
Spomedzi všetkých mastných kyselín má kyselina steárová najlepšie tepelno-fyzikálne
vlastnosti. Vysoké skupenské teplo topenia, vysokú mernú tepelnú kapacitu (2,83S a 2,38
L
kJ/kgK), vysokú hustotu a dobrú chemickú stabilitu. Karaipekli vo svojej práci (2007)
poukázal na zvýšenie tepelnej vodivosti kyseliny steárovej (0,2-0,3 W/mK) s použitím
expandovaného grafitu a uhlíkových vlákien. V oboch prípadoch bol preukázaný takmer
lineárny vzťah medzi tepelnou vodivosťou a hmotnostným pomerom grafit/k.stearová. Pri
pomere 1:9 možno zvýšiť tepelnú vodivosť k. steárovej na hodnotu okolo 1,1 W/mK [10].
Tab. 2.2 Tepelno-fyzikálne vlastnosti mastných kyselín
Mastná kyselina Počet uhlíkových atómov
Teplota topenia (⁰C)
Merné skupenské teplo (kJ/kg)
Hustota (kg/m3)
Zdroj
k. kaprinová 10 30-32 153-163 915 [7,11]
k. laurová 12 41-44 183-212 870 [4,7]
k. tridekánová 13 41,4 154 - [7]
k. myristová 14 49-58 167-205 860 [4,7]
k. pentadekánová 15 52-53 178 895 [7,11]
k. palmitová 16 61-64 186-212 942 [4,7]
k. margarová 17 60 172,2 - [7]
k. steárová 18 65-70 196-253 940 [4,7,10]
k. nonadekánová 19 67 192 - [7]
k. arachidonová 20 74 227 - [4]
k. heneikosanová 21 73-74 193 - [7]
20
2.3.1.3 Estery
Najčastejší spôsob ich prípravy, esterifikácia, je reakcia karboxylovej kyseliny
s alkoholom. OH-skupina karboxylovej kyseliny je pritom nahradená organickým zbytkom
vzniknutým z alkoholu po odštiepení vodíka. V prírode sa estery bežne vyskytujú
a spôsobujú niektoré vôňe a príchute ovocia. Väčšina z nich je aj komerčne dostupná vo
veľkých množstvách produkovaných pre polymérový a kozmetický priemysel [4,12].
Estery mastných kyselín sú pomerne nové organické PCM a vo vedeckých publikáciách je
o nich len málo dát. Estery s krátkym reťazcom kyseliny steárovej a kyseliny palmitovej sú
najviac skúmané. Teplota topenia týchto nových materiálov je v rozsahu 20 až 40 ⁰C a ich
skupenské teplo 180 až 200 kJ/kg [12,13].
Estery mastných kyselín s dlhším reťazcom sú ďaľšie nové PCM, ktoré skúmali A.A.
Aydin a H. Okutan [12,13]. Pripravovali ich vo vákuu bez použitia katalyzátora pomocou
myristylalkoholu (1-tetradekanol). Ich teplota topenia bola v rozsahu 38 až 53 ⁰C a ich
skupenské teplo 201 až 222 kJ/kg (tab. 2.3). Medzi ich dobré vlastnosti patrí žiadna
významná tendencia podchladenia medzi teplotou topenia a tuhnutia a stabilita po 1000
termálnych cykloch.
Tabuľka 2.3 Tepelno-fyzikálne vlastnosti esterov mastných kyselín s dlhším reťazcom
Ester Skrátene Teplota topenia (⁰C)
Merné skupenské teplo (kJ/kg)
Hustota (kg/m3)
Zdroj
myristyl laurate 14-12 38,05 207,9 860 [13,11]
tetradecyl tridecanoate 14-13 40,01 207,89 - [12]
myristyl myristate 14-14 41,6 210,43 859 [13,11]
tetradecyl pentadecanoate 14-15 45,43 214,81 - [12]
tetradecyl heptadecanoate 14-17 46,68 217,19 - [12]
myristyl pamitate 14-16 48,03 213,85 858 [13,11]
myristyl stearate 14-18 49,58 221,8 858 [13,11]
tetradecyl nonadecanoate 14-19 50,19 203,23 - [12]
myristyl arcihidate 14-20 52,84 201,34 - [13]
2.3.1.4 Polyetylénglykoly
Polyetylénglykoly (PEG) alebo polyetylénoxidy sú organické látky s chemickým vzorcom
HO-CH2-(CH2-O-CH2-)n-CH2-OH. Vyrábajú sa polymerizáciou etylénoxidu a sú komerčne
dostupné v širokej škále molárnych hmotností. Často sa označujú číslom, ktoré vyjadruje
21
ich molárnu hmotnosť, napr. PEG 400 je polyetylénglykol s n = 9, a jeho priemerná
molárna hmotnosť je 400 g/mol.
PEG boli skúmané ako PCM pre viacero aplikácií spojených s uskladňovaním energie
vďaka ich vhodným vlastnostiam ako je vysoké skupenské teplo, chemická stabilita,
nehorľavosť, nekorozívnosť, netoxicita a finančná dostupnosť. Na druhej strane je u PEG
výrazne prítomný efekt podchladenia. Napr. PEG 400 sa topí pri teplote 3,2 ⁰C a tuhne pri
teplote -24 ⁰C. Dlhé reťazce PEG zťažujú proces kryštalizácie čo vedie k takému
výraznému rozdielu. Ďaľším príkladom je PEG 20000, ktorý tuhne pri teplote 37,7 ⁰C čo je
zhruba polovica jeho teploty topenia 68,7 ⁰C. Prevencia podchladenia popri zlepšovaní
tepelnej vodivosti (≈0,3 W/mK) je preto u PEG dôležitým problémom pre ich budúce
použitie v uskladňovaní tepelnej energie [7].
Tabuľka 2.4 Tepelno-fyzikálne vlastnosti PEG
Polyetylénglykol Teplota topenia (⁰C)
Teplota tuhnutia (⁰C)
Merné skupenské teplo (kJ/kg)
Hustota pri 20 ⁰C (kg/m3)
Zdroj
PEG 400 3,2 -24 91,4 1130 [7,14]
PEG 600 22,2 -7 108,4 1130 [7,14]
PEG 1000 32 28 149,5 1200 [7,14]
PEG 1500 46,5 39-40 176,3 - [7]
PEG 2000 51 35 181,4 - [7]
PEG 3400 56,6 29 174,1 - [7]
PEG 4000 59,7 22 189,7 1200 [7,14]
PEG 6000 64,8 33 189 - [7]
PEG 10000 66 38 189,6 1200 [7,14]
PEG 20000 68,7 38 187,8 - [7]
2.3.2 Anorganické látky
2.3.2.1 Hydráty solí
Hydráty solí sú významná skupina anorganických PCM so všeobecnou formulou
AB.nH2O. Sú to soli obsahujúce kryštalizačnú vodu. Počas ich fázovej premeny sa
objavuje dehydratácia soli, ktorej výsledkom je hydrát soli obsahujúci niekoľko
zvyškových molekúl vody [4]:
AB.nH2O → AB.mH2O + (n-m)H2O
22
alebo dehydrovaná forma soli:
AB.nH2O → AB + nH2O
Hydráty solí sú veľmi atraktívne materiály pre uskladňovanie tepla vďaka ich vynikajúcim
tepelno-fyzikálnym vlastnostiam ako je vysoká hustota, vysoká entalpia fázovej premeny
a relatívne vysoká tepelná vodivosť (≈0,5 - 0,7 W/mK). Majú vysokú tepelnú kapacitu
vzhľadom na jednotku objemu (≈350 MJ/m3), ktorá je oveľa vyššia v porovnaní
s organickými PCM [8]. Možnosť širšieho výberu teplôt topenia a mierne náklady až na
niekoľko výnimiek robia hydráty solí taktiež lákavými.
Jeden z hlavných problémov, ktorý bráni použiť hydráty solí v zariadeniach
uskladňujúcich teplo je fázová segregácia. Tá je zapríčinená rozdielom hustôt medzi
vzniknutou vodou a soľou pri topení. Výsledkom je potom sedimentácia a zlá kryštalizácia
oddelených zložiek čo spôsobuje vážne technické problémy v praktických aplikáciách
[4,15]. Ďaľšou nevýhodou hydrátov solí je to, že sa vyznačujú významným podchladením
a korozívnym účinkom na kovové komponenty uskladňovacích zariadení [4].
Segregácia a sedimentácia ťažšej zložky sa dá minimalizovať pridaním želírovacieho
činidla alebo zahusťovadla. Pridanie želírovacieho (napr. polymérneho) materiálu vedie
k formovaniu trojrozmernej siete, ktorá bráni sedimentácii soli, zatiaľ čo zahusťovadlo
zvyšuje viskozitu hydrátu soli a pomáha udržať jeho molekuly pokope [15].
2.3.2.2 Anorganické látky s vysokou teplotou topenia
PCM s vysokou teplotou topenia majú potenciál využitia v koncentrujúcich slnečných
elektrárňach, ktoré budú v budúcnosti tvoriť stále vyšší podiel v produkcii elektrickej
energie vo svete. Technológie uskladňovania tepelnej energie v týchto elektrárňach
využívajú citeľné teplo niektorých materiálov, aby riešili časový nesúlad medzi dodávkami
a dopytom po elektrickej energii. Veľký potenciál v tejto oblasti majú PCM s vysokou
teplotou topenia, ktoré umožňujú skladovať viacej energie v menších objemoch
v porovnaní s materiálmi využívajúcimi citeľné teplo. Do tejto kategórie patria
anorganické látky ako soli, kovy, zliatiny a hydroxidy.
Väčšina anorganických solí (tab. 2.6) s potenciálom využitia ako PCM sú na báze
chloridov, dusičnanov a uhličitanov. Ich cena je nízka a zároveň majú vysokú tepelnú
23
kapacitu vzhľadom na jednotku objemu. Nevýhodou solí je to, že majú vysoký korozívny
účinok, nízku tepelnú vodivosť a zmena ich objemu pri fázovej premene je vysoká [16].
Dvojné a trojné zliatiny prvkov Al, Cu, Mg, Zn a Si (tab. 2.6) sú veľmi výhodné pre
vysokoteplotné uskladňovanie tepla, pretože poskytujú veľmi vysokú entalpiu fázovej
premeny na jednotku hmotnosti aj objemu. Naproti anorganickým soliam majú oveľa
vyššiu tepelnú vodivosť, menšiu korozívnosť, menšie objemové zmeny počas fázovej
premeny a žiadne podchladenie, avšak ich cena ďaleko presahuje soli na báze chloridov,
dusičnanov a uhličitanov [4,16].
Na obr. 2.4 sú znázornené materiály, ktoré môžu byť použité ako PCM spolu s rozsahom
ich typických teplôt topenia a skupenského tepla na jednotku objemu. Obrázok zahŕňa
anorganické soli, hydráty solí a pre porovnanie aj organické látky. Aplikovateľnosť
jednotlivých skupín látok je predovšetkým daná ich teplotou topenia. Pre ohrev vody
a vykurovanie zo solárnych kolektorov je možné využiť organické látky a hydráty solí
s teplotou topenia v rozsahu 30 ⁰C až 90 ⁰C. Látky s teplotou vyššou ako 300 ⁰C možno
uplatniť v koncentrujúcich slnečných elektrárňach [8,16].
