Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN

Chair Head of Natural and Biomedical Sciences Moscow Medical Institute REAVIZ

wwwslidesharenet

ЛЕКЦИЯ 3

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА

Зав кафедрой естественных наукКонстантин Эдуардович

Герман

Задачи химической термодинамики применение законов общей термодинамики

к физико-химическим явлениям (реакциям фазовым превращениям)

bull Вопросы решаемые с помощью химической термодинамикиndash 1048766 расчет тепловых эффектов процессов для различных

условий ndash 1048766 определение температур или теплот фазовых переходов ndash 1048766 выбор оптимального технологического режима

проведения процесса ndash 1048766 определение условий подавления побочных

(нежелательных) реакций и процессов ndash 1048766 определение областей устойчивости вещества

Предмет и методы химической термодинамики

bull Химическая термодинамика решает важные вопросы не прибегая к данным о внутреннем строении вещества используя лишь такие макроскопические определяемые экспериментально параметры как давление температура объем концентрация и др

bull Химическая термодинамика изучаетndash переходы энергии из одной формы

в другую от одной системы к другой

ndash энергетические эффекты сопровождающие различные физические или химические процессы

ndash зависимость их от условий ndash возможность протекания

направление и пределы самопроизвольного протекания самих процессов в рассматриваемых условиях

bull Термодинамика базируется на двух основных законах называемых первым и вторым началами термодинамики которые были установлены на основании опыта человечества

bull Начала термодинамики являются аксиомами основанными на обобщении известных эмпирических фактов представленных позднее в математической форме

bull Для вывода различных уравнений химической термодинамики необходимо знать начальные и конечные состояния вещества внешние условия и тп поэтому для применения положений химической термодинамики необходимо ввести ряд определений которые задают условия для изучаемых объектов

Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организме

Термодинамическая система

bull Процессы жизнедеятельности на Земле обусловлены в значительной мере накоплением солнечной энергии в биогенных веществах (белках жирах углеводах) и последующими превращениями этих веществ в живых организмах с выделением энергии

bull Работы А М Лавуазье (1743mdash1794) и П С Лапласа (1749ndash 1827) прямыми калориметрическими измерениями показали что энергия выделяемая в процессе жизнедеятельности определяется окислением продуктов питания кислородом воздуха вдыхаемого животными

bull С развитием в XIXmdashXX вв термодинамики стало возможно количественно рассчитывать превращение энергии в биохимических реакциях и предсказывать их направление Термодинамический метод основан на ряде строгих понятий laquoсистемаraquo laquoсостояние системыraquo laquoвнутренняя энергия системыraquo laquoфункция состояния системыraquo

bull Термодинамической системой называется всякий объект природы состоящий из достаточно большого числа молекул (структурных единиц) и отделенный от других объектов природы реальной или воображаемой граничной поверхностью (границей раздела)

bull Объекты природы не входящие в систему называются средой

Antoine Laurent Lavoisier laquoРеспублика не нуждается в учёныхraquo

Pierre-Simon Laplace

Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса вещества содержащегося в

системе и Е ndash внутренняя энергия системыbull Масса вещества системы

определяется совокупностью масс молекул из которых она состоит

bull Внутренняя энергия системы представляет собой сумму энергий теплового движения молекул и энергии взаимодействия между ними

bull Системой называется тело или совокупность тел мысленно (или фактически) обособленных от окружающей среды

bull Системы по характеру обмена веществом и энергией с окружающей средой подразделяют на три типа изолированные закрытые и открытые

bull Изолированной системой называется такая система которая не обменивается со средой ни веществом ни энергией (Δm = 0 ΔE = 0)

bull Закрытой системой называется такая система которая не обменивается со средой веществом но может обмениваться энергией (Δm = 0 ΔE^ 0)

bull Обмен энергии может осуществляться передачей теплоты или совершением работы

bull Открытой системой называется такая система которая может обмениваться со средой как веществом так и энергией (Δm ne 0 ΔE ne 0)

bull Важным примером открытой системы является живая клетка

bull Системы в зависимости от агрегатного состояния вещества из которого они состоят подразделяют на гомогенные и гетерогенные

bull Система называется гомогенной если внутри нее нет поверхности раздела между частями системы и гетерогенной если такие поверхности раздела имеются

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ

bull Термодинамика не дает ответа на вопрос какова природа или механизм того или иного явления Она исследует исключительно энергетическую сторону процессов

bull Химическая термодинамика изучает соотношение между химической и другими видами энергии и играет важную роль для решения биофизикохимических проблем

bull Она позволяет решить такие вопросы как энергетический баланс химических и биохимических процессов условия рав-новесия осуществимость химической реакции и тп

bull Химическая термодинамика позволяет судить о том может ли данная химическая реакция необходимая для какого-либо жизненного процесса протекать или эта возможность принципиально исключена

bull Биоэнергетикой называется область науки которая занимается изучением трансформации энергии в живых системах

Совокупность свойств системы называется ее состоянием

bull Свойства которые однозначно определяют состояние системы называются термодинамическими параметрами В свою очередь параметры делятся на две группы

bull Параметры зависящие от количества вещества составляющего систему (общие объем масса энтропия теплоемкость и тд) которые подчиняются закону аддитивности называются экстенсивными Параметры которые не зависят от количества вещества и имеют одинаковые значения во всех точках системы если она находится в равновесии (давление температура и др) называются интенсивными

bull Энергия любого вида может быть представлена в виде произведения в котором один из сомножителей является величиной экстенсивной а другой mdash интенсивной

bull Например в изобарно-изотермических условиях (p T=const) механическая работа расширения газа A равна произведению pdv где давление p mdash фактор интенсивности а изменение объема dv mdash изменение фактора экстенсивности (фактора емкости)

bull Параметры системы связаны между собой уравнением состояния bull F ( p v T ) = 0

Состояние системы равновесие процесс

bull Состояние системы называется равновесным если параметры системы во времени самопроизвольно не изменяются и сохраняют одинаковое значение в пределах каждой фазы

bull Процесс mdash это изменение состояния системы bull Процесс может протекать в равновесных условиях когда при бесконечно

малых воздействиях со стороны внешней среды происходят бесконечно малые изменения параметров

bull Разновидностью равновесного процесса является обратимый процесс совершив который система возвращается в исходное состояние не оставив изменений ни в системе ни в окружающей среде

bull Процесс можно охарактеризовать изменениями параметров ΔT Δp и тд которые не зависят от того каким образом система пришла к данному состоянию Это означает что если система после протекания в ней ряда процессов вернулась в первоначальное состояние то все ее параметры принимают первоначальное значение

bull Неравновесный (необратимый) процесс mdash это процесс при котором изменения в системе происходят и при этом система не возвращается в исходное состояние

