h03 elektromanyetizma ve manyetik devrelerkisi.deu.edu.tr/levent.cetin/h04.pdf · 2011-10-18 ·...
TRANSCRIPT
1
Elektrik
Elektromanyetizma
Manyetik Devreler
Transformatörler
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 2
ElektromanyetizmaElektrik akımının manyetik etkisiBir iletkenin iki noktası arasındaki potansiyel farkı, iletken içindeki elektronları hareket ettirmeye yarayan bir elektriksel kuvvet oluşturur. Bu kuvvet iletken içerisindeki elektronları hareket ettirir.İşte bu hareket bir manyetik alan oluşmasına sebep olur.
Oluşan bu manyetik alan ve yüklü parçacık hareketinin etkileşimi elektromanyetik kuvveti doğurur.
2
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 3
ElektromanyetizmaLorentz’in Kuvvet Yasası ve elektromanyetik kuvvet
Elektriksel kuvvet elektrik alan ile aynı doğrultuda ve q yükünün işaretine bağlı olarak ters yada aynı yönlüdür (skalar ile bir vektörün çarpımı). Manyetik kuvvet ise elektriksel yükün hareket doğrultusuna (yani elektrik akımın doğrultusuna) ve manyetik alanın doğrultusuna diktir (iki vektörün vektörel çarpımı).
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 4
ElektromanyetizmaSağ el kuralı
3
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 5
ElektromanyetizmaManyetik AlanlarBir mıknatısın belirli bir noktadaki etkisini belirtmek amacı ile
kullanılır, Söz konusu bir elektrik yükünün hareketi ile ilişkili bir manyetik etki ise bu etki vektörel olarak Lorentz’in kuvvet yasasıile belirlenir.
Manyetik alanın temel özelliği aynı elektriksel yük hareketinde olduğu gibi iki kutuplu olmasıdır. Manyetik alanın grafik gösterimi olan hayali manyetik alan çizgileri mıknatısın kuzey kutbundan çıkar ve güney kutbuna gider
Manyetik alan birimi olarak mks sisteminde Tesla kullanılır. Teslanın alt birimi Gausstur.10000 Gauss 1 Tesla ya eşittir
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 6
ElektromanyetizmaManyetik Alanlar/Ampere Yasasıİletkenin etrafında çizeceğimiz herhangi bir kapalı eğrinin her sonsuz küçük
uzunluğu ile o noktadaki manyetik alanın çarpımların toplamı, boşluğun manyetik geçirgenliği ile manyetik alanı doğuran elektrik akımının çarpımına eşittir.
1. Üzerinden akım geçen bir iletken telin etrafındaki manyetik alan
r2IB 0
πµ
=
4
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 7
ElektromanyetizmaManyetik Alanlar2. Bir halka iletkenden akan akımın oluşturduğu manyetik alan
Halkanın merkezindeki manyetik alan
merkezden z kadar uzaktaki manyetik alan:
Helmholtz
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 8
ElektromanyetizmaManyetik Alanlar3. Üzerinden akım geçen bobinin manyetik alanı (Solenoid)Solenoid (akım makarası), helis biçiminde sarılmış uzun bir teldir.
Sarımların her birine bir çember gözüyle bakılabilir ve net manyetik alan tüm sarımlardan kaynaklanan alanların vektörel toplamıdır.
LNIB 0µ=
5
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 9
ElektromanyetizmaManyetik Alanlar3. Üzerinden akım geçen bobinin manyetik alanı (Solenoid)
n: Sarım yoğunluğuN: Sarım sayısıL: Kangalın boyuI: Kangaldan geçen akımµ0:Boşluğun Manyetik Geçrigenliği
ElektroMıknatıs
InLNIB 00 µµ ==
LNn =
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 10
ElektromanyetizmaManyetik GeçirgenlikHerhangi bir ortam (boşluk, demir, vs…) için manyetik akı
yoğunluğunun (B) manyetik alan gücüne (H) oranı sabittir ve bu orana “manyetik geçirgenlik (magnetic permeability) sabiti”denir. Manyetik geçirgenlik, bir malzemenin manyetik alan etkisinde kalması durumunda edinmiş olduğu mıknatıslık özelliğinin derecesidir.