Obr. 2.4 Klasifikácia PCM a ich typický rozsah teplôt topenia a skupenského tepla v MJ/m3
[17]
24
Tab. 2.5 Tepelno-fyzikálne vlastnosti hydrátov solí
Hydrát soli Teplota topenia (⁰C)
Merné skupenské teplo (kJ/kg)
Hustota (kg/m3)
Zdroj
LiClO3.3H2O 8 253 1720 [4,18]
KF.4H2O 18,5-19 231 1455S 1447L [4,18]
Mn(NO3)2.6H2O 25,3 125,9 1795S 1738L [4,18]
CaCl2.6H2O 29 190,8 1802S 1562L [18]
LiNO3.3H2O 30 296 - [18]
Na2SO4.10H2O 32,4 254 1485S [18]
Na2CO3.10H2O 33 247 1442 [4,18]
NaCH3COO.3H2O 55,6-56,5 237-243 [4]
CaBr2.6H2O 34 115,5 2194S 1956L [4,18]
Na2HPO4.12H2O 35-36 279,6 1520 [4,18]
Zn(NO3)2.6H2O 36 146,9 1937S 1828L [4,18]
Zn(NO3)2.4H2O 45,5 - - [4]
Zn(NO3)2.2H2O 54 - - [4]
Na2S2O3.5H2O 48 201 1750 [4,18]
Na(CH3COO).3H2O 58 226 1450 [4]
Cd(NO3)2.4H2O 59,5 - - [4]
Na2B4O7.10H2O 68,1 - - [4]
Na3PO4.12H2O 69 - - [4]
Na2P2O7.10H2O 70 184 - [4]
Ba(OH)2.8H2O 78 265,7 2070S 1937L [4]
(NH4)Al(SO4).6H2O 95 269 - [18]
MgCl2.6H2O 117 169 1569S 1442L [4,18]
Mg(NO3)2.6H2O 89 162,8 1636S 1550L [18]
Tab. 2.6 Tepelno-fyzikálne vlastnosti niektorých anorganických látok s vysokou teplotou
topenia
Látka Teplota topenia (⁰C)
Merné skupenské teplo (kJ/kg)
Hustota (kg/m3)
Tepelná vodivosť (W/mK)
Zdroj
SOLI
NaNO3 306 172 2261 0,5 [16]
NaOH 318 165 2100 - [16]
KNO3 335 95 2109 0,5 [16]
KOH 360 150 2040 0,5 [4,16]
Ca(NO3)2 560 145 - - [16]
MgCl2 714 452 2140 - [16]
NaCl 802 420 2160 - [16]
25
Tab. 2.6 Pokračovanie
ZLIATINY
Mg-Zn (46,3/53,7 wt%) 340 185 4600 - [16]
Zn-Al (96/4 wt%) 381 138 6630 - [16]
Mg-Cu-Zn (60/25/15 wt%) 452 254 2800 - [16]
Al-Si-Cu-Mg (64,6/5,2/28/2,2 wt%) 507 374 4400 - [16]
Al-Si-Cu (46,3/4,6/49,1 wt%) 571 406 5560 - [16]
Al-Si (12/86 wt%) 576 560 2700 160 [16]
2.4 Techniky vylepšenia niektorých vlastností PCM
V časti 2.3 som naznačil, že žiadna látka (organická aj anorganická), ktorá by sa mohla
použiť ako akumulačné médium pri uskladňovaní skupenského tepla, nemá všetky
požadované tepelno-fyzikálno-chemické a ekonomické vlastnosti. Všetky popísané
skupiny látok majú pre danú aplikáciu určenú teplotou topenia látky vysoké skupenské
teplo na jednotku objemu oproti látkam, ktoré využívajú na akumuláciu energie citeľné
teplo. Vlastnosti ako chemická stabilita a cena materiálu nemožno ovplyvniť. Spomedzi
vymenovaných látok je však veľa takých, ktoré sú stabilné aj po veľkom množstve cyklov
topenie/tuhnutie a sú aj cenovo dostupné (napr. parafíny). Naproti tomu majú nízku tepelnú
vodivosť alebo tendenciu podchladenia pri tuhnutí. Práve tieto nedostatky obmedzujú ich
využitie v reálnych aplikáciách. V nasledujúcich riadkoch budú popísané techniky ako
vylepšiť tieto vlastnosti, častokrát však na úkor zníženia hustoty akumulovanej energie.
2.4.1 Zvýšenie tepelnej vodivosti PCM a výkonu zásobníka
Vysoká tepelná vodivosť PCM zabezpečuje vyššiu rýchlosť nabíjania aj vybíjania
zásobníka, ktorá je nutná pri využívaní nestálych zdrojov energie ako solárna energia alebo
zachytávanie odpadového tepla. U väčšiny systémov uskladňujúcich tepelnú energiu sa
PCM odovzdáva teplo pomocou výmenníkov tepla (napr. medená špirála), v ktorých prúdi
teplonosná kvapalina (HTF – heat transfer fluid). Prestup tepla z výmenníka k PCM a tiež
cez celé PCM musí pri nabíjaní prebiehať rýchlo, aby rozdiel teplôt HTF na vstupe
a výstupe bol čo najväčší počas celej operácie. Rovnako tak musí byť aj pri vybíjaní.
Keďže väčšina skúmaných PCM má nízku tepelnú vodivosť, rýchlosť nabíjania je
obmedzená. Dá však zvýšiť rozptylom vhodných prímesí s vysokou tepelnou vodivosťou
v PCM alebo zmenou dizajnu v zásobníku. V dostupných vedeckých publikáciách bolo
popísaných mnoho metód. V nasledujúcom texte preto popíšem len tie najbežnejšie.
26
2.4.1.1 Rozptýlené častice
Najviac skúmané prímesy pridávané za účelom zvýšenia tepelnej vodivosti PCM sú častice
uhlíkového zloženia, ako napríklad grafit, grafén, viacstenové uhlíkové nanotrúbky
(MWCNT), uhlíkové vlákna a pod. Ich tepelná vodivosť sa pohybuje v rozmedzí 200 až
5000 W/mK (tab. 2.7). Okrem uhlíku je možné zvýšiť tepelnú vodivosť PCM aj pomocou
prášku nitridu hlinitého [19].
Tab. 2. 7 Fyzikálne vlastnosti uhlíkových prímesí s vysokou tepelnou vodivosťou
Prímes tepelná vodivosť (W/mK)
priemerná hrúbka (nm)
hustota (kgm-3)
Zdroj
Grafit 200 5000 2250 [20]
Grafén 5000 7 2200 [20]
MWCNT 3000 25 2100 [20]
Choi et al [20] porovnali vplyv grafitu, grafénu a MWCNT na tepelnú vodivosť tekutej
kyseliny steárovej. Ako disperzný stabilizátor uhlíkových aditív použili poly vinyl
pyrrolidon. Výsledky ich meraní ukázali, že tepelná vodivosť kyseliny steárovej v prípade
všetkých troch aditív bola vyššia s použitím disperzného stabilizátora ako bez neho. To je
kvôli tomu, že pridanie poly vinylu pyrrolidonu zlepšilo stabilitu rozptýlených nanočastíc.
Inak, uhlík bez stabilizátora po krátkom čase sedimentuje. Na meranie tepelnej vodivosti
tekutej kys. steárovej použili Transient hot-wire metódu pričom pozorovali rast tepelnej
vodivosti PCM s rastúcou objemovou frakciou uhlíkových aditív. Najviac zvyšoval tepelnú
vodivosť grafén, pri jeho 0,1 obj.% v zmesi sa zvýšila tepelná vodivosť kys. steárovej
o 21,5 %. Grafit a MWCNT zvyšovali tepelnú vodivosť kys. steárovej takmer rovnako
o 9,91 % a 10,5 %, príslušne.
Obr. 2.5 Štruktúra uhlíkových aditív – zľava jednoatómová planárna vrstva uhlíkov (grafén),
vrstvená planárna štruktúra (grafit) a koaxiálna štruktúra uhlíkových trubiek (MWCNT)
[21-23]
27
Zvyšovanie pomeru uhlíkových aditív na jednej strane zvyšuje tepelnú vodivosť tekutého
PCM, ale zároveň zvyšuje aj jeho viskozitu čím bráni prirodzenej konvekcii. To nakoniec
môže viesť aj k zníženiu rýchlosti odovzdávania tepla v zásobníku. V ďaľšom experimente
Choi et al [20] porovnávali rýchlosť odovdzávania tepla pre rôzne koncentrácie (0 – 5,5
obj.%) uhlíkových aditív. Pri grafite pozorovali najväčšiu rýchlosť vybíjania (pri 5,5
obj.%) a teda prišli k záveru, že grafit je najperspektívnejšie aditívum pre zvýšenie
rýchlosti tepelného prenosu tekutej kys. steárovej aj napriek tomu, že grafén najviac
zvyšuje tepelnú vodivosť.
Tepelnú vodivosť kys. steárovej v pevnom skupenstve rovnako ako v tekutej fáze zvyšuje
rastúca koncentrácia uhlíkových aditív. Napríklad tepelná vodivosť čistej kys. steárovej je
okolo 0,26 W/mK a je zvýšená na 0,45; 0,35 a 0.75 W/mK príslušne pre MWCNT, grafén
a grafit s 1 obj.% [20].
2.4.1.2 Rebrované výmenníky
Prestup tepla od výmeníka k PCM sa dá zvýšiť aj zväčšením prestupnej plochy. Rebrá
pripojené na výmenník tak zväčšujú plochu, a rýchlosť nabíjania aj vybíjania je vyššia ako
bez nich. Takáto konštrukčná zmena výmenníkov tepla je jednoduchá, ľahko
fabrikovateľná a má aj nízku cenu [24].
Agyenim et al [25] porovnávali tri typy výmenníkov ako na je znázornené na obr. 2.6
uložených v koncentrických tubách naplneních erytritolom ako PCM s teplotou topenia
117,7 ⁰C. Všetky výmenníky boli vyrobené z medi a počet kruhových a pozdĺžnych rebier
bol rovnaký (8). Hrúbka rebier bola 1 mm a ich objem znížil množstvo uloženého PCM len
o 0,7 %. Na základe ich experimentálnych výsledkov je najviac odporúčaný výmenník
s pozdĺžnymi rebrami (obr. 2.6 (c)), pretože dosiahol najlepší výkon.
Obr. 2.6 Prierez výmenníkmi (a) systém bez rebier (b) kruhové rebrá (c) pozdĺžne rebrá [24]
28
Efekt počtu, dĺžky a hrúbky rebier na rýchlosť tuhnutia PCM pri vybíjaní skúmali
experimantálne a numericky Ismail et al [26]. Na záhlade ich výsledkov, hrúbka rebier má
relatívne malý vplyv na čas potrebný k zmene fázy PCM. Dĺžka a počet rebier veľmi
pozitívne ovplyvňujú čas potrebný k zmene fázy PCM.
2.4.1.3 PCM kapsulácia
Kapsulácia je proces pokrytia PCM (tvoriaci jadro kapsulovaného PCM) vhodnou
povrchovou vrstvou (materiál tvoriaci obal kapsulovaného PCM). Primárny účel
kapsulovania je udržať pevnú/kvapalnú fázu PCM izolovanú od okolia. Výhodou je teda
nereaktívnosť PCM s okolím, flexibilita pri častých fázových premenách a zvýšenie
rýchlosti prestupu tepla [27]. Najčastejšie sa ako jadro kapsulovaného PCM využívajú
parafíny.
Kvôli jemným objemovým zmenám pri fázových premenách, ktoré generujú tlak, musí byť
škrupina dostatočne silná. Podstatne tenká škrupina má nižšiu štruktúrnu a termálnu
pevnosť a nadmerná hrúbka redukuje množstvo PCM uloženého vo vnútri [27]. Využívajú
sa hlavne stabilné povrchové vrstvy (zvyčajne polymérne materiály). Napríklad
poly(metylmetakrylát) má vysokú odolnosťa vďaka ľahkej manipulácii a nízkej cene je
preferovaný aj v niekoľkých priemyselných aplikáciách. Iné povrchové materiály, ktoré sa
môžu použiť na kapsuláciu parafínov sú polymočovina, poly(n-butylakrylát), polystyrén,
polybutyl methylakrylát, atď [28].
V závislosti od veľkosti, kapsulované PCM možno rozdeliť na:
makro (viac ako 1 mm),
mikro (0-1000 μm) a
nano (0-1000 nm)
Makrokapsulácia je bežný spôsob zapuzdrenia PCM pre účely uskladnenia tepla. Tvar
puzdra môže byť sférický, rúrkový, valcový alebo obdlžníkový. Kovové puzdro je
preferované, ak je kritériom vysoký prenos tepla, inak, plastové puzdrá sa bežne používajú.
Firmy ako Climator alebo Rubitherm produkujú takéto makrokapsulované PCM.
Produkcia mikrokapsulovaného PCM je omnoho komplexnejšia ako makrokapsulovaného
PCM, keďže veľkosť padá pod 1 mm. Takáto kapsulácia však ústi vo vyššom pomere
povrchovej plochy k objemu, preto rýchlosť prestupu tepla je vyššia. Výhodou je aj menšia
reaktivita PCM s obalom kapsule. Nanokapsulácia je zatiaľ len na laboratórnej úrovni [27].
29
Sú dve hlavné metódy výroby mikrokapsulovaného PCM, fyzikálne a chemické (obr. 2.7).