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯbull Величины зависящие только от природы веществ и

состояния системы называют функциями состояния Величины зависящие от того каким путем система перешла от начальных условий к конечным называют функциями процесса

bull ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ -термодинамическая функция состояния системы ее энергия определяемая внутренним состоянием Внутренняя энергия складывается в основном из кинетической энергии движения частиц (атомов молекул ионов электронов) и энергии взаимодействия между ними (внутри- и межмолекулярной)

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

ЛЕКЦИЯ 3

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА

Зав кафедрой естественных наукКонстантин Эдуардович

Герман

Задачи химической термодинамики применение законов общей термодинамики

к физико-химическим явлениям (реакциям фазовым превращениям)

bull Вопросы решаемые с помощью химической термодинамикиndash 1048766 расчет тепловых эффектов процессов для различных

условий ndash 1048766 определение температур или теплот фазовых переходов ndash 1048766 выбор оптимального технологического режима

проведения процесса ndash 1048766 определение условий подавления побочных

(нежелательных) реакций и процессов ndash 1048766 определение областей устойчивости вещества

Предмет и методы химической термодинамики

bull Химическая термодинамика решает важные вопросы не прибегая к данным о внутреннем строении вещества используя лишь такие макроскопические определяемые экспериментально параметры как давление температура объем концентрация и др

bull Химическая термодинамика изучаетndash переходы энергии из одной формы

в другую от одной системы к другой

ndash энергетические эффекты сопровождающие различные физические или химические процессы

ndash зависимость их от условий ndash возможность протекания

направление и пределы самопроизвольного протекания самих процессов в рассматриваемых условиях

bull Термодинамика базируется на двух основных законах называемых первым и вторым началами термодинамики которые были установлены на основании опыта человечества

bull Начала термодинамики являются аксиомами основанными на обобщении известных эмпирических фактов представленных позднее в математической форме

bull Для вывода различных уравнений химической термодинамики необходимо знать начальные и конечные состояния вещества внешние условия и тп поэтому для применения положений химической термодинамики необходимо ввести ряд определений которые задают условия для изучаемых объектов

Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организме

Термодинамическая система

bull Процессы жизнедеятельности на Земле обусловлены в значительной мере накоплением солнечной энергии в биогенных веществах (белках жирах углеводах) и последующими превращениями этих веществ в живых организмах с выделением энергии

bull Работы А М Лавуазье (1743mdash1794) и П С Лапласа (1749ndash 1827) прямыми калориметрическими измерениями показали что энергия выделяемая в процессе жизнедеятельности определяется окислением продуктов питания кислородом воздуха вдыхаемого животными

bull С развитием в XIXmdashXX вв термодинамики стало возможно количественно рассчитывать превращение энергии в биохимических реакциях и предсказывать их направление Термодинамический метод основан на ряде строгих понятий laquoсистемаraquo laquoсостояние системыraquo laquoвнутренняя энергия системыraquo laquoфункция состояния системыraquo

bull Термодинамической системой называется всякий объект природы состоящий из достаточно большого числа молекул (структурных единиц) и отделенный от других объектов природы реальной или воображаемой граничной поверхностью (границей раздела)

bull Объекты природы не входящие в систему называются средой

Antoine Laurent Lavoisier laquoРеспублика не нуждается в учёныхraquo

Pierre-Simon Laplace

Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса вещества содержащегося в

системе и Е ndash внутренняя энергия системыbull Масса вещества системы

определяется совокупностью масс молекул из которых она состоит

bull Внутренняя энергия системы представляет собой сумму энергий теплового движения молекул и энергии взаимодействия между ними

bull Системой называется тело или совокупность тел мысленно (или фактически) обособленных от окружающей среды

bull Системы по характеру обмена веществом и энергией с окружающей средой подразделяют на три типа изолированные закрытые и открытые

bull Изолированной системой называется такая система которая не обменивается со средой ни веществом ни энергией (Δm = 0 ΔE = 0)

bull Закрытой системой называется такая система которая не обменивается со средой веществом но может обмениваться энергией (Δm = 0 ΔE^ 0)

bull Обмен энергии может осуществляться передачей теплоты или совершением работы

bull Открытой системой называется такая система которая может обмениваться со средой как веществом так и энергией (Δm ne 0 ΔE ne 0)

bull Важным примером открытой системы является живая клетка

bull Системы в зависимости от агрегатного состояния вещества из которого они состоят подразделяют на гомогенные и гетерогенные

bull Система называется гомогенной если внутри нее нет поверхности раздела между частями системы и гетерогенной если такие поверхности раздела имеются

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ

bull Термодинамика не дает ответа на вопрос какова природа или механизм того или иного явления Она исследует исключительно энергетическую сторону процессов

bull Химическая термодинамика изучает соотношение между химической и другими видами энергии и играет важную роль для решения биофизикохимических проблем

bull Она позволяет решить такие вопросы как энергетический баланс химических и биохимических процессов условия рав-новесия осуществимость химической реакции и тп

bull Химическая термодинамика позволяет судить о том может ли данная химическая реакция необходимая для какого-либо жизненного процесса протекать или эта возможность принципиально исключена

bull Биоэнергетикой называется область науки которая занимается изучением трансформации энергии в живых системах

Совокупность свойств системы называется ее состоянием

bull Свойства которые однозначно определяют состояние системы называются термодинамическими параметрами В свою очередь параметры делятся на две группы

bull Параметры зависящие от количества вещества составляющего систему (общие объем масса энтропия теплоемкость и тд) которые подчиняются закону аддитивности называются экстенсивными Параметры которые не зависят от количества вещества и имеют одинаковые значения во всех точках системы если она находится в равновесии (давление температура и др) называются интенсивными

bull Энергия любого вида может быть представлена в виде произведения в котором один из сомножителей является величиной экстенсивной а другой mdash интенсивной

bull Например в изобарно-изотермических условиях (p T=const) механическая работа расширения газа A равна произведению pdv где давление p mdash фактор интенсивности а изменение объема dv mdash изменение фактора экстенсивности (фактора емкости)

bull Параметры системы связаны между собой уравнением состояния bull F ( p v T ) = 0

Состояние системы равновесие процесс

bull Состояние системы называется равновесным если параметры системы во времени самопроизвольно не изменяются и сохраняют одинаковое значение в пределах каждой фазы

bull Процесс mdash это изменение состояния системы bull Процесс может протекать в равновесных условиях когда при бесконечно

