eletromagnetismo avanÇado
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Texto sobre o eletromagnetismo avançado.TRANSCRIPT
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15/06/2015 ELETROMAGNETISMO AVANADO
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ELETROMAGNETISMOAVANADOAULA222013.1PPGEEUFPE
22.1CampoBdeDistribuioLocalizadaConsideradistribuiolocalizadadecorrenteeoefeitomagnticoporelaproduzido
Noregimedecorrenteestacionria:
enainterfaceentremeiosdistintos1e2,Copyrigth19992013byEduardoFontana
Na superfcie de contato entre a distribuio localizada e o espaovazioexteriortemse
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Potencialvetor
Defineesferadeconfinamentodadistribuiocomraio , tal que
.Para podefazeraexpanso
Seja
,
,Copyrigth19992013byEduardoFontana
ento
,
,eportanto,atprimeiraordem
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Inserindoesseresultadonaexpressointegralobtm
ouequivalentemente
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Asimacomponentedopotencialvetordadapor
ou,alternativamente
Asdependnciascomadistnciapermitemidentificar:
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Termodemonopolomagntico
TermodedipolomagnticoCopyrigth19992013byEduardoFontana
Anlisedostermos:Consideraasidentidades:edessasduasSeja (notandoque )temse
Oresultadoacimavlido .1.Consideraocaso .Temse:
ealtimaidentidadefornece
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UsaoteoremadeGauss
Portanto
eotermodemonopolonulo,comoesperado.2.Paraaanlisedotermpodedipolo,noteseque
,
com com a notao em que ndices repetidosindicamsoma,ouseja,
Considerandoaidentidadevetorialcom ,temse
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ouainda
AplicaoteoremadeGaussnaintegraldevolume
Comoempregodaidentidadeanterior,temse
ouequivalentemente
Portanto
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donde
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ouainda,somandoascomponentes,temse
Paraosegundomembro,consideraaidentidadeouequivalentemente,
Utilizandoaltimarelaodadapor
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resultaem
Donde
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Opotencialvetor
portanto
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Definese o momento de dipolo da distribuio de corrente pelarelao
Adensidadededipolospodeserobtidapelaintegraodevolumedovetormagnetizao,
de forma mais geral, o vetor magnetizao de uma distribuio decorrentemomentodedipolodadistribuiodecorrentepelarelao
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Com essas definies, a contribuio de mais baixa ordem de umadistribuiodecorrente localizadacorrespondeaopotencialvetor dodipolomagntico
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Para determinar o campo B da distribuio localizada, define umsistemadecoordenadascomoeixozalinhadocomadireodovetormomentodedipolo.Temse
Utilizandoaidentidadevetorial
com e vem
Notandoque
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temse
Umavezque ,temse
ouainda
queequivalentea
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Notandoque vem
logo
que idntico ao campo eltrico do dipolo eltrico no regimeassinttico.Copyrigth19992013byEduardoFontana
22.2ConexoentremomentodedipoloemomentoangularConsiderasistemadeNpartculasconformefigura
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AdensidadedecorrentedadaporDadoqueparapartculasdiscretas
temseCopyrigth19992013byEduardoFontana
Omomentodedipolomagnticodosistema
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Considerandoqueaisimapartculatenhamassa ,temse
Dadoqueomomentolineardecadapartculatemse
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Omomentoangulardecadaparticuladadopor
eportanto
Parapartculasidnticas,porexemplo,
com
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representando o momento angular do sistema como um todo. A
relao a conexo clssica entre momento de dipoloeltrico emomento angular. Essa relao vlida para sistemas departculasanvelatmicoemolecular. Noentanto, essa relaonofunciona para o caso de partculas elementares como o eltron, porexemplo. Isso decorre de efeitos relativsticos e qunticos, noprevistosnateoriaclssica.Paraoeltron,porexemplo,Copyrigth19992013byEduardoFontana
com sendoomomentoangular(spin)doeletronecomofatorgsendoaproximadamente .
22.2 Fora e torque sobre distribuio localizada decorrenteConsidera uma distribuio localizada em uma regio de campo.Admitequeasdimensesdadistribuio sopequenas em relao escaladevariaodocampo,conformeilustradonafigura.
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Sobreadistribuio,ocampopodeserexpandidonaformaCopyrigth19992013byEduardoFontana
Ou seja, os termos de ordem zero e um da expanso do campo socalculados na origem, ou no centro da distribuio, i.e., .Utilizandoanotaocompacta,emquendicesrepetidosrepresentamsoma,aforamagnticadadapor
eaforatotaldadapor
Naaproximaodeprimeiraordem,temse
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ouequivalentemente,notandoqueosvetores soconstantes,
ouequivalentementeCopyrigth19992013byEduardoFontana
Comomostradoanteriormente
eportanto
Paraessaltimaexpresso,consideraaidentidadevetorialCom eosegundovetorrepresentandoocampoB,temse
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Umavezque noatuasobre ,temseCopyrigth19992013byEduardoFontana
Notese tambm que as fontes do camo B so fontes distantes, eportantoAssimeaforasetorna
Sejaagoraaidentidadevetorialcom e vemOsegundotermodosegundomembronulo,umavezqueovetor JnodependedovetorX.PortantoCopyrigth19992013byEduardoFontana
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ouequivalentemente
Comomostradoanteriormente
Fazendoportanto ,obtmse
eportantoCopyrigth19992013byEduardoFontana
Equivalentemente,utilizandoasidentidadesvetoriais
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com ,obtmDado que independe das coordenadas, e sobre adistriuiodecorrente ,temseeportantoeaforapodeserpostanaformaCopyrigth19992013byEduardoFontana
Oquepermite identificaraenergiadeacoplamento entre campodipolo. Uma vez que da relao clssica entre fora mecnica eenergiapotencial,i.e.,temseaenergiapotencialmagnticadadapor
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Observequea tendnciadeumdipoloalinharsecomocampo,deformaaminimizaraenergiadeacoplamento.Otorquedocamposobreadistribuioobtidode
Comovistoanteriormente
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Portanto
Paraasegundaintegralnoteseque
Portanto
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eotorquesobreadistribuiosimplesmente
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