Fyzikálne metódy produkujú relatívne veľkorozmerné (100μm a viac) a drsné kapsule
oproti chemickým [29]. Vďaka lepším vlastnostiam sú preto mikrokapsulované PCM
produkované hlavne chemickými metódami, najčastejšie používané sú in-situ
polymerizácia, medzifázová polymerizácia a koacervácia [30].
Obr. 2.7 Diagram zobrazujúci rozdielne výrobné techniky mikrokapsulovaného PCM
Mikrokapsulované PCM možno využiť v mnohých aplikáciách využívajúcich akumuláciu
tepla. V textilnom priemysle sa využívajú pri výrobe termo-regulujúcich vlákien.
V stavebníctve sa najčastejšie importujú do omietok zvyšujúcich tak ich tepelnú kapacitu.
Ak je mikrokapsulované PCM rozptýlené v nosnej tekutine, napr. vo vode, vzniká kašovitá
suspenzia označovaná ako MPCS (z anglického microencapsulated phase change material
slurry). MPCS môže byť použité ako teploakumulačný materiál aj ako teplonosné médium
[30].
Obr. 2.8 Rastrovacia elektrónová mikroskopia, mikrokapsule PCM vyrobené koacerváciou
[31]
30
2.4.2 Redukcia podchladenia
Podchladenie je proces znižovania teploty tekutej fázy pod teplotu tuhnutia bez výskytu
tuhej fázy. Tento jav nie je žiadúci v uskladňovaní skupenského tepla, pretože rozširuje
rozsah operačnej teploty v systéme [32]. Jeho redukcia je spojená s potrebou kryštálovej
nukleácie. Tekutá látka nachádzajúca sa v stave s teplotou nižšou ako je jej štandardná
teplota tuhnutia kryštalizuje v prítomnosti zárodočného kryštálu alebo jadra (nukleačné
činidlo), okolo ktorého sa kryštálová štruktúra môže ďalej formovať a rásť. Tento jav sa
nazýva heterogénna nukleácia. Bez nukleačného jadra sa tekutá fáza udržiava až do
teploty, pri ktorej sa objaví homogénna nukleácia [7].
Obr. 2.9 Efekt podchladenia, vľavo: malé podchladenie a nukleácia, vpravo: silné
podchladenie bez nukleácie [17]
Najbežnejší spôsob ako sa zbaviť podchladenia je pridanie nukleačného jadra do PCM
a vytvoriť tak priestor pre heterogénnu nukleáciu. Nukleačné jadrá sú schopné redukovať
podchladenie typicky na niekoľko K (obr. 2.9 vľavo). Väčšina z nich sú materiály
s podobnou kryštalickou štruktúrou ako PCM v tuhej fáze. Umožňujú tak formáciu tuhej
fázy PCM na ich povrchu. Problémom tejto metódy je však to, že látky s podobnou
kryštalickou štruktúrou majú aj podobnú teplotu topenia. Väčšina nuklečných jadier je
stabilná len do teploty 10 K až 20 K nad teplotu topenia PCM [17].
Podchladenie sa môže objaviť aj u takých látok, u ktorých sa zvyčajne nevyskytuje, napr.
parafíny. V mikrokapsulách sú ich objemy na úrovni mikrometrov. PCM sa však
v mikroskopických rozmeroch môže správať rozdielne ako v makroskopických.
Z nukleačnej teórie, podchladenie je v malých objemoch viac výraznejšie ako vo veľkých.
Preto parafíny, ktoré nie sú normálne podchladzované, v mikrokapsulách podchladzované
môžu byť [32].
31
3 Experimentálna časť
V tejto kapitole sa nachádza podrobný technický popis použitých zariadení a materiálov,
z ktorých sa skladá celá experimentálna aparatúra zostrojená na Fakulte matematiky,
fyziky a informatiky Univerzity Komenského v Bratislave. Znázornená je aj schéma
experimentálneho zapojenia a vypočítaná odhadovaná tepelná kapacita zásobníka tepla.
V časti metódy analýzy rozoberiem metódu vyhodnocovania nameraných údajov,
pomocou ktorých sa získajú prvotné výkonové charakteristiky zásobníka počas niekoľkých
dní ako aj informácia o množstve uskladneného tepla.
3.1 Použité zariadenia a materiály
3.1.1 Vákuové slnečné kolektory
Zdrojom tepla, ktorým je zásobník nabíjaný, je slnečné žiarenie zachytávané pomocou
vákuových trubicových slnečných kolektorov (heat pipe) od firmy energiaSlnka.sk. Na
vnútorných trubiciach týchto kolektorov je nanesená vysoko selektívna absorbčná vrstva
absorbujúca slnečné spektrum. Získané teplo sa odvádza pomocou hliníkových lamiel do
medených trubičiek, v ktorých sa vyparuje ohrievaná kvapalina. Do rozvodnej siete je
nakoniec teplo dodávané pri kondenzácii tejto kvapaliny v kondenzátore (obr. 3.1).
Vonkajšia trubica je tvorená borosilikátovým sklom a od vnútornej trubice je oddelená
vákuom, vďaka ktorému sú tepelné straty vedením minimálne a preto tieto kolektory môžu
získavať teplo aj pri veľmi slabom slnečnom žiarení (difúzne žiarenie) alebo pri veľmi
nízkych teplotách. Základné parametre heat pipe kolektora sú zhrnuté v tab. 3.1.
Obr. 3.1 Vákuové trubicové slnečné kolektory použité v experimentálnej aparatúre [33]
Súčasťou experimentálnej aparatúry sú dva vákuové trubicové kolektory, z ktorých každý
má absorbčnú plochu 2,448 m2 a pozostáva z 30 trubíc (obr. 3.1 vpravo). Orientované sú
32
na juh so sklonom 30⁰ a 90⁰. Kolektory sú umiestnené na sklenníku na západnej strane
fakulty. Od východu sú preto tienené budovou fakulty zhruba do 11:30. To zapríčiňuje
pokles množstva získanej tepelnej energie počas slnečných dní.
Každý kolektor má vlastný rozvodný solárny okruh, ktorý pozostáva z rozvodných trubíc,
teplonosnej kvapaliny, obehového čerpadla, expanznej nádrže, meracej techniky
a výmenníkov tepla.
Tab. 3.1 Parametre použitých vákuových trubicových kolektorov [33]
Absorbcia > 0,92
Vyžarovanie < 0,08
Vákuum < 5*10-3 Pa
Životnosť > 15 rokov
Absorbčná plocha 2,448 m2
Denná efektivita > 55 % (> 42 % v zime)
3.1.2 Teplonosná kvapalina
Teplonosná kvapalina (HTF) zabezpečuje prenos tepla od kolektorov do zásobníka. Pri
získavaní tepelnej energie je teplota vystupujúcej kvapaliny z kolektora vyššia ako jej
teplota pri vstupe. Teplotný rozdiel závisí od množstva slnečného žiarenia dopadajúceho
na kolektor a od prietoku. Pri podstatne vyššom prietoku je čas zdržania teplonosnej
kvapaliny v kolektore nižší a preto je aj teplotný rozdiel nižší.
Ďalej, pri vstupe do zásobníka je teplota kvapaliny vyššia ako na výstupe. To platí, ak je
zásobník v nenabitom stave. Množstvo odovzdaného tepla závisí od prietoku, hustoty,
mernej tepelnej kapacity a od teplotného rozdielu HTF. Pri skúmaní s akou rýchlosťou sa
zásobník nabíja je preto potrebné merať jej teplotu na vstupe/výstupe a prietok. Rovnako je
potrebné vedieť ako sa mení hustota a merná tepelná kapacita HTF s teplotou.
Použitá teplonosná kvapalina Solaren® P plus je od firmy Velvana a.s. Je to netoxická,
biologicky odbúrateľná kvapalina vyrobená na báze 1,2-propandiolu, vody, inhibítorov
korózie, stabilizátorov a odpeňovadla. Jej riedením s vodou možno docieliť rôznu teplotu
tuhnutia [34]. V experimentálnom zariadení je použitá 100% koncentrácia kvapaliny
s teplotou tuhnutia -30⁰C. Na obr. 3.2 je znázornená teplotná závislosť mernej tepelnej
kapacity Solarenu® P plus (100 % koncentrácia) získaná z pribaleného technického listu.
33
Závislosť je fitovaná lineárnou funkciou, ktorá dobre koreluje so získanými bodmi.
Z fitovania, vzťah pre mernú tepelnú kapacitu teplonosnej kvapaliny je:
𝑐𝐻𝑇𝐹(𝑇) = 0,0057 ∗ 𝑇[0𝐶] + 2,3466 (3.1)
Na obr. 3.3 je znázornená aj teplotná závislosť hustoty použitej HTF (100 % koncentrácia).
Závislosť je fitovaná polynomickou funkciou druhého stupňa s vysokým korelačným
koeficientom. Z fitovania, vzťah pre hustotu teplonosnej kvapaliny je:
𝜌𝐻𝑇𝐹(𝑇) = −0,0011 ∗ 𝑇[0𝐶]2 − 0,6345 ∗ 𝑇[0𝐶] + 1071,4 (3.2)
Obr. 3.2 Teplotná závislosť mernej tepelnej kapacity Solarenu® P plus
Obr. 3.3 Teplotná závislosť hustoty Solarenu® P plus
y = 0,0057x + 2,3466 R² = 0,9998
2
2,1
2,2
2,3
2,4
2,5
2,6
2,7
2,8
2,9
3
-20 0 20 40 60 80 100
c HTF
[kJ
/kg.
K]
T [⁰C]
Merná tepelná kapacita
y = -0,0011x2 - 0,6345x + 1071,4 R² = 0,9991
980
1000
1020
1040
1060
1080
1100
-20 0 20 40 60 80 100
ρ H
TF[k
g/m
3]
T [⁰C]
Hustota
34
3.1.3 Obehové čerpadlá
Slúžia na pohon HTF v solárnom okruhu. Použité sú dva typy od firmy Weberman s tromi
stupňami otáčok. Typ 25-40-180 s výkonmi 35/45/65 W je zapojený v solárnom okruhu s
90⁰ skloneným vákuovým kolektorom. Niektoré jeho parametre, získané z pribaleného
technického listu, sú zhrnuté v tab. 3.2.
Typ 25-60-180 s výkonmi 55/70/100 W je zapojený v okruhu s 30⁰ skloneným vákuovým
kolektorom. Kolektor sklonený pod uhlom 30⁰ dosahuje maximálne slnečné zisky od
marca až po september. V tomto období dopadá v našej zemepisnej šírke na zemský
povrch aj maximálne množstvo slnečného žiarenia. Preto je k tomuto kolektoru pripojené
čerpadlo s vyšším výkonom, aby sa mohol použiť vyšší prietok v prípade, keď by bolo
nutné rýchlejšie odvádzať teplo z kolektora.
Obr. 3.4 Obehové čerpadlo zapojené v experimentálnom zariadení s ručným nastavovaním
stupňa otáčok a s pripojeným vypínačom
Tab. 3.2 Parametre použitých obehových čerpadiel
Typ 25-40-180 25-60-180
Rozsah prevádzky 0,2 - 3,5 m3/h 0,2 - 4,5 m3/h
Výtlačná výška max. 3,8 m max. 5,5 m
Teplota média min. +2 ⁰C, max +110 ⁰C min. +2 ⁰C, max +110 ⁰C
Maximálny tlak 10 bar 10 bar
El. príkon 35/45/65 W 55/70/100 W
3.1.4 Meracia technika
Dôležitou súčasťou experimentálnej aparatúry je meracia technika, ktorá pozostáva
z budíkov merajúcich teplotu a tlak HTF na vstupe/výstupe do/zo zásobníka
35
a prietokomerov merajúcich prietok HTF v obidvoch solárnych okruhoch. Nevýhodou
použitej meracej techniky je to, že nie je digitalizovaná a zber dát počas dňa nemožno
priamo získavať do počítača. Na zber dát však možno využiť časovač pripojený k
digitálnemu fotoaparátu s nastavovateľným intervalom fotenia.
3.1.4.1 Tlakomer a teplomer
Budíky merajúce teplotu a tlak sú od talianskej firmy Comisa. Pretlak HTF oproti
atmosfére možno merať v rozsahu 0 až 4 bar (1 bar ≈ 1 atm.) s najmenším dielikom 0,1
bar. Tento parameter má skôr upozorňujúci charakter, aby v rozvodnej sieti nedošlo
k neúnosnému pretlaku. Zvyčajne sú jeho hodnoty do 2 barov. Ako ochranný prvok je do
solárnych okruhov umiestnená aj expanzná nádoba, ktorá slúži na vyrovnávanie zmien
objemu kvapaliny spôsobených zmenami jej teploty.