малых воздействиях со стороны внешней среды происходят бесконечно малые изменения параметров

bull Разновидностью равновесного процесса является обратимый процесс совершив который система возвращается в исходное состояние не оставив изменений ни в системе ни в окружающей среде

bull Процесс можно охарактеризовать изменениями параметров ΔT Δp и тд которые не зависят от того каким образом система пришла к данному состоянию Это означает что если система после протекания в ней ряда процессов вернулась в первоначальное состояние то все ее параметры принимают первоначальное значение

bull Неравновесный (необратимый) процесс mdash это процесс при котором изменения в системе происходят и при этом система не возвращается в исходное состояние

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯbull Величины зависящие только от природы веществ и

состояния системы называют функциями состояния Величины зависящие от того каким путем система перешла от начальных условий к конечным называют функциями процесса

bull ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ -термодинамическая функция состояния системы ее энергия определяемая внутренним состоянием Внутренняя энергия складывается в основном из кинетической энергии движения частиц (атомов молекул ионов электронов) и энергии взаимодействия между ними (внутри- и межмолекулярной)

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Задачи химической термодинамики применение законов общей термодинамики

к физико-химическим явлениям (реакциям фазовым превращениям)

bull Вопросы решаемые с помощью химической термодинамикиndash 1048766 расчет тепловых эффектов процессов для различных

условий ndash 1048766 определение температур или теплот фазовых переходов ndash 1048766 выбор оптимального технологического режима

проведения процесса ndash 1048766 определение условий подавления побочных

(нежелательных) реакций и процессов ndash 1048766 определение областей устойчивости вещества

Предмет и методы химической термодинамики

bull Химическая термодинамика решает важные вопросы не прибегая к данным о внутреннем строении вещества используя лишь такие макроскопические определяемые экспериментально параметры как давление температура объем концентрация и др

bull Химическая термодинамика изучаетndash переходы энергии из одной формы

в другую от одной системы к другой

ndash энергетические эффекты сопровождающие различные физические или химические процессы

ndash зависимость их от условий ndash возможность протекания

направление и пределы самопроизвольного протекания самих процессов в рассматриваемых условиях

bull Термодинамика базируется на двух основных законах называемых первым и вторым началами термодинамики которые были установлены на основании опыта человечества

bull Начала термодинамики являются аксиомами основанными на обобщении известных эмпирических фактов представленных позднее в математической форме

bull Для вывода различных уравнений химической термодинамики необходимо знать начальные и конечные состояния вещества внешние условия и тп поэтому для применения положений химической термодинамики необходимо ввести ряд определений которые задают условия для изучаемых объектов

Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организме

Термодинамическая система

bull Процессы жизнедеятельности на Земле обусловлены в значительной мере накоплением солнечной энергии в биогенных веществах (белках жирах углеводах) и последующими превращениями этих веществ в живых организмах с выделением энергии

bull Работы А М Лавуазье (1743mdash1794) и П С Лапласа (1749ndash 1827) прямыми калориметрическими измерениями показали что энергия выделяемая в процессе жизнедеятельности определяется окислением продуктов питания кислородом воздуха вдыхаемого животными

bull С развитием в XIXmdashXX вв термодинамики стало возможно количественно рассчитывать превращение энергии в биохимических реакциях и предсказывать их направление Термодинамический метод основан на ряде строгих понятий laquoсистемаraquo laquoсостояние системыraquo laquoвнутренняя энергия системыraquo laquoфункция состояния системыraquo

bull Термодинамической системой называется всякий объект природы состоящий из достаточно большого числа молекул (структурных единиц) и отделенный от других объектов природы реальной или воображаемой граничной поверхностью (границей раздела)

bull Объекты природы не входящие в систему называются средой

Antoine Laurent Lavoisier laquoРеспублика не нуждается в учёныхraquo

Pierre-Simon Laplace

Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса вещества содержащегося в

системе и Е ndash внутренняя энергия системыbull Масса вещества системы

определяется совокупностью масс молекул из которых она состоит

bull Внутренняя энергия системы представляет собой сумму энергий теплового движения молекул и энергии взаимодействия между ними

bull Системой называется тело или совокупность тел мысленно (или фактически) обособленных от окружающей среды

bull Системы по характеру обмена веществом и энергией с окружающей средой подразделяют на три типа изолированные закрытые и открытые

bull Изолированной системой называется такая система которая не обменивается со средой ни веществом ни энергией (Δm = 0 ΔE = 0)

bull Закрытой системой называется такая система которая не обменивается со средой веществом но может обмениваться энергией (Δm = 0 ΔE^ 0)

bull Обмен энергии может осуществляться передачей теплоты или совершением работы

bull Открытой системой называется такая система которая может обмениваться со средой как веществом так и энергией (Δm ne 0 ΔE ne 0)

bull Важным примером открытой системы является живая клетка

bull Системы в зависимости от агрегатного состояния вещества из которого они состоят подразделяют на гомогенные и гетерогенные

bull Система называется гомогенной если внутри нее нет поверхности раздела между частями системы и гетерогенной если такие поверхности раздела имеются

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ

bull Термодинамика не дает ответа на вопрос какова природа или механизм того или иного явления Она исследует исключительно энергетическую сторону процессов

bull Химическая термодинамика изучает соотношение между химической и другими видами энергии и играет важную роль для решения биофизикохимических проблем

bull Она позволяет решить такие вопросы как энергетический баланс химических и биохимических процессов условия рав-новесия осуществимость химической реакции и тп

bull Химическая термодинамика позволяет судить о том может ли данная химическая реакция необходимая для какого-либо жизненного процесса протекать или эта возможность принципиально исключена

bull Биоэнергетикой называется область науки которая занимается изучением трансформации энергии в живых системах

Совокупность свойств системы называется ее состоянием

bull Свойства которые однозначно определяют состояние системы называются термодинамическими параметрами В свою очередь параметры делятся на две группы

bull Параметры зависящие от количества вещества составляющего систему (общие объем масса энтропия теплоемкость и тд) которые подчиняются закону аддитивности называются экстенсивными Параметры которые не зависят от количества вещества и имеют одинаковые значения во всех точках системы если она находится в равновесии (давление температура и др) называются интенсивными

bull Энергия любого вида может быть представлена в виде произведения в котором один из сомножителей является величиной экстенсивной а другой mdash интенсивной

bull Например в изобарно-изотермических условиях (p T=const) механическая работа расширения газа A равна произведению pdv где давление p mdash фактор интенсивности а изменение объема dv mdash изменение фактора экстенсивности (фактора емкости)

bull Параметры системы связаны между собой уравнением состояния bull F ( p v T ) = 0