Manyetik özelliklerine göre maddeleri 3 grupta inceleyebiliriz:1. Ferromagnetizm: Yüksek mıknatıslanma (Fe,Ni,Co)2. Paramagnetizm: Düşük mıknatıslanma (Al,Na,O)3. Diamagnetizm: Düşük mıknatıslanma (Manyetik alanı
zayıflatırlar.) (Cu,Ag,Hg)
6
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 11
ElektromanyetizmaManyetik GeçirgenlikBoşluğun manyetik geçirgenliği Manyetik sabit olarak belirlenmiştir.
Diğer tüm maddelerin manyetik geçrigenlikleri boşluğun manyetik geçirgenliğine göre verilir.
Ferromagnetizm Paramanyetik veDiamanyetik
⎥⎦⎤
⎢⎣⎡×π=µ −
ATm 104 7
0
0rµµ=µ
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 12
ElektromanyetizmaManyetik Alanlar1. Bir Demir nüve üzerine sarılmış bobinin manyetik alanıDemirin yüksek manyetik geçirgenlik katsayısı ve solenoid yapısı
beraber kulanılarak kuvvetli elektromıknatıslar yapılır. Şekildende görüleceği üzere demir nüve solenoidin manyetik alanını tıpkı biir yükselteç gibi kuvvetlendirmektedir
nIB r 0µµ=
7
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 13
ElektromanyetizmaManyetik Alanlar1. Bir Demir nüve üzerine sarılmış bobinin manyetik alanıBu yapı biraz modifiye edilerek doğrusal hareket yapan bir aktuatör
olarak kullanılabilir. Bunun en basit uygulamalarını kapıotomatları ve solenoid valflerde görmek mümkündür.
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 14
ElektromanyetizmaRöle
Küçük güçteki elektromanyetik anahtarlara röle adı verilir. Röleler, elektromıknatıs, palet ve kontaklar olmak üzere üç kısımdan oluşur. Elektromıknatıs,demir nüve, ve üzerine sarılmış bobinden meydana gelir.
8
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 15
ElektromanyetizmaManyetik Alanlar2. Bir toroidin üzerine sarılmış iletkenin manyetik alanıToroid esas olarak simit şeklinin matematiksel ismidir, Bir toroidin
üzerine düzügün şekilde sarılmış iletken telden I akımıgeçirildiğinde bu simit şeklinin içerisinde bir manyetik alan oluşur bu manyetik alan verilen ifade ile bulunur.
r2NIBπ
µ=
0rµµ=µ
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 16
Elektromanyetizmaİki Manyetik Alan Yoğunluğu H ve BManyetik etki esas olarak doğada mıknatıs dediğimiz maddelerde
gözlemlenir. Elektrik akımının sebep olduğu ve kendinden manyetik özelliği olan malzemelerin manyetik alanlarını ayırt etmek için iki manyetik alan gösterimi oluşturulmuştur.
Şimdiye kadar gösterimlerde kullandığımız B ifadesi, manyetik akıyoğunluğunu ifade etmektedir. Bu manyetik akı yoğunluğu, herhangi bir elektrik akımı sebepli manyetik alan (H) ve malzemenin kendi mıknatıslık özelliğinin sebep olduğu manyetik alan (M) toplanarak bulunur.
Burada H ve M nin birimi A/m ve B’nin birimide Tesla dır.
( )MHB 0 +µ=
9
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 17
Elektromanyetizmaİki Manyetik Alan Yoğunluğu H ve BB ile H arasında daha yaygın olarak kullanılan ilişki, malzemenin
manyetik geçirgenliği yardımıylla bulunur.
Bu doğrusal ilişki, teorik olarak bu şekilde ifade edilmektedir fakat ferromanyetik malzemelerin mıknatıslanması esnasında doyum olayı gerçekleşir. Deneysel olarak elde edilen sonuçlara göre mıknatıslanma eğrisi aşağıda verilmiştir.