Obr. 3.5 Budíky merajúce teplotu a tlak HTF, vpravo zapojenie v experimentálnom zariadení
Teplotu je možné merať v rozsahu 0 ⁰C až 120 ⁰C s najmenším dielikom 2 ⁰C. Meranie
teploty je dôležité na skúmanie rýchlosti odovzdávania tepla v zásobníku. Preto je potrebné
ju merať aj s príslušnou neistotou. Keďže budeme merať aktuálnu teplotu vždy za rôznych
podmienok a merania sa nebudú opakovať, nevyužijeme štatistickú analýzu opakovaných
meraní. Na určenie štandardnej neistoty merania teploty využijeme metódu typu B (iné ako
štatistické spracovanie údajov).
Použitý teplomer je bimetalový a je to tzv. lineárny merací prístroj, v ktorom súvis medzi
pozorovanou veličinou (výchylka ručičky na teplomery) a meranou veličinou (teplota) je
lineárny (rozťažnosť bimetálového pásika je priamo úmerná teplote). Zdrojom neistôt typu
B u takýchto prístrojov je nepresnosť stupnice a odčítania z nej alebo nepresnosť
v nastavení citlivosti meracieho prístroja [35]. My budeme uvažovať o nepresnosti
36
stupnice 0,5 dielika a teda neistota bude 1 ⁰C. Citlivosť prístroja výrobca neudal.
Maximálna neistota 1 ⁰C nášho teplomera bola overená aj pri kontrole s ortuťovým
teplomerom, ktorého neistota je 0,1 ⁰C. Štandardnú neistotu z maximálnej dostaneme jej
vydelením s príslušným koeficientom (31/2
pre odporúčané rovnomerné rozdelenie) [35].
A teda štandardná neistota v určení teploty T bude:
𝑢(𝑇) =
1
√3𝐶
0 = 0,58 𝐶 0 (3.3)
3.1.4.2 Prietokomer
Prietokomery od firmy Comisa merajú prietok HTF v rozsahu 0 až 5 l/min (litrov za
minútu) s najmenším dielikom 0,5 l/min. Súčasťou prietokomernej jednotky je aj škrtiaci
ventil na regulovanie prietoku (obr. 3.6 vpravo). Prietok kvapaliny ovplyvňuje rýchlosť
nabíjania zásobníka. Navyše určuje množstvo odovzdaného tepla a preto je ho potrebné
merať aj s príslušnou neistotou.
Obr. 3.6 Prietokomer merajúci prietok teplonosnej kvapaliny
Neistotu v meraní prietoku určíme tiež metódou typu B. Výrobca neudal žiadne informácie
o presnosti prietokomeru a na overenie presnosti sme ani neurobili kontrolné meranie
s presným prístrojom. Budeme preto považovať za odhad maximálnej neistoty 0,5 dielika a
teda 0,25 l/min (5 % z meracieho rozsahu). Pre štandardnú neistotu v určení prietoku F
dostaneme:
𝑢(𝐹) =
0,25
√3𝑙/𝑚𝑖𝑛 = 0,14 𝑙/𝑚𝑖𝑛 (3.4)
37
3.1.5 Výmenníky tepla
Výmenníky slúžia ako teplo-prestupná plocha pre HTF. Pri nabíjaní zásobníka sa HTF vo
výmenníkoch ochladzuje a odovzdáva teplo akumulujúce sa v uskladňovacom médiu,
ktoré je v priamom styku s vonkajšou plochou výmenníka. Množstvo uskladneného tepla
za jednotku času je tým väčšie, čím je prestupná plocha väčšia. V experimentálnom
zásobníku tepla sú použité medené výmenníky zatočené do špirály zväčšujúc tak prestupnú
plochu (obr. 3.7). Parametre použitých výmenníkov sú zhrnuté v tab. 3.3.
Obr. 3.7 Výmenníky tepla použité v experimentálnom zásobníku tepla
Tab. 3.3 Parametre výmenníkov tepla
Typ výmenníka špirála
Materiál medená trúbka (Cu)
Tepelná vodivosť 395 W/mK (20⁰C)
Vonk. priemer trúbky 1,5 cm
Vnút. priemer trúbky 1,3 cm
Priemer závitu 23,5 cm
Počet závitov 30
Prestupná plocha cca 1,043 m2
3.1.6 Obal zásobníka
Obal zásobníka je tvaru dutého kvádra s vnútornými rozmermi 1,83m x 0,42m x 1,95 m.
Steny zásobníka sú tvorené hrubou vrstvou zo železobetónu a siporexu s priemernou
hrúbkou 21,5 cm ako je znázornené na obr. 3.8 vľavo. Po vnútorných stranách zásobníka
sú priložené minerálne izolačné dosky zabalené do ochrannej fólie, ktorá bráni
presakovaniu tekutého parafínu cez izolačnú dosku. Izolačné dosky majú hrúbku 5 cm
a ich koeficient tepelnej vodivosti je 0,036 W/mK. Kvôli izolácii je efektívny objem
38
zásobníka redukovaný na hodnotu 1,15 m3. Na obr. 3.8 vpravo je znázornené umiestnenie
4 výmenníkov tepla pred zapojením do rozvodných okruhov.
Obr. 3.8 Vľavo – obal experimentálneho zásobníka na začiatku prípravy, vpravo –
umiestnenie výmenníkov tepla do zásobníka
3.1.7 PCM
Samotná výplň experimentálneho zásobníka je najdôležitejšou časťou celej aparatúry. Jej
základom je parafín, ktorý pri topení (tuhnutí) akumuluje (odovzdáva) vysoké skupenské
teplo topenia. Ako bolo spomenuté v teoretickej časti, chemicky čisté parafíny sú drahé
a používajú sa predovšetkým technické parafínové vosky, ktoré sú zložené z viacerých
uhľovodíkov. Použitý parafínový vosk nemá ostrú hodnotu teploty topenia, ale leží
v intervale 55 ⁰C ± 1 ⁰C. Podľa tab. 2.1 môže teda byť kombináciou n-pentakozánu, n-
hexakozánu a n-heptakozánu s merným skupenským teplom 235 – 256 kJ/kg.
Jediným problémom, ktorý bráni parafínu ku komerčnému využitiu ako PCM je jeho nízka
tepelná vodivosť, ktorú sme zvýšili rozptylom grafitu do jeho tekutej fázy. Grafit v zmesi
tvorí v priemere 7 hm.%, prerátané na objem 2,7 obj.% v tuhom parafíne. Grafit má však
vyššiu hustotu ako parafín v kvapalnej fáze, preto po čase začne sedimentovať. Tento
problém sme sa snažili vyriešiť zapuzdrením zmesi s použitím polymérneho aditíva
(Vzhľadom na to, že sa vyrobené parafínové granule môžu časom osvedčiť v efektívnom
uskladňovaní solárneho tepla, neuvádzam názov pridaného aditíva a detailný postup
prípravy kvôli patentu, a v nasledujúcom texte budem toto aditívum označovať skratkou
39
PA). Pomocou fyzikálnej metódy sme s použitím PA a grafitu vytvorili obal pre zmes a
pripravili makrokapsulované parafínové granule s rozmerni v rozsahu 0,5 – 5 mm.
Kvôli časovej náročnosti prípravy granúl s dostupnou technikou bol zásobník pri
meraniach len sčasti naplnený. Celková hmotnosť vsypaného parafínu obsiahnutého v
granuliach bola 300 kg a odhadovaná kapacita zásobníka je 800 kg parafínu.
Obr. 3.9 Vľavo – čistý parafínový vosk použitý ako PCM, vpravo – použitý grafitový prášok
s veľkosťou častíc ≈ 100 nm
Obr. 3.10 Vyrobené parafínové granule použité ako uskladňovacie médium s veĺkosťou 0,5 –
5 mm
Vzorky vyrobených granúl sme odobrali a skúmali ich stabilitu pri 10 cykloch
topenie/tuhnutie. Porovnali sme ich aj so vzorkami, ktoré obsahovali len čistú zmes
parafínu a grafitu. Pri každom cykle sme obe vzorky roztopili a vyhriali na teplotu 70 ⁰C.
40
Vzorky sme pri tejto teplote odfotili a nechali vychladnúť na izbovú teplotu. Rovnakým
spôsobom sme postupovali aj pri ďaľších cykloch. Výsledky sú zhrnuté v štvrtej kapitole
a taktiež podrobené diskusii v piatej kapitole.
Tab. 3.4 Fyzikálne parametre použitých zložiek v zmesi
Zložka Parafín Grafit
Hustota 800S kg/m3 (pri 20⁰C) 2250 kg/m3
700L kg/m3 (pri 70⁰C)
Tepelná vodivosť 0,25 W/m.K 200 W/m.K
Skupenské teplo topenia 235-256 kJ/kg -
Merná tepelná kapacita 1,85S kJ/kg.K 0,71 kJ/kg.K
2,24L kJ/ kg.K
41
3.2 Experimentálne zapojenie a kapacita zásobníka tepla
3.2.1 Schéma aparatúry
Schéma celého experimentálneho zapojenia je znázornená na obr. 3.11. Pozostáva
z tepelne izolovaného zásobníka obsahujúceho makrokapsulovanú zmes parafínu a grafitu.
Do zásobníka sú vložené celkom štyri výmenníky tepla, z ktorých dva sú nabíjacie. Patria
dvom samostatným solárnym okruhom s vlastným trubicovým vákuovým kolektorom (30⁰
a 90⁰). Každý z týchto solárnych okruhov má vlastné obehové čerpadlo, expanznú nádobu,
merač prietoku a merač vstupnej (výstupnej) teploty do (zo) zásobníka.
Obr. 3.11 Schéma experimentálnej aparatúry 1: vákuový trubicový kolektor (90⁰) 2: vákuový
trubicový kolektor (30⁰) 3: meracia technika, obehové čerpadlo a škrtiaci ventil 4: zásobník
tepla 5: výmenníky tepla 6: akumulačná výplň (parafínové granule) 7: vybíjací okruh 8:
ďaľší alternatívny zdroj
Pri meraniach boli zapojené len nabíjacie solárne okruhy. Preto sú v práci získané
charakteristiky len pre nabíjanie zásobníka. Vybíjací okruh s vybíjacím výmenníkom,
42
ktorý sa bude nachádzať medzi nabíjacími výmenníkmi (druhý zľava na obr. 3.11),
plánujeme spojazdniť v blízkej budúcnosti. Vybíjanie bude prevedené nabíjaním
sekundárneho zásobníka, aby sme mohli získať aj vybíjacie charakteristiky. Štvrtý
výmenník umiestnený v posledom okruhu bude slúžiť ako ďaľší zdroj tepla, zatiaľ však
o jeho spojazdnení neuvažujeme. Na obr. 3.12 vpravo je znázornené umiestnenie
výmenníkov tepla pri pohľade zhora do zásobníka.
Taktiež plánujeme doplniť zásobník parafínovými granulami do konečneho stavu. Pri
meraniach sa v zásobníku nachádzalo 300 kg parafínu obsiahnutého v granuliach.
Využívali sme tak len zhruba tretinu prestupnej plochy výmenníkov tepla (obr. 3.12
vľavo).
Obr. 3.12 Vľavo – zásobník tepla a jeho stav počas merania, vpravo – pohľad zhora do
zásobníka a umiestnenie 4 výmenníkov tepla
3.2.2 Tepelná kapacita zásobníka
Zásobník má odhadovanú kapacitu 800 kg parafínu s pouźitím parafínových granulí.