Состояние системы равновесие процесс

bull Состояние системы называется равновесным если параметры системы во времени самопроизвольно не изменяются и сохраняют одинаковое значение в пределах каждой фазы

bull Процесс mdash это изменение состояния системы bull Процесс может протекать в равновесных условиях когда при бесконечно

малых воздействиях со стороны внешней среды происходят бесконечно малые изменения параметров

bull Разновидностью равновесного процесса является обратимый процесс совершив который система возвращается в исходное состояние не оставив изменений ни в системе ни в окружающей среде

bull Процесс можно охарактеризовать изменениями параметров ΔT Δp и тд которые не зависят от того каким образом система пришла к данному состоянию Это означает что если система после протекания в ней ряда процессов вернулась в первоначальное состояние то все ее параметры принимают первоначальное значение

bull Неравновесный (необратимый) процесс mdash это процесс при котором изменения в системе происходят и при этом система не возвращается в исходное состояние

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯbull Величины зависящие только от природы веществ и

состояния системы называют функциями состояния Величины зависящие от того каким путем система перешла от начальных условий к конечным называют функциями процесса

bull ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ -термодинамическая функция состояния системы ее энергия определяемая внутренним состоянием Внутренняя энергия складывается в основном из кинетической энергии движения частиц (атомов молекул ионов электронов) и энергии взаимодействия между ними (внутри- и межмолекулярной)

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Предмет и методы химической термодинамики

bull Химическая термодинамика решает важные вопросы не прибегая к данным о внутреннем строении вещества используя лишь такие макроскопические определяемые экспериментально параметры как давление температура объем концентрация и др

bull Химическая термодинамика изучаетndash переходы энергии из одной формы

в другую от одной системы к другой

ndash энергетические эффекты сопровождающие различные физические или химические процессы

ndash зависимость их от условий ndash возможность протекания

направление и пределы самопроизвольного протекания самих процессов в рассматриваемых условиях

bull Термодинамика базируется на двух основных законах называемых первым и вторым началами термодинамики которые были установлены на основании опыта человечества

bull Начала термодинамики являются аксиомами основанными на обобщении известных эмпирических фактов представленных позднее в математической форме

bull Для вывода различных уравнений химической термодинамики необходимо знать начальные и конечные состояния вещества внешние условия и тп поэтому для применения положений химической термодинамики необходимо ввести ряд определений которые задают условия для изучаемых объектов

Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организме

Термодинамическая система

bull Процессы жизнедеятельности на Земле обусловлены в значительной мере накоплением солнечной энергии в биогенных веществах (белках жирах углеводах) и последующими превращениями этих веществ в живых организмах с выделением энергии

bull Работы А М Лавуазье (1743mdash1794) и П С Лапласа (1749ndash 1827) прямыми калориметрическими измерениями показали что энергия выделяемая в процессе жизнедеятельности определяется окислением продуктов питания кислородом воздуха вдыхаемого животными

bull С развитием в XIXmdashXX вв термодинамики стало возможно количественно рассчитывать превращение энергии в биохимических реакциях и предсказывать их направление Термодинамический метод основан на ряде строгих понятий laquoсистемаraquo laquoсостояние системыraquo laquoвнутренняя энергия системыraquo laquoфункция состояния системыraquo

bull Термодинамической системой называется всякий объект природы состоящий из достаточно большого числа молекул (структурных единиц) и отделенный от других объектов природы реальной или воображаемой граничной поверхностью (границей раздела)

bull Объекты природы не входящие в систему называются средой

Antoine Laurent Lavoisier laquoРеспублика не нуждается в учёныхraquo

Pierre-Simon Laplace

Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса вещества содержащегося в

системе и Е ndash внутренняя энергия системыbull Масса вещества системы

определяется совокупностью масс молекул из которых она состоит

bull Внутренняя энергия системы представляет собой сумму энергий теплового движения молекул и энергии взаимодействия между ними

bull Системой называется тело или совокупность тел мысленно (или фактически) обособленных от окружающей среды

bull Системы по характеру обмена веществом и энергией с окружающей средой подразделяют на три типа изолированные закрытые и открытые

bull Изолированной системой называется такая система которая не обменивается со средой ни веществом ни энергией (Δm = 0 ΔE = 0)

bull Закрытой системой называется такая система которая не обменивается со средой веществом но может обмениваться энергией (Δm = 0 ΔE^ 0)

bull Обмен энергии может осуществляться передачей теплоты или совершением работы

bull Открытой системой называется такая система которая может обмениваться со средой как веществом так и энергией (Δm ne 0 ΔE ne 0)

bull Важным примером открытой системы является живая клетка

bull Системы в зависимости от агрегатного состояния вещества из которого они состоят подразделяют на гомогенные и гетерогенные

bull Система называется гомогенной если внутри нее нет поверхности раздела между частями системы и гетерогенной если такие поверхности раздела имеются

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ

bull Термодинамика не дает ответа на вопрос какова природа или механизм того или иного явления Она исследует исключительно энергетическую сторону процессов

bull Химическая термодинамика изучает соотношение между химической и другими видами энергии и играет важную роль для решения биофизикохимических проблем

bull Она позволяет решить такие вопросы как энергетический баланс химических и биохимических процессов условия рав-новесия осуществимость химической реакции и тп

bull Химическая термодинамика позволяет судить о том может ли данная химическая реакция необходимая для какого-либо жизненного процесса протекать или эта возможность принципиально исключена

bull Биоэнергетикой называется область науки которая занимается изучением трансформации энергии в живых системах

Совокупность свойств системы называется ее состоянием

bull Свойства которые однозначно определяют состояние системы называются термодинамическими параметрами В свою очередь параметры делятся на две группы

bull Параметры зависящие от количества вещества составляющего систему (общие объем масса энтропия теплоемкость и тд) которые подчиняются закону аддитивности называются экстенсивными Параметры которые не зависят от количества вещества и имеют одинаковые значения во всех точках системы если она находится в равновесии (давление температура и др) называются интенсивными

bull Энергия любого вида может быть представлена в виде произведения в котором один из сомножителей является величиной экстенсивной а другой mdash интенсивной

bull Например в изобарно-изотермических условиях (p T=const) механическая работа расширения газа A равна произведению pdv где давление p mdash фактор интенсивности а изменение объема dv mdash изменение фактора экстенсивности (фактора емкости)

bull Параметры системы связаны между собой уравнением состояния bull F ( p v T ) = 0