HB µ=
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 18
ElektromanyetizmaManyetiklenme Eğrisi (Histerzis) İki yönlü bir manyetiklenme etkisinde kalan bir ferromanyetik cismin
mıknatıslanma eğrisi histerizis etkisi gösterir yani mıknatıslanma ve ters mıknatıslanma ardı ardına gerçekleşsede sistem aynı etkiye karşılık aynı tepkiyi vermez.
Manyetikleme etkisinin her yön değişikliği esnasında sistemde bir miktar mıknatıslık etkisi kalır, buda ters yönlümanyetikleme etksinin her seferinde bir miktar etkinliğini kaybetmesine yol açar
10
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 19
ElektromanyetizmaManyetik DevrelerDemir gibi mıknatıslanma özelliği yüksek malzemelerden yapılmış
nüvelerin etrafına sarılmış iletkenlerin oluşturduğu manyetik alan, yine bu nüveler üzerine yoğunlaşır.
.
Amp-sarım/WeberReluktansDirenç
WeberManyetik AkıAkım
Amp-sarımMagnetomotif KuvvetGerilim
BirimManyetikElektriksel
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 20
ElektromanyetizmaManyetik Devreler
Elektrik devrelerine benzer şekilde manyetik alan, elektrik akımının iletken üzerinden akması gibi bu demir nüve üzerinden kendi için en düşük dirençli yolu bularak çevrimini tamamlamak isteyecektir.
11
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 21
ElektromanyetizmaMagnetomotif KuvvetElektrik devrelerinde potansiyel farkın elektronları hareket ettiren bir
kuvvet doğurduğunu, elektrik akımının bu şekilde oluştuğu anlatılmıştı. Magnetomotif kuvvet, bir elektromanyetik sistemde, manyetik akının oluşturan kuvvet olarak tanımlanır. Elektrik devresine benzer olarak bu kuvvet “kaynak” olarak düşünülebilr.
Bir bobininin doğurduğu magnetomotif kuvvet, geçen akım şiddeti ve sarım sayısının çapılması ile bulunur. Birimi Amper’dir.
NiFmmf =r
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 22
ElektromanyetizmaManyetik AkıManyetik akı, belirli bir yüzeyden geçen manyetik alan çizgilerinin
sayısı olarak düşünülebilir. Manyetik alanın şiddetine bağlı olarak bu çizgiler sıklaşacak ve ya seyrekleşecektir. Bu sayede belirli bir yüzeyden geçen manyetik alanın bir ölçütü elde edilir. Manyetik akı, manyetik alan vektörü ile o vektöre dik olan yüzey alanının çarpılması ile bulunur.
Burada θ manyetik alan çizgileri ile yüzey normali arasındaki açıdır. Manyetik akı birimi Weber’dir.
θ=⋅=Φ cosBAABrr
12
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 23
ElektromanyetizmaReluktans ve Hopkinson Kanunu: Ohm Kanunun Manyetik
Devrelere UyarlanmasıBir manyetik devrede manyetik akı φ ile manyetik akının oluşmasına
sebep olan magnetomotif kuvvetin doğru orantı olduğu bulunmuştur.
Bir manyetik devrede Reluktans (veya manyetik direnç), elektrik devresindeki direnç ifadesinin manyetik devrededki karşılığıdır.
Manyetik akı elektrik akımına benzer şekilde bir kapalı çevrim içersinde dolaşır. Yani akı kuzey kutubundan çıkar güney kutbuna gider. Manyetik akı da elektrik akımı gibi düşük dirençli yollardan geçmek ister.
magmmf RF φ=r
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 24
ElektromanyetizmaReluktans ve Hopkinson Kanunu: Ohm Kanunun Manyetik
Devrelere Uyarlanması
Manyetik olarak düzgün dağılmış özelliklere sahip malzemenin, manyetik direnci malzeme geometrisine ve o malzemenin manyetik geçirgenliğine bağlı olarakda bulunabilr.