Tepelná kapacita zásobníka len zo zložky skupenského tepla parafínu pri skupenskom
teple 235 kJ/kg je tak podľa vzťahu (2.1) rovná:
𝐿𝑚 = 𝑚𝑎𝑚𝛥ℎ𝑚 = 800 𝑘𝑔 ∗ 1 ∗ 235𝑘𝐽
𝑘𝑔= 188 𝑀𝐽 (52,2 kWh)
Dodatková citeľná zložka tepelnej kapacity zásobníka závisí od teploty, na ktorú sa dokáže
ohriať celá zmes po roztopení všetkého parafínu a od využiteľného citeľného tepla celej
zmesi v tuhom stave. Solárny okruh je schopný za slnečného počasia (apríl) dosiahnuť
43
vstupnú teplotu až 80 ⁰C. Predpokladajme, že vyhrejeme celú zmes na 80 ⁰C. Uskladnené
citeľné teplo tekutého parafínu (800 kg) a grafitu (60 kg) potom bude:
𝑄𝐿 = ∫ 𝑚𝑝𝑐𝐿,𝑝𝑑𝑇 + ∫ 𝑚𝑔𝑐𝑆,𝑔𝑑𝑇 =𝑇𝑓
𝑇𝑚
𝑇𝑓
𝑇𝑚
= 800𝑘𝑔 ∗ 2,24𝑘𝐽
𝑘𝑔. 𝐾 ∗ (800C − 550C) + 60kg ∗ 0,71
kJ
kg. K ∗ (800C − 550C) =
= 44800 𝑘𝐽 + 1065 𝑘𝐽 = 45,865 𝑀𝐽 (12,7 𝑘𝑊ℎ)
Využiteľná časť citeľného tepla zmesi v tuhom stave závisí od toho s akou najnižšou
teplotou budeme teplo odoberať. To závisí od použitej aplikácie, pre prípravu TUV sa voda
vyhriena na približne 40 ⁰C. Dodatočné citeľné teplo zmesi v tuhom stave potom bude:
𝑄𝑆 = ∫ 𝑚𝑝𝑐𝑆,𝑝𝑑𝑇 + ∫ 𝑚𝑔𝑐𝑆,𝑔𝑑𝑇 =𝑇𝑚
𝑇𝑖
𝑇𝑚
𝑇𝑖
= 800𝑘𝑔 ∗ 1,85𝑘𝐽
𝑘𝑔. 𝐾 ∗ (550C − 400C) + 60kg ∗ 0,71
kJ
kg. K ∗ (550C − 400C) =
= 22200 𝑘𝐽 + 639𝑘𝐽 = 22,839𝑀𝐽 (6,3 𝑘𝑊ℎ)
Maximálna teoretická tepelná kapacita zásobníka potom bude súčet všetkých troch tepiel:
𝑄𝑚𝑎𝑥 = 𝑄𝑆 + 𝐿𝑚 + 𝑄𝐿 = 256,7 𝑀𝐽 (71,3 𝑘𝑊ℎ)
Názornejšie bude, keď ešte vypočítam koľko litrov TÚV je možné ohriať pomocou 1 kWh
energie. Uvažovať pritom budem s 25 K teplotným rozdielom. V základných jednotkách
bude tento objem rovný:
𝑉 =𝑄
𝜌𝑤𝑐𝐿,𝑤∆𝑇=
3600 𝑘𝐽
1000𝑘𝑔𝑚3 ∗ 4,18
𝑘𝐽𝑘𝑔𝐾
∗ 25 𝐾= 0,0345 𝑚3
Pomocou 1 kWh tak ohrejeme približne 34,5 litrov vody pri teplotnom rozdiely 25 K (⁰C).
Pri využití maximálnej kapacity zásobníka môžme teoreticky ohriať pri rovnakom
teplotnom rozdiely až 2460 litrov vody.
44
3.3 Metódy analýzy
3.3.1 Základné veličiny
Na vyhodnocovanie nabíjacích charakteristík experimentálneho zásobníka využijeme
niekoľko parametrov, pomocou ktorých nakoniec určíme efektivitu uskladňovania tepla.
Prvým, základným parametrom je teplotný rozdiel medzi vstupnou teplotou HTF, Tin,
a výstupnou teplotou HTF, Tout:
𝛥𝑇 = 𝑇𝑖𝑛 − 𝑇𝑜𝑢𝑡 (3.5)
Druhý parameter, rýchlosť tepelnej výmeny, resp. výkon solárneho okruhu, q, v jednotkách
kW. Počitame s ním množstvo uloženej tepelnej energie za jednotu času pomocou tepla,
ktoré odovzdáva HTF pri prechode výmenníkmi tepla [36]:
𝑞 = 𝐹𝜌𝐻𝑇𝐹𝑐𝐻𝑇𝐹𝛥𝑇 (3.6)
Vo vzťahu (3.6) F predstavuje prietok HTF v m3/s, ρHTF hustotu HTF v kg/m
3, cHTF mernú
tepelnú kapacitu HTF v kJ/kgK a ΔT teplotný rozdiel medzi vstupnou a výstupnu teplotou
HTF v jednotkách K. Hustota a merná tepelná kapacita HTF sa mení s teplotou podľa (3.1)
a (3.2). Vo výpočtoch budem do týchto vzťahov zarátavať vstupnú teplotu HTF.
Výkon solárneho okruhu sa bude s časom meniť, hlavne v závislosti od toho, koľko
žiarenia bude dopadať na kolektory. Výkonová charakteristika tak bude rôzna aj pre
solárny okruh s 90⁰ skloneným kolektorom a 30⁰ skloneným kolektorom. Priemerný
výkon pre daný okruh dostanem integrovaním vzťahu (3.6) podľa času od začiatku
spustenia solárneho okruhu po jeho ukončenie a predelením celkovým časom [36]:
𝑞𝑎𝑣 =
1
𝑡𝑓 − 𝑡𝑖∫ 𝑞𝑑𝑡
𝑡𝑓
𝑡𝑖
(3.7)
Množstvo uskladneného tepla Q za daný deň vypočítam jednoduchou integráciou vzťahu
(3.6) podľa času od začiatku spustenia solárneho okruhu po jeho ukončenie:
𝑄 = ∫ 𝑞𝑑𝑡
𝑡𝑓
𝑡𝑖
(3.8)
Poznámka. Do celkového výkonu zásobníka, ktorý je súčtom výkonov jednotlivých solárnych
okruhov nebudem zarátavať straty tepla cez steny zásobníka.
Poznámka. Integráciu vzťahu (3.6) prevediem numericky, keďže výkon nemá žiadnu predpísanú
funkciu. Na výpočet integrálu a štandardnej neistoty tak použijeme lichobežníkovú metódu.
45
3.3.2 Výpočet štandardnej neistoty
Ako bolo spomenuté v časti 3.1.4, merať sa budú aktuálne teploty a aktuálne prietoky,
ktoré sú zaťažené neistotou. Ich štandardné neistoty sú u(F) = 0,14 l/min a u(T) = 0,58 ⁰C.
Teplota a prietok, ktoré sa namerali sú teda odhady vstupných veličín pre výstupné
veličiny (napr. q alebo cHTF). Pomocou vzťahou (3.1), (3.2), (3.5) až (3.8) sa počítali
odhady výstupných veličín, na ktoré sa prenesie neistota vstupných veličín.
Na výpočet štandardnej neistoty výstupných veličín použijem metódu linearizácie.
Štandardná neistota výstupnej veličiny u(f) bude mať podľa tejto metódy vo všeobecnosti
tvar [35]:
𝑢(𝑓) = √∑𝜕𝑓
𝜕𝑥𝑖
2
𝑢(𝑥𝑖)2
𝑛
𝑖=1
(3.9)
Vo vzťahu (3.9) je f známy funkčný vzťah pre výstupnú veličinu, xi vstupná veličina a u(xi)
štandardná neistota vstupnej veličiny. Ako príklad uvediem výpočet štandardnej neistoty
ΔT:
𝑢(𝛥𝑇) = √𝜕𝛥𝑇
𝜕𝑇𝑖𝑛
2
𝑢(𝑇)2 +𝜕𝛥𝑇
𝜕𝑇𝑜𝑢𝑡
2
𝑢(𝑇)2 = √2𝑢(𝑇)2 = 0,82 ⁰𝐶
Štandardná neistota teplotného rozdielu ΔT je teda vždy konštantná a nezávisí od veľkosti
vstupnej a výstupnej teploty HTF. Rovnako je to aj v prípade štandardnej neistoty pre
mernú tepelnú kapacitu HTF:
𝑢(𝑐𝐻𝑇𝐹) = √𝜕𝑐𝐻𝑇𝐹
𝜕𝑇
2
𝑢(𝑇)2 = √0,0572𝑢(𝑇)2 = 0,033𝑘𝐽
𝑘𝑔𝐾
Štandardná neistota ostatných parametrov sa bude podobne počítať podľa vzťahu (3.9),
bude sa však meniť v závislosti od nameranej teploty, prietoku alebo iných parametrov.
46
4 Výsledky
4.1 Stabilizácia grafitu použitou metódou
Obr. 4.1 Porovnanie stabilizácie grafitu v zmesi parafínu (93 hm.%) a grafitu (7 hm.%),
zľava pripravená vzorka a vzorka po prvom, druhom, piatom a desiatom cykle topenia
Obr. 4.2 Porovnanie stabilizácie grafitu vo vyrobených parafínových granuliach s použitím
PA, zľava pripravená vzorka a vzorka po prvom, druhom, piatom a desiatom cykle topenia
47
Na obr. 4.1 je znázornená vzorka pripravenej zmesi parafínu a grafitu a tá istá vzorka po
prvom, druhom, piatom a desiatom cykle topenia. Obsah grafitu v zmesi bol 7 hm.% (2.7
obj.%). Vzorky boli pri každom cykle topenia vyhriate na teplotu 70 ⁰C, pri ktorej boli
odfotené a následne sa nechali ochladiť pri izbovej teplote. Modrý pásik označuje výšku,
do ktorej je grafit v zmesi rozptýlený. Červený označuje oddelenú zložku parafínu od
zmesi.
Už po prvom topení grafit sedimentuje na dne vzorky a parafínová zložka s menšou
hustotou výjde hore. V parafínovej vrstve sa ešte nachádzajú nejaké rozptýlené častice
grafitu, ale po druhom topení je ich množstvo už zanedbateľné. Rovnakú situáciu možno
pozorovať aj po ďaľších topeniach. Parafínová zložka tak vytvorí vrstvu zaberajúcu zhruba
3/4 objemu pôvodnej zmesi. Zvyšnú ¼ objemu tvorí parafín so vysokou koncentráciou
grafitu. Tepelná vodivosť vo vzorke je tak rôzna v každej vrstve.
Obr. 4.2 znázorňuje vzorku vyrobených parafínových granúl s rovnakou koncentráciou
grafitu ako predošlá vzorka, a tú istú vzorku po prvom, druhom, piatom a desiatom cykle
topenia. Snahou bolo fyzikálnou metódou vyrobiť kapsulovaný parafín s použitím PA
a izolovať tak parafín od okolia. Koncentrácia PA vo vzorke je približne 5 hm.%.
Vyrobené granule mali veľkosť od 0,5 mm až do 5 mm. Pri skúmaní ich stability bol
prevedený rovnaký postup ako pri vzorke, kde nebola použitá kapsulácia.
Ako vidno z obr. 4.2, parafínové granule si po prvom aj druhom topení v značnej miere
zachovali stabilitu. Malá vrstva parafínu, označená červeným pásikom, sa objavila, a po
piatom topení bola hrúbka tejto vrstvy už dvojnásobná. Po desiatom topení táto vrstva
zaberala zhruba 1/3 objemu vzorky. Kapsulácia tak nebola úplne úspešná, polymérový
obal väčších kapsúl bol pravdepodobne pod vplyvom objemových zmien pri topení
parafínu poškodený. Stabilita menších kapsúl mohla byť zachovaná.
V porovnaní s prvou vzorkou bol grafit vo vzorke obsahujúcej kapsule viac stabilizovaný.
Vrstva obsahujúca grafit bola po desiatom topení približne 2,5 krát väčšia vo vzorke
obsahujúcej granule, ako vo vzorke, ktorá obsahovala len čistú zmes parafínu a grafitu. Vo
vzorke s granulami bol grafit po desiatom topení stále viac stabilizovaný ako v prvej
vzorke po prvom topení.
48
4.2 Vstupná/výstupná teplota HTF a výkonové charakteristiky
4.2.1 10.4.2015
Na obr. 4.3 a 4.4 sú v grafoch znázornené časové závislosti vstupnej a výstupnej teploty
HTF pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným kolektorom získané 10.4.2015 za jasného
počasia. Na obr. 4.5 a 4.6 sú znázornené výkonové charakteristiky pre solárne okruhy s 90⁰
a 30⁰ skloneným kolektorom získané v tom istom dni. Tab. 4.1 zobrazuje vypočítané
hodnoty parametrov Q a qav spolu s ich štandardnými neistotami.