Состояние системы равновесие процесс

bull Состояние системы называется равновесным если параметры системы во времени самопроизвольно не изменяются и сохраняют одинаковое значение в пределах каждой фазы

bull Процесс mdash это изменение состояния системы bull Процесс может протекать в равновесных условиях когда при бесконечно

малых воздействиях со стороны внешней среды происходят бесконечно малые изменения параметров

bull Разновидностью равновесного процесса является обратимый процесс совершив который система возвращается в исходное состояние не оставив изменений ни в системе ни в окружающей среде

bull Процесс можно охарактеризовать изменениями параметров ΔT Δp и тд которые не зависят от того каким образом система пришла к данному состоянию Это означает что если система после протекания в ней ряда процессов вернулась в первоначальное состояние то все ее параметры принимают первоначальное значение

bull Неравновесный (необратимый) процесс mdash это процесс при котором изменения в системе происходят и при этом система не возвращается в исходное состояние

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯbull Величины зависящие только от природы веществ и

состояния системы называют функциями состояния Величины зависящие от того каким путем система перешла от начальных условий к конечным называют функциями процесса

bull ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ -термодинамическая функция состояния системы ее энергия определяемая внутренним состоянием Внутренняя энергия складывается в основном из кинетической энергии движения частиц (атомов молекул ионов электронов) и энергии взаимодействия между ними (внутри- и межмолекулярной)

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организме

Термодинамическая система

bull Процессы жизнедеятельности на Земле обусловлены в значительной мере накоплением солнечной энергии в биогенных веществах (белках жирах углеводах) и последующими превращениями этих веществ в живых организмах с выделением энергии

bull Работы А М Лавуазье (1743mdash1794) и П С Лапласа (1749ndash 1827) прямыми калориметрическими измерениями показали что энергия выделяемая в процессе жизнедеятельности определяется окислением продуктов питания кислородом воздуха вдыхаемого животными

bull С развитием в XIXmdashXX вв термодинамики стало возможно количественно рассчитывать превращение энергии в биохимических реакциях и предсказывать их направление Термодинамический метод основан на ряде строгих понятий laquoсистемаraquo laquoсостояние системыraquo laquoвнутренняя энергия системыraquo laquoфункция состояния системыraquo

bull Термодинамической системой называется всякий объект природы состоящий из достаточно большого числа молекул (структурных единиц) и отделенный от других объектов природы реальной или воображаемой граничной поверхностью (границей раздела)

bull Объекты природы не входящие в систему называются средой

Antoine Laurent Lavoisier laquoРеспублика не нуждается в учёныхraquo

Pierre-Simon Laplace

Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса вещества содержащегося в

системе и Е ndash внутренняя энергия системыbull Масса вещества системы

определяется совокупностью масс молекул из которых она состоит

bull Внутренняя энергия системы представляет собой сумму энергий теплового движения молекул и энергии взаимодействия между ними

bull Системой называется тело или совокупность тел мысленно (или фактически) обособленных от окружающей среды

bull Системы по характеру обмена веществом и энергией с окружающей средой подразделяют на три типа изолированные закрытые и открытые

bull Изолированной системой называется такая система которая не обменивается со средой ни веществом ни энергией (Δm = 0 ΔE = 0)

bull Закрытой системой называется такая система которая не обменивается со средой веществом но может обмениваться энергией (Δm = 0 ΔE^ 0)

bull Обмен энергии может осуществляться передачей теплоты или совершением работы

bull Открытой системой называется такая система которая может обмениваться со средой как веществом так и энергией (Δm ne 0 ΔE ne 0)

bull Важным примером открытой системы является живая клетка

bull Системы в зависимости от агрегатного состояния вещества из которого они состоят подразделяют на гомогенные и гетерогенные

bull Система называется гомогенной если внутри нее нет поверхности раздела между частями системы и гетерогенной если такие поверхности раздела имеются

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ

bull Термодинамика не дает ответа на вопрос какова природа или механизм того или иного явления Она исследует исключительно энергетическую сторону процессов

bull Химическая термодинамика изучает соотношение между химической и другими видами энергии и играет важную роль для решения биофизикохимических проблем

bull Она позволяет решить такие вопросы как энергетический баланс химических и биохимических процессов условия рав-новесия осуществимость химической реакции и тп

bull Химическая термодинамика позволяет судить о том может ли данная химическая реакция необходимая для какого-либо жизненного процесса протекать или эта возможность принципиально исключена

bull Биоэнергетикой называется область науки которая занимается изучением трансформации энергии в живых системах

Совокупность свойств системы называется ее состоянием

bull Свойства которые однозначно определяют состояние системы называются термодинамическими параметрами В свою очередь параметры делятся на две группы

bull Параметры зависящие от количества вещества составляющего систему (общие объем масса энтропия теплоемкость и тд) которые подчиняются закону аддитивности называются экстенсивными Параметры которые не зависят от количества вещества и имеют одинаковые значения во всех точках системы если она находится в равновесии (давление температура и др) называются интенсивными

bull Энергия любого вида может быть представлена в виде произведения в котором один из сомножителей является величиной экстенсивной а другой mdash интенсивной

bull Например в изобарно-изотермических условиях (p T=const) механическая работа расширения газа A равна произведению pdv где давление p mdash фактор интенсивности а изменение объема dv mdash изменение фактора экстенсивности (фактора емкости)

bull Параметры системы связаны между собой уравнением состояния bull F ( p v T ) = 0

Состояние системы равновесие процесс

bull Состояние системы называется равновесным если параметры системы во времени самопроизвольно не изменяются и сохраняют одинаковое значение в пределах каждой фазы

bull Процесс mdash это изменение состояния системы bull Процесс может протекать в равновесных условиях когда при бесконечно

малых воздействиях со стороны внешней среды происходят бесконечно малые изменения параметров

bull Разновидностью равновесного процесса является обратимый процесс совершив который система возвращается в исходное состояние не оставив изменений ни в системе ни в окружающей среде

bull Процесс можно охарактеризовать изменениями параметров ΔT Δp и тд которые не зависят от того каким образом система пришла к данному состоянию Это означает что если система после протекания в ней ряда процессов вернулась в первоначальное состояние то все ее параметры принимают первоначальное значение

bull Неравновесный (необратимый) процесс mdash это процесс при котором изменения в системе происходят и при этом система не возвращается в исходное состояние

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯbull Величины зависящие только от природы веществ и

состояния системы называют функциями состояния Величины зависящие от того каким путем система перешла от начальных условий к конечным называют функциями процесса

bull ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ -термодинамическая функция состояния системы ее энергия определяемая внутренним состоянием Внутренняя энергия складывается в основном из кинетической энергии движения частиц (атомов молекул ионов электронов) и энергии взаимодействия между ними (внутри- и межмолекулярной)