ALRmag µ
=
13
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 25
ElektromanyetizmaBasit Manyetik DevrelerDemir Nüve üzerine sarılı bobin
Manyetik ReluktansDirenç
Manyetik AkıAkım
Magnetomotif KuvvetKaynak lHNI =θ=⋅ cosBAAB
rr
ALµ
mmf nin yarattığımanyetiklenme etkisi
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 26
ElektromanyetizmaBasit Manyetik DevrelerDemir Nüve üzerine sarılı bobin
Manyetik ReluktansDirenç
Manyetik AkıAkım
Magnetomotif KuvvetKaynak aann lHlHNI +=θ=⋅ cosBAAB
rr
a0
a
nn
n
AL
AL
µ+
µ
14
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 27
ElektromanyetizmaBasit Manyetik DevrelerHava Boşluğu
Manyetik alan çizgileri hava boşluğu etrafında bir saçaklanma etkisi gösterir. Hava boşluğu ne kadar kısa ise oluşan bu etki o kadar ihmal edilebilir olur. İhmal edilemediği durumlarda saçaklanma etkisi sanki hava aralığının kesiti belirli bir yüzde oranında artmışgibi hesaba katılır.
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 28
ElektromanyetizmaBasit Manyetik DevrelerDeğişken kesitler
Manyetik ReluktansDirenç
Manyetik AkıAkım
Magnetomotif KuvvetKaynak NIθ=⋅ cosBAAB
rr
2n
2
1n
1
AL
AL
µ+
µ
15
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 29
ElektromanyetizmaBasit Manyetik DevrelerParalel Devreler
Manyetik devrelerde Ohm Kanunu ve Kirchhoff kanunları karşıgeldikleri büyüklükler kullanılarak uygulanır.
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 30
ElektromanyetizmaFaraday’ ın İndüksiton YasasıBir devrede indüklenen elektromotor kuvvetinin büyüklüğü,
devreden geçen manyetik akının zamanla değişim hızına eşittir.zıt e.m.k.
İndüksiyon akımının yönü Lenz kanunu ile belirlenir. Lenz kanununa göre; indüksiyon akımının yönü kendisini meydana getiren sebebe zıttır.” Faraday yasasındaki eksi işaretti bunu anlatmaktadır.
Elektrik Manyetik GerilimAkımı Manyetik Alan alanda =
değişim Akım
dtdNe Φ
−=
16
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 31
ElektromanyetizmaTransformatörlerTransformatör, A.C sistemlerde gerilimin seviyesini frekans
değiştirilmeden manyetik indüksiyon yoluyla dönüştürmek için kullanılan ve hareketli parçası bulunmayan bir elektrik makinesidir.
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 32
ElektromanyetizmaTransformatörlerTransformatörler; ince saclardan oluşan kapalı bir manyetik gövde ile
bunun üzerine sarılan yalıtılmış iletken sargılarından oluşur.
Temelde transformatörde iki sargı bulunur. Bu sargılardan biri primer (birincil) sargı diğeri ise sekonder (ikincil) sargıdır. Primer ve sekonder sargılarının elektriksel bir bağlantısı yoktur.
17
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 33
ElektromanyetizmaTransformatörler Çalışma prensibiElektrik enerjisinin iki iletken arasında manyetik akı çizgileri
yardımıyla taşınması esasına dayanır.• Primer sargısına alternatif gerilim uygulanır. • Sargılardan değişken bir akım akar.• Akım bir manyetik alan dolayısı ile
manyetik akı yaratır.• Demir nüve ferromanyetik olduğu için
manyetik akı çizgilerini üzerinde toplar.• Sekonder sargısı değişken bir
manyetik alana (manyetik akıya) maruz kalır • Faraday’ın İndüksiyon yasasına göre
sekonder bobininin iki ucu arasında bir gerilim düşümü olur.