Obr. 4.3 Vstupná a výstupná teplota HTF v 90⁰ solárnom okruhu 10.4.2015
Obr. 4.4 Vstupná a výstupná teplota HTF v 30⁰ solárnom okruhu 10.4.2015
20
30
40
50
60
70
80
90
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (90⁰)
Tin
Tout
20
30
40
50
60
70
80
90
100
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (30⁰)
Tin
Tout
Teplota topenia parafínu 55⁰C
Teplota topenia parafínu 55⁰C
49
Obr. 4.5 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 90⁰ kolektorom 10.4.2015
Obr. 4.6 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 30⁰ kolektorom 10.4.2015
Tab. 4.1 Vypočítané hodnoty parametrov Q a qav 10.4.2015
Okruh Q [kWh] u(Q) [kWh] qav [kW] u(qav) t [hod]
90⁰ 4,18 0,62 0,52 0,08 8
30⁰ 3,21 0,54 0,40 0,07 8
spolu 7,39 0,82 0,92 0,10 8
-0,4
-0,2
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
1,2
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (90⁰)
q 90 st
-0,1
0
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
0,7
0,8
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (30⁰)
q 30 st
50
4.2.2 13.4.2015
Na obr. 4.7 a 4.8 sú v grafoch znázornené časové závislosti vstupnej a výstupnej teploty
HTF pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným kolektorom získané 13.4.2015. V tomto
dni bolo do obedu jasné počasie a postupne od 14:30 pribúdala oblačnosť. Na obr. 4.9
a 4.10 sú znázornené výkonové charakteristiky pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným
kolektorom získané v tom istom dni. Tab. 4.2 zobrazuje vypočítané hodnoty parametrov Q
a qav spolu s ich štandardnými neistotami.
Obr. 4.7 Vstupná a výstupná teplota HTF v 90⁰ solárnom okruhu 13.4.2015
Obr. 4.8 Vstupná a výstupná teplota HTF v 30⁰ solárnom okruhu 13.4.2015
20
25
30
35
40
45
50
55
60
11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (90⁰)
Tin
Tout
20
25
30
35
40
45
50
55
60
65
70
11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (30⁰)
Tin
Tout
Teplota topenia parafínu 55⁰C
Teplota topenia parafínu 55⁰C
51
Obr. 4.9 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 90⁰ kolektorom 13.4.2015
Obr. 4.10 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 30⁰ kolektorom 13.4.2015
Tab. 4.2 Vypočítané hodnoty parametrov Q a qav 13.4.2015
Okruh Q [kWh] u(Q) [kWh] qav [kW] u(qav) t [hod]
90⁰ 1,91 0,42 0,28 0,06 6,75
30⁰ 1,73 0,45 0,26 0,07 6,75
spolu 3,64 0,62 0,54 0,09 6,75
-0,2
-0,1
0
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
0,7
0,8
0,9
11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (90⁰)
q 90 st
-0,2
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
1,2
11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (30⁰)
q 30 st
52
4.2.3 21.4.2015
Na obr. 4.11 a 4.12 sú v grafoch znázornené časové závislosti vstupnej a výstupnej teploty
HTF pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným kolektorom získané 21.4.2015. Počas
celého dňa sa udržovalo jasné až polojasné počasie. Na obr. 4.13 a 4.14 sú znázornené
výkonové charakteristiky pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným kolektorom získané
v tom istom dni. Tab. 4.3 zobrazuje vypočítané hodnoty parametrov Q a qav spolu s ich
štandardnými neistotami.
Obr. 4.11 Vstupná a výstupná teplota HTF v 90⁰ solárnom okruhu 21.4.2015
Obr. 4.12 Vstupná a výstupná teplota HTF v 30⁰ solárnom okruhu 21.4.2015
20
30
40
50
60
70
80
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (90⁰)
Tin
Tout
20
30
40
50
60
70
80
90
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (30⁰)
Tin
Tout
Teplota topenia parafínu 55⁰C
Teplota topenia parafínu 55⁰C
53
Obr. 4.13 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 90⁰ kolektorom 21.4.2015
Obr. 4.14 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 30⁰ kolektorom 21.4.2015
Tab. 4.3 Vypočítané hodnoty parametrov Q a qav 21.4.2015
Okruh Q [kWh] u(Q) [kWh] qav [kW] u(qav) t [hod]
90⁰ 3,33 0,55 0,43 0,07 7,75
30⁰ 3,73 0,60 0,48 0,08 7,75
spolu 7,06 0,81 0,91 0,10 7,75
0
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
0,7
0,8
0,9
1
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (90⁰)
q 90 st
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
1,2
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (30⁰)
q 30 st
54
4.2.4 22.4.2015
Na obr. 4.15 a 4.16 sú v grafoch znázornené časové závislosti vstupnej a výstupnej teploty
HTF pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným kolektorom získané 22.4.2015. V tomto
dni bolo doobedu polojasné až oblačné počasie a od 15:30 bolo jasno. Na obr. 4.17 a 4.18
sú znázornené výkonové charakteristiky pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným
kolektorom získané v tom istom dni. Tab. 4.4 zobrazuje vypočítané hodnoty parametrov Q
a qav spolu s ich štandardnými neistotami.
Obr. 4.15 Vstupná a výstupná teplota HTF v 90⁰ solárnom okruhu 22.4.2015
Obr. 4.16 Vstupná a výstupná teplota HTF v 30⁰ solárnom okruhu 22.4.2015
0
10
20
30
40
50
60
70
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (90⁰)
Tin
Tout
0
10
20
30
40
50
60
70
80
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (30⁰)
Tin
Tout
Teplota topenia parafínu 55⁰C
Teplota topenia parafínu 55⁰C
55
Obr. 4.17 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 90⁰ kolektorom 22.4.2015
Obr. 4.18 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 30⁰ kolektorom 22.4.2015
Tab. 4.4 Vypočítané hodnoty parametrov Q a qav 22.4.2015
Okruh Q [kWh] u(Q) [kWh] qav [kW] u(qav) t [hod]
90⁰ 2,44 0,51 0,31 0,06 8
30⁰ 2,16 0,54 0,27 0,07 8
spolu 4,60 0,74 0,58 0,09 8
-0,1
0
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
0,7
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (90⁰)
q 90 st
-0,8
-0,6
-0,4
-0,2
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (30⁰)
q 30 st
56
4.2.5 23.4.2015
Na obr. 4.19 a 4.20 sú v grafoch znázornené časové závislosti vstupnej a výstupnej teploty
HTF pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným kolektorom získané 23.4.2015. V tomto
dni bolo doobedu polojasné až poloblačné počasie a od 14:30 bolo jasno. Na obr. 4.21
a 4.22 sú znázornené výkonové charakteristiky pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným
kolektorom získané v tom istom dni. Tab. 4.5 zobrazuje vypočítané hodnoty parametrov Q
a qav spolu s ich štandardnými neistotami.
Obr. 4.19 Vstupná a výstupná teplota HTF v 90⁰ solárnom okruhu 23.4.2015
Obr. 4.20 Vstupná a výstupná teplota HTF v 30⁰ solárnom okruhu 23.4.2015
0
10
20
30
40
50
60
70
80
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (90⁰)
Tin
Tout
0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (30⁰)
Tin
Tout
Teplota topenia parafínu 55⁰C
Teplota topenia parafínu 55⁰C
57
Obr. 4.21 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 90⁰ kolektorom 23.4.2015
Obr. 4.22 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 30⁰ kolektorom 23.4.2015
Tab. 4.5 Vypočítané hodnoty parametrov Q a qav 23.4.2015
Okruh Q [kWh] u(Q) [kWh] qav [kW] u(qav) t [hod]
90⁰ 3,36 0,53 0,46 0,07 7,25
30⁰ 3,34 0,54 0,46 0,07 7,25
spolu 6,69 0,76 0,92 0,10 7,25
-0,2
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (90⁰)
q 90 st
-0,2
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (30⁰)
q 30 st
58
4.2.6 24.4.2015
Na obr. 4.23 a 4.24 sú v grafoch znázornené časové závislosti vstupnej a výstupnej teploty
HTF pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným kolektorom získané 24.4.2015. V tomto
dni bolo približne do 15:00 slnečno a neskôr oblačno až zamračené. Na obr. 4.25 a 4.26 sú
znázornené výkonové charakteristiky pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným
kolektorom získané v tom istom dni. Tab. 4.6 zobrazuje vypočítané hodnoty parametrov Q
a qav spolu s ich štandardnými neistotami.
Obr. 4.23 Vstupná a výstupná teplota HTF v 90⁰ solárnom okruhu 24.4.2015
Obr. 4.24 Vstupná a výstupná teplota HTF v 30⁰ solárnom okruhu 24.4.2015
0
10
20
30
40
50
60
70
80
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (90⁰)
Tin
Tout
0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (30⁰)
Tin
Tout
Teplota topenia parafínu 55⁰C
Teplota topenia parafínu 55⁰C
59
Obr. 4.25 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 90⁰ kolektorom 24.4.2015
Obr. 4.26 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 30⁰ kolektorom 24.4.2015
Tab. 4.6 Vypočítané hodnoty parametrov Q a qav 24.4.2015
Okruh Q [kWh] u(Q) [kWh] qav [kW] u(qav) t [hod]
90⁰ 2,40 0,43 0,40 0,07 6
30⁰ 2,11 0,40 0,35 0,07 6
spolu 4,51 0,59 0,75 0,10 6
-0,2
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (90⁰)
q 90 st
-0,2
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (30⁰)
q 30 st
60
4.2.7 25.4.2015
Na obr. 4.27 a 4.28 sú v grafoch znázornené časové závislosti vstupnej a výstupnej teploty
HTF pre solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným kolektorom získané 25.4.2015. V tomto
dni bolo celý deň jasno. Na obr. 4.29 a 4.30 sú znázornené výkonové charakteristiky pre
solárne okruhy s 90⁰ a 30⁰ skloneným kolektorom získané v tom istom dni. Tab. 4.7
zobrazuje vypočítané hodnoty parametrov Q a qav spolu s ich štandardnými neistotami.
Obr. 4.27 Vstupná a výstupná teplota HTF v 90⁰ solárnom okruhu 25.4.2015
Obr. 4.28 Vstupná a výstupná teplota HTF v 30⁰ solárnom okruhu 25.4.2015
20
30
40
50
60
70
80
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (90⁰)
Tin
Tout
20
30
40
50
60
70
80
90
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
T [⁰
C]
čas [hod]
Časová závislosť vstupnej a výstupnej teploty HTF (30⁰)
Tin
Tout
Teplota topenia parafínu 55⁰C
Teplota topenia parafínu 55⁰C
61
Obr. 4.29 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 90⁰ kolektorom 25.4.2015
Obr. 4.30 Výkonová charakteristika solárneho okruhu s 30⁰ kolektorom 25.4.2015
Tab. 4.7 Vypočítané hodnoty parametrov Q a qav 25.4.2015
Okruh Q [kWh] u(Q) [kWh] qav [kW] u(qav) t [hod]
90⁰ 4,14 0,57 0,59 0,08 7
30⁰ 3,65 0,69 0,52 0,10 7
spolu 7,80 0,90 1,11 0,13 7
0
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
0,7
0,8
0,9
1
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (90⁰)
q 90 st
-0,2
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
1,2
10:00 11:00 12:00 13:00 14:00 15:00 16:00 17:00 18:00 19:00
q [
kW]
čas [hod]
Výkon solárneho okruhu (30⁰)
q 30 st
62
5 Diskusia
5.1 Stabilita kapsúl a porovnanie stabilizácie grafitu
Ako vidno z obr. 4.2, kapsulácia parafínovej zmesi do polymérneho aditíva nebola úplne
úspešná. Po druhom topení si kapsule zachovali sčasti svoju stabilitu, ale po ostatných
cykloch topenia bolo už poškodenie významnejšie. Použitá metóda pri výrobe
makrokapsulovaných granúl nebola účinná hlavne preto, lebo sa vďaka nej vyrobili
granule s veľkosťou až do 5 mm. Pri týchto veľkostiach, povrchová vrstva kapsule už
neudržala tlak generovaný pri objemových zmenách parafínu počas topenia. Častice
s menšími rozmermi mohli byť zachované.