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса вещества содержащегося в

системе и Е ndash внутренняя энергия системыbull Масса вещества системы

определяется совокупностью масс молекул из которых она состоит

bull Внутренняя энергия системы представляет собой сумму энергий теплового движения молекул и энергии взаимодействия между ними

bull Системой называется тело или совокупность тел мысленно (или фактически) обособленных от окружающей среды

bull Системы по характеру обмена веществом и энергией с окружающей средой подразделяют на три типа изолированные закрытые и открытые

bull Изолированной системой называется такая система которая не обменивается со средой ни веществом ни энергией (Δm = 0 ΔE = 0)

bull Закрытой системой называется такая система которая не обменивается со средой веществом но может обмениваться энергией (Δm = 0 ΔE^ 0)

bull Обмен энергии может осуществляться передачей теплоты или совершением работы

bull Открытой системой называется такая система которая может обмениваться со средой как веществом так и энергией (Δm ne 0 ΔE ne 0)

bull Важным примером открытой системы является живая клетка

bull Системы в зависимости от агрегатного состояния вещества из которого они состоят подразделяют на гомогенные и гетерогенные

bull Система называется гомогенной если внутри нее нет поверхности раздела между частями системы и гетерогенной если такие поверхности раздела имеются

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ

bull Термодинамика не дает ответа на вопрос какова природа или механизм того или иного явления Она исследует исключительно энергетическую сторону процессов

bull Химическая термодинамика изучает соотношение между химической и другими видами энергии и играет важную роль для решения биофизикохимических проблем

bull Она позволяет решить такие вопросы как энергетический баланс химических и биохимических процессов условия рав-новесия осуществимость химической реакции и тп

bull Химическая термодинамика позволяет судить о том может ли данная химическая реакция необходимая для какого-либо жизненного процесса протекать или эта возможность принципиально исключена

bull Биоэнергетикой называется область науки которая занимается изучением трансформации энергии в живых системах

Совокупность свойств системы называется ее состоянием

bull Свойства которые однозначно определяют состояние системы называются термодинамическими параметрами В свою очередь параметры делятся на две группы

bull Параметры зависящие от количества вещества составляющего систему (общие объем масса энтропия теплоемкость и тд) которые подчиняются закону аддитивности называются экстенсивными Параметры которые не зависят от количества вещества и имеют одинаковые значения во всех точках системы если она находится в равновесии (давление температура и др) называются интенсивными

bull Энергия любого вида может быть представлена в виде произведения в котором один из сомножителей является величиной экстенсивной а другой mdash интенсивной

bull Например в изобарно-изотермических условиях (p T=const) механическая работа расширения газа A равна произведению pdv где давление p mdash фактор интенсивности а изменение объема dv mdash изменение фактора экстенсивности (фактора емкости)

bull Параметры системы связаны между собой уравнением состояния bull F ( p v T ) = 0

Состояние системы равновесие процесс

bull Состояние системы называется равновесным если параметры системы во времени самопроизвольно не изменяются и сохраняют одинаковое значение в пределах каждой фазы

bull Процесс mdash это изменение состояния системы bull Процесс может протекать в равновесных условиях когда при бесконечно

малых воздействиях со стороны внешней среды происходят бесконечно малые изменения параметров

bull Разновидностью равновесного процесса является обратимый процесс совершив который система возвращается в исходное состояние не оставив изменений ни в системе ни в окружающей среде

bull Процесс можно охарактеризовать изменениями параметров ΔT Δp и тд которые не зависят от того каким образом система пришла к данному состоянию Это означает что если система после протекания в ней ряда процессов вернулась в первоначальное состояние то все ее параметры принимают первоначальное значение

bull Неравновесный (необратимый) процесс mdash это процесс при котором изменения в системе происходят и при этом система не возвращается в исходное состояние

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯbull Величины зависящие только от природы веществ и

состояния системы называют функциями состояния Величины зависящие от того каким путем система перешла от начальных условий к конечным называют функциями процесса

bull ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ -термодинамическая функция состояния системы ее энергия определяемая внутренним состоянием Внутренняя энергия складывается в основном из кинетической энергии движения частиц (атомов молекул ионов электронов) и энергии взаимодействия между ними (внутри- и межмолекулярной)

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ

bull Термодинамика не дает ответа на вопрос какова природа или механизм того или иного явления Она исследует исключительно энергетическую сторону процессов

bull Химическая термодинамика изучает соотношение между химической и другими видами энергии и играет важную роль для решения биофизикохимических проблем

bull Она позволяет решить такие вопросы как энергетический баланс химических и биохимических процессов условия рав-новесия осуществимость химической реакции и тп

bull Химическая термодинамика позволяет судить о том может ли данная химическая реакция необходимая для какого-либо жизненного процесса протекать или эта возможность принципиально исключена

bull Биоэнергетикой называется область науки которая занимается изучением трансформации энергии в живых системах

Совокупность свойств системы называется ее состоянием

bull Свойства которые однозначно определяют состояние системы называются термодинамическими параметрами В свою очередь параметры делятся на две группы

bull Параметры зависящие от количества вещества составляющего систему (общие объем масса энтропия теплоемкость и тд) которые подчиняются закону аддитивности называются экстенсивными Параметры которые не зависят от количества вещества и имеют одинаковые значения во всех точках системы если она находится в равновесии (давление температура и др) называются интенсивными

bull Энергия любого вида может быть представлена в виде произведения в котором один из сомножителей является величиной экстенсивной а другой mdash интенсивной

bull Например в изобарно-изотермических условиях (p T=const) механическая работа расширения газа A равна произведению pdv где давление p mdash фактор интенсивности а изменение объема dv mdash изменение фактора экстенсивности (фактора емкости)

bull Параметры системы связаны между собой уравнением состояния bull F ( p v T ) = 0

Состояние системы равновесие процесс

bull Состояние системы называется равновесным если параметры системы во времени самопроизвольно не изменяются и сохраняют одинаковое значение в пределах каждой фазы

bull Процесс mdash это изменение состояния системы bull Процесс может протекать в равновесных условиях когда при бесконечно

малых воздействиях со стороны внешней среды происходят бесконечно малые изменения параметров

bull Разновидностью равновесного процесса является обратимый процесс совершив который система возвращается в исходное состояние не оставив изменений ни в системе ни в окружающей среде

bull Процесс можно охарактеризовать изменениями параметров ΔT Δp и тд которые не зависят от того каким образом система пришла к данному состоянию Это означает что если система после протекания в ней ряда процессов вернулась в первоначальное состояние то все ее параметры принимают первоначальное значение

bull Неравновесный (необратимый) процесс mdash это процесс при котором изменения в системе происходят и при этом система не возвращается в исходное состояние