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 34
ElektromanyetizmaTransformatörler Çalışma prensibi
trafoP
S
P
S
PP
Sm
P
S
P
mSS
SSS
SP
P
m
P
mP
PP
P
PP
PP
PP
mP
KNN
)t(V)t(V
)t(VNN)wtsin(V
NN))
w)wtsin(w(
NV(N)t(Vdt
)t(dN)t(V
)t()t(
)w
)wtcos((NV)
w)wtcos((
NV)t(
td)t(VN1)t(
td)t(VN1)t(d,
dt)t(dN)t(V
)wtsin(VV
==
==−
−=
φ−=
φ=φ
=−
−=φ
−=φ
−=φφ
−=
=
∫
∫∫
18
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 35
ElektromanyetizmaTransformatörler Tipleri
• Alçaltıcı Tip Trafolar: Sekonder gerilimi, primer geriliminden düşük trafolardır. Elektronik cihazların beslemelerinde yaygın olarak kullanılır.
• Yükseltici Tip Trafolar: Sekonder gerilimi, primer geriliminden yüksek trafolardır. Enerji nakil hatlarında ve yüksek akım ve gerilim değerlerinin düşürülüp ölçülmesinde yaygın olarak kullanılır.
• İzolasyon Trafoları: Bu tip trafolarda primer gerilimi ve sekonder gerilimi birbirine eşittir. Bunların kullanımındaki amaç iki devrenin (sekonder ve primer devrelerinin) elektriksel olarak birbirindenyalıtılmasıdır.
1NN
P
S <
1NN
P
S >
1NN
P
S =
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 36
ElektromanyetizmaTransformatörler Çevrim Hesapları
İdeal Transformatörde güç sabittir.rms,P
rms,S
max,P
max,S
P
S
P
Strafo V
VVV
)t(V)t(V
NNK ====
trafoS
P
SPtrafoPP
PtrafoS
SSPP
SP
KII
IVKIV
VKV
IVIV
PP
=
=
=
=
=
S
P
P
S
P
Strafo I
IVV
NNK ===
19
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 37
ElektromanyetizmaTransformatörlerde KayıplarHisterisiz Kayıpları: Nüve moleküllerinin frekansa bağlı olarak yön değiştirmesi
sonucunda ortaya çıkar.
Daha önce gösterilmiş manyetikleme eğrsisinde açıklandığı üzere, akının her 0 dan geçişinde nüve üzerinde bir miktar artık manyetik etki kalır ve akı diğer yönde artmaya devam etsede mıknatıslık özelliğinin yön değiştirmesi için, akıartışının, artık manyetikliği aşması gerekir. Bu sebepte, her akı 0 noktasıgeçişinde bir miktar enerji kaybı olur.
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 38
ElektromanyetizmaTransformatörlerde KayıplarFuko Kayıpları :Bir nüve üzerine sarılmış bir bobinden değişken akım geçirildiğinde
nüve üzerinde gerilim indüklenir. Bu gerilim nüvede kapalı çevrimler halinde çok sayıda akım yollarının oluşmasına neden olur.
Bu olay yalnızca nüve yüzeyinde değil içinde de meydana gelir. Kapalı minik halkalar şeklinde oluşan bu akımlara Eddy (fuko=Foucault) akımları denir.Bu kayıpları azaltmak için akım çevrimlerini kısaltacak şekilde nüveler saçların biraraya gelmesi ile oluşturulur
20
18.10.2011 Dr. Levent Çetin 39
ElektromanyetizmaTransformatörlerde KayıplarBakır Kayıpları Bakır kaybı genellikle transformatör sargıları veya diğer elektrikli
cihazların iletkenlerinde elektrik akımının ürettiği ısı için kullanılan bir terimdir. Transformatörlerdeki bakır kayıpları sargıda kullanılan iletkenin direnci ve iletkenden geçen akımın karesi ile doğru orantılıdır.
Bunun yanında bobinlerin endüktif reaktansları sebebi ile de sistemde kör güçoluşur ve primer gücünün bir bobinlerde kısmı ısı enerjisi olarak kaybolur.
Düşük frekanslı uygulamalarda kalın kesitli ve düşük dirençli iletkenler kullanılmasıile bakır kaybı minimum seviyelere çekilebilir.