Poškodený polymérový obal však vytvoril vo vzorke trojrozmernú sieť zachytávajúcu
častice grafitu. V tekutom prafíne mal tak želírovací účinok. Vrstva obsahujúca rozptýlené
častice grafitu bola tak väčšia vo vzorke obsahujúcej vyrobené granule. Táto vrstva má
zároveň vyššiu tepelnú vodivosť ako čisto parafínová vrstva. Na základe predošlých štúdií
by mal byť koeficient tepelnej vodivosti, λ, dvoj až trojnásobne vyšší vo vrstve
s rozptýleným grafitom. Na objektívnejšie posúdenie by bolo ešte vhodné odmerať tepelnú
vodivosť vzorky. Napriek tomu, že makrokapsulácia zmesi parafínu a grafitu nebola
úspešná, možno pozorovať zlepšenie stabilizácie grafitu v parafíne použitou metódou.
Podobne ako pri vzorkách, tak aj v zásobníku bola po niekoľkých topeniach pozorovaná
vrstva čistého parafínu na vrchu. Táto vrstva mala približne 10-15 cm. Pod touto vrstvou
bol grafit v parafíne dobre rozptýlený. V zásobníku sa preto vytvorili vrstvy s rôznou
tepelnou vodivosťou. Vrstva parafínu s nízkym koeficientom tepelnej vodivosti (≈0,25
W/mK) preto tepelne izoluje vrstvu pod ňou.
Doplnenie zásobníka možno previesť dvoma spôsobmi. Prvým je vylepšiť metódu prípravy
makrokapsulovaných granúl tak, aby veľkosť častíc bola čo najmenšia a povrchová vrstva
udržala parafín a grafit izolovaný od okolia. Druhým spôsobom možno zásobník doplniť
pôvodne vyrobenými granulami a skúmať stabilitu grafitovej vrstvy aj po viacerých
cykloch. Pri tomto spôsobe by bolo ešte vhodné preskúmať vplyv koncentrácie PA na
stabilizáciu grafitu. Na objektívne posudzovanie tepelných vlastností vzoriek (hlavne
tepelnej vodivosti, merného skupenského tepla a mernej tepelnej kapacity), by bolo vhodné
doplniť laboratórium zariadeniami merajúcimi tieto vlastnoti.
63
5.2 Vstupná/výstupná teplota HTF a výkonové charakteristiky
Samotná tepelná vodivosť ešte neurčuje efektivitu uskladňovania tepla. Na jednej strane
má na ňu veľký vplyv, ale aj konvekcia, tepelné prúdy v roztopených vrstvách urýchľujú
tepelný prenos. Taktiež prestupná plocha výmenníkov. Na posúdenie efektivity
uskladňovania tepla boli preto vyhodnotené namerané údaje vstupnej/výstupnej teploty
a prietoku HTF, a vykreslené výkonové charakteristiky solárnych okruhov pre 7 dní.
Najvýznamenjším parametrom, od ktorého závisí či fázová premena bude prebiehať a bude
tak umožnené uskladňovanie skupenského tepla, je vstupná teplota HTF, Tin. Veľkosť
vstupnej teploty by mala byť nad hodnotou teploty topenia parafínu, 55 ⁰C. Veľkosť Tin
ovplyňuje predovšetkým množtvo slnečného žiarenia, ktoré kolektory účinne premenia na
tepelnú energiu. Slnečné žiarenie je nestáli obnoviteľný zdroj energie, ktorého chod sa na
hornej hranici atmosféry periodicky mení počas roka a počas dňa, a neperiodicky pri
zemskom povrchu. Tento parameter preto nemožno nijak ovplyvniť. Veľkosť vstupnej
teploty je možné zmeniť len pomocou prietoku HTF. Pri meraniach sa udržoval prietok pri
hodnote 1,5 l/min v oboch okruhoch len s malou zmenou ± 0,5 l/min. Pri tejto hodnote
prietoku sa počas všetkých dní dosiahla vstupná teplota vyššia ako 55 ⁰C, ale len pri
slnečnom počasí. Je zrejmé, že s pribúdajúcou oblačnosťou veľkosť vstupnej teploty HTF
klesá. Na obr. 4.7 a 4.8 vidieť tento pokles vstupnej teploty HTF pod 55 ⁰C
s prichádzajúcou oblačnosťou zo dňa 13.4.2015. Výkon tak výrazne klesol a boli
pozorované aj mínusové hodnoty. Pri polojasnom až oblačnom počasí 22.4.2015 sa
veľkosť vstupnej teploty udržiavala pri hodnote 55 ⁰C (90⁰ okruh) 60 ⁰C (30⁰ okruh). Pre
efektívnejšie uskladňovanie tepla v zásobníku preto navrhujem znížiť prietok pri oblačnom
počasí a skúmať ako sa mení vstupná teplota HTF s prietokom pri difúznom žiarení.
Ďaľším parametrom, od ktorého závisí veľkosť uskladnenej energie je teplotný rozdiel
medzi vstupnou a výstupnou teplotou HTF, ΔT. V každom dni bol tento rozdiel relatívne
vysoký a teda zásobník absorboval teplo. Na konci každého dňa možno pozorovať pokles
tohto parametra. To je z toho dôvodu, že v okolí výmenníkov bola na konci dňa parafínová
zmes roztopená a prijímala už aj citeľné teplo. Keď bola vyhriata na teplotu Tin nebola
schopná absorbovať už žiadne teplo. Bola pozorovaná aj záporná hodnota tohto parametra,
na obr. 4.16 z 22.4.2015 o 11:00 bolo ΔT = -14 K. V okolí výmenníkov bolo uskladnené
teplo a HTF sa po prechode výmenníkmi ohriala z 28 ⁰C na 42 ⁰C. Rýchlo sa však zvýšila
vstupná teplota a teplotný rozdiel ΔT prešiel na kladné hodnoty.
64
Na posúdenie rýchlosti prestupu tepla od výmenníkov cez celý zásobník treba do neho ešte
rozmiestniť merače teploty s automatickým zberom dát. Skúmať by sa tak mohol prestup
tepla v jednotlivých vrstvách v zmesi a mohlo by sa modelovať rozloženie teploty
v zásobníku. Vnútorné rozloženie teploty v čase by tak umožnilo počítať straty tepla cez
steny zásobníka.
Obr. 5.1 Množstvo uskladneného tepla v zásobníku v jednotkách kWh spolu s vyhodnotenou
štandardnou neistotou
Obr. 5.2 Priemerný výkon zásobníka v jednotkách kW spolu s vyhodnotenou štandardnou
neistotou
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
1
Q [
kWh
]
Množstvo uskladneného tepla v zásobníku
10.4.2015 13.4.2015 21.4.2015 22.4.2015 23.4.2015 24.4.2015 25.4.2015
0,00
0,20
0,40
0,60
0,80
1,00
1,20
1
qav
[kW
]
Priemerný výkon zásobníka
10.4.2015 13.4.2015 21.4.2015 22.4.2015 23.4.2015 24.4.2015 25.4.2015
65
Vo výsledkoch sú zhrnuté grafy znázorňujúce výkony solárnych okruhov meniacich sa
v čase, v danom dni spolu s vypočítanými hodnotami parametrov Q a qav pre každý solárny
okruh zvlášť a pre celý zásobník. Z grafov vidno, že výkon solárnych okruhov je silne
ovplyvnený množstvom slnečného žiarenia. Najväčšie hodnoty dosahuje v poobedňajších
hodinách, pri priamom slnečnom žiarení. Tiež si možno všimnúť, že výkon solárneho
okruhu s 90⁰ skloneným kolektorom je väčší v porovnaní s 30⁰ okruhom. Žiarenie
dopadajúce na 30⁰ sklonenú plochu je v období, kedy boli merania uskutočnené, väčšie
ako žiarenie dopadajúce na kolmú plochu. Tento nesúlad bol spôsobený nerovnomerným
rozložením parafínových granúl v zásobníku. Výmenník tepla v 90⁰ okruhu bol viac
zasypaný parafínovými granulami. Využíval väčšiu prestupnú plochu a preto odovzdával
aj viac tepla. Podmienky pri oboch výmenníkoch tak boli rôzne, preto tieto výkony
nemožno veľmi porovnávať. Skutočnosť, že výkon bol väčší skôr vypovedá o tom, že
zväčšenie prestupnej plochy má mimoriadny význam pri odvádzaní tepla. Preto sa
očakáva, že doplnenie zásobníka PCM do konečného stavu zvýši celkový výkon
zásobníka. Na obr. 5.2 je znázornený diagram pre celkový priemerný výkon zásobníka.
Počas slnečných dní bol tento výkon v rozsahu 0,9 kW až 1,1 kW so štandardnou
odchýlkou v rozsahu 0,1 kW až 0,13 kW (11 %). Priemerný výkon pri polojasnom až
oblačnom počasí dosiahol 0,5 kW až 0,7 kW so štandardnými odchýlkami v rozsahu 0,09
kW až 0,1 kW (13 - 17 %).
Integráciou výkonu od začiatku spustenia solárneho okruhu po jeho ukončenie sa získali
údaje o množstve tepelnej energie, ktorú HTF po prechode výmenníkmi odovzdalo PCM
zmesi. Celkové uskladnené teplo za daný deň je znázornené na obr. 5.1. Počas slnečných
dní sa získalo 6,7 kWh až 7,79 kWh energie so štandardnou neistotou v rozsahu 0,75 kWh
až 0,8 kWh (11%). Uskladnené teplo pri polojasnom až oblačnom počasí bolo v rozsahu
3,64 kWh až 4,6 kWh so štandardnými odchýlkami v rozsahu 0,59 kWh až 0,74 kWh (13 -
17 %). Treba ešte poznamenať, že tieto hodnoty aj hodnoty výkonov nerátajú s tepelnými
stratami. Tie boli pri meraniach veľké, pretože zásobník nebol zhora úplne izolovaný. Cez
noc odovzdával časť nahromadeného tepla von do sklenníka. Zároveň, pri nabíjaní
výmenník svojou odrytou plochou ohrieval vzduch v zásobníku. Časť získaného tepla sa
preto nevyužila na ohrev parafínovej zmesi, ale na ohrev vzduchu. Túto malú časť môžme
zanedbať, pretože ak by bol zásobník plne naplnený, ohrievala by sa namiesto vzduchu
parafínová zmes. Získané charakteristiky mali na záver priniesť len predbežný pohľad na
to, aké efektívne je nabíjanie experimentálneho zásobníka. Z výsledkov je zrejmé, že
66
nabíjanie bolo efektívne aj napriek tomu, že zásobník bol len sčasti naplnený. Svedčí o tom
aj diagram na obr. 5.1, vďaka ktorému môžme usúdiť, že zásobník je schopný počas
slnečných a polojasných dní akumulovať relatívne veľké množstvo tepelnej energie. Toto
množstvo by bolo väčšie, ak by sa kolektory nenachádzali v doobedňajších hodinách
v tieni.
Na úplné posúdenie kvality zásobníka je ho potrebné ešte doplniť PCM zmesou a získať aj
vybíjacie charakteristiky. Taktiež je potrebné skúmať správanie zásobníka pri súčasnom
chode vybíjacích a nabíjacích okruhov. Užitočné by bolo merať aj globálne žiarenie na 30⁰
a 90⁰ sklonených plochách v kW/m2 a určiť tak objektívne efektivitu celej aparatúry pri
nabíjaní zo slnečného žiarenia.
67
Záver
V tejto práci bola popísaná kompletná experimentálna aparatúra využívajúca slnečné
žiarenie na akumuláciu tepla. Jej hlavnou časťou je zásobník, ktorý akumuluje energiu vo
forme skupenského tepla topenia parafínu a dodatkového citeľného tepla. Snahou bolo
vyrobiť aj mikrokapsulovanú zmes parafínu a grafitu, aby sa zvýšil prestup tepla
v zásobníku. Výkonové charakteristiky pre nabíjanie zásobníka boli vyhodnotené
s pomocou nameraných údajov a bola posúdená aj efektivita nabíjania. Na začiatku práce
boli jasne definované ciele, pomocou ktorých sa dosiahli pozitívne výsledky. Na tieto ciele
budem preto v nasledujúcich odstavcoch odpovedať.
Látok, ktoré možno využiť na akumuláciu skupenského tepla je mnoho. V závislosti od
aplikácie možno využiť látky s rôznou teplotou topenia. Pre solárny ohrev vody
a vykurovanie sa používajú materiály s teplotou topenia v rozsahu 30 ⁰C až 90 ⁰C. Ako
vidieť z obr. 2.4 môžu to byť hydráty solí, parafíny, mastné kyseliny, estery alebo
polyetylénglykoly. Z týchto skupín látok majú najväčšie skupenské teplo na jednotku
objemu hydráty solí, ale ich problémom je fázová segregácia vzniknutej soli pri topení.