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯbull Величины зависящие только от природы веществ и

состояния системы называют функциями состояния Величины зависящие от того каким путем система перешла от начальных условий к конечным называют функциями процесса

bull ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ -термодинамическая функция состояния системы ее энергия определяемая внутренним состоянием Внутренняя энергия складывается в основном из кинетической энергии движения частиц (атомов молекул ионов электронов) и энергии взаимодействия между ними (внутри- и межмолекулярной)

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Совокупность свойств системы называется ее состоянием

bull Свойства которые однозначно определяют состояние системы называются термодинамическими параметрами В свою очередь параметры делятся на две группы

bull Параметры зависящие от количества вещества составляющего систему (общие объем масса энтропия теплоемкость и тд) которые подчиняются закону аддитивности называются экстенсивными Параметры которые не зависят от количества вещества и имеют одинаковые значения во всех точках системы если она находится в равновесии (давление температура и др) называются интенсивными

bull Энергия любого вида может быть представлена в виде произведения в котором один из сомножителей является величиной экстенсивной а другой mdash интенсивной

bull Например в изобарно-изотермических условиях (p T=const) механическая работа расширения газа A равна произведению pdv где давление p mdash фактор интенсивности а изменение объема dv mdash изменение фактора экстенсивности (фактора емкости)

bull Параметры системы связаны между собой уравнением состояния bull F ( p v T ) = 0

Состояние системы равновесие процесс

bull Состояние системы называется равновесным если параметры системы во времени самопроизвольно не изменяются и сохраняют одинаковое значение в пределах каждой фазы

bull Процесс mdash это изменение состояния системы bull Процесс может протекать в равновесных условиях когда при бесконечно

малых воздействиях со стороны внешней среды происходят бесконечно малые изменения параметров

bull Разновидностью равновесного процесса является обратимый процесс совершив который система возвращается в исходное состояние не оставив изменений ни в системе ни в окружающей среде

bull Процесс можно охарактеризовать изменениями параметров ΔT Δp и тд которые не зависят от того каким образом система пришла к данному состоянию Это означает что если система после протекания в ней ряда процессов вернулась в первоначальное состояние то все ее параметры принимают первоначальное значение

bull Неравновесный (необратимый) процесс mdash это процесс при котором изменения в системе происходят и при этом система не возвращается в исходное состояние

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯbull Величины зависящие только от природы веществ и

состояния системы называют функциями состояния Величины зависящие от того каким путем система перешла от начальных условий к конечным называют функциями процесса

bull ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ -термодинамическая функция состояния системы ее энергия определяемая внутренним состоянием Внутренняя энергия складывается в основном из кинетической энергии движения частиц (атомов молекул ионов электронов) и энергии взаимодействия между ними (внутри- и межмолекулярной)

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Состояние системы равновесие процесс

bull Состояние системы называется равновесным если параметры системы во времени самопроизвольно не изменяются и сохраняют одинаковое значение в пределах каждой фазы

bull Процесс mdash это изменение состояния системы bull Процесс может протекать в равновесных условиях когда при бесконечно

малых воздействиях со стороны внешней среды происходят бесконечно малые изменения параметров

bull Разновидностью равновесного процесса является обратимый процесс совершив который система возвращается в исходное состояние не оставив изменений ни в системе ни в окружающей среде

bull Процесс можно охарактеризовать изменениями параметров ΔT Δp и тд которые не зависят от того каким образом система пришла к данному состоянию Это означает что если система после протекания в ней ряда процессов вернулась в первоначальное состояние то все ее параметры принимают первоначальное значение

bull Неравновесный (необратимый) процесс mdash это процесс при котором изменения в системе происходят и при этом система не возвращается в исходное состояние

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯbull Величины зависящие только от природы веществ и

состояния системы называют функциями состояния Величины зависящие от того каким путем система перешла от начальных условий к конечным называют функциями процесса

bull ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ -термодинамическая функция состояния системы ее энергия определяемая внутренним состоянием Внутренняя энергия складывается в основном из кинетической энергии движения частиц (атомов молекул ионов электронов) и энергии взаимодействия между ними (внутри- и межмолекулярной)

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯbull Величины зависящие только от природы веществ и

состояния системы называют функциями состояния Величины зависящие от того каким путем система перешла от начальных условий к конечным называют функциями процесса

bull ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ -термодинамическая функция состояния системы ее энергия определяемая внутренним состоянием Внутренняя энергия складывается в основном из кинетической энергии движения частиц (атомов молекул ионов электронов) и энергии взаимодействия между ними (внутри- и межмолекулярной)

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Внутренняя энергия Ubull Внутренняя энергия U как функция

состояния вводится первым началом термодинамики согласно которому разность между теплотой Q переданной системе и работой W совершаемой системой зависит только от начального и конечного состояний системы и не зависит от пути перехода те представляет изменение функции состояния

bull В изохорных процессах те процессах при постоянном объеме система не совершает работы за счет расширения W=0 и теплота переданная системе равна приращению внутренней энергии Qv=ΔU Для адиабатических процессов когда Q = 0 = - W

где U1 и U2 - внутренняя энергия системы в начальном и конечном состояниях соответственно

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики представляет собой строгую количественную

основу для анализа энергетики различных систем

bull Под состоянием понимают совокупность свойств системы позволяющих определить систему с точки зрения термодинамики

bull В качестве обобщенной характеристики состояния системы применяют понятия

bull laquoравновесноеraquo bull laquoстационарноеraquo bull laquoпереходное состояниеraquo

bull Состояние системы называется равновесным если все свойства остаются постоянными в течение какого угодно большого промежутка времени и в системе отсутствуют потоки вещества и энергии

bull Состояние называется стационарным Если свойства системы постоянны во времени но имеются потоки вещества и энергии

Изменение внутренней энергии системы ΔE обусловлено работой W которая совершается при взаимодействии системы со средой и обмен теплотой Q между средой и системой отношение между этими величинами составляет содержание первого начала термодинамики Приращение внутренней энергии системы ΔE в некотором процессе равно теплоте Q полученной системой плюс работа W совершенная над системой в этом процессе

ΔE = Q + W

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Первое начало термодинамикиbull Первое начало термодинамики относится к числу фундаментальных

законов природы которые не могут быть выведены из каких-то других законов

bull Его справедливость доказывают многочисленные эксперименты в частности неудачные попытки построить вечный двигатель первого рода т е такую машину которая смогла бы как угодно долго совершать работу без подвода энергии извне

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то процесс называются изобарными Работа расширения совершаемая при изобарном процессе равна

bull Величина (E+ pV) ndash функция состояния системы обозначаемая через Н и называемая энтальпией

bull H = E + ρV bull Соответственно выражение можно

записать в виде bull Qp = Н2 ndash Н1 = ΔH То энтальпия ndash функция

состояния приращение которой равно теплоте полученной системой в изобарном процессе

bull Измерение приращения энтальпии в некотором процессе может быть осуществлено при проведении этого процесса в калориметре при постоянном давлении Именно так проводили свои эксперименты А М Лавуазье и П С Лаплас изучая энергетику метаболизма в живом организме

Подставляя работу расширения в математическое выражение первого начала получаем Qρ = ΔE + pΔV = (E2 + ρV2) ndash (E1 + ρΔV1)

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

ЭНТАЛЬПИЯ bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Энтальпия mdash это термодинамическое свойство вещества которое указывает уровень энергии

сохраненной в его молекулярной структуре bull Это значит что хотя вещество может обладать энергией на основании температуры и давления не

всю ее можно преобразовать в теплоту bull Часть внутренней энергии всегда остается в веществе и поддерживает его молекулярную структуру

Часть кинетической энергии вещества недоступна когда его температура приближается к температуре окружающей среды

bull Следовательно энтальпия mdash это количество энергии которая доступна для преобразования в теплоту при определенной температуре и давлении

Шкала энтальпий

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

закон Гессаbull тепловой эффект химической реакции

определяется разностью энергетических состояний продуктов и реагентов и не зависит от пути реакции

Графическое истолкование закона Гесса на примере превращения углерода

в углекислый газ

Углекислый газ из углерода и кислорода можно получить двумя путями 1) в одну стадию ndash прямым сжиганием в избытке кислорода 2) в две стадии ndash получением сначала монооксида углерода и его последующим сжиганием Согласно закону Гесса ΔH1 = ΔH2 + ΔH3

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Три следствия закона Гессаbull Следствие 1 Энтальпия реакции равна разности энтальпий образования

продуктов и реагентов bull ΔHр = ΣΔHf (прод) ndash ΔHf (реаг) bull Так если уравнение реакции в общем виде записать следующим образом bull aА + bB = cC + dD то bull ΔHр = cΔHf(C) + dΔHf(D) ndash aΔHf(A) ndash bΔHf(B) bull Из первого следствия закона Гесса можно определить стандартную теплоту образования

глюкозы пользуясь энтальпией ее сгорания bull С6Н12О6 + 6О2 = 6СО2 + 6Н2О

bull Следствие 2 Энтальпия реакции равна разности энтальпий сгорания реагентов и продуктов

bull ΔHр = ΣΔHсг(реаг) ndash ΔHсг(прод)

bull для реакции bull aА + bB = cC + dD bull ΔHр = aΔHсг(А) + bΔHсг(B) ndash cΔHсг(C) ndash dΔHсг(D)

bull Следствие 3 Термохимические уравнения реакций можно складывать и вычитать умножать и делить записывать справа налево несмотря на подчас практическую неосуществимость обратных реакций

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА

bull Математическое выражение ndashΔE = ndashQ ndash W для первого начала термодинамики определяет точное соотношение между расходом внутренней энергии системы ΔЕ работой W совершаемой системой и энергией Q которая теряется в виде теплоты

bull Однако из первого начала термодинамики нельзя определить часть расходуемой внутренней энергии которая может быть преобразована в работу

bull Теоретические оценки затрат осуществляются на основе второго начала термодинамики Этот закон накладывает строгие ограничения на эффективность преобразования энергии в работу и кроме того позволяет ввести критерии возможности самопроизвольного протекания того или иного процесса

bull Процесс называется самопроизвольным если он осуществляется без каких-либо воздействий когда система предоставлена самой себе

Для формулировки второго начала термодинамики необходимо ввести понятия обратимого и необратимого в термодинамическом смысле процессов

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы

bull Процесс называется термодинамически обратимым если при переходе из начального состояния 1 в конечное состояние 2 все промежуточные состояния оказываются равновесными

bull Процесс называется термодинамически необратимым если хоть одно из промежуточных состояний неравновесно

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Энтропия bull Максимальная работа Wмакс которая

может быть получена при данной убыли внутренней энергии ΔЕ в процессе перехода из состояния 1 в состояние 2 достигается лишь в том случае если этот процесс обратимый В соответствии с выражением для первого начала термодинамики при этом выделяется минимальная теплота Qмин = ΔЕ ndash Wмакс

bull КПД или эффективность двигателя Карно определяется как отношение работы которую он производит к энергии (в форме тепла) отнятой у горячего резервуара Нетрудно доказать что эффективность (E) выражается формулой

bull E = 1 mdash (TcTh) где Тc и Тh mdash соответственно температура холодного и горячего резервуаров (в кельвинах) Очевидно что эффективность двигателя Карно меньше 1 (или 100)

Rudolf Clausius

ln p = HRT + константа Природным процессам свойственна направленность и необратимость ипричина такой необратимости процессов происходящих во Вселенной кроется во втором начале термодинамики который при всей его кажущейся простоте является одним из самых трудных и часто неверно понимаемых законов классической физики Ни один тепловой двигатель работающий по замкнутому циклу при двух заданных температурах не может быть эффективнее идеального двигателя Карно

Sadi Carnot

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание

Спасибо за внимание

• Chemical Thermodynamics Lection 3 Konstantin GERMAN Chair He
• ЛЕКЦИЯ 3 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
• Задачи химической термодинамики применение законов общей т
• Предмет и методы химической термодинамики
• Взаимосвязь между процессами обмена веществ и энергии в организ
• Наиболее общими характеристиками систем являются м ndash масса веще
• ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА КАК ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ОСНОВА БИОЭНЕРГЕТИКИ
• Совокупность свойств системы называется ее состоянием
• Состояние системы равновесие процесс
• ВНУТРЕННЯЯ ЭНЕРГИЯ
• Внутренняя энергия U
• ПЕРВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Первое начало термодинамики предст
• Первое начало термодинамики
• Если давление в системе постоянно ( равно внешнему давлению) то
• ЭНТАЛЬПИЯ
• закон Гесса
• Три следствия закона Гесса
• ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯ ГИББСА
• Обратимые и необратимые (термодинамически) процессы
• Энтропия
• Спасибо за внимание