Ďaľšou ich nevýhodou je výrazné podchladenie pri tuhnutí a vysoký korozívny účinok.
Z ostatných skupín látok majú najlepšie tepelno-fyzikálno-chemické a ekonomické
vlastnosti parafíny. Jedinou, avšak významnou nevýhodou, je ich nízka tepelná vodivosť
(≈ 0,25 W/mK), ktorá znižuje výkon zásobníka. Medzi hlavné metódy zvýšenia výkonu
patrí rozptyl častíc s vysokou tepelnou vodivosťou v PCM, použitie výmenníkov tepla
s väčšou prestupnou plochou a kapsulácia PCM, pri ktorej sa zvyšuje pomer povrchovej
plochy k objemu PCM. Redukcia podchladenia parafínov je potrebná len vo veľmi malých
objemoch (μm).
Podrobný technický popis použitých zariadení a materiálov sa nachádza v experimentálnej
časti. Najvýznamnejšie prvky experimentálneho zariadenia sú však tie, ktoré svojim
spôsobom zvyšujú výkon zásobníka. Na zvýšenie výkonu zásobníka boli použité medené
výmenníky tepla zatočené do špirály zväčšujúc tak teplo-prestupnú plochu. Výkon
zásobníka bol zväčšený aj pridaním grafitu do parafínu. Snahou bolo kapsulovať túto zmes
s použitím polymérneho aditíva. Kapsulácia nebola úplne úspešná, pretože po druhom
topení kapsule stratili svoju pevnosť kvôli objemovým zmenám pri topení parafínu.
Napriek tomu bolo pozorované zlepšenie stabilizácie grafitu s použitím polymérneho
aditíva.
68
Výkonové charakteristiky pre nabíjanie a závislosť vstupnej/výstupnej teploty HTF s
časom sú zhrnuté vo výsledkoch. Boli tak získané predbežné výsledky, z ktorých možno
usúdiť, že zásobník akumuluje relatívne veľké množstvo tepla (3,64 kWh – 7,79 kWh so
štandardnou neistotou v rozsahu 11% až 17%) počas jasných až polojasných aprílových
dní a dosahuje aj relatívne vysoký priemerný výkon (0,5 kW až 1,1 kW so štandardnou
neistotou v rozsahu 11% až 17%). Tieto výsledky boli dosiahnuté pri tretinovom zaplnení
zásobníka ako to znázorňuje obr. 3.12. Očakáva sa, že po doplnení zásobníka do
konečného stavu bude výkon zvýšený vďaka väčšej prestupnej ploche.
Na zlepšenie výkonu zásobníka a objektívnejšie posudzovanie jeho fyzikálnych vlastností
ako aj parafínovej zmesi prinášam návrhy pre technické vylepšenie a ďaľšie skúmanie:
1. Preštudovať metódu merania tepelnej vodivosti látok v pevnom aj v kvapalnom
skupenstve a taktiež metódu merania merného skupenského tepla a mernej tepelnej
kapacity látok. Vybaviť laboratórium zariadeniami merajúcimi tieto vlastnosti.
2. Doplniť zásobník akumulačnou zmesou do konečného stavu pôvodne vyrobenými
parafínovými granulami (pričom skúmať vplyv koncentrácie polymérneho aditíva
na stabilizáciu grafitu a na tepelnú vodivosť zmesi) alebo kapsulovanou zmesou
(vylepšiť metódu prípravy makrokapsulovaných granúl tak, aby veľkosť častíc bola
čo najmenšia a povrchová vrstva udržala parafín a grafit izolovaný od okolia).
Cieľom je dosiahnuť maximálny výkon zásobníka.
3. Skúmať vplyv veľkosti prietoku HTF na vstupnú teplou HTF hlavne pri difúznom
žiarení. Cieľom je zistiť, či je možné dosiahnuť vstupnú teplotu HTF väčšiu ako je
teplota topenia parafínu a využívať tak aj difúzne žiarenie pri uskladňovaní
skupenského tepla.
4. Umiestniť merače teploty do zásobníka s automatizovaným zberom dát. Cieľom je
skúmanie prestupu tepla v zásobníku, modelovanie rozloženia teploty a počítanie
strát tepla cez steny zásobníka.
5. Dobudovanie vybíjacieho okruhu a získať vybíjacie výkonové charakteristiky.
Nabíjanie zásobníka bolo v tejto práci pozitívne preukázané, vybíjacie výkonové
charakteristiky však prinesú pohľad na to, ako efektívne možno využívať
akumulované solárne teplo.
6. Merať globálne žiarenie na 30⁰ a 90⁰ sklonených plochách v kW/m2 a určovať tak
objektívne efektivitu celej aparatúry pri nabíjaní zo slnečného žiarenia.
69
Zoznam použitých zdrojov
[1] California Institute of Technology. Phase diagram of water [online obrázok]. [cit.
2015-3-9]. Dostupné na internete:
http://www.its.caltech.edu/~atomic/snowcrystals/ice/h2ophase.gif
[2] SHARMA, A., et al. 2009. Review on thermal energy storage with phase change
materials and applications. In Renewable and Sustainable Energy Reviews, volume 13,
2009, s. 318-345
[3] SHARMA, R.K., et al. 2015. Developments in organic solid-liquid phase change
materials and their applications in thermal energy storage. In Energy Conversion and
Management, volume 95, 2015, s. 193-228
[4] PIELICHOWSKA, K., PIELICHOWSKY, K., 2014. Phase change materials for
thermal energy storage. In Progress in Materials Science, volume 65, 2014, s. 67-123
[5] SHARMA, S.D., 2005. Latent heat storage materials and systems: A review. In
International Journal of Green Energy, volume 2, 2005, s. 1-56
[6] GÜNTHER, E., et al. 2009. Simulation of subcooling in latent heat storages. In the
11th International Conference on Energy Storage, Stockholm, 2009
[7] SARIER, N., ONDER, E., 2012. Organic phase change materials and their textile
applications: An overview. In Thermochimica Acta, volume 540, 2012, s. 7-60
[8] FARID, M.M., et al. 2004. A review on phase change energy storage: materials and
applications.In Energy Conversion and Management, volume 45, 2004, s. 1597-1615
[9] HIMRAN, S., SUWONO, A., 1994. Characterization of Alkanes and Paraffin Waxes
for Application as Phase Change Energy Storage Medium. In Energy Sources, volume 16,
1994, s. 120-121
[10] KARAIPEKLI, A., et al, 2007. Thermal conductivity improvement of stearic acid
using expanded graphite and carbon fiber for energy storage applications. In Renewable
Energy, volume 32, 2007, s. 2201-2210
[11] Look for Chemicals. Hustoty esterov [online]. [cit. 2015-03-12]. Dostupné na
internete: http://www.lookchem.com/
70
[12] AYDIN, A.A., OKUTAN, H., 2011. High-chain fatty acid esters of myristyl alcohol
with odd carbon number: Novel organic phase change materials for thermal energy
storage-2. In Solar Energy Materials & Solar Cells, volume 95, 2011, s. 2417-2423
[13] AYDIN, A.A., OKUTAN, H., 2011. High-chain fatty acid esters of myristyl alcohol
with even carbon number: Novel organic phase change materials for thermal energy
storage-1. In Solar Energy Materials & Solar Cells, volume 95, 2011, s. 2752-2762
[14] Wiley Online Library. Polyethylene glycol [online PDF]. 1995 [cit. 2015-03-12].
Dostupné na internete:
http://onlinelibrary.wiley.com/doi/10.1002/3527600418.mb2532268kske0010/pdf
[15] CABEZA, L.F., et al, 2003. Thermal performance of sodium acetate trihydrate
thickened with different materials as phase change energy storage material. In Applied
Thermal Engineering, volume 23, 2003, s. 1697-1704
[16] LIU, M., et al, 2012. Review on storage materials and thermal performance
enhancement techniques for high temperature phase change thermal storage systems. In
Renewable and Sustainable Energy Reviews, volume 16, 2012, s. 2118-2132
[17] MEHLING, H., CABEZA, L.,F., 2008. Heat and cold storage with PCM: An up to
date introduction into basics and applications. Berlin : Springer, 2008, ISBN 978-3-540-
68556-2
[18] ZALBA, B., et al. 2003. Review on thermal energy storage with phase change
materials, heat transfer analysis and applications. In Applied Thermal Engineering, volume
23, 2003, s. 251-283
[19] WANG, W., et al, 2009. Enhanced thermal conductivity and thermal performance of
form-stable composite phase change materials by using β-Aluminium nitride. In Applied
Energy, volume 86, 2009, s. 1196-1200
[20] CHOI, D.H., et al, 2014. Thermal conductivity and heat transfer performance
enhancement of phase change materials (PCM) containing carbon additives for heat
storage application. In International Journal of Refrigeration, volume 42, 2014, s. 112-120
[21] HEDBERG, J. Simple graphene sheet [online obrázok]. [cit. 2015-0.4-21]. Dostupné
na internete: http://www.jameshedberg.com/scienceGraphics.php?id=graphene-simple
71
[22] Imgbuddy.com. Graphite [online obrázok]. [cit. 2015-4-21]. Dostupné na internete:
http://imgbuddy.com/graphite-structure.asp
[23] EC21. Sell carbon nanotubes (MWCNT, SWCNT) [online obrázok]. 2011 [cit 2015-4-
21]. Dostupné na internete:
http://www.ec21.com/offer_detail/Sell_carbon_nanotubes_MWCNT_SWCNT--
13060630.html
[24] AL-ABIDI, A., A., et al, 2012. Review of thermal energy storage for air conditioning
systems. In Renewable and Sustainable Energy Reviews, volume 16, 2012, s. 5802-5819
[25] AGYENIM, F., et al, 2009. A comparison of heat transfer enhancement in a medium
temperature thermal energy storage heat exchanger using fins. In Solar Energy, volume 83,
2009, s. 1509-1520
[26] ISMAIL, K.A.R., et al, 2001. Numerical and experimental study on the solidification
of PCM around a vertical axially finned isothermal cylinder. In Applied Thermal
Engineering, volume 21, 2001, s. 53-77
[27] SALUNKHE, P.B., SHEMBEKAR, P.S., 2012. A review on effect of phase change
material encapsulation on the thermal performance of a system. In Renewable and
Sustainable Energy Reviews, volume 16, 2012, s. 5603-5616
[28] SARI, A., et al, 2014. Micro/nano encapsulation of some paraffin eutectic mixtures
with poly(methyl methacrylate) shell: Preparation, charakterization and latent heat thermal
energy storage properties. In Applied Energy, volume 136, 2014, s. 217-227
[29] CHEN, L., et al, 2014.Characterization of thermal and hydrodynamic properties for
microencapsulated phase change slurry (MPCS). In Energy Conversion and Management,
volume 79, 2014, s. 317-333
[30] ZHAO, C.Y., ZHANG, G.H., 2011. Review on microencapsulated phase change
materials (MEPCMs): Fabrication, characterization and applications. In Renewable and
Sustainable Energy Reviews, volume 15, 2011, s. 3813-3832
[31] HAWLADER, M.N.A., et al, 2003. Microencapsulated PCM thermal-energy storage
system. In Applied Energy, volume 74, 2003, s. 195-202
72
[32] HUANG, L., et al, 2010. Subcooling in PCM emusions-Part 1: Experimental. In
Thermochimica Acta, volume 509, 2010, s. 93-99
[33] Energiaslnka.sk. Katalóg solárnych technológií 2012 [online PDF]. 2012 [cit. 2015-4-
10]. Dostupné na internete:
http://www.energiaslnka.sk/img/produkty/solarne_termalne_technologie/solarne_termalne
_technologie.pdf
[34] Velvana a.s. Solaren® P Plus -30⁰C [online text]. [cit. 2015-4-13]. Dostupné na
internete: http://www.velvana.cz/solaren-p-plus-30-c/produkt/
[35] KUNDRACIK, F., 1999. Spracovanie experimentálnych dát. Bratislava : univerzita
Komenského, 1999, s. 50-66
[36] NOMURA, T., et al, 2013. Heat storage in direct-contact heat exchanger with phase
change material. In Applied Thermal Engineering, volume 50, 2013, s. 29-30